Двухмерные поверхность

Предположим теперь, что в рассматриваемой системе изменяются два или несколько междуатомных расстояний, которые обозначим через А , Х2,.--[1215]. Как и в случае одного параметра, для того чтобы потенциальные поверхности е, и err могли пересечься, согласно (13,5), необходимо выполнение одновременно двух условий и = 22 и 12 = 0. Очевидно, при наличии двух или большего числа параметров эти равенства действительно могут быть удовлетворены, и, таким образом, в некоторой точке будет выполняться равенство ei= sjj. В случае двухмерных поверхностей эта точка, очевидно, является их точкой касания как можно показать (стр. 191), вблизи этой точки поверхности приближенно имеют вид двух конусов с общей вершиной. [c.188]

В 13.1 показано, что система, имеющая две фазы аир, разделенных трехмерной межфазной поверхностью, может быть заменена модельной системой, состоящей из двух фаз аир, которые принимаются гомогенными вплоть до двухмерной поверхности раздела Г (рис. 14.1). Было отмечено, что для того, чтобы модельная система была механически эквивалентна реальной системе, поверхность S должна находиться в строго определенном положении, которое часто называют поверхностью натяжения. [c.355]

Приведенная функция Г . имеет преимущество симметрии по отношению к компонентам системы, хотя ее использование приводит отчасти к более громоздкому виду уравнения адсорбции Гиббса. Преобразования, сделанные Каном, позволили избавиться от неопределенности в расположении двухмерной поверхности раздела, но они применимы только для плоской поверхности. [c.391]

Гетерогенный катализ характеризуется тем, что реакция протекает только на двухмерной поверхности раздела двух трехмерных фаз, в результате чего появляется локализация химизма и возникает необходимость представлений о распределении активных мест на поверхности катализатора. [c.243]

Диффузия молекул к поверхности и от поверхности твердого катализатора обычно происходит быстро в газах и медленно в жидкостях. Поэтому для последних суммарная скорость реакции сильно зависит от размеров пор и доступности катализатора. При этом может оказаться, что реакция лимитируется диффузией (т. е. стадиями 1 и 5). Для газов этот случай является редким. На время ограничимся рассмотрением таких каталитических процессов, скорости которых определяются стадиями 2, 3 и 4. Предложены две модели строения сорбированного слоя реагентов па поверхности. Одна из них исходит из того, что сорбированный слой слабо связан с поверхностью и относительно свободно может мигрировать с одного места поверхности к другому. В предельном случае подвижный слои может быть представлен как двухмерный газ, сорбированный на поверхности. Наряду с этой моделью существует и модель сильной связи поверхностного слоя согласно такой модели, можно считать, что каждая сорбированная молекула образует химическую связь с некоторым атомом на поверхности катализатора. В таком локализованном слое миграция реагирующих веществ может медленно проходить либо за счет диффузии на иоверхности, либо за счет испарения и повторной адсорбции. Эти относительно медленные процессы могут лимитировать скорость реакции. [c.536]

Область применимости уравнения (13.2) ограничена такими значениями толщины смачивающих пленок, когда их еще можно считать частью утончившейся жидкой фазы. При плохом смачивании (0о 9О°) на твердой поверхности образуется двухмерная адсорбционная фаза толщина, пленок не превышает монослоя. Здесь применимо другое выражение, вытекающее из уравнения Гиббса, связывающего величину адсорбции молекул (Г) с изменением межфазного натяжения (osi/) в зависимости от давления пара адсорбата р [45] [c.218]

С целью количественного сопоставления теоретических и экспериментальных характеристик газового облака можно привлечь обширные экспериментальные данные для двухмерных слоев , а также позднейшие данные Стюарта о трехмерных псевдоожиженных системах. Стюарт определяет радиусы пузыря Г(, и облака как расстояния от центров кривизны верхней части поверхностей пузыря или облака до вершины пузыря или облака, соответственно. Из этого определения следует, что, зная положение точки инверсии скоростного поля и, можно рассчитать радиус [c.114]

Имеется ряд приемов, обеспечивающих правильное проведение экспериментов с двухмерными слоями. Обычно внутреннюю поверхность стенок подвергают специальной обработке с целью уменьшения электростатических эффектов. Вибрация стенок (например, с частотой 60 циклов в 1 с) уменьшает трение между твердыми частицами и стенками аппарата при отсутствии вибрации наблюдаемое у стеной движение частиц, очевидно, будет нетипичным. Эмпирически выбираемая оптимальная толщина слоя зависит от размера и природы твердых частиц как правило, чем меньше частицы, тем тоньше может быть слой. [c.128]

Вблизи вершины газовой пробки скорость вдоль свободной поверхности для двухмерного потока [c.174]

Рис. Х1П-1. Возможные формы пузырей равновеликой поверхности в двухмерном пространстве.

Несколько опытов было проведено со слоями, содержащими 2,4 36 и 70 кг песка. В этом диапазоне навесок материала (т. е. высот слоя) частота появления пузырей на поверхности слоя оставалась практически неизменной. Отсюда можно заключить, что изменение частоты барботажа пузырей происходит на относительно коротком расстоянии от отверстия. Эти результаты соответствуют приведенным ранее данным а также полученным при изучении барботажа пузырей, образующихся в случае ввода газа через одиночное отверстие в слой, псевдоожиженный газом . Влияние расширения слоя на коалесценцию пузырей четко иллюстрируется данными фотосъемки двухмерных слоев 1 . [c.661]

Процесс на фильтрах с цилиндрической перегородкой при малом радиусе ее кривизны относится к двухмерному фильтрованию. В данном случае жидкая фаза суспензии перемещается по радиальным направлениям в плоскости, перпендикулярной к оси цилиндрической поверхности. [c.67]

Как уже отмечалось, приведенные методы расчета не учитывают воздействия поперечных составляющих скорости на решетку при протекании через нее жидкости, что снижает точность расчета. В предлагаемых ниже методах эти составляющие скорости принимаются во внимание. Поскольку решетка испытывает воздействие не только нормальных составляющих скорости, но и поперечных, сила ее сопротивления проявляется в двух направлениях нормально и параллельно поверхности. Соответственно возмущение потока (изменение профиля скорости), вызванное решеткой, носит не одномерный характер, а двухмерный или, при соответствующих условиях, и трехмерный. [c.119]

Здесь С ф — концентрация вещества в плотной фазе Сг. п — концентрация вещества в газовом пузыре и р — объемный коэффициент массопередачи между фазами — коэффициент массопередачи к поверхности катализатора а и Сн — соответственно полная и внешняя удельная поверхность твердых частиц, отнесенная к единице объема всего слоя р — скорость образования данного вещества, отнесенная к единице поверхности катализатора С ат — двухмерная концентрация вещества на катализаторе кат — коэффициент перемешивания твердых частиц. [c.312]

Роль концентрации в активной фазе здесь играет двухмерная концентрация молекул, сорбированных на активной поверхности Внутридиффузионное торможение реакции здесь не учитывается. Как и в кипящем слое, перенос вещества движущимися твердыми частицами не играет роли, если реакция протекает во внешнедиффузионной области или если частицы катализатора обладают малой удельной поверхностью, плохо сорбирующей реагент. В кинетической области устанавливается сорбционное равновесие между фазами Ср = Скат// складывая (Л И.149) и ( 11.150), приходим в этом случае к уравнению [c.319]

Рис. 7.2. Двухмерные стоячие капиллярные волны на поверхности жидкости

Двухмерные стоячие волны создавались на поверхности жидкости вертикальными колебаниями квадратной рамки при условии кратности ширины рамки ё половине длины капиллярной волны А./2. На поверхности жидкости, заключенной во внутреннем пространстве, образовывались двумерные стоячие волны (рис. 7.2). Длину поверхностно-капиллярной волны рассчитывали по формуле [c.148]

При физической адсорбции на энергетически однородной поверхности образуется мономолекулярный двухмерный адсорбционный слой, в котором адсорбированные молекулы газа имеют две степени свободы поступательного движения. [c.638]

Уравнения (5.21) — (5.23) отличаются от соответствующих уравнений для двухмерного потока однородной среды тем, что в них включены члены, отражающие влияние поперечного потока пара на интенсивность переноса импульса, энергии и массы. При конденсации пара из парогазовой смеси составляющая скорости продольного потока смеси в направлении оси у, нормальной к поверхности раздела фаз, равна нулю и реальным в указанном направлении является лишь поток активного компонента парогазовой смеси, т. е. пара. Поэтому в уравнении (5.21) второй член левой части ( РпИ п выражает импульсную силу взаимодействия [c.158]

Эффективность захвата при инерционном столкновении можно определить как долю частиц, равномерно распределенных в газовом потоке, которая может улавливаться стержнем или сферой из газового потока, площадь поперечного сечения которого равна лобовой площади улавливающего материала. Поэтому для нахождения эффективности необходимо определить траекторию частицы в этой части газового потока и, в частности траекторию частицы, которая будет строго касаться поверхности коллектора. В случае двухмерного течения необходимо знать расстояние от координаты X при д =—оо, на котором частица, начинающая движение, коснется поверхности коллектора т. е. эффективность улавливания при инерционном столкновении можно записать в виде [c.303]

И все же, как имеющиеся данные, по-видимому, подтверждают, что частота смены пузырей и плотной фазы у поверхности тела определяется главным образом частотой v,, собственных гравитационных пульсаций кипящего слоя в целом. Просвечивание узким пучком рентгеновских лучей в плоском двухмерном кипящем слое [195] показывает, что средняя порозность в пристенном слое имеет повышенное значение. Однако из этого не следует, что плотная фаза кипящего слоя не может соприкасаться с поверхностью теплообмена и отделена от нее движущимся слоем газа, почти не содержащим взвешенной твердой фазы ( опровержение пакетной модели структуры и внешнего теплообмена в кипящем слое). [c.155]

Физический смысл давления двухмерного газа становится понятным также при проведении аналогии с газом, находящимся в трехмерном пространстве. Например, под действием молекулярнокинетического движения молекулы газа ударяются о стенки сосуда, чем и объясняется давление газа в сосуде. Подобным же образом молекулы адсорбированного вещества в процессе молекулярнокинетического движения совершают хаотические перемещения по поверхности, ударяясь о стенки сосуда, ограничивающие поверх ность. Двухмерное давление определяется силой, приходящейся на единицу длины периметра, ограничивающего поверхность, на ко торой адсорбировано вещество. Отсюда следует, что единицы из мерения этого давления совпадают с единицами измерения повер хностного натяжения. [c.159]

Уравнение (HI. 124) также является уравнением состояния двухмерного газа. В нем, как и при выводе уравнения Ленгмюра, учитываются конечные размеры молекул адсорбированного веще-пва и предполагается отсутствие их взаимодействия на поверхности. Уравнение (III. 124) аналогично уравнению Ваи-дер-Ваальса с одной постоянной Ь для трехмерного газа [c.160]

А. Н. Фрумкин предложил уравнение состояния двухмерного газа, учитывающее взаимодействие молекул на поверхности [c.160]

Если две. i-мерпыо поверхности потенциал),ной энергии отвечают электронным фу]п циям одинаковой симметрии и спин-орбитальное взаимодействие не учитывается, то эти поверхности могут пересекаться вдоль (s — 2)-мерпой линии. Для системы с одной степенью свободы это означает невозможность пересечения термов одинаковой симметрии для двух степеней свободы НТО означает пересечение двухмерных поверхностей в одной точке. [c.54]

Макроскопически зона контакта электрода и электролита — двухмерная поверхность, отделяющая одну фазу от другой. Микроскопически эта зона имеет сложное строение вблиз границы раздела возникают поверхностные слои определенной толщины, отличающиеся по свойствам от основных фаз. В поверхностном слое частицы окружены другими частицами несимметрично и действующие на них силы не уравновешиваются. Это приводит к изменению концентраций по сравнению с объемом фазы, а также к изменению энергетического состояния отдельных частиц и слоя в целом. [c.222]

Далее могут возникать поверхностные моноатомные образования с уступами, на которых присоединение следующего атома будет облегчаться благодаря взаимоде йствию уже с тремя соседними элементами (положение ///) энергия взанмодействня составит здесь величину За. После созда1П1я такого поверхностного образования присоединение каждого следующего атома к нему сопровождается выигрышем энергии За и лишь в начале развития каждого нового ряда атомов — 2а, чем обеспечивается так называемый повторяющийся шаг и наибольшая скорость распространения монослоя атомов на поверхности, т. е. наиболее быстрый рост грани. Когда монослой атомов покроет всю поверхность грани, дальнейший ее рост будет вновь проходить те же стадии до тех пор, пока не образуется двухмерный островок, обеспечивающий повторяющийся шаг. Очевидно, что при образовании такого островка — двухмерного зародыша — затруднения роста грани становятся наименьшими. Скорость роста грани, т. е. скорость формирования кристаллической фазы, должна быть поэтому функцией энергии, пеоб- [c.336]

Будевский с сотр. (1966), проводя эксперименты с идеальной гранью (111) серебра, служившей катодом, продемонстрировал возможность такого процесса. В опытах Булевского на катод подавался кратковременный импульс тока, вызывавший смещение потенциала в отрицательную сторону, достаточное для образования двухмерного зародыша. Затем потенциал несколько сдвигали в положительную сторону, что исключало возможность возникновения новых двухмерных зародышей, но обеспечивало рост уже созданного зародыша. Ток, протекавший через ячейку, вначале возрастал, а затем —по достижении фронтом роста зародыша края грани — падал до нуля. Дальнейший рост грани требовал повторного сдвига потенциала в отрицательную сторону до величины, обеспечивающей возникновение следующего двухмерного зародыша. Результаты опытов Булевского показали, что при заданном потенциале наблюдаются периодические колебания силы тока (или, при постоянной силе тока, колебания потенциала) и что рост грани может совершаться через стадии образования двухмерного зародыша и его распространения на поверхности. Однако такой механизм справедлив лишь для некоторых предельных случаев, которые обыч- [c.337]

Кристаллохимическая теория предусматривает возможность образования пакетов слоев роста (состоящих из нескольких этажей двухмерных зародыщей) как результата наложения эффектов пассивации поверхности и изменения ионной концентрации раствора вблизи фронта роста. Предполагается, что часть поверхности, длительное время находившаяся в контакте с раствором, становится отравленной, и образование на ней нового двухмерного зародыша требует добавочной энергии. Напротив, поверхность только что возникшего двухмерного зародын.а остается свободной от адсорбированных посторонних частиц и на ней может с меньшими энергетическими затратами возникнуть новый двухмерный зародыш. Толщина такого пакета ограничивается падением концентрации в зоне наслоения двухмерных зародышей, который может поэтому продвигаться лишь по поверхности грани, а не в направлении, перпендикулярной к ней. Существование пакетов двухмерных зародышей наблюдалось многими авторами. [c.338]

До сих пор еще пе ясно, какой из вариантов является наиболее вероятным все же предпочтение, по-видимому, следует отдать двум иоследним. Существование адатомов (или адионов) было доказано рядом независимых методов, которые позволили также определить их концентрацию. Поверхностная диффузия частиц должна играть наибольшую роль в тех случаях, когда участки роста (дислокации, двухмерные зародыши) занимают лишь незначительную долю поверхности. Тогда, вследствие большого расстояния Ха, на которое должны переместиться адсорбированные частицы до места их включения в решетку, градиент концентрации Асив.с1х,1, а следовательно, и скорость поверхностной диффузии будут малы. Поверхностная диффузия может оказаться замедленной стадией при электроосаж-деыии металлов. Эти условия реализуются на бездефектных гранях (или гранях с малым числом дефектов) и в области низких поляризаций (малые илотности тока), когда число зародышей невелико. [c.342]

При поаы1иении поляризации доля активной поверхности увеличивается в результате возрастания числа двухмерных зародышей и перехода ранее неактивных участков роста в активные (депассивация). Кроме того, при смещеини потегщиала в отрицательную сторону повышается концентрация частиц. Все это приводит к увеличению градиента концентрации, в результате чего поверхностная диффузия перестает быть замедленной стадией. Скорость процесса осаждения начнет лимитироваться иной стадией, наиболее вероятно — стадией переноса заряда. При еще больших поля- [c.342]

При теоретическом исследовании устойчивости и циркуляции жидкости в пористой среде [20] принималась квазигомогенная модель горизонтального слоя, ограниченного плоскими изотермическими поверхностями и заполненного несжимаемой жидкостью, близкой по своим свойствам (прежде всего, по теплопроводности) к зернистому слою. Получено критичёское значение Rao = 4n 40, при котором нарущается устойчивость жидкости в слое. Это значение подтверждено в опытах. Как известно, для однофазной среды в горизонтальном слое аналогичная величина (ОгРг)о = 1700 [22, стр. 361]. Теоретически и экспериментально показана возможнос гь существования двухмерной конвекции, когда конвективные токи им ют вид чередующихся по направлению движения цилиндрических валиков. С увеличением критерия Ra устанавливается трехмерная конвекция, характеризующаяся образованием призматических щестиугольных ячеек с щириной примерно вдвое большей, чем высота. Внутри ячеек жидкость движется йверх, а на границах — вниз [19]. Подобная картина циркуляции в горизонтальных прослойках жидкости известна [12,21]. При Ra > 200—400 конвекция в пористой среде становится хаотической, нестационарной [19]. [c.109]

При наличии ограничений типа равенств (IX,2а) рассмотренный прием изображения целевой функции также можно использовать, если принять во впимаиие, что каждое из уравнений (IX,2а) определяет в //-мерном пространстве (п—1)-мерпую поверхность, пересечение которой с двухмерной плоскостью Р имеет вид некоторой лииип / (рис, [Х-, 6), вдоль которой и ищется оптимальное решение. Правда, случай, когда число ограничений типа равенств больн1е 1, не поддается изображению иа плоском чертеже, так как линия пересечения поверхности, опреде,ляемой, наиример, двумя ограничениями [c.483]

Отметим также, что уравнения (111,94), (111,95) и (111,97) представляют собой именно те три уравнения, которые были использованы в подходе Дэвидсона из них следует, что давление должно быть гармонической функцией. Однако нри отказе от условия Джексона о постоянстве давления по всей поверхности пузыря можно удовлетворить как уравнению (111,96), так и трем остальным уравнениям. Характерно, что Мюррей, подобно Дэвидсону и Джексону, для описания скоростного цоля частиц принял безвихревой поток вокруг сферы (трехмерная система) или цилиндра (двухмерная система). Поле скоростей ожижающего агента получается из уравнения (П1,96), и затем поле давлений — из уравнения (111,97). При этом величина 11 выбираете по методу Тейлора—Дэвиса, так что в ряду Тейлора члены, содержащие 0 , принимаются равными нулю для давления на поверхности пузыря вблизи 0 = 0. [c.111]

Не представляет затруднений распространение метода Мюррея на пузыри, форма которых ближе к действительной, путем использования конформного отображения Коллинса. Мюррей рассмотрел также случай двухмерного пузыря с замкнутой кильватерной зоной, ограниченной более сложными (с точками перегиба) линиями тока в потенциальном поле. Позднее Мюррей использовал подобный метод для анализа развития во времени пузыря, возникающего в однородном псевдоожиженном слое и первоначально имеющего сферическую (или круглую, в двух измерениях) форму. Он показал, что на нижней поверхности такого пузыря быстро развивается вогнутость, образующая верхнюю границу кильватерной зоны за пузырем. [c.113]

Приближенная теория, представленная уравнениями (У,3)— (У,6), не удовлетворяет условию об изобарической поверхности <У,2) нри больншх значениях у, так как по теории скорость изменяется с у экспоненциально, а не пропорционально 1/г/, как того требует уравнение (У,2). Приближенно форма поверхности при больших значениях у может быть вычислена исходя из допущения о постоянстве вертикальной составляющей скорости в жидкой пленке. Тогда для двухмерной системы в координатах рис. У-З имеем [c.179]

На рис. V-12 граница облака, где согласно уравнению (V,26) y fp = О, сравнивается с кривой, построенной для двухмерного слоя по результатам расчета на вычислительной машине при 5 = 2. Очевидно, что приближенный расчет дает значительно более точные результаты при определении формы облака, нежели формы свободной поверхности пробки, так как ошибки в аппрок-симируюш их формулах возрастают с увеличением расстояния вниз от вершины газовой пробки и уменьшаются вверх от нее. [c.188]

Газовые пузыри с лобовой частью (крышей) крзгглой или эллиптической формы и двухмерная газовая пробка (все — с одинаковой поверхностью А ) изображены на рис. ХП1-1. Пробка также вытянута в вертикальном направлении ее лобовая часть остается сферической, а скорость подъема меньше, чем у одиночного пузыря с аналогичной лобовой частью. Как мы увидии ниже, пузыри с лобовой частью эллиптической формы поднимаются быстрее, нежели со сферической. [c.533]

Языки обработки графичес ко й информации в САПР развиваются в основном по двум направлениям на базе алгоритмических языков типа фортран, ПЛ-1, алгол с использованием механизма подпрограмм для вывода заданных графических изображений, состоящих из таких элементов, как точка, прямая, дуга, окружность, текст и т. д. и путем расширения алгоритмических языков добавлением новых синтаксических элементов для описания графической информации компактным образом. Применение подобных языков неудобно в том смысле, что для каждого конкретного документа необходимо составлять новые программы, что требует высокой квалификации в области программирования. Более рациональным является направление по созданию проблемно-ориентированных графических языков для описания объектов различной геометрии объектов ортогональной геометрии в двухмерном и трехмерном пространстве (проектирование зданий и элементов зданий, компоновка и размещение оборудования) объектов, ограниченных гладкими поверхностями второго и большего порядка объектов, получаемых в технологии резания (например, машиностроительных конструкций) [8—10]. [c.253]

Частный случай фазового перенапряжения — перенапряжение кристаллизации — отвечает процессу электрокристаллизацйи при катодном осаждении металлов. Образовавшиеся при разряде катионов атомы металла первоначально находятся в адсорбированном состоянии на поверхности катода (они называются ад-атомами). Перенапряжение кристаллизации вызывается торможением в стадии вхождения ад-атома в кристаллическую решетку. Согласно Фольмеру, процесс электрокристаллизации идёт в две стадии возникновение центров кристаллизации (кристаллических зародышей) и их рост. Центр кристаллизации — уплотнение атомов, вокруг которого начинается рост кристалла. Различают двухмерные (толщиной в один атом) и трехмерные (толщиной более одного атома) зародыши. [c.509]

При физической адсорбции энтропия адсорбции многих газов лежит в пределах 80—]00Дж/(моль К). Если принять предельное значение адсорбции Гоо= = 10 моль-см и толщину адсорбционного слоя 5-10 см, то концентрация газа в адсорбционном слое будет равна 10 /5 10 1 = 0,02 моль/см , или 20 моль/л. Если рассматривать газ как идеальный, то уменьшение энтропии газа в результате адсорбции при нормальном давлении газа над адсорбентом будет равно / 1п20 22,4 и 54 Дж/(моль К). Если учесть двухмерное состояние адсорбированного газа, то изменение энтропии будет еще больше. Следовательно, при взаимодействии субстрата с поверхностью катализатора только за счет физической адсорбции изменение энтропии газа Д 5° будет равно 80 Дж/(моль К)- Это равносильно тому, что энергия Гиббса адсорбированного газа, если рассматривать его как идеальный, возрастает примерно на 24 Дж/(моль К), так как при изотермическом сжатии идеального газа ДО + 4- /"Д 5 =0 (см. 71). Тепловой эффект физической адсорбции изменяется в широких пределах. Термодинамические характеристики процесса адсорбции некоторых веществ на саже приведены ниже. [c.641]

Качественно характер структуры в плоской модели переносится на объемную. Такую возможность подтверждают измерения локальной плотности в объеме слоя наблюдения за поверхностью слоя в плоской и объемной моделях рентгеновские снимки слоя в объемной модели [15]. Теоретически показана количественная разница в потоках газа и твердых частпц прп наличии пузырей в плоской и объемной моделях [4], вытекающая из различия характера потоков в них объемный, трехмерный поток в объемной модели и плоский, двухмерный в плоской. Попутно необходимо заметить, что стенкам объемной модели в плоской соответствуют стенки, образующие большой размер сечения. [c.26]

Предложено [293] в зависимости от величины Д смерзающиеся грузы делить на три группы дпя первой группы Я =0,21-1,26 кДж/(м - ч. К), для второй -1,3-4,2 и третьей - свыше 4,2 кДж/(м ч К). Еспи принять, что груз в вагоне имеет форму параллелепипеда, то по теории теплопередачи можно предположить, что в нем происходит трехмерный теплообмен. При этом наиболее интенсивно груз промерзает в вершинах уГпов, где теплообмен между грузом и окружающей средой протекает с трех сторон несколько меньшее промерзание наблюдается на гранях, образующихся пересечением горизонтальных поверхностей груза и стенок вагона (двухмерный теплообмен) еще меньше груз промерзает через открытую наружную поверхность и через пол вагона (одномерный теплообмен). На основании.приня-той схемы промерзания сыпучих грузов для создания определенной системы при выборе способов борьбы со смерзанием при перевозке рекомендуется [293, 294] промерзание грузов рассматривать как процесс, состоящий из трех стадий. Первая стадия охватьшает период времени, за который температура груза понижается от начальной до наступления промерзания на поверхности [c.288]

Эксперименты с искусственно вдуваемыми в слой крупными пузырями показали, что поднимающийся пузырь пронизывается газовым потоком. Так как полость представляет собой малог сопротивление газовому потоку, то скорость, с которой газ втекает через заднюю стенку пузыря и вытекает через переднюю, повышена по сравнению со средней скоростью фильтрации, особенно, когда пузырь подходит к верхней границе кипящего слоя. Эта повышенная скорость увлекает за собой соседние частицы эмульсионной фазы и за пузырем образуется шлейф увлекаемых им вверх чз[Стиц, что можно визуально наблюдать в двухмерных аппаратах [16]. По схеме, предложенной Баскаковым и Бергом [76, гл. IV], при слиянии нескольких пузырей, выходящих на поверхность, этот шлейф ускоряется особенно сильно и выбрасывается в надслоевое пространство с большой начальной скоростью т (рис. II.26). Выброшенная с этой скоростью плотная группа частиц, в соответствии с законом сохранения энергии, поднимается на высоту к, определяемую условием тт 2 = тдк, а затем падает [c.95]

Взаимодействие кислорода с чистой поверхностью металла протекает в три этапа I) адсорбция кислорода, 2) иуклеация, т. е. образование зародышей, 3) рост сплошной оксидной пленки. На первых стадиях адсорбции пленка состоит из атомов кислорода, так как свободная энергия адсорбции атомов кислорода превышает свободную энергию диссоциации его молекул. Методом дифракции медленных электронов удалось установить, что атомы некоторых металлов входят в состав адсорбционной пленки и образуют относительно стабильную двухмерную структуру из ионов кислорода (отрицательно заряженных) и металла (положительно заряженных). Как уже говорилось в отношении пассивирующей пленки (разд. 5.5), адсорбционная пленка, составляющая доли монослоя, термодинамически более стабильна, чем оксид металла. На никеле, например, она сохраняется вплоть до точки плавления никеля [1 ], тогда как N 0 разрушается вследствие растворения кислорода в металле . Дальнейшая выдержка при низком давлении кислорода ведет к адсорбции на металле молекул Оа, проникающих сквозь первичный адсорбционный слой. Так как второй слой кислорода связан менее прочно, чем первый, он адсорбируется не диссоциируя. Возникающая в результате структура более стабильна на переходных, чем на непереходных металлах [2]. Любые дополнительные слои адсорбированного кислорода связаны еще слабее, и наружные слои становятся подвижными при повышенных температурах, о чем свидетельствуют рентгенограммы, отвечающие аморфной структуре. Вероятно, ионы металла входят в многослойную адсорбционную пленку в нестехиометрических количествах и к тому же относительно подвижны. Например, обнаружено, что скорость поверхностной диффузии атомов серебра и меди выше в присутствии адсорбированного кислорода, чем в его отсутствие [3]. [c.189]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология