Ячейки дисперсия

Заметим, что при к п12, п 5—10 и Ре 5—10 расчет параметров модели по экспериментальным значениям дисперсий С-кривых ячейки к упрощается. Действительно, при указанных условиях можно пренебречь членами уравнения (1У.ЗЗ), содержащими е в отрицательной степени, ввиду малой их значимости. В этом случае [c.92]

Располагая выражениями для М, п и М п, определяем дисперсию С-кривой проточной зоны последней ячейки [c.122]

В случае проведения эксперимента по схеме на рис. 1У-21,б коэффициент X для рабочей части колонны можно определить непосредственно по разности дисперсий С-кривых, зафиксированных в последней (по ходу потока) и в промежуточной (й-й) ячейках [c.142]

Здесь— характерный размер ячейки (диаметр частицы) и — линейная скорость потока Ке = ul/v , Рг = у/О = 1/8. В последнем из соотношений (VI.43) использована зависимость числа Нуссельта от чисел Рейнольдса и Прандтля Ки = Ке "Рг . Так как показатель т лежит в пределах от 0,5 до 1, относительная добавка к дисперсии за счет рассматриваемых застойных зон уже при сред- [c.226]

На рис. 7.10 показана деформация выходных кривых с ростом коэффициента обмена в прямом направлении к при постоянном значении коэффициента обмена в обратном направлении 2=1. Числовые характеристики этой серии кривых даны во втором разделе табл. 7.4. Из рис. 7.10 видно, что с ростом функции распределения претерпевают существенную деформацию. Так, при увеличении к от 0,1 до 10 среднее время пребывания возрастает в 10 раз, размерная дисперсия увеличивается в 100 раз, а закон изменения безразмерной дисперсии a /i носит экстремальный характер. Из выражения для безразмерной дисперсии в проточной зоне последней ячейки [c.389]

Типичные пены представляют собой сравнительно весьма грубые высококонцентрированные дисперсии газа (обычно воздуха) в жидкости. Пузырьки газа в таких системах имеют размер порядка несколько миллиметров, а в отдельных случаях и сантиметров. Благодаря избытку газовой фазы и взаимному сдавливанию пузырьки пены имеют не сферическую форму, а представляют собой полиэдрические ячейки, стенки которых состоят из весьма тонких пленок жидкой дисперсионной среды. Пленки пены часто обнаруживают интерференцию это свидетельствует о том, что их толщина соизмерима с длиной световых волн. [c.386]

Ячейка триклинная а = 4.293, Ь = 4.84 и с = 25.45 A а=90.74, =93.49 и у=107.38°. Ее размеры вычислены с использованием рефлексов в интервале углов скольжения 34.0<2o<80.0°. Позиции атомов водорода локализованы исходя из предположения о том, что длина связи С— Н составляет 1.0 A. Координаты атомов и анизотропные температурные факторы уточнены для атомов угаерода, а изотропные факторы — для атомов водорода. Аномальная дисперсия учтена только для атомов углерода. Конечный Л-фактор 0.090. [c.30]

Устройство для контроля размеров и структуры частиц состоит из узла разбавления и стабилизации А, содержащего стабилизатор дисперсии (5- 10%-й раствор желатины в воде), и измерительной ячейки В, жестко соединенных между собой стальной трубой 8, предназначенной для перелива стабилизированной и разбавленной пробы (рис. 1.6). Узел разбавления и стабилизации А представляет собой стальную обечайку 6, в торцах которой герметично укреплены смотровые стекла 5. Измерительная ячейка В также выполнена в виде стальной обечайки с обеих сторон покрытой стеклами 2. Зазор между стеклами обеспечивает нормальное поступление пробы из узла А и размещение Покровного стекла с размерами, необходимыми для работы под микроскопом. Покровное устройство, представляющее собой кольцо 70 из магнитного материала с плотно приклеенным к нему покровным стеклом 9, служит для получения на нижнем стекле тонкого слоя дисперсии, что повышает качество наблюдения за образцом под микроскопом. Магнитное кольцо с помощью магнита 3 обеспечивает Притяжение покровного стекла к верхнему стеклу ячейки. [c.25]

С помощью выражений для ЛIJ д, и дг определям дисперсию С-кривой проточной зоны последней ячейки [c.122]

При Прохождении потока по трубке, имеющей резкие изменения диаметра и связанные с ними мертвые объемы, неизбежно возникают эффекты диффузии н смешивания в камере Размывание этого типа имеет место при прохождении хроматографической зоны через систему ввода пробы, ячейку детектора, а также соединительные трубки и фитинги Эффект диффузии в камере аналогичен дисперсии ламинарного потока в том смысле, что отставшая часть пробы диффундирует очень медленно Однако профиль скоростей более сложен и зависит от геометрии канала Поэтому вклад диффузии этого типа не [c.26]

Приведенный дисперсионный анализ справедлив в условиях линейной модели. Однако, не имея параллельных (повторных) наблюдений, нельзя проверить адекватность принятой линейной модели. Если в каждой ячейке латинского квадрата проделать одинаковое число параллельных опытов, это позволит оценить значимость взаимодействий между факторами. При этом наличие параллельных наблюдений используется только для оценки ошибки опыта. Если эффекты взаимодействия незначимы (линейная модель), то остаточная дисперсия незначимо отличается от [c.102]

Для определения дисперсии объемной концентрации диспергируемой фазы 5 разделим рабочий объем смесителя (пространство, занятое смесью) на достаточно большое число элементарных ячеек, размеры которых выберем тем не менее достаточно большими по сравнению с характерным размером степени измельчения, так чтобы величина грани элементарного объема превышала толщину полосы не менее чем в 10 раз (число частиц в такой ячейке равно Ш ). Затем пронумеруем все ячейки, присвоив каждой свой номер, определяющий ее местоположение в рабочем объеме смесителя. Далее по таблице случайных чисел отберем из общего числа ячеек достаточно представительную выборку (например, пятьдесят случайно расположенных ячеек). Поскольку координаты каждой из них известны, можно рассчитать содержание диспергируемой фазы внутри отобранных ячеек, а затем определить фактическую дисперсию концентраций достигнутую в результате однократного воздействия. Повторяя этот расчет после каждого акта воздействия, можно оценить как степень измельчения, так и степень однородности (индекс смешения), достигнутые при смешении. [c.217]

Опытные данные нри средних и больших заполнениях показывают, что при сорбции в микропористых сорбентах должны наблюдаться повышенные значения дисперсии и флюктуации энергии, на что мы ранее обратили внимание [3]. Это дает повод рассматривать более общий вопрос о флюктуациях термодинамических величин в таких системах, причем главное значение имеют флюктуации числа частиц в микрополостях. Грубая, по вероятно верная, оценка показывает, что в 1 слг активного угля имеется — 5-10 микрополостей. Это значит, что при очень малых заполнениях многие полости вообще будут пустыми. Очевидно, для малых заполнений типичным является распределение Пуассона (для редких событий). Переходя к средним и большим заполнениям, мы должны иметь дело с гауссовым распределением, так как с помощью формулы Стирлинга можно строго доказать, что распределение Пуассона переходит в гауссово распределение для большого числа частиц в ячейке. Последнее отвечает опытным данным именно для повышенных заполнений. [c.407]

Выделение. Выделение газа из пересыщенного раствора обычно приводит к образованию тонкой дисперсии пузырьков в жидкости. Оно находит очень широкое применение при изготовлении пористой резины Не-вулканизированный каучук (натуральный или синтетический) нагревается и насыщается инертным газом при давлении 320 ат. Перед вулканизацией давление снижается, что приводит к выделению растворенного в каучуке газа и расширению массы. Если до снятия давления провести частичную вулканизацию, получается пористая резина с закрытыми ячейками. Тейлор применил этот метод для изготовления пористых термопластичных материалов, используя летучий растворитель при 210° С и 218 ат. [c.91]

Объем детектора. Многие детекторы, используемые в хроматографии, имеют некоторый конечный объем, при попадании в который хроматографическая зона дает сигнал. Например, на выходе жидкостной хроматографической колонки можно присоединить спектрофотометрическую ячейку для измерения поглощения некоторого окрашенного продукта, полученного при разделении. Если объем ячейки значительно превосходит объем подвижной фазы, в который элюируется некоторая зона,,то оказывается, что отклик детектора будет соответствовать некоторой размазанной и заметно размытой зоне. В худшем случае этот объем детектора будет играть роль камеры смешения, и соответственно можно рассчитать влияние его на всю ширину зоны таким же образом, как было рассчитано выше. Однако в хорошо сконструированных детекторах сохраняется ламинарный поток подвижной фазы, и вклад дисперсии, обусловленной детектором, в размывание зоны описывается выражением [c.548]

Для расчета композиционной неоднородности через каждые N испытаний (под испытанием подразумевается случайный выбор ячейки независимо от того, занята она нулем или единицей таким образом N — аналог времени) для каждой цепи рассчитывается доля единиц, обозначаемая далее через у (число N меняется в зависимости от соотношения констант ко, кх кг). Эти величины откладываются Б машинной памяти, а затем, после окончания реакции во всех цепях, по ним можно рассчитать функции композиционного распределения и дисперсии. [c.102]

Затем находим второй центральный момент (дисперсию распределения времени пребывания часищ потока в аппарате) для п-й ячейки —уравнение (IV.40). [c.98]

Так как при сложении независимых случайных величин их семиинварианты складываются, семиинварианты функции распределения времени пребывания в слое Ф v (т) равны семиинвариантам микрораснределения, умноженным на число ячеек N по длине слоя. Первый семиинвариант равен среднему времени пребывания в слое 5 = (где — среднее время пребывания в отдельной ячейке). Второй семиинвариант равен дисперсии времени пребывания в слое и служит основной характеристикой процесса продольного перемешивания потока. Зная третий семиинвариант Ид, можно вычислить коэффициент асимметрии 8к = характеризую- [c.224]

Ассоциаты различного строения являются структурными элементами алкансодержащих дисперсий, топливных и масляных фракций, нефтяных остатков. Активно исследуемым коллоидным объектом нефтяного происхождения являются алкансодержащие дисперсии. Высокомолекулярные нормальные алканы в обычных условиях, начиная с гексадекана и выше, представляют собой твердые вещества. По мере понижения температуры из нефти выделяются кристаллы алкана. Благодаря действию адсорбционных сил часть жидкой фазы ориентируется вокруг надмолекулярных структур и образует сольватные оболочки различной толщины. Сцепление кристаллов приводит к возникновению пространственной гелеобразной структуры, в ячейках которой иммобилизована часть дисперсионной среды, при этом система в целом приобретает структурную прочность. Установлено стабилизирующее действие смолисто-асфальтеновых веществ на устойчивость дисперсий алканов [88]. Влияние термообработки на снижение температуры застывания нефтяных алканов объясняется уменьшением толщины сольватной оболочки их надмолекулярных структур [131]. [c.33]

В практике нефтепереработки наиболее распространенными являются нефтяные дисперсные системы с дисперсной фазой в твердом, жидком и газообразном состоянии и жидкой дисперсной средой. Реальные нефтяные системы ввиду сложности их состава являются полигетерофазными дисперсными системами различных типов, что чрезвычайно усложняет выявление особенностей их поведения. Различными нефтяными дисперсными системами являются парафиносодержащие нефти и нефтепродукты, В различных нефтях содержание парафинов колеблется от долей процента до 20 процентов. По мере понижения температуры из нефти выделяются кристаллы парафина (твердых углеводородов), образующие структуры, размеры и количество которых в объеме изменяются. Благодаря действию адгезионных сил часть жидкой фазы ориен тируется вокруг надмолекулярных структур в виде сольватных слоев определенной толщ гны. При определенной, достаточно низкой температуре, кристаллы парафинов сцепляются, что приводит к возникновению пространственной гелеобразной структуры, в ячейках которой иммобилизована часть дисперсионной среды. Система при этом приобретает структурно-механическую прочность. Установлено [7, 8], что присутствие сложных асфальтеновых веществ способствует стабилизации устойчивости дисперсий парафина. [c.34]

Рассмотрим две нормально распределенные выборочные совокупности результатов анализа объемами щ и п , полученные независимыми методами. Очевидно их выборочные дисперсии 5 и 51 не будут совпадать между собой. Однако различие между ними может носить только случайный характер, поскольку они являются приближенными оценками одной и той же общей для обеих выборок генеральной дисперсии а . В таком случае результаты обеих выборок можно считать равноточными. С другой стороны, различие дисперсий может быть обусловлено значимой причиной, например, снижением уровня шумов за счет стабилизации источника возбуждения (спектральный ана-iиз) или экранирования регистрирующей ячейки (потенциомет-рия) в одной серии определений в отличие от другой. Очевидно, выборочные совокупности результатов анализа в этом случае не будут равноточными. [c.104]

Следует заметить, что динамическое поведение детектора, отражающее скорость изменения его отклика, является сложным свойством всей системы детектирования. Поскольку в жидкостной хроматографии определяемые вещества распределены по зонам, перемещающимся с потоком жидкости, то выходные сигналы детектора регистрируются в виде пиков. Ширина пиков определяется главным образом дисперсией зон в подводящих коммуникациях и внутри детектора. Поэтому коммуникации должны иметь малый внутренний диаметр (0,5 или даже 0,25 мм) и минимальную длину. Расширение зоны внутри детектора зависит не только от его внутреннего объема, но и от профиля скорости потока жидкости, формы ячейки, типа электродов и т.д. Большинство современных электрохимических детекторов имеют внутренний объем, близкий к 1мкл и даже меньше. Особый интерес вызывают миниатюрные вольтамперометрические детекторы, пригодные для использования с капиллярными колонками. В общем случае предпочтительнее работать с ячейками малого объема и при достаточно высоких скоростях потока. [c.566]

ПИА претерпел определенные изменения, наприм , в последние годы он был дополнен ПосИА (последовательный инжекционный анализ [7.4-2]), но его основы сохраняют изначально ощ>еделеняый вид [7.4-1, 7.4-3) (рис. 7.4-2) ин-жекция точно измеренного объема пробы воспроизводимый и точный контроль времени для всех манипуляций, производимых в системе с пробой от точки ввода до точки детектирования (так называемая контролируемая дисперсия) создание концентрационного градиента введенной пробы, что обеспечивает нестационарную, но строго воспроизводимую величину регистрируемого сигнала. Сочетание этих характеристик с использованием детектора, способного непрерывно регистрировать поглощение, электродный потенциал или любой другой физический параметр, меняющийся при прохождении пробы че-рез проточную ячейку, делает ненужным достижение химического равнове- [c.442]

Степень превращения для ячеечной модели. Поскольку с ростом N уменьшается дисперсия функции распределения элементов потока по времени пребывания в ашарате, то одновременно должна увеличиваться степень превращения. К этому же выводу можно прийти, рассматривая изменение концентрации по длине аппарата. На рис. 1.2.6.6 изображено изменение концентрации по длине аппарата, состоящего из трех ячеек. Для последней ячейки концентрации и скорости реакции в ячеечной модели и в аппарате идеального смешения совпадают. Но первые ячейки работают при больших концентрациях и соответственно при больших скоростях реакции. И здесь ячеечная модель при 1 < < оо занимает промежуточное положение между идеальными моделями. [c.636]

Сведберг воспользовался центробежной силой в своем методе определения молекулярного веса коллоидных веществ с помопдью седиментации. Ультрацентрифуга состоит в основном из ротора М (рис. 2), приводимого в движение двумя одинаковыми масляными турбинами Т, несущими прозрачную ячейку С, в которую помещена изучаемая дисперсия. Степень седиментации может быть измерена как колориметрически, так и рефрактометрически или путем поглощения ультрафиолетовых лучей. В последнем случае пучок света Ь пропускается через ячейку в камеру Р необходимая экспозиция достигается с помощью электромагнетически регулируемых щитков и Е2, которые пропускают свет только в короткий промежуток времени, когда ячейка попадает в световой поток при каждом обороте турбинки. [c.117]

Были предприняты попытки у.меньшпть сопротивление массопередаче через поток газа-носителя посредством свертывания полой капиллярной колонки в спираль малого диаметра [22, 23]. Это активизирует радиальный вторичный поток. Под напряжением вследствие влияния инерции газ, который находится в центре трубки, стремится вытекать по направлению к наружной стенке. Развивается вторичная циркуляция, и появляются две вращающиеся ячейки, по одной ячейке на каждой стороне плоскости, перпендикулярной оси спирали и проходящей через центр поперечного сечения трубки. Этот радиальный поток активизирует перемешивание газовой фазы и заметно уменьшает дисперсию неудерживаемого вещества. Одпако удерживаемые вещества должны по-прежнему диффундировать через сечение всей трубки, а это занимает время [22]. Зависимость сопротивления массопередаче в газовом потоке от к очень велика, и, по-видимому, для удерживаемых соединений (т. е. для соединений, которые мы желаем разделить) значительного по- [c.124]

Когда измерительную ячейку, содержащую дисперсию полиэтилена в игепале, помещали на нагревательный столик и температура приближалась к температуре плавления полиэтилена, капли быстро поднимались к [c.54]

Это — основное существенное отличие закона дисперсии колебаний кристалла от закона дисперсии колебаний сплошной среды, так как, для последнего характерна монотонная зависимость частоты от волнового вектора. Одновременно в этом проявляется отличие квазиволнового вектора к от обычного волнового вектора. Как уже отмечалось во введении, лишь значениям вектора к, лежащим внутри одной элементарной ячейки обратной решетки, отвечают физически неэквивалентные состояния кристалла. [c.33]

Выяснив топологию изочастотных поверхностей у границ полосы собственных частот, заметим, что в силу свойств периодичности закона дисперсии точки, в которых м = О и со = сОт, должны периодически повторяться в обратном пространстве. Для изображения соответствующих геометрических образов рассмотрим пример достаточно симметричного кристалла, частоты колебаний которого принимают максимальные значения только в вершинах элементарной ячейки обратной решетки. [c.53]

О схеме энергетических уровней любого кристалла часто говорят как о его зонной структуре, или структуре полос. Таким образом, для сложной цепочки с тп АО в элементарной ячейке зонная структура определяется т ветвями закона дисперсии (2.19). Каждлао из функций (2.19), заданных в точках первой зоны Бриллюэна, можно представить в виде кривой, причем любой из кривых отвечает на оси е своя полоса. В частном случае, когда т = 1 (простая цепочка), вековое уравнение (2.18) сводится к соотношению (2.11), которое определяет единственную ветвь закона дисперсии с соответствующей ей одной полосой. [c.57]

Действительно, рассмотрим кристалл с т АО в элементарной ячейке и выберем определенную ветвь закона дисперсии е = еДк). Беря для пее все допустимые зпачепия к из первой зоны и отмечая на оси энергий соответствующие значения е, мы получим полосу из N уровней. Число таких полос равно числу ветвей закона дисперсии. При этом в общем случае все полосы являются гибридными и БФ, [c.65]