Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

Струи газа теплообмен

    Излучательная способность газа, найденная из расчетных графиков, относится к равномерно нагретому газу. Для практического использования этих графиков предполагают, что газы в печи (или на каком-либо участке печи) имеют постоянную среднюю температуру, одинаковую по всей толщине газового слоя, причем усреднение температур производится при помощи эмпирических формул, не отражающих аэродинамику и оптические особенности рассматриваемого процесса. На самом деле температура газа в объеме различна наиболее низка она у слоев газа, движущихся в непосредственной близости от нагреваемых в печи предметов, а чем дальше слои газа отстоят от поверхности этих предметов, тем выше их температура. На температурное поле оказывает большое влияние конвективный теплообмен. Большую роль играет перемешивание струй газа. Весь теплообмен такого типа может быть назван радиационно-конвективным. Ясно, что большую роль при этом теплообмене играет скорость газа и направленность его движения. [c.167]


    Из физических результатов, полученных при таком расчете, заслуживает упоминания наличие двух пар условий воспламенения и потухания (теплообменных и адиабатических — см. [10, 15]) в зависимости от скорости, установление пределов горения по составу и др. Некоторые примеры приведены на рис. 6 для факела на краю струи газа и неподвижного, или спутного потока воздуха. [c.172]

    СКИМ теплообменом между газовой струей и газом в полости. Газ внутри полости подвергается последовательному прохождению ударных волн и волн разрежения. Кроме того, процесс сопровождается излучением звуковых колебаний. Таким образом, в трубке Г-Ш кинетическая энергия расширяющейся струи преобразуется в тепловую энергию и энергию акустических колебаний газа, находящегося в полости трубки. [c.32]

    К теплообменным аппаратам смешения относятся барометрические конденсаторы вакуумных колонн, предназначенные для конденсации водяных паров с целью уменьшения нагрузки вакуумсоздающего оборудования (вакуум-насосов, эжекторов). Схему включения и принципиальное устройство барометрического конденсатора рассмотрим на примере полочного конденсатора (рис, ХХП-25), В барометрический конденсатор поступает смесь газов и паров, состоящая из воздуха, продуктов разложения нефтяного сырья, водяных паров (которые были поданы в ректификационную колонну для технологических целей) и относительно небольшого количества нефтяных паров. Для конденсации и охлаждения этой смеси подается холодная вода, стекающая по перфорированным полкам при большом числе струй. Воздух в барометрический конденсатор попадает через неплотности аппаратуры и трубопроводов, находящихся под вакуумом, частично [c.590]

    На установках первичной переработки нефти отбензинивающие колонны K-I работают под повышенным давлением (до 0,7 МПа), что обусловливает использование большого объема теплообменной и холодильной аппаратуры, а также печей для обеспечения так называемой "горячей струи". В отбензинивающей и атмосферной ректификационной колоннах происходит разложение сернистых соединений, часть из которых переходит в светлые продукты, загрязняя их, а также в газы и мазут. Сероводород, выделяющийся при термическом разложении сернистых соединений, приводит к интенсивной коррозии оборудования, особенно конденсаторов-холодильников. Оборотная вода загрязняется парами нефтепродуктов и сероводородом. [c.8]


    Теплообмен между газовым потоком и твердым телом характеризуется крайне низким коэффициентом теплоотдачи. В псевдоожиженном слое теплообмен сильно интенсифицируется из-за развитой поверхности твердых частиц. В работе [189] указывается, что теплообмен между газовым потоком и твердыми частицами завершается на расстоянии 25 мм от газораспределительной решетки. Эти данные в основном согласуются с результатами работы [54], в которой исследовалось охлаждение гранулированной аммиачной селитры воздушным потоко>1 в псевдоожиженном слое. На высоте первых 2 мм от поверхности решетки теплообмен между охлаждаемыми гранулами и воздухом был незначителен. Авторы [54] объясняют это большими скоростями воздуха на входе в слой и малой поверхностью соприкосновения воздушных струй с твердыми частицами. В дальнейшем в пределах от 2 до 8—10 мм от уровня газораспределительной решетки температура воздуха и охлаждаемой аммиачной селитры практически выравнивается, что означает завершение теплообмена. Увеличение скорости воздуха как будто бы должно способствовать повышению эффективности теплообмена. Однако увеличение проскока газа в виде пузырей при возрастании скорости воздуха приводит к тому, что температура газовой и твердой сред полностью не выравнивается. [c.141]

    На начальном участке, в ядре постоянных скоростей, температура остается неизменной и равной температуре газа на выходе из сопла. В турбулентном пограничном слое происходит интенсивный теплообмен. По мере увлечения окружающего газа в поперечных сечениях струи избыточные температуры, представляющие собой разность между температурой в данной точке струи и в окружающей среде, убывают от максимального значения до нуля. На основном участке кривые избыточных температур имеют максимум на оси. Дальнейшее разбавление струи окружающим газом приводит к все большему выравниванию температуры струи с температурой окружающей среды, поэтому избыточные температуры падают также по мере удаления от сопла. [c.112]

    В уравнениях (16-24) и (16-25) учтены теплота сгорания окиси углерода в газовом объеме, диффузионная теплопроводность за счет потоков СО и СОг, конвективный теплообмен между газом и частицами, лучистый теплообмен между газом и облучателем, турбулентный теплообмен в струе и изменение энтальпии газов. [c.362]

    В настоящее время имеется большая литература о гидродинамике и теплообмене при наличии химических реакций (например, [1,2]). В подавляющем большинстве этих работ рассматривается вопрос о том, как влияют эндо-или экзотермические реакции на обтекание потоком сравнительно высокотемпературных газов или жидкостей твердого препятствия, теплообмен в пограничном слое, истечение из сопла и т. п. При этом реальные конечные скорости химических реакций обычно не рассматриваются. Имеются и сравнительно немногочисленные работы по кинетике химических реакций прп высоких температурах, но либо в статических условиях, либо в потоке, изменение гидродинамических и температурных параметров которого не рассматривается (например, [3, 4]). В то же время для понимания химических процессов в плазменных струях и управления ими необходимо знать изменение во времени и пространстве концентраций отдельных компонентов с, реакций (при конечных скоростях реакций), скорости V и средней температуры Т струн. Поэтому следует ставить такую задачу, решение которой дало бы зависимости С = ср/(г) (/ = 1,. . . , п), и = Т = /2(0. Для этого требуется система уравнений гидродинамики при наличии химических реакций и решение ее относительно переменных V, Т, с/. [c.12]

    Таким образом, важными факторами увеличения скорости массопереноса в плавильных печах являются аэродинамические факторы и, в частности, повышение скорости печных газов. Кроме того, необходимо повышение концентрации окислителей и особенно кислорода в печных газах. В плавильных печах это достигается подачей в факел интенсификаторов струи кислорода и сжатого воздуха. Рекомендуется расход сжатого воздуха доводить до 200-250 mVt стали, что обеспечивает интенсификацию как теплообменных, так и массообменных процессов, увеличение окислительной способности печи, сокращение длительности плавки, экономию топлива и повышение стой-юсти печей. [c.601]

    Возникающее пересыщение пара сильно изменяется как в поле струи (см. рис. 3.7 и 3.8), так и по сечению трубы при ламинарном движении газа (см. рис. 5.2). По-видимому, это является основной причиной остаточной полидисперсности, туманов, получаемых в описанных генераторах. Однако по сечению трубы пересыщение изменяется в меньшей степени, чем в поле струи, поэтому в генераторе теплообменного типа получается более монодисперсный туман. Есть основания ожидать, что при турбулентном режиме потока в трубе в генераторе теплообменного типа будет получаться еще более монодисперсный туман, так как в турбулентном ядре пере- [c.287]


    Подстановка выражений для плотностей потоков, выведенных в настоящем разделе, в уравнения сохранения из раздела 18.3 приводит к общим дифференциальным уравнениям в частных производных, описывающим движение многокомпонентной смеси, которое сопровождается теплообменом, массообменом и химическими реакциями. Слово общие всегда, конечно, необходимо применять с некоторой осторожностью, поскольку часто можно придумать более общие случаи. В качестве такого примера достаточно напомнить область магнитогидродинамики. Уравнения, описывающие многокомпонентные жидкие смеси, подвергнутые воздействию электромагнитного поля, представляют собой уравнения сохранения и уравнения электродинамики Максвелла. Эта область интересна в связи с астрофизическими явлениями, поведением ионизированного газа и струй плазмы [25—27]. Другая область, не охваченная нашими уравнениями, — область релятивистской механики жидкостей. Упомянутая область включает релятивистские эффекты, которые играют важную роль при скоростях жидкости, близких к скорости света [28]. [c.503]

    Была изучена также зависимость угла раствора ядра от скорости газового потока путем фотографирования слоя при разных выдержках. Обнаружено, что угол раствора конуса ядра, начиная с высоты, при которой наступает расширение, не очень велик (8,5—18°) изменение этого угла, как и абсолютных значений ширины ядра, с увеличением скорости газа незакономерно, ввиду чего можно считать, что прямо пропорциональная зависимость ширины струи от скорости газа для фонтанирования не подтверждается. Это можно объяснить нечеткостью определения в ряде работ границ между фонтанирующим ядром и периферийной зоной. Позонную структуру фонтанирующего слоя исследовали, наблюдая за образованием зон при переходе от кипящего слоя к фонтанирующему, т. е. постепенно увеличивая угол раствора в двухмерной модели. Установлено, что при углах О—20° наблюдается типичное псевдоожижение в узких колонках — подъем частиц в центре с вихреобразным опусканием по стенкам. С увеличением угла раствора ядро имеет весьма четкие очертания, частицы опускаются по стенкам вихреобразно, причем некоторая их доля подмешивается в ядро по всей высоте. При угле раствора конуса 40° непосредственно между зоной интенсивного движения частиц вниз имеется зона медленно движущихся частиц (у стенки). Следовательно, если восходящее движение частиц происходит в одной зоне — ядре, то нисходящее — в двух зонах, отличающихся по порядкам скоростей. Таким образом, наиболее полно структуру фонтанирующего слоя отображает трехзонная модель, что подтверждается данными Баскакова по теплообмену [14]. [c.51]

    Теплообмен тел различной формы при обдувании струей раскаленного газа находит практическое применение в различных технологических процессах промышленности. Известны теоретические [c.252]

    Если раньше в сферу магнитогидродинамики в том виде, как она определена выше, входило, главным образом, изучение жидкометаллических насосов и расходомеров, то теперь, с достижением в авиации сверхзвуковых скоростей, эта отрасль привлекает внимание и специалистов по аэродинамике. Появилась возможность изменять гидродинамику и теплообмен при полете с большими скоростями, если воздушный поток достаточно ионизован. Кроме того, такие высокотемпературные экспериментальные устройства, как ударные трубы и плазменные струи, позволили получить лабораторные источники движущегося ионизованного газа, что послужило стимулом к изучению плазменных уско- [c.264]

    Сточная вода, освобожденная от легколетучих органических загрязнений, из скруббера 4 в заданном количестве, контролируемом регулирующим клапаном емкости 2, поступает через ротаметр 7 в нижнюю часть контактной зоны выпарного аппарата погружного горения 8, образованную между его корпусом и стенками кожуха горелки. Продукты сгорания барботируют в поднимающейся вверх жидкости. Струя продуктов сгорания, обладая значительной кинетической энергией, при ударе о жидкость разбивается на множество мелких пузырьков. В результате этого образуется чрезвычайно развитая межфазная поверхность, обеспечивающая интенсивный теплообмен между нагретыми газами и [c.135]

    Теплообменник работает следующим образом. Отработанный газ через патрубок 8 подается в нижнюю часть корпуса I. Проходя через сопло 7, образованное перегородкой 6 и экраном 9, горячий газ выходит через отверстие 10 в виде струи и поступает в щелевые каналы, образованные дисками 2, поверхностью вала 4 и корпусом I, где передает тепло поверхностям теплообмена. В результате теплообмена нагреваются диски 2 и нижняя поверхность вала 4. Тепло передается рабочей жидкости, находящейся внутри вала 4, которая, испаряясь, переходит в газообразное состояние, а газ конденсируется на (более холодной) внутренней поверхности верхней части вала 4 и внутреннем оребрении 3, а конденсат стекает в нижнюю часть, т.е. вал работает как термосифон. За счет теплоты конденсации поверхность нагревается, и через диски 2 тепло передается холодному воздуху, подаваемому через патрубок 15 и сопло 14. Нагретый воздух удаляют через патрубок 5. При повороте ротора нагретые части дисков передают тепло холодному воздуху, нагревая его. Ротор вращается навстречу входным потокам, реализуя противоток движения теплообменной поверх- [c.122]

    При вращении дисков часть газа и возДуха увлекается дисками в направлении вращения. Струи (сформированные в соплах) обладают большей скоростью и кинетической энергией, чем обычные потоки газа в каналах, и сдувают пограничный слой газа и воздуха, перемещаемый дисками, уменьшая смешение потоков газа и воздуха и интенсифицируя теплообмен с дисками и ротором (ротор обтекается струями с углом обхвата 150-160°). [c.122]

    При увеличенной тепловой нагрузке, когда скорость газов в туннеле горелки достигает более 25—30 м/сек, барботаж газов изменяется. Струя продуктов сгорания, обладающая значительной кинетической энергией, ударяется о воду и разбивается на множество мелких пузырьков. Чем большей скоростью обладает газовый поток, тем больше образуется пузырьков и тем больше создается межфазная поверхность, через которую происходит теплообмен между продуктами сгорания и водой. Пузырьки газа, всплывая вверх, под действием гравитационных сил увлекают за собой близлежащие слои воды. В результате барботаж газов (через воду) сопровождается интенсивным перемешиванием воды в различных зонах резервуара. Между образующимися пузырьками газа и водой происходит непрерывный тепло- и массообмен. Предположим, из туннеля горелки выходят высокотемпературные продукты сгорания, имеющие коэффициент избытка воздуха ат = 1,55 (точка росы /р = 52°С), и барботаж газов происходит в основном в нижние слои воды, которая имеет температуру 30° С. В этом случае парциальное давление водяных паров в продуктах сгорания составляет 102 мм рт. ст., а парциальное давление водяных паров в пленке воды, примыкающей к пузырькам, — 31,8 мм рт. ст. [c.115]

    Рабочий процесс в теплообменной камере проходит следующим образом (рис. 36). Раскаленные продукты из камер сгорания через четыре сопла-конфузора в виде плоских струй поступают во внутреннее пространство теплообменной камеры. Скорость струй у устья сопел-конфузоров составляет 100—120 м/с, температура струй достигает 1600—1700°С. Струи инжектируют уже охлажденные дымовые газы из нижних боковых зон теплообменной камеры, создавая интенсивную рециркуляцию продуктов сгорания, смешиваются с ними и охлаждаются. [c.95]

    В ней теплообмен поверхности со струями воздуха осложнен наличием в последних твердых частиц материала. Очевидно, физическая сущность процесса в этой зоне близка к таковой для случая сквозных потоков с определенной концентрацией материала с той лишь разницей, что упругие струи газа, вытекающие из отверстий газораспределительного устройства со скоростью ЮОХШф//, гасятся на уровне верхней границы зоны гидродинамической стабилизации. [c.160]

    Трубчатая печь представляет собой огневой нагреватель первичного и вторичного сырья коксования до температуры, требуемой технологическим режимом. На установках в основном применяют радиантно-конвекци-онные двухскатные трубчатые печи шатрового типа. Они имеют две камеры радиации (радиантные камеры) и одну камеру конвекции (конвекционную камеру). Внутри камер расположены трубчатые змеевики. В камерах радиации сжигается топливо, поэтому их называют также топочными камерами. Змеевики, расположенные в камерах радиации, получают тепло главным образом излучением (радиацией). Трубы конвекционной камеры получают тепло главным образом конвекцией — путем смывания их дымовыми газами, поступающими из камер радиации, и частично радиацией (от излучения газов и кладки). Большой объем топочного пространства печи позволяет применять длиннофакельное сжигание топлива и иметь интенсивный лучистый теплообмен. Для равномерного обогрева трубчатого змеевика вдоль боковых стен в амбразурах из огнеупорного кирпича расположены комбинированные форсунки. При сжигании топлива образуется факел, температура, размеры и конфигурация которого существенно влияют на теплоотдачу. Факел представляет собой струю газов со взвешенными в ней раскаленными частицами аморфного углерода, образующимися в процессе горения. [c.48]

    КИ н оптические особенности рассма триваемого процесса. На самом деле температура газа в объеме различ= на наиболее низка она у слоев газа, движущихся в непосредственной близости от нагреваемых в печи предметов, а чем дальше слои газа отстоят от поверхности этих предметов, тем выше их температура. На температурное поле оказывает большое влияние конвективный теплообмен. Большую роль играет пере.меши-вание струй газа. Весь теплообмен такого типа может быть назван радиационно-конвективным. Ясно, что большую роль при этом теплообмене играет скорость газа и направленность его движения. [c.107]

    Трубы, заполненные катализатором или погруженные в слой катализатора, одновременно служат для подогрева входящего газа в этом случае принято говорить о внутреннем теплообмене. По существу, однако, решетчатые реакторы, в которых слой разбит на секции, а между секциями установлены теплообменники, также могут быть отнесены к категории реакторов с внутренним теплообменом. С другой стороны, следует выделить реакторы с наружными теплообменниками, выполненными в виде наружной охлаждающей рубашки или отдельного аппарата. Реакционный газ может охлаждаться косвенно, через стенку теплообменника, или непосредственно подачей свежего холодного газа в пространство между секциями. Вводить холодную струю в пространство между последними ступенями не рекомендуется, так как это снижает степень превращения. На рис, -30 изображен решетчатый реактор фирмы СНет еЬаи . [c.340]

    В различного рода массообменных аппаратах с тарелками, позволяющих пропускать газ пузырьками Или струями чербз слой жидкости, процесс диффузионного обмена происходит при разных условиях соприкосновения газа и жидкости. Независимо от конструкции тарелки пространство над ней можно разделить на три зоны. Нижняя зона — зона барботажа — представляет собой сплоншой слой жидкости, пронизанный пузырьками газа. Над ней находится зона пены, а еще выше — зона брызг. При малых скоростях газа, которые обычно поддерживаются в барботажных аппаратах, основная масса жидкости находится в зоне барботажа и количество пены и брызг невелико. Между тем, диффузия массы и теплообмен идут наиболее интенсивно именно в слое пены, обладающей большой межфазной поверхностью, непрерывно и быстро обновля1ющейся. Даже при малой высоте пенного слоя по сравнению с высотой зоны барботажа он имеет превалирующее значение. Следовательно, увеличением слоя пены за счет уменьшения слоя барботажа можно резко интенсифицировать процесс. Увеличение слоя пены может быть достигнуто повышением скорости газа в полном сечении агшарата Шг, являющейся наиболее влиятельным параметром [173, 231, 307], определяющим характер гидродинамического режима газожидкостного слоя (см., например, [223, 297, 348, 389]). , — [c.29]

    Основная часть теплоносителя после реактора и после нагревателя отделяется от паров или газов в соответствующих бункерах 2 (см. рис. 45), расположенных под выводом из реакционных патрубков. Неосевшая часть порошка (около 15—20% от циркулирующей массы) проходит через циклоны и возвращается в соответствующий бункер. Избыточное тепло нагревателя используется для подогрева сырья в теплообменных секциях 5 (см. рис. 44). Продукты реакции после выхода из циклонов 4 охлаждают струей VII [c.137]

    Жидкость иостуиает на полотно тарелкп 2 либо с распределительной тарелки, либо с вышерасиоложеппой тарелки. Газ (пар), проходя через отверстия 3, эжектирует жидкость, и образовавшиеся газожидкостные струи направляются на трубы верхнего теплообменного элемента 5. В результате удара газожидкостной струи о трубы верхнего теплообменного элемента [c.187]

    Из табл. 2 видно, что температура зажигания этилена горячим воздухом почти не зависит от скорости струи. Небольшое повышение температуры при измепеиии скорости воздуха в пределах 20—60 смУсек можно объяснить тем, что показания термопары точнее приближаются к истинной температуре газа при более высоких скоростях, когда теплообмен с термопарой становится более эффективным. Данные, полученные при расходах выше 150 см сек, не дают возможности сделать каких-либо определенных выводов, так как температура в центре струи оказывается более низкой. При больших расходах зажигание уже не сопровождается внезапным появле1шем небольшого диффузионного пламени, витающего над струей в этом случае оно имеет характер взрыва. В той точке, где происходит зажигание, струя становится турбулентной. Пламени какой-либо определенной формы не образуется, небольшие самовоспламеняющиеся вихри как бы рассеиваются во всех направлениях. [c.58]

    Наиболее интенсивное смесеобразование и горение прп наиболее полном заполнении факелом топочной камеры наблюдается при примененин турбулентных горелок с улиточным или лопаточным закручиванием потока. Помимо интенсивного неремешивания ныли с воздухом горелкп этих типов подсасывают к корню факела большое количество раскаленных топочных газов, что интенсифицирует процесс воспламенения. Малая дальнобойность таких горелок и большие углы раскрытия факела способствуют более полному заполнению топочного объема факелом. Время пребывания пылинок в реакционной зоне увеличивается, что способствует более полному выгоранию ныли. Еще более интенсивное воспламенение угольной пыли и лучшее заполнение тонки факелом получается при дроблении факела на ряд мелких струй, когда многократно увеличивается поверхность воспламенения. Такие мелкие струи обладают малой дальнобойностью, поэтому пылевоздушная смесь может вводиться с повышенными скоростями, усиливающими турбулизацию факела и, следовательно, интенсифицирующими теплообмен и газообмен в факеле. [c.210]

    Если температура струи отличается от температуры окружающей среды, то она называется неизотермической. При турбулентном расширении еизотермической струи увлечение в нее окружающего газа, обладающего иной температурой, приводит к теплообмену между струей и окружающей средой. Если температура струи ниже температуры среды, то истечение струи сопровождается ее нагревом напротив, если температура струи выше температуры окружающей среды, — охлаждением. [c.112]

    В нижней части водонагревателя расположена топочная камера 5. В контактной камере 4 установлены форсунки 2 для разбрызгивания воды. Наконечники форсунок выполнены с двухходовой винтовой вставкой для придания струе воды на выходе из форсунки формы полого конуса. Форсунки установлены на разных уровнях и в шахматном порядке, что обеспечивает более равномерное распределение капель воды по сечению теплообменной камеры. Давление воды перед форсунками — 2 кПсм . Для устранения попадания воды в топочную камеру, а также для равномерного распределения продуктов сгорания газа по сечению водонагревателя смонтирован надтопочный [c.346]

    Для интенсивного охлаждения газов примерно в середине высоты башни (ниже зоны горения фосфора) установлено 10 форсунок, в которые подается кислота той же концентрации, что и в переливную чашу. Ниже зоны расположения форсунок теплообмен между газом и кислотой происходит не только на боковой поверхности, но и в объеме. По принятой классификации [5] нижняя часть башни сжигания работает в основном режиме распыляющего абсорбера. Образующиеся при распылении кислоты капли лмеют большую скорость, соответствующую скорости струи, из которой они образовались. [c.166]

    Основные свойства тумана определяются в первую очередь размером капель, из которых он состоит. Поэтому во всех научных исследованиях по изучению свойств тумана желательно использовать монодисперсный туман. Конденсационный монодис персный туман обычно получают конденсацией пересыщенною пара на ядрах конденсации . В этом случае газовый поток, содержащий искусственные ядра конденсации, насыщают парами вещества, из которого хотят получить туман, а затем полученную паро-газовую смесь охлаждают в трубе в условиях ламинарного движения (генератор теплообменного типа) либо смешением с более холодным инертным газом в струе (генератор смесительного типа), как это описано в гл. П1 (стр. 115), или же путем адиабатического расширения (гл. II). [c.284]

    Возникающее пересыщение пара сильно изменяется как в поле струи (см. рис. 3.7 и 3.8), так и по сечению трубы при ламинарном движении газа (см. рис. 5.3). По-видимому, это является основной причиной остаточной полидисперсности туманов, получаемых в описанных генераторах. Однако по сечению трубы пересыщение изменяется в меньшей степени, чем в поле струи, поэтому в генераторе теплообменного типа образуется более монодисперсный туман. Есть основания ожидать, что при турбулентном режиме потока в трубе в генераторе теплообменного типа будет получаться еще более монодисперсный тумац. Это объясняется тем, что в турбулентном ядре пересыщение пара изменяется незначительно (см. рис. 5.3) капли тумана, образующиеся в пограничном слое (где пересыщение пара существенно изменяется), не проникают в турбулентное ядро, а осаждаются на поверхности трубы. [c.283]

    Научно-исследовательский институт ВОДГЕО разработал способ гвдропневматической промывки закрытых теплообменных аппаратов, загрязняемых микроорганизмами, не растворимыми в воде минеральными и органическими веществами, продуктами коррозии, карбонатными отложениями. Через промываемый аппарат, не выключая-его из работы, пропускают одновременно воду, сжатый инертный газ или воздух. Сжатый газ или воздух следует вводить в аппарат для очистки 4—5 раз в сутки в течение 5 мин. Воздух, попадая в воду, расширяется, при этом скорость движения воды возрастает. Пузырьки газа и струи воды ударяют о стенки трубок, вследствие чего отложения разрушаются и отпадают от очищаемой поверхности. Бактерии, грязь, песок, продукты коррозии, а также неплотные карбонатные отложения выносятся из теплообменников водой и удаляются в канализацию. [c.97]

    Наиболее показательной характеристикой струи в зернистом слое является зона циркулящ1и материала вокруг нее. В пределах этой зоны происходит активное перемешивание частиц слоя, значительно возрастает теплообмен [55, 66, 67, 79, 87]. Моделирование слоя путем рационального расположения струй с сопровождающими их областями циркуляции обеспечивает активное перемешивание в прирешеточной зоне аппарата и позволяет исключить нежелательные застойные зоны. Показано [71, 73], что геометрия зоны активной циркуляции материала в окрестности струи описывается изотахой Uy = U вертикальной составляющей скорости газа в слое. Величина U зависит от физических свойств частиц и ожижающего газа. В качестве первого приближения можно принять U = 0,217в (где i/в-скорость витания частиц). [c.111]

    При движении газа и жидкости через каналы, РЭА и т. п. распределение температур, скоростей, давлений и плотностей носит сложный характер и изменяется как в пространстве, так и во времени. В дальнейшем будет рассматриваться упрощенная, модель явления, а именно поток характеризуется средними по сечению параметрами (температурами, скоростями и т. п.), изменяющимися в направлении движения, что позволяет рассматривать одномерную задачу. Кроме того, движение считается установившимся, т. е. таким, при котором в любой точке потока его скорость, температура и т. д. не изменяются во времени. Дальнейшее упрощение модели связано с анализом установившегося движения идеальной несжимаемой жидкости. Допустим, что жидкость несжимаема и имеет во всех точках одну и ту же температуру (изотермическое течение), тогда р= onst. Кроме того, предположим, что в жидкости отсутствуют силы трения (идеальная жидкость), а также теплообмен между струей потока и окружающей средой (адиабатические границы). На основании закона сохранения энергии можно утверждать, что полная энергия (рис. 1.47, а) при переходе струи из сечения 1 в сечение 2 не изменяется и складывается из потенциальной энергии положения струи mgz), потенциальной энергии состояния (pV), определяемой давлением, и кинетической энергии (т 2/2) 2 [c.109]


Библиография для Струи газа теплообмен: [c.259]   
Смотреть страницы где упоминается термин Струи газа теплообмен: [c.34]    [c.162]    [c.531]    [c.150]    [c.184]   
Основы теории горения (1959) -- [ c.73 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Печуркин, С. Н. Шорин. Исследование теплообмена тел в условиях обдувания высокотемпературной струей газа

Струя



© 2024 chem21.info Реклама на сайте