излучения торможения излучения

Рентгеновское излучение — электромагнитное излучение, возникает при торможении быстрых электронов в веществе. Практически рентгеновское излучение может возникать в лнэ-бых электровакуумных установках, в которых применяются достаточно большие напряжения (десятки и сотни киловольт) для ускорения электронного пучка. Как и гамма-излучение оно обладает малой ионизирующей способностью и большой глубиной проникновения. [c.53]

Рентгеновское излучение — электромагнитное излучение с длиной волны от 80 до 10 нм, возникающее в веществе при резком торможении электронов высокой энергии, бомбардирующих вещество. Рентгеновское излучение образуется в специальных электровакуумных приборах — рентгеновских трубках, представляющих собой вакуумированный стеклянный сосуд (вакуум 1,33-Ю- — 1,33-10 Па). В противоположные концы сосуда впаяны катод и анод. Катод в виде спирали из вольфрамовой проволоки накаливают электрическим током, который является источником свободных электронов. Анод— массивный стержень, обращенный своим [c.108]

Рентгеновское излучение — электромагнитное излучение с волнами малой длины —возникает при торможении быстрых электронов в вещесгве. [c.60]

Наряду с характеристическим излучением возникает так называемое тормозное излучение за счет взаимодействия -частиц с кулоновским полем атома. Если при этом -частицы неупруго рассеиваются, то освобождающаяся при торможении -частиц энергия высвечивается в виде фотонов и возникает непрерывное рентгеновское излучение (тормозное излучение), причем его энергия меняется от нуля до макс— максимальной энергии -частиц. [c.392]

Под действием ультрафиолетового излучения отверждение покрытий на основе различных полиэфирных лаков происходило в течение 10-15 мин при малой величине внутренних напряжений в покрытиях (десятые доли мегапаскаля), т.е. меньших, чем при конвективном способе. Особенно эффективным этот метод оказался для лаков холодного отверждения, характеризующихся сравнительно низкой адгезионной прочностью. При отверждении под действием ультрафиолетового облучения наблюдается улучшение адгезионных и других физико-механических свойств покрытий. Методом ИКС установлено, что при таком способе отверждения покрытий продолжительность расходования двойных связей стирола и ненасыщенного олигоэфира сокращается до 10-15 мин. Причина этого явления обусловлена, вероятно, селективным распределением энергии и дополнительны.м инициированием полимеризации ультрафиолетовым излучением, приводящим к увеличению числа свободных радикалов. Полиэфирные покрытия характеризуются высокой степенью проницаемости к ультрафиолетовому излучению-до 8 мм [114, 158]. Способ отверждения полиэфирных покрытий оказывает значительное влияние на надмолекулярную структуру покрытий и однородность ее по толщине пленки (рис. 5.2). При конвективном способе отверждения покрытий в них возникает неоднородная по толщине пленки структура. В результате адсорбционного взаимодействия ассоциированных макромолекул с поверхностью подложки в этих слоях наблюдается резкое торможение релаксационных нроцессов при формировании покрытий. В связи с этим в слоях, граничащих с подложкой, фиксируются в процессе отверждения структурные элементы, характерные для исходных ассоциированных полиэфирных композиций. По мере удаления от подложки наблюдаются агрегация структурных элементов и формирование более сложных надмолекулярных образований, неравномерно распределенных в системе. Особенно неоднородная структура образуется в поверхностных слоях. [c.136]

Сплошной спектр (называемый также белым излучением ) возбуждается всегда, когда возникают рентгеновские лучи. Он вызывается потерей энергии при торможении электронов атомами любого элемента. Этот спектр начинается резко у коротковолновой границы и простирается теоретически в бесконечность в направлении ДЛИННЫХ волн. [c.351]

НОЙ энергии фотонов, электронный коэффициент поглощения имеет одинаковые значения для воды, кислорода и водорода. Таким же путем можно рассчитать электронный коэффициент поглощения любых процессов торможения излучения веществом. [c.56]

Различают два типа Р. л. тормозное и характеристическое излучение. Тормозное излучение возникает при торможении электронов антикатодом рентгеновской трубки оно разлагается в сплошной спектр, имеющий резкую границу со стороны малых длин волн. Положение этой границы определяется энергией падающих на вещество электронов (чем больше эта энергия, тем в большей мере коротковолновая граница спектра смещается в сторону более коротких волн) и не зависит от природы вещества. Характеристич. Р. л. образуются при выбивании электрона одного из внутренних слоев атома с последующим переходом на освободившуюся орбиту электрона с какого-либо внешнего слоя. Они обладают линейчатым спектром, аналогичным оптич. спектрам газов. Однако между теми и другими спектрами имеется принципиальная разница структура характеристич. спектра Р. л. (число, относительное расположение и относительная яркость линий), в отличие от оптич. спектра газов, пе зависит от вещества (элемента), дающего этот спектр. Зависимость от вещества проявляется только в том, что с увеличением порядкового номера элемента в системе Менделеева весь его характеристич. рентгеновский спектр смещается в сторону [c.325]

В 1968 г. появилось сообщение о том, что под действием излучения торможения радиоактивного стронция О-тирозин разрушается быстрее, чем -тирозин. Однако подтверждений этого не последовало. [c.404]

Рентгеновское излучение — электромагнитное излучение с малой длиной волны. Образуется нри торможении быстрых электронов в веществе. [c.133]

Так как число уровней поперечной энергии движения каналированной ультрарелятивистской заряженной частицы в потенциальной яме, образованной кристаллическими осями (плоскостями), велико, в качестве первого шага для описания ее движения можно применить классическую теорию. В классической электродинамике уравнение движения заряженной частицы во внешнем электромагнитном поле с учетом торможения излучением имеет вид [68] [c.206]

Кроме того, в качестве излучений высокой энергии можно использовать протоны, дейтоны, а-частицы, ускоренные в специальных ускорителях (циклотрон, генератор Ван-де-Граафа). Пучки быстрых электронов можно получать, используя линейные ускорители, бетатроны или радиоактивные изотопы некоторых элементов (например, " Зг, Сз и др.). Источником квантов больших энергий, кроме уже указанных искусственно получаемых радиоактивных элементов, могут служить мощные рентгеновские трубки для получения у-излучений можно также использовать торможение быстрых электронов, полученных в ускорителях (бетатроне, линейном ускорителе электронов, генераторе Ван-де-Граафа). Источниками нейтронов, кроме атомных реакторов, могут быть радио-бериллиевые и полоний-берил-лиевые источники или специальные ускорители нейтронов. [c.258]

Торможение электронов на аноде рентгеновской трубки может происходить по-разному. одни из них тормозятся мгновенно на самой поверхности анода, что соответствует фотону максимальной величины (т. е. вычисленному по уравнению (IV. 1)1 другие, проникая в глубь анода, постепенно теряют свою энергию. Следовательно, при торможении электронов возникнут фотоны самой разнообразной энергии, а так как количество их, излучаемое в единицу времени, очень велико, то тормозной спектр будет состоять из непрерывного ряда длин волн с резкой границей в коротковолновой части. Характер распределения энергии в спектре торможения при различных напряжениях показан на рис. 56. Тормозное рентгеновское излучение называют сплошным или белым по аналогии с видимым светом. [c.107]

Характер взаимодействия ионизирующего излучения е веществом определяется параметрами частиц и свойствами вещества. При взаимодействии заряженных частиц со средой основной причиной потерь энергии являются столкновения с атомами (электронами и ядрами), приводящие к ионизации и многократным рассеяниям. Потеря энергии электронами происходит также в результате радиационного торможения, а для тяжелых частиц (протон, а-частица) - потенциального рассеяния на ядрах и ядерных реакций. При взаимодействии 7-излуче ния со средой потеря энергии объясняется Комптон-эффектом (рассеяние 7-кванта на электронах), фотоэффектом (поглощение у-кванта с передачей энергии электрону), образованием электронно-позитронных пар (при энергиях V-квантов 1,02 МэВ) и ядерных реакций (при 10 МэВ). [c.107]

Из приведенного графика (рис. 1.17) видно, что максимальное температурное разделение (Ato = 6,5°С) в трубке Г-Ш получается тогда, когда 20% нагретого газа выводится из трубки через вентиль (3) в ее торце. Использование трубки для охлаждения в таком виде малоэффективно, что обусловлено, главным образом, трудностями в выделении охлажденного потока из общей массы газа, прошедшего через сопловой ввод. Для случая нагрева в тонкостенной плохо проводящей тепло трубке с //d = 34 температура газа в полости трубки может на сотни градусов превышать температуру торможения возбуждающего потока. В работе [21] отмечается, что при степени расширения л = 5 и температуре перед сопловым вводом 20°С в конце трубки воздух нагревался до 500°С, а при наличии пыли, взвешенной в воздухе, отмечали температуры до 1000°С. Основной эффект нагрева в данном устройстве осуществляется за счет ударно-волно-вых процессов. При обтекании газовым потоком цилиндра более резкое снижение температуры обусловлено, кроме сказанного, значительными перепадами давления, затрачиваемого на сужение и расширение потока, созданием неустойчивого течения за цилиндром. Возникающие при этом пульсация, циркуляционные вихри, находящиеся в состоянии тепло- и массообмена с основным потоком, обусловливают большее понижение температуры по сравнению с обтеканием пластины. Необходимо отметить, что излучение звуковых колебаний в окружающую среду имеет место и в вихревой трубе. Кроме того, экспериментально доказано, что в вихревой трубе течение неустойчиво и возникают регулярные колебания давления. Нами было показано, что низкочастотные колебания являются следствием процеСсионного движения вынужденного вихря вокруг геометрической оси камеры закручивания. [c.32]

Рентгеновские спектры обусловлены переходами электронов внутр. оболочек атомов. Различают тормозное и характеристич. рентгеновское излучение. Первое возникает при торможении заряженных частиц (электронов), бомбардирующих мишень в рентгеновских трубках, и имеет сплошной спектр. Характеристич. излучение испускают атомы мишени при столкновении с электронами (первичное излучение) или с рентгеновскими фотонами (вторичное, или флуоресцентное, излучение). В результате этих столкновений с одной из внутр. К-, L- или М-) оболочек атома вылетает электрон и образуется вакансия, к-рую заполняет электрон с другой (внутр. или внеш.) оболочки. При этом атом испускает квант рентгеновского излучения. [c.239]

Тормозное излучение возникает в вакууме, когда быстролетящие электроны тормозятся при падении на анод рентгеновской трубки, т. е. уменьшение скорости электронов от V] до 2 при торможении является источником излучения [c.113]

Высокотемпературная плазма является генератором лучистой энергии. Спектр ее существенно отличается от спектра абсолютно черного тела. В спектре плазмы присутствуют тормозные излучения, обусловленное торможением электронов в поле ионов рекомбинационное излучение, обязанное процессу образования нейтральных атомов из ионов и электронов, а также излучение возбужденных ионов и атомов. Кроме того, упомянутое выше ларморовское вращение электронов в магнитном поле приводит к так называемому бетатронному излучению. [c.538]

В зависимости от механизма возбуждения рентгеновское излучение называется или тормозным или характеристическим. Тормозное излучение возникает при торможении быстрых электронов на атомах исследуемого вещества и представляет собой непрерывный спектр. Характеристический спектр — линейчатый рентгеновский спектр, возникающий при переходах электронов из внещних слоев атома на близко расположенные к ядру внутренние Л -, 1-, М-, Л -электронные слои. Для его возникновения необходимо, чтобы под действием какого-либо внешнего возбуждения теми же электронами пли фотонами высокой энергии электроны внутренних слоев перешли на свободные уровни внешних слоев. При возвращении такого возбужденного атома в основное нормальное состояние испускается квант характеристического излучения согласно (111.3). На рис. 82 показана схема возникновения характеристических рентгеновских спектров. Линии в пределах каждой серии отличают друг от друга индексами, обозначаемыми буквами греческого алфавита, например Ка, Кц, а, р, V и т. д. [c.181]

Поглощение полимером ультрафиолетовых лучей зависит, как известно, от степени его окисления. С целью торможения окислительного процесса в полимер вводят светостабилизаторы, поглощающие большую часть излучения, а также тепловые [c.179]

ИОНИЗАЦИИ ПОТЕНЦИАЛ, см. Потенциал ионизации. ИОНИЗЙРУЮЩИЕ ИЗЛУЧЕНИЯ, потоки фотонов или частиц, взаимод. к-рых со средой приводит к ионизации ее атомов или молекул. Различают фотонное (электромагнитное) и корпускулярное И.и. К фотонному И.и. относят вакуумное УФ и характеристическое рентгеновское излучения, а также излучения, возникающие при радиоактивном распаде и др. ядерных р-циях (гл. обр. 7-излучение) и при торможении заряженных частиц в электрич. или магн. поле - тормозное рентгеновское излучение, синхротронное излучение. К корпускулярному И. и. отиосят потоки а- и Р-частиц, ускоренных ионов и электронов, нейтронов, осколков деления тяжелых ядер и др. Заряженные частицы ионизируют атомы или молекулы среды непосредственно при столкновении с ними (первичная ионизация). Если выбиваемые при этом электроны обладают достаточной кинетич. энергией, они также могут ионизировать атомы или молекулы среды при столкновениях (вторичная ионизация) такие электроны наз. 5-электрона.ми. Фотонное излучение может ионизировать среду как непосредственно (прямая ионизация), так и через генерированные в среде электроны (косвенная ионизация) вклад каждого из этих путей ионизации определяется энергией квантов и атомным составом среды. Потоки нейтронов ионизируют среду лишь косвенно, преим. ядрами отдачи. [c.254]

О — угол отражения, т. е. угол между падающим лучом и отражающей атомной плоскостью п — целое число Я — длина волны рентгеновского излучения. Создано несколько методов Р. а. В одних из них (напр., в наиболее широко применяемом методе поликристаллов и порошков) используют характеристическое (монохроматическое) реитгеновское излучение, в других (нанр., в методе Лауэ) — т. п. излучение торможения (белое излучение). По методу поли- [c.313]

Теплопередачу в области торможения к космическому кораблю, возвращающемуся на Землю, можно оценить, рассматривая полубеско-нечный слой горячего газа, однородного по температуре и плотности. Пусть температура газа и его плотность q , соответствуют равновесным условиям в области торможения. Предполагается, что слой горячего газа обладает толщиной б, равной расстоянию отхода конусной ударной волпы. Количество энергии излучения в интервале волновых чисел от со до со - г da, падающее на единичную площадь в телесном угле dQ, составляющем угол 0 с нормалью к поверхности корабля, выражается следующим образом [c.342]

Но кванты электромагнитного излучения возникают не только при переходе электронов на дискретные атомные уровни, но и при торможении электронов. Пример такого излучения торможения мы имеем при генерации белого рентгеновского излучения при ударе электронов об антикатод рентгеновской трубки. Это торможение можно уподобить переходу электрона с одного недискретного (свободного) энергетического уровня на другой, также недискретный (свободный) уровень. Электрон, движущийся в хаосе микрополей плазмы, не может не попадать на отдельных участках своего пути в тормозящее поле. Торможение вызовет и неизбежное излучение. Значение разности энергий обоих свободных уровней, между которыми происходит переход электрона, а следовательно, и энергия излучаемого кванта могут быть любыми. Спектр излучения может простираться сколь угодно далеко в сторону как длинных, так и коротких волн. [c.385]

Электроны высокой энергии, возникающие при р-распаде радиоактивных элементов (и присутствующие в космических лучах), обладают спиральностью, которая имеется и у у-излучения (тормозное излучение), возникающего при торможении электронов с высокой энергией. Вследствие несохранепия закона четности все излучения, возникающие при Р-распаде на Земле (и излучение, возникающее под действием космических лучей из Галакти- [c.494]

Измерение температуры торможения Tq газового потока в непосредственной близости от обтекаемой стенки является одной из наиболее сложных задач экспериментальной аэродинамики. В практических измерениях температуры потока вдали от стенки широкое распространение получили термопарные измерители температуры торможения. Чувствительный элемент термопары (спай) в стационарных условиях его обтекания показывает равновесную температуру — результат баланса между теплом, подводимым к спаю от потока газа, и теплом, теряемым спаем в окружающую среду за счет теплопроводности и излучения. Общую погрешность измерения можно выразить как разность между адиабатической температурой торможения Tq потока и равновесной температурой Тизм, измеряемой спаем. [c.282]

Рентгеновские лучи занимают широкий диапазон длин волн от 80 до 0,00001 нм. Спектр излучения в зависимости от возникновения делится на сплошной (тормозное излучение) и характеристический торможение заряженных частиц (двигающихся с начальной скоростью Уд) в поле атомов вещества приводит к рентгеновскому излучению с граничной частотой Vo=m o/2h=eDVh, [c.101]

В 1900 г. Виллард нашел третью компоненту излучения, испускаемого радиоактивными веществами, так называемые улучи. Эти лучи испускаются атомными ядрами в результате естествейных или искусственных превращений или вследствие торможения заряженных частиц, аннигиляции пар частиц и распадов частиц. ДлинЬ волн у-лучей большинства ядер, лежит в пределах от 0,0001 до 0,1 нм. у-Лучис энергией до 100 кэВ (мягкие у-лучи) ничем кроме своего ядерного происхождения не отличаются от характеристических рентгеновских лучей. Поэтому часто термин "ii-лучи применяют для обозначения электромагнитного излучения любой природы, если его энергия больше 100 кэВ. Фотоны, возт кающие в процессах аннигиляции и распадов, называют v-квантами. [c.102]

Волны заряженных частиц, более тяжелых, чем электроны, а именно ионов высоких энергий — протонов, дейтронов, а-частиц, мезоБОв и др., по мере их проникновения в глубь вещества и торможения в нем производят различное де11 твие. В начале своего пути они, главным образом, ионизируют вещество, затем, потеряв часть своей энергии, вступают во взаимодействие с атомными остовами и смещают их, пока энергия частиц не снижается ниже уровня определяемого выражением (1Х.2), и они не заканчивают свой путь, произведя смещение атомов в некотором объеме вещества радиусом 10 см. Такое действие излучения представляет собой локальное, т. е. местное расплавление твердого вещества. Нейтроны, не взаимодействующие с электронами, почти всю свою энергию растрачивают на смещение атомов, которые на своем пути, в свою очередь, производят ионизацию. Осколки ядер при их делении внутри твердого вещества производят в нем смещение десятков тысяч атомов и тем самым местную ионизацию. [c.142]

Трибохимия — раздел механохимии — изучает влияние механической энергии на реакции между твердыми веществами и их структуру. Под влиянием энергии, выделяющейся при трении или ударе, элементы неупорядоченности кристаллической структуры, возникающие за счет теплового движения, увеличиваются, в результате чего возникает активное состояние. За счет ме-ханохимического активирования наблюдаются значительные адсорбционные эффекты, при этом адсорбированные компоненты заполняют субмикроскопи-ческие поры и пустоты более глубоко лежащих слоев твердой фазы. При импульсном торможении струи песка из пескоструйного аппарата на короткое время (10 —10 с) достигается высокоэнергетическое состояние, соответствующее короткоживущей твердотельной плазме. Оно характеризуется электронным и световым излучением (триболюминесценцией), переносом заряда, а также высокой химической активностью. [c.438]

Источником рентгеновского излучения, используемым в рентгенофазовом и рентгеноструктурном анализе, обычно является рентгеновская трубка. В рентгеновской трубке поток электронов, испускаемый вольфрамовой спиралью (катодом), ускоряется из-за большой разности потенциалов между к атодом и анодом (несколько десятков киловольт, кВ) и ударяется об анод. При этом происходят два основных процесса - торможениа электронов (с одновременным возбуждением тепловых колебаний, т.е, нагревом анода и испусканием рентгеновских квантов, дающих сплошной спектр) и ионизация атомов (удаление электронов с внутренних и внешних электронных оболочек атомов). За счет последующих электронных переходов происходит излучение рентгеновских квантов, дающих линейчатый, или характеристический спектр, вид которого определяется материалом анода. [c.6]

Для торможения цепной реакции окисления под действием ультрафиолетовой части спектра в полипропилен необходимо ввести вещества, способные поглощать УФ-лучи с длинами волн >2900 А. К числу эффективных фотостабилизаторов относятся прежде всего производные оксибензофенона и бензтриазола, а также салицилаты. Фотостабилизирующее действие производных оксибензофенона обусловлено тем [31], что их молекулы ири поглощении кванта света переходят в возбужденное состояние, после чего водородный атом переходит на карбонильную группу. Образовавшаяся структура весьма неустойчива и при воздействии излучения с длиной волны, большей, чем у поглощенных лучей, переходит в первоначальное соединение [c.172]

РС С где - поправочный, коэф., учитывающий разл. поглощение выходящего излучения в анализируемом и сгаццартном образцах, разл. рассеяние и торможение первичных электронов в них, а также различие в эффектах возбуждения рентгеновской флуоресценции характеристич. и непрерывным излучением. Для расчетов Р чаще всего используют микро-ЭВМ, установленные на выходе ренггеновских микроанализаторов. [c.444]