Ядерный размер

Наконец, даже приближенная квантовомеханическая оценка энергии электрона может также быть использована для дискредитации протон-электронной модели ядра. Если рассматривать электрон заключенным в ящике ядерных размеров, мол<но получить с хорошим приближением его энергию путем рассмотрения элементарной частицы в ящике. Энергия электрона в одномерном ящике определяется уравнением Е = та ), и после подстановки [c.393]

Область низких энергий. При малой энергии средняя длина свободного пробега пиона в ядре, как правило, больше ядерного размера. Тогда естественно использовать при описании процесса ДП метод многократного рассеяния. В главном порядке основным механизмом реакции (я , я") является последовательный процесс, показанный на рис. 7.26. Каждая однократная перезарядка в этом [c.281]

Полное эффективное поперечное сечение (ЭПС) ядер обычно слагается из сечения захвата (Оз) и сечения рассеивания (Ор), т. е, а = Оа-Ь Ор. Для быстрых нейтронов оно сравнительно невелико и довольно закономерно повышается с возрастанием ядерных размеров. В качестве примера ниже сопоставлены значения а для нейтронов с энергией в 90 мэв [c.565]

Источником ядерной энергии является сила, удерживающая вместе нейтроны и протоны в ядре, - проявление так называемого сильного взаимодействия. Эта сила в тысячи раз больше электрических сил и имеет совершенно другую природу. Расстояние, на котором она действует, чрезвычайно мало -порядка размера ядра атома. [c.338]

В то время как топливные электростанции для работы требуют расхода нескольких тонн угля в день, ядерные реакторы занимают сравнительно небольшой объем и загружаются сразу примерно на год. Топливо в реакторах находится в виде небольших топливных элементов, по размеру и форме напоминающие небольшой кусочек мела. В реакторе может быть до десяти миллионов таких топливных элементов, которые расположены в стальных цилиндрах длиной несколько метров, называемых топливными стержнями. Цепная реакция происходит внутри этих стержней. [c.342]

Но атомы металлов третьего переходного ряда, от Ьи до Н , не настолько больше атомов соответствующих металлов второго переходного ряда, как можно было бы ожидать. Причина этого заключается в том, что после Ьа вклиниваются металлы первого внутреннего переходного ряда-лантаноиды. Переход от Ьа к Ьи сопровождается постепенным уменьшением размера атомов по причине возрастания ядерного заряда-этот эффект носит название лантаноидного сжатия. Поэтому атом гафния оказывается не столь большим, как следовало бы ожидать, если бы он располагался в периодической таблице непосредственно за Ьа. Заряд ядра у 2г на 18 единиц больше, чем у Т1, а у НГ он на 32 единицы больше, чем у 2г. Вследствие указанного обстоятельства металлы второго и третьего переходных рядов имеют не только одинаковые валентные электронные конфигурации в одинаковых группах, но также почти одинаковые размеры атомов. Поэтому металлы второго и третьего переходных рядов обладают большим сходством свойств между собой, чем с металлами первого переходного ряда. Титан напоминает 2г и НГ в меньшей мере, чем Zr и НГ напоминают друг друга. Ванадий отличается от МЬ и Та, но сами названия тантал и ниобий указывают, как трудно отделить их один от другого. Тантал и ниобий были открыты в 1801 и 1802 гг., но почти полвека многие химики считали, что имеют дело с одним и тем же элементом. Трудность выделения тантала послужила поводом назвать его именем мифического древнегреческого героя Тантала, обреченного на вечный бесцельный труд. В свою очередь ниобий получил свое название по имени Ниобы, дочери Тантала. [c.438]

Кроме П, и (гп ), заметное влияние на процессы массопереноса оказывает доля других пор и степень извилистости каналов, которую можно рассматривать как отношение среднего пути макрочастицы газа в пористом теле к линейному размеру в направлении потока I. Корпускулярные модельные структуры, составленные из сферических частиц одинакового размера, имеют при кубической укладке пористость Пу = 0,47 и коэффициент извилистости (/>//— 2 [9]. Для мембран с губчатой структурой оценка величин ( )/1 возможна на основе опытных данных по проницаемости, в частности, для пористого стекла Викор (Пу = 0,3), ( = 50 А) коэффициент извилистости пути с учетом локальных сужений капилляров достигает 5,9 [10, 11]. Для мембран (типа ядерных фильтров) с порами в форме прямых каналов отношение //= 1. [c.41]

СрАВнение формы и размера пор в ультрафильтрах (а) Миллипор (средний диаметр пор 0,45 мкм) и ядерных (б) фильтрах (характерный диаметр пор 0,40 мкм). [c.56]

К основным достоинствам ядерных мембран относятся правильная, практически круглая форма пор (см. рис. П-8) возможность получения мембран с заранее заданным числом и размером пор очень узкое распределение пор по диаметру возможность использования для изготовления мембран материалов, стойких к агрессивным средам (см., например, рис. П-6) они пассивны в биологическом отношении, не разрушаются бактериями и не обладают бактерицидными свойствами их можно подвергать термической и химической обработке и др. [c.56]

Поскольку с помощью радиоактивного излучения и последующей химической обработки можно получать мембраны с порами заданного диаметра, а распределение пор по диаметрам чрезвычайно узкое, ядерные мембраны очень перспективны для микроаналитических исследований в цитологии и элементном анализе, для фракционирования растворов высокомолекулярных соединений и их очистки. Ядерные мембраны с успехом применялись для изучения размеров и формы различных типов клеток крови (в частности, для выделения раковых клеток из крови), для изучения вязкости крови и слипания ее клеток в зависимости от различных условий, для получения очищенной от бактерий воды в полевых условиях и многих других целей [59, 65—67]. [c.57]

Интегральные нейтронные характеристики реактора молаю определить с помощью сравнительно грубых моделей. К этой категории расчетов относятся вычисления критической массы ядерного горючего. С другой стороны, более тонкие эффекты, в частности поведение нейтронов вблизи границ областей, а также гетерогенные расчеты ячеек, требуют и более топких методов. Все это следствие сравнительно малых размеров, которые обусловливают данные эффекты. При этом многие из упрощающих предположений [c.23]

Задача состоит в нахождении потока, температуры, распределения плотности ядер в этом реакторе п вырабатываемой им мощности как функции размера Я, температуры поверхности Го, давления р и различных ядерных и физических постоянных газа. [c.184]

Изменения температуры в реакторе влияют на плотность нейтронов и, следовательно, на коэффициент размножения двумя принципиально различными путями, а именно изменяя ядерные (или микроскопические) свойства материалов, а также плотность и размеры (макроскопические свойства) компонента реактора. [c.219]

II размеров реактора от температуры определяется просто. Очевидно, изменение температуры вызывает изменение ядерных концентраций, от которых [c.219]

Эффективная добавка зависит, конечно, от ядерных свойств активной оны и отражателя, а также от толщины самого отражателя. Величину называют обычно эквивалентным размером реактора без отражателя и, как показано с помощью простых вычислений в 6.0, ее очень удобно использовать при расчетах сложных многозонных реакторов. [c.300]

Предположим, например, что форма и размеры реактора заданы и что известен состав неделящихся составляющих. Задача, следовательно, заключается в определении критической концентрации горючего. Вычисление можно выполнить, задавшись различными загрузками горючего и окончательно выбрав такую загрузку, которая удовлетворяет всем требованиям системы, определенным выше. Следует отметить, что при таком способе расчета необходим пересчет некоторых ядерных параметров к , к ... при каждой заданной концентрации горючего. Как правило, только немногие из этих параметров заметно зависят от концентрации горючего, так что в первом [c.336]

Принимая во внимание, что решение задачи заключается в нахождении константы размножения для данной реакторной системы, процедура, изложенная выше, может быть слегка изменена. Предположим, что все размеры и ядерные константы фиксированы и требуется найти такое V , при котором определитель (8.182) обращается в нуль. Наилучшим способом этого можно достигнуть, задавшись различными значениями величины коо (пропорционально Ус), вычислив соответствующие величины и и, наконец, получив значения определителя Л. Это значение ксо (обозначим его к ) удовлетворяет уравнению (8.149) и дает коэффициент размножения к для критической системы. Если же кса соответствует экспериментальной величине V, то коэффициент размножения некритической системы дается выражением [c.337]

На какой же срок хватит классических видов минерального топлива при современном развитии человеческого общества Обоснованного ответа на этот вопрос, к сожалению, нет, что объясняется во многом недостаточной изученностью мировых ресурсов минерального топлива, невыявленными до конца возможностями использования ядерного горючего в качестве топлива, неясными размерами потребления топлива в перспективе и рядом других обстоятельств. [c.11]

При ядерном кипении в больших аппаратах размеры кипятильников рационально выбирать таким образом, чтобы не выходить за пределы области ядерного кипения, характеризуемого условием удельная тепловая нагрузка <7 > кр, коэффициент теплоотдачи начинает снижаться из-за постепенного перехода от ядерного к пленочному кипению. [c.141]

Для комплектации уже не экспериментальных, а действующих реакторов, нарабатывавших ядерную взрывчатку, потребовались многие сотни тонн графита на каждый. Был отработан стандартный блок размерами 200 х 200 х 600 мм с центральным каналом и с кольцевыми выступом и выемкой (мальчик-девочка) на торцах для соединения в общую конструкцию графитовой кладки реактора. Потребовалось также укомплектовать реактор и сменными графитовыми втулками такой же длины и диаметром 70 и 90 мм. Находясь в непосредственном контакте с урановым стержнем, втулка получала наиболее интенсивное излучение, менялась в геометрических размерах и требовала периодической замены при эксплуатации. Эти две детали — блок и втулка — стали в первый период основной продукцией завода. [c.37]

Дискретность, квантовость нашего физического мира проявляется в интервале от планковских и до ядерных размеров, для геометрического пространства - это от Ю- з до 10 см и для временного интервала - от 10- до 10-2 с. [c.20]

Для изготовления ядерных мембран Нуклеопоры используют [62] осколки деления, образующиеся ири облучении тонкой урановой пластинки ( и) потоком нейтронов из атомного реактора. Эти осколки обладают большими зарядом и массой и весьма эффективно разрушают пластические материалы. Однако деление ядер урана происходит несимметрично наряду с группой тяжелых осколков, заряд и масса которых близки к заряду и массе ионов ксенона, образуется также пленка значительно более легких осколков с меньшей деструктивной способностью кроме того, каждая из этих групп имеет дисперсию по массе, заряду и величине кинетической энергии. Следствием этого является значительная дисиерсия размеров пор в мембранах. Мембраны, [c.56]

При недостаточно критическом применении второго закона термодинамики из него можно сделать принципиально неправильный вывод. Согласно второму закону, в изолированной системе во всех обратимых- процессах энтропия не претерпевает изменений, а в необратимых только возрастает. Поэтому, если течение необратимых процессов не исключено, то энтропия такой системы может только возрастать, и это возрастание должно сопровождаться постепенным выравниванием температуры различных частей системы. Если рассматривать вселенную в целом как систему изолированную (не вступающую ни в какое-взаимодействие с другой средой), то можно заключить, что возрастание энтропии должно привести в конце концов к полному выравниванию температуры во всех частях вселеггной, что означало бы, с этой точки зрения, невозможность протекания каких-нибудь процессов и, следовательно, тепловую смерть вселенной . Такой вывод, впервые четко сформулированный в середине XIX в. Клаузиусом, является идеалистическим, так как признание конца существования (т. е. смерти ) вселенной требует признаиид и ее возникновения. Статистическая природа второго начала термодинамики не позволяет считать его универсально применимым к системам любых размеров. Нельзя утверждать также, что второй закон применим к вселенной в целом, так как в ней возможно протекание энергетических процессов (как, например, различные ядерные превращения), на которые термодинамический метод исследования но может механически переноситься. В определенных видах космических процессов происходит возрастание разности температур, а не выравнивание их. [c.220]

Для твердого водорода остаточная энтропия при О К обусловливается существованием двух его модификаций пара- и орто-водорода. В связи с этим твердый водород также можно рассматривать как раствор (орто- и пара-водорода), энтропия которого не падает до нуля при О К. Наличие остаточной энтропии у СО (NO, NoO) связано с различной ориентацией молекул СО в кристалле ОС —СО и СО — СО). Так как атомы С и О близки по своим размерам, то эти два вида ориентации в кристалле должны обладать практически одинаковой энергией. Отсюда статистический вес наинизшего энергетического уровня отдельной молекулы равен 2, а для моля кристалла —2Л . Поэтому остаточная энтропия СО должна быть величиной порядка Rln2 = 5,76 Дж/(моль К). Сравнение значений стандартной энтропии СО, вычисленных на основании калориметрических измерений [193,3 Дж/(моль К)] и спектроскопических данных [197,99 Дж/(моль К)], подтверждает этот вывод. Для твердых веществ, кристаллические решетки которых имеют какие-либо дефекты, 5(0) Ф 0. Значения остаточной энтропии у отдельных веществ, как правило, — небольшие величины по сравнению с S°(298). Поэтому, если пренебречь остаточной энтропией (т. е. принять условно 5(0) = 0), то это мало повлияет на точность термодинамических расчетов. Кроме того, если учесть, что при термодинамических расчетах оперируем изменением энтропии при протекании процесса, то эти ошибки в значениях энтропии могут взаимно погашаться. Почти каждый химический элемент представляет собой смесь изотопов. Смешение изотопов, как и образование твердых растворов, ведет к появлению остаточной энтропии. Остаточная энтропия связана с ядерными спинами. Если учесть, что при протекании обычных химических реакций не изменяется изотопный состав системы, а также спины ядер, то остаточными составляющими энтропии при вычислении изменения энтропии Д,5 можно пренебречь. [c.265]

На самом деле ограничения методов, подобных методу дерева неполадок и являющихся по существу методами решения обратной задачи, имеют несколько отличную от указываемой ниже автором природу. В конечном итоге, если абстрагироваться от конкретики, суть затруднений всегда одна и та же - некорректность (по Ж. Адамару) поставленной задачи. Это явление хорошо известно, и в промышленной безопасности такой некорректно поставленной будет, например, задача восстановления места расположения и структуры источника выброса дрейфующего парового облака. (Уже за время t, Tai oe, что ti D-L, где L - размер облака, а D - коэффициент турбулентной диффузии, полностью "стирается" память об условиях возникновения облака.) Однако на основе сказанного было бы неправильным полагать ограниченной применимость метода дерева неполадок к задачам оценки риска химических и нефтехимических производств. Просто областью применения этого метода является определение характеристик (частота возникновения, вероятность и т. д.) инициирующих аварию деструктивных явлений, и, как показывает опыт многих проведенных исследований, метод деревьев неполадок можно считать в целом неплохо подходящим для описания фазы инициирования аварии, т. е. фазы накопления дефектов в оборудовании и ошибок персонала (о включении в метод деревьев неполадок "человеческого фактора см. [Доброленский,1975]). Что же касается развития аварии и ее выхода за промышленную площадку, то здесь для построения возможных сценариев развития поражения (т. е. воспроизведения динамики аварии) и расчета последствий адекватными являются прямые методы (такие, например, как метод дерева событий). Сопряжение двух этих различных по используемому математическому аппарату методов описания аварии, необходимое для определения собственно риска (и столь сложное, например, в ядерной энергетике), оказывается для химических производств возможным эффективно реализовать за счет специфики промышленных предприятий - для них конструктивно описывается вся совокупность инициирующих аварию деструктивных явлений, и стало быть, можно рассмотреть все множество возможных аварий. Именно это свойство - способность описать все возможные причины интересующего нас верхнего нежелательного события - в первую очередь привлекает исследователей в методе дерева неполадок. - Прим. ред. [c.476]

Однако физическое разделенно ядерного горючего и замедлителя еще не определяет прн 1адлежност 1 реактора к гетерогенной категории. Так, молшо представить себе активную зону реактора, состоящую нз тонких фольг ядерного горючего, плотно уложенных в среде замедлителя. Такая конфигурация эквивалентна гомогенной смеси ядерного горючего и замедлителя. Вследствие тонкости физической структуры нейтроны не чувствуют ее геометрических неоднородностей ири прохождении через ядерное горючее, замедлитель, снова ядерное горючее н т. д. Эта степень тонкости определяется размерами и взаимным раснолол еннем неоднородностей в реакторе, а также средней энергией нейтронов. [c.18]

Важно отметнтЕ., что только благодаря лучшим характеристикам гете-])огснных систем стало возможным впервые вообще получить цепную ядерную реакцию. Дело в том, что едипствепными, доступными в то время и эффективными замедляющими материалами были графит и вода. Но даже в гомогенной системе из графита, с ого весьма малым сечением поглощения, и с естественным ураном ценная реакция невозможна. Это легко показать. Если система конечных размеров критична, то [c.464]

Гетерогенный метод обычно служит для расчетов реакторов с небольшим числом блоков. Благодаря общности формулировки такая модель удобна также для оценки влияния на критичность решеток различных геометрических форм. Фейнберг исследовал случай квадратной прямоугольной, ромбической и шестиугольной ячеек. Он применил этот метод также для исследований эффекта наложения нескольких решеток, имеющих различный шаг и размеры и отличающихся ядерными свойствами блоков горючего. Практический интерес представляет, конечно, использование зернистых активных зон в гетерогенных системах. Это общее приближение было использовано также Галаниным для определения эффективности регулирующих стержней [116]. [c.519]

Наблюдение производится методом ядериого магнитного ре-.юнанса. Объект помещается в сильное магнитное поле. Спины ядер начинают прецессировать вокру вектора напряженности магнитного поля с определенной частотой. Затем подается слабое магнитное ноле, вектор напряженностн которого нерпендн-кулярен начальному вектору. Это поле меняется с некоторой частотой. Прн совпадении частот прецессии н слабого поля система начинает сильно поглощать энергию — наступает резонанс. Затем слабое поле выключается и система релаксирует к равновесному состоянию. По скоростям релаксации определяются значения Т , и То и затем рассчитываются времена корреляции броуновского движения. С помощью ядерной магнитной релаксации их можно измерять в широком диапазоне температур и частот. Измеренные времена корреляции позволяют определить размер частиц. Метод ядерной магнитной релаксации применим не всегда, поскольку нужно учитывать релаксацию молекул как дисперсной фазы, так и дисперсионной среды. Интерпретация результатов оказывается затруднительной. Метод применим для высокодисперсных систем с частицами от молекулярных размеров до десятков нанометров. Исследования нефтяных систем этим методом только начинаются [140]. Проведенные этим методом исследования дисперсности масляных фракций нефти и их фенольных растворов позволили установить, что размеры образующих их ССЕ составляют величины порядка 10 нм [141]. [c.99]

Интересный пример, показывающий один из путей решения возникающих проблем, дает изучение парогенераторов для ядерной энергетической установки с реактором, имеющим газовое охлаждение. В этом случае свойства конструкционных материалов накладывают ограинчення иа температуру выходящего из реактора газа. На рис. 8.1 отражено влияние выходной температуры пара, на которую рассчитан парогенератор, на параметры, связанные с размерами тенлообметшка и, следовательно, с относительной его стоимостью. Интересно, что но мере увеличения размеров теплообменника с целью повышения температуры пара на выходе стоимость парогенератора на 1 нет развиваемой мощности сначала немного падает благодаря повышению к. п. д. установки, затем в некотором температурном интервале остается постоянной и, наконец, начинает быстро расти по мере приближения температуры пара к температуре ] орячего газа, выходяи1,его из реактора. [c.161]

СДС)1->(СДС)2(СДС) .1-> (СДС)л. (3.1) каждая из которых характеризуется определенным составом, структурой и свойствами, распределением компонентов по ядрам частиц дисперсной фазы ("ядерный" объем), сольватному объему и дисперсионной среде, размерами, структурой и свойства1 п1 этих подсистем. [c.96]