Скорость турбулентной коагуляции

Скорость турбулентной коагуляции по первому механизму может быть выражена в виде формулы [c.34]

Скорость турбулентной коагуляции по второму механизму (механизму ускорения) определяется по формуле [c.35]

Таким образом, согласно формуле (5.4) скорость турбулентной коагуляции увеличивается с ростом В то же время известно, что коэффициент турбулентной вязкости во внешней области вращательного движения газового потока в циклоне превышает коэффициент молекулярной вязкости примерно в 1000 раз, тогда как во внутренней области вращения (диаметр его равен примерно диаметру выхлопной трубы), где ноток меняет направление движения, он превышает коэффициент молекулярной вязкости в несколько сотен тысяч раз [6, с. 127]. Так как Ауг во внутренней области больше, чем во внешней, а I для внутренней области не может быть больше его значения для внешней области, то следует принять, что диссипация энергии происходит главным образом во внутренней области. Следовательно, и турбулентная коагуляция наиболее интенсивна во внутренней области вращательного движения, где улавливания взвешенных частиц уже не происходит. Поэтому эта коагуляция практически не может способствовать увеличению эффективности того же циклона, в котором она наблюдается. Ее влияние скажется в последующей ступени очистки, что проще всего проследить, когда в качестве второй ступени установлен циклон той же конструкции и того же размера. [c.147]

Укрупнение капель жидкости на выходе из контактного устройства. На выходе из контактного устройства происходит расширение газожидкостной струи и укрупнение капель жидкости за счет их коагуляции. Максимальный размер капель, взвешенных в газовом потоке, определяется условиями устойчивости размер капель будет тем больше, чем меньше скорость газового потока. Таким образом, на выходе из контактного устройства вместе с падением скорости газового потока будет наблюдаться увеличение размера капель. Турбулентность в расширяющейся части потока больше, чем в канале с постоянным сечением, и она растет с увеличением угла раскрытия струи, а это значит, что скорость турбулентной коагуляции в расширяющейся части потока будет также расти с увеличением угла раскрытия струи. Чем полнее произойдет коагуляция частиц жидкости, тем крупнее будут капли на выходе из контактного устройства и тем эффективней они будут уловлены в каплеуловителе. [c.430]

Второй случай коагуляции аэрозоля в турбулентном потоке характеризуется возникновением инерционных различий между частицами разных размеров. Вследствие турбулентности частицы ускоряются до различных скоростей, зависящих от размера, и могут затем сталкиваться друг с другом. Для монодисперсного аэрозоля этот механизм не имеет значения. Для полидисперсного аэрозоля с известным распределением по размерам Левич [141] показал, что скорость коагуляции пропорциональна основной скорости турбулентного потока в степени 9/4, т. е. скорость коагуляции возрастает очень быстро с увеличением скорости турбулентного потока. Так как очень мелкие частицы быстро ускоряются, значение этого механизма уменьшается с уменьшением размера частиц, причем он является наиболее важным для частиц, диаметры которых составляют 10 -10 см. [c.831]

Согласно [53] правильность формального подхода к турбулентной коагуляции вызывает сомнения, так как в большинстве реальных случаев радиус коагуляции частиц примерно равен размеру частиц и для вычисления константы коагуляции необходимо знать относительную скорость пуль-. саций частиц, находящихся в контакте. При этом частицы реагируют лишь на пульсации, масштаб которых удовлетворяет неравенству [c.26]

В данном случае турбулентная коагуляция также не оказывает существенного влияния на размер и число капель. Более частая встреча аэрозольных частиц в турбулентном потоке по сравнению с неподвижной средой и ламинарным потоком обусловлена главным образом тем, что вследствие большой разницы между плотностью среды и плотностью капель тумана последние не полностью увлекаются турбулентными пульсациями. Поэтому частицы разных размеров движутся с различными скоростями и чаще сталкиваются друг с другом. [c.188]

В свободной струе, образующейся при выходе паро-газовой смеси из сопла генератора (см. рис. 3.14), создается высокое пересыщение пара. Несмотря на наличие в атмосферном воздухе ядер конденсации, образование тумана в таком аэрозольном генераторе определяется процессом формирования зародышей в результате гомогенной конденсации пара. Это действительно так, поскольку численная концентрация ядер конденсации в атмосферном воздухе сельской местности равна примерно 10 см (см. табл. 1.6), в то время как численная концентрация зародышей, образующихся в результате гомогенной конденсации пара, составляет 10 —10 см- . Вследствие большой скорости потока в струе и высокой численной концентрации тумана весьма существенное влияние на процесс образования капель в струе оказывает турбулентная коагуляция. [c.268]

Среди немногочисленных исследований по данному вопросу можно отметить работу В. Ф. Дунского [12], который разделяет два механизма слияния капель за счет различия скоростей крупных и мелких капель (ортокинетическая коагуляция) и под действием пульсационного движения (турбулентная коагуляция). В работе показано, что увеличение объемной концентрации капель с 3,7-10 до 8,1-10" приводит к заметному снижению дисперсности частиц. [c.15]

В экстракционных колоннах капли разного диаметра двигаются с различной скоростью, что, в конечном итоге, приводит к соударениям и слиянию капель. Аналогичное явление имеет место и в мешалках при перемешивании полидисперсных систем. Этот тип коалесценции носит название ортокинетической коагуляции в отличие от коагуляции коллоидов, где соударения частиц происходят благодаря турбулентным пульсациям (турбулентная коагуляция) [80, 95—100]. [c.294]

При сохранении постоянным критерия Кэмпа ОТ градиентная коагуляция позволяет получать низкие значения градиента скорости С=10—20 С . При турбулентной коагуляции О превышает значения 100 с , что зачастую приводит к разрушению агрегатов, включающих рыхлые структуры гидроксидов металлов. Так, например, при коагуляции золя, состоящего из смеси ионов тяжелых металлов при очистке сточных вод гальванического производства в присутствии СПАВ, градиент скорости С, приводящий к уменьшению диаметра частиц при перемешивании в 2 раза, составляет 20—30 с , что является оптимумом для коагуляции большинства коллоидных систем других категорий сточных вод. [c.123]

Отношение скоростей турбулентной и броуновской (тепловой) коагуляции равно [c.139]

Особенно эффективны для мокрой очистки скрубберы Вентури (турбулентные газопромыватели), состоящие из трубы-распылителя (включает конфузор, горловину и диффузор) и каплеуловителя. Вводимая в конфузор или горловину жидкость сталкивается с газовым потоком при его интенсивной турбулизации (скорость газа в горловине 40-150 м/с), что приводит к дроблению жидкости на мелкие капли и их коагуляции с взвешенными в газе частицами. Эти аппараты бывают низконапорными (гидравлич. сопротивление 3-5 кПа) и высоконапорными (20-30 кПа), к-рые могут обеспечить соотв. до 200 и менее 10 мг/м. [c.462]

На рис. 10-27 показана схема очистки газа, основным аппаратом которой является скруббер Вентури. Запыленный газ вводится через конфузор в трубу Вентури I. Через отверстия в стенке конфузора туда же впрыскивается вода с помощью распределительного устройства 2. В горловине трубы скорость газа достигает порядка 100 м/с. Сталкиваясь с газовым потоком, вода распыляется на мелкие капли. Высокая степень турбулентности газового потока способствует коагуляции пылинок с каплями жидкости. Относительно крупные капли жидкости вместе с поглощенными частичками проходят через диффузор трубы Вентури, где их скорость снижается до 20-25 м/с, и попадают в циклонный сепаратор 5. Здесь капли под действием центробежной силы отделяются от газа и в виде суспензии удаляются из нижней конической части. [c.256]

Первый теоретический анализ коагуляции частиц в турбулентном потоке был сделан в работе [103], в которой турбулентный поток в окрестности выделенной частицы — мишени рассматривался как сдвиговый со скоростью сдвига 348 [c.348]

Y=(eo/vJ / Скорость коагуляции определялась по методу Смолуховского [104]. В результате получено значение С =1,27. В дальнейшем этот подход был развит в [105] с более детальным рассмотрением поля течения вокруг частицы. Найденный поток имеет вид (13.83) со значением С= 1,23. Поправка на искажение поля скоростей с учетом влияния малой частицы 2 сделана в работе [106], в результате чего получена формула (13.83) с поправочным множителем, зависящим от отношения радиусов частиц R2/R. Как отмечено в [107] полученные в указанных работах выражения для потока j справедливы для турбулентных потоков с относительно небольшими значениями удельной диссипации энергии о<0,1 Дж/кг-с и большими значениями внутреннего масштаба турбулентности, например для воды Яо>5 Ю м и для воздуха Яо > 5 10 м. Поскольку 8о i/ и Ао то приведенные ограничения рас- [c.349]

Поток, поступающий из подводящей трубы в сепаратор (рис. 14.1), представляет собой двухфазную газожидкостную смесь. Жидкая фаза в подводящей трубе находится в виде взвешенных в потоке капель различного размера и в виде тонкой пленки на стенке трубы. Поскольку объемное содержание жидкой фазы в потоке невелико (порядка 100 г на 1 м газа, что соответствует объемной концентрации жидкости 10 м /м ), а скорость потока в трубе большая (до 10 м/с), то основная масса жидкости будет находиться во взвешенном состоянии. Движение потока в трубе носит турбулентный характер, что приводит к интенсивной коагуляции мелких и дроблению образовавшихся крупных капель. В результате в потоке устанавливается динамическое равновесие между этими 374 [c.374]

Существуют два основных механизма коагуляции капель в турбулентном потоке [2] инерционный и механизм турбулентной диффузии. В основе инерционного механизма лежит предположение о том, что турбулентные пульсации не полностью увлекают каплю. В результате относительные скорости, приобретаемые каплями за счет турбулентных пульсаций, зависят от массы капель. Разность пульсационных скоростей капель различного радиуса обусловливает их сближение и увеличивает вероятность столкновения. В основе механизма турбулентной диффузии лежит предположение о полном увлечении капель турбулентными пульсациями того масштаба, который играет основную роль в механизме сближения капель. Поскольку капли хаотически движутся под действием турбулентных пульсаций, их движение сходно с явлением диффузии и может быть охарактеризовано турбулентным коэффициентом диффузии. [c.386]

Механизм коагуляции капель зависит от режима движения смеси. В ламинарном потоке коагуляция обусловлена сближением капель за счет разных скоростей их движения либо в неоднородном поле скоростей внешней среды, либо при осаждении в гравитационном поле. В турбулентном потоке сближение капель происходит за счет хаотических турбулентных пульсаций. По сравнению с ламинарным потоком число столкновений капель в единицу времени увеличивается. Любое, даже незначительное, перемешивание потока приводит к увеличению частоты столкновения. [c.387]

Входящее в выражение для ядро коагуляции /С(со, V), называемое иногда константой коагуляции, обусловливает частоту столкновения капель объемами со и У и может быть определено в результате исследования относительного движения двух капель под действием различных сил взаимодействия — гравитационной, гидродинамической, молекулярной. Характер гидродинамической силы зависит от структуры потока. В ламинарном потоке относительное движение капель различного размера происходит за счет гравитационного осаждения и градиента скорости несущей среды. При этом /С(со, V) определяется сечением столкновения капель и находится в результате анализа траекторий движения одной капли относительно другой [см. раздел 13.1]. В турбулентном потоке сближение капель происходит за счет хаотических пульсаций, приводящих к большему по сравнению с ламинарным потоком числу актов столкновения в единицу времени. Существуют три основных механизма, обусловливающих сближение и коагуляцию капель в турбулентном потоке инерционный, за счет различных скоростей движения отличных по размерам капель сдвиговый (градиентный), вызванный наличием сдвигового течения в окрестности рассматриваемой капли при обтекании ее пульсациями различного масштаба турбулентная диффузия, в основе которой лежит предположение об аналогии между процессом диффузии и движением капель под действием случайных турбулентных пульсаций. В разделе 13.6 показано, что применительно к рассматриваемому процессу основной вклад в скорость коагуляции капель в турбулентном потоке дает механизм турбулентной диффузии, и ядро коагуляции с учетом сил гидродинамического и молекулярного взаимодействия капель имеет вид [c.547]

При движении частиц скорость коагуляции увеличивается. Имеются два типа такого движения. Во-первых, может существовать упорядоченный поток, в котором частицы движутся в одном направлении с различными скоростями, как, например, при осаждении полидисперсного аэрозоля под действием силы тяжести при неизменных условиях течения. Во-вторых, движение может быть неупорядоченным, как, например, в случае турбулентного смешения. [c.830]

Для коагуляции, вызванной турбулентностью потока, следует рассмотреть два случая. Если импульс частиц аэрозоля приблизительно такой же, как у среды, то они будут двигаться примерно с такой же скоростью, как и участки воздуха, окружающие их. В этом случае движение частиц описывается с помощью коэффициента турбулентной диффузии Этот коэффициент может иметь значение в раз больше, чем коэффициенты тепловой диффузии. Диффузия Броуна преобладает в тех случаях, когда диаметры частиц меньше 10 см. [c.831]

Анализируя отмеченное влияние с точки зрения различных механизмов и совместного влияния турбулентной и электростатической коагуляции на скорость роста облачных капель, эти авторы показали, что ни один из названных механизмов не может объяснить широкое распределение капелек по размерам. Они пришли к заключению, что образование достаточно широкого спектра облачных капель [c.184]

Заметное влияние режима последующего медленного перемешивания объясняется сильной зависимостью скорости коагуляции от числа столкновений коагулирующих частиц. Коэффициент молекулярной диффузии в жидкости невелик, и скорость гетерогенных реакций, имеющих цромышленное значение, в большой мере определяется гидродинамическими условиями. Уже при самых незначительных скоростях потока перенос вещества начинает преобладать над молекулярной диффузией. Однако в ламинарном потоке механизм переноса остается таким же, как и в неподвижной среде [11]. При турбулентном режиме движения пере- [c.127]

Достоинствами вихревых и циклонных (водоворотных) камер хлопьеобразования являются отсутствие механизмов, осуществляющих перемешивание, и относительная простота регулирования скоростного режима вращающихся потоков. Недостатком этих камер является быстрое затухание турбулентных потоков, способствующих коагуляции, при недостаточных скоростях входящего потока. В то же время, при значительных скоростях входящего потока не происходит коагуляции в начальной части камеры. Кроме того, чрезмерная интенсивность входящего потока может привести к образованию мелких плотных хлопьев, которые не смогут контактировать между собой при дальнейшем перемешивании. [c.96]

Для частиц, размер которых превышает 0,1 мкм, (р,2)(игь > (Р12)ьголл-Приведенные в зтом разделе выражения для частот столкновения в процессах броуновской, сдвиговой и турбулентной коагуляции получены без учета гидродинамического молекулярного и электростатического взаимодействий частиц. Учет этих взаимодействий значительно осложняет задачу. В частности, в коэффициентах броуновской и турбулентной диффузии необходимо учитывать гидродинамическое сопротивление частицы с учетом искажения поля скоростей, вызванного присутствием соседних частиц, а в уравнении диффузии учитывать конвективный поток за счет сил молекулярного взаимодействия частиц. В случае градиентной коагуляции в ламинарном потоке необходимо рассматривать траектории относительного движения частиц с учетом гидродинамических и молекулярных сил взаимодействия. [c.220]

Сравним скорость коагуляции в мешалке по диффузионной модели со скоростью коагуляции, найденной в [109] по модели сдвиговой коагуляции и подтвержденной результатами экспериментов [108]. На рис. 13.35 по оси ординат отложено 7- — отношение частоты коагуляции твердых частиц одинакового размера, найденной путем определения относительных траекторий частиц в сдвиговом потоке со средней скоростью сдвига у = (4eo/15rtV ) с учетом молекулярного и гидродинамического взаимодействия частиц, к частоте коагуляции, найденной в [105] по простой модели сдвиговой коагуляции без учета молекулярных и гидродинамических сил. По оси абсцисс отложен безразмерный параметр Nj = 6u[i R y/r. Для модели турбулентной коагуляции с учетом введенных ранее безразмерных параметров получим 5 = l,16/iV7-, aT- = 0,15J. Сравнение значений ат, рассчитанных по моделям сдвиговой и турбулентной коагуляции, дает заметную погрешность при определении скорости коагуляции в мешалке, особенно в областях малых и больших значений параметра молекулярного взаимодействия частиц. [c.361]

Коагуляция и флокуляция под воздействием турбулентных пульсаций рассматриваются в химической гидродинамике как диффузионный процесс. Такой подход допустим, если размер коллоидных частиц меньше внутреннего масштаба турбулентности. Этот масштаб в зависимости от значения градиента скорости находится в пределах 10—100 мкм. Аргаман и Кауфман [28] распространили представление о турбулентной коагуляции на частицы с размером, превышающим внутренний масштаб турбулентности, предполагая, что движение более крупных частиц определяется соответственно более крупными пульсациями. Наличие таких пульсаций было установлено экспериментально с помощью тепловых анемометров. [c.79]

При молекулярно-кинетической коагуляции не получаются достаточно крупные хлопья, и этот процесс быстро прекращается вследствие сокращения числа частиц, на которые оказывает влияние броуновское движение, поскольку интенсивность последнего также снижается. Для завершения коагулирования и получения более крупных хлопьев используют градиентную коагуляцию (перемешивание), при которой в объеме воды образуются турбулентные потоки, микровихри, способствующие столкновению и слипанию частиц. Прочность образующихся хлопьев зависит от количества связей между макромолекулой флокулянта и твердой поверхностью частицы. Потоки, движущиеся с различными скоростями, создают неравномерные напряжения на отдельных участках структуры хлопьев, поэтому образовавшиеся хлопья могут разрушаться. С увеличением интенсивности перемешивания разрушение хлопьев усиливается. Конечный размер хлопьев зависит от соотношения скоростей их образования и разрушения [46]. Скорость градиентной коагуляции описывается уравнением [c.93]

Выше мы рассмотрели процессы дробления капель в воздушном потоке. Происходящий при распылении процесс распада жидких пленок, нитей и капель можно назвать прямым процессом распыления. Очевидно, он должен сопровождаться обратным процессом коагуляции капель [38]. Действительно, при распылении жидкостей образуются полидисперсные системы капель, концентрация которых вблизи сопла распылителя очень велика. Эти капли движутся в газе с различными скоростями мелкие капли быстро увлекаются газом, а более крупные отстают. Благодаря этому должны происходить частые столкновения капель одна с другой, ведущие к их слиянию [39]. Авторы работ [39] и [40] предложили назватз этот процесс кинематической коагуляцией . Известна также турбулентная коагуляция золей, обусловленная неупорядоченным турбулентным движением среды. В турбулентных потоках грубодисперсных аэрозолей, имеющих переменную скорость, оба вида коагуляции происходят одновременно. [c.33]

Таким образом, последовательная (многоступенчатая) установка циклонов целесообразна только в случае интенсивного протекания турбулентной коагуляции. Этот вывод был полностью подтвержден на практике [7 8]. Так, в процессе электрокрекипга метана четыре последовательно установленных циклона ЦНС-8 обеспечивают улавливание сажевых частиц из газов на 75% со снижением концентрации с 14 до 4 г/м при скорости газов в газоходе около 20 м/с в производстве активной высокодиснерсной сажи четыре последовательно установленных циклона СК-ЦН-34 улавливают до 90% всей сажи при скорости газов на коагуляционном участке также до 20 м/с. [c.149]

На частицы в неоднородном потоке действуют не только гравитационные, но и инерционные силы. Баланс этих сил и силы сопротивления среды определяет в условиях безвихревого течения траекторию частицы и вероятность ее захвата всплывающим пузырьком. В действительности гидродинамика акта значительно усложняется вследствие турбулизации пульпы всплывающими пузырьками и искажений, вносимых в поток самими частицами. Уравнения, предложенные для расчета вероятности столкновения частиц с пузырьками, можно разделить на две группы. К первой относятся формулы, основанные на концепции столкновения в результате турбулентных блужданий частицы и пузырька. Некоторые из них приведены в табл. 9.1 [формулы (1—5)]. В последние годы достигнут значительный прогресс в экспериментальном и теоретическом изучении турбулентного переноса и осаждения аэрозолей. Наряду с диффузионным был теоретически предсказан и практически подтвержден миграционный механизм осаждения. Он обусловлен пульсационной составляющей скорости потока. Теория миграционного механизма к настоящему времени разработана для осаждения частиц на стенки каналов. Применение ее для расчета турбулентной коагуляции помогло бы глубже раскрыть механизм субпроцессов и способствовать оптимизации гидродинамических условий. По данным Е. П. Медникова, на движение частицы в турбулентном потоке влияют продольная и пульсационная скорость среды поперечная турбулентная миграция крупномасштабное турбулентное перемешивание диффузия, вызванная мелкомасштабными пульсациями седиментация соударение со стенками и остаточная миграция. [c.197]

Математическая модель процесса разработана при следующих упрощающих предположениях. Концентрация абсорбтива по сечению колонны принимается постоянной. Пренебрегается продольное перемешивание по сплошной фазе, т. е. линейные скорости газа в промышленных распылительных аппаратах - порядка 5-10 м/с. Пренебрегается коагуляция и дробление капель и зависимость критерия Шервуда от степени турбулентности газового потока. [c.253]

Полное число актов агрегации (коагуляции) в единицу времени, обусловленных турбулентным перемешиванием, равно М = = 4л,aRJno. Следовательно, скорость агрегации частиц (одного размера) выражается соотношением [c.92]

Частицы А. размером менее 1 мкм всегда прилипают к твердым пов-стям при столкновении с ними. Столкновение частиц друг с другом при броуновском движении приводит к коагуляции А. Для монодисперсных А. со сферич. частицами скорость коагуляции и/Л= — где и-число частиц в единице объема, К-т. наз. коэф. броуновской коагуляции. В континуальном режиме К рассчитывают по ф-ле Смолуховского = 4яйрОр, в свободномолекуляр-ном-по ф-ле К = л1/2- рИрр, где Кр-средняя скорость теплового движения аэрозольных частиц, р-коэф., учитывающий влияние межмол. сил и для разл. в-в имеющий значение от 1,5 до 4. Для переходного режима точных ф-л для вычисления К не существует. Помимо броуновского движения коагуляция А. может иметь и др. причины. Т. наз. градиентная коагуляция обусловлена разностью скоростей частиц в сдвиговом потоке кинематическая-разл. скоростью движения частиц относительно среды (напр., в поле гравитации) турбулентная и акустическая-тем, что частицы разного размера сближаются и сталкиваются, будучи в разной степени увлечены пульсациями или звуковыми колебаниями среды (последние две причины существенны для инерц. частиц размером не менее 10 м). На скорость коагуляции влияет наличие электрич. заряда на частицах и внеш электрич. поля. [c.236]

Если частицы смога коагулируют 1ак же, как частицы дыма, то при исходной концентрации 10 частиц1см за 3,5 ч число частиц уменьшится примерно вдвое, а спустя 8 ч — в 20 раз Трудно сказать, что происходит в действительности, когда в воздух из различ ных источников непрерывно поступают новые аэрозольные ча стицы Уайтлоу-Грей и Паттерсон считают, что число аэрозольных частиц в атмосферном воздухе опреде пяется динамическим равно весием между скоростью поступления частиц и скоростью их уда ления за счет коагуляции седиментации и турбулентной диффузии Как установил Мисам , среднее время жизни частиц дыма в атмо сфере над Англией равно шести дням, и большое количество за грязнений в конце концов выдувается в море [c.368]

Результаты экспериментов по исследованию коагуляции частиц в турбулентном потоке в трубе и в мешалке представлены в работах [20, 108]. В этих работах показано, что из указанных теоретических моделей лучше всех описывает коагуляцию частиц в турбулентном потоке в трубе модель, предложенная в [20], в то время как диффузионная модель, предложенная в [19] дает сильно завьшиенные значения скорости коагуляции для турбулентного потока как в трубе, так и в мешалке. [c.349]

При высоких концентрациях аэрозоля отдельные частицы соединяются в большие цепочки или хлога.я, которые состоят из многих частиц. Коагуляция осуществляется исключительно за счет случайных движений и последующих столкновений частиц (часто называемых тепловой коагуляцией). Столкновения могут быть вызваны также внешними воздействиями, такими как турбулентность или электрические силы. В общем случае эти внешние воздействия будут способствовать увеличению скорости коагуляции. [c.829]

Из результатов расчетов видно, какое большое влияние на скорость коагуляции системы оказывает распределение частиц по размерам. Забегая несколько вперед, отметим, что особенно велика роль степени нолидисперсности системы при коагуляции в условиях турбулентного перемешивания. Так, Самыгин и др. [30] установили, что скорость объединения относительно мелких (7—11 мкм) частиц с более крупными (- 60 мкм) в турбулентном потоке может быть па несколько порядков выше, чем скорость объединения только мелких. Авторы объясняют это различием в механизме встречи частиц — инерционном в случае полидисперсной системы и диффузионном в случае монодиснерсной. [c.131]

Виганд и Франкенбергер [36] одними из первых получили выражение для учета влияния на коагуляцию турбулентного перемешивания. Однако они исходили из неверного предположения, что градиент скорости, наблюдаемый на больших расстояниях, сохраняет свое значение вплоть до расстояний, сравнимых с размером коагулирующих частиц. [c.135]

В 40-х годах влияние турбулентного перемешивания на кинетику коагуляции исследовали Пшенай-Северин [37, 38], Туниц-кий [39], Таверовский [40], использовавшие целый ряд допущений и приближений, но правильный подход к рассматриваемому вопросу стал возможен только с позиций теории изотропной турбулентности Колмогорова [41]. В этой теории турбулентное течение рассматривается как результат наложения на основную (среднюю) скорость течения жидкости спектра непрерывных пульсаций скоростей разного масштаба. Кинетическая энергия крупномасштабных пульсаций, возникающих при отрыве вихрей от поверхности [c.135]

Недавно Абрахамсон [44] провел теоретическое исследование случая коагуляции в турбулентном потоке относительно крупных частиц (размером более 100 мкм), для которых скорости перемещения как по величине, так и по направлению могут быть приняты независимыми. Исходя из нормального распределения скоростей и введя в расчеты среднеквадратичные скорости двух коагулирующих частиц 01 и и, он получил уравнение [c.138]

Одновременно с образованием под воздействием броуновского движения турбулентных пульсаций и локальных градиентов скорости происходит разрушение хлопьев на более мелкие агрегаты. Эти агрегаты путем коагуляции и флокуляции объединяются в более крупные. Образование и разрушение повторяется неоднократно и конечный размер хлопь- [c.81]

Дальнейшая коагуляция и образование хлрпьев происходят под воздействием турбулентных пульсаций и локальных градиентов скорости, возникающих при перемешивании воды. Такое перемешивание, более медленное, чем в смесителях, во избежание разрушения хлопьев осуществляют в камерах хлопьеобразования. Для регулирования процесса устанавливают несколько последовательно размещенных камер со снижающейся интенсивностью перемешивания. [c.117]