Фактор атомного номера

Фактор атомного номера Z [c.17]

Основное, что влияет на фактор атомного номера Z ,— это различие между средними атомными номерами образца и эталона. Для иллюстрации этого эффекта в качестве примера можно рассмотреть анализ меди в сплаве на основе алюминия, содержащего 2 вес. % Си. Средний атомный номер сплава 13,32, а атомный номер Си — 29. В этом случае можно ожидать значительной поправки на атомный номер. [c.21]

Дальнейшее исследование обнаруживает ряд важных и интересных особенностей. Прежде всего ясно, что поправка на некогерентное рассеяние очень мало влияет на положение максимума. На практике установлено, что благодаря быстрому падению величины некогерентного рассеяния наблюдается тенденция понижения максимумов и затрудняется определение их положения. Поэтому некогерентным рассеянием обычно пренебрегают, и этим упрощением в результаты вносится исчезающе малая ошибка. Кроме того, за исключением первых двух все остальные значения X, соответствующие максимумам приближенной кривой и полученные путем приравнивания атомного фактора атомному номеру, очень близко совпадают со значениями х, полученными после введения истинного коэфициента рассеяния >. [c.162]

Учитывая периодический характер изменения характеристик прочности межатомной связи простых веществ, можно заключить, что в совокупности с влиянием фактора Тт1 о этот факт достаточно четко объясняет картину изменения теплоемкости простых тел при температуре плавления в зависимости от атомного номера. [c.86]

Сложное влияние перечисленных факторов приводит к достаточно сложной зависимости теплоемкости от атомного номера (см. рис. 27,а). Таким образом, как при низких (Г<вв), так и при высоких (7 >0d) температурах правило Дюлонга и Пти не выполняется, хотя причины отклонений по своей природе различны. Заметим, однако, что как в первом, так и во втором случае существенную роль играют особенности характера химической связи, обусловленные положением элементов в периодической таблице Д. И. Менделеева. [c.87]

УСб, ф ) — угловая часть волновой функции 2 — атомный номер элемента 2 — статическая сумма 2 — число соударений 7о — фактор соударений [c.407]

Вследствие сильного влияния рассмотренных факторов на интенсивность линий чувствительность обнаружения элемента зависит от атомного номера элемента матрицы (рис. 5.11). [c.214]

Это подтверждает фундаментальное значение атомного номера и заставляет думать, что именно заряд ядер, а не атомный вес должен быть фактором, существенным при классификации элементов. При классификации элементов с использованием атомного номера, а не атомного веса смещения (Аг — К и др.) исчезают. [c.18]

Определяем зависимость дозового фактора накопления для энергии 0,661 МэВ от эффективного атомного номера просвечиваемой среды. При этом толщина материала служит параметром. [c.62]

Атомные радиусы 1/411, 403 2/1063, 1064 3/208. 227, 228, 413, 1145 4/374, 375, 432 Атомные реакторы 1/778, 785, 786 Атомные спектры 1 /412,405, 408,409, 413, 414 2/1121 4/587, 776, 789 5/640 Атомные факторы рассеяния излучений 2/188, 189 температурный 2/189, 190 Атомные часы 5/656 Атомный вес 1/407 5/508 Атомный номер 1/403 2/220 3/82, [c.553]

После того как значения кг получены, необходимо провести коррекцию на несколько эффектов, включающих 1) различия в рассеянии и торможении электронов в образце и эталоне, так называемый эффект атомного номера, выражаемый фактором 2г 2) поглощение рентгеновского излучения в образце Ай 3) эффекты флуоресценции и в некоторых специальных случаях флуоресценцию за счет непрерывного рентгеновского излучения. В общем случае выражение для поправок имеет вид [c.8]

Фактор поглощения f %) любого элемента i зависит от соответствующего массового коэффициента поглощения х/р, угла выхода рентгеновского излучения о з, энергии электронов пучка Ео, критической энергии возбуждения кр К-, L- или Ai-линий элемента i, среднего атомного номера Z и среднего атомного веса образца А. Отсюда можно записать [c.10]

В методе Кобе необходимость использования поправочных факторов Z, А, F м фактора, обусловленного флуоресценцией, вызываемой непрерывным излучением, сведена к минимуму, поскольку близость значений энергий для /, и в приводит к отсутствию необходимости вводить поправку на поглощение А, а использование отношения /,//в — вводить поправку на атомный номер Z, Поправка F, обусловленная флуоресценцией под действием характеристического излучения, пренебрежимо мала в, большинстве случаев микроанализа биологических образцов, за исключением тех случаев, когда в матрице с низким Z присутствуют элемент с высоким значением Z (флуоресценция за счет непрерывного излучения). Константа ki определяется с помощью эталонов с известной концентрацией. [c.73]

Достоинство метода отношения Р/В в применении к биологическим материалам заключается в том, что различные поправки, используемые в методе трех поправок, играют значительно менее важную роль. Поскольку предполагается, что процентная доза характеристического рентгеновского излучения, поглощенного в образце, такая же, как и для излучения фона, фактор поглощения (Л) отпадает. В биологическом материале эффект атомного номера (Z) мал, и в любом случае им пренебрегают, так как он по предположению оказывает одинаковое влияние на пик н непрерывное излучение. Поскольку у биологического материала низкий атомный номер, эффект вторичной флуоресценции (F) мал и его можно рассматривать как поправку второго порядка. Как в [165], так и в [166] показано, что результаты измерения Р/В нечувствительны к эффективности детектора, флуктуациям тока пучка и неточностям коррекции живого времени. Кроме того, результаты измерения Р/В менее чувствительны к изменениям геометрии поверхности, часто [c.75]

Средняя длина волны де Бройля (разд. 12.8) тепловых нейтронов равна 1,4 А при комнатной температуре. Монохроматический пучок может быть получен путем дифракции при применении кристаллического монохроматора, который выбирает узкую полосу длин волн из падающего излучения ядерного реактора. Дифракцию нейтронов можно также использовать для изучения строения порошков или монокристаллов. Хотя законы дифракции нейтронов подобны законам дифракции рентгеновских лучей, некоторые основные различия между ними приводят к тому, что оба метода дополняют друг друга. В то время как рентгеновские лучи рассеиваются электронами, нейтроны рассеиваются сначала ядрами. Следовательно, факторы атомного рассеяния нейтронов не изменяются прямо пропорционально с атомным номером, как при рассеянии рентгеновских лучей, [c.583]

Определите фактор атомного рассеяния / и обсудите его зависимость от а) атомного номера б) брэгговского угла б в) длины рентгеновского излучения Л г) температуры Т. [c.414]

Под структурной единицей следует понимать атом или ион, а иногда также группу атомов — молекулу или же комплексный ион. В ионных соединениях атомный номер элемента и его валентность не являются факторами, сколько-нибудь существенно влияющими на структуру кристалла (иллюстрацию к правилу см. 7—11 настоящей главы). [c.148]

Для нейтронографических исследований необходимы атомные реакторы, дающие мощные пучки нейтронов, которые подвергаются монохроматизации отражением от кристаллической пластинки (например, СаРз). Дифрагирующие нейтроны регистрируются счетчиками. Нейтроны рассеиваются не электронной оболочкой атома, но его ядром, и атомный фактор определяется конкретной протонно-нейтронной структурой ядра, а не атомным номером. Поэтому атомные факторы изотопов существенно различаются. Атомный фактор для водорода (протона) далеко не минимален, для ряда тяжелых элементов он меньше. Поэтому нейтронография позволяет надежно локализовать атомы водорода с ее помощью была установлена структура льда (см. стр. 203). Можно высказать уверенность в том, что нейтронография в будущем сыграет важную роль в изучении биополимеров, где она до сих пор почти не применялась (дальнейшие подробности см. в [33]). [c.275]

Факторы, определяющие устойчивость комплексов ь зависимости от типа лигандов. При сравнении степени устойчивости комплексов, имеющих одинаковые центральные ионы, оказалось, что между показателем рКа [уравнение (4.6)] и 1д/С1 для подавляющего большинства лигандов имеется линейная зависимость. В качестве типичной льюисовской кислоты можно взять Н+, поэтому р (а служит показателем льюисовской основности лигандов. Это означает, что по мере увеличения р/Са центральные ионы (льюисовские кислоты) образуют более стабильные комплексы. Основность лигандов определяется многими факторами, но в наибольшей степени зависит от вида атомов, участвующих в координации. В подгруппе УИБ основность ослабевает в ряду Р , С1 , Вг , 1 . Кроме того, в общем случае можно сказать, что лиганды, имеющие в качестве координируемых атомов элементы подгрупп УБ и У1Б с низкими атомными номерами, имеют высокую основность. Например, установлена следующая зависимость [c.242]

Величина дозового фактора накопления зависит от энергии у-квантов Е , атомного номера материала поглотителя 2, толщины поглотителя С увеличением [c.47]

Масса атома практически равна массе его ядра, и его массовое число А равно полному числу протонов и нейтронов в ядре. При данном числе протонов, т. е. при данном атомном номере, число нейтронов может изменяться в некоторых пределах, так что могут существовать атомы одного и того же элемента с разными массами, называемые изотопами. Если элемент является смесью изотопов, то его атомный вес, определяемый химическими методами, представляет собой взвешенное среднее значение веса изотопов. Массы ядер и их строение являются, естественно, важным фактором, определяющим радиоактивность и другие ядерные изменения, но для вопросов химической связи и строения молекул они менее существенны. В настоящей книге достаточно рассматривать каждый атом просто как ядро с зарядом Z, вокруг которого находятся 2 электронов. [c.10]

Поскольку рентгеновские лучи рассеиваются в основном электронами, рассеивающая способность атома тем больше, чем выше его атомный номер. Поэтому рассеивающая способность водорода крайне мала и положения атомов водорода в кристаллах вообще могут быть определены из рентгеновских данных только в исключительно благоприятных случаях. С другой стороны, нейтроны рассеиваются ядрами, тогда как электроны на них не оказывают влияния (за исключением неспаренных электронов). При этом рассеивающие факторы для всех ядер имеют одинаковый порядок величины, так что с помощью диф- [c.316]

В последние годы электронографический метод используется, особенно русскими авторами, для определения положений легких атомов в кристаллах, содержащих значительно более тяжелые атомы. Поскольку быстрые электроны рассеиваются ядрами, а не орбитальными электронами, атомы с большими атомными номерами не являются единственным фактором, определяющим положение, как это имеет место в случае дифракции рентгеновских лучей. В то время как отношение атомных рассеивающих способностей углерода и водорода для дифракции рентгеновских лучей составляет 15 1, для дифракции электронов оно [c.319]

В настоящее время наиболее точным выражением для фактора атомного номера 2 элемента I является, по-видимому, формула Данкамба и Рида [15] [c.17]

Как видно из формулы, интенсивность и положение соответствующего максимума на кривой интенсивности рассеяния определяются двумя факторами атомными номерами рассеивающих атомов и тригонометрической функцией от межатомных расстояний. Множитель sin К8гц1К8гц — периодическая функция с амплитудой максимумов, убывающей по мере увеличения расстояний Гц или S. Таким образом, в случае больших расстояний эта функция меньше сказывается па общей интенсивности рассеяния и величина и положение максимума интенсивности для группы больших расстояний довольно мало чувствительны к изменениям в больших расстояниях. Благодаря этому факту становится понятным, почему, несмотря на то, что изме-непия молекулярной структуры, происходящие при этерификации целлюлозы, должны сказаться в первую очередь на изменении положения первого максимума (dj), соответствующего группе больших расстояний, мы все же и на теоретической и на экспериментальной кривых рассеяния триацетилцеллюлозы не получили заметного смещения первого максимума. [c.48]

Дальнейшего упрощения можно достигнуть, если заменить атомные факторы / атомными номерами Z, что мало влияет на конечный результат. Такая замена допустима по той причине, что атомиые факторы f для рентгеновских лучей и 2—/ для [c.39]

Фактор рассеивания рентгеновского излучении уве.шчнваетси постепенно V возрастанием атомного номера. [c.207]

А п 2 — атомный вес и атомный номер элемента I соответственно. Параметр поглощения х=ц/рсозесг1з, где х/р — массовый коэффициент поглощения для чистого элемента 1. Параметр а учитывает зависимость поглощения или потерь энергии от ускоряющего напряжения. Фактор (т уменьшается с увеличением энергии возбуждения Ео [122]1 При более высоких ускоряющих напряжениях электроны проникают глубже в образец и путь, на котором происходит поглощение, удлиняется. Это показано на рис. 7.4, где приведено распределение электронов и рентгеновского излучения в меди в зависимости от энергии первичного пучка Ео. Как было показано в гл. 3, при увеличении Ео рентгеновское излучение генерируется глубже в образце. На рис. 7.5 схематически показана геометрия поглощения рентгеновского излучения и зависимость пути Р, на котором происходит поглощение в образце из А1, от энергии первичного пучка Ео и углов выхода г1). Следует заметить, что длина этого пути быстро возрастает с увеличением ускоряющего напряжения и уменьшением угла выхода. Величина /(х) будет достигать единицы [уравнение (7.12)] по мере увеличения а и уменьшения х- Это имеет [c.11]

Значение учета фактора поглощения можно проиллюстрировать на примере анализа бинарных систем Ni—Fe и А1—Mg. В обеих системах атомные номера двух входящих элементов, настолько близки, что нет необходимости вводить поправку на атомный номер Z,-. Рассмотрим поглощение линии Nijf в Fe и А1к( в Mg. В обоих случаях вторичной флуоресценции не происходит, и можно не учитывать поправку Fi. Для обеих систем расчеты Ai = fix)/fi%) были проведены с использованием поправки Филибера — Данкамба — Хейнриха по уравнениям (7.9), (7.12)-(7.16). [c.14]

Значения R лежат в интервале 0,5—1,0 и приближаются к единице для элементов с низким атомным номером. Фактор поправки на обратное рассеяние зависит не только от атомного номера, но и от величины перенапряжения и=Ео1Екр. При уменьшении перенапряжения до единицы меньшее число электронов рассеивается от образца с энергией >Якр, и, следовательно, потери ионизации от таких отраженных электронов меньше. [c.18]

В работе [135] была предложена подгоночная формула для фактора поправки на обратное рассеяние R по значениям, полученным Данкамбом и Ридом [15], с учетом перенапряжения и и атомного номера Z [c.18]

Пучок пейтронов из атомного реактора подвергается монохроматизации отражением от кристаллической пластинки (папри-мер, СаРз). Дифрагирующие нейтроны регистрируются счетчиками. Нейтроны рассеиваются ие электронной оболочкой атома, 110 его ядром, и атомный фактор рассеяния определяется протон-110-пе гтр011Н0Й структурой ядра, а пе атомным номером. Поэтому атомные факторы изотопов существенно различаются. Атом- [c.138]

Малость длины дебройлевской волны для электрона означает большой радиус сферы Эвальда (см. стр. 268), ее вырождение в плоскость. Это сильно упрощает истолкование электро-нограмм, так как они оказываются прямыми изображениями плоского сечения обратной решетки кристалла. Атомные факторы для рассеяния электронов также пропорциональны атомному номеру, но по своей абсолютной величине они во много раз больше, чем для рентгеновских лучей. Иными словами, электроны взаимодействуют с веществом значительно сильнее, чем рентгеновские кванты. Поэтому они сильно поглощаются веществом, и для исследования его структуры необходимо пользоваться очень тонкими пленками толщиной порядка 10 —10 см, тогда как размеры кристаллов, изучаемых в рентгенографии, порядка 10 см. Исследование необходимо проводить в высоком вакууме. Это делает невозможным применение электронографии для изучения глобулярных белков в их нативном состоянии — вакуум высушит белок. Тем не менее электронография позволяет получить ценные результаты при исследовании фибриллярных белковых структур, синтетических полимеров и других аморфных тел. Существенное преимущество электронографии состоит в том, что она позволяет локализовать атомы водорода (подробное изложение см. в монографиях [31, 32]). [c.275]

Мышьяк, сурьма, висмут. Устойчивые формы этих трех эле ментов имеют структуру, аналогичную структуре черного фосфора (рис. 3.2) и представляют собой кристаллы черного цвета. Кроме того, у Аз и 5Ь имеются еще неметаллические аллотропные формы соответствующие элементарные вещества составле ны из Аз4 и 8Ь4 и имеют структуру белого фосфора. При обычной -температуре эти формы неустойчивы и быстро превращаются в стабильные модификации. Висмут подобной аллотропной модификации не имеет. Все данные, приведенные в табл. 3.9, относятся к стабильным формам. Температуры плавления и кипения с увеличением атомного номера в заметной степени понижаются, в особенности бросается в глаза низкая температура плавления висмута. Факторы, от которых зависяг температуры плавления, многообразны, и поэтому наблюдаемые явления трудно объяснить однозначно. Все рассматриваемые простые вещества диамагнитны, обладают значительной твердостью и хрупки. Их электрическое сопротивление (табл. 3.11) на несколько порядков выше, чем у меди, тем не менее проводимость — металлическая с положительным температурным коэффициентом. Причина этого заключается в умень-шении числа электронов, свободно перемещающихся в кристалле. Так, в висмуте на 10 атомов имеется лишь 1 свободный электрон, а в меди от каждого атома 1 электрон участвует в проводимости. [c.106]

При рассмотрении взаимодействий с электронной оболочкой следует обратить внимание на два важных свойства 1) в противоположность бета-излучениро можно провести четкую границу между исходным и вторичным излучением. Последнее состоит из электронов и фотонов 2) статистически энергия, переданная электрону мишени входящей частицей, зависит от соотношения масс обеих взаимодействующих частиц. Протоны, дейтоны и альфа-частицы с энергиями около I Мэе могут сообщать электрону энергию в количестве лишь 1 кэв. Поэтому, когда мишени состоят из элементов с атомными номерами большими 10, при облучении частицами с энергией менее нескольких миллиоьюв электрон-вольт только внешние электроны могут взаимодействовать с поступающими частицами. Кроме того, в случае протонов, дейтонов и альфа-частиц, энергия которых значительно больше 1 кэв, основным фактором, обусловливающим рассеяние энергии, является возбуждение, а не ионизация, тогда как при бета-излучении этот процесс становится заметным лишь для энергий меньших 100 эв. [c.200]

Оргел [ИЗ] рассмотрел некоторые свойства ионов переходных металлов на основе теории молекулярных орбиталей и теории поля лигандов. Мы ограничимся, главным образом, применением теории поля лигандов для определения энергии удаления двухвалентных ионов из водного раствора. Понижение энергии комплекса, обусловленное влиянием поля лигандов, определяется симметрией и напряженностью поля (т. е. природой лигандов и их расположением), а также числом и состоянием -электронов. Теория предсказывает, что поле лигандов не должно оказывать влияния на свойства комплекса, если -подуровни заняты полностью или если они заполнены ровно наполовину. Эти два случая реализуются соответственно для ионов 2н и Мн +. В нервом приближении понижение энергии за счет поля лигандов пропорционально (V —5), где V — число неспаренных -электронов. Приняв в рассмотрение некоторые осложняющие факторы, в особенности для иона Сн " , Оргел дал оценки понижения энергии для ряда ионов в квакомплексах. Если вычесть эти поправки из наблюдаемых значений энергии удаления ионов из водного раствора, то получаются исправленные значения, которые возрастают с ростом атомного номера. Если, далее, вычесть из суммы двух первых ионизационных потенциалов иона Си + энергию, необходимую для того, чтобы перевести электрон с -орбитали на 5-орбиталь, то максимум на кривой зависимости ионизационных потенциалов от атомного номера также исчезает. В связи с этим полагают, что наблюдаемые отклонения в зависимости энергий удаления ионов из раствора связаны с влиянием ноля лигандов. Соответствующая поправка может достигать 5% от общей теплоты удаления иона из раствора. [c.194]

Величина коэффициента самоослабления зависит от толщины препарата, атомного номера материала препарата и от энергии испускаемых препаратом частиц или квантов. Зависимость коэффициента 5 от указанных факторов теоретически не установлена, поэтому при измерении абсолютной активности достаточно толстых образцов поправка на самоослабление должна быть выработана для каждого изучаемого изотопа в отдельности и именно в веществе того соединения, в котором изотоп поступает на измерение. [c.70]