Естественная цилиндров

В предыдущем разделе мы показали, что даже в условиях пренебрежения силами инерции точного решения задачи о движении жидкости в зернистом слое не имеется и приходится использовать различные идеализированные модели. Естественно, что задача усложняется в случае учета сил инерции, особенно если они превалируют при течении жидкости по трубам и обтекании одиночных шаров и цилиндров. Полезно, поэтому, проанализировать задачу в целом методами теории подобия, которая позволяет ограничить выбор определяющих параметров и форму искомых корреляций. [c.42]

В приводимых нами исследованиях эта методика была несколько изменена использовали не пластинку, а цилиндры из стекла и кварца, покрытые зернами кварца, карбоната или естественной дезагрегированной породой. Цилиндрическая форма твердой фазы позволяла получить постоянную скорость на границе пленки нефть — вода в любой точке поверхности. Шероховатость поверхности, близкая к природной, более полно моделировала процесс отмыва с учетом адсорбционных эффектов. [c.163]

Утечка жидкости, передающей давление, происходит при ее течении через зазор между цилиндром и поршнем. При слишком маленьком зазоре увеличиваются трение и опасность задира трущихся поверхностей, а при слишком большом зазоре жидкость будет быстро вытекать и поршень садится на дно цилиндра. В области давлений 10—1000 атм указанные требования не вызывают больших трудностей, и эффективный диаметр манометра представляет собой среднее между диаметрами поршня и цилиндра. Однако при высоких давлениях деформация увеличивается, величина зазора и утечка также возрастают и в конце концов манометр перестает работать. Поэтому для работы при давлениях в несколько тысяч атмосфер пару поршень—цилиндр проектируют таким образом, чтобы диаметр поршня был несколько больше диаметра цилиндра. При сборке поршень охлаждают, а цилиндр нагревают. Естественно, такая пара будет работать только при высоких давлениях. [c.79]

Другим тепловым граничным условием, которое часто наблюдается как в естественных, так и в инженерных системах, является периодическое изменение температуры окружающей среды. Дневные и сезонные изменения интенсивности солнечной радиации на почве или зданиях, периодические изменения температуры в цилиндрах двигателей внутреннего сгорания, включение и выключение температурного контроля термостатов и периодические тепловые потоки в регенераторах — вот примеры граничных условий этого рода. [c.228]

Любой двигатель может дать максимальную для него мощность при минимальных затратах топлива только в тех условиях, на которые он был рассчитан при проектировании. Поэтому двигатели, находящиеся в эксплуатации, должны периодически регулироваться по числу оборотов, углу опережения впрыска, расходу топлива и равномерности его подачи по цилиндрам, качеству распыливания топлива (работа форсунок) и т. д. Соверщенно естественно, что все эти операции нет необходимости проводить для нового двигателя, у которого все это сделано заводом-изготовителем. Но двигатели, проработавшие известный срок или прошедшие тот или иной ремонт, обязательно должны регулироваться. [c.180]

Отлитые цилиндры подвергают старению естественному (в течение трех-шести месяцев) или искусственному (с выдержкой в печи при температуре 550—600° С). Правильно осуществить искусственное старение затруднительно, так как для этого требуется постоянство температуры по всему объему печи. Обычно для снятия внутренних напряжений прибегают к естественному старению отливок, предварительно подвергнутых черновой обработке. Вибрационный метод снятия внутренних напряжений оказался малоэффективным. [c.327]

С помощью уравнения (1У-235) можно определить коэффициенты теплоотдачи а пр известным сопротивлениям Яо. Однако точность такого расчета не всегда удовлетворительна. В таких случаях мы говорим, что аналогия не выполняется. Так, уравне ние (1У-235) справедливо для плоской стенки, для потока, нормального к цилиндру, для движения щара в жидкости, для пленочного стекания жидкости в колонне. Оно ошибочно или требует поправок в случае естественной конвекции и при движении потока сквозь сыпучий слой. [c.341]

Сейчас такое решение прорисовывается. Давно известно, что процесс сгорания топлива в цилиндрах существенно зависит от режима работы двигателя. При форсированных режимах, когда автомобиль идет в гору или резко разгоняется, опасность детонации возрастает. В стабильном же режиме характер горения меняется, повышается его равномерность. В зависимости от нагрузки изменяется и режим карбюрации, смешения топлива с воздухом, а также режим подачи топливной смеси в двигатель и распределения ее по цилиндрам. Естественно, изменяются и расход топлива, и полнота его сгорания. [c.95]

Соли одновалентного серебра не стабилизируют прямые эмульсии. Отметим, что довод этот не основателен, так как соли серебра и карбоновых кислот не диссоциируют в водных растворах и слабо гидратированы. Следовательно, они должны рассматриваться не как клин , а как цилиндр и, естественно, не могут стабилизировать эмульсии. [c.419]

Учитывая указанное выше и рассматривая схему движения частиц материала в сечении потока (рис. 2.5 и 2.6), можно сделать вывод, что е любом сечении потока, пока частица находится внутри слоя материала на любом расстоянии от оси цилиндра (при горизонтальном шш слегка наклонном его положении), она не может претерпевать перемещения ни в осевом направлении, ни относительно находящихся по дуге радиусом, равным ее расстоянию от оси цилиндра. Любая частица, закончив свой путь до конца дуги, т.е. выйдя на поверхность слоя, скатывается по хордальной поверхности потока, расположенной, при установившемся в условиях непрерывного процесса режиме, под углом естественного откоса материала. [c.75]

Очевидно также, что величина частиц не оказывает никакого влияния на объемную производительность, на время пребывания материала в печи и на линейную скорость его перемещения. В этом можно легко убедиться, рассматривая траектории любых частиц в слое (см. рис. 2.5 и 2.6). Действительно, в какой-нибудь элемент времени на поверхность слоя выходит определенный отрезок дуги - траектории или определенный элемент площади сечения слоя, расположенный на этой дуге. Этот элемент площади сечения может в одном случае состоять из одной частицы и в другом - из частиц (где со - отношение линейных размеров частиц в обоих случаях). Если. например, во втором случае линейные размеры частиц в два раза меньше, чем в первом, то на том же элементе площади сечения будут находиться уже не одна, а четыре частицы. Если мы будем рассматривать объем, заключенный между двумя поперечными сечениями потока с расстоянием между ними, равным линейному размеру частицы, принятому для первого случая, то в первом случае на поверхность слоя выйдет только одна частица, а во втором - со частиц, т.е. 8 частиц. Угол скатывания частиц в обоих случаях как по отношению к плоскости поперечного сечения, нормальной к оси цилиндра, так н по отношению к плоскости сечения по оси цилиндра, будет одним и тем же, если угол естественного откоса материала в обоих случаях одинаково. Хотя число поступательно переместившихся частиц во [c.76]

Одно и то же изменение состояния системы и, следовательно, одно и то же изменение внутренней энергии, может быть достигнуто разными способами, или, как часто, говорят, разными путями. Теплота и работа при этом могут оказаться совершенно различными, хотя, естественно, в силу (12.8) разность этих величин будет одна и та же. Это можно наглядно продемонстрировать на примере расширения газа под поршнем (рис. 72). Будем считать газ идеальным. Поместим цилиндр с газом в термостат. Поскольку внутренняя энергия идеального газа — функция только температуры, то расширение газа не будет сопровождаться изменением внутренней энергии, т. е. в этом случае АЕ = 0. Рассмотрим такое расширение газа, при котором расстояние поршня от основания цилиндра возрастет от А доЛа. в начальном состоянии объем газа равен 5/гд, а в конечном состоянии где 5 —площадь сечения поршня. Если к поршню извне не приложено никакой силы, скажем, происходит свободное перемещение поршня в вакууме, то процесс не связан с совершением работы, т. е. Л = 0. Следовательно, и Q = О, т. е. газ в этом процессе не получает теплоты от термостата. Если же на поршень действует некоторая сила Е (она не должна превышать величины р З, где р — давление газа в конечном состоянии, иначе поршень не сможет достигнуть верхнего положения), то перемещение поршня, приводящее к тому же самому конечному состоянию газа, будет связано с совершением работы, равной —к ). В этом [c.186]

Наполнение цилиндра (рис. 2.25, а). Как указывалось выше, при наполнении объема через расходный орган нельзя пренебрегать действием сил трения, поэтому при затекании газа в цилиндр естественно рассматривать струйные пограничные слои. Используя зависимости из теории струйного пограничного слоя, можно показать, что в свободной струе вязкого газа скорость изменяется по закону [1] [c.134]

В настоящем исследовании акцентируем внимание не на патологическом, а на нормальном эксплуатационном режиме работы поршневого кольца. Порядок величины масляного зазора между кольцом и втулкой, как известно, лежит в пределах десятков микрометров. В связи с этим естественно предположить, что масло, увлекаемое кольцом, движется ламинарно. Благодаря малости отношения величины этого зазора бф к радиусу цилиндра задачу можно рассматривать как плоскую. Тогда в общем случае течение масла под кольцом возможно описать уравнением Навье—Стокса [c.156]

Эта скорость имела бы место, если бы ребра на цилиндре были бесконечно тонкими и на них не образовывался бы пограничный слой. Образование на ребрах скоростного пограничного слоя создает эффект вытеснения потока, движущегося в межреберном пространстве. Последнее, естественно, оказывает влияние на скорость в ядре потока. [c.175]

В модели неподвижной пленки Ленгмюра задача естественной конвекции заменяется задачей теплопроводности в неподвижной жидкости, окружающей цилиндр. — Прим.. перев. [c.186]

Для расчета конвективных потерь тепла можно считать человека вертикальным цилиндром диаметром 35 см и высотой 170 см. При нормальной температуре поверхности, равной 31 °С, найти потери энергии из-за естественной конвекции в воздухе, температура которого 10 °С. Сравнить результат расчета с теплоотдачей плоской вертикальной поверхности равной площади и с остатком производства метаболической теплоты среднего человека. [c.205]

Эйгенсон Л. С. Законы теплоотдачи от вертикальных цилиндров к двухатомным газам в условиях естественной конвекции. Доклады АН СССР, 1940 т. 26, № 5, с. 440. [c.206]

Рассмотреть сферу диаметром 10 см, горизонтальный цилиндр диаметром 10 см и пластину высотой 10 см. Площадь каждой из этих поверхностей одинакова. Найти теплоотдачу естественной конвекцией для этих трех тел, если температура поверхности на 100° выше температуры окружающего воздуха, равной 20 °С. Найти также теплоотдачу сферы в отсутствие течения жидкости, решив уравнение теплопроводности. Можно ли это сделать для двух других тел Дать объяснение. [c.325]

Течение около вертикального цилиндра. В работе [19] были получены численные решения для совместного тепло- и массообмена при естественной конвекции около вертикального цилиндра в условиях либо постоянной температуры стенки и постоянной концентрации на поверхности, либо постоянных зна- [c.368]

Другие, конфигурации. В работе [73] рассматривалось течение около горизонтального цилиндра и вертикального осесимметричного тела произвольного профиля при четырех указанных выше комбинациях Зс и Рг. Использовался метод решения, предложенный ранее теми же авторами [72] для расчета течений в условиях естественной термической конвекции. Короче го оря, решения для функции тока, температуры и концентрации отыскиваются в виде быстро сходящихся рядов, универсальных относительно профиля тела в заданном классе конфигураций. Используя первые члены рядов, что дает достаточно точные результаты для горизонтального цилиндра и вертикального осесимметричного тела, удалось получить асимптотические соотношения для напряжения трения, чисел Нуссельта и Шервуда. При Рг = Зс, как и прежде, влияния разности температур и разности концентраций можно считать просто аддитивными. Следовательно, результаты расчета характеристик теплообмена для таких тел, полученные в гл. 5, применимы и для соответствующих задач совместной конвекции, [c.385]

В работе [11] представлены результаты экспериментального исследования нестационарной естественной конвекции около тонкого вертикального цилиндра. Величина D/L изменялась в диапазоне 1,15-10 — 4,56-10 . Эксперименты проводились в воздухе и силиконовом масле. Результаты измерения нестационарного изменения температуры при малых временах удовлетворительно согласуются с рассмотренным ранее решением для режима теплопроводности (рис. 7.3.1). Однако затем при приближении к стационарному состоянию экспериментальные данные отклоняются вниз от расчетной зависимости. [c.464]

Пусковые свойства. Для того чтобы без помех запустить двигатель, надо добиться, чтобы в цилиндрах образовалась воздушнопаровая смесь требуемого состава. Изучен вопрос о зависимости между кривой разгонки и временем разогрева двигателя [55]. Естественно, что при пониженной температуре двигателя и системы подводящих трубопроводов топливо испаряется недостаточно интенсивно и из той смеси воздух-топливо , которая обычно подается в уже работающий двигатель, не может образоваться воздушно-паровая взрывчатая смесь, т. е. смесь с отношением воздух пар от 4 1 до 20 1. [c.398]

Порошок в свободноосажденном состоянии. Мерный цилиндр с взрыхленным слоем катализатора осторожно, без толчков и ударов, ставят на стол, для естественной деаэрации слоя. Катализатор свободно оседает, вытесняя воздух. Через 15 мин измеряют объем осевшего слоя и рассчитывают насыпную плотность как отношение исходной навески катализатора к полученному объему слоя в цилиндре. [c.39]

Испарение легких углеводородов из капель и пленки ведет к обогащению паро-воздушной смеси низкокипящими углеводородами, а жидкой фазы — высококипящими. В связи с этим в тех цилиндрах, куда больше поступает паровоздушной фазы, будет создаваться избыток легких фракций бензина, а в тех цилиндрах, куда попадает больше жидкой фазы, — будут преобладать высококипящие, тяжелые фракции бензина. Естественно, что в случае использования бен зинов с присадками испарение каждой присадки происходит однб-3 35 [c.35]

В полностью прогретом двигателе, работающем на установившемся режиме, лишь небольшая часть тяжелых фракций бензина попадает на стенки впускного трубопровода и движется по ним в направлении цилиндров двигателя. Вместе с тяжелыми фракциями бензина в жидкой пленке находится большая часть смолистых веществ бензина. Естественно, что концентрация смолистых веществ в жидкой пленке в десятки раз превышает концентрацию смолистых веществ в исходном бензине. На пути от карбюраторало впускного клапана 280 [c.280]

Проведение эксперимента вызывает определенные затруднения, поскольку образующиеся пузыри препятствуют созданию устойчивых условий для взвешивания. Тем не менее, установлено непрерывное уменьшение веса непсевдоожиженного материада в зоне над цилиндром при повышении скорости до 3 и закономерное увеличение этой зоны с ростом диаметра цилиндра. Очевидно также, что вес непсевдоожиженного материала возрастает, если последний состоит из остроугольных частиц и имеет большой угол естественного откоса. [c.527]

Проведение поверки ареометров рекомендуют выполнять при темоературе воздуха в помещении 20 2°С. Температура шо-верочной жидкости в цилиндре, находящемся в водяной ванне, ис должна отличаться от температуры воздуха более чем на 2°С, а нестабильность температуры по верочной жидкости во время поверки на данной отметке не должна быть больше 0,08°С. Цоварку рекомендуют проводить при давлении в пределах 84—106 кПа, что соответствует 630—795 мм. рт. ст. и относительной влажности воздуха при указанной температуре, равной 30—80%. Помещение должно иметь естественное или искусственное бестеневое освещение, освещенность на рабочем месте не менее 2f,0 лк. [c.28]

Назовем несколько общих обзоров по свободной конвекции. В 1954 г. в [1] проведен наиболее общий об.зор. В 1901 г. в [2] рассмотрены результаты исследования свободной и естественной конвекций, особое внимание уделено последним достижениям. В 1965 г. в [3 проведен обзор работ по стационарной свободгюй и естественной конвекции. В 1966 г. в [4 рассмотрены достижения в области численных методов исследования свободной и естественной конвекций. В 1967 г. в [5] проведен подробный обзор результатов по свободной конвекции на вертикальных пластинах. В 16] материал о свободной конвекции включен в обзор, посвященный задачам, описывающим конвекцию около цилиндров. [c.274]

Вибрацию поверхностен ншроко и )учали в лабораторных условиях. Преобладали исследования горизонтальных цилиндров, которые вибрировали как в гори.чон-тальном, так и в нертикальном напранлениях. Коэффициенты теплоотдачи можно увеличить при этом в 10 раз для колебаний как с низкой частотой (высокой амплитудой), так и с высокой частотой (низкой амплитудой). Хотя улучшение теплоотдачи может быть очень значительным, необходимо признать, что естественная конвекция является малоэффективным видом теплообмена. Так как при максимальной интенсификации средняя скорость поверхности по всему цилиндру меньше I м/с, более практично организовать стационарное вынужденное течение. Конструкторы обеспокоены также тем, что такие интенсивные вибрации могут привести к разрушению оборудования. [c.323]

Следующий этап исследований — изучение потенциалов фильтрации углеводородных жидкостей. Исследования проводили на специальной установке. Основной ее элемент — измерительная ячейка, в которой находились образцы естественных кернов в виде цилиндров диаметром 0,03 м и длиной 0,04 м. Для измерений потенциалов использовали хлорсеребряные электроды диа метром 0,002 м, которые помещались в измерительную ячейку В процессе фильтрации создавались перепады давления в жидкости и наружного давления на керн. Потенциал регистрировали высокоомным потенциометром, а в качестве индикатора нуля использовали микроамперметр. Исследования проводили на экстрагированных образцах керна Арланского месторождения с проницаемостью 0,149 мкм (по воздуху) и пористостью 25,3 %. Методика измерения потенциалов фильтрации заключалась в следующем. Перед проведением экспериментов образец насыщали исследуемой жидкостью и при атмосферном давлении определяли потенциал асимметрии, который в опытах был равен 3 мВ. Результаты предварительных исследований показали практическую независимость потенциала фильтрации от нагрева ячейки на 3— 4 К, вызванного длительной работой электромагнита. Эксперименты проводились на модельных углеводородных жидкостях при различных скоростях фильтрации. При этом перепады давления составляли от 0,35 до 0,45 МПа. В процессе эксперимента заме-рялось количество отфилътровавщейся жидкости, а время фильтрации фиксировалось по секундомеру. Каждый эксперимент повторяли три раза. Полученные результаты для двух значений линейных скоростей фильтрации приведены на рис. 22. Эти результаты сравнивались с теоретической зависимостью, рассчитанной по формуле (4.6) при = 0,3 В. Как видно из рисунка, расчетные и экспериментальные данные совпадают, что свидетельствует о справедливости зависимости Гельмгольца—Кройта для принятых условий фильтрации полярных углеводородных жидкостей. [c.123]

Рассматривая возможный характер движения сыпучего мaтepиaJia во вращающемся цилиндре, прежде всего необходимо учитывать, что поступательное движение всего поперечного сечения потока в осевом направлении будет иметь место только в том случае, когда уклон оси цилиндра к горизонтали больше угла естественного откоса материала. Поскольку же в печах с наклонным цилиндром этот уклон весьма мал (около 3%, что гоот-ветствует 1 43 ), очевидно, что такое движение потока невозможно ни в наклонных, ни тем более в горизонтальных печах. [c.75]

Следовательно, перемещение частиц материала в осевом направлгнин возможно только в том случае, когда хордальная поверхности потока расположена не только под углом естественного откоса материала по отношению к горизонтали в плоскости сечения, перпендикулярной оси цилиндра, но и под некоторым углом к горизонтали в плоскости сечения по оси цилиндра печи. В этом случае линия скатывания частицы по хордальной поверхности будет не перпендикулярна оси. цилиндра и образует с ней угол меньше 90°. Для обеспечения этих условий необходимо, чтобы уровень потока был в месте загрузки большим, чем на выгрузке. Это относится как к горизонтальным, так и к наклонным цилиндрам, но в последних разн(ща в уровнях слоя будет меньше. Она очевидно, будет меньше и при большем числе оборотов, так как линейная скорость перемещения в осевом направлении как функция числа скатывания в единицу времени увеличивается с [c.75]

При сгорании топлива (сделанных в виде цилиндра и собранных в гирлявду пороховых шашек) в скважине жидкость, находящаяся в ней, под воздействием давления образующихся газов вытесняется в пласт, расширяет естественные трещины, каналы и может создавать новые трещины. [c.10]

Естественные дефекты могут иметь самую различную форму, ориентацию и акустические свойства, которые заранее неизвестны, поэтому при анализе эхометода формулы акустического тракта выводят для моделей дефектов в виде полых отражателей простой формы тонкого диска, сферы, цилиндра, тонкой полосы, плоскости и т. д. Физическая реализация некоторых моделей дефектов представляет большие технологические трудности (например, трудно выполнить тонкий диск, не нарушая целостности окружающего твердого материала), поэтому при экспериментах и производственном контроле модели дефектов заменяют искусственными отражателями (рис. 2.10) д,тк — плоскодонным отверстием, сферу — отверстием со сферическим дном и т. д. Амплитуды эхосигналов от моделей дефектов и искусственных отражателей мало отличаются, когда их размеры больше длины волны ультразвука. В противном случае амплитуды эхосигналов могут не совпадать. [c.107]

Кристаллы со структурой алмаза (германий, кремний, арсенид галлия и др.) как при естественном росте, так и прн искусственном выращивании стремятся принять октаэдрическую форму. Это стремление проявляется в том, что при выращивании кристаллов вытягиванием из расплава монокристалл растет не в форме правильного цилиндра с гладкой поверхностью, а имеет на ней более или менее широкие полосы, распределенные по периметру поперечного сечения строго в соответствии с ориентировкой. Если монокристалл ориентирован по осп роста параллельно направлению (III), то хорошо просматриваются три вертикальные полосы, расположенные сим-ме рично через 120°. При направлении роста (100) образуются четыре вертикальные полосы, расположенные на цилиндрической поверхности через 90°. Внешние признаки такого рода могут быть использованы при определении кристаллографической [c.59]

Сначала для простоты допустим, что все молекулы неподвижны, а двигается только одна молекула первого сорта и это движение в течение некоторого времени происходит прямолинейно. Вместо этой молекулы рассмотрим движение диска с радиусом >12. За 1 с такой диск пролетит расстояние, равное и. Можно представить, что при этом он опишет цилиндр с образующей П] и объемом я/ 12 ь Очевидно, что летящая молекула столкнется со всеми молекулами второго сорта, находящимися в этом цилиндре. Если в I см содержится 2 таких молекул, то число столкновений г составит пг щп2. Однако молекула первого сорта не является единственной. Число таких молекул в 1 см равно Пь и поэтому число столкновений г при сделанных предположениях равно лг12 1 1 2- в приведенном рассуждении мы не учли, что молекулы второго сорта также двигаются и число столкновений зависит от их скорости i 2 Можно показать, что г зависит от разности между скоростями движения молекул разных сортов. Естественно, что поскольку скорости молекул зависят от температуры, то число столкновений тоже является функцией температуры. Учет указанных обстоятельств приводит к уравнению [c.122]

Если в каком-то пространстве имеются неравномерно распределенные частицы, то их блуждания, естественно, приведут к равномерному распределению. Найдем уравнения для диффузионного потока и связь коэффициента диффузии с характеристиками блуждания. Пусть в некотором пространстве существует градиент концентрации частиц по оси х. Найдем поток частиц, пересекающих площадку с поверхностью 5 озерху и снизу (Я и П ). За время т через эту площадку сверху пройдут частицы, находящиеся от нее на расстоянии А и двигающиеся вниз, т. е. находящиеся в цилиндре с площадью сечения 5 и высотой А. Для определения П надо умножить объем цилиндра 5А на концентрацию частиц. Так как концентрация зависит от высоты х, то естественно принять ее величину в средней высоте цилиндра, т. е. [c.188]

Так как выплавка чугуна из руды в дуговой печи в то время не могла экономически ко нкурировать с доменным процессом, то печи Стассано вскоре были переоборудованы для плавки стали из скрапа и были первыми промышленными дуговыми печами косвенного действия. Сталеплавильная печь Стассано (рис. 0-3,6) была значительно сложнее современных печей в ней было предусмотрено механическое перемешивание жидкого металла в садке, для чего печь вращалась на специальной платформе с роликами, установленной наклонно, так что ее ось описывала кояус. Это, естественно, затрудняло подвод энергии к электродам, который приходилось осуществлять через щетки, скользящие по бронзовым контактным кольцам. Еще труднее выполнить подвод воды, охлаждающей электрододержатели трех электродов (печь работала на трехфазном токе), скользящие вдоль направляющих и управляемые с помощью гидравлических приводов. Электроды, окруженные пустотелыми цилиндрами, охлаждаемыми водой, установлены слегка наклонно и их оси пересекаются на оси печи. Футеровка печи была выполнена из магнезита плавильное пространство ввиду сильного излучения дуг на свод было сделано очень высоким свод имел вид купола и составлял одно целое с кладкой стен. Сверху свода имелся слой теплоизоляции, что сильно ухудшало условия работы огнеупоров. Шихту загружали через боковое отверстие. [c.7]

Акаги [6] исследовал методом малых возмущений влияние кривизны на параметры переноса тепла от цилиндра. Найдено, что при числах Прандтля, близких к 1, это влияние,невелико, если Ра > 10 . Показано, что при Рг 1 и Рг С 1 кривизна оказывает влияние на теплообмен даже при очень больших числах Грасгофа. Гупта и Поуп [66] рассчитали также влияние кривизны в условиях нестационарной естественной конвекции в течение начального переходного периода, возникающего при внезапном нагреве кругового цилиндра. Показано, что кривизна увеличивает поверхностное трение и теплоотдачу от цилиндра. [c.265]

Рис. 6.7.1. Результаты расчета теплового потока при совместной естественной конвекции около горизонтального цилиндра с учетом эффектов Соре и Дюфура. (С разрешения авторов работы [82]. 1964, ASME.)

Справочник химика 21

Химия и химическая технология