Движение газа стационарное

Как указывалось в предыдущей главе, этот метод основан на следующих предпосылках в каждый момент времени существует конечная возмущенная область, в которой происходит движение газа к скважине движение внутри возмущенной области стационарно размер возмущенной области определяется из условия материального баланса. [c.191]

Принцип действия и устройство. По принципу действия осевой компрессор подобен осевому насосу. Главное направление движения газа— вдоль оси вращения, траектории частиц газового потока расположены на цилиндрических или слегка конических поверхностях. Устройство осевого компрессора показано на рис. 15.5. Ступень компрессора состоит из двух рядов (венцов) лопастей ротора и статора. Во входном направляющем аппарате перед первой ступенью поток закручивается в ту же сторону, что и в направляющих аппаратах ступеней. Из последнего спрямляющего аппарата поток выходит в осевом направлении. Вместе с объемом сжимаемого газа уменьшается высота лопастей в венцах. В первых ступенях отношение диаметра втулки к диаметру корпуса обычно бывает = 0,5- -0,7, а в последних ступенях 0.7-т-0,9. Применяют преимущественно две схемы проточной части а) с постоянным диаметром корпуса. б) с постоянным диаметром ротора. Схема а позволяет снизить число ступеней, так как при прочих равных условиях средний диаметр проточной части в этой схеме больше, чем в схеме б, и, следовательно, мощность каждой ступени выше. Поэтому схему а применяют там, где в особенности необходимо уменьшить габариты и массу машины. Схема б удобна и проста для изготовления, и поэтому она более приемлема для компрессоров стационарных установок. [c.192]

При умеренной скорости горения пламя, распространяющееся в горизонтальной трубе со стороны открытого конца, приобретает специфическую наклонную, вытянутую вперед форму. На определенном протяжении пути пламени такое горение остается стационарным. В дальнейшем, так же как и при горении в вертикальной трубе, усиливающееся трение о стенки при истечении продуктов реакции из трубы приводит в движение и сгорающую среду, поверхность пламени прогрессивно увеличивается и горение ускоряется. Описанная форма пламени является следствием воздействия на горение обоих искажающих факторов — сил тяжести и трения. Форма пламени определяется соотношением между нормальной скоростью пламени и скоростью движения газа вблизи каждого участка фронта. [c.13]

В сущности установка для удаления частиц представляет собой систему, через которую проходит газовый поток и в которой частицы подвергаются воздействию некоторых сил, способствующих удалению этих частиц из потока. Для эффективности работы установки прилагаемые силы должны быть достаточно велики, чтобы удалить частицу из газового потока за время ее пребывания в улавливающей системе. Действующие силы придают частице составляющую скорости, отличающуюся по направлению от направления газового потока, и при движении частицы поперек движения потока они испытывают сопротивление газа. Движение частиц в движущихся средах недостаточно изучено, хотя совершенно ясно, что частицы вращаются и приобретают составляющие скорости, направленные вверх и в сторону, подобно нагрузкам, испытываемым любой несущей поверхностью. Вследствие ограниченности знаний о сопротивлении среды предполагается, что это сопротивление аналогично сопротивлению, испытываемому частицей при ее движении в стационарной среде. [c.198]

Уравнения расхода. Для определения массовых расходов в проточной части компрессора сделаем следующие упрощающие процесс допущения 1) течение газа во всей проточной части одномерное и адиабатное 2) каждый канал, через который перемещается газ, может рассматриваться при определении его сопротивления как круглое отверстие с острыми кромками и площадью поперечного сечения эквивалентной площади канала 3) процесс движения газа в канале установившийся, соответствующий мгновенным параметрам газа до и после канала 4) коэффициенты расхода, получаемые при продувке каналов стационарным потоком, справедливы и для нестационарного течения. [c.61]

Для расчета теплоотдачи в стационарных условиях при движении газа через неподвижную насадку с малой теплопроводностью [Я, = 0,13 — [c.293]

Б. И. Семеновым и др. Методы расчета перетекания масс из полости в зазор (расширение) и обратно (сжатие) приводятся и в учебной литературе [26]. Таким образом, может быть найдена осевая проекция скорости движения газа в плоскости горловины камеры. Конечно, это некоторое среднее (по расходу) значение скорости газа. Будем считать, что при движении поршня вниз в надпоршневом зазоре образуется свободная турбулентная струя газа. Взаимодействие этой струи с плоскостью огневого днища крышки цилиндров приводит к образованию на ней пограничного слоя пристеночной струи (см. п. 2). Рассмотрим подробно расчет теплопередачи в таком слое. Как и выше, будем решать задачу в квази-стационарной постановке при надлежащем выборе определяющей температуры. [c.123]

Процессы переноса в двухфазном потоке на контактном устройстве, при установившемся режиме работы колонны, являются стационарными. Движение газа в слое жидкости на тарелке происходит преимущественно в вертикальном направлении. Так как в двухфазном потоке скорость газовой фазы намного больше скорости сплошной фазы u(j u , то составляющие силы [c.131]

Характер конвективной передачи тепла или веш ества зависит от характера движения газа или жидкости. В зависимости от гидродинамической обстановки процесса это движение может быть либо ламинарным, либо турбулентным. Ламинарным называется упорядоченное стационарное движение, в котором скорость в каждой точке не меняется со временем и скорости в соседних точках параллельны друг другу. Турбулентным называется неупорядоченное нестационарное движение, в котором скорость в каждой точке непрерывно меняется во времени совершенно незакономерным образом. [c.26]

Если направление движения газа не совпадает с нормалью к поверхности пламени, то поведение стационарного пламени в газовом потоке, движущемся произвольным образом, подчиняется двум законам, которые связаны с именем одного из основателей физики горения, русского ученого В. А. Михельсона. Это — закон косинуса и закон площадей. [c.268]

Будем исходить из уравнения теплового переноса с отрицательными источниками тепла [6] и ограничимся приближенным рассмотрением вопроса, сделав ряд упрощающих допущений, отражающих специфику рассматриваемой задачи. Во-первых, учитывая, что в рассматриваемом случае средняя скорость движения газа меньше скорости звука (число Маха М = 0,2 -ь 0,5) [1—2], ограничимся приближением несжимаемой жидкости [6]. Во-вторых, рассмотрим лишь стационарную задачу. [c.182]

Мы видим, что при учете только нормальных столкновений следует допускать возможность существования в фононном газе стационарных токовых состояний, т. е. частично равновесных состояний с незатухающим направленным макроскопическим потоком фононов. Подобное конвективное движение фононного газа возможно не только в безграничном кристалле, но и в образце конечных размеров. Полное число фононов не является интегралом движения, и нет причин, мешающих фононам возникать на одном конце образца и уничтожаться на другом. Само понятие переноса энергии в кристалле формулируется в терминах рождения и уничтожения фононов на границах образца. [c.170]

Расчетная формула для изотермического газопровода (температура газа постоянна по длине) при стационарном движении газа (расход и давление не меняются во времени) имеет вид [c.68]

Конструкция ловушки, изображенная на рис. 9, а, не лишена серьезных недостатков. При конденсации паров веществ с температурой замерзания выше —70 °С (при охлаждении сухим льдом) во внутренней трубке скапливаются кристаллы улавливаемого вещества, что при длительной работе может приве-< сти к образованию плотной пробки, а иногда — к аварии. Ловушка не может быть закреплена стационарно, так как для удаления конденсата ее необходимо разбирать. Если все же возникает потребность в использовании такой ловушки, следует обратить внимание на то, чтобы внутренняя трубка была доста точно широкой. Условию постоянства сопротивления движению газа отвечает отношение диаметров внутренней трубки и цилиндра 1 1,6. При работе с ловушками, имеющими шлиф, важ но не допускать его контакта с охлаждающей смесью, что неизбежно, если шлиф находится внутри сосуда Дьюара. Наконец, подключение ловушки необходимо производить так, как показа но на рисунке. Если же пары будут поступать сперва в узкую трубку, повышается вероятность ее закупоривания кристаллической массой. [c.77]

Как мы видели в разделе IV. 2, движение газа (жидкости) в неподвижном зернистом слое несколько отличается от схемы идеального вытеснения и необходимо учитывать продольную диффузию и дисперсию. Аналогичные явления должны наблюдаться и в псевдоожиженном слое. Имеются и некоторые существенные отличия. С одной стороны, в псевдоожиженном слое частицы несколько раздвигаются и должны исчезнуть тупиковые и застойные газовые области, ответственные за различие стационарной и нестационарной диффузии в неподвижном слое. С другой стороны, движущиеся частицы в какой-то степени переносят с собой непосредственно окружающую их газовую оболочку (пограничный слой), что является дополнительной причиной обратного перемещивания газа против потока. Впрочем, как показывает опыт [182], этот дополнительный механизм может оказаться существенным практически лишь для зерен, сорбирующих диффундирующую примесь в одних зонах реактора и десорбирующих ее обратно в других участках. Наконец, в псевдоожиженном слое следует еще учитывать перенос определенных порций газа в виде пузырей и массообмен примесью между пузырями и окружающей их псевдожидкостью. [c.316]

Скорость движения газа V внутри трубки в стационарном состоянии равна [c.400]

В этом стационарном режиме концентрация любого из участников реакции и линейная скорость движения газа в данном сечении реакто- [c.78]

Эти значения вычислены из рассмотрения стационарного распределения температур в реагирующей смеси, в допущении, что конвективное движение газа внутри сосуда отсутствует. [c.134]

Прямая задача сопла Лаваля состоит в определении поля скоростей в канале заданной формы. Ее решение имеет разнообразные технические применения, в частности, позволяет судить о качестве профилирования и изготовления контура сопла. Большую важность представляют математические исследования корректности задачи — вопросов существования, единственности и непрерывной зависимости решения прямой задачи от граничных условий. По существу, это вопросы адекватности модели идеального газа, применяемой (в комбинации с теорией пограничного слоя) для описания реального движения газа. Они освещают условия реализуемости стационарного безотрывного течения, его устойчивость и независимость от процедуры запуска сопла, свойство течения быть непрерывным или иметь скачки уплотнения. По большинству названных проблем в настоящее время получены лишь отдельные результаты, тем [c.81]

Уравнение баланса количества движения для стационарного течения идеального газа в интегральной форме имеет вид [c.186]

Большая часть наших сведений о процессах горения получена на основании исследований, проведенных не в двигателях, а в сферических или цилиндрических сосудах и в трубах, а также путем изучения стационарного пламени в условиях, более или менее-приближающихся к идеальным. Этн сведения помогли объяснить явления, происходящие в двигателях. Для понимания всего процесса необходимо подробно из чить процессы горения газообразного топлива. При этом следует учесть 1) возможные п ти промежуточных реакций, составляющих суммарную реакцию, а также коэфициенты скоростей этих реакций 2) влияние на процесс горения основ-, ных параметров—температуры, давления, состава смеси, движения газа, расстояния до стенок сосуда и материала сосуда 3) распределение давления и температуры в сосуде по время процесса горения, н 4) распределение полезной энерги[1 горения среди молекул продуктов реакции непосредственно перед горением, сразу после сгорания и спустя некоторое время после окончания горения. [c.178]

Подводя некоторый итог, можно прийти к заключению, что при. малых интенсивностях имеет место один механизм тепло- и массообмена (период постоянной скорости сушки происходит при постоянной температуре тела — стационарное термическое состояние тела), при больших интенсивностях механизм тепло- и массообмена—другой (период постоянной скорости протекает с непрерывно повышающейся температурой тела с переходом испарения с поверхности тела внутрь). Таким образом,. можно установить некоторую аналогию с чистым теплообменом при малых интенсивностях теплообмена при ламинарном движении газа имеет место один механизм переноса, при больших интенсивностях при турбулентном движении возникает другой механиз.м переноса. При дальнейшей интенсификации переходим в область околозвуковых и сверхзвуковых скоростей движения, где также резко изменяется механизм переноса. [c.153]

Для изучения кинетики каталитических реакций служат два метода — проточный и проточно-циркуляционный. Проточный метод позволяет проводить реакцию в стационарных условиях. Однако прн этом принимается допущение, что движение газа в слое катализатора отвечает режиму идеального вытеснения. Это допущение приближенно выполняется только при малой скорости газового потока и высоте слоя катализатора, во много превышающей размер зерен. Поэтому при сопоставлении с экспериментальными данными кинетическое уравнение должно быть проинтегрировано по времени контакта, объему или высоте слоя катализатора. Проточный метод удобен и щироко распространен для массовых испытаний катализаторов, предварительной оценки их активности и получения кинетических характеристик в одинаковых условиях, когда важны прежде всего сравнительные, а не абсолютные величины. [c.277]

При движении газа в каналах с орошаемыми стенками переход от ламинарного движения газа к турбулентному происходит так же, как и в трубах при Rep 2300. Однако резкого изменения скорости массопереноса при этих числах R r не наблюдается. При ламинарном режиме течения соотношения для расчета коэффициента массоотдачи в газовой фазе Рг можно найти, решая задачу массообмена газового потока с неподвижной стенкой путем интегрирования уравнения конвективной диффузии (5.2.2.1). Предполагается, что движение газа стационарно и прямолинейно и продольным диффузионным переносом вещества можно пренебречь по сравнешио с конвективным. В этом случае [c.292]

Три Ро > 0,1 можно ограничиться одним членом ряда Nu = .i —При Fo > 1 Nu л в случае Bi = = оо Nu — 5,78 такое значение Nu было получено в работе [56]. Приведенные выше формулы можно применять и для расчета теплообмена с плотным слоем при безградиентном (стержнеподобном) его движении по трубе (при п > 10) без продувки газом или при параллельном движении газа. При этом в первом приближении коэффициенты теплопроводности и пристенной теплоотдачи принимаются такими же, как для стационарного слоя, а в критерии Fo учитываются водяные эквиваленты обеих движущихся фаз. [c.140]

В тех случаях, когда отверстие настолько велико, что газ гидродинамически вытекает из него сплошной струей. Но если условия истечения газа таковы, что через отверстие в сосуде способны проходить только изолированные молекулы, совершающие беспорядочные движения в стационарном газе, предсказания молекулярно-кинетической теории вьшолн5потся точно. [c.149]

Как показано в разделе 4.1, в неподвижном слое катализатора, работающем с периодическим изменением направления подачи реакционной смеси, может установиться температурный режим, при котором разность Гтах Тщ мбжду макйимальной температурой в слое и начальной температурой свежей смеси намного превосходит величину адиабатического разогрева смеси при полной (или равновесной) степени превращения. Это происходит из-за того, что тепло реакции выделяется главным образом в зоне высоких температур, а периодические переключения направления движения газа как бы запирают эту зону внутри слоя. Предложенный нестационарный способ по сравнению с традиционными стационарными дает возможность создания оптимальных условий для осуществления обратимых экзотермических реакций в одном слое катализатора без сооружения промежуточных теплообменных устройств. Кроме того, этим способом можно перерабатывать слабокопцентрированные газы без их предварительного подогрева. [c.106]

Этот вариант метода, который впервые применили Жуховицкий и сотр. (1951), явился темой многочисленных последующих публикаций этих авторов (см. обзорную статью Жуховицкого и Туркельтауба, 1957а). В принципе применяемый прн этом методе прибор отличается от обычного лишь тем, что короткая по сравнению с длиной колонки трубчатая печь движется вдоль колонки с постоянной скоростью щ в направлении движения газа-носителя. В печи поддерживается градиент температуры, совпадающий с направлением движения печи. Температуру замыкающего края печи будем далее обозначать Гшах, а переднего края — Т . Температура вдоль печи может изменяться по любому закону, однако для простоты теоретического рассмотрения предполагается линейное падение температуры вдоль печи с градиентом температуры // град см). В момент ввода пробы печь находится у начала колонки -й компонент смеси, скорость движения которого ю-, (при температуре Го п заданной линейной скорости газа-носителя и ) больше, чем щ, будет опережать печь. Разумеется, такой компонент будет двигаться так же, как прп обычной проявительной хроматографии. Если же IVI при температуре будет меньше, а при Г, ах больше, чем ио, то полоса вещества будет двигаться внутри печи. Если полоса продвинется дальше вдоль печи, она попадет в зону более низких температур и скорость ее движения уменьшится. Таким образом, должно установиться стационарное состояние, когда полоса вещества движется ири некоторой соответствующей данному компоненту характеристической температуре прп которой [c.415]

ХРОМАТЕРМОГРАФИЯ, газовая хроматография, в к-рой разделение осуществляют в хроматографич. колонке в условиях движущегося градиентного температурного поля. Неподвижной фазой являются, как правило, твердые сорбенты (см. Газоадсорбционная хроматография). Наиб, широко использ. т. н. стационарная X., в к-рой направления движения поля и газа-носителя совпадают, причем т-ра уменьшается в направлении движения газа-носителя (отрицат. температурный градиент). [c.667]

Как известно, при одномерном движении газов по трубам и каналам для выяснения режима давлений используется уравнение Бернулли. Строго говоря, это уравнение справедливо для трубки тока идеальной несжимаемой жидкости при установившемся движении. Однако с достаточной степенью точности (в частности, путем введения так называемого коэффициента неравномерности скорости Кориолиса) уравнение Бернулли можно применять в технических расчетах и для стационарных потоков реальной жидкости. Все это справедливо, конечно, при усло-В(ии, если для данно1го пот01ка сможет быть применимо уравнение сплошности. [c.116]

Одним из наиболее важных результатов одновременного воздействия на хроматографическую полосу потока газа-носителя и температурного поля является сжатие полосы, что и приводит к существенному улучшению разделения. Такое сжатие может произойти, если замыкающий край полосы будет двигаться быстрее, чем передние слои. Чтобы это осуществить, требуется наличие движущегося температурного поля с градиентом температуры, возрастающей против направления потока газа-носителя. Если условия действия потока газа-носителя с одновременным действием температурного поля с температурой, возрастающей в направлении, противоположном направлению движения газа, соблюдаются, то мы имеем дело со стационарной хроматермографией. Теория стационарной хроматермо-графии разработана А. А. Жуховицким и И. М. Туркельтаубом [7]. [c.153]

Так, например, на рис.А- показано изменение температуры "горячей точки" при скачкообразном изменении температуры входа, полученное из (3). Такой вид переходного режима обусловлен следующим при увеличении темп(3ратуры входа в аппарат увеличиваются скорости реакций в первых участках слоя катализатора по ходу движения газа, вследствие чего степени превращенйя / X, У / увеличиваются по всей длине аппарата, в то время как вследствие большой теплоёмкости катализатора последующие слои ещё не изменили свою температуру. Это приводит к уыен1-иению тепловыделений в "горячей точке" и температура в последней начинает падать. В дальнейшем олой катализатора прогревается и температура в "горячей точке" начинает расти до нового значения стационарного режима. Соотношение между временем запаздывания, временем ладения температуры и повышением её хорошо видны из рис.4. [c.154]

Исследование гидрокрекинга вакуумного дистиллята из нефти типа ромашкинской проводилось на пилотной установке поточного типа с рециркуляцией водородсодержащего газа при восходящем движении газо-сырьевой смеси через стационарный слой алюмокобальтмолибденового катализатора. Загрузка катализатора составляла от 0,2 до 1,0 л. [c.60]

Расчет пневматической части пульсационной системы с)ЗРМ был подробно рассмотрен 8 работах [1, 35]. Как было показано, задача по существу сводится к расчету нестационарного процесса заполнения и опорожнения длинного пульсационного тракта, время распространения возмущений в котором (волн разрежения и сжатия) соизмеримо с временем входа или выхода воздуха через ЗРМ [1]. Учет влияния гидравлических сопротивлений на время заполнения (опорожнения) пульсационного тракта производился в предположении, что после прохождения волны разрежения (сжатия) по пульсопроводу поток газа в нем оказывается полностью разогнанным и дальнейшее движение газа происходит по закономерностям стационарного течения [35]. Это предположение позволило упростить решение задачи и в то же время не привело к большим погрешносФям при расчете, что подтвердилось при сравнении расчетных и экспериментальных данных. [c.47]

Таким образом, конкретным механизмом ускорения пламени, по выводам К. И. Щелкина, является турбулентное движение газа перед фронтом пламени. По мере увеличения скорости пламени увеличивается давление в ударной волне. С ростом давления увеличивается температура сжатия газов. Температура сжатия при детонации достигает температуры воспламенения газовой смеси. Фронт пламени при детонации отстает от фронта ударной волны по времени только на период индукции смеси. При этих высоких температурах период индукции для различных смесей примерно равен 10 — 10 сек., т. е. сгорание отстает от фронта волны на расстояние порядка нескольких сантиметров. Скорость ударной волны достигает стационарной скорости детонации, равной нескольким тысячам-метров в секунду. [c.104]

Частицы, которые осаждаются в трубке, остаются неподвижными, и хотя некоторые из них увлекаются с поверхности в направлении движения газа, однако увлечения материала или передвижения всего слоя по транснортно трубе не происходит. Над осажденным слоем частпц вместе с газом движется стационарный поток частиц Ж движение этого потека аналогично движению в транспортных линиях, где скорость газа превышает критическую скорость пневмотранспорта. [c.89]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология