Диаграмма диаграмма равновесия

На рис. V. 48 приведены примеры обычных диаграмм фазового равновесия в системах, содержащих один и два бинарных азеотропа с минимумом температуры кипения и максимумом давления. На их проекциях хорошо видны лощины и хребты (штриховые линии), порождаемые на поверхностях температур кипения или давления бинарными азеотропами. При этом хребет на поверхности давлений соответствует впадине на поверхности температур кипения и, наоборот, впадина на поверхности давлений сопровождается наличием хребта на поверхности температур. Рис. V. 49 изображает фазовые равновесия в системе, имеющей тройной азеотроп с минимумом температуры кипения и максимумом давления пара. [c.325]

Результаты теоретического анализа структур диаграмм фазовых равновесий и процессов с учетом химического взаимодействия составляют также основу для экспериментального исследования совмещенного процесса. Приводятся некоторые результаты экспериментальных исследований и примеры создания технологических схем, включающих реакционно-ректификационные процессы, [c.186]

При некоторой температуре однократного испарения, отвечающей так называемой точке конца кипения рассматриваемой системы, жидкая фаза полностью исчезает, испаряется последняя ее капля, и вся система в целом оказывается в паровой фазе. При этом состав паров в точности равен первоначальному составу а системы. Температура конца кипения ниже точки кипения ia компонента системы а, играющего в данном случае, роль высококипящего компонента. Точка является фигуративной точкой состояния системы в конце ее кипения, а точка Ri характеризует температуру и состав последней капли жидкости, равновесной с образовавшимися парами. Если при однократном испарении начальной системы поднять ее температуру выше то фигуративная точка Z,,, выражающая ее состояние, перейдет в область перегретого пара, расположенную на диаграмме равновесия выше изобарной кривой конденсации СЕ. [c.45]

Вопрос о влиянии структуры диаграммы фазового равновесия жидкость— пар и процесса открытого испарения при наложении условия химического равновесия не рассматривался в приведенных примерах потому, что это влияние будет наибольшим в условиях мгновенной реакции. [c.207]

При рассмотрении диаграмм равновесия однородных в жидкой фазе азеотропов было установлено, что в некоторых случаях равновесная температура кипения жидкого раствора компонентов, характеризующихся при обычных температурах свойством частичной растворимости, может оказаться выше их критической температуры растворения. Тогда система приобретает свойства положительного азеотропа, однородного в жидкой фазе, с минимумом точки кипения (см. фиг. 15). С другой стороны, там же указывалось, что при фракционировке подобного, однородного в жидкой фазе азеотропа, независимо от начального состава а исходной смеси, продуктами разделения будут либо один, либо другой компонент системы в практически чистом виде и азеотроп состава или пар, близко подходящий к нему по составу. При этом азеотроп обязательно будет верхним продуктом колонны, так как он кипит при более низкой температуре, чем оба компонента системы. Превзойти наверху колонны состав у азеотропа не представляется возможным, ибо, как известно, составы жидкости и пара в азеотропической смеси равны и неизменны, температура ее выкипания и конденсации постоянна и поэтому при достижении этой точки ректифицирующая работа колонны сейчас же прекращается. [c.133]

Решение. Определим сначала фазовые состояния систем в различных областях диаграммы. В области I все системы гомогенные. Одна жидкая фаза, расплав /у л == 2. В области II системы гетерогенные. В равновесии находятся кристаллы компонента А и расплав /уел = 1- В области III системы гетерогенные. В равновесии находятся расплав и кристаллы неустойчивого химического соединения А В /уел = 1. В области IV системы гетерогенные. В равновесии находятся кристаллы В и расплав = 1. В области V все системы гетерогенные. В равновесии находятся две твердые фазы, кристаллы компонента В и кристаллы химического соединения А Ву. При температурах ниже Ti химическое соединение становится устойчивым fy J = 1, В области VI все системы гетерогенные. В равновесии находятся кристаллы А и Aj-By /удл = 1. В точке э сосуществуют в равновесии три фазы. Две твердые, кристаллы А, кристаллы А Ву и расплав /усл=0-В точке р в равновесии три фазы, кристаллы В, кристаллы соединения Аа Ву, которое становится устойчивым при температуре плавления Ti, и расплав = 0. [c.243]

Поскольку влиянием давления на равновесие в системах жидкость—жидкость можно пренебречь (жидкости несжимаемы), то диаграммы фазового равновесия изображаются в ввде изотерм экстракции. Формы этих изотерм и способы их графического отображения различны для первого и второго случаев, но в обоих случаях рабочая область экстракции располагается под изотермой экстракции (линией равновесия). [c.1122]

Формула (IV, 3) показывает, что на диаграммах состояния реальных систем должно наблюдаться определенное соотношение между числами особых точек различных типов. Как видно, формула (IV, 3) относится ко всей диаграмме в целом и выражает, следовательно, закономерности нелокального характера. При этом в формулу входят числа особых точек всех типов, которые могут иметься в 4-компонентной системе. Формула (IV,3) может применяться как к диаграммам дистилляционных линий, так и к диаграммам изотермо-изобарических поверхностей, поскольку указанные диаграммы взаимооднозначно связаны между собой. Отметим, что формула (IV, 3) вытекает, в сушности, из основных положений термодинамики гетерогенных систем об условиях равновесия и устойчивости, поэтому она должна выражать одну из физико-хи-мических закономерностей термодинамического характера. Соотношение (IV, 3) первоначально выведено в работах [46, 47], а затем рассмотрена [48] возможность его применения для исследования равновесия между раствором и поверхностным слоем. [c.72]

Подводя некоторый итог, можно заметить, что при известной структуре диаграммы фазового равновесия удается выяснить характер протекания процессов ректификации и при необходимости спланировать соответствующим образом пробные ректификационные опыты. При отсутствии достаточной информации о фазовом равновесии с помощью ректификационных опытов можно выяснить тип диаграммы фазового равновесия и в соответствии с этим интерпретировать результаты пробных ректификаций, которые в ряде случаев могут быть довольно запутанными. В целом явление азеотропии, как видно, осложняет ректификационные процессы и делает их характер более разнообразным. Однако, когда имеющиеся закономерности выяснены, они сами могут найти полезное применение для поиска оптимальных путей разделения веществ. Хороший пример этому дает метод азеотропной ректификации, позволяющий осуществлять разделение азеотропных смесей. [c.175]

Система меламин—аммиак принадлежит к малоизученному классу систем, у которых на диаграмме фазовых равновесий кривая растворимости дважды пересекает критическую кривую равновесия жидкость—газ . В системах такого типа существуют две области трехфазного равновесия твердое тело — жидкость—газ и имеются две критические точки, в которых критические явления равновесия жидкость—газ наблюдаются в присутствии твердой фазы. [c.193]

В системах с азеотропизмом есть еще одна критическая точка, вблизи которой фазовая диаграмма обладает отличительными чертами. Это точка выхода линии азеотропа на критическую кривую — критическая точка азеотропа. Исследованию свойств систем вблизи этой точки посвящена специальная глава. Мы отметим только те особенности, которые проявляются в форме диаграмм равновесия. Обе точки максимального соприкосновения (и Я, и Я ) совпадают с критической точкой азеотропа. Здесь отсутствует область обратной конденсации. Законы Гиббса — Коновалова выполняются во всей области существования двухфазного равновесия. Как изотермы Р—Ni, так и изобары Т—обладают особенностью. Обе пограничные кривые имеют в критической точке точку возврата второго рода. Эти сведения [c.135]

Из методов расчета процесса ректификации тройных смесей наиболее широко известен метод расчета в треугольной диаграмме х — у для тройной смеси. При расчете по этому методу [8] пользуются тремя диаграммами диаграммой равновесия для тройной смеси (типа диаграммы, изображенной на фиг. 6), треугольной диаграммой х — у для тройной смеси и диаграммой х — у для одного из компонентов, т. е. необходимо производить большое количество построений при этом изменения теплоты испарения смесей по высоте колонны не учитываются. [c.123]

Если вода находится в состоянии пара, то точки, представляющие состояние пара, на диаграмме р — Т займут некоторую часть координатной плоскости. В этой области можно произвольно выбирать давление и температуру, и пар не превратится ни в во- т ду, ни в лед. Точки, изображающие Рис. 34. Диаграмма равновесия различные состояния жидкости, т. е. фаз воды соответствующие различным значениям давления и температуры, при которых существует жидкая вода, тоже займут некоторую часть координатной плоскости. Так же обстоит дело и с твердой фазой, т. е. льдом он тоже может существовать при различных давлениях и температурах и, следовательно, точки, отражающие его состояния, займут определенную область— область льда . [c.193]

Состояние любого сплава при интересующих нас условиях определяется, как известно, диаграммами состояния, или диаграммами фазового равновесия. Диаграмма состояния строится чаще всего опытным путем по кривым охлаждения температура— время для сплава ряда концентраций, а также для чистых компонентов, образующих сплав. Важным условием построения диаграммы состояния является требование термодинамического равновесия системы, хотя применительно к реальным металлическим сплавам это условие далеко не всегда технически выполнимо. [c.19]

I. ДИАГРАММЫ РАВНОВЕСИЯ ЧАСТИЧНО РАСТВОРИМЫХ ЖИДКОСТЕЙ [c.14]

Рабочая диаграмма одноступенчатого аппарата показана на рис. 39. 3. Так как уходящие потоки находятся в равновесии, Ап " Ап -> Ап Ап находятся на кривой равновесия. На рис. 39. 3 показаны четыре состава, относящиеся к работе аппарата. Положение рабочей линии аналогично положению рабочей линии на рис. 37. 8. Однако для хорошо перемешанных фаз, контактирование которых приводит к равновесию, промежуточные точки рабочей линии не изображают рабочие концентрации фаз, как в реальном противоточном процессе. Только конечные точки рабочей линии, показанной на рис. 39. 3, имеют смысл, когда речь идет о ступени равновесия. [c.591]

Рис. 40. Структуры диаграмм процессов в системе с химическим взаимодействием компонентов, а-Развёртка граней концентрационного тетраэдра с траекториями процесса открытого испарения б — концентрационный тетраэдр АВС с поверхностью химического равновесия, разделяющей плоскостью областей ректификации ВМО и плоскостью химического взаимодействия АВд чистых исходных реагентов А и В в-плоскость химического взаимодействия АВд чистых исходных реагентов А и В кривая АНВ —линия химического равновесия В,Ч — разделяющая линия областей ректификации пунктирные линии — траектории химической реакции (траектории изменения составов псевдоисходных смесей) г - качественные траектории открытого испарения п различных областях ректификации четырехкомпонентной системы.

Изображение систем из трех и большего числа компонентов на диаграммах встречает известные затруднения. Действительно, системы, содержащие наибольшее число компонентов, которые подвергаются дестилляции в большом масштабе, т. е. смеси нефтяных углеводородов, приблизительно следуют закону Рауля в их зависимости между жидкостью и паром при равновесии (см. стр. 638). Для других сложных смесей, для которых отсутствуют надежные данные, должны быть проведены экспериментальные определения равновесного испарения (см. стр. 643) с целью установления соотношения между жидкостью и паром лри равновесии. Можно указать на некоторые правила, имеющие качественный характер, которые относятся к случаям, когда имеет место образование постоянно кипящих смесей. [c.672]

В работах [28, 39, 40] было показано что на диаграммах двухфазного равновесия гг-компонентных смесей должно выполняться следующее соотношение между числами особых точек различного типа [c.193]

По данным первого и двух последних столбцов могут быть построены изобарные кривые —г и 1—у, а по данным двух последних столбцов — диаграмма равновесия у—х. [c.35]

И здесь константы АшВ должны определяться опытным путем, причём практически вполне достаточно лишь одного надежного экспериментального измерения давления, температуры и составов равновесных фаз для расчета обеих констант, по которым затем могут быть вычислены коэффициенты активности и получены все данные, необходимые для построения диаграммы равновесия. Если А = 5 = О, то раствор, очевидно, может быть только идеальным. В случае регулярных растворов А = В. [c.54]

Из рассмотрения изобарных, изотермических и у—х диаграмм равновесия однородных в жидкой фазе азеотропов можно сделать заключение о том, что состав уе азеотропа является той граничной концентрацией, по обе стороны которой компоненты, в смысле их относительной летучести меняются ролями. Если по одну сторону от этой граничной концентрации роль низкокипящего играет компонент да, то по другую сторону от нее эту [c.38]

Это уравнение прямой СО на диаграмме равновесия, проходящей через точку С х , х ), лежащую на линии равного состава и имеющую наклон, равный — (1 — е) е. Координаты точки пересечения Ь этой прямой с кривой равновесия у — х, очевидно, определяют искомые концентрации равновесных паровой и жидкой фаз, а следовательно, и температуру процесса (рис. П.З). [c.67]

На диаграммах равновесия удобно проследить за ходом нроцесса выкипания и конденсации систем, состоящих из практически нерастворимых в жидком виде компонентов. [c.84]

Пусть дана систе 1а двух неограниченно растворимых друг в друге компонентов, образующих при некоторой концентрации Уе постоянно кипящую смесь с минимумом точки кипения, как. например, раствор бензола и этилового спирта, изобарная диаграмма равновесия которого приведена на фиг. 20. Если состав перегоняемого раствора равен уе. то выкипание системы будет происходить при постоянной температуре и неизменном составе жидкой и паровой фаз во все время испарения начального раствора, пока не выкипит его последняя капля. С другой стороны, если насыщенный пар состава уе охлаждать, то конденсация его также будет происходить при постоянной температуре и при неизменном составе образующейся жидкой и остаточной паровой фаз во все время конденсации, пока не перейдет в жидкость последний пузырек пара. Таким образом, ни испарение, ни конденсация в этом случае ни в какой степени не могут способствовать разделению компонентов системы, если ее начальный состав равен азеотропической концентрации уе [c.63]

ДИАГРАММЫ РАВНОВЕСИЯ ОДНОРОДНЫХ В ЖИДКОЙ ФАЗЕ АЗЕОТРОПОВ [c.33]

На фиг. 20 приведены равновесные изобарные кривые кипения и конденсации для однородного в жидкой фазе азеотропа с минимумом точки кипения, представленные в системе координат температура—состав . Состав ус, общий для пара и жидкости в азеотропической точке, разделяет равновесную диаграмму на две части, напоминающие обычные изобары веществ, характеризующихся монотонным изменением летучих свойств. Как указывалось ранее, состав азеотропической точки не является постоянным и меняется с изменением давления и поэтому напрашивается мысль о таком изменении внешнего давления, при котором состав, отвечающий экстремальному значению температуры, передвинулся бы в область концентраций, отвечающих практически приемлемой чистоте одного из компонентов системы. Тем самым, совершенно недопустимое для процесса ректификации касание кривых равновесия пара и жидкости передвигается к конечной точке интервала концентраций, оставляя простор для ведения процесса практически во всем интервале существования системы. [c.137]

Изучению реакции восстановления цементита (VII-2) посвящено много работ. Диаграмма равновесия для реакции газовых смесей Hj + СН4 с железом и его карбидом [107] приведена на рис. 49. Из него следует, что при относительно низкой температуре (300—450 °С) равновесие реакции (VI1-2) сдвинуто вправо. Следует также отметить, что при более высоких температурах протекание реакции (VI1-2) осложняется наличием побочной реакция (VI1-3) разложения метана на углерод и водород, которая приводит к науглероживанию железа. Константа равновесия диссоциации метана, по данным Льюиса и Рендала [108], изменяется в зависимости от температуры согласно уравнению [c.134]

На диаграмме же у — х диагональ квадрата составов, являющаяся линией равных составов паровой и жидкой фаз, представляет для рассматриваемого случая линию концентраций, связывающую составы встречных потоков. Определение минимального числа тарелок укрепляющей колонны на диаграмме равновесия у — х выяснится в ходе следующих рассуждений. Условию равновесия фаз в парциальном конденсаторе отвечает точка А Хо, Уд) на кривой равновесия. Состав у парового потока 61, встречного флегме go, равен составу х этой флегмы, и поэтому, проведя вертикаль АВ до пересечения с линией равного состава, можно определить точку В Хд, у ), ордината которой равна искомому составу. Состав флегмы стекающей с первой — верхней — тарелки колонны, определяется из условия ее равновесия с парами 0 как абсцисса точки С (х , у ), а состав у встречного этой флегме парового потока найдется как ордината бЧки Е Х1, Уа) на линии равного состава, играющей роль линии концентраций. Состав х флегмы, стекающей со второй тарелки, определяется из условия равновесия с парами 0-2, уходящими с той же тарелки, по кривой равновесия как абсцисса точки Р (Хз, Уч). Встречный этой флегме пар представляет для данного конкретного случая сырьевой паровой поток с составом а = х , фигуративная точка которого, очевидно, лежит на линии равного состава в положении //(Ха, а). [c.259]

В двух предыдущих главах рассмотрены основные структурные закономерности диаграмм фазового равновесия. Однако в стороне остался важный вопрос о закономерностях перехода от одного типа диаграмм к другому. Этот переход, связанный с преобразованием диаграммы, может происходить в результате изменения внещних условий, при которых рассматривается равновесие между жидкостью и паром. Так, при изобарических условиях заданное давление может быть различным. В общем случае могут иметь значение и другие внещ-ние условия, характеризующие наличие внешних полей и т. п. [c.100]

Таким образом, зона содержаний компонента А в пределах отХд=адоХд = 6 представляет собой зону расслаивания, а величины а и (1 — Ь)—это предельные растворимости, соответственно, компонента А в В я компонента В в А при насыщении. Следовательно, для расчета числа теоретических ступеней в одной из колонн используется одна из линий фазового равновесия, например,насыщенного раствора компонента в 5. Для расчета второй колонны используется линия фазового равновесия другого насыщенного раствора компонента В в Л. Из диаграммы фазового равновесия также видно, что для разделения смеси достаточно одних только отгонных колонн без укрепляющей части, поскольку из того и другого насыщенных растворов отгоняется паровая фаза с максимально близким содержанием отгоняемого компонента к равновесному содержанию его в гетерогенном азеотропе. Следовательно, дальнейшее концентрирование отгоняемой паровой фазы отпадает, а значит отпадает и необходимость в укрепляющей колонне. Рабочие линии для каждой колонны могут быть нанесены на диаграмму фазового равновесия описанным выше методом, после чего графически определяется число ступеней. При нанесении рабочей линии для колонны, отгоняющей компонент В из раствора компонента В в А, диаграмма может быть повернута влево в привычное при проведении расчета положение, когда линия равновесия выходит из начала координат. Линии фазового равновесия для несмешивающихся жидкостей, т. е. для жидкостей с очень малой взаимной растворимостью, могут быть приняты за прямые, выходящие из начала координат и описываемые уравнением вида [c.55]

Наиболее простые и часто используемые п о мышленные стекла принадлежат к основной тройной системе кремнезем — окись натрия —- окись кальция, о подробной диаграмме фазовых равновесий, о которой говорилось в главе В. II, 82— 86. В данном случае воспроизводится сечение наиболее важной части диаграммы в.пря-моугольных координатах по Дитцелю (фиг. 909). Следует подчеркнуть, что из диаграммы равновесия нельзя получить ответ на любой специальный вопрос по промышленному производству стекла, но она имеет большое значение для научного познания строения стекла. Эта диаграмма, примененная к явлениям кристаллизации трехкомпонентных стекол вблизи эвteктичe кoй точки при 725°С, полностью не согласуется с экспериментом возможно существование неравновесного состояния, а при расстекловании могут образоваться кристаллические фазы, которые явно будут противоречить диаграмме. Кроме того, Куманин указал, что склонность стекол к кристаллизации сильно различна у составов вблизи пограничных кривых и составов, располагающихся в поле первичной кристаллизации. Следовательно, должно быть [c.902]

Рис. 5-2. Характерные зависимости для бинарных смесей, подчиняющи.хся закону Рауля. а — упругость паров над кипящей жидкостью в гависимости от состава 6 — диаграмма кипения и конденсации смеси (фазовая <-ж-диаграММа) — диаграмма равновесия ц-к.

На диаграмме равновесия (рис. 20-2, справа) по оси абсцисс отложены составы жидкости. г, а по оси ординат — равновесные с этими X составы паров у. Зависимость у от х выражена линией равпозесия. Кроме линии равновесия, проведена вспомогательная диагональ. Линия равновесия расположена выше диагонали следовательно, ординаты линии равновесия больше ее абсцисс, т. е. пары обогащены НК. Чем ближе линия равновесия к диагонали, тем меньше разница в составах паров и жидкости и тем труднее разделяется смесь при перегонке. [c.470]

Для характеристики термодинамической устойчивостн электрохимических систем в водных средах весьма удобны диаграммы потенциал— отрицательный логарифм активности водородных ионов (диаграммы ё — pH), получив1иие широкое применение главным образом благодаря работам Пурбе и его школы. Для построения таких диаграмм, часто называемых диаграммами Пурбе, необходимо располагать сведениями об основных реакциях (окисления и восстановления, комплексообразования и осаждения), возможных в данной системе, об их количественных характеристиках (изобарно-изотермических потенциалах, произведениях растворимости и т. д.) и передать их графически в координатах S — pH. Для водных сред, естественно, наиболее важной диаграммой — pH следует считать диаграмму электрохимического равновесия воды. [c.186]

Сз ществует два типа равновесия газ—газ, различаемых по ходу критич. кривых. Кривая первого типа (в координатах Р—Т), отходящая от критич, точки менее летучего компонента, направляется в сторону темп-р, более высоких, чем критич. темн-ра этого компонента. Кривая второго тииа сначала направляется в сторону низких теми-р, проходит через минимум (находящийся при темп-ре, меньшей, чем критич. темп-ра менее летучего компонента), а далее направляется в сторону высоких темп-р. Эта точка минимума, или т. н. двойная гомогенная точка, является центральной точкой диаграммы фазовых равновесий для систем, имеющих второй тин критич, кривой. На рио. 3 в координатах давление — мольная доля изображены кривые растворимости жидкости в газе (левые кривые и T J с минимумами растворимости Ла 3 и максимумом Л з), кривые растворимости газа в жидкости (правые кривь[е и с максимумом рам воримости газа в жидкости Л"з), кривые равновесия газ—газ (верхние кривые и Т1) и кривые равновесия жидкость — газ (нижние замкнутые нетли). В двойной го.могенной точке В ирошходит слияние кривых равновесия газ—газ и жидкость—газ. Отсюда и появляются максимум1>1 растворимости жидкости в газе и газа в жидкости. При снижении темн-ры ниже темп-ры точки В происходит размыкание петель равновесий жидкость—газ и газ—газ т. обр., что образуются две ветви кривых 1 с точками возврата >.9 . Эти точки возврата, образовавшиеся из точки В, далее при последующем снижении темп-ры и превращаются в максимумы растворимости жидкости в газе и газа в жидкости. При увеличении темп-ры выше точки В критич. давление равновесия газ—газ растет, а равновесия жидкость—газ падает. Петли равиовесия жидкость—газ занимают все меньшую область составов, нока не стягиваются в критич. точку менее летучего компонента. Экспериментально обнаружено 14 систем, содержащих ире им. гелий, аммиак, двуокись серы и другие газы, в к-рых наблюдается равновесно газ—газ. [c.380]

С точки зрения работ по построению диаграмм равновесия метод может быть рекомендован только как средство получения приблизительного представления о ст1роении сплавов при температурах, достаточно низких для того, чтобы дальнейшие изменения были очень медленными. Это имеет смысл при изучении процесса образования сверхструктуры, но если работа проводится для получения равновесия при некоторой определенной температуре, то время и труд, затраченные при методе медленного охлаждения, могут быть использованы более рационально для получения и исследования истинного равновесия другим путем. [c.357]

Из предыдущих разделов можно заключить, что построение полной диаграммы равновесия тройной системы — очень сложный процесс. При благоприятных обстоятельствах в некоторых системах бывает легко дифференцировать различные твердые фазы и увязать их с соответствующими частями поверхности ликвидус. В других системах при построении диаграммы равновесия может встретиться много трудностей. Так, в бинарной системе алюминий — хром существуют две фазы, состав которых выражается формулами СгАЬ и СггЛЬь Рентгенограммы этих фаз очень схожи и отличаются только несколькими слабыми линиями. Реактив для травления, устанавливающий ясное различие между этими двумя фазами, неизвестен. Длительное изучение может дать исследователю возможность установить небольшое характерное различие, но тем не менее отличить эти фазы одну от другой методом микроскопического анализа очень трудно, и поэтому их выявление в тройных сплавах А1-Сг-Х может оказаться невозможным. В таком случае очень ценным является метод выделения из сплава отдельных фаз. [c.374]

В первом случае для анализа структур диаграмм фазового равновесия жидкость — пар применимы методы, разработанные для систем, в которых отсутствуют химические реакции. Диаграммы смесей такого типа можно различать по признакам внешнего характера, а именно, по числу азеотропных точек и их расположению в концентрационном симплексе. В работах [29, 30] была предложена соответствующая классификация диаграмм фазового равновесия, основанная на указан . ых нризнакях. [c.192]

Было показано, что особые точки относительно указанных траекторий могут быть или узлами , или седлами различной структуры [30, 33]. Типы диаграмм прннято различать по соотношению особых точек этих типов, расположенных на различных элементах концентрационного симплекса (вершинах, ребрах, гранях и т. д.). Допустимые сочетания особых точек разных типов в диаграмме фазового равновесия жидкость — пар были выявлены методами топологии в независимо выполненных работах [29, 37—40], в которых получены взаимно дополняющие друг друга результаты. [c.193]

Для случая мгновенной обратимой химической реакции траектории процесса ректификации будут располагаться иа многообразиях химического равновесия, в связи с чем структура полной диаграммы фазового равновесия будет оказывать лишь косвенное влияние на поведение этих траекторий. В случае протекания одной обратимой реакции размерность многообразия химического равновесия будет на единицу меньше размерности концентрационного симплекса, соответствующего всей рассматриваемой многокомпонентной смеси. Это и понятно, так как выбранным условиям соответствует одно дополнительное уравнение связи. Естественно, каждое из многообразий химического равновесия будет обладать своей термодинамико-топологичес кой структурой, при> ем в основу различия этих структур может быть также положено общее число и взаимное расположение особых точек рассматриваемого многообразия. [c.195]

Расположение точки А на диаграмме равновесия между составом Л в второго жидкого слоя В и составом Уе пара Е, равновесного двухслойной жидкости, показывает, что для неэвтектического типа растворов жидкость состава л л, представленная фигуративной точкой А, должна в процессе испарения постепенно поглощаться, выделяя из своей массы пар состава уе и жидкую фазу состава хв. Имея в виду постоянство в ходе перегонки составов Ха и л в обоих жидких слоев, невозможно иначе представить процесс выделения из жидких фаз пара, более богатого компонентом а, чем оба перегоняющихся слоя. [c.53]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология