Электрон кривые

У 96 элемента кюрия, в атоме которого имеется семь холостых /-электронов, стабильная валентность, равная 3, аналогична стабильной валентности 64 элемента гадолиния. У последующих элементов валентность 3 доминирует и здесь наблюдается наиболее полная аналогия актиноидов и лантаноидов. Эта аналогия была использована при хроматографическом методе разделения актиноидов, аналогично методу, применяемому для разделения лантаноидов. Аналогия лантаноидов и актиноидов наблюдается при рассмотрении кривых зависимости мольной магнитной восприимчивости растворов солей этих семейств элементов в зависимости от числа /-электронов кривые для ионов обоих семейств расположены симбатно друг другу (рис. 119). [c.288]

Р и с. 124. Отношение высот пиков ионов с массой (Л1 + 1) и молекулярного иона в спектре метилизобутилкетона как функция энергии ионизирующих электронов. Кривая получена при одном давлении образца. [c.284]

На рис. 6 показаны кривые вероятности образования ионов Хе, Хе и Хе , зарегистрированные в более широком интервале энергий электронов. Кривая для ионов Хе имеет небольшой излом в районе 25 эе, который может быть объяснен возбуждением состояния иона Сече- [c.396]

Как уже было показано [8], процесс резонансного захвата, приводящий к образованию ионов ЗР , происходит в интервале энергий, не превышающем 0,03 эе пик ионов, показанный на рис. 12, довольно близко соответствует распределению по энергии электронов. Кривые и 1 имеют, в пределах ошибок эксперимента, одинаковые пороговые энергии, равные 0,03 эв. Однако формы двух кривых от порога и до максимума значительно различаются максимальное сечение образования ионов I имеет место при энергии, больше 0,03 эв. [c.420]

На рис. 29 точки на кривых, приближающихся в правой части рисунка к нулевой черте, отвечают суммарной энергии электронов двух свободных атомов, расположенных вдали друг от друга. Кривая Т изображает ход кинетической энергии электронов, кривая V — потенциальную их энергию, а кривая Е — общую энергию, т. е. алгебраическую сумму Г и F в зависимости от изменяющегося межъядерного расстояния. [c.82]

Развитие структурных и структурно-чувствительных методов исследования позволяет в настоящее время получать однозначные и детальные характеристики строения ликвирующих стекол. Тем самым ликвационная структура стекол, так же как зависящие от нее свойства, становятся управляемыми. Вопрос о природе фазового разделения жидкостного типа в стеклах должен решаться путем развития структурных методов для исследований флуктуационной структуры как в надкритической области, так и вне купола ликвации по составу стекол. Изучая механизм структурных преобразований однофазных стекол в двухфазные (и наоборот), кинетику этих процессов при изменении температуры или (и) состава, сравнивая их протекание вблизи купола ликвации и идали от него, сопоставляя все эти данные с формой линии ликвидуса, можно вплотную подойти к решению вопроса о химизме этих процессов, о силах химического взаимодействия, т. е. подойти к вопросу о динамике процессов структурообразования. Флуктуационная структура как способных ликвировать, так и других, в том числе однокомпонентных, стекол проявится, по-видимому, и в изменении ближнего порядка, т. е. отразится на электронных кривых радиального распределения атомов (на межатомных расстояниях), рентгеновских, нейтронографических и др., изучение которых должно сопровождать исследования надмолекулярной (субмикроскопической) структуры методами РМУ, РВС, ЭМ и др. [c.152]

На рис. 45 схематически представлен ход кривой распределения потенциала между плоскими катодом и анодом, соответствующий а) отсутствию пространственных зарядов—прямая I, б) формуле (39,10), выведенной без учёта начальных скоростей электронов,—кривая II, касающаяся оси абсцисс в начале координат, [c.141]

Сечение ионизации характеризует вероятность ионизации молекул и зависит от типа молекул и используемых энергий ионизирующих электронов. Форма кривых зависимости сечений ионизации от энергии электронов (кривые эффективности ионизации) имеет сходный вид для различных молекул (рис. 1.2). Эта функция близка к нулю в области энергии ионизации, затем достигает максимума и снова уменьшается. Увеличение сечения ионизации с ростом энергии электронов объясняется увеличением вероятности неупругого рассеяния, но дальнейшее повышение энергии электронов уменьшает время взаимодействия их с электронами молекулы и, как следствие, снижает вероятность ионизации. Минимальная энергия электронов, при которой появляется ион, называется потенциалом появления иона и обозначается ПП. Она соответствует точ- [c.25]

В качестве источника облучения использовали Со (кривые 1—10), 37 кв рентгеновские лучи (кривые 11—12) и 2 Мэв электроны (кривые 13—15) [c.184]

Рис. 3.3. Энергия электрона в функции координаты электрона Кривые 1 и г — при постоянной координате растворителя 3 я 4 — при координате q. Потенциальные кривые электрона в поле ядра представляют собой в первом приближении гиперболы (закон Кулона)

Первый потенциал ионизации атома показывает значение энергии, необходимой для отрыва одного из его периферийных электронов. Кривая зависимости первого потенциала ионизации от порядкового номера элемента имеет явно выраженный периодический характер. Минимальным потенциалом ионизации (3— 5 эв) обладают щелочные металлы, у атомов которых во внешней оболочке имеется всего лишь один электрон. Наибольшее значение потенциала ионизации наблюдается у благородных газов (/не = 24,5 эв). [c.31]

Спектр люминесценции извести при возбуждении пламенем светильного газа подобен спектрам ее люминесценции, получаемым при других способах возбуждения. Это хорошо видно из рис. 23, где приведены вместе спектры люминесценции одного и того же образца извести, полученные при возбуждении пламенем (кривая /) и потоком электронов (кривая 2). Относительная интенсивность полос в том и другом спектре различна (например, при катодном возбуждении более интенсивна оранжевая полоса), однако оба спектра все же имеют одни и те же полосы и положение максимумов совпадает. Кроме того, там же приведен спектр теплового излучения того же образца извести (кривая 5), полученный в результате возбуждения его пламенем при высокой температуре (>700°С). [c.56]

Наблюдаемый выход ионов будет представлять собой зеркальное отражение распределения электронов по энергиям в камере ионизации. Дифференцирование вольт-амперной характеристики источника ионов также может служить методом получения функции распределения электронов по энергиям, но вольт-амперная характеристика учитывает только продольные (по направлению луча) скорости электронов, и одна зависимость тока электронов от напряжения между катодом и камерой ионизации не позволяет однозначно определить место задержки электронов. Кривая эффективного выхода ионов ЗРё дает распределение электронов по энергиям в ионном источнике в области образования ионов. [c.24]

На рис. 2 приведены изменения концентрации положительных ионов (кривая /), температуры свободных электронов (кривая 2) и температуры газов пламени (кривая 3) в зависимости от расстояния от устья горелки. Так же как и в пламени без присадок, температура свободных электронов в зоне сгоревших газов пламен, содержащих присадки свинца и висмута, примерно равна температуре газов пламени (рис. 2). [c.171]

Энергетическая неоднородность электронного пучка влияет в основном на начальный участок кривой ионизации, маскируя истинный ход кривой у порога ионизации. Из-за энергетического разброса электронов кривые ионизации приближаются к оси энергии электронов асимптотически, так что непосредственно определить точку пересечения кривой ионизации с осью энергии электронов невозможно. Поэтому для определения ионизационных потенциалов сравнивают кривую зависимости эффективного сечения ионизации исследуемого вещества с аналогичной кривой вещества, потенциал ионизации которого известен. Для исключения влияния контактной разности потенциалов вещество с известным потенциалом ионизации вводят в ионизационную камеру одновременно с исследуемым веществом и измерение эффективности ионизации для двух веществ производят в максимально равных условиях. Точность определения ионизационных потенциалов во многом зависит от того, каким образом проводят сравнение [c.237]

Мерой радиационной неустойчивости сульфокатионита КУ-2 выбрана величина относительной потери емкости, выраженная в процентах. На рис. 1 приведена зависимость[относительной потери емкости образцов катионита КУ-2 X 10 в Н-форме от дозы (кривая 1). Для сравнения на рисунке приведены те же зависимости, полученные другими авторами при облучении катионита КУ-2 X 8 и однотипного катионита Имак С-12 X 8 ускоренными электронами (кривые 2, 4) [5, 7] и смолы КУ-2 X 8 у Со (прямая 3) [2]. [c.127]

Квантовая теория ковалентной связи. Ковалентная связь возникает за счет образования общей пары из холостых электронов с противоположными спинамр[, принадлежащих в простейшем случае двум атомам. При образовании ковалентной связи выделяется энергия, называемая энергией связи. Возможность возникновения молекулы водорода из двух атомов с параллельными и антипараллельными спинами электронов представлена на рис. 57. В случае параллельных спинов электронов кривая энергии лежит в области отталкивания атомов последние не соединяются. Если в, точках О и Р находятся два атома водорода с антипараллельными спинами электронов и расстояние ОР велико, то взаимодействия между атомами нет. По мере приближения атома из точки Р к точке [c.111]

При другом значении электрона кривые ф тл ф имеют вид, показанный на рис. 5. В этом случав по одну сторону от ядра волновая функция положительна, по другую — отрицательна в начале координат значение ф обращается в нуль. Кривая же естественно, соответствует только положительным значениям Рассматриваемая волновая функция и ее квадрат не обладают сферической симметрией. Электронное облако сосредоточено вдоль оси г, а в плоскости уг, перпендикулярной этой оси, вероятность пребывания электрона равна нулю. Поэтому электронное облако имёет форму гантели. [c.21]

Для изучения ионизации гелия и ксенона электронами определенной энергии был использован масс-спектрометр. Особое внимание было обращено на исследование зависимости выхода многозарядных ионов от энергии электронов вблизи порога. При исследовании ионизации Не была определена вероятность образования двухзарядных ионов. В этом случае вероятность ионизации оказалась пропорциональной квадрату разности энергии электронов и пороговой энергии. При исследовании ионизации ксенона были определены относительные сечения образования различных многозарядных ионов (заряд до семи) и исследованы зависимости этих сечений от анергии электронов. Обсушдены результаты исследования кривых зависимости вероятности ионизации от энергии электронов (кривых появления) и проведено их сравнение с ожидаемыми результатами. [c.390]

В 1951 г. был разработан метод разностей задерживающих потенциалов (метод РЭП) [1, 2], который позволил осуществлять ионизацию моно-энергетическими электронами. Это дало возможность значительно более детально, чем раньше, изучать кривые зависимости вероятности ионизации от энергии электронов (кривые появления). Было показано, например, что вероятность образования однозарядных ионов при энергии электронов, близкой к потенц1Шлу ионизации, растет линейно с избытком энергии электронов над пороговой. Ванье [3] развил теорию, согласно которой вероятность образования однозарядных ионов должна быть пропорциональна избыточной энергии электронов в степени 1,127. [c.390]

Тейт и Смит не приводят в деталях начальные участки кривых ионизации ксенона. Они показывают кривые появления миогозарядных ионов цезия. Согласно их данным, полученным без нрименения монохроматических электронов, кривая иоявлепия иопов s имеет меньший хвост , чем кривая для ионов s. Правда, в последнем случае вблизи порога наблюдается тонкая структура, которая делает сравнение трудным. Кривая для ионов s совершенно линейна в диапазоне 3 эе у порога. В любом случае ни одна из кривых не имеет большой кривизны. Эти результаты согласуются с данными Блекни [16], получившим линейные кривые для иоиов Ne и Аг . [c.402]

По-видимому, для переходных элементов с химической точки зрения большее значение имеет сумма [1 + 1иначе говоря, энергия, необходимая для удаления от атома обоих пз-электронов. Кривая зависимости этой суммы от х (общего числа электронов) сверх электронной оболочки атома инертного газа показана на рис. 4-6. Для элементов 5й-секейства значение этой суммы оценено лишь приближенно, а для Зй-семейства все значения в точности соответствуют сумме (/ + /2), за исключением Сг и Си, для которых нанесенные на кривую значения уменьшены на величину энергии промотирования, необходимую для перехода состояния в Первое из этих состояний представляет собой основное состояние атомов Сг, если х = 6, и Си, если х = 11. Подобного типа поправки сделаны и для элементов 4с -семейства, так как состояние является основным для элементов ЫЬ, [c.127]

Результаты исследований радиального распределения температуры электронов и атомов в струе плазмы, изображенные на рис. 2.13, показывают, что плазма с щелочным элементом однородна по температуре. Значения 7а и 7а постоянны для каждого из параметров по радиусу струи в пределах погрешностей измерения. Результаты измерения Пе в различных радиальных зонах струи изображены на рис. 2.13. Минимум на кривой 3 указывает на то, что в струе плазмы без щелочного элемента распределение концентраций электронов (температуры) неоднородно. Плазма характеризуется областями незначительного изменения Пе в центральной части, где проходят процессы ионизации, и существенными изменениями на периферии, где преобладают процессы диссоциации. В связи с этим интенсивность линий микроэлементов /л в центре струи падает, а интенсивность фона /ф максимальна. На перифер ии же наоборот — интенсивность линии растет, а интенсивность фона уменьшается. Между этими областями концентрация электронов резко падает. Плазма со щелочным элементом увеличена в объеме и однородна по концентрации электронов (кривая 4) и температуре (рис. 2.13, а). [c.59]

Для идентификации типов соединений, входящих в состав каждой группы, исследовались кривые распределения интенсивностей пиков молекулярных ионов М+ и (М—1)+. На рис. 5.13 приведены кривые распределения, характеризующие соединения с эмпирической формулой С Н2 +2, СпН2 -12, С Н2п-26, С Н2 40. Наличие максимумов на кривой распределения в масс-спектрах смесей указывает на присутствие в рассматриваемой группе нескольких типов соединений, причем участие перегруппировочных ионов в образовании экстремальных областей может быть исключено, поскольку работа проводилась в области низких энергий ионизующих электронов. Кривые М+ и (М—1)+ не во всех областях повторяют друг друга. Этот эффект можно объяснить особенностями диссоциативной ионизации алкил- и гидроароматических углеводородов. Присутствие в масс-спектре ионов парафиновых углеводородов в этих условиях исключено. [c.154]

Потенциал ионизации атома элемента — это минимальная энергия (выраженная в электроновольтах), затрачиваемая на образование положительного иона из атома или молекулы в их основном состоянии при удалении одного электрона. Кривая зависимости первых потенциалов ионизации от атомных номеров элементов также имеет резко выраженные минимумы у щелочных металлов. Труднее всего ионизируются инертные газы (за ними следуют галогены), а легче всех — щелочные металлы. [c.60]

Смысл ф-функции. Функцию о]), входящую в уравнение Шредишера (31) и соответственно в уравнение (32), мояшо истолковать следующим образом = ItIjI Zi (см. стр. 107) определяет вероятность того, что электрон может находиться в окрестности атома в элементе объема dv. Эту вероятность можно представить как функцию расстояния электрона от ядра или как функцию направления в пространстве. Последний случай показан на рис. 24 для различных состояний, характеризующихся указанными значениями квантовых чисел. Крйвые, приведенные на рис. 24, имеют следующий смысл если центр любой из этих кривых соединить прямой с с какой-либо точкой на соответствующей кривой, то длина отрезка этой] прямой будет мерой вероятности присутствия электрона в направлении этой прямой. Эти фигуры относятся как к атому водорода, так и к водородоподобным ионам, т. е. ко всем атомам, которые настолько глубоко ионизированы, что, подобно атому водорода, имеют только один связанный электрон. Кривые, представленные на рисунке, передают распределение вероятности в плоскости рисунка. Пространственное распределение вероятности получится, если вращать кривые вокруг оси симметрии z, лежащей в плоскости рисунка. Таким образом, атом водорода во всех стационарных состояниях обладает вращательной симметрией. Во всех состояниях с Z = О он имеет даже шаровую симметрию независимо от главного квантового числа п. Тот факт, что при различных значениях I и т получается различное распределение вероятности [c.110]

Обнаружено, что сцинтилляционная эффективность йЫйЕ уменьшается до значений, меньших, чем 8, а 1 нелинейно возрастает при увеличении Е в случае более тяжелых частиц, таких, как протоны и а-частицы, или медленных электронов с энергией Е <. 100 кэв, для которых йЕ/йх значительно больше по сравнению с быстрыми электронами. Кривые зависимости выхода сцинтилляций L (в произвольных единицах) от Е для кристалла антрацена [c.170]

Изменение концентрации катионов Н" в растворе влияет на состав исходных комплексов Рё (II) и равновесие депротоиирования воды во внутренней сфере. При восстановлении хинонов их протонирование, возможно, предшествует переходу электронов. Кривая гю = / (С+) проходит, как правило, через максимум [18]. Приведенные иа рнс. 2 кривые свидетельствуют о том. [c.71]

Угловое распределение рентгеновского излучения можно рассчитать теоретически. Для тонких мишеней при низкой энергии электронов кривая углового распределения образует два лепестка, направленные под прямыми углами к падающему пучку электронов. Примерно такое же угловое распределение наблюдается для фотоэффекта. При больших энергиях электронов лепестки углового распределения отклоняются вперед и распределение становится более симметричным. Вид углового распределения зависит от толщины мип1ени, и для толстых мишеней его невозможно рассчитать. Для толстых мишеней при рабочем напряжении 400 кв интенсивность рентгеновского излучения максимальна в направлениях, перпендикулярных к падающему пучку. Однако для энергий электронов свыше 1 Мэв распределение интенсивности сдвигается в направлении электронного пучка. Для электронов с энергией 3 Мэв уже 65% энергии излучения попадает в направленный вперед конус. [c.65]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология