Поверхностное зависимость от давления

Допуская, что поверхностное натяжение не зависит от размеров кристаллов, можно выразить это влияние в количественной форме соотношением, аналогичным приведенному в 141 для зависимости давления насыщенного пара от кривизны поверхности [c.360]

Свойства. Г,-светло-серый металл с синеватым оттенком, Расплав Г, может находиться в жидком состоянии прн т-рах ниже т-ры плавления в течение неск, месяцев. Кристаллич, решетка устойчивой модификации I (нли а см, табл, и рис,) образована двухатомными молекулами с длиной связи 0,244 нм, к-рые сохраняются и в жидком металле в парах Г, одноатомен. Из переохлажденного дисперги-ров, металла кристаллизуются неустойчивые модификации-р, V, 8 и е прн давлениях выше 1,14 и 3,0 ГПа обнаружены модификации соотв, II и III существуют также еше две метастабильные фазы Г, Конденсацией паров при 4,2 К получен аморфный галлий. Т. кип. 2205 °С плотность жидкого 6,0948 г/см Ср 26,07 ДжДмоль К) АН п 271 кДж/моль (О К) 55,, 40,81 ДжДмоль-К), Ур-иия температурных зависимостей давления пара над жидким в-вом, плотности и поверхностного натяжения [c.479]

Можно показать (см. стр. 178), что специфический эффект расклинивающего давления, возникающий при перекрытии поверхностных слоев, сказывается на зависимости давления пара от размера пор лишь в третьем асимптотическом члене. Этот член в моей работе специально не рассматривался, поскольку, если величина членов разложения соответствует их последовательности, третий член становится существенным тогда, когда уравнение Кельвина уже перестало быть верным по другой причине (из-за присутствия второго члена). Однако учет третьего члена в этой области (где уравнение Кельвина не выполняется) весьма важен. Поэтому обе указанных работы по существу дополняют друг друга. [c.211]

Зависимость давления газа в пузырьке от поверхностной энергии жидкости и радиуса пузырька представлена в табл. I. 11. [c.19]

Полученных соотношений достаточно для оценки времени конденсации некоторых фрагментов (и-Г)-плазмы, для которых имеются данные по зависимости давления пара от температуры, по величинам поверхностного натяжения и т. д. В частности, соотношения (10.30) и (10.32) дают возможность оценить время конденсации в ее начальной стадии. В [27] сделаны сравнительные оценки времени конденсации [c.515]

При нанесении такого количества жидкости, при котором достигается полная компенсация поверхностной энергии, давление пара над ней р становится равным давлению насыщенного пара ps и тогда Хй = 0. Из уравнения (П.157) следует, что для определения дифференциальной теплоты смачивания требуется экспериментально установить зависимость давления насыщенного пара от температуры при данном заполнении х. Теплоту смачивания можно измерить и непосредственно с помощью калориметра. [c.91]

Зависимости давления насыщенного пара, плотности, вязкости и поверхностного натяжения жидкого фтора от температуры приведены в работах [12, 33, 35, 36]. Жидкий фтор неограниченно растворим в жидком кислороде и водороде [33]. [c.19]

Зависимость давления насыщенного пара, плотности, вязкости, поверхностного натяжения и теплоемкости пропиленкарбоната от температуры представлена в табл. 111,59—111,62. [c.296]

Первая группа объединяет методы, совершенствующие процесс поддержания пластового давления добавлением в закачиваемую воду различных химических реагентов кислот, щелочей, полимеров, поверхностно-активных веществ. В зависимости от применяемых химических реагентов различают следующие методы [c.188]

Как показывает опыт [128—130] уравнение Кельвина хорошо оправдывается в интервале размеров частиц порядка 0,1 — 1 мк. Одиако точность измерений как для более крупных, так и для более мелких частиц недостаточна для определения всей области размеров, в которой уравнение (IX.12) сохраняет силу. По своему смыслу соотношения (IX. 12) и (IX. 13) должны быть справедливыми лишь при больших радиусах кривизны, намного превосходящих толщину поверхностного слоя (указанный выше интервал размеров в большинстве случаев удовлетворяет этому требованию). Тем не менее, следствия из этих соотношений часто используются в литературе при решении ряда вопросов, по необходимости включающих в себя рассмотрение сильно искривленных поверхностей разрыва, когда величина г очень мала (явления пересыщения, образование зародышей новых фаз и т. п.). Незаконность использования уравнений (IX. 12) и (IX. 13) в этом случае очевидна. Поэтому чрезвычайно важным является рассмотрение строгих термодинамических уравнений, описывающих зависимость давления от размера частиц при любых радиусах кривизны поверхности разрыва. [c.198]

Из ЭТИХ уравнений видно, что характер зависимости давлений от радиуса кривизны поверхности разрыва при малых радиусах уже не определяется знаком объемного эффекта фазового перехода вместо величины в неравенствах (IX. 18) должно фигурировать выражение, стоящее в скобках в знаменателях правых частей уравнений (IX. 21) и (IX. 22). Для однокомпонентных систем это выражение представляет собой произведение молярного объема фазы (а) на разность молярных объемов фазы (Р) и поверхностного слоя, что позволяет записать уравнения (IX.21) и (IX.22) в следующем виде [c.200]

Стандартным приемом анализа поведения пленок нерастворимых ПАВ на жидких поверхностях является метод построения изотерм поверхностное давление — площадь поверхности, приходящаяся на молекулу или моль ПАВ. Данная зависимость аналогична трехмерной зависимости давление — объем. [c.164]

Метод основан на том, что между давлением, необходимым для отрыва пузырьков воздуха от капиллярного кончика, погруженного в жидкость, и поверхностным натяжением жидкости существует определенная зависимость. Давление, необходимое для образования и проскока пузырька воздуха из трубки с капиллярным кончиком в жидкость, зависит от поверхностного натяжения жидкости. Поверхностное натяжение (ст) можно вычислить по уравнению [c.394]

В неидеальных условиях взаимодействие растворенного вещества и растворителя вызывает отклонение от данной зависимости. В любом случае имеет место зависимость давления паров от молярной доли, т. е. соотношение в смеси определяет поверхностную концентрацию. [c.418]

Литературные данные по давлению кислорода над окислами [13—19] относятся обычно к области фазовых превращений. Для оценки же значений энергий связи поверхностного кислорода окисных катализаторов необходимо определение температурной зависимости давления кислорода в бива-риантной области, в которой его удаление еще не приводит к появлению новой фазы. Измерения в этой области связаны с определенными трудностями, важнейшая из которых обусловлена невозможностью фиксации исходного состояния окисла определенного стехиометрического состава. Тренировка с целью удаления загрязнений обычно приводит к существенному изменению содержания кислорода в приповерхностном слое окисла. [c.346]

Зависимость давления пара от радиуса сферических частиц. Особенности состояния молекул, находящихся в поверхностном слое, проявляются тем более отчетливо, чем меньше масса частиц исследуемой системы, т. е. чем больше отношение ее поверхности к объему (это отношение для сферических частиц равно [c.278]

Испарение приводит к тому, что в поверхностном слое устанавливается меньшая концентрация легко испаряющегося компонента, чем в объеме сплава. Особенно подвержены испарению такие компоненты сплавов, как марганец, цинк, кадмий, литий, фосфор и др. Зависимость давления насыщенных паров химических элементов от абсолютной температуры показана на рис. 77. Давление [c.229]

На установках первичной перегонки применяют больщое число пустотелых аппаратов для воздуха, газов и жидких сред. В зависимости от технологического назначения к пустотелым аппаратам относятся газосепараторы, водоотделители, отстойники, аварийные емкости и др. Тип и размеры этих аппаратов выбирают по отраслевой нормали ОН 26—02—133—69 Министерства химического и нефтяного машиностроения. Аппараты могут быть горизонтальными объемом от 1 до 100 (для жидких сред) и вертикальные объемом от 1 до 25 м (для воздуха и газов). Давление в аппаратах поддерживается от 0,7 до 25 кгс/см . Температура их стенок может быть от —70 до 300 °С. Внутренний диаметр горизонтальных и вертикальных аппаратов составляет 800, 1000, 1200, 1600, 2000, 2400 и 3000 мм. В соответствии с технологическими требованиями аппараты могут изготовляться с внутренними устройствами, например решетками, устройствами для насадки и др. В некоторых случаях аппараты требуется оборудовать паровой или водяной рубашкой для поверхностного обогрева или охлаждения его содержимого. В качестве теплоносителя их охлаждающего агента можно использовать водяной пар, горячую воду, циркулирующую через печь жидкость, холодную воду, рассол и др. [c.196]

Уравнение (16) зависимости поверхностного натяжения от вза-имосмёшиваемости компонентов фаз не следует идентифицировать с уравнением зависимости давления насыщенного пара от поверхностного натяжения [50, 51], в которых а выступает как характеристика межмолекулярных сил. Уравнение (16) по физическому [c.437]

Кривая зависимости давления пара от температуры имеет физический смысл лишь в определенной области давления и температуры. При увеличении температуры и давления плотности жидкости и пара начинают сближаться между собой по своему значению, и наконец достигается такое состояние, при котором жидкость и пар становятся неразличимыми по всем термодинамическим параметрам (например, по плотности и молярному объему), исчезает граница жидкость — пар, соответственно поверхностное натяжение становится равным нулю. Это состояние называется критическим. Энтальпия испарения с увеличением температуры понижается и в критическом состоянии также становится равной нулю. Соответствующая температура называется критической Гкрит (аналогично ркрит, Укрит, ркрит). В критическом состоянии пар и жидкость неразличимы. Нельзя считать, как это иногда делают, что критическое состояние отличается тем, что выше критических температуры и давления невозможно превратить газ (пар) в жидкость. Критическая плотность составляет примерно треть плотности жидкости в нормальных условиях, соответственно она в 300 раз больше плот- [c.276]

В 19 в. установлены осн. количеств, закономерности П. я. закон капиллярного давления (П. Лаплас, 1806), постоянство краевого угла смачивания (Т. Юнг, 1804), зависимость давления насыщ. пара жидкости от кривизны пов-сти (У. Томсон, 1870) первые термодинамич. соотношения-ур-ние изотермы адсорбции Гиббса (1878), зависимость поверхностного натяжения от электрич. потенциала (Г. Липман, 1875), сформулирован принцип минимума площади пов-сти жидкости (Ж. Плато, 1843). Среди важнейших П. я.-наличие капиллярных волн на пов-сти жидкости (У. Рэлей, 1890), двухмерное состояние и независимость действия адсорбц. слоев на пов-сти раздела фаз (И. Ленгмюр, 1917), адсорбц. понижение прочности (П. А. Ребиндер, 1923), расклинивающее давление в тонких жидких пленках (Б.В. Дерягин, 1935). [c.591]

Зависимость давления насыщенных паров ди- и трипропиленгликоля от температуры показана на рис. 1, а давления паров водных растворов дипропиленгликоля на рис. 73 [23, р. 22]. Приведены также зависимости коэффициента преломления водных растворов дипропиленгликоля при 25 °С от концентрации (см. рис. 36, стр. 122), поверхностного натяжения дипропиленгликоля от температуры и его одных растворов от концентрации при 25 °С (см. рис. 62 и 63, стр. 177). [c.189]

Исследованием молекулярной растворимости углеводородов и нефтей в воде занималась А.Н. Гусева, Е.Н. Парнов, Л. Прайс и др. В работах Л. Прайса анализировалась растворимость углеводородов и нефтей при температурах до 400°С и давлениях до 200 МПа. При поверхностных условиях давления и температуры 20-25°С жидкие углеводороды слабо растворяются в воде. Наибольшую растворимость (от 150 до 1700 мг/л) имеют арены, а наименьшую (24-62 мг/л) — н-алканы. Цикланы занимают промежуточное положение. Растворимость некоторых углеводородов (в мл/л) следующая метан — 24,4 этан — 60,4 пропан — 62,4 н-бутан — 61,4 изобутан — 48,9 н-пергган — 38,5 изопентан — 48,8. Растворимость жидких углеводородов уменьшается с увеличением их молекулярной массы. Растворимость н-октана при обычных условиях составляет 0,66, а н-нонана — 0,122 мг/л. Особенно резкое уменьшение растворимости н-алканов наблюдается начиная с н-декана. При росте температуры растворимость алканов в воде возрастает, особенно в интервале 130 150°С (рис. 5.1). Растворимость у н-парафинов растет больше, чем у ароматических углеводородов. Из кривых на рис. 5.2 следует, что относительная растворимость плохо растворимых в воде углеводородов с большей молекулярной массой увеличивается с ростом температуры значительно сильнее, чем углеводородов с меньшей молекулярной массой. Возрастание давления несколько уменьшает растворимость. Различные компоненты, находяшиеся в нефтях (смо-листо-асфальтеновые соединения, нафтеновые кислоты и др.), растворяются в воде пропорционально их содержанию и в зависимости от соотношения индивидуальных растворимостей. [c.200]

Ниже приводятся данные о зависимости удельного поверхностного электрн-давления от количества вводимого ди (2-этилгексил) фосфата натрия [c.432]

Классические исследования монослоев были проведены главным образом на длинноцепочечных жирных кислотах, спиртах и эфирах. Многие из ПАВ, представляющих практический интерес, в некоторой степени растворимы в воде. Получить график зависимости давление — площадь для таких веществ с помощью обычных поверхностных весов невозможно из-за стремления пленки при сжатии переходить с поверхности воды в объемную фазу. Так, октадецилсульфат натрия — ПАВ с относительно длинной углеводородной цепью — довольно хорошо растворим в чистой воде. Поэтому изучение его монослоев, если только в водную фазу не добавлено некоторое количество соли, не представляется возможным. [c.283]

Одной из характерных особенностей таких полипептидных монослоев является их высокий поверхностный момент, значительно превосходящий поверхностный момент полипептидов с неполярными боковыми цепями, например поли-В, Ь-аланина. Полярные связи в боковых цепях влияют на поверхностный момент так же, как и связи, расположенные в главной цепи. Важно подчеркнуть, что поверхностная вязкость поли-Р-бензпл-Ь-аспартата проявляется только при высоких поверхностных давлениях. Вообще поверхностная вязкость мопослоев в конденсированном состоянии оказывается высокой даже при тех площадях, при которых поверхностное давление все еще остается достаточно низким напротив, для монослоя, находящегося в растянутом состоянии, поверхностная вязкость обнаруживается лишь при площадях, при которых поверхностное давление становится достаточно высоким. Другими словами, поверхностная вязкость конденсированной пленки действительно связана с самим монослоем, тогда как поверхностная вязкость растянутой пленки, вероятно, характеризует сильно сжатый монослой. Такое характерное различие в вязкостных св011ствах конденсированных и растянутых пленок наблюдается не только у сополимерных полипептидов, о которых говорилось выше, но и у всех других полимеров. Хотя поверхностная вязкость поли-Р-бензил-Ь-аспартата дает картину, характерную для пленок растянутого типа, кривая зависимости давление — площадь соответствует пленке конденсированного типа. Более того, поверхностная вязкость плепок этого полипептида характеризуется положительным температурным коэффициентом, что отличает их от других пленок растянутого типа, которые имеют обычно отрицательный температурный коэффициент. Различия между пленками ноли-у-бензил-Ь-глутамата и поли-Р-бензил-Ь-аспартата и особенно аномальные свойства последнего обусловлены расположением полярных групп в боковых цепях. Карбонильные группы боковых цепей могут располагаться вне водной поверхности, однако в случае поли- -бензил-Ь-аспартата они соприкасаются с водной поверхностью и вряд ли отличаются от карбонильных групп главной цепи. В соответствии с этим возможность образования водородных связей между карбонильной группой боковой цепи и аминогруппой главной цепи делает конфигурацию этого полимера менее устойчивой. Это может быть причиной [c.306]

Информация по теплофизическим свойствам - коэффициентам уравнений состояния, идеально-газовым функциям, коэффициентам вязкости и теплопроводности, поверхностному натяжению, зависимостям давления на кривых насыщения и плавления - отобраны на основе анализа литературных данных. В большинстве случаев это данные,опубликованные ГСССД СССР и Национальным оро Стандартов США по 19,79 год включительно. [c.17]

Причины возникновения поверхностного воспламенения. Возможность ненормального горения, вызываемого горячими частицами нагара в камере сгорания, была доказана Уитроу и Воудичем [48] в опытах на двигателе при помощи прямых визуальных наблюдений. Тяжелые нагары хлопьевидного типа образуются в одноцилиндровом двигателе, работающем при установившейся небольшой нагрузке и низких температурах охлаждения. После того как накопился нагар, авторы установили прозрачное кварцевое окошко на двигателе и увеличили температуру охлаждающей жидкости. Когда работа двигателя изменялась с холостого хода на полную нагрузку, камера сх орания наполнялась раскаленными частицами, двигатель мог работать без электрического зажигания и сильный звук указывал, что наблюдается процесс сгорания, получивший название резкий треск . Вслед за этим экспериментом была выполнена серия добавочных опытов с фотографированием через прозрачное кварцевое окно пламени при помощи камеры, имевшей скорость от 1100 до 1400 снимков в минуту. При помощи этой методики авторы слюгли показать, что фронт пламени, возникающего от раскаленных частиц нагара, движущихся в камере орания, отличается от возникающего при воспламенении от запальной свечи. Путем таких прямых наблюдений, дополненных данными о зависимости давления от времени, было достигнуто ясное понимание механизма возникновения горения от нагара или в результате иоверхност-ного воспламенения. [c.282]

В совокупности уравнения (1У.5), (1У.9), (IV.11) и (1У.12) полностью определяют зависимость адсорбции от времени для одного поверхностно-активного вещества при известных начальных условиях и заданном гидродинамическом режиме. Поскольку поверхностное (двумерное) давление выравнивается очень быстро, во многих случаях можно принять, что дгас1 Г = = 0. Тогда уравнение (IV.11) значительно упрощается и принимает вид [c.80]

Температурная зависимость давления поверхностных насыщенных паров ещё не исследована, ввиду трудностей, связанных с осуществлением достаточно точных измерений при температурах, отличных от комнатной. Влияние температуры можно приближённо оценить следующим образом удлинение цепи на одну группу СНд изменяет свойства плёнки, зависящие от тангенциальной когезии, в такой же степени, как понижение температуры на 8—10° поэтому разности между давлениями поверхностных насыщенных паров кислот С13, С14 и 55 на рис. 13 соответствуют этому температурному интервалу таким образом йРр (1Т имеет порядок 0,01 дин см. град., где Гр — давление поверхностного насыщенного пара. [c.68]

В исследованиях Д. И. Менделеева были заложены основы учения о критическом состоянии вещества им введены представления о критической температуре (1860 г.) и о соответственных состояниях (1856 г.). Теоретическое и экспериментальное изучение равновесия жидкость — газ и, в частности, первые и обстоятельные исследования по определению критических параметров принадлежат М. П. Авенариусу и его сотрудникам (1873 г.) многие из них оригинальны по методике. Фундаментальные работы по термодинамике критического состояния проведены А. Г. Столетовым (1879 г.). Л. Г. Богаевский (1896 г.) и А. И. Бачинский (1902 г.) развили исследования Ван-дер-Ваальса первый связал учеиие о критических явлениях с теорией уравнения состояния, второй рекомендовал формулу для расчета температурной зависимости давления насыщенного пара и теплоты парообразования. Во многих из этих исследований, а также в работе Т. А. Афанасьевой-Эренфест (1914 г.) были высказаны идеи, которые в настоящее время привели к развитию учения о соответственных состояниях в виде теории подобия. Обобщение уравнения Пойнтинга дано Н. Н. Шиллером (1894 г.). П. Н. Павлов (1904 г.) провел экспериментальное и теоретическое изучение термодинамики поверхностных явлений, в частности, зависимости давления насыщенного пара и температуры плавления мелких кристаллов от степени дисперсности. [c.29]

Совместное решение уравнений (23) и (24) выражается в виде суммы нескольких чкспоненциальных членов, относительный вклад которых меняется в зависимости от соотношения 8е и 55. Экспериментальные зависимости давления в стеклянном колпаке от времени откачки для СО и лучше согласуются с решением системы уравнений (23) и (24), чем с данными для более простого уравнения газового баланса (21) [214, 286]. Аналогичные результаты для откачки Аг при 77 К, по-видимому, указывают на то, что справедливость теории, учитывающей роль поверхностной фазы, имеет общий характер 287]. [c.294]

Таким образом, если для больших радиусов кривизны характер зависимости давлений от радиуса кривизны определяется знаком объемного эффекта фазового перехода, то в случае малых радиусов кривизны характер этой зависимости определяется соотношением объемов макроскопической фазы н поверхностного слоя. Этот результат указывает на возрастание роли поверхностных явлений при уменьшении радиуса кривизны поверхности разрыва. Если производные dvldxi) - -) достаточно малы, то неравенства (IX. 25) сохраняют свою силу и для многокомпонентных систем. [c.201]

Уравнения, полученные в главе VI для плоских поверхностей разрыва, могут быть использованы как приближенные и в случае искривленных поверхностей, если радиус кривизны достаточно велик. Экспериментал.ьно наблюдаемые случаи, однако, не всегда удовлетворяют этому условию. При изучении адсорбции в дисперсных и капиллярных системах и адсорбции на неоднородных поверхностях желательно располагать такими уравнениями, которые учитывали бы влияние кривизны поверхности разрыва на основные параметры адсорбционного равновесия. В настоящем параграфе получим соотношения, характеризующие зависимость состава поверхностного слоя от температуры, поверхностного натяжения, давлений и составов сосуществующих фаз и радиуса кривизны поверхности разрыва (точнее, поверхности натяжения). [c.219]

Уравнение (П-4) зависимости поверхностного натяжения от взаимосмешиваемости фаз не следует идентифицировать с уравнением зависимости давления насыщенного пара от поверхностного натяжения [6, 7]. В последнем а выступает как характеристика межмолекулярных сил, что в большинстве случаев неправомочно, так как само а зависит от давления насыщенного пара. Кроме того, как показано выше, поверхностное натяжение в ряде случаев зависит только от межмолекулярных сил части молекулы [отрезков длиной (5—7)х X 10 м], а давление насыщенного пара — от межмолекулярных сил всех групп молекулы. [c.56]

Физические свойства хлорорганических растворителей подробно описаны в справочниках, вышедших в последние годы [1, 2]. Однако представленные в них данные по ряду физических свойств хлорированных углеводородов относятся к определенным фиксированным температурам. Во многих случаях исследователю необходимо иметь наглядную информацию о характере изменения свойств растворителя во всем интервале температур — от температуры плавления до критической. Это особенно важно при оценке различных соединений с целью выбора оптимального растворителя, предназначенного к эксплуатации в конкретных заданных условиях. Ввиду этого основные физические свойства растворителей приведены в виде их графических зависимостей от температуры. На графиках рис. 1 представлены зависимости плотности, вязкости, поверхностного натяжения, теплопроводности, теплоемкости и теплоты испарения жидких хлорметанов, хлорэтана, 1,1,1-трихлорэтана, три-и тетрахлорэтиленов от температуры в интервале от температуры плавления до критической. На графиках рис. 2 представлены зависимости давления пара, вязкости, теплопроводности и теплоемкости паров этих же хлорорганических растворителей. [c.5]

Ранее были уже определены некоторые физико-химические свойства 1, 3-ксилилендиизоцианата. В настоящем сообщении приводятся результаты исследования температурных зависимостей плотности, вязкости поверхностного натяжения, давления пара, диэлектрической проницаемости 1,4-кси-лилендиизоцианата, а также показателей преломления при 50°С для 8 длин волн и термохимические характеристики. Кроме того, для 1,3-изомера измерены величины диэлектрической проницаемости и теплоты сгорания. [c.13]

Определены температурные зависимости плотности, вязкости, поверхностного натяжения, давления пара, диэлектрической проницаемости 1,4-ксилилендиизоциа-ната, также зависимость показателя преломления при 50° от длины волны падающего света и теплота сгорания при стандартных условиях. Кроме того, найдены диэлектрическая проницаемость и теплота сгорания 1,3-изомера. [c.89]

Предложенный алгоритм построения периодического по времени решения включал следующие процедуры (рис.2.6). Течение восстанавливается шагами по осевой координате от истока до точки дробления струи. На каждом шаге решение определяется значениями в начальной точке радиуса струи и трех параметров скорости течения в зависимости от времени. Каждая итерация - это определение течения в заданном поле давлений. В качестве первого приближения берется движение по инерции (без учета вязкости и поверхностного натяжения). Давление определяется формой поверхности струи, отвечающей предьщущей итерации. Последовательность итераций представляет собой асимптотику решения по степеням чисел Вебера и Рейнольдса. Размер шага ограничен нарастанием погрешности асимптотических формул по мере удаления истинного течения от течения по инерции. Временная зависимость неизвестных функций представляется отрезком ряда Фурье, пространственная зависимость в пределах каждого шага-отрезком ряда Т ейлора. [c.30]

Допуская, что поверхностное натяжение не зависит от размеров кристаллов, можно выразить это влияние в количественной форме соотношением, аналогичным по.чученному нами в 169 для зависимости давления насыщенного пара от крнвиэкм ппяр.р сиг>гт1т -------------------------------------------- [c.499]

В то же время при использовании мембран для мембранной дистилляции необходимо полностью устранять смачивание. На рис. VI-40 приведена зависимость давления, которое нужно приложить, чтобы добиться смачивания пористой полипропиленовой мембраны (A urel) растворами этилового спирта, от концентрации спирта в воде [50]. С увеличением концентрации спирта поверхностное натяжение раствора снижается, соответственно снижается и давление смачивания пористой мембраны. При 30-40%-ных концентрациях спирта в растворе поверхностное натяжение уже достаточно мало, что обеспечивает самопроизвольное смачивание. Для оценки роли смачивания полезно для жидкости или жидкой смеси определить такое критическое поверхностное натяжение [50]. [c.366]

При большой степени ионизации адатомов (аЭ- ) теплоту испарения атомов можно определить из зависимости давления паров адсорбирующегося вещества Р от температуры катода Т в оптимуме S-образной кривой электронного тока ig/3=/(l/7 ) [334]. Этот оптимум соответствует приближенно началу десорбции адсорбированной пленки, т. е. условию Да = А т onst, где Па — поверхностная концентрация адатомов P — плотность их потока T iexp (—ql kT) —время жизни атомов в адсорбированном состоянии. Отсюда [c.32]