Пульсации при турбулентном течении

В турбулентном течении жидкости характерное время пульсаций температуры определяется как [339] [c.158]

Как известно, при турбулентных течениях гидродинамические и термо-дина.мические характеристики (скорость, давление, температура и т.п.) испытывают хаотические пульсации во времени в каждой точке потока и постоянно изменяются от точки к точке. [c.26]

Интенсивность турбулентности является мерой пульсаций в данной точке потока. При турбулентном течении по трубам / ==0,01 — 0,1. [c.46]

Другим примером, иллюстрирующим различие времен пребывания, может служить рассмотрение профиля скоростей при движении жидкости по трубе (см. рис. II-10, стр. 45). Различия в скоростях по сечению наиболее велики при ламинарном течении. Поэтому частицы, движущиеся вблизи оси трубы, обгоняют частицы, движущиеся ближе к ее стенкам, и находятся в трубе значительно меньшее время, чем последние. При турбулентном течении скорости распределены по сечению трубы более равномерно. Однако и в данном случае время пребывания разных частиц жидкости неодинаково, что обусловлено турбулентными пульсациями, под действием которых происходит перемешивание частиц, или турбулентная диффузия различные частицы движутся в разных направлениях по отношению к движению основной массы потока, в том числе и в поперечном (радиальная диффузия), и в продольном (осевая диффузия). Осевая диффузия может как совпадать по направлению с движением основной массы потока, так и быть направлена в обратную сторону, в результате чего возникают различия во времени пребывания частиц жидкости. Радиальная же диффузия, выравнивая профиль скоростей, наоборот, сближает время пребывания разных частиц. [c.117]

В турбулентном потоке (см. ниже) перенос молекулярной диффузией преобладает только вблизи границы фазы. При турбулентном течении возникают нерегулярные пульсации скорости (см. стр. 45), под действием которых, наряду с общим движением потока, происходит перемещение частиц во всех направлениях, в том числе и в поперечном. [c.390]

Гипотеза Прандтля о пути перемешивания оказалась весьма плодотворной, так как открыла реальные возможности для расчета турбулентных течений. Хотя длина пути перемешивания и не является физической постоянной для каждой жидкости в отличие от молекулярных коэффициентов вязкости и теплопроводности, однако, она, как показывают опытные данные, не зависит от параметров потока. Длина пути перемешивания в основном является функцией координаты у. Так как при течении вдоль гладкой стенки в непосредственной близости от ее поверхности пульсации скорости равны нулю, то = О при г/ = 0. Принимая простейшую гипотезу, что вблизи стенки длина пути перемешивания пропорциональна расстоянию от стенки [c.320]

В 1.19 было указано, что для турбулентного течения характерно перемешивание жидкости, пульсации скоростей и давлений в процессе течения. Если с помош,ью особо чувствительного прибора-самописца измерить и записать пульсации, например, скорости по времени, то получим картину, подобную показанной на рис. 1.59. Величина скорости беспорядочно колеблется около некоторого осредненного по времени значения, которое в данном случае остается постоянным. [c.95]

Чтобы записать уравнение Навье — Стокса для турбулентного течения через средние значения параметров потока, можно применить к уравнениям (6.5) и (6.6) преобразования Рейнольдса, так же как в случае однофазного потока [12]. Для упрощения задачи, помимо допущения о несжимаемости газа, Хинце [8] полагал, что пульсации концентрации частиц отсутствуют, так что а — постоянная величина, равная а. Таким образом, компоненты скорости были связаны только через коэффициенты турбулентной корреляции. [c.171]

Минский E. M. О пульсациях скорости при вполне установившемся турбулентном течении. Журнал технической физики, т. X, вып. 19, 1940. [c.275]

После завершения перехода к турбулентности в потоке воды продолжается развитие спектра пульсаций и процессов переноса. Спектр колебаний скорости расширяется, а интенсивность пульсаций температуры уменьшается. Механизмы турбулентного переноса становятся более эффективными, несмотря на прекращение роста возмущений скорости. Такие изменения в направлении течения продолжаются до тех пор, пока распределения параметров, масштабы, интенсивность пульсаций и другие характеристики турбулентности не начинают соответствовать зависимостям полностью развитого турбулентного течения. [c.39]

В предыдущих разделах описаны различные стадии процесса перехода ламинарного течения в турбулентное около вертикальной стенки. Их физические механизмы выяснены преимущественно по результатам непосредственного измерения значений скорости и температуры Почти без привлечения статистических характеристик. Однако для полного понимания турбулентности необходимо иметь представление о том, каким образом развивается в направлении течения спектр пульсаций, достигая своего окончательного состояния. Крупномасштабные вихри, возникающие в области перехода, по мере движения вниз по течению превращаются в мелкомасштабные вихри полностью развитого турбулентного течения. [c.57]

В настоящее время имеется обширная информация о статистических характеристиках полностью развитых турбулентных течений около вертикальной поверхности. Кутателадзе [90], используя стробоскопический метод визуализации, измерял профили продольной составляющей средней скорости й и среднеквадратических значений турбулентных пульсаций в потоке этилового спирта около изотермической поверхности. Установлено, что резкий максимум профиля совпадает с максимумом профиля й. [c.57]

Наибольшее значение и наблюдается в окрестности точки 3, т. е. приблизительно в конце области перехода, тогда как достигает наибольшего значения ниже по течению, что согласуется с установленными в работе [4] закономерностями ранних стадий развития возмущений. Результаты исследования теплопередачи показывают, что полностью развитое турбулентное течение устанавливается ниже по потоку от верхней границы, показанной на рис. 11.6.1, а именно сразу после того, как пульсации температуры достигнут максимального уровня. При этом коэффициенты перемежаемости скорости и температуры уже имеют значения, равные единице. Исследование естественной конвекции в ртути [119] также показало, что сначала происходит повышение уровня пульсаций температуры при увеличении расстояния по потоку, а затем его постепенное понижение. И хотя в работе не приведены числа Грасгофа, на основании представленных результатов можно сделать вывод о том, что эти пульсации действительно были измерены в области перехода. [c.61]

Обозначим через Г, й и х = 1 й соответственно масштабы длины, скорости и времени пульсационного движения. Они характеризуют мелкомасштабное движение турбулентного течения. Высокочастотные пульсации возникают в результате действия механизмов, описываемых нелинейными членами уравнений движения. При этом наименьший размер вихрей определяется вязкими силами, которые предотвращают образование очень мелких вихрей путем диссипации их энергии в тепло. В результате структура мелкомасштабного движения стремится к изотропной. [c.75]

Масштабы турбулентных течений при естественной конвекции. Эти масштабы целесообразно вести, используя параметры, определяющие выталкивающую силу. Обозначим через ь, йь и 1ь, йь соответственно масштабы длины и скорости осредненного течения и пульсационного движения. Кроме того, введем аналогичные характерные масштабы температуры и 1 , причем в качестве как обычно, примем среднеквадратическое значение амплитуды пульсаций [c.76]

В большинстве ранее проведенных экспериментальных исследований струй основное внимание уделялось области полностью развитого турбулентного течения. Однако оказалось, что измерения статистических характеристик, таких, как рейнольдсовы напряжения и пространственные корреляции пульсаций скорости, не позволяют полностью понять динамику такого [c.133]

За областью перехода турбулентное течение становится полностью развитым. Это происходит на расстоянии 10 калибров струи от среза сопла, что подтверждается многочисленными результатами измерений интенсивности турбулентности в разных сечениях струи, в том числе и данными, приведенными па рис. 12.3.2. После завершения перехода к турбулентному режиму течения интенсивность пульсаций скорости в струе начинает монотонно уменьшаться независимо от числа Рейнольдса (изменявшегося в экспериментах в широком диапазоне). В области полностью развитого турбулентного течения измеренные профили осредненных по времени значений скорости и концентрации трассирующих веществ в струях имеют форму распределений Гаусса, аналогичную профилям в факелах. Однако скорость подсасывания жидкости для струй ниже, чем для факелов по данным работы [43] и других исследований а = 0,057. Это значение а, свидетельствует о том, что при одинаковом локальном потоке количества движения интенсивность смешения для струй ниже, чем для факелов. [c.135]

Кроме того, уравнения (60,1)—(60,3) получены из приближенных усредненных уравнений для турбулентных течений (21,3), пригодных лишь вдали от стенок. Вблизи стенок должны применяться уже более точные уравнения (20,13), содержащие члены, зависящие от молекулярной вязкости и теплопроводности. Кроме того, очень близко у стенок передача количества движения и тепла турбулентными пульсациями будет очень малой и соответствующие члены в (20,13) можно опустить. [c.274]

Вблизи стенок канала течение жидкости является ограниченным, а значит и более упорядоченным с приближением к стенке все более гасятся пульсационные составляющие скорости, уменьшается и осредненная скорость (на стенке в соответствии с концепцией прилипания она равна нулю). Таким образом, при турбулентном течении вблизи стенок движется достаточно тонкая жидкостная пленка, в которой из-за влияния стенок канала существенно подавлены пульсации — говорят о тонком упорядоченном ламинарном слое (его толщина оценивается долями миллиметра). Именно здесь в условиях турбулентного режима [c.152]

При ламинарном течении шероховатость не влияет на потери напора, поскольку жидкость плавно обтекает выступы. Та же картина наблюдается на начальных стадиях турбулентного течения, когда при небольших Ке толщина ламинарного пограничного слоя 8л > бщ. Однако при увеличении Ке величины 5л и 6ш становятся близкими, а при дальнейшем развитии турбулентности бщ становится больше толщины 8л, уменьшающейся с ростом Ке. При достаточно больших значениях Ке (их тоже называют "критическими" и обозначают Ке рг) роль выступов в возникновении пульсаций, образовании ансамблей и развитии турбулентности становится определяющей, а роль вязкого (ламинарного) пограничного слоя вырождается — осуществляется переход к автомодельному течению. Значения Ке рг, начиная с которых Хг зависит исключительно от степени шероховатости Ещ, быстро понижаются с ростом Ещ. Наличие шероховатости приводит к возрастанию потерь напора, что обычно отражается увеличением значения Хг в зависимостях типа [c.161]

В непрерывных процессах для интенсификации процессов нейтрализации и промывки эфиров используют дополнительные приемы. Например, смешивают эфир и нейтрализующий агент или воду в трубопроводе перед подачей в нейтрализатор или промыватель [95]. Перемешивание в трубопроводах происходит за счет турбулентных пульсаций. Поэтому таким способом можно перемешивать только в условиях развитого турбулентного течения. Для улучшения перемешивания жидкостей в трубопровод помещают специальные вставки или винтовые насадки, образующие так на- [c.53]

Движение жидкости в трубопроводах, как было показано выше, характеризуется неравномерным профилем скоростей в живом сечении потока. Так как частицы вдоль оси потока движутся быстрее, чем вблизи стенок, то время пребывания их в трубопроводе соответственно меньше. Характер распределения частиц потока по времени их пребывания усложняется в случае турбулентного течения из- за хаотического движения частиц, сложной формы их траекторий и пульсации скоростей. Структура потока особенно усложняется при движении жидкости в аппаратах. где она встречает на своем пути различные препятствия в виде слоев зернистых материалов (например, катализаторов), насадок, распределительных устройств и т. п. Очевидно, слишком короткое время пребывания одних и чрезмерно продолжительное пребывание других частиц жидкости в рабочем объеме аппарата приводит к понижению степени химического превращения, протеканию нежелательных побочных реакций, к незавершенности осуществления физических процессов и уменьшению производительности аппаратов. Заметим, что при прочих равных условиях на структуру потока в аппаратах оказывают большое влияние геометрические размеры последних без учета этого обстоятельства невозможен переход от лабораторных моделей к производственным агрегатам. [c.97]

При турбулентном течении жидкости на среднее движение в определенном направлении, происходящее со скоростью U, накладывается случайное пульсационное движение, которое характеризуется множеством пульсационных скоростей Ux- Турбулентные пульсации определяются не только скоростями, но и расстояниями, на которых эти скорости претерпевают заметное изменение. Эти расстояния называются масштабами пульсаций и обозначаются через X. Множество значений X представляет собой спектр турбулентных пульсаций, изменяющихся от О до максимального значения, имеющего порядок линейного масштаба области течения. Так, при движении в трубе диаметром L наибольшее значение X равно L. Каждое пульсационное движение характеризуется числом Рейнольдса Rex = kux/v, где v — кинематическая вязкость несущей жидкости. Пульсации, у которых Х L, называются крупномасштабными. Для них Re [c.257]

Это означает, что пульсации, для которых X< io, носят вязкий характер и пульсационное движение такого масштаба сопровождается диссипацией энергии. Пульсации с Х L называются мелкомасштабными. Они порождаются крупномасштабными, энергия которых передается мелкомасштабным движениям, а затем переходит в тепловую. Таким образом, турбулентное течение жидкости сопровождается значительной диссипацией энергии, потери которой на единицу массы в единицу времени характеризуются величиной Eq, называемой удельной диссипацией энергии. Поскольку энергия черпается из крупномасштабных пульсаций, то fl зависит от / и L. Значение во можно оценить из соображений размерности [c.257]

В турбулентном потоке перенос молекулярной диффузией преобладает только вблизи границы фазы. При турбулентном течении возникают нерегулярные пульсации скорости, под действием которых, наряду с общим движением потока, происходит перемещение частиц во всех направлениях, в том числе и в поперечном. Конвективный перенос вещества, осуществляемый под действием турбулентных пульсаций, часто называют турбулентной диффузией. Роль молекулярной диффузии в турбулентных потоках незначительна, и ею обычно можно пренебречь, за исключением области вблизи поверхности раздела фаз. [c.475]

Движение жидкости в пористых средах даже при Re 1 схоже с турбулентным течением. Флуктуации поля скоростей аналогичны турбулентным пульсациям. Характерный пространственный масштаб неоднородностей поля скоростей имеет порядок масштаба микронеоднородностей пористой среды (это размер частицы в зернистом слое), а масштаб флуктуации скорости имеет порядок масштаба средней скорости потока в канале. [c.105]

Воль с сотр. предложил другой подход, основанный на замене коэффициента молекулярной диффузии в формуле (8.16), полученной для ламинарных диффузионных пламен, на коэффициент вихревой диффузии. Последний равен произведению длины пути смешения и на интенсивность пульсаций и. Для достаточно развитого турбулентного течения в трубе 1 имеет максимальное значение на оси трубы, равное примерно 0,085 d. Значение и на оси трубы равно примерно 0,03 и [6]. Следовательно, коэффициент вихревой диффузии на оси трубы равен [c.178]

Методами статистической механики в теории массопередачи изучают физико-химические свойства потоков, процессы переноса тепла и массы, а также динамическое состояние подвижных гетерогенных систем в условиях турбулентных течений. Применение методов статистической механики позволило за последние годы получить качественно новые теоретические и экспериментальные результаты в изучении турбулентных потоков, установить широкий спектр турбулентных пульсаций в подвижных газожидкостных потоках, выявить решающую роль мелкомасштабных пульсаций при массопередаче и крупномасштабных пульсаций при движении потоков, изучить характер и структуру турбулентности вязкого подслоя, макротурбулентную вязкость гетерогенных потоков и т. д. [c.11]

Гидродинамические характеристики вод5шых струй высокого давления. Дпя научно обоснованного выбора технологического режима гидравлического извлечения кокса необходимо располагать надежным методом расчета гидродинамических характеристик водяной струи. Свободную (незатопленную) струю можно рассматривать как узкую область турбулентного движения, характеризующегося значительдю большей скоростью в одном - главном - направлении, чем скорость во всех остальных. В неизотропном турбулентном потоке, каким жляется струя, имеет место как порождение, так и диссипация турбулентности. Из теории неизотропной свободной турбулентности известно, что развитие турбулентного течения вниз по потоку зависит в сильной степени от условий его возникновения. Это подтвер ждено эмпирическим фактором, что пространственные изменения в поперечных направлениях струи намного больше соответствующих изменений вдоль оси струи, в то время как отношение соответствующих скоростей прямо противоположно. Порождение турбулентности в струе происходит из-за градиента осредненной скорости, который зависит от турбулентности в источнике возникновения струи, перенесенной вниз по потоку за счет турбулентной диффузии. Для случая неизотропной турбулентности разработано несколько феноменологических полуэмпирических теорий, из которых наиболее известная - теория пути смешения Прандтля [2023. Однако ни одна теория не объясняет действительного распределения турбулентных пульсаций и физический механизм свободной турбулентности, поскольку они базируются на экспериментальных данных относительно осредненных скоростей. [c.153]

Численное моделирование переходных и турбулентных режимов конвекции. В этом пункте мы вновь вернемся к задаче, рассмотренной в п. 6.8.1, но будем изучать ее при больших числах Грасгофа, в турбулентном режиме конвекции. При изучении турбулентных движений традиционным является представление мгновенного значения скорости (или скалярной компоненты — температуры, концентрации) в виде ее среднего значения ы некоторого отклонения от среднего (пульсации). Использование такого представления в исходных нестационарных уравнениях гидродинамики, записанных относительно мгновенных значений (с учетом ряда дополнительных соотношений, известных под названием постулатов Рейнольдса) приводит к уравнениям относительно средних значений, в которых в выражение для тензора напряжений включены различные соотношения, связывающие пульсации скорости (дисперсии, корреляции скорости и т. д.) (см., например, [20], [25]). При этом осреднеиные уравнения оказываются незамкнутыми и одной из проблем расчета турбулентных течений является проблема замыкания — нахождения недостающих связей между характеристиками осредненного и пульсационного движений. Основной недостаток такого рода методов состоит в необходимости использования большого объема эмпирической информации, что уменьшает ценность теоретического исследования. Одни1к из путей для преодоления этих противоречий в разработке теории и методов расчета турбулентных течений является попытка вернуться к численному решению исходных нестационарных уравнений Навье — Стокса. [c.219]

Турбулентное течение — это течение, сопровождающееся интенсивным перемешиванием жидкости и пульсациями скоростей и давлений. Движение отдельных частиц оказывается неупорядоченным, траектории подчас имеют вид замьЕСловатых кривых. Объясняется это тем, что при турбулентном течении наряду с основным продольным перемещением жидкости вдоль русла имеют [c.62]

При турбулентном течении в эмульсии могут протекать одновременно два процесса — дробление глобул -и их слияние при столкновении. Однако для этого необходимо, чтобы защитная пленка на глобулах воды не обладала достаточной прочностью. Поэтому температура играет немаловажную роль в процессе разрушения эмульсий. По современным представлениям турбулентное течение можно представить как результат наложения на основную (усредненную по времени) скорость течения пульсационных скоростей, имеющих самые разнообразные амплитуды. Турбулентные пульсации характеризуются не только величиной их скоростей, но также и теми расстояниями, на протяжении которых пульсацион-ные скорости не претерпевают заметного изменения. Эти расстояния носят название масштаба движения. Самые быстрые пульса-ционные движения имеют и самый большой масштаб движения. При турбулентном движении в трубе наименьший масштаб турбулентных (крупномасштабных) пульсаций соизмерим с диаметром [c.42]

Условие, определяемое соотношением (16), не зависит от интенсивности турбулентности, а условие, определяемое соотношением (17), зависит как от интенсивности, так и от масштаба турбулентности. Есть некоторые экспериментальные свидетельства в пользу критерия, предложенного Коважным Однако в турбулентном течении всегда присутствуют пульсации с целым спектром масшта- [c.243]

Таким образом, результаты измерений [8] в факеле над источником тепла длиной L = 25,4 и 15,3 см показывают, что переход происходит, если это выразить в числах Грасгофа Gvx при 6,4-10 и 2,95-10 соответственно. Точно определить положение конца области перехода позволяет сравнение характера изменения температуры на осевой линии факела с зависимостью, рассчитанной для ламинарного течения. После полного разрушения свободного пограничного слоя параметры течения приближаются к значениям, соответствуюшим турбулентному течению при этом температура на осевой линии факела повсюду становится ниже, чем при ламинарном режиме течения. Под действием нелинейных механизмов энергия возмущений передается высокочастотным колебаниям. Затем происходит снижение интенсивности турбулентных пульсаций и размера вихрей. [c.96]

При турбулентном течении горючей смеси пульсации потока интенсифицируют тепло- и массоперенос в пламени, искривляют и дробят его пов-сть, расширяют зону р-ции, что приводит к резкому ускорению Г. Скорость распространения турбулентного пламени может превосходить и в десятки и сотни раз. В сильно шероховатых трубах тур-булизация потока и ускорение пламени могут даже привести к переходу Г. в детонацию. [c.597]

При ламинарном режиме (преобладание сил вязкости) коэффициент пропорциональности i является свойством жидкости, не зависящим от применяемых усилий или (что здесь то же самое) градиента скоростей dw,ydn. Как было указано в разд.2.2.4, в этом случае линейная связь и dWj dn (1.9) именуется формулой Ньютона, ц называется динамической вязкостью, а жидкости, следующие формуле (1.9), носят название ньютоновсш1х. Для таких жидкостей диаграмма сдвига изображена на рис. 2.25,а, причем для данной температуры (i = tga = = onst. При турбулентных течениях выражение (1.9) приобре1ает формальный характер, его линейность нарушается, поскольку коэффициент пропорциональности становится зависящим от характеристик течения в разделе 2.2.5 это было отражено заменой постоянного коэффициента ц суммой ц + где "турбулентная вязкость" была призвана в терминах и символах динамической вязкости учесть нелинейность, вызванную турбулентными пульсациями. Однако нелинейность связи и 5и>л/0л может проявляться также в таких течениях, когда вязкостные силы доминируют над инерционными. Это характерно для жидкостей, обладающих некоей внутренней структурой, изменяющейся под действием приложенных усилий. Такие жидкости тоже лишь формально следуют уравнению сдвига (1.9) переменный коэффициент пропорциональности в этом случае принимает смысл кажущейся вязкости зависящей от величин Тт и dwy/dn [c.191]

При турбулентном течении жидкости от поперечной потоку координаты зависит не только осредненная по турбулентным пульсациям скорость потока, но и коэффициент турбулентной диффузии. Построение уравнения эффективной тей1Юровской диффузии 11редиола1ае1 [c.295]

Данный параграф посвящен более строгому (чем это было сделано в 3.5) математическому исследованию уравнения для плотности вероятностей концентрации в свободных турбулентных течениях. При анализе используется уточненная аппроксимация условно осредненной скорости (и>2 в области больших амплитуд пульсаций концентрации (3.18). Обсуждаются такие общие качественные свойства уравнения, как особые точки, существование автомодельного решения, постановка краевой задачи. Отмечаются имеющиеся аналогии со случаем статистически однородного поля концентрации, рассмотренного в 3.4. Важную роль в проведенном анализе играют существенно нелокальные свойства уравнения. Показано, что условие разрешимости краевой задачи позволяет найти две неизвестные функции, входящие в замыкающие соотношения. В данном, а также в следующем параграфе (в нем приведено численное решение сформулированной краевой задачи) преследуются две главные цели. Первая — дать обоснование приближенного метода исследования уравнения, описанного в 3.5. Вторая цель - показать на примере уравнения для плотности вероятностей концентрации, что с развитием направления, предложенного в книге, могут быть связаны вполне определенные перспективы построения замкнутой теории турбулентности. По крайней мере в настоящее время удается уменьшить количество произвольных функций по сравнению с полуэмпирическими теориями для одноточечных моментов. Заметим, что проведенное исследование сопряжено с большим количеством достаточно громоздких выкладок, а также с использованием ряда неформальных качественных соображений. Материал этого параграфа рассчитан в nepByiQ очередь на такого читателя, которого заинтересует весьма нестандартная математическая структура уравнений для плотностей вероятностей, полученных с помощью теории локально однородной и изотропной турбулентности Колмогорова -Обухова, и те возможности, которые предоставляют такие уравнения (или уравнения с похожими свойствами) в решении проблемы замьжания в теории турбулентности. Остальные читатели могут этот параграф пропустить и сразу перейти к 3.7, в котором приведено численное решение автомодельной задачи и в краткой форме перечислены основные результаты исследования уравнения. [c.104]

О поведении плотности вероятностей концентрации в области больших амплитуд пульсаций в струйных турбулентных потоках. - В кн. Турбулентные струйные течения. Тезисы докладов пятого Всесоюзного научного совещания по теоретическим и прикладным аспектам турбулентных течений. Ч> 1. - Таллин Изд-во АН ЭССР, ИТЭФ, с. 75-79. [c.282]

Вильямс и Боллинджер [25] осуществили эксперимент с целью проверить теорию Дамкелера и Щелкина. В этом эксперименте определяли связь между скоростью горения в бунзеновском пламени и турбулентностью течения смеси в трубке. Диаметр трубки й изменялся в интервале от Д дюйма до /8 дюйма (от 0,63 до 2,85 см), а число Рейнольдса Ке — от 3000 до 35000. В качестве горючего использовали ацетилен, этилен, пропан и другие газы и исследовали соотношения компонентов, при которых скорость горения в отсутствие пульсаций максимальна. Для определения скорости горения был выбран метод, разработанный первоначально для бунзеновских пламен в отсутствие пульсаций, т. е. метод У/А (где V — объемный расход газа, А — площадь поверхности пламени). Однако на сей раз в качестве поверхности пламени была использована условная поверхность, являющаяся равноудаленной от внешней и внутренней поверхностей, фиксируемых на фотографиях пламени с длительной экспозицией. [c.154]

Турбулентный действительный поток, как уже отмечено, мысленно разлагается на стационарный поток, со скоростью ги), усредненный по времени от истинных значений скоростей потока, и пульсационный поток. Обозначим его скорость по направлению потока через гВ и нормальную к нему скорость через и. Наличие пульсаций обусловливает интенсивный перенос вещества, характеризуемый понятием турбулентной диффузии. Можно провести аналогию между турбулентным течением и хаотическим движением газовых молекул. Тогда длина смешения I будет соответствовать длине свободного пробега молекул, а скорость пульсации — средней скорости газовых молекул. Турбулентная диффузия отличается от ламинарной тем, что эффективный коэффициент диффузии меняется с расстоянием от стенки. Среднее передвил4ение вихря до его распада (длина смешения /) практически постоянно в центре ядра потока, но около стенок становится пропорциональным расстоянию у от стенки. По аналогии с кинетической теорией газов можно написать, что средняя составляющая вихря, нормальная к стенке, равна [c.96]