Диаграмма длина формы

Сейчас уже ясно, что нет простого ответа на вопрос, какими должны быть условия литья для конкретного полимера и конкретной пресс-формы, чтобы получить изделие с заданными свойствами. Рис. 14.3 иллюстрирует попытку получения такого ответа эмпирически, путем экспериментального определения области переработки на диаграмме температура расплава — давление впрыска. Если технологические параметры лежат внутри этой области, то данный полимер может быть переработан литьем под давлением с помощью данной пресс-формы. Область ограничена четырьмя кривыми. Ниже нижней кривой полимер еще не течет. Выше верхней кривой полимер подвергается термической деструкции. Левее кривой недолив форма заполняется не до конца. Правее кривой облой полимер затекает в зазоры между составными частями металлической формы, что приводит к образованию тонких пленок, прикрепленных к литьевому изделию по линиям разъема формы. Другой практический прием оценки перерабатываемости литьем под давлением, особенно для сравнения одного полимера с другим, состоит в использовании стандартной спиральной пресс-формы. При заданных условиях формования [7] определяют глубину (длину) заполнения спирали. [c.523]

Рис. 3. Диаграмма давление — время — длина литьевой формы.

Рассмотрим диаграмму в форме треугольника (поз. 3 я 4, см. табл. 9.1) (рис. 14.1), где сумма координат любой фигуративной точки равна постоянной величине. Длина координатных осей ограничена составом компонентов Л и В (100%). [c.113]

Диаграмма, представленная на рис. 4.77, иллюстрирует цикл формования при постоянном усилии на входе в цилиндрическую форму. Сечение диаграммы плоскостями, параллельными плоскости pot, дает кривые, показывающие изменение давления в различные периоды формования на каждом участке формы, т. е. своеобразные эпюры, аналогичные приведенным на рис. 4.76. Сечение диаграммы плоскостью, параллельной плоскости pOL, дает кривые, характеризующие развитие давления по длине формы в различные моменты времени. [c.230]

Рис. 4.77. Диаграмма давление (р) — время (<) —длина формы ( ).

Рис. 1. Схема шнековой литьевой маптииы с диаграммами распределения давления (Т) и темп-ры (II — для термопластов, III — для реактоп-ластов.) по длине машины, а также tio времени (после впрыска материала в форму) 1 — литьевая форма 2 — литниковая втулка Я — сопло 4 — головка п,пастикационного цилиндра S — шнек в — нластикацион-ный цилиндр 7 — бункер S — привод , 9 — гидравлич, цилиндр 10 — передаточный механизм 11 — электрич, нагреватели,

Анализ процессов литья, проведенный с помощью диаграмм типа скорость — длина формы, давление —время —длина формы, температура — время, дает возможность объективно установить результирующее влияние на качество детали свойств материала, температуры, давления и скорости литья, а также конструктивных параметров машины и формы. Эти диаграммы позволяют получать наглядное представление об особенностях развития давления в форме при различных режимах приложения усилий и изучить динамику процесса литья на отдельных его стадиях. [c.231]

Рис. 3.16. Спектральное внутреннее пропускание для трех синих стекол как функция длины волны в трех видах. а — непосредственно в виде б — в виде —в — 1% (— ё T ). Последняя диаграмма может быть названа оптической характеристикой красящего вещества. Необходимо отметить, что формы трех кривых на этом графике идентичны.

Форма диаграммы растяжения аморфных полимеров (при низкой температуре испытания) в основном определяется степенью ориентации звеньев макромолекул. Другие параметры строения (длина цепей сетки н стабильность ее узлов) существенной роли не играют. При заданном коэффициенте двойного лучепреломления диаграмма растяжения образца будет иметь определенную форму, не зависящую от условий его вытяжки. Указанное соответствие диаграмм растяжения и коэффициента двойного лучепреломления имеет место лишь при температурах испытания, лежащих на десятки градусов ниже температуры размягчения, а при температурах близких к ней оно нарушается. [c.194]

Изучение рассеяния света крупными частицами, сравнимыми по размеру с длиной волны, показывает, что зависимость интенсивности рассеянного света от размеров частиц и направления довольно сложна. На рис. 65 показана интенсивность рассеянного света в зависимости от угла наблюдения. Векторные диаграммы такого типа называются индикатрисами рассеяния. Диаграмма рассеяния в случае применимости теории Релея имеет симметричный вид, а для больших частиц их форма более сложна. [c.160]

На переходных участках, сопрягающих трубы круглого и прямоугольного сечений (см. диаграмму 1.8.3-27), переход потока из осесимметричного в плоский (и наоборот) сопровождается деформацией его в двух взаимно перпендикулярных плоскостях - расширением в одной и сужением в другой [588]. В таком сложном потоке могут одновременно наблюдаться эффекты, присущие как диффузорам, так и конфузорам. Если длинная сторона прямоугольного сечения больше диаметра круглой трубы ( 1 > Оо), то могут иметь место срывные явления, приводящие к большим потерям давления. Поэтому длина и форма переходных участков рассматриваемого типа должны выбираться таким образом, чтобы устранить возможность отрыва или переместить отрыв в область с меньшими скоростями течения. Это можно получить подбором геометрической формы и соответствующих габаритных размеров. [c.205]

Полученные графики дают ориентировочную величину и форму диаграммы трещиностойкости. Наконец отметим, что в критериальное уравнение (3.62) можно ввести коэффициент запаса по пределу трещиностойкости т для определения допустимой длины трещины [c.227]

Приведенные на рис. 13.52 молекулярные диаграммы для молекулы аценафтилена показывают, что при возбуждении происходят значительные изменения порядков связей, а следовательно, и длин связей. Общая форма больших молекул при возбуждении сохраняется, однако возбуждение малых молекул иногда сопровождается существенными изменениями геометрии. Например, многие линейные трехатомные молекулы в возбужденном состоянии принимают изогнутую форму. Проиллюстрируем это на примере молекулы СО2 [c.408]

Рассматривать р -электрон, как распределение электронного газа или электрического заряда, имеющее форму гантели, неправильно. Не говоря уже о том, что для электрона не существует определенной границы, диаграммы на рис. 12 не являются графиками поверхностей, по которым движется электрон. Каждая из этих поверхностей отражает только угловую функцию вероятности 9 Ф при данной длине радиуса-вектора до поверх- [c.38]

Диаграмма направленности является важной характеристикой звукового поля, определяющей геометрические границы поля, его протяженность и распределение в нем ультразвуковой энергии. Если пьезоэлемент имеет форму плоской круглой пластины, размеры которой малы по сравнению с длиной волны, то он подобен точечному источнику и излучаемое им звуковое поле имеет вид сферы. При увеличении поперечных размеров пьезоэлемента (при той же длине волны) пространственный угол, охватываемый звуковым полем, уменьшается и звуковое поле приобретает форму лепестка, ось которого направлена перпендикулярно излучающей поверхности. Чем больше диаметр пьезоэлемента, тем уже диаграмма направленности. Как было отмечено, вблизи излучателя поле имеет приблизительно цилиндрическую форму, а начиная с некоторого расстояния Го и дальше поле приобретает конусообразную форму. На рис. 82 показаны схемы изменения звукового поля в зависимости от частоты / излучения и диаметра О пьезоэлемента. Как видно, с увеличением диаметра О и частоты / увеличивается протяженность ближней зоны Гд и уменьшается угол 0 расхождения пучка лучей УЗК, т. е. улучшается направленность излучения. Но в ближней зоне звуковое поле неоднородно, амплитуда поля и, следовательно, интенсивность звука распределены неравномерно и осциллируют на этом участке как по длине, так и по сечению пучка. Если при контроле изделия дефект будет находиться на участке ближней зоны, то от него могут [c.171]

Бейли (1960) на системе фенантрен — антрацен. Образцы двух углеводородов были очищены зонной плавкой. Исследования очищенных веществ и анализы смесей двух компонентов были выполнены методом дифференциального термического анализа (ДТА). При изучении точек перегиба на кривых ДТА, полученных для широкой области синтетических смесей, была построена фазовая диаграмма состояния. По-видимому, диаграмма имеет перитектическую точку вида, показанного на рис. 45. Это было подтверждено зонной плавкой с л=18 полагают, что смесь лежит в области Ри (см. рис. 45), антрацена было взято точно 48%- Содержимое отдельных частей трубки было анализировано методом ДТА, и составы образцов были найдены при сравнении кривых, полученных таким образом, с кривыми, первоначально измеренными для синтетических смесей. Была получена графическая зависимость состава от числа зонных длин. Эта кривая аналогична по форме кривой, приведенной на рис. 47, только вместо закристаллизовавшейся фракции на оси абсцисс откладывались зонные длины. Наличие вертикальной части у кривой подтверждало существование перитектики, а концы вертикальной линии соответствовали составам и на рис. 45. [c.159]

Изменение давления в процессе формования материала наиболее наглядно можно описать с помощью диаграммы давление—время, построенной для различных участков формы (рис. 4.76) [98, с. 48]. Такая диаграмма показывает взаимосвязь процессов, происходящих в форме, и помогает выявить основные факторы, влияющие на эти процессы. Давление на входе в форму (кривая 1) превосходит давление в других зонах, расположенных по длине формы (кривые 2—4). Каждая кривая имеет несколько характв1рных участков. Можно выделить участок, соответствующий заполнению формы (афй а Ь , и афц), нарастанию в ней давления Ь С, 62 2 Ь Сг я Ь с ) и снижению давления (с г С2к С3/3 и С4/4). Скорости нарастания и спада давления в каждой точке по длине формы неодинаковы. Период спада давления, в свою очередь, может быть подразделен на два интервала соответствующий выдержке материала под внещним давлением [С й1 Сз з d ) и снятию внешнего давления ( 1/1 2/2 dъh и d l ). Скорость изменения давления для этих двух участков различна (см. кривые 1—4). Изменение скорости снижения давления для кривой 4 на первом и втором участках отличаются в значительно меньшей степени, чем для кривой 1. Кривая 1 характеризует изменение давления на входе в форму и тем самым указывает на особенности передачи давления от гидропривода, на характер и величину потерь давлений в сопле и литнике. Кривые 2, 3, 4 показывают изменение давления на различных участках формы и, следовательно, позволяют оценить влияние конструкции формы, свойства материала и режима переработки на распределение давления. [c.229]

На режим работы линии электропередач (ЛЭП) в ненормальных режимах влияют параметры ЛЭП, напряжение, а также режим работы нейтрали. Основные различия в векторных диаграммах возникают при повреждениях (033), различие заключается в величине и фазе токов и напряжений в неповрежденных и поврежденных фазах. Модель составлена по законам Кирхгоффа в матричной форме, что удобно для расчета на компьютере. Модель реализована программно, в среде программирования Delphi . Прогршма позволяет рассчитывать токи и напряжения в нормальных режимах при различных работах нейтрали сети, а также токи и напряжения при 033. А именно ток в месте замыкания, токи и напряжения неповрежденных фаз, токи и напряжения нейтрали. Расчет производится матричным методом, с нахождением определителей и миноров и учитывается длина ЛЭП, задается удельное активное и индуктивное сопротивление и емкостная проводимость фаз. Также программа строит векторные диаграммы токов и напряжений в нормальных режимах и при 033. [c.142]

МЯ — К возрастанию давления и характеристик экономичности на заключительном этапе работы двигателя (т. е. к увеличению среднего рабочего давления в камере, что влечет за собой приближение кривых импульсов и тяги к нейтральной форме). В приведенных на рис. 73 диаграммах тяги и давления в камере для твердотопливного ускорителя диаметром 0,4 м и длиной 2,21 м Ь/Ь 5у5) снижение показателя степени в законе горения ТРТ с 0,48 до 0,28 приводит к увеличению полного им-мульса на 3% и снижению максимального давления на 7%. На рис. 74 показаны аналогичные результаты, полученные в работе [126]. [c.136]

Пример. Дана развертка трубы из стали 12X18Н9Т в форме полосы шириной = 100 мм и толщиной г = 1.5 мм. Разрушающее напряжение оказалось равным о , =375 МПа, что на 10% выше предела текучести, но ниже временного сопротивления =620 МПа. Другие механические свойства о- 2=340 МПа, /,, =480 МПа-мм (найден экспериментально, методом сеток [20]), уравнение диаграммы деформирования при одноосном растяжении (а = а.е )за пределом текучести <т = 770 % то есть а,-110 МПа, да-0,2. Найдем критическую длину центральной трещины 2/ , в результате которой произошло снижение разрушающего напряжения. [c.191]

Как и ожидалось, колебания давления в ближнем поле на <рис. 5..7 свидетельствуют о возбуждении одним импульсом умеренной длины. Таким образом, диаграмма не является универсально применимой в той области, так как ее вид зависит от формы импульса. При очень коротких (так называемых ударных импульсах) колебания исчезают то же самое наблюдается и пр11 [неравномерном возбуждении излучателя по его площади, апример, как прн гауссовском возбуждении (см. раздел 4.8). [c.121]

Рассмотрим вначале первый способ. При испытании образцов с одинаковыми угловыми швами при различных направлениях нагрузки по отношению ко шву получаем различные зависимости взаимного перемещения деталей Д от нагрузки Р, что и приводит к модели анизотропного материала в шве. Диаграммы имеют вначале, линейный упругий участок, и перемещение может быть разложено на две составляющие — упругую Ду и гшастическую Д (см. кривую I, рис.5.3.5,д). Если упругая деформация зависит от формы и дайны деталей образца, то пластическая деформация при катете шва, меньшем толщины деталей, сосредоточена в шве и околошовной зоне. Поэтому, перестроив диаграммы в координаты — Д д (где д — часть Р, приходящаяся на единицу длины шва), мы можем считать их характеристиками участка шва единичной длины и использовать для определения свойств анизотропного материала. Простейшим вариантом является материал с анизотропным пределом текучести, но изотропным упрочнением. Поверхность пластичности такого материала отличается от сферы, но при пластических деформациях расширяется, не изменяя своей формы. В этом случае все диаграммы д — Д должны быть подобны, что соответствует только начальному участку диаграмм на рис.5.3.5, (при [c.113]

Проходные ВТП чаще всего используют для дефектоскопии протяженных объектов, особенно объектов цилиндрической формы. Для прутков, проволоки, труб и других объектов круглого сечения, получаемых прокаткой или волочением, наиболее характерны узкие продольные дефекты (трещины, закаты, волосовины, риски и т.д.). Они оказывают такое же влияние на ВТП, как бесконечно узкий и бесконечно длинный разрез глубиной А, направленный в глубь цилиндра по радиусу (рис. 36, дефект тшхйА). На рис. 37, а представлена диаграмма зависимости относительной комплексной величины приращения напряжения ДС/. измерительной обмотки проходного трансформаторного ВТП от глубины поверхностного дефекта к (величина А. выражена в долях диаметра цилиндра) для различных значений обобщенного параметра х . Диаграмма справедлива для не-ферромагнитного бесконечно длинного цилиндра при коэффициенте заполнения Т = 1. На рис. 37, б приведен соответствующий фафик для модуля ДС/ . [c.396]

Если монохроматический свет, прошедший сквозь двулучепреломляющее вещество, наблюдать через скрещенные поляризаторы, то, согласно уравнениям (20)—(22), можно видеть, что, по мере того как — Лг или й постепенно возрастает, интенсивность света проходит через последовательность чередующихся максимумов и минимумов. Поэтому двулучепрелом-ляющий клин, наблюдаемый, как описано выше, будет пересекаться рядом параллельных темных полос, расстояния между которыми соответствуют запаздыванию на одну длину волны применяемого монохроматического света. Если же применять белый свет, то клин будет пересекаться системой цветных полос, возникающих в результате последовательной интерференции цветных лучей с возрастающей длиной волны. Серии цветных полос повторяются через промежутки, соответствующие примерно 560 л л/с. Каждый промежуток называется порядком . На рис. 75 представлена диаграмма, которая в удобной форме дает взаимосвязь между поляризационным цветом, толщиной образца, запаздыванием и двойным лучепреломлением. Эту диаграмму [c.119]

При рассмотрении конфигураций становится очевидным, что если на (зз-оболочке имеются три электрона и есть еще два электрона на е -обо-лочке, то суммарная энергия стабилизации равна нулю (см. рис. 28 на стр. 224, где показано, что уровень лежит на /б А ниже нерасщеплен-ного уровня, а уровень расположен на /б А выше невозмущенного положения), так что низший терм свободного иона не только остается нерасщепленным в кристаллическом поле, но и неизмененным по энергии (см. рис. 32). При более высоких энергиях лежат другие термы, возникающие при конфигурации , но имеющие более низкие мультиплетности, т. е, содержащие часть спаренных электронов, а поэтому можно представить себе переходы, при которых все происходящее сводится к изменению спина одного электрона, причем электрон остается на t g- или на вд-оболочке. Изменение спина вызывает также обязательное изменение орбитального углового момента, но можно полагать, что это вызывает только смещение перехода из микроволновой области, где обычно наблюдаются спектры электронного спинового резонанса, в видимую область, где он наблюдается в данном случае (ср. с разностью энергий термов и или у атома азота [136]). Поскольку полное число разрыхляющих электронов не изменилось, эти полосы являются резкими, потому что эластические кон-станты молекулы в верхнем и нижнем состояниях практически одинаковы и при переходе не изменяются ни форма молекул, ни даже длины связей. Такие переходы означают, что минимум на потенциальной кривой возбужденного состояния находится почти точно вертикально над минимумом потенциальной кривой основного состояния и наблюдаются только полосы типа 0,0 и, возможно, 1,1 (если колебательное состояние 1 заселено в основном состоянии молекулы см. рис. 46, а, на котором приведена диаграмма Франка—Р ондона). [c.255]

Некоторые примеры различных типов данных, с которыми приходится иметь дело в аналитической лаборатории, были кратко рассмотрены в гл. 1. Двумя наиболее щирокораспрост-раненными аналитическими методами являются, по-видимому, газовая хроматография и спектроскопия. Сигналы, регистрируемые при проведении указанных анализов, по своей природе относятся к аналоговым. На рис. 1.8 показана в качестве примера типичная хроматограмма. Иногда газовый хроматограф может выдавать цифровые данные, если воспроизводимые детектором сигналы обрабатываются цифровым интегратором с целью вычисления площадей пиков. Другим примером аналоговых данных служит представленный на рис. 1.9 спектр поглощения в видимой области железистого чугуна и о-фенантролина. Хотя оба графика представляют аналоговые количественные данные, они отличаются друг от друга в двух отношениях значениями графически представленных величин и формой кривых. В первом примере сигнал детектора является функцией времени, а во втором — функцией длины волны. Диаграмма, вычер- [c.210]

Пеллини предложил эмпирический метод расчета значений К/с для стали при температуре нулевой пластичности T a по результатам испытаний на копре с падающим грузом [62]. Динамическую величину с известным запасом можно выразить эмпирическим соотношением К/с = 0,7 (а , -)- 21) [(сг + 21)/а ], где Оу— статический предел текучести, кгс/мм . Используя это выражение в сочетании с расчетом по известным из линейной механики разрушения соотношениям между номинальным напряжением и критической длиной трещины, Пеллини определил условия динамического и статического страгивания трещины от дефектов с отношением глубины к протяженности 1 2. Совмещение полученных расчетных значений при температурах ниже Гд с первоначальной диаграммой анализа разрушений показало (рис. 4.24) хорошее совпадение результатов для статического нагружения, в то время как при динамическом страгивании трещины хрупкое разрушение должно было произойти при меньших размерах дефекта. Эти результаты получены для сталей небольшой прочности. Для высокопрочных сталей (с пределом текучести 60—200 кгс/мм ) соответствующая оценка выполнялась на базе результатов испытаний с падающим грузом. В сущности различная форма диаграмм для этих сталей (что искусственно увеличивает число параметров) 166 [c.166]

Ход реакции можно описывать двояко. Один метод состоит в подсчете изменений формы молекулы во время этого процесса, а именно длин связей, валентных углов и электронной плотности. Сущность второго метода состоит в описании изменений содержания свободной энергии молекул. Оба описания не являются независимыми, поскольку содержание свободной энергии определяется геометрическими факторами. Обычный способ изображения такого соотношения представлен на рис. 9.3. Изменения в форме молекулы указаны по оси абсцисс (от О до 100%), а рост и падение свободной энергии— по оси ординат. Такие диаграммы свободной энергии обычно схематичны в том смысле, что переменная координата реакции характеризует сложное и,змене-ние целого ряда геометрических параметров. Величина а служит мерой свободной энергии активации для данной реакции. [c.198]

В большинстве случаев состояние системы полимер— растворитель в широкой области концентраций м. б. выражено фазовой диаграммой. В нек-рых системах, особенно в растворителях типа диметилформамида, крезола, хлороформа, конформация макромолекул остается а-спиральной по всей области концентраций, несмотря на различие в межмолекулярной организации. Минимальная длина П., необходимая для образования а-спирали в р-ре, составляет 10—20 аминокислотных остатков. Нек-рые П. не образуют а-спиралей из-за пространственных препятствий, создаваемых боковыми группами (валин, изолейцин), или вследствие образования прочных водородных связей между боковыми группами (серии, треонин, их 0-ацетильные производные). В ряде систем в зависимости от концентрации наблюдается либо а-спираль, либо р-форма, причем переход ар обратим без каких-либо промежуточных состояний, как это имеет место в случае р-ров полиэлектролитов. Такой же переход упорядоченных фаз неио-низирующихся П. в конформацию статистич. клубка м. б. вызван добавлением растворителей, разрушающих спираль, напр, трифторуксусной или дихлоруксусной к-ты. Относительные стабильности спиральных конформаций различных П. изучают путем титрования их р-ров трифторуксусной к-той. Спирали оптически активных П. значительно устойчивее спиралей соответ-ствуюпщх рацемич. полимеров. Ионизация боковых групп полилизина и др. полиэлектролитов вызывает разрушение а-спиралей вследствие электростатич. отталкивания боковых групп. Так, полиглутаминовая к-та при pH 5 имеет форму спирали, а в щелочных р-рах — конформацию статистич. клубка. Для солей этих полиаминокислот в твердом состоянии наблюдается конформационный переход ар при изменении [c.14]

III.5. Расширение теоремы Гиббса — Вульфа. Работы Херринга. Теорема Гиббса — Вульфа, пзло-женная выше, относится к равновесной форме полиэдрического кристалла. Херринг [Herring, 1951, 1953] исследовал более общий вопрос, а именно какова будет равновесная форма тела, если можно предположить любую форму (не обязательно полиэдрическую), когда у меняется непрерывно с изменением направления в пространстве. Херринг исходил из полярной диаграммы Y, которая представляет собой поверхность с длинами радиусов-векторов, проведенных из центральной точки, пропорциональными величине 7, поверхностной свободной энтальпии кристаллической поверхности, нормальной к данному радиусу-вектору. Двумерная полярная диаграмма у показана на рис. III.3. Предполагается, что у — непрерывно меняющаяся функция направления в пространстве. [c.78]

В условиях концентрационного переохлаждения устойчивость присуща либо ячеистой, либо дендритной структуре. Если на гладкой границе расплав — кристалл при наличии зоны концентрационного переохлаждения возникает выпуклый выступ (фиг. 3.16), то вершины выступов О станут проявлять тенденцию к продвижению в расплаве до точек О, где температура равна температуре плавления. Линия АВ отвечает действительной температуре раствора, а линия СВ — температуре плавления сообразно диаграмме состояния. Иными словами, фазовая граница будет стремиться врастать в раствор, чтобы снять концентрационное переохлаждение (область ОБ — зона концентрационного переохлаждения). Но поскольку поверхность перестала быть плоской, диффузия вдоль боковых сторон способна подводить растворенное вещество, чтобы устранить концентрационное переохлаждение в областяхФорма поверхности кристалла на участках ОР самопроизвольно изменится таким образом, чтобы диффузия вдоль боковых сторон выступов обеспечивала снятие концентрационного переохлаждения. Состав вдоль ОЕ самопроизвольно придет в соответствие с диаграммой состояния для данного температурного профиля. Форма ячеек зависит от температурного градиента, диффузионного поля (различия концентраций и коэффициента диффузии) и значений свободной поверхностной энергии в различных направлениях по поверхности раздела расплав — кристалл. По Тиллеру [29] поверхность с увеличением температурного градиента часто приобретает характерные морфологические признаки, изображенные на фиг. 3.15,6. При очень высоких переохлаждениях у фронта кристаллизации ячеистый рост сменяется дендритным, или папоротникообразным, с длинными выступами в виде ветвей, пронизывающих расплав. Морозные узоры на оконных стеклах — прекрасный пример дендритов. [c.130]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология