Плотность потока пара в материале

Перенос пара в газовой фазе-от поверхности материала в ядро потока сушильного агента - осуществляется конвективной диффузией. Плотность потока пара, проходящего через пограничный диффузионный слой, определяется законом массоотдачи [c.238]

По соотношению (7-2-3) можно вычислить плотность потока пара в сечениях материала, расположенных вблизи греющей поверхности. [c.301]

Величины плотностей потоков пара /п и жидкости /ж в контактном слое материала в первый период можно считать приблизительно равными (С1М. 4-5), тогда выражение (4-1-4) примет вид [c.68]

Величина плотности потока пара в контактном слое материала равна [см. (4-3-9)] [c.68]

Дальнейшее повышение температуры вызывает изменение в механизме процесса сушки, при котором все большее влияние оказывает на величину интенсивности сушки плотность потока пара, перемещающегося внутри материала. При выше 100° С действует вполне развитый механизм внутреннего парообразования и переноса массы, вследствие чего величина е при этих максимальна и ее изменение при повышении невелико. [c.275]

Перенос пара во внешней фазе от поверхности материала в ядро сушильного агента осуществляется путем конвективной диффузии. Плотность потока пара, мигрирующего через диффузионный пограничный слой, определяется законом массоотдачи (закон Щукарева) [c.25]

Уравнение теплопроводности (4-1-5), в котором Яи заменено на К, дает возможность определить плотность потока тепла дп, переносимого через материал паром, образовавшимся в слое, примыкающем к греющей поверхности. Величина 7п вычисляется непосредственно из [c.73]

Итак, в первый период процесса сушки в материале, за исключением контактного слоя, осуществляется термодиффузионное и диффузионное движение капиллярной и осмотически связанной жидкости к открытой поверхности материала. Вместе с тем происходит и транзитный перенос пара из контактного слоя. В 1-й части второго периода, начинающегося с углубления зоны парообразования у греющей поверхности, жидкость (капиллярная и осмотическая) также движется к открытой поверхности совместно с паром, плотность потока которого низка. Во 2-й части второго периода происходит перенос влаги главным образом в виде пара, образующегося в уменьшающейся со временем влажной области материала. Перенос влаги в виде пара обусловлен тем, что микрокапиллярная и адсорбционно связанная жидкости, подлежащие удалению в этой части периода, мало подвижны. [c.110]

Рассмотрим причины измеиения сопротивления переносу тепла от греющей поверхности к пористому материалу при наличии фазового превращения. С уменьшением влагосодержания контактного слоя пластический характер контакта постепенно сменяется жестким и фактическая площадь соприкосновения сокращается. Кроме того, в еще большей мере способствует этому различное сокращение линейных размеров материала вследствие разных величин влагосодержания на контактной и открытой поверхностях, что ведет к короблению материала в сторону греющей поверхности. Увеличивающийся при этом зазор между греющей поверхностью и материалом, а также объем материала до фронта парообразования заполняются паровоздушной средой, при этом пару проще перемещаться в сторону греющей поверхности, а не вовнутрь еще влажного материала. Все это сильно увеличивает по сравнению с первым периодом термическое сопротивление контакта Як- Снижению плотности потока тепла способствует также и то, что парообразование в плоскости контакта прекращается, что особенно заметно для тонких материалов. [c.125]

Влажное тело толщиной /г (см. рис. 6-1,6) соприкасается с греющей поверхностью (д = 0), при этом в плоскости материала х = 0 устанавливается постоянная температура ст- От греющей новерхности к материалу передается тепло, плотность потока которого неизменна и равна д. В области 2 тепла, занимающей половину толщины всего материала, действуют неравномерно распределенные стоки тепла. Доля общего количества тепла, расходуемого на испарение влаги в этой области, за исключением открытой поверхности, равна еь На открытой поверхности х = 12 происходят испарение и унос с поверхности в окружающую среду всего пара, образовавшегося в области 2. [c.159]

Рабочими телами для ТТ могут служить любые чистые вещества или соединения, которые имеют жидкую и паровую фазы при рабочих температурах ТТ и смачивают материал фитиля. Используются гелий, азот, хладоны, спирты, вода, щелочные металлы и т. д. Выбор рабочего вещества определяется температурой его фазового перехода. Так, газонаполненные криогенные ТТ используются для передачи теплоты в диапазоне температур до 200 К-Интенсивность теплопереноса здесь относительно невелика из-за небольших теплот фазового перехода, значительной вязкости жидкостей при низких температурах и малого коэффициента поверхностного натяжения криогенных жидкостей. Для диапазона температур 200—550 К используется широкий спектр обычных капельных жидкостей, среди которых наибольшей теплотой фазового перехода обладает вода. Теплопередача в этом интервале температур значительно выше, чем для криогенной зоны. Интервал температур 550—750 К обеспечивают щелочные металлы (цезий, рубидий), даутерм, а для более высоких температур используются калий, натрий, свинец, литий, серебро и некоторые расплавы металлов. Для каждого из используемых веществ можно регулировать рабочую температуру теплопереноса величиной давления внутри ТТ. Однако по мере уменьшения давления понижается плотность паров, что снижает величину теплового потока вдоль ТТ. При повышении рабочей температуры плотность потока тепла увеличивается. [c.251]

Каждому значению порозности слоя данного материала соответствует определенная его плотность. Однако даже при больших приведенных скоростях объем слоя увеличивается незначительно. При умеренных скоростях газа граница слоя вполне отчетлива и слой может быть охарактеризован как плотный. С увеличением скорости газа унос частиц увеличивается, граница слоя стирается и плотность его снижается при некотором значении скорости газа его поток преодолевает силу тяжести частиц и процесс псевдоожижения переходит в процесс пневмотранспорта твердых частиц. Для осуществления транспорта частиц пеобходимо, чтобы скорость газа была больше скорости витания частиц, т. е. той скорости, при которой частица находится в равновесии (парит или витает) в потоке газа, так как сила ее веса уравновешивается подпором газа. [c.81]

Для осушки газов и поглощения паров полярных веществ (например, спиртов) из газовых потоков, а также в ряде других случаев применяют синтетические минеральные адсорбенты-силикагели и алюмогели, которые в отличие от углей негорючи и обладают сравнительно низкой температурой регенерации (100—200°С), более высокой механической прочностью и дешевизной. Адсорбенты выпускают также в виде кускового материала или гранул с размерами 0,2—7,0 мм и насыпной плотностью 400—900 кг/м (табл. 2.3). [c.75]

При использовании электрических нагревателей последовательность расчета такая же. В случае применения плоских экранов, обогреваемых газами, сначала по уравнению (1-101) или (1-102) определяют средний за процесс удельный тепловой поток q [в ккал (м- ч) и соответственно плотность облучения Е, предварительно задавшись конечной температурой материала Ф2. Далее последовательность расчета аналогична приведенной выше. Количество воздуха находят из условия безопасной концентрации в нем паров органических растворителей. Температуру выходящего из сушилки воздуха определяют из теплового баланса сушилки. [c.287]

В настоящее время имеется ряд различных методов измерений, отличающихся по чувствительности и точности. Измерительные устройства размещаются в камере, предназначенной для нанесения покрытий, близко к образцу, и с их помощью измеряют толщину в процессе нанесения покрытия. Можно измерять плотность потока пара испаряемого вещества, либо измеряя количество актов ионизации, которая имеет место, когда молекулы пара соударяются с электроном, либо измеряя силу, с которой налетающие частицы действуют на поверхность. Для всех испаряемых материалов можно использовать массочувствительные устройства. В основе их действия лежит определение веса осаждаемого вещества на микровесах или регистрация изменения частоты колебаний маленького кварцевого кристалла, на который осаждается испаряемое вещество. В контрольном устройстве для измерения толщины тонких пленок с помощью кварцевого кристалла резонанс имеет место при частоте, зависящей от массы материала, осаждаемого на поверхность. Частота колебаний нагруженного кристалла сравнивается с частотой чистого кристалла, и уменьшение частоты является мерой толщины пленки. Типичное значение чувствительности для контрольного устройства с кристаллом составляет изменение часто- [c.213]

Значительный интерес представляет очистка вакуумной дистилляцией, проводящейся при остаточном давлении около 10 мм рт. ст. и температуре 1400° С материал тигля — окись бериллия. Предварительно из расплавленного металла при 1500 °С отгоняются примеси. Рафинированный бериллий в значительной степени очищен от железа, углерода и бора. В то же время содержание А1, 81, Мп не уменьшается вследствие незначительной разницы в давлении пара этих элементов и бериллия. Лучшие результаты получаются при уменьшенной плотности потоков пара, что достигается увеличением поверхности конденсации или повышением температуры конденсации. В частности, более эффективен вариант с конденсацией бериллия на обогреваемой поверхности [33]. Авторы считают, что осаждение той или иной примеси на нагретой поверхности будет зависеть не только от летучести, но и от возможности образования на поверхности твердых растворов или химических соединений. Процесс проводился при остаточном давлении 10 — 10 мм рт. ст., поверхность конденсации нагревалась до 900— 1100° С. Была достигнута очистка от Мп, 81, А1, Ре, N1, Си. Микротвердость при чистоте 99,98% уменьшилась до 130 кг1мм . К сожалению, пластичность металла оказалась недостаточной из-за примеси Оа и С вследствие изъянов аппаратурного оформления. [c.138]

Специфическая зависимость Кр от /с является проявлением влияния на перенос пара распределения влагосодержания в материале. Перемещение пара в теле происходит в основном по крупным порам и капиллярам, свободным от влаги. Естественно, что с увеличением влагосодержания и количество паропроводов сокращается, и плотность потока пара уменьшается за счет снижения Кр. Если материал имеет небольшую толщину 4, то перенос пара идет из контакт юго слоя через влажную зону малой толщины с небольшим и. Если 4 велико, то, поскольку распределение и (см. рис. 3-6) остается почт 1 неизменным, пару из контактного слоя приходится преодолевать влажную зону большей толщины и большего влагосодержания, чем в предыдущем случае. Последовательное увеличение толщины материала при всех прочих равных условиях (в частности, градиентах температуры) ведет согласно закону распределения и к непрерывному, постепенному росту локального влагосодержания за контактным слоем, что сиил ает скорость парообразования в нем и паропропицаемость. поэтому коэффициент переноса Кр с ростом толщины уменьшается. [c.88]

Во второй период коидуктивной сушки перенос пара из зоны испарения сквозь влажную о бласть материала происходит по механизму диффузии вследствие углубления зоны парообразования у греющей поверхности внутрь материала и резкого снижения температуры контактного слоя. При сущке капиллярнопористых коллоидных тел коэффициент Е можно приближенно считать постоянным вплоть до икр2, так как усадка, свойственная таким материалам, практически не снижает сопротивления переносу пара с уменьшением и. Расчет плотности потока пара, переносимого из зоны парообразования внутри материала к открытой поверхности, во второй период в области влажного состояния тела производится по уравнению (4-4-5), в котором величина Ко вычисляется из (4-4-9), т. е., зная градиент температуры, среднюю температуру материала и коэффициент Е, можно вычислить /п- [c.94]

При высоких /гр (72 °С — для 0,15 кг1м , 105 °С — для 0,30 кг1м 118°С — для 0,50 кг/м и 133°С —для 0,95 кг/м ) критерий е либо сравнительно медленно возрастает с ростом /гр (при 0,15 кг1м ), либо остается неизменным и максимальным по величине. В диапазоне высоких /гр действует вполне развитое внутреннее парообразование и диффузионно-фильтрационный перенос пара. В этом случае для тонких материалов величина критерия е равна 0,6—0,8, следовательно, при высоких /гр плотности потоков пара и тепла, переносимого паром внутри сушимого материала в первый период, составляют 50—80% от интенсивности сушки, а также от плотности теплового потока в период постоянной скорости сушки. Величина критерия е для средни по толщине [c.97]

При плотностях излучения более 10 Вт/см все материалы, непрозрачные и прозрачные, металлы и диэлектрики, довольно быстро переходят в состоян11е, характеризующееся сильным поглощением. Температура паров, уходящих с поверхности образца, выше температуры к[ иения, пoэтo. iy пары частично ионизованы. Скорость потока паров с поверхности превышает Ю i/ . Над поверхностью образуется плаз.ма, которая вследствие своей высокой проводи.мости сильно поглощает оставшуюся часть энергии падающего пичка лазерного излучения. Охлажденная плазма напоминает туманность, локализованную над поверхностью образца. Следует отметить, что часть материала выбрасывается также в жидкой фазе, прн этом никакого размывания или образования оболочки нз расплавленного металла не наблюдается. [c.80]

Аналогично изолируется оборудование. Маты из стекло- или минерального войлока накладываются на поверхность, покрытую битумом, и каждый слой изоляции крепится кольцами из мягкой хорошо отожженной проволоки диаметром 2 мм. Пароизоляционный материал, уложенный поверх изоляции, закрепляется проволокой, покрывается металлической сеткой и штукатурится. При изоляции фасонных частей нужно обращать внимание на плотность прилегания изоляционного материала к изолируемой поверхности. В тепловой изоляции трубопроводов и оборудования нет сквозного потока водяного пара, поэтому необходима особо эффективная защита теплоизоляции от увлажнения, для чего можно рекомендовать битумную мастику ЛТИХП. Опыт ее использования показал, что применение ее может увеличить срок службы изоляции трубопровода более чем в два раза. [c.253]

Пусть имеется влажное тело в виде неограниченной пластины толщиной I (рис. 6-3), приведенное в ие-посредственное соприкосновение (. = 0) с греющей поверхностью, от которой телу путем теплопроводносги передается тепло, плотность потока которого равна р т). Перенос образовавшегося пара через поверхность х = 0 невозможен. На открытой поверхности х = 1 происходят испарение и унос в окружающую паровоздушную среду как пара, образовавшегося на этой поверхности, так и пара, образовавшегося внутри материала и транспортируемого через него. Плотность потока тепла через произвольную поверхность тела складывается из плотностей потоков тепла, переносимого скелетом тела, паром и жидкостью. [c.161]

При НИЗКИХ температурах (до 65—85° С) перенос вещества внутри материала в контактном слое (в слое материала вблизи нагретой поверхности) определяется одним из основных законов переноса — законом термической маосопроводности, объединяющим в себе молекулярный и молярный переносы массы вещества. Перенос вещества в направлении теплового потока под влиянием градиента температуры создает градиент влагосодержания, который препятствует переносу массы из контактного слоя. Плотность потока массы вещества при наличии перепадов температуры и влагосодержания внутри материала будет определяться известным обобщенным законом перемещения пара и жидкости [c.279]

При обычных строительных конструкциях промышленных многоэтажных зданий непрерывность изоляционного слоя будет нарушаться междуэтажными перекрытиями (рис. 3.13, а) и впутреппими стенами. В этом случае в изолированном ограждении образуются места с меньшим термическим сопротивлением слоя теплоизоляционного материала. Такие места называются тепловыми мастиками. В тепловых мостиках происходит концентрация плотности потока, вследствие чего в этих местах тенлонритоки увеличиваются ненронорционально площади мостиков. Но значительно больший вред приносят тепловые мостики тем, что они являются очагами увлажнения изоляционной конструкции. На самом деле, в плоскости аб междуэтажного перекрытия температура гораздо ниже, чем на теплой поверхности тенлоизоляционного слоя, что может вызвать здесь конденсацию пара и дальнейшее продвижение влаги но материалу под действием капиллярных, а затем и гравитационных сил. [c.69]

Обогрев или охлаждение можно проводить также с помощью тепловых труб [57, 58]. Тепловая труба имеет герметичный корпус, на внутренней поверхности которого расположен капиллярно-пористый материал — фитиль, пропитанный жидкой фазой теплоносителя. Корпус выполняют обычно из круглой трубы (но имеются и плоские тепловые трубы). Тепловой поток подводят к участку корпуса на одном из концов тепловой трубы. Внутри трубы на этом участке теплоноситель испаряется, и его пары движутся по центральной части трубы к охлаждаемому участку, где они конденсируются. Жидкая фаза по фитилю возвращается в зону испарения. Плотность теплового потока на участке поверхностн корпуса трубы зависит от размеров обогреваемого и охлаждаемого участков, и поэтому имеется возможность концентрировать тепловой поток на одном из участков трубы. Уровень рабочих температур зависит от выбранного для тепловой трубы теплоносителя. Имеются трубы для различных диапазонов температур О—200, 200—550, 550—750 и выше 750 К. В качестве теплоносителей для высокотемпературных труб используются щелочные металлы. Для этих труб реализуются плотности теплового потока (в расчете па поперечное сечение трубы) до 15 кВт/см , Конструктивные особенности тепловых труб и области их применения рассмотрены в [5SJ. [c.423]

Эго фильтры с очень рыхлой структурой, и поэтому крупные частицы могли бы легко сдуваться с них потоком газа, если бы фильтрующий материал не был покрыт слоем липкого вязкого вещества. Обычно применяются масла или консистентные смазки с высокой температурой вспышки, низким давлением пара и хорошо смачивающие пыль. В качестве фильтрующего материала обычно применяют металлическую вату, грубую стеклянную вату, волос животных или волокна пеньки, укладываемые в рамку размером 500x500 мм глубиной 100 мм. Волокна могут быть уложены так, чтобы в направлении движения воздуха плотность упаковки возрастала, тогда большая часть крупных частиц оседает прежде, чем достигнет более плотной зоны, благодаря чему повышается пыле-емкость фильтра. [c.309]

Многие авторы использовали лазер с модулированной добротностью (гигантский импульсный лазер), однако предпочтительнее использовать лазер с нормальной импульсной модой, поскольку это эквивалентно очень быстрым термическим импульсам. Даже несмотря на то, что лазеры с модулированной добротностью дают более мощные потоки, количество испаряемого материала все-таки меньше. Энергия луча лазера, поглощенная твердым телом, расходуется на увеличение температуры материала до температуры кипения и на теплоту испарения. Если время, необходимое для повышения температуры вещества до его испарения (10 —10 с), сравнимо с шириной импульса лазера, то испарение не наблюдается (Анисимов и др., 1967 Реди, 1965). Уменьшение испарения может быть вызвано поглощением фотонов плазмой с высокой электронной плотностью, образующейся при взаимодействии лазер—твердое тело (Афанасьев, Крохин 1967 Оповер и др. 1967). Ударная волна может проникать в твердое тело в результате расширения плазмы (Карузо и др. 1966), и это тоже приводит к образованию частиц пара. В некоторых случаях заметного испарения не происходит, несмотря на то что образуется кратер. В таких экспериментах обычно наблюдались признаки плавления материала. [c.425]

При сушке тонких влажных материалов, когда основная доля тепла расходуется на испарение влаги, расчет проводят иначе. По заданной производительности сушилки определяют расход тепла на испарение влаги [уравнение (П-14), на нагрев материала [уравнение (П-16)], на нагревание воздуха [уравнение (П-31) ] и другие статьи расхода, если они имеются. Расход воздуха рассчитывают, исходя из температуры отходящего воздуха и его насыщения парами воды. Для приближенных расчетов температуру отходящего воздуха можно принять 60 — 80° С, а влажность ф2 = 40—50%. Задавшись температурой излучающего экрана и световыми свойствами облучаемой поверхности метериала, по уравнению (1-102) рассчитывают плотность теплового потока qn3 [в ккал/(м -ч)]. [c.287]

Многие работы были связаны с полимеризацией паров силиконового масла чаще всего в качестве исходного материала использовалось силиконовое масло ДС-704 — тетраметплтетрафспилтрпсилоксап. Наличие в соединении фен ильных групп повышает его стойкость к термическому разложению. Чаще всего эксперименты проводили в вакуумной системе при использовании в диффузионном насосе силиконового масла. Наличие в рабочей камере дополнительного источника паров масла с площадью поверхности 30 см2 при комнатной температуре увеличило скорость образования пленки только на 20% [113]. Скорость роста пленки не зависела от общего давления в пределах от 4-10 ( до 2-10 5 мм рт. ст., нона нее очень сильно влияло парциальное давление паров масла. При температуре подложки 25 С, плотности тока электронного луча 0,4мм/см2, энергии электронов 225. > максимальная скорость роста полимерной пленки составляла 0,3 А/сек. С повышением температуры подложки до 80 С скорость роста уменьшалась в 2 раза. Образование полимерной пленки на подложке, облучаемой электронами, находилось в линейной зависимости от времени. Скорость осаждения нелинейно зависела от плотности тока электронного луча и достигала максимальной величины при высоких плотностях тока. Скорость роста пленки была пропорциональна потоку молекул силиконового масла в том случае, когда имелся недостаток молекул на поверхности. [c.353]