Самопоглощение Поглощения

Здесь мы ограничимся кратким изложением не очень точного, но простого метода анализа обычной кривой поглощения путем ее разложения на отдельные экспоненциальные составляющие. Если по значениям А ч,, полученным с помощью этого. метода, определять энергию -излучения, возможны значительные ошибки. Однако если их использовать для вычисления поправок на самопоглощение, поглощение и на обратное рассеяние, получаются вполне удовлетворительные результаты. [c.374]

С увеличением концентрации определяемого элемента в плазме источника возбуждения спектра наряду с излучением спета возбужденными атомами начинает играть заметную роль процесс поглощения света невозбужденными атомами того же элемента. Такой процесс называют самопоглощением или реабсорбцией. В результате прямая пропорциональная зависимость интенсивности от концентрации заменяется степенной зависимостью / С, где Ь 1. Явление самопоглощения в той или иной степени наблюдается во всех источниках воз-буждения спектров. [c.56]

Интенсивность спектральной линии возрастает пропорционально концентрации невозбужденных атомов в плазме N0, а следовательно и концентрации элемента в пробе только при малых значениях этих величин. При более высоких концентрациях атомов зависимость интенсивности от N0 ослабляется вследствие эффекта поглощения плазмой излученных фотонов (самопоглощение). Влияние самопоглощения наиболее выражено для резонансных линий, так как в этом случае фотоны поглощаются атомами, находящимися в основном состоянии, т. е. преобладающими в плазме. При очень высоких концентрациях элемента и, соответственно, высоком самопоглощении интенсивность спектральной линии достигает максимума, не зависит от концентрации и равна интенсивности излучения абсолютно черного тела для данной температуры в данном спектральном интервале длин волн. [c.11]

Коэффициент ф учитывает геометрический фактор, поглощение, самопоглощение и рассеяние излучения. [c.174]

Обычный способ приготовления препаратов состоит в нанесении тонкого слоя а-излучателя на подкладку ( мишень ), Чтобы избежать поглощения а-частиц самим препаратом, толщина слоя должна составлять малую долю от длины пробега а-частиц. Заметного самопоглощения еще не вызывают 50 мкг в виде солей или двуоки- [c.125]

Рис. 3. Влияние самопоглощения на прО ш[ь спектральной линии в отсутствие (1) и в случае (2, 3) резонансного поглощения.

Под реабсорбцией понимают поглощение квантов люминесценции. Испускаемые люминофором фотоны могут поглощаться как самим люминофором (самопоглощение), так и посторонними веществами. Если реабсорбция обусловлена люминофором, то интенсивность люминесценции в коротковолновой области спектра заметно ослабляется (рис. 14.4.72). В тех случаях, когда фотоны люминесценции поглощаются каким-либо посторонним веществом, характер искажений спектра люминесценции будет полностью определяться формой спектра поглощения этого вещества. Очевидно, что эффект реабсорбции должен увеличиваться с возрастанием оптической плотности раствора в области регистрации люминесценции. [c.501]

Мешающее влияние оказывает и поглощение фоном части излучения, испускаемого возбужденными атомами (сравните с явлением самопоглощения). [c.233]

При измерениях на калориметрах К толщине препаратов требований не предъявляется и поэтому в калориметрах измеряется полное излучение, т. е. полное число испускаемых препаратом р-частиц переход от полного излучения к внешнему не всегда возможен, но почти никогда цри измерениях активности не нужен. При измерениях в 4л счетчиках препарат должен быть очень тонким и должен помещаться на тонкую подложку. Здесь полное и внешнее излучения практически не различаются. Во всяком случае для таких препаратов поправки на самопоглощение и на поглощение в подложке малы и могут быть найдены с большой точностью. Практически аналогичное положение имеет место и при измерениях в счетчике с ограниченным телесным угло.м и в р-ионизационной камере. [c.236]

Следовало ожидать, что в результате самопоглощения спектр -частиц жидкого образца должен быть обогащен электронами малой энергии по сравнению со спектром контрольных источников. Для выяснения зтого различия снимались кривые поглощения -излучения в алюминиевых фильтрах для жидкого и твердого [c.271]

Во всех случаях измерения активности BaS и ВаЗ Ю4 при нанесении на подложку раствора в количестве до 0,1 мл, с концентрацией солей до 0,03 мг/мл и при величине поверхности распределения—1 — 1,5 сл , самопоглощение излучения по расчетным данным кривой поглощения не превышает 1—2%. [c.292]

Геометрический фактор здесь практически равен единице, поскольку выполняются условия 4л-геометрии эффективность детектора также можно считать равной единице, поскольку, как это всегда бывает при интегральных измерениях, каждая порция энергии дает свой вклад в суммарный эффект поправки на самопоглощение, рассеяние и поглощение излучения в стенках ампулы вводить не требуется. В этом и есть одно из основных преимуществ метода. В результате с точностью до множителя Ук активность равна числу порций энер-р [c.106]

При значительных концентрациях атомов в разряде, и особенно если излучаемые переходы соответствуют нижним невозбужденным состояниям (резонансные линии), заметную роль в уширении линии может играть самопоглощение излучения. Механизм этого явления заключается в поглощении излучения невозбужденными атомами, лежащими на пути луча света от излучающих атомов. При этом наиболее сильно поглощаются центральные части линии, происходит относительно большее возрастание крыльев линии, что также приводит к уширению линии. [c.169]

Спектр излучения плазменной струи, имеющей достаточно низкую температуру, сдвинут в инфракрасную область в то же время излучение более высокотемпературной плазменной струи 15-10 °К) в основном лежит в видимой и ультрафиолетовой областях. При прочих равных условиях поглощение излучения веществом плазменной струи в ультрафиолетовой части спектра существенно больше, чем в красной и инфракрасной его частях. В связи с этим следует ожидать, что при прочих равных условиях повышение температуры плазменной струи вызывает увеличение самопоглощения излучения внутри нее, а также приводит к возрастанию ее оптической толщины. Известно что при прочих равных условиях поглощение излучения в газе при повышении температуры возрастает и у высокотемпературных газов коэффициенты поглощения могут быть достаточно большими, а длины пробегов излучения — малыми даже для относительно небольших частот. Например, коэффициенты поглощения и длины пробега излучения с длиной волны А, = 6,5-10 А в воздухе при различных температурах равны [c.43]

В связи с тем что в ультрафиолетовой части спектра при прочих равных условиях поглощение обычно больше (рис. 2), следует ожидать, что излучение, испускаемое центральными частями плазменных струй первой группы, будет поглощаться веществом самой плазменной струи больше, чем излучение, испускаемое внутренними областями плазменных струй второй группы. Это различие в характере самопоглощения плазменных струй различной температуры, обусловленное различным спектральным составом их излучения, будет усиливаться также еще и от того, что газ, находящийся при более высокой температуре, при прочих равных условиях обладает большим коэффициентом поглощения. Причины различия коэффициентов поглощения плазменных струй двух рассматриваемых групп легко понять на примере поглощения излучения в одноатомном газе. В таком газе возможно поглощение, сопровождаемое связанно-связанными (селективными) и связанно-свободными переходами. Ввиду того что в плазменной струе, где газ находится при достаточно высокой температуре, имеются излучающие частицы разных типов (молекулы, радикалы, ионы и т. д.) и температура плазменной струи, а поэтому, состав газа в ней и условия излучения меняются от оси к периферии, можно ожидать, что селективное поглощение света в плазменной струе не играет большой роли. [c.50]

Вводя поправки на геометрию, самопоглощение и поглощение в воздухе и стенках окошка счетчика, вычисляют абсолютную активность препаратов. Исходя из этих величин, оценивают выход продукта по активности. Вычисляют удельную активность полученной пропионовой кислоты. [c.283]

Электростатические ускорители дают возможность получать довольно мощные пучки ускоренных электронов (порядка нескольких миллиампер) и соответственно тормозное излучение высокой интенсивности. На рис. 18 приведено энергетическое распределение тормозного излучения, полученного от ускорителя с энергией 3 Мэе и током пучка 1 ма, падающим на золотую мишень толщиной 3 мм [110]. Пунктирной линией показано теоретическое распределение тормозного излучения, сплошной линией — распределение с учетом самопоглощения в мишени. Общий выход фотонов равен 4-10 фотон сек, или Vs фотона на каждый поглощенный электрон. Однако большая часть тормозного излучения поглощается в мишени. На расстоянии [c.79]

По конструкции Уайта нами была изготовлена экспериментальная лампа с полым катодом из цинка [45]. Диаметр полости равнялся 15 мм, а давление неона на основе приведенных выше соотношений было выбрано равным 5 мм рт. ст. Диаметр отверстия составлял 4 мм. Характеристики этой лампы и их сравнение с характеристиками других ламп из цинка рассматриваются в разделе, посвященном цинку. Даже при большом токе через лампу самопоглощение было очень малым, а это значит, что из полости выходило небольшое количество металла. Лампа была сложна в изготовлении, и, поскольку удовлетворительные параметры были получены у ламп с более простой конструкцией, работа в этом направлении далее не развивалась. Однако долговечность такой лампы должна быть значительно большей, чем у обычных ламп. Эта конструкция дает также возможность уменьшить размеры лампы, так как поглощение газа снижено. [c.28]

При измерении активности твердых источников а-частиц следует учитывать их сильное самопоглощение. Это поглощение в еще большей степени влияет на определение [c.22]

Этот пример был выбран не только для иллюстрации уравнения (22), но также и для пояснения такого важного понятия, как самопоглощение. В численном примере ядро газа между tf l и I—/д =9 в основном непрозрачно. В этом случае плотность потока падающего излучения q на внешней стороне пограничного слоя равна полной величине В -=С Т, а плотность потока эф< )ек-тивного излучения на стенке 7% составляет (0,5) = =0,0625 от излучения газа. Однако плотность потока результирующего излучения на стенке составляет лишь 0,4945 от разности С Т —С Тш, а не 1—0,0625. В пограничном слое плотность потока падающего излучения на стенке уменьигается в результате поглощения, которое превосходит испускание. При фиксированном отношении будем увеличивать i = л дL от нуля до бесконечности. При Sд /L=0 степень чер ноты канала возрастает как 1—2 з( /.), т. е, сначала линейно, как 2 (среднегеометрическая длина пути луча равна 2), а затем более медленно, достигая максимального значения 1. При бдг,//- 0 из уравнения (23в) находим, что степень черноты капала возрастает сначала линейно, как (2—Ь[ц1Ь)(1, затем более медлсиио до достижения максимального значения и далее при стремлении оо снова приближается к нулю, как 2/[3 (бд /L)i ]. Качественно такой же эффект наблюдается в сажистых пламенах горящей нефти и в камерах сгорания это означает, что с увеличением размера пламеии сначала возрастает радиационный поток [c.504]

Разумеется, описанная выше идеальная ситуация, когда максимумы эмиссионной и абсорбционной линий совпадают, а ширина эмиссионной линии много меньше абсорбционной, существует лишь в редких случаях. Различие давлений в источнике света и в поглощающем слое приводит к сдвигу максимума линии поглощения относительно эмиссионной линии. Нельзя не учитывать также эффект самопоглощения резонансных линий внутри лампы с полым катодом, который иногда приводит к заметному уширекию линий. Кроме того, для многих элементов существенно св )хтонкое раоиепление резонансных линий. В со- [c.142]

В кювету сцинтилляционного датчика (рис. 137) из тонкой органической цленки (1 —2 MzI M ) или кювету счетчика Гейгера—.Мюллера (рис. 138) помещают образец исследуемого вещества. В первом случае кювета помещается в колодец светопровода, выложенного сцинтиллятором в виде пленки (п-терфенил в полистироле) и закрытого от света тонкой алюминиевой фольгой (2 мг1см ). Во втором случае кювета окружает -счетчик Гейгера — Мюллера. При таких положениях кюветы можно пренебречь поглощением излучения на пути к счетчику и отражением -излучения, а геометрический коэффициент счета считать равным 1 и учесть лищь коэффициент самопоглощения, который для °К равен 8,9 см /г. [c.363]

Резонансное поглощение. Вследствие пространственного расширения возбужденной плазмы и существующего в ней градиента температур внутри плазмы может происходить обратное поглощение спектральных линий (закон инверсии испускания и поглощения Кирхгофа). Это явление самопогло-щения наблюдается преимущественно для резонансных линий и искажает связь между интенсивностью и числом частиц. Так как во внешних более холодных зонах плазмы допплеровское уширение меньше, чем в более горячей центральной зоне, то поглощаются преимущественно центры линий. В предельном случае интенсивность центра линий становится пренебрежимо малой по сравнению с интенсивностью обоих крыльев линии (самообраш -ние линий). Линии, отличающиеся склонностью к самопоглощению и само-обращению, в спектральных атласах приводят с индексом R (от reversal — обратный ход). Наблюдая резонансное поглощение в сложном спектре, можно найти, какие линии соответствуют переходам на основной уровень. Резонансное поглощение наблюдается также в случае прохождения резонансной линии от внешнего источника излучения через диссоциированный до атомов пар соответствующего простого вещества. Интенсивность первичного светового потока ослабляется при этом соответственно уравнению [c.186]

Поглощение света периферической частью облака дуги или пламени приводит к заметному уменьшению интенсивности середины спектральных линий. Этот процесс, называемый самопоглощением линий, объясняется тем, что по1 лощающие невозбужденные атомы периферийной части облака испускают излучение необязательно в направлении щели прибора, а согласно закону Ломеля в предела.х угла 4л, При больших концентрациях атомов примеси в разрядном облаке наблюдается явление самообращения спектральных линий. Это в первую очередь касается розонансныл линий. Такие линии имеют в центре темную полосу, и видны только ее крылья. [c.649]

Очень простое выражение можно получить для средней излучательной способности, газообразного тела произвольной формы и окружаЮЩсИ его поверхности при условии, что самопоглощение газа ничтожно мало. Для этого необходимо, что бы коэффициент поглощения или размеры газообразного тела были малы. В этом случае экспонента в выражении [c.477]

Метод Смита—Хифтье использует импульсные ЛПК [8.2-28]. Когда применяют большой ток (до 500мА), имеет место самопоглощение линии определяемого элемента, так что наблюдается значительное уширение и самообращение линий. При этом измеряется только поглощение фона. Это метод прост, не требует дополнительного оборудования и может быть использован с атомизаторами любого типа. Основным ограничением является ухудшение чувствительности. На практике следует использовать модифицированные ЛПК. [c.54]

Тритий — изотоп водорода, в составе ядра которого имеется два нейтрона и один протон. Его молекулярный вес равен шести. Тритий распадается 1Г0 реакции —> Не, + у с периодом полураспада 12,43 года. Максимальная энергия р-частиц достигает 18,6 кэВ, средняя энергия — 5,54 кэВ. Только 15% от всех частиц имеют энергию больше 10 кэВ. Средняя длина пробега Р-ча-стиц трития в воздухе при нормальных условиях составляет 0,8—0,9 мм, а в тканях — 1 мкм. Средняя длина пробега Р-частиц трития в среде трития — 4,5 мм при нормальных условиях. Данные о поглощении и глубине проникновения Р-частиц трития в сульфиде цинка противоречивы считается, что электроны с энергией меньше 10 кэВ проникают на глубину 0,1—1 мкм. Из-за столь малой глубины проникновения для возбуждения очень существенным фактором оказывается состояние поверхности частиц люминофора. Известно, что объемная люминесценция, как правило, является более эффективной, чем поверхностная. Так, показано, что при уменьшении энергии пучка электронов (и, следовательно, глубины их проникновения) от 10 до 5 кэВ эффективность катодолюминесценции снижается на 40—50%. Для лучших катодолюминофоров энергетическая эффективность составляет 0,18—0,22 при ЮкэВ, поэтому можно ожидать, что при тритиевом возбуждении (средняя энергия электронов 5кэВ) эффективность будет не больше 0,1, а светоотдача для люминофоров с желто-зеленым излучением 30—50 лм/Вт. Следует ответить, что, несмотря на высокую светоотдачу, тритиевые источники света не могут обеспечить получение высокого уровня яркости, так как повышение интенсивности возбуждения ограничивается самопоглощением излучения трития. Яркость свечения люминофора, возбуждаемого р-излучением трития, возрастает пропорционально его давлению только в ограниченном интервале давлений, а затем изменяется очень слабо. Величина давления, при котором наблюдается насыщение, завпсит от габаритов баллона. [c.164]

Ионизирующее излучение поглощается материалом, окружающим радиоактивный источник. Это поглощение происходит в воздухе, в самом веществе (самопоглощение), в стенках устройства, экранирующего образец, в окощке обнаруживающего излучение прибора, а также во всех видах специальных поглотителей, монтируемых между образцом и детектором. Определение типа излучения и его энергии производится с помощью поглотителей различной толщины, так как известно, что альфа-частицы имеют очень небольшую глубину проникания, бета-частицы проникают в материал несколько глубже, а гамма-лучи могут проникать очень глубоко. На практике этот метод используется очень редко, и только в связи с бета-нзлучателями. Однако различия в счете импульсов, обусловленные различиями в толщине и плотности контейнеров образцов, могут создавать серьезные трудности, когда речь идет о бета-излучателях и источниках рентгеновского излучения, таких, как йод-125. Поэтому в этих случаях часто используют пластмассовые пpoб pки, у которых различия в толщине и плотности минимальны. [c.76]

Самопоглощение. Кванты исщ скаемого возбужденными атомами излучения, выходя из области наиболее горячей плазмы, проходят через ее внешнюю зону, где температура ниже и, следовательно, много атомов того яе элемента в невоабуаденном состоянии. Происходит резонансное поглощение ими характеристического излучения, - явление самопоглощения. Оно вызывает уширение спектрадь- [c.13]

С увеличением концентрации определяемого элемента в плазме наряду с излучением света возбужденными атомами начинает играть заметную роль процесс поглощения света невозбужденными атомами того же элемента. Такой процесс называют самопоглощением или реабсорбцией. Сущность явления самопоглощения заключается в том, что излучение поглощается и пере-излучается много раз перед тем, как выйти из излучающего облака плазмы источника света. Поскольку вероятность перехода максимальна для излучения с частотой, соответствующей центру спектральной линии, такие кванты поглощаются в первую очередь и частично захватываются источником света. Самопо-1 лощение приводит к уменьшению интенсивности в [c.361]

Если сугкпонение от линейности градуировочного графика обусловлено самопоглощением аналитической линии, то следует выбрать другую линию, менее подверженную само-поглощению. [c.652]

Описанная выше идеальная ситуация, когда максимумы эмиссионной и абсорбционной линий совпадают, а ширина эмиссионной линии много меньше абсорбционной, существует лишь в редких случаях. Различие давлений в источнике света и в поглощающем слое приводит к сдвигу максимума лгаии поглощения относительно эмиссионной линии. Нельзя также не учитывать эффект самопоглощения резонансных линий внутри лампы с полым катодом, который может обусловить заметное дополнительное уширение эмиссионной линии. Кроме того, ддя многих элементов существенно сверхтонкое расщепление резонансных линий. В совокупности эти явления приводят к тому, что прямая пропорциональная зависимость оптической плотности от концентрации атомов в поглощающем слое часто нарушается, что находит проявление в искривлении градуировочных графиков при анализе. Существенное влияние на отклонение фадуировочной функции от линейной также оказывают непоглощенное и рассеянное излучение от источника света (попадающее в полосу пропускания монохроматора), градиенты температуры и концентрации атомов внутри поглощающего слоя, распределение плотности излучения в зондирующем пучке света и др. В итоге выражение ддя измеряемой оптической плотности поглощения в наиболее общей форме может быть представлено в виде [c.826]

Самопоглощенне. Типичным примером спектральных помех в АЭС может служить самопоглощенне — явление, которое в той или иной мере наблюдается в любых эмиссионных методах анализа. Сущность его состоит в том, что часть излучения возбужденных атомов может поглотиться невозбужденными атомами того же элемента, находящимися в периферийной части атомизатора. В результате регистрируемая интенсивность уменьшится. Поскольку в периферийной части атомизатора температура обычно значительно ниже, чем в центральной, то в силу меньшего доплеровского уширения (см. разд. 11.2) ширина атомной линии поглощения в этом случае меньше, чем ширина линии испускания. Поэтому наиболее интенсивно будет поглощаться часть излучения вблизи максимума линии. Это может привести к самообраще-нию линии испускания — ее кажущемуся расщеплению на две линии (рис. 11.19). [c.232]

Почти все измерения радиоактивности можно вполне эффективно проводить с простейшей установкой со счетчиками Гейгера, и лишь в редких случаях существенно использовать более сложные методы с пропорциональными или сцинтилляционными счетчиками. Все электронное оборудование, необходимое при работе со счетчиком Гейгера, состоит из высоковольтного стабилизатора (2 кв или больше при работе с газами) для работы трубки Гейгера и усилителя для регистрации импульсов, возникающих в трубке Гейгера за определенное время. Имеется много продажных установок со счетчиками Гейгера. Для большей гибкости следует иметь два типа счетчиков Гейгера. Первый — это жидкостный счетчик, приспособленный для наливания исследуемого раствора. Все у-лучи и Р-частицы с Е макс>0,3 Мэе проникают через стеклянные стенки такого счетчика и могут быть обнаружены. Воспроизводимость измерений превосходная, и, если только возможно, всегда следует применять этот метод счета. Если даже вещество изолируют в твердом состоянии, его часто рекомендуется растворять для последующего исследования жидкости. Счетчик Гейгера с окошком используется для исследования твердых образцов. Он должен иметь слюдяное окошко толщиной около 2 мг1сж , которое будет пропускать р-частицы с манс >0,05 Мэе, так что возможно определение всех изотопов, кроме трития. Твердые тела, подлежащие исследованию, должны быть равномерно распределены на металлических пластинах, часто путем погружения твердого вещества в летучий растворитель и высушивания под инфракрасной лампой. Равномерное распределение существенно в случае слабых р-излучателей, например С , 8 , N1 , так как в самом твердом образце происходит поглощение р-частиц (самопоглощение). Трудность получения таких твердых образцов является причиной, почему всюду, где только возможно, желательно применять жидкости. После приготовления пластины с нанесенным твердым образцом ее помещают под счетчиком Гейгера для счета. Тритий можно обнаруживать тремя способами 1) в виде газа (например, СН4, СаНд или паров Н2О) в пропорциональ- [c.88]

Уменьшение наклона кривой при переходе к более высоким концентрациям связано, как правило, с уменьшением концентрационной чувствительности линий определяемого элемента из-за ее реабсорбции (самопоглощения). Реабсорбцией называют по-глощение линии элемента его же атомами в самом источнике света. Коэффициент поглощения (поглощательная способность) источника света увеличивается с повышением концентрации в нем поглощающих атомов. Поэтому с увеличением содержания элемента в пробе замедляется рост интенсивности линии и она теряет свою концентрационную чувствительность. Наименьшей конн,ен-трационной чувствительностью в спектре каждого элемента отличаются резонансные линии, и их применение ограничивается определением самых малых концентраций. Как правило, линии с более высокими потенциалами возбуждения отличаются и более высокой концентрационной чувствительностью. [c.217]

Калибровочные графики в пламенно-эмиссионном методе. Количественный анализ с помощью пламенно-эмиссионной спектрометрии обычно проводят, используя серии рабочих, или калибровочных, графиков для каждого определяемого элемента отдельно. На рис. 20-7 в качестве примера показан калибровочный график для определения калия. Как следует из предыдущего уравнения и из гл. 18, зависимость между общей мощностью испускаемого излучения (или величиной сигнала регистрирующего устройства) и кон-центрациер раствора линейна вплоть до относительно высоких концентраций — в данном случае приблизительно до 85 млн (по массе) иона калия. Выше этой концентрации кривая изгибается к оси концентраций в связи с явлением, известным как самопоглоще-ние. Самопоглощением называется поглощение испускаемого излучения более холодными атомами вблизи края пламени другими словами, атомы вблизи центра пламени, будучи более горячими, испускают излучение, которое может поглощаться атомами того же элемента, находящимися у края пламени. Этот эффект наиболее значителен при высоких концентрациях атомов в пламени. Действительно, теоретически можно показать, что при низкой концентрации зависимость между мощностью излучения и концентрацией линейна, а при более высоких концентрациях мощность испускаемого излучения возрастает пропорционально только квадратному корню концентрации. Так же, как и в случае отклонений от закона Бера, самоноглощение при высоких концентрациях не мешает проведению количественного анализа с помощью пламенно-эмиссионной спектрометрии, если воспользоваться калибровочным графике , , например таким, какой показан иа рисунке 20-7. [c.689]

В этой области, будет соответствовать более широкая спектральная полоса, чем ширина линии поглощения атомов, окружающих дугу. В этих условиях центральная часть полосы излучения, испускаемого атомами в дуге, поглощается теми атомами, которые окружают дугу. Этот экстремальный пример самопоглощения, называемый самообращением, может усложнить качественный анализ. Самообращенная линия, такая как показана на рис. 20-20, состоит как бы из двух отдельных линий по каждой стороне от истинного положения эмиссионной линии (сравните эту самообращенную линию с дублетом линий натрия при 589 нм на рис. 19-5). [c.711]

Из (35) и (35а) следует, что при достаточно высоких температурах коэффициент поглощения одноатомных газов йа частоте V быстро возрастает с повышением Гй- В молекулярных газах существуют еще и другие механизмы поглощения излучения (диссоциация и т. д.). Следовательно, коэффициент поглощения в молекулярных газах также достаточно быстро растет с повышением температуры (при неслишком низких температурах). В плазменной струе состав вещества достаточно сложный ионы, радикалы и т. д., и поэтому число каналов для поглощения излучения ё такой системе будёт больше, чем в одноатомном газе. В связи с этим следует ожидать, что коэффициент самопоглощения излучения, испускаемого центральными областями плазменных струй первой групйы, будет заметно превышать соответствующую величину у плазменных струй второй группы. Оценки показывают, что в плазменных струях первой группы для значительной части спектра длины пробегов излучения оказываются меньше диаметра плазменной струи б. В связи с этим на таких частотах высокотемпературная плазменная Струя в основном излучает с поверхности, где температура уже не столь высока, как на оси плазменной струи. В плазменных струях второй группы поглощение излучения внутри меньше, й ойи в ряде случаев для значительной части испускаемого ими излучения служат объемными излучателями. Так как у плазменных струй первой группы значительная часть излучения внутренних областей может поглощаться веществом плазменной струи, не выходя из него, то эффект тивная температура Тэфф, определяемая формулой (9), может быть значительно ниже температуры внутренних областей плазменной струи и больше соответствовать температуре ее поверхностных слоев. [c.51]

Часть световой энергии, излучаемая во внутренних зонах источника, может быть поглощена во внешних его частях. Это явление называется самопоглощением. Коэффициент поглощения в центре линии больше, чем на ее краях, поэтому самопоглощение приводит к увеличению полуширины линии. В неоднородных источниках оно может привести и к заметному уменьшению яркости источника для центра линии. Это явление называется самообращением. Контур самообра-щенной линии показан на рис. 10.9, в. [c.263]

Для измерения мягкого р-излучения могут быть использованы торцовые счетчики со слюдяным окошком и сцинтилляционные счетчики. Торцовые счетчики дают хорошую воспроизводимость и точность измерения, однако они имеют малый коэффициент счетности, что затрудняет их использование при определении активности препаратов с низкой удельной активностью. Кроме того, работа с ними связана с рядом других трудностей необходимостью изготовления однородных по составу с ровной поверхностью образцов, введения поправок на самопоглощение мягкого Р-излучения в материале образца, поглощение в слюде окошка и отражение от подлолски. [c.22]

Наиболее доступным методом измерения абсолютной активности препаратов по р-излучению является метод, оспованный на использований торцового счетчика и введении ряда поправок в измеренную скорость счета. Несмотря на то что этот метод менее точен ( 10%), он более удобен при массовых измерениях, так как проводится на серийно выпускаемой аппаратуре и занимает сравнительно А1ало времени. Количество поправок зависит от условий измерения скорости счета. Обычно вводятся следующие поправки на разрешающее время, на фон, на геометрию образца, на обратное рассеяние, на рассеяние от внутренних стенок домика, на поглощение в воздухе и слюдяном окошке, на самопоглощение и, если нужно, на схему распада. [c.59]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология