Калибровка по энергии

Калибровка энергии ускорителя по порогам основана на измерении выходов фотоядерных реакций вблизи этих порогов по числу выбитых из ядер мишени нейтронов в процессе облучения или по 3-активности образующихся изотопов. Поток нейтронов, возникающих в мишени, измеряют обычно с помощью сцинтилляционных счетчиков, кристаллы которых содержат соединения бора (обладающего, как известно, большим сечением захвата тепловых нейтронов), или ионизационными камерами, наполненными вместо водорода трехфтористым бором [19]. Для замедления образующихся нейтронов счетчик помещают в толстостенный блок из водородсодержащего вещества (парафина, полистирола и др.) [c.39]

Пороги некоторых фотоядерных реакций, которые могут быть использованы для определения энергии электронов, были приведены выше (см. табл. 1.1). Для калибровки энергии электронов, генерируемых низковольтными ускорителями, используют также фотоядерные реакции на бериллии и дейтерии, пороги которых измерены с высокой точностью и составляют 1,662 0,003 Мэе и 2,227 0,003 Мэе соответственно. [c.39]

Как говорилось выше, метод этот обладает рядом достоинств. При калибровке эталонными маслами почти полностью отпадает поправка на кинетическую энергию, так как в небольших пределах можно принять, что испытуемое масло истекает пропорционально вязкости эталонного масла. Далее отпадает поправка на полноту истечения, потому что вязкости испытуемого и эталонного масел близки и устраняется необходимость учитывать поверхностное натяжение, величины которого также различаются сравнительно незначительно. [c.288]

Гетерохромная фотометрия. Для правильной оценки относительных интенсивностей линий в общем случае необходимо учитывать как изменение спектральной чувствительности и коэффициента контрастности фотоэмульсии с длиной волны, так и изменение светосилы и дисперсии спектрального прибора на данном спектральном интервале. Задача калибровки фотоэмульсии в этом случае решается с помощью стандартного спектра, т. е. спектра с известным распределением энергии. В качестве источника такого спектра, как правило, применяют ленточную лампу накаливания с известной цветовой температурой Тц. Распределение энергии в спектре ленточной лампы накаливания достаточно хорошо описывается формулой Планка [c.128]

Обработка экспериментальных данных по ядерному гамма-резонансу возможна только в том случае, если проведена калибровка ЯГР спектрометра по скоростям и определены положения линий поглощения каких-либо веществ, выбранных в виде стандарта. Обычно в качестве стандарта используют вещества, которые могут быть достаточно легко изготовлены и воспроизведены в идентичных условиях. Они должны быть стабильны, должны иметь достаточно больщую величину вероятности поглощения у-квантов без потери энергии на отдачу, их мессбауэровские спектры должны представлять собой узкую линию, характеризующуюся малым температурным сдвигом. [c.194]

Плотность почернения зависит от времени экспозиции и энергии излучения. В цеховых лабораториях заводов отрасли ее определяют приближенно при помощи ступенчатого клина плотности. Для этого берут полоску пленки и экспонируют ее в одинаковых условиях таким образом, чтобы примерно каждый последующий сантиметр пленки имел экспозицию больше, чем предыдущий. Например, 30 с, 1 мин, 1,5 мин и т. д. После обработки такая пленка имеет ряд полос разной плотности почернения. Калибровку клина производят в лаборатории, имеющей денситометр или микрофотометр. Разность между значениями плотности почернения двух соседних участков снимка называется контрастностью изображения. Минимальная разность почернений, которую способен различить глаз человека, составляет примерно 0,02—0,03 [78]. Влиянием этого фактора определяется предельная чувствительность радиографического метода. [c.126]

Другой подход, развиваемый длительное время автором данного предисловия совместно с Ю.И. Матвеевым [28, 128], является полуэмпирическим. Согласно этому подходу, уравнения для расчета физических свойств получены на основании представлений физики твердого тела, а калибровка метода осуществляется с помощью физических характеристик полимерных стандартов, свойства которых хорошо изучены. В результате параметры уравнений имеют определенный физический смысл (энергия дисперсионного взаимодействия, энергия сильного межмолекулярного взаимодействия, включая водородные связи, Ван-дер-Ваальсовый объем и т.д.). Использование такого подхода позволяет с достаточной точностью оценивать многие физические характеристики полимеров (сейчас их уже около 60), и при этом количество полимеров самого разнообразного строения не ограничено. [c.10]

В опыте по ядерному магнитному резонансу помещают образец в стеклянной трубке диаметром около 5 мм в датчик спектрометра между полюсными наконечниками магнита (рис. 1.5). Его подвергают воздействию электромагнитного излучения, частоту которого можно менять, так что ядра возбуждаются, когда накладываются соответствующие резонансные частоты- Как источник возбуждающего излучения используется радиочастотный генератор, или передатчик, а поглощение ядрами энергии передатчика можно зарегистрировать с помощью радиочастотного моста. Сигнал, выделенный мостом, усиливается и записывается самописцем. Так получается спектр, по которому методом калибровки можно определить резонансную частоту. Таким образом, спектрометр ЯМР включает все элементы, которые есть и [c.22]

Допустим теперь, что известное весовое количество реагента, заключенного в резервуаре, выпускается в воду, в которой находится какой-либо другой реагент или которая сама может рассматриваться как второй реагент. Энергия, выделяющаяся или поглощаемая при реакции между этими веществами, изменяет температуру воды в калориметре. Это изменение можно сопоставить с изменением температуры калориметра при его калибровке. Если, например, при калибровке калориметра его температура изменилась на 0,02°, а в результате реакции произошло изменение температуры на 0,0 Г, то теплота исследуемой реакции должна быть равна 29,9 кал-0,01°/0,02° = 15,0 кал. Результаты наблюдений за изменением температуры калориметра в процессе реакции представлены графически на рис. 17.2. Точные измерения времени и температурных изменений, тщательное перемешивание и надежная изоляция калориметра от окружающей среды позволяют измерять тепловую энергию с большой точностью даже в тех случаях, когда эти изменения очень невелики. [c.305]

При калибровке калориметра, подобного изображенному на рис. 17.1, через нагреватель сопротивлением 40 Ом в течение 15 с пропускают ток силой 30 мА. Сколько джоулей (или калорий) энергии поступает при этом в калориметр [c.322]

Сцинтилляторы, которые наиболее часто применяются для гамма-спектрометрии, представляют собой одиночные кристаллы йодида натрия, активированного таллием. Сцинтилляционные спектры гамма-излучения состоят из одного или более острых характерных фотоэлектрических пиков, соответствующих энергиям источника гамма-радиации. Поэтому эти спектры полезны для идентификации, а также для обнаружения гамма-излучающих примесей в препарате. Кроме характерных пиков, в спектре обычно имеются и другие пики, обусловленные вторичным воздействием радиации на сцинтиллятор и его окружение, таким, как обратное отражение, аннигиляция позитронов, суммирование совпадений и флуоресцентные рентгеновские лучи. Кроме того, в результате рассеяния гамма-фотонов в сцинтилляторе и окружающих материалах возникают щирокие полосы, известные как спектры Комптона (эффект Комптона). Калибровка прибора производится с помощью известных образцов радиоактивных изотопов, энергетические спектры которых определены. Форма спектров будет различной в зависимости от используемых приборов это определяется различной формой и размерами кристаллов, применяемыми защитными материалами, расстоянием между источником излучения и детектором, а также типами дискриминаторов, используемых в амплитудных анализаторах импульсов. При использовании спектра для установления подлинности радиоизотопов необходимо сравнивать спектр исследуемого образца со спектром известного вещества, радиоактивность которого измерена тем же прибором и при тех же условиях. [c.78]

Гетерохромная фотометрия. К ней относится задача фотометрирования линий, когда указанными вьппе различиями характеристик фотоэмульсии пренебречь уже нельзя. В этом случае необходимо учитывать также изменение светосилы и дисперсии спектрального прибора на данном спектральном интервале. Тогда задача калибровки фотоэмульсии решается с помощью стандартного спектра, т.е. спектра с известным распределением энергии. В качестве источника такого спектра, как правило, используют ленточную лампу накаливания с известной цветовой температурой Т , для которой распределение энергии в спектре достаточно хорошо описывается формулой Планка [c.392]

Сечение ионизации зависит от энергии бомбардирующих электронов. Начиная от порога ионизации, сечение быстро растет и достигает максимальной величины в области энергий Ее = 50-150 эВ. Из благородных газов наименьшее сечение ионизации имеет Не (0,102-10 см ) и наибольшее — Хе (6,42-10 см ), а из других элементов большие сечения имеют металлы Сз (11,64-10 см ), Ва (11,94-10 см ), Еа (11,96-10 см ), Се (11,70-10- см ). Из этих примеров видно, что при одинаковой концентрации в парах такие элементы, как Сз, Ва, Ьа и Се, будут образовывать большее количество ионов, и их пики на масс-спектрограммах будут выше. Следовательно, для вьшолнения количественного анализа необходимо проводить калибровку прибора. Кроме того, сравнение масс-спектров, полученных разными авторами, возможно, только если использована одна и та же энергия ионизирующих электронов. [c.843]

Точность измерений зависит, главным образом, от характеристик спектральной чувствительности колориметра, т. е. от того, насколько хорошо они совпадают с функциями сложения наблюдателя МКО 1964 г. Фотометрические шкалы трех приемников должны быть также линейными, иными словами, величина реакции каждого из них должна расти или уменьшаться прямо пропорционально росту или уменьшению лучистого потока, попадающего на приемник. Точность измерений зависит также от степени соответствия относительного спектрального распределения энергии источника, освещающего образцы, распределению Dgg. И наконец, точность измерений зависит от точности калибровки рабочего стандарта отражения. [c.248]

Рассмотрение эквивалентных схем показывает сложность анализа работы преобразователя, вследствие чего результаты теоретических расчетов следует проверять экспериментально, тем более что часть констант, необходимых для расчета, как правило, оказывается известной лишь приблизительно, а влияние некоторых конструкционных параметров - не учтенным. Определение констант и зависимостей, характеризующих эффективность преобразования электрической энергии в механическую и обратно, получило название градуировки (калибровки) преобразователей. Градуировка преобразователей - сложный, ответственный и трудоемкий процесс, при котором возможно появление трудно контролируемых погрешностей и ошибок. [c.103]

Черняк М. И. Калиброванные стеклянные оболочки. М., Энергия , 1973. 112 с. В книге рассматриваются вопросы технологии изготовления стеклянных трубок и оболочек всевозможных профилей с точными размерами внутренних полостей. Приводятся анализ факторов, влияющих на точность, рекомендуемые группы точности и величины полей допусков, пути повышения точности, методы расчета заготовок и инструмента. Описаны различные варианты технологических процессов вакуумной формовки и калибровки, а также применяемое оборудование. [c.319]

Ионный выход металла существенно зависит от природы исследуемого элемента и, как правило, уменьшается с увеличением атомного номера и энергии когезии металла (табл. 2) [109]. При более тяжелых бомбардирующих ионах отличия между металлами меньше. Это изменение ионного выхода весьма важно при тщательной калибровке, если метод используют для сколько-нибудь точного количественного анализа. При калибровке необходимы образцы с известным составом поверхности. Однако осуществить калибровку не так просто, так как нельзя считать, что чувствительность к данному [c.431]

В большей части предложенных экспериментальных методов [8] константу е определяют путем калибровки. Прямой же метод, исключающий необходимость расчета константы е, разработали Гаркинс и Юра [46]. Они проводили адсорбцию водяного пара на порошке, приводящую к образованию полислоев, а затем погружали адсорбент вместе с адсорбатом в жидкую воду. При этом 5 см водной поверхности разрушалось с выделением 118 5 эргов энергии, что [c.171]

В связи с неудобством и неопределенностью, имеющимися в из.мерениях тепла и заряда ионов, широко исследовались химические методы измерения дозы. Здесь была бы весьма желательна простая и легко воспроизводимая система, не зависящая от мощности дозы и не чувствительная к небольшим загрязнениям. Наибольшим приближением к этому идеалу, разработанным в настоящее время, является ферросульфатный дозиметр [12], в котором поглощение излучения вызывает окисление за-кисного железа до состояния окисного. Он изучен для сс-, 8- и 7-излучений от доз 5000 р и выше, но дает заниженные значения для тяжелых частиц. Калибровка по ионизационным камерам показывает, что на 100 эв поглощенной энергии окисляются приблизительно 20 атомов железа. Неясно," однако, согласуются ли результаты калориметрических измерений с этим значением, поскольку найдено [13] и часто используется более низкое значение (15,5 атома на 100 эв). [c.49]

Разные способы измерений позволили оценить и проконтролировать положение инжектированных атомов (образовавшихся из ускоренных ионов) [182] кроме того, удалось измерить их распределение по глубине [183]. При использовании источника а-частиц, такого, как калибровки не требуется, поскольку в этом случае уменьшение энергии хорошо изучено как функция начальной энергии эмиссии и атомного номера поглощающего материала. [c.473]

Энергии резонанса или порога Е, используемые для калибровки пучков ускорителей [10] [c.903]

Энергии у-квантов, используемых для калибровки гамма-спектрометров [c.903]

При небольшом температурном перепаде Гд —имеющемся здесь, изменение энергии вследствие радиации можно считать линейной функцией разности температур (а не функцией этой разности в четвертой степени). Каждая из констант к в уравнении (8Б.02) определяется при надлежащей калибровке оборудования. Поскольку оба поправочных коэффициента к и составляют обычно менее 0,02 от величины первого члена, их значения не следует определять с высокой точностью. Значение к непосредственно зависит от характеристик электрической схемы калориметрического подогревателя. Пределы точности измерения величин в уравнении (8Б.02) для -октана показаны в табл. 8Б.1. [c.125]

Интегральные интенсивности в спектрах ЯМР пропорциональны числу ядер, поглощающих энергию, что позволяет проводить абсолютные количественные измерения (без калибровки по моделям). По спектрам ЯМР можно производить количественные измерения с точностью, вполне достаточной для решения большинства химических и технологических задач ( 2 %). [c.253]

Значения АЕсв в оксиде относительно металла не зависят от калибровки спектрометра и обычно хорошо совпадают у разных авторов. Для ориентировки в значениях св при переходе металл — оксид в табл. 2.3 приведены справочные данные об энергиях связи большинства элементов в металлах и оксидах. Отметим, что значения в табл. 2.3 получены авторами цитированных работ при различных способах калибровки энергий, поэтому абсолютные значения энергий в отличие от относительных могут быть не точны. В ряде случаев данные по Есв для металла и оксида близки друг другу. В таких случаях рекомендуется [c.33]

Для калибровки первого вискозиметра й == 0,6 мм), как уже сказано выше, применяют воду (свежеперегнанную с перманганатом калия), причем калибрование согласно указаниям Каннона и Фенске следует проводить по соотношению вязкости воды при 20 и 37,8° при тщательно выверенных термометре и секундомере. В полученный результат по формуле (XI. 9) вносят поправку на кинетическую энергию. [c.287]

Не рассматривая особенности такого регрессионного анализа, отметим лишь, что полимеры, которые выбираются для калибровки метода, должны обладать экспериментальными значениями анализируемых физических ха-ракгерисгик как можно в более широких пределах, а химическое строение полимерных стандартов должно существенно различаться. Обычно решается избьггочная система, составленная из 30-40 уравнений, что соответствует ЗОЧО полимерам. Далее по полученным коэффициентам рассчитываются свойства всех других полимеров. При этом определяются также такие характеристики, как энергия слабого дисперсионного взаимодействия, энергия сильных диполь-дипольных взаимодействий и водородных связей, их относительная доля и многие другие физические параметры системы. [c.14]

Калориметрический метод (диапазон поглощенных доз от 1 до 10 Гр) основан на измерении приращения т-ры АТ, вызванного поглощением в-вом порции АЕ энергии излучения в калориметре. При отсутствии необратимых хим. р-ций АТ = АЕ(тс, где т-масса поглотителя, с-его теплоемкость. Используют гл. обр. адиабатич., изотермич., проточные калориметры поглотители - металлы, графит и др. Недостатки метода - низкая чувствительность (напр., для А1 АТ всего 1 10 К/Гр) и сложность аппаратурного оформления. Метод применяют в осн. для определения коэф. пропорциональности, связывающих радиац. эффекты с поглощенной дозой в относительных методах Д., и для калибровки дозиметрич. детекторов. [c.114]

Отсутствие абсолютной шкалы энергий делает трудны сравнение спектров ядерного магнитного резонанса, если I достигнуто соглашение об универсальном эталоне. Упомянуть выше тетраметилсилан удовлетворяет требованиям, которь можно предъявить к эталонному соединению. Сигнал ТМС -интенсивный синглет. По химическому сдвигу он отличается ( большинства других сигналов в спектрах протонного резонанс поэтому перекрывание сигнала ТМС с сигналами изучаемо] образца наблюдается редко. Он химически весьма инертен легко удаляется из образца после записи спектра. б-Шка в протонном магнитном резонансе основана на этом соединени Кроме того, применяемые сегодня спектрометры приспособлен для использования бумажных бланков, на которые уже нан сена шкала в миллионных долях. Поэтому калибровка методе боковых полос, о которой упоминалось выше, используется тол ко тогда, когда нужные области спектра детально записывают на узких развертках (например, I Гц/см). Обычно в этих сл чаях не удается записать эталонный сигнал и сигналы образ одновременно. (В следующей главе мы вернемся к таким эк периментам.) В некоторых случаях кроме б-шкалы еще испол зуется и т-шкала. Она отличается от б-шкалы только тем, ч в б-шкале сигнал ТМС принят за нуль отсчета, а в т-шкале е приписано значение 10 м. д. Таким образом, обе шкалы связ ны соотношением [c.34]

Кроме сложения другим возможным методом, которым мох<-но ввести параметр в выражение и- сох,р.анить свойство линейности, является умножение. Практическое следствие умножения состоит в том, что в процедуре линейной подгонки могут быть определены только амплитуды пиков. На первый взгляд кажется, что это строгое ограничение, так как оно требует от нас заранее знать точную калибровку по энергии нашей спектрометрической системы (т. е. точное положение каждого пика в спектре) и точную ширину каждого пика. [c.123]

Перед основными измерениями проводилась калибровка детектора с помощью образцовых источников у-излучения Со (Eg=l,173 МэВ, 2=1,332 МэВ) и Сз (Eg=0,662 МэВ) из набора ОСГИ. Было определено, что для энергии фотонов Е =0,662 МэВ энергетическое разрешение детектора равно 13,4%, а фотопиковая эффективность регистрации фотонов для точечного источника =0,42. Детектор вместе с исследуемыми [c.549]

ДС1, необходимую для калибровки мощности с помощью стрелочного прибора СП, подключаемого переключателем ПР. К выходу детекторной секции ДС1 подключен вентиль ВНх, стабилизирующий работу генератора и подводящий энергию к СВЧ-мосту М, разделяющему ее на два равных потока, идущих к измерительному )упору ИР и настроечной Цепи в виде аттенюатора Аг (амплитуда) и закорачивающего поршня ИП (фаза). Измерительный рупор ИР излучает СВЧ-энергию на контролируемый объект и принимает СВЧ-сигнал, отраженный от него. Рупор ИР устанавливается перпендикулярно поверхности контролируемого объекта (0 = 0°, см. 4.6). В результате наложения потока СВЧ-колебаний (Аз и НП) и потока, отраженного от контролируемого объекта, в симметричное ответвление СВЧ-Моста М (плечо сравнения) поступает сигнал, определяемый их разностью и зависящий от амплитуды и фазы волны, идущей от контролируе- [c.142]

Рис. 3.25. График калибровки калориметра для измерения энергии искры (Кумагаи, Сакаи, Ясугахира).

Дифракционную информацию содержат упруго рассеянные электроны. Часть электронов проходит с потерей энергии, главным образом по механизмам межзонных переходов и плазменных колебаний. Межзонные переходы пребладают на переходных металлах, а плазменные колебания (плазмонные потери) — на легких. Поскольку величина энергетических потерь, как правило, специфична, измерение потерь открывает путь к выявлению и идентификации компонентов. Этот вопрос рассмотрели Филлипс и Лифшин [2]. Зависи.мость энергетических потерь от состава образца обычно заранее не известна, поэтому необходима тщательная калибровка по веществам известного состава. Физическая сущность процесса неупругого рассеяния ограничивает предельное пространственное разрешение примерно 10 нм, и этот предел практически достигнут. [c.399]

Идея метода состоит в следующем (рис. 35). Определенные изотопы, например имеют низкую энергию внутренних переходов (эмиссия электронов К-оболонки). Эти по существу моноэнергетиче-ские электроны проходят через внешнюю область окисной пленки, в результате чего изменяется их энергетический спектр. Путем соответствующей калибровки (поскольку энергетические потери являются функцией не только пройденного расстояния, но и атомного номера) можно установить с определенной точностью среднюю глубину, на которой расположены источники электронов (атомы Хе). В экспериментах с окисными пленками на алюминии и тантале было показано, что в тантале происходят оба типа миграции, тогда как в алюминии окисел нарастает только под меченым слоем, который остается вблизи поверхности на протяжении всего процесса роста окисной пленки. [c.473]

Недавно Риглер и др. [26], пропуская импульс неодимэвого лазера с модулированной добротностью через гибкий световод, расположенный на краю ячейки, получили скачок температуры 0,07° С в круглой ячейке диаметром 2 мм и высотой 1,5 мм. При этом в ячейку попадало только 10 - 20% энергии лазерного излучения. Здесь пучок многократно отражался от круглых полированных стенок из нержавеющей стали. Контроль изменений равновесного сигнала осуществляли с помощью обычного универсального микроскопа фирмы "Цейс", установленного перпендикулярно падающему лазерному пучку од источника мощностью 100 Вт, и интерференционного фильтра фирмы "Шотт энд Джен". Для калибровки использовали раствор NH4 l/NHз (pH 7,8), содержащий феноловый красный в качестве индикатора. [c.391]

В струевых разрядных установках проведены кинетические исследования атомарных и радикальных реакций с отбором газовой пробы через однокамерное устройство с отверстием маленького диаметра и с использованием обычного масс-спектрометра, снабженного ионным источником открытой конструкции. В этом случае для оценки стехиометрии процесса и конечной точки атомарной реакции титрования атомы можно регистрировать или непосредственно с помощью электронов низкой энергии, или косвенно с помощью масс-спектрометра. Последняя операция позволяет производить прямую и простую калибровку интенсивностей пиков с различными отношениями т/е. Этот метод использовался в лаборатории Херрона для измерения констант скоростей реакций с помощью масс-спектрометра с углом разведения реагентов в 60° [c.322]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология