Атомы эмиссия электронов

Механизм возбуждения. Чтобы атом испустил квант рентгеновского излучения hv, ему необходимо сообщить энергию. Это можно осуществить облучением пробы потоком электронов эмиссионная спектроскопия) или рентгеновским излучением достаточной энергии рентгенофлуоресцентная спектроскопия). Практически ввиду более легкого осуществления используют только второй способ возбуждения. Его преимущество заключается еще в том, что возникающий спектр флуоресценции имеет только характеристические спектральные линии, в то время как на эмиссионный спектр накладывается спектр непрерывного излучения. В рентгенофлуоресцентной спектроскопии пробу облучают полихроматическим излучением рентгеновской трубки и наблюдают возникающее вторичное излучение. Для перемещения электрона с занимаемого им основного уровня необходимо, чтобы энергия поглощаемого рентгеновского кванта hv была по меньшей мере равна работе ионизации. Если поглощаемая энергия больше, то избыточная энергия высвобождается в виде кинетической энергии фотоэлектрона. По истечении 10 с ионизированный атом ступенчато переходит в основное состояние. Рассматривая уменьшение энергии электрона при его переходе с верхнего уровня на нижний, можно заметить, что рентгеновский квант излучается не при каждом электронном переходе. Эффективной в этом отношении оказывается только часть переходов (/ij). Остальное число переходов п — () вызывает эмиссию электронов из внешних электронных оболочек атома, поскольку они воспринимают всю энергию, освобождающуюся при осуществлении внутренних электронных переходов, и вследствие этого отрываются от атома оже-эффект). Под выходом флуоресценции W понимают отношение /if/n. Величина W для различных оболочек не одинакова и возрастает с увеличением атомного номера элемента. Зависимость выхода флуоресценции для /С-оболочки от атомного номера элемента можно представить следующей полу эмпирической формулой [c.201]

Энергия выше примерно шести электронвольт, необходимая для выброса электрона из молекулы, соответствует длине волны фотона в области вакуумного ультрафиолета (ВУФ) по электромагнитной шкале. Зигбан и сотрудники (Швеция) впервые применили в качестве источника для фотоэлектронной спектроскопии рентгеновское /(а-излучение 12], в то время как Тернер и др. [13] в Англии, Теренин и др. [14] в СССР первыми применили БУФ-фотоны. Использование рентгеновского излучения, обладающего более высокой энергией, позволило шведским ученым получать результаты, связанные с эмиссией электронов как с валентных, так и с внутренних оболочек ато- [c.16]

При изучении влияния остаточных газов в вакууме на эмиссию электронов накаленной вольфрамовой проволокой было констатировано уменьшение величины эмиссии. Явление это было объяснено образованием на проволоке адсорбированных газовых пленок, которые очень устойчивы и не исчезают даже при 1500—1900° (при 10-6 ат). При 3000° и сильном разрежении до 50% молекул кислорода реагирует с вольфрамом, образуя Д/ 0 , которая возгоняется на стенках сосуда. Пленка кислорода на вольфраме настолько прочна, что кислород не реагирует с водородом. [c.103]

Распределение электронов. В металлах отдельные уровни [см. уравнение 169) ] сдвигаются при возникновении поверхности. Общее изменение энергии достигает нескольких электрон-вольт на каждый атом поверхности и составляет поверхностную энергию кристалла. Вместе с тем образование поверхности металла влияет на распределение электронов проводимости, что приводит к двум эффектам эмиссии электронов и электронной плотности [13], что чрезвычайно важно при адсорбции. [c.450]

Как мог заметить внимательный читатель, мы не доказывали и даже не утверждали, что в области ато.ма, окружающей ядро, существуют электроны. Действительно, может показаться, будто эмиссия электронов происходит из ядра, но мы указали на существование убедительных экспериментальных данных об отсутствии электронов в ядре атомов. Ядро лишь содержит строительный материал , обладающий массой и электрическим зарядом, из которого могут быть образованы электроны, но в ядре не содержится готовых электронов. Что же находится в области, окружающей ядро Есть ли там электроны или тоже нет В этой главе мы рассмотрим все возможные ответы на этот вопрос. [c.90]

Ни одно из этих требований не включает как обязательное условие, чтобы частицы состояли только из кислорода. В предварительных опытах с азотом мы обнаружили яркие пятна, аналогичные описанным выше. Можно предположить, что и другие молекулы способны к эмиссии электронов, выявляемой в виде очень ярких пятен . Яркие пятна могут, по-видимому, появляться в случае, когда атомы металла не очень прочно адсорбированы. Это наблюдалось для атомов меди на вольфраме [13]. Однако мы не считаем, что атомы металлов с сильно выраженными электроположительными свойствами должны давать яркие пятна. В данном случае валентный электрон переходит в нижележащий металл и не может быть вырван под действием сильного поля, окружающего адсорбированный атом. В таких случаях эмиттируемые электроны выходят из многих нижележащих атомов вольфрама и не концентрируются в одной точке на экране. Только после того, как вольфрам полностью покроется барием и частично образуется второй слой, можно наблюдать весьма яркие отдельные пятна, которые, вероятно, связаны с отдельными адсорбированными атомами бария. [c.213]

Лампа СВД с воздушным охлаждением представляет собой толстостенный шарик из плавленого кварца, в который впаяны два вольфрамовых электрода, обмотанных тонкой, покрытой оксидным слоем, проволокой, служащей источником эмиссии электронов в атмосфере аргона. После испарения заключенной в колбе капельки ртути в лампе развивается давление в 50 ат благодаря этому сокращается светящийся объем и достигается высокая яркость свечения. [c.7]

Преимущество первого метода заключается в простоте эксперимента. Кроме того, поскольку поле, действующее на адсорбированный слой, поддерживается постоянным, удается избежать некоторых существенных эффектов, обусловленных влиянием поля. Однако этот метод определения Аф основан на предположении, что уравнение Фаулера — Нордхейма количественно описывает эмиссионный процесс. Приведенная на рис. 35 потенциальная диаграмма, служащая основой этого уравнения, относится к чистой поверхности, к которой электрон притягивается силой изображения. Если на такой поверхности адсорбируется атом, то перед поверхностью необходимо поместить добавочную потенциальную яму. Поскольку такое изменение происходит только на небольшом числе центров на поверхности, на которых адсорбируются атомы, эмиссию [c.167]

Бомбардировку вторичными частицами высокой энергии можно устранить, вводя сетку с отрицательным потенциалом относительно экрана. Как подтверждают опыты, это подавляет эмиссию вторичных электронов. Однако, несмотря на это, слой водорода при возникновении изображения Не" удаляется. Образования электронов при столкновениях ион—атом также можно избежать, если работать при низких давлениях Не. (<10 мм рт. ст.) без изменения нестабильности адсорбированного водорода. [c.241]

В способе анализа, принятом в данной статье, эмиссию фотоэлектронов рассматривают как обусловленное электростатическим полем рассеяние комплекса, состоящего из фотона рентгеновских лучей и электрона с длиной волны X. Этот комплекс может существовать тогда, когда фотон проходит сквозь атом. Если электростатическое окружение атома имеет [c.126]

Так, атом натрия в основном состоянии имеет конфигурацию Is 2 2 2/ 3s . Электрон -орбитали может быть легко возбужден, так что перейдет на Зр-орбиталь. Возвращение возбужденного электрона обратно на 35-орбиталь сопровождается излучением фотона в видимой области спектра. Поэтому при внесении натриевой соли в бесцветное пламя газовой горелки она окрашивается в желтый цвет. Под действием высокой температуры пламени наступает термическая диссоциация соли, возбуждение 35-электрона и эмиссия желтого света (Я = 589 нм) при его возвращении на исходную 35-орбиталь. [c.156]

При плавлении электрическое сопротивление калия возрастает в 1,45 раза. Температурный коэффициент электрического сопротивления калия при 273 К а=5,81 10- К . С увеличением давления удельное электрическое сопротивление твердого калия значительно уменьшается. При 298 К и давлении 1177 МПа удельное электрическое сопротивление калия составляет 27,5 % от того значения, которое наблюдается при 0,098 МПа. В термопаре калий — платина при температуре горячего спая 173,16К развивается т э д. с. = + 0,780 мВ, а при температуре горячего спая 373,16 =—0,83 мВ. Абсолютный коэффициент т. э. д. с. е=—15,6 мкВ/К. Максимальное значение коэффициента вторичной электронной эмиссии атах = 0,75 и соответствует ускоряющему напряжению первичных электронов Ер=0,2 кэВ. Постоянная Холла калня при комнатной температуре равна —4,2-10" м /Кл. Магнитная восприимчивость калия х=+0,53-10- при 293 К. [c.44]

Максимальное значение коэффициента вторичной электронной эмиссии золота атах=1,46 И соответствует ускоряющему напряжению первичных электронов Ер, равному 0,75 кэВ. Постоянная Холла золота высокой чистоты при комнатной температуре =(—0,69 0,0009) X ХЮ- > мз/Кл, при 800 К (—0,74 + 0,0074)-Ю- о м /Кл. [c.80]

Температурный коэффициент электросопротивления при 273—373 К а = 3,6 10 К . Абсолютный коэффициент т. э. д. с. при 298 К е= =—3,3 мкВ/К, при 7 с = 0,03 К бериллий обладает сверхпроводимостью. Наибольший коэффициент вторичной электронной эмиссии атах=0,53 [c.88]

Электрические и магнитные. Удельное электрическое сопротивление бария при 78 К р=0,16 мкОм-м, при 298 К р=0,60 мкОм-м. Удельная электрическая проводимость при 78 К а=6,25 МСм/м, при 298 К а= = 1,67 МСм/м. Температурный коэффициент электрического сопротивления при 298 К 0 = 3,6-10-3 К . Изменение удельного электросопротивления при плавлении рпл/ртв= 1,62. Температура перехода в сверхпроводящее состояние Гс=1,ЗК при давлении 5 ГПа, 3,05 К при давлении 8,5—8.8 ГПа и 5,2 К при давлении 14 ГПа. Максимальное значение коэффициента вторичной электронной эмиссии бария атах=0,83 при ускоряющем напряжении первичных электронов 0,400 кэВ. Магнитная восприимчивость бария при 293 К Х= -1-0,15-10 . [c.117]

Коэффициент вторичной электронной эмиссии ата =1,0 при ускоряющем напряжении первичных электронов 0,3 кэВ. [c.160]

Температурный коэффициент электрического сопротивления а— = 5,177-10- К- при 273 К и 3,98-10- К при 373 К. Изменение удельного сопротивления при плавлении рж/рто = 2,06. Абсолютный коэффициент т.э.д.с. при 273 К составляет e=-fO,4 мкВ/К постоянная Холла. = 4-0,24-10 м /Кл температура перехода таллия в сверхпроводящее состояние 7 с=2,39 К. Коэффициент вторичной электронной эмиссии атах=1,4 прн ускоряющем напряжении первичных электронов 0,800 кэВ. Таллий диамагнитен, магнитная восприимчивость а-Т1 х = " 0.249 10 (293 К) и -Tl=—0,158-10- (508 К). Магнитная индукция таллня при 297 К S= 1,7 1,8 Тл. [c.184]

Температура перехода в сверхпроводящее состояние Гс = 2,6- -2,7 К. Коэффициент вторичной электронной эмиссии атах=1>19 при ускоряю, щем напряжении первичных электронов 0,600 кэВ. [c.287]

Коэффициент вторичной эмиссии атах=1,35 при ускоряющем напряжении первичных электронов 0,5 кэВ. Тантал парамагнитен, его магнитная восприимчивость прн 293 К х=0,849-10 , а при 2143 К х= = 0,685-10- . [c.329]

Предположим, что газ облучается монохроматическим светом, длину волны которого можно менять, причем приняты меры, чтобы свет не попадал на стенки сосуда для исключения вторичной электронной эмиссии с них. Атом газа, поглощая квант достаточно большой энергии, может испустить электрон с энергией [c.78]

Обсуждение. Изложенные выше результаты анализировались Зур-маном и его коллегами. Объясняя максимум с меньшей энергией, зависящий от природы щелочного металла, Зурман указывает, что первым возбуждается адсорбированный на поверхности атом щелочного металла, который затем отдает свою энергию возбуждения электрону зоны проводимости, а не фотоионизуется непосредственно сам, как утверждали Де Бур и Теве [23]. Зурман считает, что такой механизм подтверждается уменьшением чувствительности при длительном освещении при низких температурах с последующей эмиссией электронов под действием нагревания или освещения красным светом. Хотя этим определенно доказывается, что некоторые электроны при освещении вынуждены переходить в состояние, из которого они могут быть впоследствии высвобождены действием тепла или красного света, однако из этого не следует, что судьба всех возбужденных светом электронов одинакова. Так как чувствительность даже при 20° К в самом начале освещения такая же, как и при комнатной температуре, и падает при продолжительном освещении только на 50%, то ясно, что и сам свет без какой-либо тепловой энергии может освобождать электроны из атомов щелочных металлов. В то же время иногда электроны сохраняются на возбужденном уровне, что приводит к уменьшению количества способных к возбуждению центров (в атомах калия). Высвобождение электронов из этих возбужденных центров, как показал Зурман, является бимолекулярным процессом. Следовательно, мы можем записать следующие описывающие его уравнения [c.689]

Хотя электрон и при нормальном состоянии атома бещено. мечется в его недрах, однако самопроизвольно покинуть атом он не может — не выпустит ядро (ионизация атома самопроизвольно не происходит). При получении же атомом добавочной энергии извне (наложение достаточного потенциала, облучение фотонами высокой энергии, например у-фотонами, большое повышение температуры и т. п.) эмиссия электронов становится возможной (с потерей ато.мом своей электронейтральности — процесс ионизации). [c.34]

К рассмотрению процесса вторичной эмиссип за счёт потенциальной энергии положительного иона при.ложимы методы волновой механики, позволяющие подсчитать вероятность перехода э.чектрона из металла на тот или другой уровень энергии в атоме, образуемом при нейтрализации положительного иона. Наиболее вероятным оказывается переход на такой уровень, на котором энергия электрона близка к. энергии, которой он обладает как электрон проводимости в металле. Эти представления приводят к следующей картине рассматриваемого элементарного процесса. При прнближен1Ш положительного иона к новерхности металла, когда ион находится от этой поверхности ещё на некотором расстоянии, происходит переход к иону первого электрона. В результате этого перехода получается атом в возбуждённом состоянии. Затем путём нового элементарного акта происходит освобождение второго электрона проводимости из металла за счёт энергии возбуждения, подобно тому как в объёме газа это имеет место при неупругом соударении второго рода. Справедливость такой точки зрения подтверждается тем, что эмиссия электронов из [c.92]

Еслн перезарядка происходит вблизи катода, нейтральный атом может с большой скоростью удариться о катод. Опыт показывает, что при таких ударах также происходит эмиссия электронов из катода. Для обнаружения этого процесса пучок положительных ионов отклоняют в сторону от катода магнитным полем или улавливают ионы отрицательно заряженной сеткой и собирают эмиттируемые электроны специальным добавочным электродом. При бомбардировке катода быстрыми нейтральными невозбуждёнными атомалн эмиссия электронов из катода происходит за счёт кинетической энергии этих атомов. [c.93]

Как и ко всем другим элементарным процессам, к процессу вторичной эмиссии за счёт потенциальной энергии положительного иона приложимы мето Ды волновой механики, позволяющие подсчитать вероятность перехода электрона из металла на тот или другой уровень энергии в атоме, образуемом при нейтрализации положительного иона [598]. При этом наиболее вероятным оказывается переход на такой уровень, на котором энергия электрона близка к энергии, которой он обладает как электрон проводимости в металле. Эти представления приводят к следующей картине рассматриваемого элементарного процесса. При приближении положительного иона к поверхности металла, когда ион находится от этой поверхности ещё на некотором, хотя и малом, расстоянии, происходит переход к иону первого электрона. В результате этого перехода получается атом не в нормальном состоянии, а в возбуждённом. Затем путём нового элементарного акта происходит освобождение второго электрона проводимости из металла за счёт энергии возбуждения, подобно тому как в объёме газа это имеет место при неупругом соударении И рода. Справедливост такой точки зрения, как это показывают опыты, подтверждается тем, что эмиссия электронов из металла наблюдается также при непосредственном воздействии на катод имеющихся в газе при разряде метастабильных атомов [585, 586]. В работах [585, 586] указан способ получить пучок метастабильных атомов гелия, заставляя ионы гелия падать под очень острым углом на металлическую поверхность. Скорости вторичных электронов, освобождаемых метастабильными атомами гелия, лежали в пределах. от 2 вольт до (0 — 9), где Им —энергия метаста-бильного атома, ср — работа выхода электрона из металла в эл.-в. В случае разряда в гелии при катоде из молибдена скорость вторичных электронов, освобождаемых метастабильными атомами (С/м = 19,77), достигала 15 вольт. Число метастабильных атомов, не теряющих своей энергии на поверхности металла и, следовательно, отражаемых в качестве метастаби-лей же в зависимости от условий опыта, лежало в пределах от 10 до 50%. Наличие процесса поверхностной ионизации, производимой метастабильными атомами, и значение этого эффекта в разряде показаны также опытами Спивака и Рейхруделя [599]. О поверхностной ионизации ударами положительных ионов смотрите также [593, 594, 635—637, 639, 641, 657, 658, 667, 668], отрицательных — [671]. [c.191]

Такой же принцип получения метастабильных атомов Не был использован для получения пучка поляризованных метастабильных атомов в состоянии 2 5 [149]. Источником возбужденных атомов Не (2 5, 2 5) является электронный удар, осуществляемый в электронно-оптической системе, состоящей из электронной пушки с комбинацией электростатической и магнитной фокусировок, формирующих пучок электронов колли-неарной с молекулярными пуч1ками. Очистка лучка от Не(2 5) и ионов производится при помощи гелиевой лампы и поперечного электрического поля. Полученный пучок по оценке, основанной на измерении вторичной эмиссии электронов с поверхности из нержавеющей стали, имеет интенсивность 2-10 атом/ср-с. Атомы Не(2 5) затем попадают в область слабого магнитного поля ( 10 Гс), которое определяет ось квантования. В этой же области они накачиваются излучением с Л =1,08 мкм, поляризованным по кругу и падающим в направлении магнитного поля. Это приводит к увеличению заселенности магнитных подуровней с т = 1 или —1 в зависимости от знака круговой поляризации. [c.174]

Теплота хемосорбции зависит также от ориентации поверхности. Качественно эта закономерность вполне опчетливо демонстрируется полученными в эмиссионном микроскопе изображениями металлов, на поверхности которы.ч адсорбированы различные атомы. На эмиссионном изображении отчетливо видны различные ориентации кристаллитов металлического образца. Благодаря этому можно показать, что электронная эмиссия зависит от степени покрытия поверхности адсорбированными ато-jviaMH, которая в свою очередь определяется ориентацией поверхностного слоя металла и температурой [219—221]. [c.124]

При энергетическом возбуждении атома в электрической дуге, в искре, в пламени его электронная энергия возрастает и он переходит из основного (невозбужденного) состояния в другие (возбужденные) состояния. Время жизни возбужденного состояния невелико ( 10 с). Атом, теряя энергию возбуждения в виде излучения (эмиссии), возвращается либо в исходное основное состояние (резонансное излучение), либо в какое-то другое состояние, лежащее по энергии выше основного состояния. Каждой такой потере энергии возбуждения атома соответствует линия (резонансная или нерезонансная) в спектре его излучения при определенной длине волны. Так как возбужденных состояний у атома может быть очень много, то в спектрах исхтускания атомов может наблюдаться много линий (до нескольких сотен и даже тысяч). Каждый атом имеет [c.518]

Повышение разрешающей способности микроскопов достигается гл.обр. совершенствованием электронной оптики и применением новых видов электронных пушек. Замена традиционных вольфрамовых термокатодов на ориентир, катоды из LaBe позволила повысить электронную яркость пушек в 5-7 раз, а переход к пушкам на полевой эмиссии (автовмиссии) с холодными катодами из монокристаллич. W - в 50-100 раз, что дало возможность уменьшить диаметр электронного зовда и довести. разрешение РЭМ до 1 нм, существенно снизив при атом лучевую нафузку на образец. [c.441]

Работа выхода электрона. При нагревании твердого тела до различных температур с одновременным наложением на него электромагнитного поля происходит испускание электронов — термоэлектронная эмиссия (принцип действия нити накала). Энергия, необходимая для удаления одного электрона из твердого тела, отнесенная к 1 атому, называется работой выхода электрона (work fun tion). Этот параметр отличается от потенциала ионизации тем, что он характеризует энергию, требующуюся для удаления электрона из металла, рассматриваемого как единая система атомов. [c.132]

Отрицательные пионы останавливаются в среде за счет чисто электромагнитных взаимодействий с протонами и ядрами. Пионы сначала захватываются на высоковозбужденные молекулярные орбиты, заменяя электроны, которые выбрасываются. Постепенно пионы левозбуждаются на более глубокосвязанные орбиты за счет испускания электронов Оже и эмиссии рентгеновского излучения в итоге они садятся на отдельные ядра. Когда размер орбит становится меньше, чем размер самой глубокой электронной орбиты вокруг ядра, пион начинает находиться в неэкранированном кулоновском поле ядра. В этом случае физика совпадает с физикой атома Бора в той степени, в какой можно пренебречь ядерными эффектами. Пионный боровский атом в состоянии с главным кванто- [c.203]

В опытах по адсорбции, когда система доходит до стационарного состояния при р=10 мм рт. ст., заполненной оказывается лишь небольшая доля поверхности. Если принять, что эта концен трация соответствует насыщению всей поверхности, то адсорбиро ванный атом ксенона должен будет иметь площадь поперечного сечения 50 А , что более чем в 3 раза превышает газовокинетическое значение. Разумнее считать, что заполнены только более шероховатые плоскости. Из рассчитанных отношений энергий связи, которые, по-видимому, находятся в хорошем согласии с экспериментальными результатами, полученными методом автоэлектронной эмиссии для плоскостей 111 и 130 , можно найти для теплоты адсорбции ксенона значения 5,4 и 4,5 ккал/моль на плоскостях 100 и 110 соответственно. В условиях кинетических опытов для ксенона, удерживаемого с энергией связи 6 ккал/моль, было обнаружено значительное испарение. Поэтому в ходе опыта р< <5-10 мм рт. ст.) заполнение для плоскостей 110 должно быть менее 10 атомов на 1 см , а для плоскостей 111 — менее 5 10 -. Это согласуется и с прямым наблюдением плоскостей 111 в электронном проекторе — при давлениях, сравнимых с поддерживаемыми в адсорбционных опытах, плоскости 111 заняты при 79° К, но свободны при 85° К. [c.199]

В работах Ола с помощью спектроскопии ПМР, ИК и методом Х-лучевой фотоэлектронной эмиссии, позволяющей непосредственно измерять энергию связи электронов в атоме углерода органических соединений, впервые были получены прямые экспериментальные подтверждения образования ионов карбония и существования их в растворах в двух формах так называемых классических ионов с трехвалентным гибридизированным третичным атомом углерода, р-орбиталь которого вакантна, и неклассических с пента- или тетракоординированным кар-бониевым центром типа СН+, в которых заряд рассредоточен. В последних карбо-ниевый атом углерода образует три обычных а-связи и одну трехцентровую связь, два электрона которой находятся в совместном владении трех атомов [12]. [c.9]

Температурный коэффициент электрического сопротивления селена при температуре 273 К а = 0,6-10" К . Изменение удельного элекгро-сопрогивлення при плавленнн рж/Ртв 1 Абсолютный коэффициент т. э. д. с. для селена в твердой фазе при 298 К е = Ч-914 мкВ/К. Наибольшее значение коэффициента вторичной электронной эмиссии атах=1,4, при ускоряющем напряжении первичных электронов 0,400 кэВ. Селен диамагнетик, пары его парамагнитны. Магнитная восприимчивость х [c.352]

Температурный коэффициент электросопрогивления для температурного интервала 273—373 К а = 4,20-10- К . Коэффициент вторичной электронной эмиссии атах=1,7 при ускоряющем напряжении первичных электронов 0,75 кэВ. Температура перехода в сверхпроводящее состояние при иапряженности магнитного поля Я=0,817 А/м Гс = 0,71 К. Магнитная восприимчивость при 298 К х=0,052-10- >. [c.510]

К началу XX столетия на основании изучения оптических спектров элементов, природы катодных и каналовых лучей, явлений электролиза, термо- и фотоэлектронной эмиссий и самопроизвольного радиоактивного распада атомов тяжелых элементов было установлено, что атом является сложной системой, состоящей из положительно заряжещюго ядра и движущихся электронов, составляющих в совокупности его электронную оболочку. [c.37]

Можно полагать, что медленный ион инертного газа, приближающийся к поверхности металла на расстояние в несколько атомных радиусов, вырывает электрон из металла и захватывает его на один из своих верхних уровней. Образовавшийся атом остается некоторое время в метастабильном состоянии и, подойдя еще ближе к поверхности, передает свою энергию возбуждения металлу, в результате чего происходит эмиссия фотоэлектрона. Однако против этой точки зрения имеется возражение, заключающееся в том, что скорости вторичных электронов должны были бы соответствовать уравнению Эйнштейна (3.49), тогда как наблюдавишеся скорости оказываются в действительности меньше. [c.99]

Физические и химические свойства. Компактный В. — светло-серый металл имеет объемноцентриро-ванную кубич. решетку, а = 3,1649 А ат. радиус 1,40 А ионные радиусы У + 0,68 А, ХУ - 0,65 А. Плотность В. 19,3 т. пл. 3410 (самый тугоплавкий из всех элементов, за исключением углерода) т. кин. 5930° теплота плавления 44 кал/г теплота испарения 1183 кал/г уд. теплоемкость 0,0343 кал/г-град (0—1000°) теплопроводность 0,40 кал/см-сек-град (при 0°) уд. электриЧ. сопротивление 5,5 10 ом - см (20°) темп-рный коэфф. электрич. сопротивления (О—170°) 5,1 10 В. отличается низким давлением пара при высоких темп-рах давление пара (в мм рт. ст.) в зависимости от темп-ры 1,93 10 (1530°) 6,55 10 5 (2730°) 0,76 (3940°) 7,6 (4440°) 76 (5080°) и 380 (5650°). В. характеризуется малым коэфф. термич. расширения (4,4 10 при 20—300°). Ценное свойство В. — высокая электронная эмиссия при накаливании металла, равная (в лга/сл-г) 1,5 10 i (830°) 2,3 10 (1630°) 1,0 (1730°) 298 (2230°) и 1690 (2427°). Другое важное свойство В. — большая мощность энергии, излучаемой поверхностью металла при высоких температурах в зависимости от темн-ры ее величина составляет (в ет/ем ) 0,9 (800°) 18,0 (1600°) 64,0 (2200°) [c.326]