Жидкости зависимость от температуры и давления

Наличие положительных отклонений от идеального поведения компонентов и ограниченная взаимная растворимость обусловливают характер зависимости температуры, давления и состава равновесного пара от состава жидкости. Наиболее простые соотношения получаются, если взаимная растворимость компонентов мала, так что ею можно пренебречь. В этом случае молекулы компонентов естественно не оказывают влияния друг на друга, поскольку сосуществующие фазы представляют собой практически чистые компоненты. Поэтому активности компонентов во всем диапазоне валовых составов смесей равны единице, парциальные давления паров равны давлению паров чистых компонентов при заданной температуре, а общее давление над смесью — сумме давлений паров чистых компонентов [c.238]

Указанная выше зависимость теплоемкостей газов, твердых гел и жидкостей от температуры дана в табл. 6—9, 12—14 и 15. Теплоемкость твердых и жидких тел практически не зависит от давления. Теплоемкость же газов в зависимости от давления [c.91]

Рис. 1У-12. Диаграмма Кокса. Зависимость давления насыщенного пара жидкости от температуры

Рис. 1У-17. Диаграмма Ватсона для расчета плотности жидкости. Зависимость со от приведенной температуры и приведенного давления р, [10].

Согласно принципу соответствия, отдельным фазам на диаграмме будут соответствовать геометрические элементы твердой фазе— площадь над кривой аОЬ, жидкой фазе — площадь над кривой ЬОс, газовой фазе (пар)—площадь под кривой аОс. Граничные кривые соответствуют сосуществованию фаз Оа — твердой и газовой (зависимость давления насыщенного пара от температуры при наличии твердой фазы), Ос — жидкой и газовой (зависимость давления насыщенного пара от температуры над жидкостью), ОЬ — твердой и жидкой (зависимость температуры плавления от давления). [c.185]

Коэффициенты диффузии в газах при давлении 1 ат составляют приблизительно 0,1 — 1 м / , а для жидкости значения их в 10 —10 раз меньше, т. е. порядка 1 см сутки. Зависимость коэффициентов диффузии в жидкостях от температуры выражается эмпирическим уравнением [c.246]

На рис. 50 представлена расчетная зависимость температуры капли испаряющейся воды, этилового спирта и бензина Б 95/130, а также скорости испарения этих жидкостей при их впрыскивании в поток воздуха 4= =204°С от давления рс. Температура воздуха в конце сжатия постоянна (4=204°С). Как видно из приведенных данных, повышение давления охлаждаемой среды при неизменной ее температуре приводит к замедлению скорости испарения воды, этилового спирта и бензина Б95/130. [c.122]

Функциональная зависимость давления насыщенного пара жидкости от температуры может быть выражена уравнением (IV, 56), а вдали от критической температуры уравнением (IV, 57). [c.144]

Рис. IV, 7. Зависимость давления насыщенного пара некоторых жидкостей от температуры.

Рис. IV, 8. Зависимость логарифма давления насыщенного пара некоторых жидкостей от обратной температуры.

При ограниченной взаимной растворимости двух жидкостей кривые парциальных давлений паров принимают характерную форму. Схема зависимости давлений пара от состава при постоянной температуре показана на рис. Х ,4. Точкам а и Р отвечают соответственно давления насыщенных паров А и В. [c.400]

Расчет давления насыщенного пара по методу Киреева. Этот метод основан на том, что кривые, выражающие зависимость давления пара жидкостей от температуры, подобны друг другу, в особенности для веществ, не слишком различающихся по своим физико-химическим свойствам и по температурам кипения. Уравнение Киреева имеет вид [c.168]

Е Построить график зависимости давления паров исследуемой жидкости от температуры в координатах р — /"С и lg р— 1/Т° К- [c.171]

Рис. 78. Зависимость отношения пар жидкость бензинов от давления при различных температурах

Изображенный на рис. 18-4 график дает, с одной стороны, зависимость парциального давления пара в равновесии с жидкостью от температуры, а с другой стороны, зависимость температуры кипения жидкости от парциального давления ее равновесного пара, поскольку точка кипения определяется как температура, при которой уравнивается с внешним давлением. При температурах ниже молекулы могут испаряться с поверхности жидкости, но любой пузырек пара, образующийся внутри жидкости, разрушается внешним давлением на ее поверхности. Однако при 7 давление внутри таких пузырьков становится равным внешнему давле- [c.127]

Изображенная на рис. 18-4 кривая зависимости равновесного давления пара от температуры не поднимается вверх бесконечно она резко обрывается в так называемой критической точке, которая для воды соответствует = 218 атм и 7 р т = 374°С. Когда вещество достигает этой точки, молярный объем его паровой фазы уменьшается из-за повышенного давления, а молярный объем жидкости, которая, будучи конденсированной фазой, менее восприимчива к изменениям давления, возрастает вследствие повышения температуры. Таким образом, по мере подъема вдоль кривой равновесия жидкость-пар, показанной на рис. 18-4, жидкая фаза расширяется, а паровая фаза, наоборот, сжимается. Вещество достигает критической точки, когда молярные объемы его жидкой и паровой фаз становятся одинаковыми, так что различие между двумя отдельными фазами исчезает. В критической точке Н2О находится в одной фазе и имеет молярный объем 57 см -моль тогда как жидкая вода (плотность 1 г-см ) имеет молярный объем 18 см моль а пары воды при 298 К-молярный объем 24450 см -моль . Следовательно, критическая точка достигается главным образом не за счет расширения жидкости, а за счет сжимания газа до тех пор, пока он не уменьшит свой молярный объем до молярного объема жидкости. [c.128]

Все свойства вещества, описанные в двух предыдущих разделах, могут быть представлены с помощью фазовой диаграммы-графика зависимости давления от температуры, указывающего условия, при которых твердая, жидкая или паровая фаза является термодинамически устойчивой формой вещества, и те условия, при которых две или даже все три фазы находятся в равновесии друг с другом. Показанная на рис. 18-6 фазовая диаграмма СС>2 типична для веществ, которые расширяются при плавлении, что случается чаще всего. Уже знакомая нам кривая зависимости равновесного давления пара от температуры простирается от тройной точки, где твердая, жидкая и паровая фазы находятся в равновесии, до критической точки. Вдоль этой линии жидкость и газ находятся в равновесии. Жидкость является устойчивой фазой выше этой кривой, а пар-устойчивой фазой ниже нее. [c.131]

Жесткие перегородки изготовляют в виде дисков, плиток, патронов. Они состоят из частиц твердого материала, жестко связанных между собой путем непосредственного спекания или спекания в присутствии связующего вещества таким образом, что эти частицы образуют поры, проницаемые для жидкости. В зависимости от размера частиц исходного материала, температуры, давления и продолжительности спекания можно получить перегородки с различной пористостью. При этом равномерность пор оказывается тем выше, чем правильнее форма частиц исходного материала. Эти перегородки, как правило, отличаются длительным сроком службы, устойчивостью к действию агрессивных жидкостей и способностью легко отделяться от осадка. Однако частицы, которые проникают в поры перегородки, с трудом извлекаются, причем промывка и замена перегородки затрудняются тем, что она обычно жестко укреплена на фильтре. [c.371]

В прямой зависимости от давления насыщенного пара раствора нелетучего вещества находится температура его кипения. Температурой кипения жидкости является температура, при которой давление ее паров становится равным внешнему давлению (100° С для воды, 80° С для бензола при Я = 1 атм). Следует обратить внимание на важное отличие раствора от чистого вещества. Температура кипения раствора отвечает его равновесию с первым пузырьком пара (начало кипения). Действительно, в силу нелетучести растворенного вещества утрата раствором даже ничтожно малого количества испарившейся жидкости приводит к увеличению концентрации раствора. Она будет отличаться от первоначальной и поэтому свойства раствора станут иными. [c.152]

Обратимся к рассмотрению зависимости давления насыщенного пара от температуры. Схема процесса испарения, использованная нами, несмотря на свою упрощенность, позволяет все же в качественной форме предвидеть, как изменение температуры будет влиять на давление насыщенного пара. При повышении температуры кинетическая энергия молекул возрастает и, следовательно, большая доля молекул окажется обладающей энергией, достаточной для перехода в пар к тому же, вследствие происходящего при этом расширения жидкости, взаимное притяжение молекул будет ослабляться и теплота испарения уменьшаться. Так как оба эти фактора действуют в одном направлении, то число молекул, вылетающих из жидкости в 1 сек, при повышении температуры должно, сильно увеличиться и, следовательно, равновесие пара с жидкостью будет достигнуто только при более высоких концентрациях пара. Таким образом, с повышением температуры давление насыщенного пара должно увеличиться. Опыт вполне подтверждает этот вывод. [c.171]

Кривые давления пара (см. рис. 64) выражают не только зависимость давления насыщенного пара от температуры, но и зависимость температуры кипения от внешнего давления. Повышение давления всегда повышает и температуру кипения, и наоборот, под пониженным давлением жидкости кипят при более низкой температуре. Нормальной температурой кипения, иначе точкой кипения, называется температура кипения при нормальном атмосферном давлении, т. е. температура, при которой давление насыщенного пара становится равным нормальному атмосферному давлению — 760 мм рт. ст. [c.173]

Диаграмма состояния воды. На рис. 82 показана в схематической форме (т. е. без строгого соблюдения масштаба) диаграмма состояния воды в области невысоких давлений. Кривая ОС представляет зависимость давления насыщенного пара жидкой воды от температуры, кривая О А — зависимость давления насыщенного пара льда от темпе-, ратуры и кривая ОВ — зависимость температур замерзания воды от внешнего давления. Эти три кривые разделяют диаграмму на поля, каждое из которых отвечает одному из агрегатных состояний воды —пару, жидкости и льду. [c.248]

В силу указанных преимуществ часто при рассмотрении величин, связь между которыми не является линейной, стараются использовать такие их функции, которые приводят искомую зависимость хотя бы приближенно к линейной. Так, зависимость давления насыщенного пара жидкости от температуры выражается кривыми примерно экспоненциального характера. Поэтому связь между lg/) и 1/Г для не очень больших интервалов температуры может приближенно рассматриваться как линейная [c.36]

На таких графиках часто целесообразно наносить и прямую эталонного вещества (в данном случае жидкости X), которая, при одинаковом масштабе на координатных осях, всегда располагается на биссектрисе угла между осями координат. Эта прямая играет роль определяющей, так как при сопоставлении с ней прямых, полученных для других веществ, наиболее наглядно видны все особенности рассматриваемой зависимости. Этот прием применяют и для сопоставления влияния изменения внешних условий (температуры, давления и других) и для сопоставления разных рядов сходных между собой веществ при постоянных внешних условиях. [c.38]

Для обнаружения несистематических погрешностей опытных данных о равновесии в бинарных системах эти данные изображаются в виде диаграмм, выражающих зависимость состава пара от состава жидкости (кривые у—х) и зависимость температур или давлений при кипении и конденсации соответственно от состава жидкости и пара (кривые t—х, у или Р—х. у). Разброс точек дает возможность судить о величине случайных погрешностей. Для качественной проверки Бушмакиным [177] был рекомендован способ проверки с помощью зависимости коэффициента относительной летучести а от х. Достоинство этого метода заключается в чувствительности а к колебаниям. составов пара и жидкости. Однако для области малой концентрации одного из компонентов это превращается в недостаток, так как небольшие абсолютные погрешности в определении составов фаз вызывают большое отклонение величины а. [c.155]

Уравнения (105.11) и (105.12) выражают зависимость давления насыщенного пара вещества, равновесного с жидкостью, от температуры. Для равновесия кристаллы пар зависимость давления насыщенного пара вещества, равновесного с кристаллами, от температуры выражается аналогичным уравнением [c.328]

При высоких давлениях растворимость газов в жидкостях е ростом температуры может и увеличиваться. Так, например, растворимость водорода, гелия, неона и других газов в органических растворителях и водорода в жидком аммиаке увеличивается при повышении температуры. В ряде случаев растворимость газов в жидкостях с ростом температуры проходит через минимум. Количественную зависимость растворимости газов в жидкости от температуры [c.383]

Зависимость взаимной растворимости жидкостей от температуры при постоянном давлении представляют на диаграммах состояния в координатах температура — состав. На рис. 127 приведена диаграмма состояния для системы вода — анилин, в которой взаимная растворимость двух жидкостей увеличивается с ростом температуры. На этой диаграмме кривая аКЬ, называемая кривой расслоения, делит диаграмму на две области гомогенную, лежащую выше кривой расслоения (незаштрихованная область), и гетерогенную, находящуюся под кривой расслоения (заштрихованная область). Фигуративные точки в гомогенной области, например точка (1, изображают состояние однофазной дивариантной системы (С = 2 — 1 + 1 =2). Любая фигуративная точка, лежащая внутри гетерогенной области, например точка О, изображает состояние двухфазной равновесной системы, обладающей при постоянном давлении одной степенью свободы (С = 2 — 2 -г 1 =1). [c.386]

Известны два типа систем, состоящих из ограниченно растворимых жидкостей. В системах первого типа общее давление пара над растворами любого состава больше давлений паров чистых жидкостей при той же температуре (Р Р > р1). Такая зависимость общего давления пара от состава характерна для систем с достаточно близкими давлениями насыщенных паров чистых компонентов и относительно малой взаимной растворимостью жидкостей, например, для систем анилин — вода, фурфурол — вода, бутанол — вода, диэтилкетон — вода и многих других. В системах второго типа общее давление пара над растворами любого состава лежит между давлениями пара чистых жидкостей при той же температуре Р <Р<Р1)- Такая зависимость общего давления пара от состава наблюдается в системах с резко отличающимися давлениями паров чистых жидкостей и относительно большой взаимной растворимостью жидкостей, например, в системах никотин — вода, анилин — гексан и др. [c.396]

Для кипения жидкости необходимо, чтобы упругость ее паров равнялась внешнему давлению. Понижая внешнее давление, мы понижаем и требующуюся для кипения упругость паров, а следовательно, и температуру кипения жидкости. Зависимость температуры кипения жидкости от внешнего давления, следовательно, может быть выражена той же самой кривой, что и зависимость упругости паров этдй жидкости от температуры. [c.72]

Д. открыл закон парциальных давлений газов, установил зависимость количества испаряюще-йся жидкости от температуры, давления и других факторов. [c.157]

Для пароз многих жидкостей зависимость между давлением сухого насыщенного пара и температурой кипения (абс.) в определенном интервале температур может быть выражена формулой [c.8]

Высокое давление действует прежде всего на электронные оболочки атомов и молекул, что по существу и определяет химическую реакционную способность веществ. Это означает, во-первых, что в области высоких давлений химикам следует ожидать существенного изменения химической активности соединений. Во-вторьк, подсказывает им, что для понимания процессов при высоких давлениях необходимо знать диаграммы состояния, т. е. зависимости температура-давление. При повышении давления, как известно, поведение газа отличается от идеального состояния повышается его растворимость, занимаемый объем уменьшается, возрастает скорость реакций. При давлениях 10 -10 бар исчезает различие между жидкостью и газом, а при 10 -10 бар-различие между твердой фазой и газом. Вследствие сильного сжатия атомов электронные оболочки деформируются, [c.154]

После каждой перекачки горячего высоковязкого продукта все трубопроводы, в том числе и аварийные, прокачивают маловязким незастывающим продуктом, чтобы исключить застывание первого. При обнаружении участков изоляции, пропитанных нефтепродуктом, принимают меры к предотвращению ее самовоспламенения (заменяют пропитанную изоляцию, подводят водяной пар). Запорную и регулирующую арматуру на трубопроводах в зависимости от рабочих параметров и свойств транспортируемой среды устанавливают, руководствуясь РУ—75. Для сжиженных газов и легковоспламеняющихся жидкостей с температурой кипения до 45 °С, независимо от температуры и давления среды, арматура должна быть стальной. Расположение запорных устройств должно быть удобным и безопасным для обслуживания. Задвижки, вентили, краны и прочие запорные устройства должны обеспечивать надежное и быстрое прекращение поступления продукта в отдельные участки трубопроводной сети. Всякие неисправности в запорных устройствах на трубопроводах необходимо устранять. Нельзя оставлять задвижки открытыми на неработающих аппаратах, оборудовании или трубопроводах. Выключенные из технологической схемы аппараты, оборудование и трубопроводы отглушают. Задвижки и вентили на трубопроводах систематически смазывают. Нельзя применять для открытия и закрытия арматуры ломы, трубы и другие приспособления. [c.115]

В зависимости от условий работы насоса, т. е. от вида перекачиваемой жидкости, ее температуры и создаваемого давления, необходимо соблюдать определенные зазоры (посадки) между сопрягаемыми деталями, правила сборки, регулировки механизма парораспределения (для поришевых пасосов) и требования к изготовлению запасных частей. [c.227]

Диаграммы такого типа часто применяются для представления зависимости давления насыщенного пара различных жидкостей от температуры (рис. 1У-12). Вместо давления насыщенного пара удобнее использовать рп, что значительно расширяет пределы измерения на диаграмме. На оси абсцисс откладываются значения g рп стандартного вещества, а так как для него известна зависимость от t° , на ось сразу наносятся значения температур, соответствующие (такая шкала не будет равномерной). На оси ординат откладываются значения g р сравниваемой жидкости. Выгоднее пользоваться логарифмической шкалой, поскольку при этом можно непосредственно определять значения давлений (не нужен пересчет значений р с lgPn) [c.88]

В обще( случае, как было указано выше (стр. 352), нам неизвестен вид уравнений состояния различных фаз как многокомпонентных, так и однокомпонентных систем. Исключением являются лишь уравнение Клапейрона—Менделеева, применимое, когда компоненты газообразной фазы подчиняются законам идеальных газов, и ряд более или менее удачно подобранных, но довольно сложных уравнений, описывающих состояние реальных газов и реальных индивидуальных жидкостей. Поэтому единственной возможностью найти зависимость между значениями переменных, определяющих состояние системы, остается метод непосредственных измерений температуры, давления и концентраций или объемов компонентов равновесных систем. Полученные данные нсполь-зуются для построения диаграмм состояния, которые представляют собой графическое выражение искомых закономерностей. [c.355]

Насыщенный иар, т. е. нар, находящийся в состоянии равновесия с жидкостью, характеризуется максимальным давлением прп данной температуре. Давления наров в зависимости от температуры для некоторых химически чистых веществ приводятся в табл. 8. 3. На графике рис. 8. 1 приводится давление насыщенных наров смеси углеводородов в зависимости от температуры. [c.142]

Зависимость нижнего допустимого предела давления от температуры — причина основного отличия расчета транспортирования легкоки-пящих жидкостей от транспортирования нефти или воды. Поэтому определение закона изменения температуры перекачиваемой среды при гидравлическом расчете трубопровода необходимо не только для расчета физических свойств, в частности, плотности, перекачиваемой среды, но и для оценки перепада давления. При перекачке жидкости распределение температуры по длине трубопровода определяют по формуле Шухова [c.175]

Рассмотрим применение уравнения (VIII, 6) к равновесию твердое тело — жидкость, т. е. к определению зависимости температуры плавления от внешнего давления. Зная, что изменения объема в этих процессах незначительны и во много раз меньше, чем в процессах испарения или конденсации, можно заключить, что чувствительность температур плавления к изменению внешнего давления должна быть весьма слабой. [c.255]

Среди различных методов сравнительного расчета термодинамических параметров химических реакцйй и других процессов своеобразное место занимают методы, основанные на сопоставлении этих процессов не при одинаковой температуре, а в условиях, от-вечаюпгих одинаковым значениям их констант равновесия (или, в более общей форме, одинаковым значениям AG°IT = — R In К). Сюда относятся, например, процессы испарения жидкостей при температурах кипения их при атмосферном (или другом одинаковом) давлении, процессы термической диссоциации карбонатов при температурах их разложения при атмосферном (или другом одинаковом) давлении, термической диссоциации окислов и других соединений (в форме гетерогенных или гомогенных процессов), сопоставление стойкости разных кристаллогидратов при заданной влажности воздуха и др. Первым в хронологическом отношении обобщением в этой области, нашедшим широкое применение, явилось известное правило Трутона, относящееся к процессам испарения жидкостей. Ле Шателье и Матиньон обнаружили, что аналогичная закономерность имеет место и для процессов термической дуссоциации кристаллогидратов солей, аммиакатов, карбонатов и других веществ при температурах, при которых давление диссоциации их равно 1 атм. Равновесное изменение энтропии в этих условиях оказывается равным примерно 32 кал/(К-моль). То же можно вывести из формулы Нернста, устанавливая при этом некоторую зависимость величины АН°/Т от температуры, при которой давление диссоциации в данном процессе равно 1 атм. Далее было показаночто приближенное постоянство равновесных изменений энтропии имеет место и при других химических реакциях, если сопоставление ограничивать реакциями, достаточно однотипными, причем такая закономерность наблюдается не только для условий, когда константа равновесия равна единице, но и когда она при другом численном значении одинакова для этих реакций. [c.185]

Необходимо нагреть 17 400 кг1ч продукта от температуры 134 до 380° С. При давлении 1,03 ama на выходе из иечи происходит выпаривание 61% продукта. Средняя теплоемкость жидкости— 0,45 ккал/кг-°С, средняя теплота испарения — 80,5 ккал/кг, абсолютное теплосодержание на начало точки кипения при 1 ama — 222 ккал/кг. Угловой коэффициент 50%-ной точки кривой мгновенного испарения 2,42, а зависимость температуры 50%-ной точки от давления следующая [c.128]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология