Диаграмма для определения значений Re при

В области II, заключенной на диаграмме состояния между осью ординат и граничными линиями АС тз ВС, построено семейство кривых, каждая из которых отвечает определенному значению степени отгона е нефтяной фракции. На линии ВС V. нефтяные пары, и вода одновременно достигают состояния насыщения. [c.119]

Ранее отмечено, что правильные диаграммы сдвига аппроксимируются функцией ЗЬ, которой следуют некоторые псевдоожиженные слои при низких скоростях сдвига, отклоняясь от нее, однако, при определенном значении й. Известны два типа отклонений а) с увеличением угловой скорости й напряжение сдвига т подчиняется зависимости до данного критического значения йхх при превышении последнего напряжение сдвига или скорость его изменения с увеличением й становятся меньше вычисленных по закону ЗЬ (рис. У1-5). б) С увеличением угловой скорости й напряжение сдвига т следует закону 8Ь до критического значения йкг при его превышении напряжение сдвига увеличивается быстрее, чем по гиперболической синусоиде. [c.236]

Рис. 7.14. Диаграмма для определения значения в горизонтальном потоке а / vVв / .

Рис. 7.15. Диаграмма для определения значения в вертикальном подъемном канале

Таблицы и диаграммы для определения значения р составлены так, что искомую величину находят по значениям приведенных давления и температуры р = / (я, т). Поэтому принцип соответственных состояний можно применять лишь для определения объема газа при известных значениях давления, температуры, а так же критических параметров исследуемого вещества [c.25]

На рис. 7.2 приведена в схематической форме (без строгого соблюдения масштаба) диаграмма состояния воды. Любой точке на диаграмме отвечают определенные значения температуры и давления. [c.213]

Диаграмма показывает те состояния воды, которые термодинамически устойчивы при определенных значениях температуры и давления. Она состоит из трех кривых, разграничивающих все возможные температуры и давления на три области, отвечающие льду, жидкости и пару. [c.213]

Можно также показать форму орбитали, изобразив граничную поверхность, внутри которой находится большая часть электронного облака (95%). Если требуется показать на рисунке точное значение волновой функции, то пользуются контурными диаграммами, на которых точки, соответствующие одинаковым значениям волновой функции ф (или ), соединяют линиями, около этих линий указывают определенные значения ф (или ф ). [c.26]

Можно также показать форму электронного облака, изобразив граничную поверхность, внутри которой находится большая часть облака, скажем, 95%. Если требуется дать на рисунке точное значение волновой функции, то пользуются контурными диаграммами, где линии соединяют точки, для которых ф (или ф ) имеет определенное значение. На рис. 19 показаны различные изображения 2р -ор-битали атома водорода. Несмотря на то что представленные здесь [c.41]

Каждая фигуративная точка диаграммы соответствует определенным значениям р и Т и составу системы. Положение этой точки относительно линий, образующих плоскую диаграмму, позволяет определить, из каких фаз состоит система, в которой установилось равновесие. Зная число фаз, можно по уравнению Г иббса рассчитать число степеней свободы изучаемой равновесной системы, т. е. число ее независимых переменных. [c.180]

В качестве первого примера однокомпонентных систем рассмотрим диаграмму состояния воды. Эта диаграмма изображена на рис. 49. В точке О существуют три фазы лёд — жидкая вода — пар. Эта система инвариантна. Она может существовать только при определенных значениях температуры и давления. Если изменить в этой точке одну из переменных, то исчезнет одна из фаз. Например, если увеличить температуру, то исчезнет твердая фаза. Следует отметить, что, пока фаза не исчезнет, температура не изменится. Так, если к системе подводить тепло, то лед будет плавиться, тепло будет расходоваться на плавление льда и, пока он весь не расплавится, температура будет постоянна. [c.117]

На рис. 1.22 в Г, 5-диаграмме показан характер изменения температуры Ги теплоотдатчика и Т теплоприемника при неизотермическом процессе отвода п подвода тепла. Как видно из рис. 1.22, замена действительного процесса изменения температуры Г и Тв линейным (штриховая линия) приводит к положительной ошибке определения значения Г, р, так как среднеарифметическая температура больше действительной средней температуры [c.35]

Для первой зоны коэффициент продуктивности скважины яв-ляется переменной величиной и определяется как угловой коэффициент касательной, проведенной к индикаторной кривой. При малых перепадах давления коэффициент продуктивности скважины наименьший, затем по мере увеличения перепада давления происходит рост коэффициента продуктивности скважины. Этот рост происходит до определенного значения перепада давления, так как индикаторная кривая имеет точку перегиба. Дальнейшее увеличение перепада давления сопровождается некоторым уменьшением интенсивности роста коэффициента продуктивности. В точке перехода к линейному участку индикаторной диаграммы коэффициент продуктивности равен его постоянному значению для нефти с предельно разрушенной структурой. Таким образом, рост коэффициента продуктивности в различных интервалах изменения перепада давления неодинаков по мере увеличения перепада давления рост коэффициента продуктивности замедляется. [c.20]

Следовательно, практически величина е не вычисляется, а отсчитывается по таблицам или диаграммам. Как правило, таблица или диаграмма строится при определенном значении х для определенного типа расходомерного прибора в зависимости ог только что указанных соотношений и величин. Французские нор- [c.18]

Зависимость коэффициента лобового сопротивления таких тел, как шар, цилиндр и т. п., от числа Рейнольдса очень сложна (см. диаграмму 1.8.8-1 и график а диаграммы 1.8.8-7). Наибольшее значение с имеет место при очень малых числах Ке. Но мере увеличения числа Рейнольдса коэффициент лобового сопротивления уменьшается, достигая при определенном значении Ке (порядка 2 + 510 ) первого минимума. Нри дальнейшем увеличении Ке наблюдается небольшое возрастание с,, до некоторого постоянного значения, которое сохраняется примерно до Ке - 10 + 2-10 . Носле того как Ке достигнет этого значения (критического числа Рейнольдса), происходит резкое падение коэффициента с , до второго минимума, который соответствует Ке - 310 + 510 . Затем наступает следующее незначительное возрастание с . Но начиная примерно со значения Ке - Ю коэффициент лобового сопротивления принимает почти постоянное значение. [c.427]

Для смесей с положительным отклонением от закона Рауля у > 1, для смесей с отрицательным отклонением — у < 1. Отметим, что определение значений у часто затруднительно, поэтому диаграммы у — X обычно строят по экспериментальным (справочным) данным. [c.105]

Согласно правилу фаз, при к = 2 и ф = 2 получается ср = 3. Это означает, что равновесие в системе определяется тремя независимыми параметрами, например давлением, температурой и составом одной из фаз (скажем, концентрацией х) концентрация вещества во второй фазе (у) примет определенное значение. В случае работы при постоянном давлении равновесная связь у и X определяется температурой. Такие ситуации для класса 3(2-2) встречаются наиболее часто поэтому равновесие изображают в виде изобарической (в целом) диаграммы с семейством линий равновесия — изотерм (для различных температур). Разумеется, можно построить и изотермическую диаграмму с семейством изобарических линий равновесия. [c.767]

Снижение температуры оборотной воды в градирне происходит за счет ее контакта с воздухом, перемещаемым вентилятором. Теоретически возможный предел охлаждения воды в градирне - температура мокрого термометра (/м), которая зависит от температуры окружающего воздуха и его относительной влажности. Существуют диаграммы для определения значения /м- Например, при температуре окружающего воздуха 30 °С и его относительной влажности 60% предельная температура охлаждения воды /об = 24 °С. В современных вентиляторных градирнях перепад температур нагретой и охлажденной воды достигает А/ = / - <ов = 6 7 °С. [c.346]

Современный подход к интерпретации спектров органических соединений, основанный на характеристических частотах групп, является в значительной степени эмпирическим и базируется на тщательном сравнении многих спектров. Этот метод представлен на рис. 4.6 и 4.7 на примере ряда соединений большей частью с одинаковым размером молекул. Все спектры были получены для жидких пленок одинаковой толщины. Характеристическое поглощение групп легко выделяется простым сравнением спектров между собой и рассмотрением корреляционных диаграмм (рис. 4.5). Данные по частотам и интенсивностям получены на основании приведенных спектров и являются лишь приблизительными. Для определения значения символов следует обратиться к рис. 4.4 и 4.5. Некоторые группы рассмотрены более подробно в следующих разделах - С — Н и С — С- в разд. 4.8, С — ОН [c.135]

При повышении температуры жидкости и увеличении энергии системы некоторые из частиц, получившие достаточный запас кинетической энергии, способны преодолеть силу внутреннего давления, покинуть жидкость и перейти в газовую фазу. Если система закрытая, то устанавливается равновесие между жидкой и газовой фазами, и среднее число частиц, покидающих жидкость и возвращающихся в нее, становится равным. Состояние вещества, находящегося в газовой фазе в равновесии с жидкостью, называется насыщенным паром. На фазовой диаграмме (см. рис. 4.5) этому равновесию отвечает кривая 3. При движении по этой линии по мере повышения температуры и давления плотность жидкости уменьшается, а плотность пара увеличивается. При определенных значениях Т и Р плотности жидкости и пара становятся равными и граница раздела между ними исчезает. В этой точке, которая называется критической точкой, линия равновесия жидкость - пар кончается. Например, для воды Т р = 647,4 К и Р р= 22 114 кПа. [c.97]

Гидраты природных газов образуются в скважинах, в элементах промыслового оборудования подготовки газа, а также в газопроводах при определенных значениях давления и температуры, которые можно найти с использованием фазовых диаграмм гетерогенного равновесия. На практике для определения условий начала образования гидратов используется графический метод расчетный — по константам равновесия, графо-аналитический — по уравнению Баррера — Стюарта и экспериментальный. [c.534]

Пусть система в результате происходящего в ней неравновесного адиабатического процесса переходит из состояния 7 в состояние 2. Начальное и конечное состояния системы условно (для любого теплового процесса) характеризуются как равновесные, но для всех промежуточных состояний системы ввиду необратимости процесса нельзя установить значений ее свойств, ибо, как указывалось выше, в неравновесном состоянии свойства системы не обладают определенными значениями, а характеризуются полями этих величин. Поэтому необратимый процесс, вообще говоря, не может быть представлен на диаграмме состояния. Чтобы подчеркнуть эту особенность необратимого процесса, на фиг. 2 он условно представлен произвольной волнистой линией 1—2. [c.21]

При построении диаграммы необходимо иыбрать определенные значения активностей ионов железа. Обычно диаграммы Г—pH. как уже отмечалось, строятся длн четырех значений активности— 10 , 10 , 10 и 10" моль-л . При равновесной активности (концентрацни) ионов металла в растворе, равной 10 моль-л и менее, его можно считать коррозионно устойчивым кроме того, эта величина соответствует Г1рактическс1му пределу применимости формулы Нернста для электродных потенциалов. [c.190]

С помощью сырьевой коноды (х =0,07, /с= 0,276) можно было бы по тепловой диаграмме найти значения минимальных расхода тепла в кипятильнике и съема тепла в конденсаторе, совместимых с желательной работой колонны. Однако для закрепления определенного режима разделения в колонне зададимся, например, составом /1=0,317 паров 61, поднимающихся на верхнюю тарелку. Состав встречной этому пару флегмы и равновесной эвтектическому пару 0 , поднимающемуся с верхней тарелки, по условию [c.308]

Толярная диаграмма описывает распределение вероятности локализации электрона по направлениям, заданным углами 0 и ф. Легко видеть, что полярные диаграммы аксиально симметричны, если атомные ор-битали характеризуются определенными значениями квантового числа /И) так как в.этом случае их аави симость от угла ф должна иметь вид [c.86]

Можно также показать форму электронного о блака, изобразив граничную поверхность, внутри которой находится большая часть облака ( %). Если требуется показать на рисунке точное значение волновой функции, то пользуются контурными диаграммами, где линии соединяют точки, для которых гр (или 1JJ ) имеет определенное значение. На рис. 1.8 показаны различные изображения 2рг-орбитали атома водорода. Несмотря на то, что представленные здесь фигуры имеют различную форму, они обладают одинаковой симметрией, характерной для рг-орбитали. Форма орбиталей важна для понимания особенностей химической связи, и в дальнейшем мы неоднократно будем пользоваться подобными изображениями орбиталей. На схемах часто рисуют орбитали стилизованно, несколько искажая их форму и пропорции. [c.24]

Если для какого-либо вещества известны температура кипения и энтальпия испарения, то можно пользоваться приведенной у Виттенбергера [64] диаграммой Бергхольма и Фишера [65], в которой кроме специальной сетки в координатах 1/Т — lg р имеется также верхняя шкала в килокалориях. Для расчета давления насыщенных паров Хоффман и Флорин [66] приводят метод, состоящий в том, что логарифм давления паров откладывают на так называемой оси веществ , ведущей к полюсным лучам. Этот метод аналогичен способу с применением известной диаграммы Кокса [67]. На этих диаграммах, построенных для соединений отдельных гомологических рядов ( семейств на диаграмме Кокса) все прямые, характеризующие давление паров, соединяются в точке (полюсе) с координатами р , которые для веществ каждого гомологического ряда имеют определенные значения. Таким образом, достаточно знать одну температуру кипения при каком-либо давлении, чтобы путем соединения соответствующей точки на диаграмме Кокса с полюсом можно было получить прямую, выражающую зависимость давления паров от температуры. В табл. 7 приведены систематизированные Драйсбахом координаты полюсов и для 21 гомологического ряда на диаграмме Кокса. На рис. 41 показана диаграмма Кокса для алкилбензолов. [c.66]

Наблюдатель перемещает образец с помощью подвижной плоскости и фиксирует участки витринита. В каждом отмеченном пункте он регистрирует показатели отраженного света и это дает (в выбранных единицах) отражательную способность витринита в рассматриваемом участке. Изучение образца представляет собой накопление данных по нескольким сотням участков и нанесение показателей на диаграмму, аналогичную диаграммам, представленным на рис. 70, как это осуществляется при построении кривой Гаусса. Если образец однородный, то все точки группируются вокруг определенного значения отражательной способности, в противном случае рефлектограмма принимает форму более или менее растянутую. При наличии двух или трех отчетливых пиков следует полагать присутствие в образце двух или трех основных компонентов, содержание которых в % выражается отношением площадей пиков . [c.240]

На этой диаграмме, кроме значений концентраций откладывают перпендикулярно к основанию призмы свойство системы, измеренное при определенных условиях (например, при Т или р = onst, или при постоянстве обоих параметров одновремен- [c.316]

Максимум полезной мощности Я"д наступает в точке В", в которой касательная к окружности ОВА параллельна линии ОО. Как видно из диаграммы, максимум полезной мощности не совпадает с максимумом полной активной мощности он достигается при токе 1" = 0В", меньшем тока Г = ОВ. Поэтому по ваттметру судить о достижении максимума полезной мощности нельзя так как этому максимуму соответствует вполне определенное значение созф, то о его достижении можно судить по показанию фазометра. [c.104]

Рис. 27. 2. Пример применения диаграммы на рис. 25. 12 для приближенного определения значения при котором можно получить аустенитную пли аустенитно-ферритную структуру металла шва при наплавке или однопроходной сварке низколегированной стали марки 24Г сварочной проволокой 18/8 или СВ-04Х19Н9С2 (уо 20%, структура аустенитно-ферритная) и варочной проволокой 25/20 или Св-13Х25Н18 ( о = 50%, структура аустенитная).

Особыми связующими прямыми являются и стороны треугольной диаграммы, соответствующие трем фазам (твердым или жидким или твердым и жидким), находящимся в равновесии. С изменением температуры такой треугольник может при определенном значении температуры (температуры вырождения ) превратиться в особую, вырожденную связующую прямую [58]. Она заканчивается в особой критической точке — неритектической, если система содержит твердую фазу [51м], или вырожденной — в случае трех жидких фаз [581-Подобные связующие прямые наблюдаются при 34,8° в одной рассмотренной в литературе системе [131 ] и в изучавшихся ранее системах того же типа [506 51з, 56а, бОе). [c.238]

Все названные прямые проводятся применительно к определенным значениям концентрации ионов металла в растворе вне за.в1Исимости от того, будут ли это простые ионы или же комплексные (типа цинкат-иона). Обычно при этом берегся интервал от 1 до 10 г-ион1л, так как величину меньшую, чем указанный нижний предел, практически можно не принимать во внимание.. В свою очередь, такой прием позволягт определить границы значений потенциалов и pH на диаграмме, в пределах которых физичеоки возможно существование данного сорта ионов металла (когда его концентрация превышает установленную нижнюю границу 10" г-ион л). [c.96]

На рис. 3.2 и 3.3 приведены угловые функции, на рис. 3.4— радиальные функции. Можно ли скомбинировать их каким-либо образом, чтобы получнтъ картину полной орбитали К сожалению, в рамках трехмерного пространства это невозможно. Поэтому для изображения орбиталей приняты такие же диаграммы, как на рис. 3.2 и 3.3. Еще чаще дают просто сечение этих орбиталей в плоскости, проходящей через ядро. Такие сечения приведены на рис. 3.5. Существует и другая возможность, сО стоящая в изображении контурных поверхностей волновой функции. Вначале подставим в выражение (З.П) определенные значения г, О, ф и найдем соответствующие значения волновой функции. Вычислив г )(г, ф) для большого числа значений переменных, представим контурные поверхности в трехмерном пространстве, причем каждая поверхность будет являться совокупностью точек с одним и тем же значением (г, О, ф). Далее удобно взять подходящее сечение контурных поверхностей. Такие сечения показаны на рнс. 3,6. Еще один тип представления орбиталей, который часто используют в книгах и при обсуждении химических проблем, приведен на рис. 3.7. Такие диаграммы не имеют четкой теоретической основы, но обладают тем преимуществом, что их легко можно представить графиче ски и что они позволяют создать общую картину узловых поверхностей для данной орбитали. [c.39]

В малоугловом лазерном рассеянии света измерения проводят в интервале углов 2—10°, поэтому, если Мш не превышает 10 , измерения следует осуществлять только при одном угле. Используемые в широкоугловом светорассеянии сложные экстраполяции (диаграммы Зимма) в этом случае оказываются ненужными. Поскольку объем рассеяния геометрически определен, значения Мш, получаемые при малоугловом рассеянии света, представляют собой абсолютные величины. К минимуму сводятся и проблемы осветления образцов для исследования, последнее обстоятельство связано с очень маленьким (0,1 мкл) объемом рассеивания. [c.211]

Рассмотренный выше расчет представляет собой решение задачи проектирования. Задача эксплуатации решается сложнее (в первую очередь — из-за нелинейности равновесия). Общая ее постановка при заданных исходных параметрах Ц, аО и известном числе тарелок требуется определить конечные параметры процесса (Д а2, А), <2ь). Конкретно надо найти такое положение полюсов в энтальпийной диаграмме (она для разделяемой смеси известна), чтобы при построении тарелок в диаграмме получилось заданное их число п . Задача решается подбором. Решение несколько облегчается, если принять определенное значение ковд тогда в ходе поиска решения верхний полюс перемещают эквидистантно линии /(а), проверяя для каждого положения полюса число построенных тарелок отдельно в укрепляющей и отгонной частях колонны — до совпадения с заданным п . [c.1060]

Системы жидкость—твердое. Равновесие однокомпонентной системы обычно изображают в координатах давление (Р) — температура (Т), как это показано на рис. 1Х-8. Здесь линии АВ, АС и АО разделяют поле диаграммы на три области, соответствующие твердому, жидкому и парообразному состояниям. Переход через линию АВ влево соответствует кристаллизации (отверждению) вещества, а вправо — его плавлению. Линия А В выражает зависимость температуры плавления от давления. За небольшим исключением (например, вода, висмут), температура плавления веществ возрастает с увеличением давления. Переход через линию АС влево отвечает кристаллизации из паровой фазы (десублимация), а вправо — испарению (сублимация) твердой фазы. В точке, соответствующей определенным значениям Р и Т для каждого вещества, сосуществуют все три фазы. [c.436]

F, рис. 41), которые разделяют все поле диаграммы на области стабильного существования отдельных фаз (обозначения этих фаз указываются в соответствующих областях диаграммы). Ниже кривой AB D находится область газообразной фазы (пара), область АВЕ является областью равновесного существования модификации /Сь область EB F—модификации /Са и область F D —жидкой фазы (расплава). Все эти области являются однофазными и согласно правилу фаз для однокомпонентных систем дивариантны, т. е. в границах этих областей можно произвольно менять два параметра (температуру и давление), не нарушая равновесие в системе, т. е. не изменяя число и состав фаз. Вдоль линий упругости пара АВ, ВС, D, ВЕ и F, разделяющих области существования отдельных фаз, в равновесии находятся соответственно по две фазы твердая фаза Ki—пар (АВ), твердая фаза /Са — пар (ВС), жидкость — пар ( D), твердая фаза К —твердая фаза /Са (ВЕ) и твердая фаза /Са — жидкость ( F). Точкам этих линий соответствует моновариантное состояние системы, т. е. можно изменять произвольно без нарушения равновесия только какой-либо один параметр системы, например температуру, при этом второй зависимый параметр системы (давление) в соответствии с изменением температуры будет принимать строго определенное значение. Фигуративная точка, выражающая состояние системы, будет перемещаться при этом вдоль линий упругости пара. [c.204]

Получить ответ на этот вопрос можно из рассмотрения тепловой диаграммы. Каждому определенному значению тепла кипятильника от нулевого до бесконечно большого отвечает согласно доказанному выше своя пара равновесных составов Х и у, (фиг. 56). На продолжении коноды, проходящей через фигуративные точки этих равновесных фаз, лежит полюс определяющий на тепловой диаграмме соответствующий минимальный расход тепла в кипятильнике. Из того же полюса выходит пучок оперативных линий, определяющих согласно уравнению (V. 32) составы встречных на одном уровне колонны неравновесных фаз. [c.207]

Графический расчет по тепловой диаграмме технически прост и удобен и может быть рекомендован для определения значений минимального тепла кипятильника, отвечающих не очень малым значениям граничных составов. Однако свойственная всем графическим методам расчета известная неточность становится уже недопустимой, когда определение Вмии// приходится вести для очень небольших значений л и у,, так как даже достаточно точное снятие их значений по изобарным кривым равновесия невозможно. В этом случае приходится прибегать к аналитическому расчету по уравнению (V.44), которое для условий, отвечающих получению с низа колонны практически чистого тяжелого компонента состава О, поддается удобному упрощению. В самом деле, положив с небольшим приближением [c.210]