Приближение НХФ с проекцией

Оценка значений моноэнергетического приближения проекций стандартного образца р(г, ф) может производиться при сильной дополнительной фильтрации или по известным геометрии и элементному составу. В серийной аппаратуре эти калибровки могут быть автоматизированы и непродолжительны. [c.130]

В нулевом приближении проекция электронного спина квантована вдоль оси 2 и уровни энергии дважды вырождены (за исключением невырожденного уровня с М = О для целого спина 8) [c.143]

Как и в рассмотренном сосуде, жидкость вращается относительно колеса с отрицательной угловой скоростью —со (рис. 2.2, а, канал II). Окружную проекцию скорости на периферии колеса приближенно можно определить по методу Стодолы—Майзеля, если вместо диаметра сосуда использовать ширину канала на выходе Ьс [c.32]

В литературе имеется мало работ, посвященных математическому описанию линий трехфазных равновесий БС. В основном это работы по анализу Т — х проекций. Общим их недостатком, на наш взгляд, является чисто эмпирический подход к выбору аппроксимирующих функций, не учитывающий особенностей гетерогенного равновесия. Нами получено эмпирическое уравнение для линий моновариантного равновесия бинарных систем. Из анализа термодинамического равновесия в БС, показывающего, что точка чистого, менее летучего компонента А системы является особой [5], и приближенного интегрирования уравнения линии равновесия твердый А — раствор — насыщенный пар выведено соотношение вида [c.155]

Следующая часть задачи — определение координат точек Т — х проекций и их надежности. Температура фазового превращения твердое — жидкость находилась совместным решением соответствующих эмпирических уравнений двух- и трехфазных равновесий методом Ньютона. Начальным приближением служило рассчитанное значение температуры для предыдущего состава, а для крайних составов системы — либо графически найденное значение Г, либо взятая из литературы температура плавления соответствующего вещества. Разложением в ряд Тейлора в окрестности точки пересечения линий с использованием свойств независимых случайных ошибок получены формулы для дисперсии погрешности определения температуры Т — х проекции предлагаемым методом [c.156]

Для уточнения этих вопросов рассмотрим движение среды в меридиональном сечении кольцевого колена (рис. 6. 32). Для упрощения примем, что периферийная часть диафрагмы и периферийная стенка кольцевого колена представляют собой в меридиональном сечении концентричные дуги, описанные из одного центра. Примем в первом приближении, что меридиональная проекция траектории частицы в окрестностях рассматриваемой точки [c.221]

Процедура обратной итерации эффективна при решении частной проблемы собственных значений, т.е. при выделении одного собственного значения. В процессе вычислений приходится иметь дело с плохо обусловленной матрицей, однако процедура быстро сходится, если удачно выбрано начальное приближение. Оператор (А — Л Е) увеличивает проекцию вектора, на который он действует, в направлении собственного вектора и подавляет все остальные проекции. В качестве начального приближения целесообразно выбирать равновесную функцию распределения. Вычислительная практика показывает, что такое начальное приближение обеспечивает сходимость процедуры обратных итераций к искомому минимальному по модулю собственному значению, т.е. к константе скорости. [c.197]

Построив ряд таких прямых, можно определить их проекции на ось ординат (и — ) в пределах 1 — 2, а затем подсчитать величины /( г — ( ) и представить их в виде зависимости от I (рис. УИ1-11). Площадь под этой кривой определяет интеграл Л гг-Прямые между рабочей линией и кривой равновесия, соответствующие разностям 1г — I, имеют небольщое отклонение от вертикали, так как основное сопротивление массопередаче создает воздух. Поэтому, если неизвестен коэффициент авл , разностЬ —г можно приближенно рассчитывать непосредственно по вертикальным расстояниям между рабочей линией и кривой равновесия. [c.611]

Если множество допустимых управлений С/ не совпадает с линейным многообразием, то алгоритм (4.600) становится непригодным, поскольку на каждом шаге суш ествует возможность выхода за пределы Ug. Коррекция алгоритма производится следующим образом после проверки принадлежности в случае производится замена и " его ортогональной проекцией иа множество С/, тем самым вычисление очередного приближения осуществляется в два этапа [c.284]

Знак минус у первой проекции принят потому, что эта проекция создает вращение по часовой стрелке, а положительным считается вращение против часовой стрелки. Считая приближенно OS Аф 1 и sin Аф А(р и отбрасывая член второго порядка малости, имеющий множителем (Aф) , получим следующие значения рассматриваемых проекций [c.102]

Более сложная картина возникает в том случае, когда карбонильная группа связана с асимметрическим центром. Присоединение ведет к образованию диастереомера, образующегося при появлении нового асимметрического атома углерода. Для предсказания его конфигурации используется следующее правило. Для исходного кетона строится проекция НьюМена вдоль связи, соединяющей карбонильный углерод с асимметрическим. Карбонильная группа вращается пока связь С = О не расположится между средним (с) и малым (м) заместителями асимметрического центра, а R не закроет большую группу (б) тогда, согласно правилу Крама, образуется преимущественно тот изомер, который возникает при приближении вступающей группы R со стороны наименьшего заместителя [c.219]

Lг — квантовые числа полного орбитального момента и его проекции для многоэлектронного атома в приближении Рассела — Саундерса [c.5]

В перспективной проекции ( лесопильные козлы ) связь С—С надо представить себе уходящей вдаль стоящий слева углеродный атом приближен к наблюдателю, стоящий справа — удален от него. [c.30]

В первом приближении при расчете нагрузки учитывают лишь силы давления жидкости, причем принимают, что эта нагрузка L представляет собой произведение проекции боковой [c.388]

Нетрудно убедиться, что функции ф, являются не только правильными функциями нулевого приближения, но и точными собственными функциями оператора Но + (после умножения их на одну и ту же радиальную функцию ). Кроме того, функции ф2, Фз, Ф4 и Фз не являются собственными для операторов I, и т.е. несмотря на симметрию поля, в котором находится злектрон, в этих состояниях проекция углового момента не сохраняется. Можно проверить, однако, чго эти функции являются собственными для операторов полного момента [c.396]

При малых числах Ре уравнение Навье—Стокса для несжимаемой жидкости (1.23) упрощается, ибо в нем можно опустить инерционный член и/ т. В таком приближении было получено решение задачи о движении сферической капли в вязкой жидкости при Ре<1 один из методов решения изложен в [29]. Решение дает поля скоростей во внешней области и внутри капли, а также значения нормальных и касательных напряжений на границе капли. Интеграл от проекций этих напряжений на направление движения можно рассматривать как силу сопротивления [c.96]

В контактном методе шаблон максимально приближен к поверхности слоя резиста (рис. 1.3). В бесконтактном методе ( контактная печать с зазором ) между слоем резиста и маской остается зазор. В проекционном методе плоскости шаблона и слоя резиста оптически сопряжены с помощью проекционной системы (объектива). Первые два метода находят применение вследствие относительно низкой цены аппаратуры и простоты работы, возможности экспонирования больших площадей, что обеспечивает высокоэффективные групповые методы обработки изделий. Эти методы используют и в производстве сверхбольших интегральных схем для запоминающих устройств [22]. Проекционный метод более производителен и надежен, дает меньшую плотность дефектов и поэтому также широко используется в микроэлектронике. Существует ряд способов проекции, важнейшими из которых являются проекция в масштабе 1 1, сканирующий перенос щелью в масштабе 1 1, мультипликация (фотоповторение) в масштабах 1 1, 1 10 и др. [23, 24]. [c.23]

С1. После этого по приблизительным координатам атома С1 вносятся поправки в знаках для некоторого количества структурных амплитуд, неправильно рассчитанных при учете положения только одного (тяжелого) атома. Затем можно построить вторую, более точную проекцию электронной плотности, В зависимости от сложности структуры этот прием может повторяться большее или меньшее число раз (обычно не более 3—4 раз), В этом заключается существо метода последовательных приближений, в настоящее время являющегося основным методом рентгеноструктурного анализа. [c.117]

В приближении центрального поля энергия атома определяется набором квантовых чисел п 1 для всех электронов Такой набор будем называть конфигурацией и обозначать (п1). Состояние атома характеризуется конфигурацией (п1) и набором квантовых чисел (т) -проекций моментов Если гамильтониан центрального поля [c.26]

Для определения проекции уравнения движения на касательную к поверхности цилиндра найдем тангенциальную составляющую скорости щ = а ( / / / ) из (10.84) (см. рис. 10.9, в). Тогда в приближении к получим [c.230]

На рис. 7.2.13 в качестве примера приведен экспериментальный 2М 7-спектр системы АВХ с характерными признаками сильного взаимодействия, которые отчетливо видны в центре АВ-части спектра. Эти особенности наблюдаются также и в проекции спектра (рис. 7.2.13, б). Появление полосы слабых пиков в области, расположенной посередине между АВ- и Х-частями спектра, свидетельствует о том, что приближение слабого взаимодействия не вполне применимо для ядра X. [c.452]

Для полного объяснения всех свойств атома в 1925 г. была выдвинута гипотеза о наличии у электрона так называемого спина (сначала в самом простом приближении — для наглядности — считалось, что это явление аналогично вращению Земли вокруг своей оси при движении ее по орбите вокруг Солнца). Спин — это чисто квантовое свойство электрона, не имеющее классических аналогов. Строго говоря, спин — это собственный момент импульса электрона, не связанный с движением в пространстве. Для всех электронов абсолютное значение спина всегда равно з = Уз. Проекция спина на ось г (магнитное спиновое число та) может иметь лишь два значения = -t-V2 или т = - /2. [c.26]

Для конвейеров с постоянной подачей груза мощность двигателя можно определить по приближенной зависимости через производительность Q, длину горизонтальной проекции трассы высоту подъема Я и вес вращающихся частей ролика Gp [c.467]

С учетом (67) СКО квантовых шумов метода замещения в зависимости от экспозиции при измерении стандартных проекций Рен (г, ф) составляет от 1 до 1,4 уровня СКО моноэнергетического приближения. Фактически же отсутствие предварительной фильтрации излучения в методе замещения позволяет одновременно снизить и уровень квантовых шумов за счет более полного использования фотонов с низкой энергией. [c.131]

Состояние Л/-электронного атома в приближении /,5-связи можно характеризовать четырьмя квантовыми числами Ь, 8, М , М , определяющими квадраты суммарн 1х орбитальных и спиновых моментов и их проекций. Но энергия атома в этом приближении не зависит рт ориентации в пространстве и взаимной ориентации векторов и 5, а следовательно, не зависит и от квантовых чисел М[ а лишь от распределения элек- [c.92]

Приступая в математической обработке результатов ТЭ для построения Р — Т и Т — х проекций БС, исследователь располагает таблицей опытных данных, включающей набор составов, давлений, температур в областях двухфазных равновесий, и — Г таблицей моновариантных равновесий. Первая часть задачи — расчет линий двух- и трехфазиых равновесий, т. е. Р — Т проекции. Давление насыщенного пара вдоль линий двухфазных равновесий приближенно описывается зависимостью [1 ] [c.154]

Определенное энергетическое состояние атома называется атомным термом. Классификация термов (в приближении 5-связи) осуществляется в соответствии с величинами орбитального, спинового и полного моментов атома. Терм обозначают следующим образом Слева вверху записывается мультиплетность состояния, определяемая величиной полного спина 5 и показывающая число возможных значений проекций полного спинового момента. В зависимости от спина состояния называются следующим образом [c.74]

Аналогична картина и в случае, если точка состава расплава находится в других областях концентрационного треугольника, где первоначально при охлаждении кристаллизуются чистые компоненты С или В, а приближение к тройной эвтектике изображается соответствующими участками линий SabSab и sb Sab . На рис. V. 53 приведены проекции описанных особых точек и кривых. Они разбивают треугольник на 6 полей, надписи на которых указывают структуру затвердевших фаз. [c.329]

Чтобы рассчитать значение внутр высоких температурах, надо просуммировать большое число слагаемых, иногда до нескольких тысяч. С помош,ью быстродействуюш,их вычислительньтх машин эту задачу можно решить, и расчеты по методу непосредственного суммирования проводятся. Однако значительно чаш,е используют различные приближенные методы, которые позволяют уменьшить объем вычислительной работы. Эти приближенные методы относятся к расчету статистической суммы кол.-вр при заданном электронном состоянии. Далее мы охарактеризуем некоторые методы расчета величины Скол.-вр для молекул в электронном состоянии когда равны нулю проекции результирующего орбитального момента количества движения на ось молекулы и суммарный спин электронов. [c.233]

При непрерывном изменении входных и выходных переменных уравнение (VIII. 73) приближенно характеризует свойства объекта с тем большей точностью, чем меньше период дискретности. Задача определения характеристик объекта состоит в определении функции /. Для того чтобы использовать записанные выше итерационные формулы, введем вектор z размерности / + 1, проекциями которого на координатные оси в i-й момент времени являются значения переменных х и у, определяющие функцию /. [c.206]

Проекция вектора абсолютной скорости на меридианную 1лоскость — меридианная составляющая ла рис. 3-3 показаны и приближенно может быть найдена из соотношения [c.65]

Любую замкнутую изолированную физическую систему в принципе можно описать с помощью марковского процесса, если ввести все микроскопические переменные как компоненты У. Действительно, микроскопическое движение в фазовом пространстве детерминистично и, следовательно, обладает свойством марковости (ср. с (4.1.3)). Физический вопрос, однако, состоит в том, можно ли найти намного меньшее множество переменных, изменение которых со временем будет описываться многокомпонентным марковским процессом, Хорошо известен, но все еще остается загадочным экспериментальный факт, что это действительно возможно для большинства многочастичных систем в природе. Конечно же, такое описание даже в лучшем случае является приближенным на ограниченно макроскопическом, очень грубом уровне. Такое сведение к намного меньшему числу переменных называют сверткой или проекцией, но обоснование этого приближения затрагивает фундаментальные проблемы статистической механики и все еще является объектом многочисленных дискуссий. [c.82]

В качестве примера рассмотрим деталь, обозначенную буквой Р на рис. 4.16. В этом случае путем непосредственного измерения на оригинальных микрофотографиях мы имеем следующие данные в соответствии с принятыми обозначениями Хл=+5,45 см, лГп= 4-4,30 см г/л = г/п = 2,50 см, а=10,0°, М = 51. Так Р= (5,45—4,30) = 1,15 см, з1п (а/2) =0,087156. Таким образом, 2 = Р/2Л1з1п(а/2) =- -0,258 см, Х=[лгл—(Р/2)]/М = 0,0956см, а У = г/л/Л1 = 0,0490 см. Таким образом, неоднородность находится на 0,25 см выше уровня опорной точки иа оптической оси. Для других опорных плоскостей или для случаев, когда неприменимо приближение параллельной проекции, необходимы более длинные расчеты, которые читатель может найти в работах (74-77]. [c.123]

НИИ, в котором АНз= pffi g + SAAI рассматривается как возмущение к изотропной части спин-гамильтониана. В этом случае приближенные формулы для значений магнитных полей для каждой проекции ядерного спина т можно записать (для Н г) (// -//J/2m - Л,/ёг,р/1- (Л,/2Ь) [c.62]

Локальные поля имеют случайное направление, а направление магнитного момента каждой частицы совпадает с направлением этого поля. Упрощенно можно считать, что в отсутствие внешнего поля, т. е. в нена-магниченной суспензии, направления магнитных моментов всех частиц распределены поровну между тремя осями координат (х, у, г). Из трети частиц, ориентированных своими моментами вдоль какой-либо оси, половина (шестая часть всех частиц) направлена вдоль этой оси, а другая половина имеет встречное направление и каждая из них равна Л/ / 6. Намагниченность суспензии М является вектором, который может быть разложен на параллельные осям координат компоненты М, М, М. Каждая из трех компонент намагниченности и их векторная сумма М в ненамагниченной суспензии равны нулю. Систему координат можно выбрать так, чтобы одна из координатных осей, например ось г, совпадала с направлением внешнего по тя. Тогда процесс намагничивания в этом поле в его начальной стадии (в слабом поле) сведется к изменению ориентации тех двух третей всех частиц, которые были ориентированы своими магнитными осями вдоль координат хи у. Направление осей магнитных диполей должно совпадать с направлением действующего на них суммарного поля с напряженностью Н = Не + Нь. Нетрудно установить, что при наличии слабого внешнего поля синус угла между направлением суммарного поля и первоначальной ориентацией осей частиц приближенно равен отношению Н / Я . Этой же величине равен косинус угла между направлением внешнего поля и новым направлением ориентации упомянутых двух третей всех частиц, поэтому намагниченность суспензии М (проекция магнитных моментов всех частиц на направление внешнего поля) равна (2/3) М (Я / Я ). Магнитная восприимчивость, экспериментально определяемая как величина Л/ / Я ,, равна в таком случае (2/3) М / [c.660]

Численные значения а и as для определенного образца зависят от типа выбранного линейного размера и, за исключением ряда простейших случаев, не могут быть рассчитаны а priori. Практически даже приближенная оценка этих величин почти всегда оказывается достаточной. Для этой цели в качестве X лучше всего брать средний диаметр проекции [35] dp, т. е. диаметр круга, имеющего ту же площадь, что и площадь воображаемой проекции частицы в направлении, перпендикулярном плоскости наибольшей ее устойчивости. При таком микроскопическом определении dp не учитываются вклады, обусловленные толщиной частицы, т. е. размером, перпендикулярным плоскости наибольшей устойчивости. Для кубов и сфер значение отношения (равного, скажем, К) равно точно 6. Для скругленных частиц песка оно равно 6,1, для стертых частиц 6,4 и для заостренных частиц 7,7 [36]. Для молотого кварца Картрайт [37] получал значения К от 14 до 18, но так как удельную поверхность он определял по адсорбции азота (см. разд. 2.8), то здесь сказалось влияние и внутренней поверхности . В ожидании более полной информации лучше всего, по-видимому, ограничиться использованием объемно-поверхностного диаметра, рассчитываемого по формуле (1.42). [c.45]

Перечень наиболее вероятных источников ошибок в ПРВТ обширен. Это амплитудные пофешности экспериментальной оценки интефальных проекций, немоно-энергетичность и неидеальная коллимация используемого на практике рентгеновского излучения, конечные размеры апертур детектора и источника излучения (конечная толщина контролируемого слоя), неоптимальные интервалы дискретизации при сборе измерительных данных, приближенный и неоптимальный характер реализуемого цифрового алгоритма реконструкции, инерционность и нелинейность измерительных цепей, пофешно-сти задания геометрии проекций в системе координат контролируемого изделия, многочисленные нестабильности (от пульсаций энергии фотонов излучения и питающих напряжений до механических вибраций коллиматоров), разнообразие структуры, размеров, плотности и элементного состава изделия и т.д. [c.121]

Недостатков метода компенсаторов лишен метод предварительной линеаризации проекций. Как видно из рис. 4 и соотношений (59), (62), функциональная связь между значениями экспериментальной оценки проекций при немоноэнергетическом излучении (г, ф) и точными значениями моноэнергетического приближения р(г, ф) [c.130]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология