Экспериментальное исследование пламен

При типичных значениях Я, с,,, р,, и у,, 50 см/сек формула (4) дает б 10 см. следовательно, толщина б велика сравнительно со средней длиной свободного пробега ( 10- - см) и для описания структуры пламени можно пользоваться уравнениями механики сплошной среды. С другой стороны, толщина б мала сравнительно с характерными размерами экспериментальной аппаратуры (например, диаметром устья горелки и, следовательно, кривизной конуса пламени в экспериментах с горелками Бунзена), так что во многих экспериментах пламя может приближенно рассматриваться как поверхность разрыва. Из формул (3) и (4) следует, что при постоянной температуре поэтому экспериментальные исследования структуры ламинарных пламен часто проводятся при давлениях ниже атмосферного. [c.141]

Стационарные пламена в закрытых системах. Имеются сообщения о многочисленных экспериментальных исследованиях турбулентного горения в закрытых прямоточных горелках Однако лишь в немногих из этих экспериментов измерялась скорость турбулентного горения. В этих экспериментах поток горючего поступает в камеру сгорания прямоугольного сечения [c.231]

В большинстве исследований турбулентных пламен рассматривались пламена, развивающиеся вдоль вертикальных или наклонных поверхностей, и осесимметричные пламена, причем всегда в условиях неподвижной среды. Проведено много экспериментальных исследований, в ходе которых измерялись скорости горения, средние скорости и температуры. В качестве примеров можно привести работы [8, 23, 91]. Результаты расчетов, проведенных в этих работах интегральным методом, удовлетворительно согласовались с данными измерения скорости горения и плотности теплового потока на стенке в области факела. В работах [49, 90] применялась (й — е — g-)-модель турбулентности (см. гл. 11). Решение, полученное в первой из них, позволяет довольно точно определить структуру пламени и скорости горения. Однако остаются неопределенности при расчете как характеристик турбулентности, так и теплового излучения. [c.414]

Экспериментальные исследования, выполненные в СССР, США, Канаде и Великобритании [19, 71, 77], позволили высказать предположение, что относительная легкость отщепления атомов водорода от молекулы углеводорода по сравнению с разрушением углеродных связей является определяющим фактором сажеобразования в диффузионных пламенах различных углеводородных топлив. Это предположение привело к выводу, что термические и окислительные дегидрогенизационные процессы, которые протекают на самых ранних стадиях горения, влияют на последующее сажеобразование. Термическая дегидрогенизация происходит сразу же, как только топливо попадает в диффузионное пламя (или его отдельные вихри) на участке устье горелки — реакционная зона и нагревается до 800—815 °С или более высокой температуры, прежде чем приходит в соприкосновение с кислородом воздуха. Образующиеся при разложении активные частицы ускоряют дегидрогенизацию [c.136]

Во второй половине XIX в. химики начали устанавливать связь между свойствами веществ и предполагаемым строением их молекул, т. е. вполне определенным взаимным расположением атомов. Точная информация об атомном строении молекул и кристаллов многих веществ была получена в сравнительно недавнее время, примерно после 1913 г. Физики разработали много эффективных методов исследования строения веществ. Один из этих методов основан на интерпретации спектров веществ (рис. 19.6). Пламя, содержащее, например, пары воды, испускает свет, характерный для молекул воды такое излучение называют спектром водяного пара. Линии в спектре воды были определены экспериментально и интерпретированы было установлено, что оба атома Н в молекуле воды находятся на расстоянии 97 пм от атома кислорода. Было показано, кроме того, что два атома водорода не находятся на одной прямой с атомом кислорода молекула воды изогнута, причем угол, образуемый прямыми, соединяющими три атома, равен 105°. Спектроскопическими методами удалось определить как расстояние между атомами, так и углы между ними для многих простых молекул. [c.30]

Россер [ ] экспериментировал с пористой сферой, в которую изнутри поступало горючее. Из его наблюдений следует, что т г для гидразина и нитроэтила. На первый взгляд последняя из этих зависимостей находится в противоречии с экспериментальными результатами работы [ ]. Однако в экспериментах Россера оказалось невозможным поддерживать пламя в атмосфере с преобладанием инертного газа, поэтому он был вынужден вводить кислород и всегда наблюдал пламя окисления, находя-ш ееся за пламенем разложения. Следует поэтому ожидать, что эффективное значение Т/ для пламени разложения, наблюдавшееся в работе [ ], будет значительно выше, чем в пламени, исследованном в работе [ ]. Из простых физических соображений следует, что более высоким значе- [c.326]

Согласно теории Ландау [73], развитие неустойчивости горения газов должно наступать при числах Рейнольдса 1. Новейшие исследования устойчивости газовых пламен [184, 185] показали, что экспериментальные значения Re хорошо согласуются с теорией, если в качестве характерного размера принять средний размер ячеек, на которые разбивается неустойчивое пламя. Хотя фактические величины Re составляют (2—4)-10 , учет диссипативных эффектов, связанных с вязкостью газа, полностью устраняет противоречия между теорией и опытом. [c.208]

НЫХ смесей при комнатной температуре (за исключением специально отмеченных в примечании к табл. 1.5 случаев). Приведенные значения являются максимальными температурами пламен, определенными для данного топлива. Концентрации даны в объемных процентах для сухих смесей. Все значения температуры указаны для исходных смесей при комнатной температуре и атмосферном давлении. На экспериментальные значения температур пламени, по-видимому, влияют потери тепла и перемешивание с окружающим воздухом. Однако это влияние во многих случаях не вызывает заметного отклонения от расчетных температур пламени эти значения могут быть использованы как приблизительные значения температур пламени исследуемых смесей [11, с. 578]. Как следует из данных табл. 1.5, при горении воздушных смесей Нг, СО и углеводородов достигается сравнительно высокая температура (2045—1875 °С) в ряде случаев приближающаяся к расчетной адиабатической температуре. Наиболее высокой температурой (по сравнению с другими исследованными пламенами газообразных смесей) обладает пламя ацетилена (2325 С). Пламена воздушных смесей природного газа также имеют сравнительно высокие температуры (1930 °С). [c.42]

Еще одно важное ограничение в исследованиях кинетики реакции по структуре пламени состоит в том, что плоское пламя не является устойчивым в широком диапазоне изучаемых составов смесей. Это существенно уменьшает возможный диапазон варьирования отношения горючее/окислитель и процентного содержания инертного газа-разбавителя и затрудняет получение полной кинетической информации. Как уже отмечалось ранее, для кинетики очень важна свобода в выборе значений именно этих параметров. Поскольку имеется прямая связь между температурой пламени и начальным составом смеси, произвольный выбор экспериментальных условий также ограничен. В методе ударной трубы начальная температура определяется внешним источником, т. е. интенсивностью ударной волны, поэтому температуру и состав смеси можно изменять независимо. Явления нестабильности при изучении экзотермических реакций в ударных волнах и пламенах по характеру также различаются. [c.127]

Исследованию ингибирующего воздействия галоидуглеводородов на пламя посвящено большое число работ советских и зарубежных авторов. Обширные экспериментальные работы в этой области принадлежат В. М. Кучеру [2], который показал, что наибольшей огнетушащей эффективностью обладают йод- и бромпроизводные углеводородов. [c.103]

Абсорбционные линии элементов, имеющих многолинейчатые спектры, не проявляются столь отчетливо, как абсорбционные линии щелочных и щелочноземельных элементов, В связи с этим ряд работ посвящен исследованию атомных спектров поглошения элементов, причем в большей части работ эта задача решалась экспериментально путем фотографирования либо спектров элементов, возбуждаемых в полом катоде (Ре, Мп [7] N1, Со [103] Мо [11]), либо абсорбционных спектров элементов, полученных пропусканием через пламя света от источника сплошного излучения Ве, Mg, Са, Сг, 1п, В и др. [38] НЬ, Т1, V и др. [39]. [c.43]

Более простой подход состоит в использовании разных экспериментальных методов исследования быстрых реакций. Этими методами можно очень быстро инициировать реакцию и затем следить за ее протеканием. Ниже будут рассмотрены следующие методы 1) струевые 2) пламена 3) импульсный фотолиз и радиолиз 4) магнитный резонанс 5) ударные трубы 6) молекулярные пучки 7) релаксационные методы. [c.183]

Эксперименты по исследованию возмущенных ламинарных пламен были начаты Маркште11пом ряд экспериментальных исследований дал интересные результаты [88,91,100-106,106а] Ддд многих углеводородо-воздушных систем вблизи концентрационного предела воспламенения для обогащенной топливом смеси было установлено, что плоские ламинарные пламена самопроизвольно преоб-ретают ячеистую форму Наблюдаемые размеры [c.246]

Экспериментальными исследованиями, предпринятыми с целью установления характера потоков вокруг тел плохообтекаемой формы, на которых удерживалось устойчивое пламя, не удалось раскрыть полную картину течения. Лонгвелл [6], Николсон и Филд [8] установили, что в следе непосредственно за стабили- [c.195]

Все рассмотренные выше теории нормального распространения пламени так же как и некоторые их модификации, не вошедшие в это рассмотрение, относятся к тому случаю, когда турбулизация газового потока не играет заметной роли. Турбулентное горение теоретически вцервые было рассмотрено Дамкелером [686], которому принадлежат также обстоятельные экспериментальные исследования влияния турбулентности на бунзенов-ское пламя при числах Рейнольдса до 17 ООО. Не останавливаясь на подробном рассмотрении турбулентного горения, исследованию которого посвящено большое число работ, отметим только, что согласно Дам-келеру [686], наблюдаемое при турбулизации газа ускорение пламени обусловлено двумя факторами увеличением скорости передачи тепла и подачи газа во фронт пламени при микротурбулентности, т. е. тогда, когда размеры вызванных турбулизацией газа неоднородностей малы по сравнению с шириной фронта, и изменением формы фронта пламени при макротурбулентности, когда размеры неоднородностей больше ширины фронта. Из теоретического рассмотрения турбулентного горения следует, что скорость пламени при турбулентном горении связана определенным соотношением со скоростью пламени в ламинарном потоке для этого соотношения различными авторами в соответствии с принятыми ими допущениями были получены различные аналитические выражения. [c.500]

Исследование диаграммы Ван Хирдена ясно показывает, что стационарное состояние реактора может быть очень чувствительным к небольшим возмущениям параметров, если условия близки к тем, при которых получается тройное пересечение. Отметим, например, значительные изменения температуры и концентрации, которые будут сопровождать относительно малые перемещения от линии А к линии В на рис. П-2а или от линии Е к линии О на рис. П-26. Когда такое резкое повышение температуры происходит внезапно, говорят о зажигании, а в том случае, когда температура понижается,— о гашении реакции. Конечно, эти понятия имеют аналогию в процессах горения, но указанные переходы между стационарными состояниями никоим образом не связаны с системами, в которых имеется пламя. Экспериментальные данные о работе проточного реактора с перемешиванием можно найти в исследованиях Фуру-савы, Нашимуры и Мияуши (1969 г.), а также Вайтаса и Шмитца (1970 г.). [c.33]

Стационарные открытые пламена. Экспериментальная техника, необходимая для получения стационарного турбулентного пламени в открытой горелке, по существу, является той же, что и при изучении ламинарных пламен (см. рис. 1 из главы 5), за исключением того, что в данном случае должны быть приняты какие-то меры, обеспечивающие возникновение турбулентности в набегающем потоке. Дамкеллер [-] и другие [12-19] дри исследовании турбулентного горения применяли горелку, имеющую достаточно длинную трубу, и использовали достаточно высокие скорости потока, чтобы получить в трубе течение с полностью развитой турбулентностью. Преимущество этого метода состоит в том, что в данном случае характер турбулентности в набегающем потоке сравнительно хорошо известен, недостаток — в том, что как масштаб, так и интенсивность турбулентности здесь меняются с изменением расстояния от оси трубы. Чтобы избавиться от этого недостатка, Райт [2 ] и другие [16,21-28] использовали горелку с более короткой трубой, внутри которой для создания турбулентности помещался экран или перфорированная пластина (в некоторых случаях они помещались в потоке перед входом в сужающуюся часть трубы). Хотя вблизи экрана турбулентность является анизотропной и ее свойства трудно описать, на достаточно большом расстоянии вниз по потоку турбулентность становится почти изотропной, с хорошо известными свойствами [2 ]. Недостаток этого метода состоит в том, что в изотропной области интенсивность турбулентности всегда очень мала, и наличие турбулентности приводит к небольшим изменениям скорости горения, так что исследование интересных эффектов, связанных с интенсивной турбулентностью, оказывается невозможным. [c.228]

Исследования стабилизации пламени в горючей смеси в ногранслойных течениях других типов, отличных от течения в зоне смешения, включают выполненное Шамбре исследование воспламенения в пограничном слое за острой кромкой [ Ч и множество работ [ > лизации пламени в пограничном слое па плоской пластинке. Дулей [ > теоретически, а Тунг [ ] теоретически и экспериментально изучали воспламенение холодной горючей смеси в нотоке над горячей пластиной. Когда температура пластины ниже температуры адиабатического пламени, тепло сначала передается от пластины к газу, а затем, после того как начинает развиваться пламя, от газа к пластине. Расстояние от переднего края [c.432]

Сравнительное исследование различных методов стабилизации прямоточных диффузионных пламен при помощи пилотных устройств, тел плохо обтекаемой формы и туннелей было проведно в работе А. Алик-са и Ж. Рожье (Франция). Опыты проводились при истечении природного газа из сопла 1 (рис. 2-3) в коаксиальный поток воздуха, поступавшего по трубе 2. Пламя стабилизировалось на выходе из туннеля 3 (конического, цилиндрического или с внезапным расширением) или в глубине его, не касаясь стенок. Опыты проводились на открытом воздухе (свободный факел) при тепловой нагрузке 1500 Мкал/ч. Диаметр цилиндрических туннелей варьировался в пределах от 200 до 400 мм, а скорость воздуха от 4 до 15 м/с. Угол раскрытия конических туннелей варьировался с 7 до 25°. Экспериментально определялась [c.46]

В ранее опубликованной работе [1] изучался процесс зажигания горючих смесей струями горячих газов. Азот или воздух нагревался в печи и в виде струи диаметром 4 мм вводился в холодную горючую смесь. Внутри струи при этом наблюдалось свечение, и прп благоприятных условиях в конце светящейся струи на расстоянии до 300 мм от подогревательной печи происходило зажигание основной горючей смеси. Экспериментальные условия в этих исследованиях были стандартными, а расход в горячей струе устанавливался равным 35 см сек. В тех случаях, когда происходило зажигание, в качестве температуры зажигания принимали температуру, с которой газовая струя покидала подогревательную печь. Температура при этом измерялась для следующих двух случаев а) при зажигании диффузионного пламени, когда струя горячего воздуха подавалась в поток чистого холодного топлива образующееся при этом пламя висит над вершиной струи или проскакивает вниз, образуя обычное диффузионное пламя, располагающееся над выходным отверстием из подогревательной печн б) при зажигании горючей смеси струей нагретого азота топливо и воздух диффундируют при этом в горячую струю, которая нагревается за счет теплоты медленных реакций, пока не произойдет зажигание. Температура зажигания оказывается более низкой в случае (а), поскольку физические условия здесь более благоприятны в горячую струю должно диффундировать только топливо, тогда как в случае (б) для инициирования реакции в горячую зону должны диффундировать топливо и воздух. Ранее отмечалось [1], что эти температуры зажигания горячим газом не согласуются с другими известными характеристиками пламени. Различия становятся особенно заметными при сравнении полученных таким образом значений температур с температурами самовоспламенения , измеряемыми в камерах сгорания. Так, например, водород и окись углерода обладают высокими температурами самовос- [c.53]

Недавно предложен механизм стабилизации пламени [7], в котором предполагается, что процесс определяется скоростью гомогенной реакции между топливом и кислородом в зоне рециркуляции за стабилизатором. Суммарные скорости реакций всех исследованных здесь топлив (за исключением сероуглерода) измерялись в сферическом реакторе, описанном Лонгвел-лом и Вейссом [11]. Коэффициент избытка каждого топлива определялся в условиях, когда коэффициент нагрузки сферы, равный расходу воздуха через сферу (г/се/с), деленному на объем сферы (л) и давление в степени 1,8 (аг ), был равен 8,92. При начальной температуре смеси 400° К коэффициент нагрузки, равный 8,92, являлся как раз таким, при котором пламя в изооктане срывалось [11] при коэффициенте избытка топлива, равном 0,600. Эти результаты приведены в последних колонках табл. 2. Только в случае водорода различие между наблюдаемым и расчетным коэффициентами избытка топлива составляет 5%. В частности, правый график фиг. 6 указывает на прямое соответствие между срывом в сферическом реакторе и срывом на практически применяемом стабилизаторе. Точность, с которой параметры срыва согласуются между собой, примерно равна точности экспериментального определения срыва в сферическом реакторе или на практическом стабилизаторе в отдельности. (Относительное расположение топлив при срывном коэффициенте изооктана, равном 0,494, в случае использования полого цилиндрического стабилизатора размером 150 мм также достаточно хорошо предсказывается на основании параметров срыва, определенных на сферическом реакторе.) [c.255]

Опытные данные о светящемся пламени в промышленных топках показывают, что энергия излучения от сажи часто бывает больше, чем от несветящихся газов. Лент делал пламя доменных газов практически черным, добавляя для образования сажи бензин. Хеслам и Байер 2 обнаружили, что светящееся ацетиленовое пламя излучает примерно в 4 раза больше тепла, чем несветящееся, хотя размеры исследованного ими пламени не позволили достигнуть полной черноты. Шерман произвел измерения излучательной способности светящегося газового пламени в экспериментальной топке. [c.245]

В нашем распоряжении имеются результаты исследований распространения пламени окиси углерода, метана и некоторых других углеводородов в мыльных пузырях и пламени окиси углерода и озона в сферических сосудах. Пламя водородо-кисло-родных смесей до сих пор фотографически не исследовалось. В силу их малой актиничности эти пламена не поддаются непосредственному фотографированию. Для изучения их следует применять шлирен-метод. Водород легко диффундирует через мыльную пленку, так что при проведении опытов по методу мыльного пузыря пузырь, содержащий водородо-кислородную смесь, должен быть окружен атмосферой, состоящей из водорода и какого-нибудь инертного газа вроде азота. Для водородо-воздушных смесей имеются экспериментальные данные по измерению повышения давления в сферическом сосуде со временем [37]. Эти данные, однако, не были обработаны по предложенному выше методу. Они указывают на то, что при малых концентрациях водорода скорость пламени не зависит от давления в пределах изменения последнего от 0,5 до 3 ата. В более богатых водородом смесях скорость пламени растет с давлением. [c.185]

С тех пор как Дэви обнаружил, что для поджигания смеси определенного состава требуется какая-то минимальная температура, логично было предположить, что непрерывный подвод тепла к несгоревшему газу впереди пламени является существенным условием для распространения пламени. Таким образом, когда Дэви встретился с проблемой предупрежд ния несчастных случаев при взрывах в шахтах, он нашел способ предотвратить распространение пламени в горючей газовой смеси путем введения на пути пламени перегородок, затрудняющих передачу тепла от источника зажигания к массе окружающего газа. Экспериментальным путем он установил, что пламя не распространяется через маленькие трубочки, особенно, если они сделаны из материала с большой теплопроводностью. Безопасная лампа Дэви явилась результатом перехода от маленьких трубочек к мелкой сетке. Это изобретение явилось первым важным практическим результатом исследования процессов горения. Последующие работы Дэви посвящены определениям температуры пламени, явивижмся первыми по времени измерениями такого рода, и процессам каталитического горения. Сейчас эти вопросы привлекают особое внимание исследователей. [c.10]

Первая часть статьи будет посвящена описанию некоторых экспериментальных методов, применяемых для исследования процессов горения в двигателях, работающих по циклу Отто. В этих двигателях смесь топлива и воздуха засасывается в цилиндр, затем сжимается поршнем до определенной плотности, и в определенный момент времени, когда поршень еще не дошел до своего крайнего верхнего положения, смесь поджигается запальной свечой. От точки запала пламя рас-простроняегся по всем направлениям и достигает стенок ка- [c.152]

Особенно большие теплопотери наблюдаются при использовании искрового разряда для зажигания материалов в жидком кислороде. Экспериментально установлено, что при давлении 0,1 МПа ни один из исследованных материалов, включая и материалы (ПС-4, ППУ-304Н, ткани х/б и т. п.), энергия зажигания которых в газообразном кислороде [13, 14] была относительно небольшой (0,1)10-2 Дж) , не поджигался при воздействии искрового разряда с энергией 45—50 Дж. Поэтому энергию зажигания материалов определяли от таких источников, которые наиболее часто встречаются в кислородном оборудовании, а методики измерения отличаются достаточной простотой и воспроизводимостью результатов. К таким источникам относятся механический удар, открытое пламя и гидравлический удар. [c.136]

Недавно был предложен новый подход к теоретическому исследованию турбулентных пламен [28], который позволяет обойтись без понятия об искривленном фронте пламени и рассматривает турбулентное пламя как зону распределенной по объему реакции. Экспериментальные данные, приведенные в подтверждение выводов этого исследования, могут быть объяснены и на основании изложенной здесь теории, что устраняет повод для отказа от этой очень полезной теории, которая дает возможность обойтись без рассмотрения химич( СКОЙ кинетики горения при изучении влияния турбулентности на ])аспространение пламени. [c.304]

Положение существенно изменилось, когда к исследованию радикалов была привлечена абсорбционная спект1роскоп ия. Хотя чувствительность этого метода оказалась существенно ниже (около 10 вместо 10 см- ), этот метод оказался гораздо более перспективным при решении химических проблем, связанных с исследованием радикалов в реальных системах. Так, О. Бонгоффер доказал этим методом наличие ОН в нагретых до 1600° С парах воды, а О. Ольденберг, применив специальную 21-футовую дифракционную решетку, измерил ОН в продуктах разряда в парах воды. Количественное же измерение ОН в реагирующих системах (разреженные пламена СО, Нг, С2Н2 и т. п.) впервые удалось провести В. Н. Кондратьеву. Разработав новый весьма эффективный метод линейчатого поглощения, повысивший на порядок чувствительность спектроскопического метода, он с рядом сотрудников смог провести количественные измерения концентрации ОН в разреженных пламенах водорода, оииси углерода, ацетилена и др. Эти работы являются первым прямым экспериментальным подтверждением количественной теории разветвленных цепных реакций Н. Н, Семенова. Из этих данных и их теории следовало, однако, что наряду с гидроксильными радикалами в зоне разреженного пламени должны присутствовать значительно большие —в 10—50 раз — концент рации атомов водорода. Этот вывод получил качественное подтверждение в работах В. Н. Кондратьева и Е. Н. Кондратьевой (1946 г.) с помощью термоэлектрических зондов. Количественное исследование этого вопроса требовало, однако, развития новых, более совершенных методов. [c.16]

При окислении многих углеводородов различного строения, в том числе алканов вплоть до пропана и этана, наблюдали возникновение периодических и критических явлений, сопровождающихся резким повышением скорости реакции и вспышками светового излучения, за которыми следовало столь же резкое падение скорости окисления, причем задолго до израсходования реагентов. Поскольку разогрев смеси в таких вспышках, как правило, не превышал нескольких десятков градусов, они получили название холодных пламен [20, 105, 106]. Возможность возникновения холодных пламен при окислении метана оставалась неясной. В подавляющем большинстве исследований они не наблюдались. Однако авторы ряда работ сталкивались с явлениями, которые могли быть истолкованы как холоднопламенные. Такие ситуации возникали и при окислении метана в метанол при высоком давлении 23, 42, 45]. Но только в работах [107, 108], проведенных при атмосферном давлении, были получены достаточно убедительные экспериментальные доказательства этого явления. Недавно оно получило новое подтверждение [109] холодные пламена были обнаружены в смеси 2СН4 + О2 при давлениях 650-740 мм рт.ст. и температурах около 500°С. На кривой зависимости температуры реакционной смеси от времени наблюдали два максимума, причем величина разогрева в первом достигала 100-120°С. В работе [ПО] была обнаружена область отрицательного температурного коэффициента скорости реакции окисления метана. [c.147]

Установка смонтирована в котельной комбината, оборудованной семью котлами ДКВР-10-13. Котлы имели низконапорные мазутные форсунки, работавшие с низким качеством распыливания топлива, растянутыми факелами и значительным выделением сажи и газообразных продуктов неполного горения. В эмульсионную установку котельной после реконструкции предусмотрена подача сточных вод цеха карбамидных смол, содержащих метанол, формальдегид, мочевиноформальдегид-ную смолу, формалин, а также подтоварные воды мазутного хозяйства. Указанные сточные воды перемешиваются с мазутом в эмульсионной установке и подаются для распыления и сжигания в акустические форсунки, смонтированные взамен морально устаревших низконапорных форсунок. Экспериментальные наблюдения показали, что акустические форсунки работают устойчиво при влажности эмульсий 20—25 %, образуют ровное светло-желтое пламя, более короткое, чем до реконструкции горелочных устройств. Исследования состава про- [c.114]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология