Графит точность

Материалы пары трения подбираются применительно к конкретным условиям. Неподвижный элемент выполняется из твердого материала (нержавеющая сталь, керамика, твердые сплавы), а подвижный — из менее твердого (графит, бронза, фторопласт). При их изготовлении обеспечивается высокая чистота поверхностей (9—И классы) и точность (отклонение от плоскостности менее 0,3—0,6 мкм). [c.21]

Кроме того, существуют графо-аналитические методы, позволяющие получить результаты с большей точностью в применении к природным газам различного состава. Для расчетов используют график зависимости коэффициента сжимаемости газов от приведенных параметров 2 = / (я, т), построенный для термодинамически подобных веществ. Рассмотрим метод, основанный на применении коэффициента Джоуля—Томсона. [c.199]

Возможна значительно более точная оценка стоимости элементов системы в процессе синтеза, так как на величину коэффициента Ь, входящего в стоимостную функцию для теплообменника Ц= а-не наложено никаких ограничений. Условие 6 = 1, которое имеет место в графо-аналитическом методе и существенно снижает точность расчетов, соверщенно необязательно. [c.269]

Подпрограмма ввода исходной информации содержит информацию о технологической и информационной топологии системы в виде технологической схемы, а также в виде параметрического потокового графа или информационно-потокового мультиграфа информацию о производительности системы, составе и физических свойствах сырья, промежуточных и готовых продуктов информацию о технологических и конструкционных параметрах элементов и параметрах технологических режимов системы информацию о требуемой точности результатов моделирования. [c.326]

Молекулярный вес. В графе Молекулярный вес приведены величины, рассчитанные по углеродной шкале атомных весов в соответствии с данными Международной комиссии по атомным весам на 1963 г. Значения молекулярных весов даются с точностью до второго знака. [c.397]

В третьей графе приведена энергия возбуждения линяй 1с точностью до 0,1 эв), отсчитываемая от основного уровня атома или нона. [c.637]

Выбор этого устойчивого изомера можно сделать на основании его наименьшей энтальпии, что легко провести путем априорного учета числа заместителей, а также числа скошенных или цис-вицинальных взаимодействий (само собой разумеется, что точность расчета совершенно не зависит от выбора этого углеводорода). Эти устойчивые изомеры в табл. 48—50 помещены в первой графе, а термодинамические их характеристики (АН-р и )условно приравнены к нулю. [c.142]

Сущность применяемых до последнего времени графо-аналитических методов профилирования затвора регулирующего органа ИУ [4, 9] сводится к тому, что на график наносится, ряд предварительно рассчитанных кривых, а затем с помощью лекала проводится их общая огибающая, являющаяся профилем затвора. Размеры полученного таким образом профиля замеряются линейкой, после чего корректируются так, чтобы на всем протяжении затвора соблюдалась плавность профиля. Точность этих методов зависит от субъективных качеств исполнителя и является относительно низкой. Кроме того, предварительные расчеты, связанные с построением исходных кривых, а также расчеты по корректировке размеров полученного профиля весьма громоздки и трудоемки. [c.162]

Из данных табл. 21 видно, что в пределах точности экспериментальных данных эти величины совпадают, т. е. весь СО образуется из формальдегида. В последней графе приведена определенная графическим дифференцированием кинетической кривой скорость накопления СО, (1 0 ) <И. Видно, что в пределах разброса величины (г о со и с1 С0 /(11 совпадают, т. е. (Шр)со близка к нулю. Таким образом, СО является конечным продуктом реакции. [c.222]

Приводимые ниже данные экспериментальной проверки искривления траекторий плоских струй в удовлетворительной степени подтверждают справедливость формул (51) и (63), причем точность обеих формул примерно одинакова. Что же касается сравнительных преимуществ формул И. А. Шепелева (52) и (62) для расчета искривления траектории круглых (осесимметричных) струй, то о степени их точности можно судить по последней графе табл. 16, где приведены обработанные И. А. Шепелевым результаты опытов С. Н. Сыркина и Д. И. Ляховского [50]. Нетрудно заметить, что старая формула И. А. Шепелева ближе соответствует экспериментальным данным, чем новая, по крайней мере, при малых значениях х. [c.35]

Найдем выран ение для максимального допуска на размер заготовки исходя из заданной точности определения скорости распространения УЗК в графите. [c.223]

Если раньше носовой конус ракеты разогревался сравнительно медленно и его температура ограничивалась 3000°С, использовавшийся тогда графит типа В-1 не разрушался. В новых условиях, буквально за секунды, температурное пятно на носовой части достигает 8000°С. И уже никакие известные материалы, в том числе вольфрам, выдержать такие температуры не могут. Выручает то, что графит вообще не плавится, он при этих температурах сублимирует со скоростью уноса его с поверхности, равной 3 мм/с, и при равномерности свойств материала конфигурация углеродного конуса может быть не нарушена, сохраняя тем самым и точность траектории ракеты. [c.239]

Таблица Расчет синтеза заполняется следующим образом. В графу 1 вписываются структурные формулы всех исходных соединений и их названия. В графе 2 проставляются значения молекулярных весов с точностью до 0,1, рассчитанные самостоятельно или взятые из справочника по химии. В графу 3 также вносятся данные из справочника. Графы 4 и 9 заполняются в тех случаях, когда в реакции используются пе только индивидуальные вещества, но и растворы (главным образом растворы кислот и щелочей). Как правило, плот-

Из сказанного в настоящем разделе видио, что при использовании таблиц стандартных величин интересующие нас тепловые эффекты определяются по разности больших величин (например, теплота превращения графит—алмаз). Даже сравнительно небольшие погрешности при измерениях тепловых эффектов могут привести к большим ошибкам в значениях вычисляемой теплоты. Б связи с этим в современной калориметрии разработаны методы, позволяющие производить измерения с очень высокой степенью точности. Так, теплоты сгорания определяются с точностью до 0,01%. Специальные дифференциальные калориметры, использующие электрические способы измерения температуры,дают возможность измерять количества тепла с точностью до 10 кал. [c.25]

При расчете по уравнению (1V.21) мы получаем сумму теплот гидратации обоих видов ионов, образующих соль, — катионов и анионов. Для нахождения теплот гидратации отдельных ионов эту величину нужно разделить на составляющие для катионов и анионов выбор правильного метода разделения представляет довольно трудную задачу. В 1953 г. А. Ф. Капустинский, С. И. Дракин и Б. М. Якушев-ский показали, что изоэлектронные ионы, имеющие разный знак заряда (например, Na и F , К" и СГ и т. д.), в водных растворах мало отличаются по свойствам, и это различие уменьшается с ростом размера ионов. Поэтому можно с достаточной точностью определить характеристики ионов s" и Г, разделив пополам суммарные величины для sl. Имея эти величины, можно получить данные и для других ионов. Вычисленные таким образом энергии гидратации некоторых ионов приведены в последней графе табл. 27. [c.281]

Квантовую систему, состоящую из т частиц и определенную на графе Sem вершинами, естественно назвать стабильной, если т четно, а матрица Н имеет в точности т/2 положительных собственных чисел. Такая более общая интерпретация задачи о спектре графа оказывается полезной при исследовании электронного строения полиэдрических и других молекул. [c.34]

Дадим еще некоторые требующиеся определения. Пусть Я — каркас неориентированного графа механизма реакции Ориентированным каркасом Н ориентированного графа механизма реакции называется каркас, в котором дуги направлены так, что из каждой вершины, кроме одной, называемой корнем, выходит в точности одна дуга. Нетрудно убедиться, что любая вершина ориентированного каркаса соединена путем с корнем, т. е. корень достижим из любой вершины. Ориентированным лесом называется несвязный ориентированный граф, каждая компонента связности которого есть ориентированное дерево с корнем . [c.90]

Степень точности сделанного выше предположения об отсутствии в молекулах сложных циклов оценивается после решения более общей задачи, когда такие циклы учитываются (см. разд. III). После этого можно ответить на вопрос о применимости модели к той или иной реальной полимерной системе. Для остальных приближенных методов учета циклообразования до сих пор невозможно указать класс описывающихся ими систем. Папример, в теории случайных графов [51] степень вершины ничем не ограничена, что препятствует применению этих результатов к описанию полимеров. В работах [36—41, 51] предполагается, что внутримолекулярные связи между любой парой функциональных групп молекулы образуются с равной вероятностью, не зависящей к тому же от ее конфигурации и размера. Такое предположение, как мы видели на примере работы [45], может в корне исказить характер поведения системы. Работы [52—54], в которых не учитываются конформа-ционные особенности циклообразования, также вызывают аналогичную критику [55]. Однако подход критикующих авторов [55— 57], известный под названием приближения остовных деревьев , сам не лишен подобных недостатков, как и его дальнейшее развитие [58, 59]. [c.172]

Чтобы связать коэффициенты а с- топологией графа, изобразим ее элементарный представитель и зададим произвольным образом ориентацию его ребер (рис. III.13). Поскольку функция А (г) четная, то разность Г — Гр в показателе экспоненты (III.91) можно записать таким образом, чтобы номер i обозначал вершину, из которой выходит а-е ребро орграфа, а р — в которое оно входит. Тогда Ьга оказываются в точности равными элементам матрицы инциденций В орграфа, а аргумент б-функции (III.92) представляет собой умноженное на взятую со знаком минус мнимую единицу скалярное произведение г-й строки матрицы на вектор, составленный из импульсов Q = (qi, qa,. . qn). Одна из строк матрицы В является линейной комбинацией остальных, поэтому после (у—1) интегрирований, приводящих к появлению б-функций [92], в последнем интеграле аргумент окажется нулем и такой интеграл будет равным объему V. Таким образом, из и импульсов независимых останется только г, и интегрирование в их пространстве проводится по (Зг)-мерной поверхности S r, t), задаваемой топологией графа через его матрицу инциденций В матричным уравнением [c.237]

Методы расчета вязкости газов [45—49 ] довольно просты и представлены в виде аналитической или графо-аналитической зависимости от приведенных температур и давлений. Точность их весьма различна, и каждый из методов хорошо описывает тот или иной вид газов. Из-за удобства и простоты расчетных процедур в широком диапазоне температур и давлений, вплоть до критических, а также высокой точности, для индивидуальных углеводородов в газообразном состоянии выбран и приведен ниже метод Голубева [50], который предложил обобщенную зависимость вязкости от температуры при атмосферном давлении [c.106]

Применение искусственного графита как конструкционного материала основывается на очень высокой температуре его сублимации, небольшой плотности, высоких теплофизических и прочностных свойствах. Искусственный графит хорошо обрабатывается на обычных металлорежущих станках при высоких скоростях резания и больших подачах. Его удельное сопротивление резанию примерно в 20 раз меньше, чем для чугуна, а силы резания - в 30-50 раз меньше, чем при обработке конструкционной стали [109]. На графите любой марки возможно нарезать как внутреннюю, так и наружную резьбу с достаточно мелким шагом при большой точности. Как правило, при обработке графита достигается точность от 4 до 7 класса. Все это позволяет изготовлять из графита детали и изделия со сложным профилем для различных отраслей техники. [c.249]

В графе "Точность" указано число значащих цифр (S, от английского слова Signifi ant) и/или десятичных знаков (D, от английского слова De imal), приведенных в описываемых таблицах. [c.472]

Из приведенного примера видно, что вид матрицы зависит от порядка нумерации вершин и определяет граф G (если отвлечься от конкретной природы его элементов) с точностью до перестановок параллельных ребер между собой, т. е. гораздо жестче , чем с точностью до изоморфизма. Для установления изоморфизма двух графов Gil Н с iV-вершииами необходимо осуш,ествить у. Л" операций [66] G ъН изоморфны тогда и только тогда, когда их вершины можно занумеровать так, что соответствующие матрицы смежности будут равны. [c.98]

Для аппроксимации температурной зависимости свойства,использованы ортогональные полиномы. Помимо обеспечения требуемой точности, формулы подбирались таким образом, чтобы иметь возможность расчета недостающих свойств по минимальному числу известных. При отсутствии экспериментальных данных по свойствам для некоторого вещества последние могут быть рассчитаны лишь при наличии ТУ, М, Гцип- Информационный граф, отображающий последовательность расчета всех свойств, приведен на рис. 5.1. Точность воспроизведения свойств в этом случае характеризуется погрешностью, полученной при проверке этой формулы по экспериментальным данным. [c.187]

В первой графе даны длины волн линий в воздухе в но-рядке убывания с точностью до 9,01 А. Длниы волн меныпе 2000 приведены для вакуума. Рядом с длиной волны указана принадлежность линии атому илн иону ( — линия, испускаемая нейтральным атомом. И — линия, испускаемая одно рвтцо ионизованным атомом, 1И — линия, испускаемая двукратно ионизованным атомом, и т. д.). [c.637]

Имеются графические и аналитические методы расчета кривой седиментации. Несмотря на большее совершенство и точность ана литических методов, здесь рассматривается один из графических методов, как наиболее наглядный и простой. Как показано выще, процесс седиментации монодисперсной системы графически выражается прямой ОВ, показанной на рис. IV. 1а. Седиментация из смеси двух моиодисперсных систем, различающихся размерами частиц, характеризуется зависимостью т = /(т), которая графи чески представляет собой ломаную линию ОВС (рис. IV. 16). Лини ЕС отражает седиментацию мелкой фракции. Перенося ее в начало координат, получим зависимость, выражающую осаждение только мелкой фракции. Эта зависимость представлена на рис. IV. 1бпря мой ОС. Из рис. IV. 16 видно, что отрезки СС и С О отвечаю массам соответственно крупной и мелкой фракций, как следует из рисунка СС ОЕ и С О —ЕР. Таким образом, отрезок ОЕ ха рактеризует массу частнц крупной фракции, а отрезок —массу частиц мелкой фракции. Отсюда следует, что продолжение линей ной зависимости осаждения мелкой (второй) фракции (прямой ВС) до пересечения с осью ордгшат приводит к разделению по следней на отрезки, отвечающие массам последовательно осаж- денных фракций. [c.197]

Методом характеристических потерь энергии электронами (Ер=200 эВ) с угловым разрешением изучена пространственная дисперсия плазмонов в графите в интервале квазиимпульсов 0-ь 16 нм . Спектры ХПЭ получены в ФТИ им. А.Ф. Иоффе РАН. Все эксперименты выполнялись с помощью многоканального электронного спектрометра с угловым разрешением [1] с оригинальным дисперсионным энергоанализатором типа коническое зеркало [2]. Угловое разрешение прибора по полярному углу 0 и азимутальному углу <р было одинаковым (1.5 х1.5"). Значения полярньсх углов 0, определялось с точностью 0.5 . Угол падения первичного пучка электронов на образец 0=50°. Углы сбора неупруго рассеянных электронов составляли 15-55". Анализатор работал в режиме постоянного абсолютного энергетического разрешения ДЕ=0.6 эВ и был настроен на энергию пропускания 30 эВ. Измерения проведены на образцах высокоориентированного пирографита (НОРС). Определение энергии л- и о-плазмонов проведено с использованием формализма Крамерса-Кронига [3]. Величина переданного импульса (q - это квазиимпульс л-электронов) определена по следующей формуле = , [c.48]

Точность приводимых величин постоянной Верде составляет большей частью три единицы в третьем знаке. Данные, заимствованные из работ Брурсма с сотрудниками [55], отличаются большей точностью — именно точностью в 0,1%. Цифры в графе постоянная Верде , отмеченные звездоч кой, представляют собой значения постоянной Верде, умноженные на 10 [c.432]

Первоначально для теплоты был принят отдельный закон сохранения, так как она рассматривалась как упругая невесомая неуничтожимая жидкость, которая может быть как ощутимой, так и скрытой (Клегхорн, 1774). Эту жидкость называли теплородом. Вероятно, первым, пробившим брешь в распространенной теории теплорода, был Бенджамин Томпсон (1753—1814), известный также под именем графа Румфорда. Он, во-первых, показал в пределах доступной ему точности взвешивания, что теплород, если он существует, должен быть невесом. Во-вторых, наблюдая за сверлением пушек при помощи станков, приводимых в действие лошадиной тягой, он пришел к фундаментальному выводу о пропорциональности количества выделяющейся при сверлении теплоты затраченной работе. Таким образом, в орбиту нарождающегося закона были включены и диссипативные силы, превращающие работу в теплоту. Дальнейший шаг был сделан Юлиусом Робертом Майером, который установил механический эквивалент теплоты и сформулировал в 1842 г. на основании физиологических наблюдений закон о превращении количественно различных сил природы (видов энергии) друг в друга. Эти превращения осуществляются согласно Майеру в определенных эквивалентных соотношениях. Почти одновременно с Майером Джеймс Пресскотт Джоуль установил эквивалентность механической работы и электрической силы (энергии) с производимой ими теплотой. Далее следует уже упоминавшаяся статья Гельмгольца (1847) О сохранении силы , посвященная закону сохранения энергии. Наконец, в работах В, Томсона и Р. Клаузиуса появляется и сам термин энергия (1864). Следует также упомянуть [c.23]

В свою очередь каждый из изомеров II, III и IV порождает два новых и т. д. Весь этот процесс можно изобразить в виде графа. Для этого поставим в соответствие каждому изомеру точку на плоскости. Наличие 1,2-перегруппировки, переводящей один изомер в другой, позволяет считать эти точки смежными и поэтому две такие точки соединяются ребром (рис. 1.13). Граф, изображенный на этом рисунке, называют тонологическим представлением описанной выше перегруппировки. По-видимому, работа [48] была одной из первых, в которой подробно проанализирована структура графов, возникающих при описании внутримолекулярных перегруппировок. В последующих работах, например [49], графы исиользовалпсь для описания перегруппировок в различных системах с высокой симметрией молекулярного скелета в октаэдрических, тетраэдрических и др. В работе [49] использовались группы перестановок, содержащие большое число элементов. Рассматривались графы достаточно сложной структуры. При этом решались проблемы, связанные с неоднозначностью реализацией этих графов на плоскости. Было предложено, в частности, располагать вершины графов в вершинах правильных и-угольников, где п равно числу изомеров. Графы строятся таким образом, чтобы они имели максимальное число элементов симметрии. Граф (рис. 1.14) построеи для описания перегруппировок в октаэдрическом комплексе со всеми различными лигандами, нри которых сохраняются положения четырех из лигандов. В такого типа графах имеется гамильтонов цикл, т. е. замкнутый маршрут, проходящий через все вершины графа в точности один раз [49]. [c.27]

С1п 2 I 2.) ( ) 1, где С — постоянная. Исходя из формулы (П.З), в работе [129] показано, что среди деревьев с п вершинами наибольшая сумма положительных собственных значений соответствует графу (см. рис. П.З, а). Отсюда следует, что наименьшую п-электронную энергию среди ненасыщенных ациклических углеводородов имеет нераэветвленный нолиен (СН) Н2. Каталог различных приближенных формул для полной я-электронной энергии с оценками их точности приведен в работе [141]. [c.56]

Традиционный способ пх описания предполагает задание вероятностей всех макромолекул полимерного образца. В разделе II излагается новый подход к описанию молекулярной структуры разветвленных полимеров с помощью задания относительных долей различных фрагментов молекул. Таким фрагментам соответствуют определенные подграфы молекулярных графов. Для увеличения степени детализации описания структуры макромолекул следует включать в рассмотрение подграфы, содержащие все большее число узлов (которые представляют собой мономерные звенья) с соединяющими их ребрами графа (которые отвечают химическим связям). По аналогии с углеводородами многие так называемые структурно-аддитивные свойства полимеров могут быть рассчитаны, исходя из средних чисел различных фрагментов малого размера в макромолекулах. С помощью теории графов удается найти некоторые соотношения топологической стехиометрии, связывающие между собой чпсла различных подграфов. Поскольку доли всевозможных фрагментов разветвленных молекул в настоящее время с достаточной точностью измеряются методами молекулярной снектроскоиии, подобные соотношения оказываются весьма полезными при обработке спектроскопических данных. [c.146]

Способ задания графа в пространстве в случае звездообразных мономеров объединяет в одно несколько состояний системы, различающихся конформащшми линейных ценей, которые соединяют звенья с группами как прореагировавшими, так и непрореагировав-шпми (рис. III.2). Чтобы учесть кратность вырождения состояния с заданным в пространстве положением звеньев и групп, нужно каждой цепи, соединяющей мономерное звено (г) со смежной ему группой (г, у), поставить в соответствие в выражении для статистического веса такого состояния множитель с (г — Г з), который равен числу конформаций этой цени. Необходимо подчеркнуть, что при этом существенно используется предположение о равновероятности всех конформаций, поскольку они в рамках рассматриваемой модели не влияют на значение энергии системы. Функция с(Г( —Г з) с точностью до нормировочного множителя с совпадает с введенным выше распределением X (г — Гу) [c.210]

ШейИЫе, причем в качестве весов использовались найденные критерии точности первого приближения. Далее были вычислены отклонения данных каждого автора от этих средних взвешенных второго приближения. Квадраты обратных значений средних квадратичных отклонений использовались в качестве весов при вычислении третьего Приближения. Вычислением средних значений третьего приближения и определением отклонения от них работа была закончена. В итоге были получены данные по теплопроводности жидкостей, являющиеся результатом усреднения значений различных авторов с учетом объективной точности их измерений. Полученные Филипповым [Л. 7-31] наиболее вероятные значения теплопроводности жидкостей при 30° С и атмосферном давлении приведены в табл. 7-1. В четвертой графе этой таблицы дана оценка степени достоверности приведенных данных, вычисленная по формуле, [c.309]

Пример 2.1. Пусть R x, у) = г/ есть гамильтонов цикл в графе ж . Более точно нужно сказать так ж есть двоичный код некоторого графа, SL у — код гамильтонова цикла в этом графе (используем такое коднрованне, при котором код цикла ие длиннее кода графа), такие что.. . . Возьмём q n) — п. Тогда Ь х) будет в точности означать, что в графе найдётся гамильтонов цикл. [c.31]

Плоская гексагональная сетка. Известны примеры структур, построенных на основе этой сетки, в которых участвуют все пять типов структурных единиц, показанных на рис. 3.20. В своей наиболее симметричной форме эта сетка в точности плоская и состоит из правильных шестиугольников одинакового размера. Такую структуру имеет слой в графите или расположение атомов В в А1Ё2. Еслп валентный угол оказывается меньше 120° (как в плоском правильном шестиугольнике), слой становится гофрированным. [c.129]

В пределах генетического типа полнота совпадения новой руды с прецеденте может оцениваться двумя параметрами совпадением процентного содержания н извлекаемых минералов в руде, например, с точностью до 90%. и перечнем извл каемых минералов. Отработка алгоритма поиска прецедентов должна произв диться в процессе эксплуатации системы и оцениваться статистическими показ телями связи между параметрами вещественного состава и возможными техи логическими схемами. По-видимому, здесь могут быть применены методы пе фокартнйе, распознавания образов, графы соответствия исходных состояний методов, линейно-решающие функции. [c.122]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология