Зависимость от амплитуды и частоты

Однако для каждого полимера суш,ествует такой интервал температур, в котором время релаксации и время развития деформации соизмеримы. В этой промежуточной области температур (переходная область из стеклообразного в высокоэластическое состояние) наблюдается резкая зависимость амплитуды деформации от частоты действия силы. Если время действия силы больше времени релаксации т, деформация успевает развиться. Если время действия силы меньше времени релаксации х, высокоэластическая деформация не успевает развиться. Так, если при некоторой температуре и частоте действия силы шз в материале развивается деформация, близкая к равновесной, то при этой же температуре и частоте действия силы Ш1 (рис. V. 13), амплитуда деформации может быть очень мала и материал ведет себя как стеклообразное тело. [c.150]

Рис. 3.59. Графики зависимости амплитуды А и сдвига фаз ф от частоты О (для нескольких значений г = Л9 + Лщ)

Рис. V. 13. Зависимость амплитуды деформации полимера е от температуры при различных частотах действия силы ш (Ш1 > > Шз).

В зависимости от частоты колебаний при данной амплитуде работа колонны с ситчатыми тарелками без переливных устройств характеризуется пятью режимами. На рис, ХИ-28 схематично показаны режимы работы колонны в зависимости от суммарной скорости фаз Ууд, отнесенной к площади сечения аппарата при постоянной амплитуде. , [c.775]

Рис. 2.126. Зависимость собственной частоты / и амплитуд выходных сигналов вибраторов совмещенного ( 4.п) РС преобразователей от импеданса Х

Измерения начальной магнитной проницаемости оказываются возможными благодаря использованию накладного вихретокового преобразователя с магнитодиэлектрическим сердечником. Измерения магнитной проницаемости ферромагнетиков накладным преобразователем без сердечника невозможны. При измерении с магнитодиэлектрическим сердечником надо использовать малые частоты, чтобы параметр 0,002. При этом сигнал преобразователя будет зависеть только от магнитной проницаемости или точнее в диапазоне от 2 до 8 МСм/м амплитуда сигнала не будет зависеть от величины удельной электрической проводимости. Полученная зависимость амплитуды сигнала от начальной магнитной проницаемости может быть аппроксимирована выражением [c.267]

Отношение амплитуд Ду/а и смещение по фазе ф между колебаниями на выходе и входе разомкнутой импульсной системы в зависимости от частоты ш определяют соответственно модуль и аргумент амплитудно-фазовой частотной характеристики этой системы. Для определения амплитудно-фазовой частотной характеристики разомкнутой импульсной системы следует в передаточную функцию этой системы подставить [c.219]

На рис. V. 13 показана зависимость амплитуды деформации от температуры при различных частотах (или периодах) действия силы. Из рисунка следует, что при низких температурах (в области стеклообразного состояния) амплитуда деформации очень мала и практически не зависит от частоты действия силы. В области стеклообразного состояния время релаксации намного больше времени деформации, поэтому практически сколь угодно длительный промежуток времени оказывается недостаточным для перегруппировки звеньев макромолекул. С повышением температуры время релаксации уменьшается, так как вследствие увеличения интенсивности теплового движения звеньев их перегруппировки происходят чаше. При высоких температурах в области высокоэластического состояния время релаксации звеньев очень мало и в образце практически при любом значении времени действия силы высокоэластическая деформация успевает развиться до значений, близких к равновесному. Поэтому в этой области температур амплитуда деформации также практически не зависит от частоты действия силы. [c.150]

Динамические свойства элемента или системы проявляются в изменении амплитуды а выходной величины по сравнению с амплитудой Оц входной величины и в сдвиге по фазе ф между этими величинами в зависимости от частоты (о. Указанные зависимости можно найти, не выделяя синусную и косинусную составляющие входной и выходной величин при использовании комплексной формы описания сигналов. Для этого подставим в уравнение [c.52]

Рис. 18. Зависимость амплитуды А сигнала от площади 5 сегментных отражателей при контроле металла толщиной 30 мм прибором ДУК-66 с углом наклона искателя 40° на частоте УЗК 2,5 МГц

Проведенные исследования подтвердили наличие связи между акустическими свойствами тепловых соединений и фактической площадью контакта, определяющей их качество. Были исследованы акустические свойства образцов соединений с различными контактными давлениями при /= 0,7н-10 МГц. На рис. 62 представлена зависимость амплитуды сигнала продольных ультразвуковых колебаний от величины контактного давления при частоте 0,7 МГц. [c.93]

В результате лабораторных испытаний установлено, что вибрации оказывают значительное влияние на образование и развитие процесса схватывания первого рода. В определенных условиях частоты и амплитуды колебаний интенсивность изнашивания поверхностей трения в условиях схватывания первого рода увеличивается в 100—150 раз по сравнению с интенсивностью изнашивания без вибраций. В определенных условиях вибраций расширяются границы существования процесса схватывания первого рода. При малых скоростях скольжения (от О до 0,05 м/сек) в определенных условиях вибрации возникают окислительные процессы (фреттинг-процессы), полностью вытесняющие процесс схватывания первого рода, который интенсивно развивается в этом диапазоне скоростей, но без вибраций. Определены границы существования интенсивного окислительного процесса в зависимости от скорости скольжения, амплитуды, частоты колебаний, нагрузки, твердости металла и среды. [c.45]

Данная разновидность переменнотоковой полярографии, иногда называемая квадратно-волновой, основана на использовании поляризующего напряжения, в котором на медленную ступенчатую (от капли к капле) или линейную развертку потенциала накладывается переменное прямоугольное напряжение с малой амплитудой (5...30 мВ) и частотой в несколько десятков или сотен Гц (рис. 9.12, а). Выборка тока (рис. 9.12, б) осуществляется в течение короткого времени /в в конце каждого полупериода переменного напряжения, когда емкостный ток (рис. 9.12, г) минимален, причем выбранное значение сохраняется до следующей выборки. В результате на выходе устройства выборки-хранения формируется прямоугольное напряжение (рис. 9.12, в), амплитуда которого пропорциональна выбранным значениям тока, обусловленного переменным поляризующим напряжением. При этом вольтамперограмма представляет собой зависимость амплитуды переменного сигнала на выходе устройства выборки-хранения от потенциала развертки. [c.359]

Степень влияния диффузионного слоя на механические свойства стали зависит от отношения его толщины к размеру образца. Толщина распространенных жаростойких покрытий составляет от 20 до 125 мкм, поэтому для более выраженного эффекта поверхностного слоя усталостные испытания проводили на образцах диаметром 2 мм. Поскольку максимально допустимая температура эксплуатации для каждой стали различна, усталостные испытания проводили при комнатной температуре согласно ГОСТ 25.502-79. Частота нагружения образцов составляла 0,166 Гц, что исключало возможность их саморазогрева. Зависимости амплитуды напряжения от количества циклов до разрушения строили по средним значениям для пяти испытанных образцов на четырех уровнях нагрузки. [c.9]

Зависимость амплитуды сигнала от угла прецессии ф для коротких периодов Тг менее выражена, чем в случае Т = Тг, показанном на рис. 4.2.8. При очень большой частоте повторения импульсов амплитуда сигнала при ф = 180° определяется выражением [c.165]

Рис. 4.2.10. Зависимость амплитуды и фазы сигнала от расстройки по частоте относительно боковых полос спектра импульсной последовательности. При расстройке О Гц резонансная частота совпадает с боковой полосой, а при расстройке 1 Гц резонансная частота расположена между двумя боковым полосами а — угол поворота РЧ-импульса /3 = б — угол поворота соответствует выражению (4.2.45)

Возможна также диагностика состояния поверхности, основанная на повышенных нелинейностях контакта двух шероховатых твердых тел. В экспериментах регистрировалась вторая гармоника волны, отраженной от зоны контакта. При отражении от свободной шероховатой поверхности амплитуда гармоники была пренебрежимо малой. Если же к поверхности прилагалась хорошо отполированная пластинка и прижималась давлением Рст, вторая гармоника уверенно регистрировалась. Наличие прижимающего усилия вызывало появление и рост сигнала на частоте 2со. Зависимость амплитуды этого сигнала от давления Р(Рст) имела характерный максимум. При больших Р , формировался хороший акустический контакт [c.127]

Отметим также спектральный метод определения формы дефекта, не приведенный в табл. 3.2. Он требует применения специального дефектоскопа-спектроскопа, в котором можно варьировать частоту УЗ в 2. .. 3 раза и наблюдать происходящие при этом изменения амплитуды эхосигнала. Для объемного дефекта характерно плавное изменение амплитуды в зависимости от частоты. Для плоскостного дефекта, наклоненного к оси преобразователя, характерны быстрое изменение амплитуды с частотой, возникновение максимумов и минимумов. Это объясняется интерференцией дифракционных волн, возникающих на краевых (блестящих) точках дефекта. [c.367]

В основу диагностики может быть положена зависимость от механических напряжений различных параметров, описывающих упругую волну амплитуды, частоты, скорости, направления распространения и поляризации. Подобные зависимости известны в нелинейной акустике и являются следствием таких явлений, как нелинейное взаимодействие упругих волн, рефракция звука, модуляция звука звуком, акустоупругость. Рассмотрим кратко эффекты, вызванные нелинейной упругостью твердого тела. [c.34]

Распространение исходного теплового импульса в глубь тела можно трактовать как распространение пакета тепловых волн различной частоты, которые испытывают затухание по амплитуде и сдвиг по фазе в зависимости от частоты. Температурный отклик тела на глубине z в момент времени т может быть получен суммированием амплитуд всех тепловых волн при (z,t), для чего следует применить формулу (2.55) [c.54]

Определение внутреннего трения осуществляется путем из-мерег[ия амплитуды колебаний при резонансных частотах и близких к иим. Все измерения производят при одном и том же значении максимальной амплитуды, например 3 мм. На основании полученных данных строят резонансную кривую (зависимость амплитуды колебаний образца А от частоты колебаний о), из которой определяют соответствующую максимальной амплитуде колебаний резонансную частоту колебаний ыр и рассчитывают внутреннее трение по уравнению (43). [c.347]

На рис. 199 представлены кривые изменения амплитуд колебаний в зависимости от частоты вращения вала с мешалкой в глицерине, воде и воздухе. Как следует из приведенных кривых движение вала в перемешиваемой жидкости протекает в режиме прямой синхронной прецессии до начала области неустойчивого вращения. С увеличением угловой скорости вала выше некоторого порогового значения со,, при о) > со,, амплитуды колебаний вала плавно или резко возрастают до недопустимых значений. Значение пороговой скорости со,,, при которой начинается возрастание амплитуд колебаний, может быть бoльпJe и меньше первой критической скорости вала. [c.285]

Измерения пульсаций плотности [92], давления [103], скоростей частиц [60], высоты слоя [105] подтверждают гравитационный характер низкочастотных (1—10 Гц) колебаний в слоях, составленных из зерен самого различного размера и псевдоожижавшихся как газами, так и жидкостями, и зависимость этих частот, в первую очередь, от макроскопических параметров Н и Dan. Типичным ДЛЯ гравитзционных колебаний является и закономерное возрастание амплитуд пульсаций плотности — степени неоднородности псевдоожижения с высотой кипящего слоя. Возникающие в нижней прирешеточной зоне хаотические возмущения развиваются особенно сильно, лишь резонируя с этими собственными частотами слоя. Аналогичная картина наблюдается и при наложении вынужденных колебаний при импульсной периодиче- [c.93]

Амплитудно-частотная характеристика Зависимость амплитуды гармонических вынужденньгк колебаний от частоты гармоничесмопо возбуждения. [c.9]

Амплитуду электрического возбуждающего импульса ограничивает напряженность переменного электрического поля Ео, которую может выдержать пьезопластина без пробоя или разрушения. Для ЦТС-19 эта величина составляет около 3000 В/мм. Однако линейный рост амплитуды акустического сигнала наблюдают при повышении напряженности приблизительно до 300 В/мм. Учитывая, что пьезопластину делают полуволновой, варьируя ее толщину в зависимости от частоты, предельное напряжение питания зависит от частоты г/о= оА = оС1/2/1 (Л1 и С1 —толщина и скорость звука в пластине). Считая максимальную частоту равной 10 МГц, найдем 1/о 500 В. Поскольку дефектоскоп должен надежно работать со всеми преобразователями, входящими в комплект, максимальную амплитуду о ограничивают этой величиной. Низкочастотные де- [c.94]

Волну, отраженную от дефекта, можно представить в виде интеграла Фурье по волновому вектору к. Такое представление означает, что, зная спектральный состав волн, отраженных по всем направлениям от дефекта, можно построить точное изображение дефекта. Для достаточно полного представления образа дефекта необходимо изучить спектр частот отраженного сигнала в диапазоне /тах//тш=3. .. 5 при изменении углов отражения от дефектов в пределах 90... 120°. Практическая реализация этого направления изучения формы дефекта идет пока по двум путям изучение зависимости амплитуды сигнала от направления рассеяния (инди-катриссы рассеяния) и изучение спектрального состава сигнала. Первое направление прорабатывается более широко, так как не требует создания специальной широкополосной аппаратуры. [c.197]

Они могут быть осциллирующими (немонотонными), если являются результатом интерференции двух эхосигналов, близких по амплитуде. Такую интерференцию наблюдают при наклонном падении на плоскостной дефект (положения ПЭП 2, 3 на рис. 3.6). При нормальном падении на дефект (положение 1) интерферирующие сигналы синфазны и спектр монотонный. Эти же выводы о зависимости амплитуды от частоты следуют из формулы (2.25) для эхосигналов при нормальном и наклонном падении на дискообразный дефект. В (2.25) осцилляции определяет функция Ф. Сигналы от объемных (округлых) дефектов практически монотонны (положения 4, 5, 6), потому что сигнал волны обегания и соскальзывания имеет значительно меньшую амплитуду, чем непосредственно отраженный сигнал, с которым от интерферирует (см. рис. 1.22). [c.199]

В спектроскопических методах результат взаимодействия света с молекулярными системами регистрируется как функция отклика. Она отражает либо изменение какого-нибудь параметра воздействующей световой волны (амплитуды, частоты и направления волны, фазовых характеристик, поляризации, скорости распространения и т. д.), либо появление нового качества (например, генерацию второй гармоники излучения). Зависимость функции отклика от интенсивности световой волны определяет деление на линейную (линейная зависимость) и нелинейную (нелинейная зависимость) спектроскопии. В этой книге излагаются методы как линейной лазерной спектроскопии (абсорбционная и флуоресцентная спектроскопия комбинационное рассеяние), так и некоторые методы нелинейной оптической спектроскопии (двухфотонное поглощение, нелинейное рассеяние). Отдельно будут изложены методы фемтосекундной спектроскопии. [c.114]

Зависимости типа приведенных на рис. 9.15 можно объединить и построить, например график зависимости амплитуды деформации от температуры при разных частотах или от частоты при разных температурах. Такие графики, на которых отображается зависимость свойств и от температуры, и от частоты, приведены па рис. 9.16. Рассмотрим изменение амплитуды деформации от температуры при разных частотах. С повышением температуры образец при достижении Тс начинает размягчаться и амплитуда деформации при заданной частоте <0 возрастает. При дальнейшем росте температуры наблюдается переход в область развитого высокоэластического состояния и амплитуда деформации практически не меняется, как мы уже наблюдали при снятии термомеханической кривой в условиях статического нагружения (см. гл. 7). Для полимеров особенно характерна относительность понятия размягчение полимера. В самом деле, при частоте действия силы полимер размягчается при температуре Тс. Если увеличить частоту действия силы, то при температуре Тс полимер не успевает реагировать на эту возросшунэ частоту флуктуационная сетка не успевает перегруппироваться и деформация оказывается незначительной. Потребуется нагревание до более высокой температуры, чтобы обеспечить большую подвижность сегментов макромолекул. При этой более высокой температуре флуктуационная сетка сможет перестраиваться при большей частоте действия силы и развивать значительные деформации. Рост частоты действия силы приводит к росту температуры, при которой в полимере начинают развиваться большие деформации, т. е. к росту температуры стеклования. [c.135]

Экспериментальное изучение подвижности ядер при фотодиссоциации представляет трудную, но очень престижную цель потому, что изменения структуры молекул происходят на межъядерных расстояниях порядка десятых долей нанометра на временных интервалах в фемтосекундном диапазоне. Интересный подход к этой проблеме связан с применением спектроскопических эффектов, обусловленных движением ядер, в качестве индикатора зависимости от времени. В сущности требование высокого временного разрешения трансформируется в необходимость измерения амплитуд сигналов в зависимости от частоты. Как конкретный пример рассмотрим молекулу О3. При поглощении фотона эта молекула предиссоциирует в течение примерно одного колебания. Она определенно не может рассматриваться как флуоресцирующая молекула (см. разд. 3.3 и 4.3). Однако очень малая часть молекул испускает излучение (около 1 на 10 ), и при интенсивном лазерном возбуждении и чувствительной системе регистрации спектр испускания может быть записан. Интересное свойство этой флуоресценции заключается в необычно длинных последовательностях колебательных полос. При распаде молекулы она проходит через все возможные молекулярные конфигурации так, что франк-кондонов-ские вероятности переходов на соответствующие этим конфигурациям уровни оказываются большими (см. разд. 2.7). С точки зрения динамики диссоциации более важно то, что интенсивности наблюдаемых линий в опосредованном виде представляют подвижность молекул в возбужденном состоянии и тем самым несут информацию о процессе диссоциации. Диссоциация О3 под действием УФ-излучения — очевидный пример того, как качественное понимание динамики может быть получено простым способом. Полосы деформационных колебаний не видны в спектре испускания, что прямо предполагает, что деформационные колебания не участвуют на ранних стадиях реакции. Более того, наблюдаются только переходы с участием четных уровней антисимметричных валентных колебаний. Этот результат интерпретируется в рамках симметрии процесса диссоциации. [c.207]

С гармонической модуляцией сигналов, в которых при непрерывном изменении задающего воздействия или регулируемой величины модулируют (изменяют) гармонический сигнал с несущей частотой, специально задаваемой в регуляторе или управляющей системе. При этом изменяется один из параметров гармонического сигнала амплитуда, частота или фаза. В соответствии с отклонениями какого-либо из этих параметров формируется регулирующее (управляющее) воздействие, которое обычно имеет вид непрерывного сигнала. 3)лементы, осуществляющие модуляцию, называют модуляторами, а элементы, преобразующие модулированный сигнал в управляющий, — демодуляторами. В зависимости от изменяемого параметра гармонического сигнала модуляция может быть амплитудной (АМ), частотной (ЧМ), фазовой (ФМ). Графики сигналов, как функций времени для перечисленных видов модуляции, приведены в табл. 1.1. [c.15]

В основу методов акустической тензометрии может быть положена зависимость от механических напряжений различных параметров упругой волны амплитуды, частоты, скорости, направления поляризации. Подобные зависимости известны в нелинейной акустике и являются следствием таких явлений, как нелинейное взаимодействие упругих волн, рефракция звука, модуляция звука звуком, акустоуп-ругость. Главным фактором, влияющим на изменение характеристик ультразвуковых (УЗ) волн, является изменение межатомных расстояний, т.е. в конечном счете, деформация объектов контроля. Пересчет между полями деформаций и напряжений требует знания вида соответствующих функциональных зависимостей. Кроме того, на распространение УЗ волн влияют и иные внешние физические поля (тепловое, электромагнитное), структурная анизотропия материала, его предыстория, геометрия объекта и состояние ограничивающих поверхностей, наличие зон пластических деформаций и т.д. [c.15]

Зависимости от частоты отношения А = Uyla амплитуд выходной и входной величин, а также сдвига ф по фазе дают полную картину динамических свойств элемента или системы. Математические операции, связанные с определением этих зависимостей, существенно упрощаются, если применить комплексную форму описания гармонических сигналов. Известно, что выражению на комплексной плоскости соответствует точка, положение [c.51]

При гармоническом иамененин входной величины закон изменения выходной величины у нелинейного элемента или системы отличается от гармонического. Кроме того, в некоторых случаях увеличение частоты колебаний входной величины может сначала вызывать увеличение амплитуды выходной величины, а затем при незначительном приращении частоты резкое снижение этой амплитуды. Такое явление называется резонансом со скачком. При резонансе со скачком зависимость амплитуды выходной величины от частоты получается неоднозначной, резонансный пик изогнут в направлении увеличения частоты или в обратную сторону (рнс. 6.6). Резонанс со скачком можно обнаружить в системе, обладающей массой, вязким трением и нелинейной зависимостью восстанавливающей силы от перемещения массы (например, нелинейная характеристика пружины). [c.173]

На рис. 18 приведена зависимость амплитуды сигнала от площади сегментных отражателей, выполненных фрезой диаметром 3 мм. Контроль сварных швов толщиной 4—12 мм выполняют искателями с углом наклона призмы 50—55° на частоте УЗК 5 МГц контроль швов толщиной 14—30 мм — при угле наклона искателя 50° на частоте 2,5 МГц сварные швы большей толщины конт-ролируютискателями с углом 40 и 30° или 40 и 50° на частоте [c.31]

Будем, в отличие от предыдущих глав, решать задачу в переменных (и, и ) вместо (8р, 8и). (Связь между ними дается формулами (4.5).) Переход к переменным и, и ) обусловлен следующими соображениями. Возбуждепие колебаний связано, как известно из предыдущего, с амплитудой и с фазой бд относительно фазы колебания воздушных масс. Для того чтобы следить за этими параметрами в переменных (бр 6и), пришлось бы одновременно следить как за фазами р ж 6V, так и за их амплитудами, поскольку последние изменяются с изменением частоты колебаний (при заданном положении области теплоподвода а по длине трубы) вследствие изменения стоячих волн 6р и би. Переменные (и, и>) вне зависимости от частоты колебаний имеют постоянные вдоль оси течения амплитуды, что дает возможность при решении задачи следить лишь за изменением фазовых соотношений. [c.358]

Какая разница между сигналами, которые мы получаем в эксперименте с непрерывной разверткой и в импульсном эксперименте В методе непрерывной развертки, меняя частоту радиочастотного поля, мы измеряем зависимость амплитуды сигнала от частоты (измерение в частотном представлении). Однако при регнстрацни данных после импульса мы измеряем то, как амплитуда развивается во времени (т. е. во временном представлении) (рис, 2.2). По своей природе время и частота обратно пропорциональны друг другу, поэтому может существовать прямая взаимосвязь между двумя формами представления данных, и оказалось, что это действительно так. Преобразование Фурье позволяет нам переходить от одного представления к другому и является обычным методом анализа результатов импульсных экспериментов. Сам по себе Фурье-анализ составляет целый раздел математики, У нас нет времени подробно рассматривать его в этой книге, но по крайней мере мы можем [c.29]

Селективное возбуждение мягкими импульсами. Наиболее прямой способ возбуждения ограниченной спектральной области это снижение амплитуды поля В . Каким же образом амплитуда поля связана с шириной полосы эффективного возбуждения импульса Заметьте, мы хотим перейти от зависимости амплитуды радиочастотного поля от времени к ее зависимости от частоты, т.е. перейти от временного представления к частотному, При условии линейности спиновой системы (т.е. при условии равенства отклика на комбинацию возбуждений сумме откликов на отдельные возбуждения) это можно сделать, подействовав преобразованием Фурье иа функцию во временной области. Фурье-образ прямоугольного импульса (прямоугольник - хорошее приближение огибающей нмпульса, получаюшегося при включении и последующем выключении передатчика)-это бесконечная функция (sinx)/j или sine л (см. гл. 2, рнс. 2.16). [c.252]

Когда газ вблизи зоны горения колеблется, происходят колебания скорости горения, которые вызывают пульсации скорости газификац1ш ТРТ ш относительно средней величины массового потока т. бычно эту величину представляют в безразмерном виде rh Irh, т. е. в виде отношения возмущения потока массы от поверхности горения к средней массовой скорости горения. Чтобы определить отклик процесса горения, необходимо знать его зависимость от частоты, амплитуды и типа колебаний в потоке, среднего давления в камере и состава топлива. Такую информацию можно получить, сделав следующие допущения [c.118]

Амплитуду электрического возбуждающего импульса ограничивает напряженность переменного электрического поля (см. разд. 1.2.1), которую может выдержать пьезопластина без пробоя или разрушения. Для ЦТС-19 эта величина составляет 3000 В/мм. Однако линейный рост амплитуды акустического сигнала наблюдают при повышении напряженности приблизительно до 300 В/мм. С учетом того, что пьезопластину делают полуволновой, варьируя ее толщину в зависимости от частоты, предельное напряжение питания зависит от частоты 11 = [c.144]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология