Температура измерение по излучению

На рис. 1-26 нанесены вычисленные по уравнению (1-85) значения эмиссионного коэффициента для непрерывного излучения в зависимости от абсолютной температуры до граничной частоты. С помощью этой кривой можно по значениям измеренных эмиссионных коэффициентов определять абсолютную температуру. Измерение интенсивности излучения континуума производилось при Я= [c.108]

СРЕДСТВА ИЗМЕРЕНИЯ ТЕМПЕРАТУРЫ ПО ИЗЛУЧЕНИЮ [c.349]

Особым случаем является измерение общей температуры в газовом потоке большой скорости с высокой температурой. Для этой цели применяется наиболее распространенный диффузорный термометр (см. рис. 10-6). При установившемся режиме следует рассматривать три по-грешности, обусловленные теплопроводностью, неполным восстановлением температуры н излучением, и, кроме того, благодаря неустановившимся температурам дополнительно может появиться погрешность, обусловленная тепло- [c.521]

Надежные измерения температуры и излучения пламени (особенно турбулентного)— довольно трудная задача. Измерения осложняются тем, что в каждом элементе пламени жидкости, сгорающей в горелках более или менее значительных размеров и резервуарах, температура быстро меняется с течением времени. [c.62]

Оптическая пирометрия основана на измерении интенсивности излучения нагретого тела, которая связана с его температу ол законами теплового излучения или термического равновесия. Различают спектральную (яркостную), радиационную и цветовую пирометрию. Область применимости оптической пирометрии ограничена чувствительностью приемников излучения, поскольку с понижением температуры интенсивность излучения уменьшается. [c.105]

Б качестве довода в пользу существования равновесия в горячих пламенах, далее, можно привлечь результаты измерения интенсивности излучения и температуры этих пламен. Если интенсивность излучения разреженных пламен на много порядков превышает интенсивность равновесного излучения при температуре пламени и представляет собой практически чистую хемилюминесценцию, то интенсивность горячих пламен обычно мало отличается от интенсивности равновесного излучения, а в случае бесцветных пламен, т. е. пламен, не содержащих твердых частичек, значительно уступает равновесной интенсивности. Равновесный характер излучения некоторых горячих пламен следует из распределения интенсивности в спектре этих пламен, в частности из близкого совпадения вращательной температуры, т. е. температуры, вычисляемой из распределения интенсивности в полосах электронного спектра испускания пламени, с его истинной температурой. Таковы, например, пламена водорода и окиси углерода, а также кислородные пламена метилового спирта, формальдегида и муравьиной кислоты, в которых вращательная температура гидроксила оказывается близкой к температуре пламени. Температура, измеренная при помощи того или иного метода (например, метода обращения спектральных линий, основанного на допущении о равновесных концентрациях возбужденных атомов в зоне пламени), часто оказывается близкой к максимальной температуре, отвечающей химическому равновесию в пламени [658], как это видно, в частности, из данных табл. 57. [c.577]

Измерение температуры газов и пламени [202—204] способом обращения линий, а также измерение излучения в инфракрасной области [205] здесь подробно можно не описывать. [c.108]

Измерение температуры по излучению. Нагретые среды излучают в видимой и инфракрасной областях спектра, поэтому для [c.199]

Истинную температуру раскаленного реального тела по измеренной радиационным пирометром определяют введением поправок с учетом коэффициента черноты реального тела, температуру которого измеряют. Для этого пользуются специальными таблицами коэффициентов черноты полного излучения материалов при различных истинных температурах, а также таблицами соотношений между температурой, измеренной радиационным пирометром, или радиационной температурой и истинной температурой в зависимости от коэффициента черноты полного излучения. [c.251]

Вольфрамовая лампа фактически не является абсолютно черным телом. Ее полное испускание меньше, чем изображено на рис. 60. Однако форма спектра испускания б видимой области может быть аппроксимирована спектром испускания абсолютно черного тела при определенной температуре. Температуры, измеренные таким способом, называются цветовыми температурами. Цветовая температура вольфрамовой лампы немного выше ее истинной температуры например, испускание при 2800 К соответствует цветовой температуре около 2880 К, т. е. доля коротковолнового излучения немного больше, чем показано на рис. 60. Однако абсолютные интенсивности испускания при всех длинах волн меньше показанных на рисунке. [c.165]

Для некоторых практических задач важно знать отклонение излучения материала от серого излучения в видимой области. Так, при измерении цветовой температуры серого тела она оказывается равной его истинной температуре. Отличия излучения углеродных материалов от серого излучения незначительны. Но тем не менее, кривые, приведенные на рис. 12, показывают, что для неграфитирующегося материала производная йг й к О, а для графитов, наоборот, при возрастании длины волны испускательная способность медленно возрастает. [c.142]

Отклонения от закона Ламберта в распределении испускаемого излучения в полусфере, определявшиеся по описанному выше методу, даны на рис. 21 и 22 в графическом виде, как зависимость величины (см. 40) от температуры измерения и длины волны. Выполнимость закона Ламберта ухудшается по мере повышения температуры измерения и длины волны. [c.148]

Для измерений при низких температурах используют также радиационный метод, основанный на измерении повышения температуры поверхности при ее облучении. При измерениях в области средних и высоких температур источником излучения обычно служит исследуемая поверхность, а приемником излучения — зачерненная поверхность с чувствительным элементом. При низких температурах приемником излучения является исследуемый образец, источником излучения — зачерненная поверхность (черное тело) или какой-либо источник инфракрас- [c.171]

Можно показать, что температура, найденная при помощи магнитного термометра на основе закона Кюри ( магнитная температура), так же, как и температура, измеренная оптическим пирометром на основе законов излучения ( радиационная температура), тождественна термодинамической температуре [8]. [c.36]

При высоких температурах сильно возрастает излучение, так что вопросы тепловой изоляции калориметрической системы приобретают еще большее значение. Поскольку определяющим фактором в теплообмене при высоких температурах становится излучение, а не теплопроводность газа, применение высокого вакуума не может существенно уменьшить теплообмен и поэтому вакуумные калориметры при высоких температурах используются редко. Для того чтобы сделать возможным точный учет теплообмена калориметрической системы с окружающей средой, в калориметрах, предназначенных для прецизионных измерений при высоких температурах, калориметрическую систему окружают иногда не одной, а несколькими адиабатическими оболочками, находящимися одна в другой. [c.205]

С другой стороны, очевидно, что для возбуждения резонансных линий больщинства элементов температура даже наиболее горячих пламен недостаточна, в то время как степень диссоциации соединений тех же элементов при этой температуре достигает заметной величины. Поэтому использование для анализа спектров абсорбции позволяет существенно расширить круг определяемых с помощью пламен элементов, при условии сохранения высокой точности измерений, что и определило успех метода атомно-абсорбционного анализа. Опыт применения этого метода показал, что во всяком случае до последнего времени спектральные методы анализа, основанные на использовании электрических разрядов, не позволяли достигнуть столь высокой воспроизводимости и правильности определений. Это тесно связано с принципиальным различием механизмов, обусловливающих влияние химического состава плазмы на ее оптические свойства. Так, в электрических разрядах даже незначительное варьирование состава вследствие различия в потенциалах ионизации разных элементов вызывает изме-ние концентрации электронов. Поэтому меняется проводимость плазмы, сила тока разряда и величина энергии, выделяющейся в единице объема плазмы. В свою очередь, это влечет за собой изменение температуры, интенсивности излучения и степени диссоциации молекул, содержащих определяемые элементы. [c.44]

Измерение температур пирометрами излучения [c.278]

Действие пирометров излучения основано на использовании яркости или теплового эффекта нагретых тел. Существуют пирометры, в которых используется для измерения температуры цвет излучения (цветовые пирометры), однако этот тип приборов промышленного распространения не получил. [c.114]

В докладе обсуждается методика измерения термодинамических параметров углерода на основе исследования оптико-акустических с налов при импульсном лазерном нагреве. Воздействие коротких лазериьк импульсов через оптически прозрачную и акустически жесткую среду на поверхность образш приводит к динамическому изменению температуры и давления в зоне воздействия. При значениях интенсивности лазерного пучка Ф - 1-10 Дж/см достижима область значений термодинамических параметров Р 10 -10 Па, Т 10 -10 К. Измерение генерируемьга при этом акустических импульсов позволяет определить абсолютные значения давления в зоне воздействия. В свою очередь, измерение излучения поверхности скоростным пирометром позволяет определить температуру. Таким образом, одновременные измерения P(t), T(t) позволяют проследить за изменением термодинамического состояния в динамике импульсного воздействия. Особенности этих зависимостей несут информацию об условиях фазовых переходов, в частности, фафит - жидкий углерод. [c.107]

Но так как излучение тела зависит не только от его температуры, но и от его коэффициента теплового излучения, разные тела при одной и той же температуре будут посылать на рабочий конец термоэлемента пирометра разное количество энергии. Поэтому градуировку этих пирометров производят по специальной эталонной лампе, имеющей свойства абсолютно черного тела. При измерении температуры реальных физических тел пирометр будет показывать меньшую против действительной яркостную температуру интегрального излучения. Для больщинства нагреваемых в электрических печах изделий и материалов, поверхность которых окислена, коэффициент теплового излучения е=0,9 0,7, и для них погрешность измерения составит 2,5—9,0%. В случае нагрева в защитной атмосфере или в вакууме, когда поверхность тел блестящая и е достигает 0,4—0,3, погрещ-ность равна 25—35%- Поэтому с помощью радиационного пирометра нельзя вести точное измерение температуры, пользоваться им можно лишь в случаях, когда поверхность объекта излучения близка по своим свойствам к абсолютно черному телу или точно известен коэффициент теплового излучения тела, температуру которого надо измерить. [c.34]

Наблюдая различные дуги сверху, устанавливают вдоль одной линии спектра интенсивность излучения при различных температурах. Измеренные интенсивности излучения 1ь х) согласно уравнению (1-86) дают возможность, пользуясь интегральным уравнением Абеля [Л. 1-101], вычислять плотность излучения L( ). По измеренным интенсивностям излучения 1ь х) и вычисленным на основании их плотностям излучения 1ь ( ). пользуясь кривыми (рис. 1-26), можно, наконец, установить распределение температур Т по радиусу дуги. Линии ионов, линии атомов и линии континиуума появляются только для ядра дуги. [c.110]

Теоретичеоки обосноваио и экспериментально доказано [109], что расхождение между определяемой (Т) и среднемассовой температурами (Т ) тем меньше, чем меньше длина волны (>.) используемого при измерении излучения. [c.163]

Измерение при помощи пирометров полного излучения за счет отличия излучения исследуемого и черного тел дает наибольшую методическую погрешность, чем при измерении температуры по излучению. Значения поправок к показаниям пирометров полного излучения приведены в табл. 7.12. Определение полного коэффициента теплового излучения в промышленных и лабораторных условиях чрезвычайно сложно. Поэтому часто при измерении температуры пиромет- [c.350]

При измерении температуры по излу-чеш-ш также возникают погрешности, обусловленные тем, что энергия излучения от измеряемого тела поступает в пирометр, искаженная какими-то внешними факторами поглощением промежуточной среды, окислением поверхности тела, образованием шлака на поверхности жидкого металла, посторонними источниками излучения и др. При использовании калильных блоков и трубок следует иметь в виду, что собственная температура трубок и блоков может отличаться от температуры измеряемого тела, И хотя бесконтактные методы измерения температуры по излучению являются очоиь привлекательными, конкретное их применение часто наталкивается на непреодолимые трудности оценки погрешности из.мерения, которая может исчисляться сот-ня . и и тысячами градусов (сы. табл. 7,10 и 7,12), Поэтому примснеиис методов измерения температуры по излучению требует предварительного тщательного анализа конкретных условий нзмсрешш П, 10], [c.356]

Расчет степени черноты факела по видоизмененному методу Шмндта и условному (по измеренным средним температурам факела) излучению факела позволил установить, что для испытанной форсунки ДМИ степень черноты в исследованных диапазонах изменения режимных параметров находится в пределах от 0,7 до 0,95, а местоположение ее максимального значения почти совпадает с максимумами собственного излучения факела и концентрации сажистых частиц по оси факела. Наблюдалась тенденция к увеличению концентрации сажистых частиц по оси факела с увеличением показателя С/Н. Для мазута, используемого в мартеновских печах, это отношение не должно быть ниже 7,5. [c.67]

Почему важно, чтобы температура источ1шка излучения оставалась постоянной при количественных измерениях [c.38]

Процесс горения характеризуется изменением температур по высоте и диаметру пламени. В ряде случаев требуется определение температур, усредненных по сечению и отдельным зонам пламени. Использование термопарного метода не позволяет или делает трудоемким такое определение. В этом случае более удобны радиационные методы. Большинство пламен характеризуется большими градиентами температур по сечению пламени, особенно значительно может быть охлаждена наружная область пламени (вследствие поступления избыточного воздуха) или наоборот, она может быть горячее в диффузионных пламенах, а также в пламенах богатых смесей (вследствие вторичного горения). При наличии градиента температур по сечению пламени в более холодных областях может происходить поглощение излучения данной спектральной линии, испускаемого в горячей зоне, и в спектре наблюдается явление, получившее название самообраще-ния линии. Это может привести к заниженным значениям температур, измеренных, например, методом обращения. Внешние слои пламени в основном состоят из СОг и Н2О и мало поглощают излучение при 1=589 нм. Для пламен, максимальная температура у которых наблюдается на боковой поверхности, занижение температур вследствие самообращения линий очевидно, не существенно. [c.34]

О в зоне реакции горячего пламени смесей СО -Н Ог в работе Кармиловой и Кондратьева [161 вычислялась равновесная концентрация атомов О, соответствующая температуре, измеренной методом обращения В линии N3 ...непосредственно над вершиной внутреннего конуса пламени , определялась фактическая концептрация атомов О по интенсивности излучения ХОг в интервале X 5400—6500 А, возникающего в результате открытой [c.235]

Спектрофотометр Спекорд 75-1К. Обеспечивает измерение в интервале волновых чисел от 4000 до 400 см . Является двойным дифракционно-призменным монохроматором с автоматической регистрацией. Применяют для анализа твердых, жидких и газообразных веществ, идентификации молекулярных групп, изучения соотнощения связей, выяснения пространственной структуры соединений, испытания на чистоту. Источником излучения является инфракрасная горелка, охлаждаемая воздухом. Температура источника излучения 1200 °С. На самописце записывается оптическая плотность в виде функции волнового числа, одновременно регистрируется спектр пропускания. Спектрофотометры Спекорд выпускаются в ГДР, [c.169]

Измерение температуры по излучению. Нагретые среды излучают Е видимой И инфракрасной областях спектра, поэтому для измерения температуры можно использовать оптические и фотоэлектрические пирометры. Я- А. Калашников и Л. Ф. Верещагин разработали метод измерения температуры по инфракрасному. излучению сжатого и нагретого газа при помощи фотосопротивления ФС-А1. Авторы з становили, что для правильного измерение температуры по излучению под давлением необходимо, чтобы между окном высокого давления и точкой измерения находилась прозрачная среда, плотность которой возможно меньше меняется с изменением давления и температуры. В качестве такой среды авторы применили светопровод из кварцевого полированного. стержня. Результаты исследований показали, что применение оптических пирометров в условиях высоких давлений затруднено. [c.188]

Для измерения средних температур термопары обычно не применяют, так как для этой цели используют более удобные и дешевые ртутные термометры и такой точный прибор, как термометр сопротивления. Однако для измерения малых разностей температур часто применяют термобатареи [116— 118], которые могут быть изготовлены из тысяч отдельных элементов. Для измерения излучения применяют термопары, место спая которых помещают в вакуум. Здесь предпочитают такие комбинации элементов, как В1-Те или В1-5Ь, которые дают очень высокую электродвижущую силу [116—119] (до 360 1в1град). Практически для термопар применяют проволоку из сплава В с 3% ЗЬ и проволоку диаметром 10—20 л из чистой сурьмы э. д. с. составляет около 120 1в град [119]. [c.95]

Возбуждение кристалла производилось при комнатной температуре либо при температуре жидкого воздуха рентгеновыми лучами при помощи технической трубки с вольфрамовым антикатодом. Для рентгенизации кристалла при низких температурах и последующего термического высвечивания был специально сконструирован разборный металлический сосуд Дьюара, у которого в конце рн тренней трубки находились держатель кристалла из массивной красной меди, электрический нагреватель и термопара для измерения температуры кристалла. Два кварцевых окошка, вмонтированные в нижней части внешнего цилиндра, позволяли производить возбуждение коротковолновым ультрафиолетовым светом и производить измерение излучения фосфора в ультрафиолетовой области. В тех случаях, когда возбуждение производилось при комнатной те.миературе, применялась более простая камера. [c.91]

Предыдущее краткое изложение основ двухпутного метода измерения температуры пламен справедливо для источников излучения с неоднородной температурой. Измерения на объектах с однородной температурой другими оптическими методами оказываются значительно слоншее (см. разд. 16.8). [c.404]

Физико-химтеские методы анализа основаны на химических превращениях анализируемого вещества и измерении физических параметров этих превращений, например температуры или излучения в процессе окисления анализируемого вещества. [c.661]

На рис. 18—19 приводятся кривые спектральной зависимости для различных температур измерения. При повышенных температурах излучение плотного графита Н вообш е мало отличается от серого излучения в очень широком интервале длин волн. Эти спектральные кривые испускательной способности могут быть использованы для расчета полной испускательной способности по формуле (5). Интегрирование удобней всего делать графически, как это делалось в данной работе. [c.147]

ДО известной температуры и помещенного на место горелки. Таким образом можно было получить значение спектральной яркости пламени и отсюда, согласно закону Кирхгофа, также п спектральную яркость черного тела при той же температуре, что и температура пламени. Эта температура сравнивалась с температурой пламени, измеренной следующим образом тонкая платино-родиевая проволочка, распо.вдженная вне пламени, нагревалась пропусканием тока и энергия ее излучения измерялась термостолбиком при различных температурах. Измерение последних производилось посредством оптического пирометра. На основании этого строилась кривая энергии излучения (в ваттах на сантиметр д.тины проволочки) в функции от температуры. Затем проволочка вводилась в пламя, и температура ее измерялась для различных величин сообщаемой ей электрической энергии. Отсюда строилась другая кривая, выражающая подачу эр.ергии (в ваттах на сантиметр дли.ны проволочки) в функции от температуры. Для некоторого значения температуры эти кривые пересекаются. Для излучения проволочки пламя является практически прозрачным. Это следует из сравнительно низкой излучательной способности проволочки в области инфракрасных полос поглощения пламени, а, кроме i jro, было подтверждено прямым экспериментом [60]. Поэтому прп этой температуре количество энергии, излучаемое просо-лочкой, равно величине сообщаемой электрической энергии. Это может иметь место только в том случае, когда энергия не теряется и пе сообщается проволочке теплопроводностью или конвекцией, т.е. если температуры проволочки и пламени газа одинаковы. Поэтому точка пересечения определяет температуру пламени газа. [c.357]

В светлой оболочке богатых кислородно-ацетиленовых пламен (соотношение [С2Н2]/[СзНг]стех = 2,3—4,2) наблюдаются лишь небольшие отклонения от равновесия [58]. Средняя вращательная температура радикалов ОН, Сз и СН — 3000 200° К. Вращательная температура ОН, измеренная по спектру поглощения стехиометрических кислородно-ацетиленовых пламен прп 2 м.ч рт. сТп., оказалась равной 2300 300° К, что близко к равновесной температуре пламени 2500° К, и сильно отличается от вращательных температур, измеренных по спектрам излучения (см. выше). Температура обращения линий ОН в этом пламени равна 3160° К. [c.538]

Эмиссионная фотометрия пламени основана на измерении интенсивности излучения атомов, возбужденных пламенем. Эмиссионная фотометрия применяется для определения легковозбуждаемых элементов (потенциал возбуждения 4 эв), имеющих потенциал ионизации не более 8 эв. При постоянной температуре интенсивность излучения / прямопропорциональна концентрации С определяемого элемента в анализируемом растворе. Однако прямолинейная зависимость I от С при возбуждении атомов в пламени в действительности существует лишь в определенных областях концентрации. Прямолинейная зависимость / от С нарушается вследствие явлений самопоглощения, ионизации, образования в пламени газообразных или труднолетучих соединений. Кроме того, на интенсивность излучения влияет состав анализируемого раствора, степень его распыления и качество пламени. Поэтому [c.210]

Если ввести в пламя такой металл, как натрий, резонансная линия которого лежит в подходящей области спектра, то эта линия появится в спектре испускания пламени. Если, однако, через нламя проходит свет, излучаемый раскаленным телом, температура которого выше температуры пламени, то резонансная линия в спектре этого излучения будет обращена, иначе говоря, она будет наблюдаться в поглощении. Было показано, что если интенсивность свечения самого пламени пренебрежимо мала, то линия будет обращена в сплошном спектре раскаленного тела, если это тело горячее пламени (или, более точно, если его яркостная температура, измеренная при длине волны линии натрия, выше) если же пламя горячее, то оно будет наблюдаться в виде яркой линии, накладывающейся на сплошной спектр наконец, если не раскаленное [c.218]

Модуль упругости уменьшается по мере снижения степени кристалличности и увеличивается с образованием поперечных связей [9, 10, 63]. Упругие свойства облученного полиэтилена зависят от температуры измерений, так как именно температурой определяется степень кристалличности образцов. Зависимость модуля упругости полиэтилена от поглощенной дозы при комнатной температуре имеет минимум, что объясняется одновременным протеканием двух противоположно направленных процессов разрушением кристаллических областей со снижением степени кристалличноста и увеличением числа поперечных связей. На ранних стадиях облучения влияние первого процесса проявляется в большей степени. При дозах 370—400 Мрад, соответствующих почти полному исчезновению кристаллических областей, наблюдается перелом в ходе зависимости с последующим быстрым возрастанием модуля упругости по мере возрастания дозы излучения. [c.28]

Наблюдение через гляделки в вакуумных электропечах в большой степени затруднено тем, что стекла загрязняются конденсирующимися на них парами. Особенно это относится к плавильным и высокотемпературным печам, в которых материалы имеют весьма высокую упругость пара. Даже небольшой налет на стекле приводит к погрешностям при измерении температуры пирометрами излучения. Поэтому применяются различные способы для защиты стекол от загрязнения. Тепловые экраны, предохраняющие гляделки от перегрева и попадания крупных часгиц, малоэффективны [c.116]

Пирометры, излучения предназначаются для измерения те1мператур твердых и жидких тел в интервале 600—4000° С. При измерении температуры пирометром излучения Не требуется непосредственного соприкосновения чувствительного элемента прибора с телом, температура которого измеряется. Это дает возможность измерять температуру двигающихся тел и значительно повысить верхний предел измеряемой температуры. [c.114]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология