Влияние температуры на теплопроводность жидкостей

Зависимости (9) и (10) можно использовать при ламинарном течении газов и жидкостей в диапазоне Ре (с1/1) от 0,1 до 10. При Ре ( / )<0,1 необходимо принимать во внимание влияние продольной теплопроводности. Значения входящих в эти соотношения параметров, описывающих физические свойства, определяются по средней температуре жидкости [c.234]

Влияние температуры и давления на теплопроводность жидкостей. В общем случае теплопроводность жидкостей уменьшается с ростом температуры вплоть до температур, значительно превышающих критическую, т. е. до закритической области (см. также рис. 3). В области температур, существенно меньших критических, это уменьшение составляет примерно % ла каждые 10 К приращения температуры. С ростом даиления теплопроводность незначительно возрастает. Вплоть до давления 5 МПа этот эффект пренебрежимо мал, особенно при низких температурах. Однако влияние давления возрастает по мере приближения к критической точке. [c.162]

Если средние температуры пограничного слоя одинаковы, то изменение направления теплового потока не отражается на величине коэффициента теплоотдачи. Опытные точки при нагревании и охлаждении газожидкостной смеси, имеющей различные температуры ядра потока, при = 16,6° С лежат на одной кривой. При повышении до 34° С (кривая 1) а возрастает. Это свидетельствует о существенном влиянии вязкости и теплопроводности жидкости на а, что более убедительно подтверждается кривыми 3—5. [c.68]

Теплоемкость и теплопроводность. Их влияние на скорость испарения косвенное, поскольку они определяют время прогрева или охлаждения испаряющегося топлива и температуру испаряющейся жидкости при изменении внешних условий. Теплоемкость [кДж/(кг-К)] зависит от температуры [c.35]

Гораздо труднее оценить влияние числа Прандтля. Если удельная теплоемкость и теплопроводность теплоносителя обычно мало изменяются с изменением температуры, то вязкость, особенно жидкости, изменяется довольно заметно. С изменением вязкости по толщине пограничного слоя меняется и распределение скорости, как это показано на качественной картине распределения скорости, приведенной на рис. 3.15. Так как вязкость жидкости обычно уменьшается с температурой, то при нагревании жидкости пограничный слой утончается по сравнению со случаем изотермического течения, а коэффициент теплоотдачи увеличивается. При охлаждении жидкости справедливо обратное утверждение. Принимая во внимание эти эффекты, часто заменяют показатель степени при числе Прандтля в уравнении (3.22) (вместо 0,4 берут 0,3) для случая охлаждения жидкостей. [c.57]

Определялись поправочные множители, учитывающие влияние естественной конвекции на скорость горения [ ]. Исследовалось влияние испарения и горения на сопротивление сферы (например, в работах [ ] и [ ]). Разные авторы исследовали влияние полимеризации, крекинга и фракционной перегонки в каплях многокомпонентного жидкого горючего, учитывали радиационный перенос тепла от пламени к кайле, теплопроводность (неоднородность температуры), движение жидкости внутри капли, интенсивную мелкомасштабную турбулентность в газе, близость других горящих капель, находящихся в окисляющей атмосфере, рассматривали явления воспламенения и погасания. Тем пе менее простых надежных и полезных поправок к формуле (58), учитывающих какой-либо из этих эффектов, не было получено. [c.89]

Даже в ограниченных рамках ламинарных течений, вызванных только переносом тепла, выполнены значительные исследования важных дополнительных эффектов. В прикладных задачах условия, наложенные, например, на температуру поверхности, погруженной в покоящуюся окружающую среду, и саму среду, отличаются часто настолько, что в области диффузионной передачи тепла вязкость и теплопроводность жидкости заметно изменяются. Указаны пути учета этих эффектов, а также эффектов, возникающих из-за стратификации плотности в окружающей среде, образующейся вследствие изменения температуры в вертикальном направлении. Стратификация оказывает существенное влияние на перенос. [c.24]

Наличие поверхностных зарядов и растворенных веществ значительно осложняет, как показано выше, интерпретацию результатов измерений скоростей термоосмоса, зачастую плохо воспроизводящихся из-за неконтролируемого влияния электроосмоса и капиллярного осмоса. Кроме того, заметное влияние может оказывать эффект тепловой поляризации [109], обусловленный конечной теплопроводностью жидкости в резервуарах, разделенных мембраной. Это приводит к отличию фактического перепада температуры на мембране ДУ от измеряемой разности температуры в резервуарах ДГ ,. В отсутствие хорошего перемешивания значения АТ могут быть на два порядка величины меньше, чем АТ ,, что приводит к занижению [c.336]

Влияние давления на теплопроводность тем больше, чем больше сжимаемость жидкости, т. е. чем выше температура. В среднем в качестве ориентировочной закономерности можно принять, что при повышении давления на 700 ат коэффициент теплопроводности жидкости увеличивается на 20%. [c.408]

Таким образом, теплопроводность жидкостей обычно уменьшается с температурой исключением являются вещества с высокой полярностью и соединения, содержащие несколько гидроксильных групп или несколько аминогрупп, — Б этом случае теплопроводность уменьшается с увеличением температуры. Влияние температуры невелико, и простые жидкости более чувствительны к темпера, туре, чем сложные. Эти замечания справедливы для насыщенных жидкостей йли переохлажденных при давлениях до 30—40 атм, т, е. в пределах этого диапазона влияние давления на теплопроводность жидкостей невелико (кроме околокритической области, для которой более предпочтительным было бы пользоваться рис, 10.14). [c.457]

При умеренных давлениях (до 30 40 атм) влиянием давления на теплопроводность жидкостей обычно пренебрегают, за исключением области вблизи критической точки, где жидкость ведет себя до некоторой степени как плотный газ (см. раздел 10.5). Для более низких температур, чем Тс, результаты классических опытов Бриджмена [5] составляют почти весь имеющийся экспериментальный материал по влиянию давления на Эти данные показывают, что возрастает с давлением. [c.457]

При распространении звуковой волны в жидкостях, газах и твердых телах происходят необратимые потери энергии. В жидкостях наибольшие потери обусловлены внутренним трением (вязкостью) жидкости известную роль играет и теплопроводность жидкости, так как процессы сжатия и расширения в звуковой волне происходят адиабатически — температура на участках сжатия становится выше температуры на участках расширения. Работа переноса энергии с более нагретых участков в менее нагретые совершается за счет поглощения энергии звуковой волны. В газах влияние фактора теплопроводности на поглощение звука соизмеримо с влиянием вязкости в смесях газов дополнительное поглощение вызвано диффузией более легких молекул из участков сжатия в участки расширения. При более детальном рассмотрении необходимо также учесть, что между молекулами газа происходят и неупругие соударения, что, по-видимому, в большей мере сказывается на участках сжатия. [c.31]

IX. 11. ВЛИЯНИЕ ТЕМПЕРАТУРЫ НА ТЕПЛОПРОВОДНОСТЬ ЖИДКОСТЕЙ [c.546]

Таким образом, теплопроводность жидкостей обычно линейно изменяется с температурой в широких пределах исключение составляют вещества с высокой полярностью, а также соединения, содержащие несколько гидроксильных групп, теплопроводность которых уменьшается с увеличением температуры. Влияние темпе ратуры невелико, и простые жидкости более чувствительны к тем пературе, чем сложные. Эти замечания относятся к насыщенным жидкостям или переохлажденным при давлениях до 30—40 атм выше этого диапазона влияние температуры на кь невелико (кро ме околокритической области, где следует пользоваться рис. IX. 7) [c.548]

При умеренных давлениях (до 30—40 атм) влиянием давления на теплопроводность жидкостей обычно пренебрегают, кроме околокритической области, где жидкость ведет себя как плотный газ (см. раздел IX. 5). Для диапазона низких температур результаты классических опытов Бриджмена [191] составляют почти весь имеющийся экспериментальный материал по влиянию давления на кь. Эти данные показывают, что кь возрастает с давлением, хотя и не очень сильно, и степень возрастания уменьшается с повышением давления. Интересно, что при давлениях выше 3000 атм кь уменьшается при повышении температуры, в то время как при низких давлениях обычно имеет место обратное явление (см. раздел IX. 11). Такое изменение поведения температурного коэффициента может быть выявлено из уравнения (IX. 59) или из рис. [c.549]

Анализ зависимостей на рис. IV. 3 показывает, что при увеличении критерия Релея от 40 до - 100 интенсивность конвективного теплопереноса в слое растет линейно в соответствии в выведенной выше зависимостью (IV. 11). В дальнейшем влияние На на конвективный теплоперенос ослабевает. Это можно объяснить тем, что при интенсивности конвективного теплопереноса, соизмеримой с передачей теплоты теплопроводностью (ф 2), конвекция оказывает существенное влияние на формирование профиля температуры в слое, линейность которого при этом нарушается. С увеличением Ра также большую роль должно играть дополнительное термическое сопротивление конвективному теплопереносу у стенок, ограничивающих слой. При На 300 происходит перелом в ходе некоторых зависимостей на рпс. IV. 3, связанный с изменением характера циркуляции жидкости. Аналогичный характер зависимостей при естественной конвекции в горизонтальных прослойках зафиксирован в работах [24, 25]. [c.110]

В формуле (70) величина постоянной С зависит от направления теплового потока. В обычном промышленном теплообменном оборудовании ламинарный режим течения имеет место только в случае применения весьма вязких жидкостей. Вязкость таких жидкостей обычно сильно зависит от температуры. Вследствие этого в случае охлаждения слой жидкости, примыкающий к стенке и имеющий более низкую температуру, будет значительно более вязким и значительно более толстым, чем при нагреве, когда именно этот слой имеет наиболее высокую температуру. Следует иметь в виду, что примыкающий в стенке слой жидкости оказывает определяющее влияние на величину термического сопротивления, так как в непосредственной близости к стенке теплопередача может совершаться только благодаря теплопроводности. [c.57]

Появившиеся, особенно в последние годы, экспериментальные работы по оценке лучистой составляющей Ха убедительно показывают, что этот эффект при высоких температурах и достаточно больших толщинах жидкостного слоя может искажать результаты определения коэффициента теплопроводности жидкостей. Первой работой в этом направлении были исследования X. Польт-ца [285, 286], где были поставлены эксперименты по определению коэффициента теплопроводности шести жидкостей (толуол, бензол, четыреххлористый углерод, парафин, вода и метанол) при различных толщинах слоя жидкости (от 0,5 до 5 мм). В результате было установлено наличие зависимости измеренных значений Хл от толщины слоя жидкостей, обладающих относительно слабым поглощением в инфракрасной области спектра, и отсутствие такой зависимости для сильнопоглощаю-щих жидкостей (вода, метанол). Следует отметить, что в случае цилиндрической геометрии влияние излучения меньше, чем в плоских слоях жидкости. Так, в [289] показано, что при методе нагретой нити для толуола поправка на излучение не превышает 0,7% при 20°С, в то время как при измерении теплопроводности толуола по методу плоского слоя при одинаковой толщине слоя и граничных поверхностях вклад излучения составляет 3—7% в температурном интервале 20—80°С [290]. [c.177]

Влияние зависимости вязкости и теплопроводности Я от температуры на теплоотдачу было исследовано Воскресенским [52] и уточнено Лабунцовым [94]. Для многих жидкостей при не очень больших температурных напорах влияние зависимости физических свойств конденсата от температуры на интенсивность теплоотдачи количественно невелико. Однако в ряде случаев, особенно для жидкостей, у которых вязкость существенно зависит от температуры, эти факторы могут оказать заметное влияние на теплоотдачу и должны учитываться в расчетах. [c.128]

Заметное влияние на интенсивность теплообмена может оказать лишь часть мощности которая рассеивается в тепловом пристенном слое толщиной б,,- Остальная часть теплоты N — переносится в жидкости путем турбулентной теплопроводности, т. е. с малыми градиентами температур. [c.198]

Температура стенки в этом месте быстро растет в зависимости от време ни, причем ее максимальное значение в основном зависит от плотности падающего теплового потока, а влияние уровня нефтепродукта уже не обнаруживается при высоте газового пространства более 0,18 м. Отсутствие влияния высоты взлива жидкости на максимальное значение температуры стенки указывает на отсутствие теплопередачи за счет теплопроводности в плоскости стенки, что существенно упрощает вывод уравнения ее нагрева. [c.123]

По кетонам имеются данные лишь до нормальной температуры кипения жидкости. Совершенно не изучено влияние давления на коэффициент теплопроводности. Сопоставление наших результатов при атмосферном давлении с имеющимися в литературе данными [186] показывает, что они в среднем на 2—4% выше наших. Исключение составляет этилбутилкетон, где отклонение достигает 8%. [c.191]

Приведенные данные показывают, что в большинстве случаев — плавление сопровождается уменьшением координационного числа без увеличения межатомных расстояний. Это означает, что плавление приводит не к удлинению межатомных расстояний, а к образованию пустот молекулярных размеров вследствие разрыва связей между отдельными частицами. Из этих данных следует также сходство в структуре кристаллического и жидкого состояний. Иногда эту аналогию в литературе отмечают термином квазикристалличность жидкости. Форма радиальной функции зависит от природы жидкости и значительно изменяется с изменением температуры. Так, у сжиженных благородных газов максимумы на кривых радиального распределения по мере уменьшения атомного номера становятся более низкими и более плоскими. Это связано с увеличением квантовых эффектов у жидкостей с малыми молекулярными массами. Особенно большую роль квантовые эффекты играют в жидком гелии. У этого вешества в области температур ниже 4 К обнаруживается ряд аномальных явлений у изотопа Не наблюдается сверхтекучесть вследствие сильного уменьшения вязкости, чрезвычайно высокая теплопроводность и другие особенности изотоп = Не ведет себя как нормальная жидкость. На основе количественной теории жидкого гелия, разработанной Л. Д. Ландау с применением квантовых статистик Ферми и Бозе, объяснены особенности влияния температуры на жидкие Не и Не, которые часто называют квантовыми жидкостями. [c.230]

Физические свойства ожижающего агента оказывают определенное влияние на теплообмен. Наиболее существенную роль играет теплопроводность газа (жидкости) К, с ,Вт/(м граддс) ростом которой увеличивается коэффициент теплоотдачи а. Некоторые зависимости влияния температуры слоя на теплопередачу приведены на рис. 12 [18]. [c.29]

Одним из первых так поступил Польц и его сотрудники [29—32], изучавщие при низких температурах (20—80°С) теплопроводность воды, метанола, бензола, толуола, четыреххлористого углерода, парафинового масла и некоторых органических соединений. Толщина плоского слоя жидкости при этом составляла всего несколько миллиметров, тепловой поток двигался сверху вниз, обеспечивалась самая тщательная защита от боковых утечек тепла. В результате было выявлено небольшое влияние лучепрозрачности этих жидкостей на коэффициент Л, которое соответствует результатам расчета исследователя. [c.242]

Настоящая глава посвящена теплопроводности газов и жидко-eren. Теория теплопроводности газов приводится в разделе IX. 2, жидкостей — в разделе IX. 9. Методика определения теплопроводности газов при низких давлениях дана в разделе IX. 3. Влияние температуры и давления на теплопроводность излагается в разделах IX. 4 и IX. 5. Теплопроводности жидкостей отведены разделы [c.492]

Это уравнение удобно, так как критерий Стантона, согласно выражению (8-15), не содержит величины теплопроводности жидкости в связи с этим легко вычисляется коэффициент теплоотдачи. В случае жидкостей с большой вязкостью и при критерии Рейнольдса, превышающем Ю , можно пользоваться уравнением Зидера и Тате [47] в этом уравнении влияние температуры стенки учитывается путем введения в него вязкости жидкости при этой температуре [c.401]

Длительное время без достаточных оснований считалось, что аг = 1. При этом механизмы турбулентного переноса импульса и любой пассивной скалярной субстанции оказывались идентичными (аналогия Рейнольдса). Согласно современным представлениям, если аналогию Рейнольдса и можно использовать для приближенных оценок переноса в некоторых реальных течениях, то область ее применимости сильно ограничена. По существу, это лишь расчет теплообмена при безградиентном обтекании воздухом плоской пластины. Турбулентное число Прандтля, как и определяющие его величины щ и является функционалом от физических, геометрических и кинематических свойств турбулентного потока. Турбулентные образования порождаются, развиваются и диссипируют в движущейся жидкости. Области порождения и диссипации пространственно разнесены. В каждой конкретной точке, вообще говоря, нет баланса между генерацией и диссипацией турбулентной энергии, а состояние турбулентности обусловлено предысторией проходящих через точку турбулентных образований, а также влиянием граничных условий. Так, близость теплопроводной стенки подавляет пульсации температуры турбулентной жидкости. Турбулентное число Прандтля, определяемое из решения соответствующих эволюционных уравнений, в общем случае не является постоянным во всех точках турбулентного потока. Для струйных течений Лаундер [9] рекомендует следующую оценку распределения турбулентного числа Прандтля [c.198]

Настоящая глава посвящена вопросу о тепло- и массопереносе в стационарном ламинарном пограничном слое при малых скоростях. Как будет показано в конце главы, с математической стороны ре-щения задач о теплопереносе и массопереносе полностью совпадают. Поэтому в настоящем и последующих семи параграфах будут рассмотрены сначала тепловые задачи. Использование полученных результатов для расчета диффузии вещества в пограничном слое составит предмет последних двух параграфов. В этой главе мы ограничимся лищь случаем настолько малого перепада температуры в потоке, что можно пренебречь влиянием этого перепада на плотность, вязкость и теплопроводность жидкости. Более общие допущения будут приняты в следующих главах, где рассматривается газовый поток больших скоростей. [c.280]

Как было упомянуто ранее, коэффициент теплопроводности в обш,ем случае является функцией температуры и давления. Инженеры уделяют мало внимания зависимости коэффициентов теплопроводности твердых тел и жидкостей от давления. Происходит это, вероятно, потому, что в представ л яюш,их главный интерес для приложений случаях давление равно атмосферному. Частично это объясняется также маскируюш,им действием других переменных, таких, как наличие загрязнений. Как упомянуто ранее, коэффициент теплопроводности идеального газа не зависит от давления. Влияние высоких давлений на коэффициенты теплопроводности было предметом недавних исследований. Коэффициенты теплопроводности, как оказалось, в общем возрастают с ростом давления. Коэффициенты теплопроводности газов, жидкостей и твердых тел умеренно зависят от температуры, как можно увидеть из табл. 19. 1 — 19. 3. В общем увеличение температуры вызывает увеличение теплопроводности газов и уменьшение теплопроводности жидкостей и твердых тел. Имеется, однако, много исключений из этого общего правила существуют и некоторые вещества, у которых при изменении температуры коэффициенты теплопроводности проходят через максимум или минимум. [c.256]

Жидкость с равномерно распределенной входной температурой 0 ламинарно движется с постоянной массовой скоростью ю кг1ч в замкнутом канале прямоугольного поперечного сечения, поверхность которого во всех точках поддерживается при постоянной температуре з. Из-за влияния температуры на вязкость профиль скорости можно считать плоским, как в поршневом течении. Ширина канала много больше высоты, так что теплопередачей к вертикальным стенкам можно пренебречь. Продольной теплопроводностью также можно пренебречь, а тепло физические параметры жидкости можно считать постоянными. [c.324]

Это уравнение описывает процесс теплоотдачи при нагревании жидкости (газа), когда показатель степени при числе Прандтля равен 0,4, и охлаждении жидкости (газа), когда показатель степени равен 0,3. По-видимому, это различие является результатом влияния температуры на вязкость ламинарного подслоя. Уравнение (25. 30) показывает, что толш ина этого слоя пропорциональна вязкости жидкости (газа). Из двух систем с турбулентным потоком одной и той же жидкости (газа) при одинаковой температуре нагреваемая система будет иметь более высокую температуру в ламинарном подслое, чем охлаждаемая. Следовательно, подслой жидкости в нагреваемой системе будет тоньше, а коэффициент теплоотдачи выше, чем в охлаждаемой системе. Так как число Прандтля для большинства жидкостей больше 1, то повышение показателя степени в уравнении (26. 4) приводит к увеличению а. Для большинства газов число Прандтля близко к единице и мало зависит от температуры, так что величина показателя степени при Рг не играет большой роли. Это положение можно объяснить тем, что вязкость и теплопроводность газов возрастают с почти одинаковой скоростью с увеличением температуры, поэтому термическое сопротивление подслоя остается практически постоянным. [c.351]

Поправка на теплопроводность. На показания термопар, установленных на поверхности награва, оказывает влияние теплообмен с жидкостью, омывающей электроды термопар. На рис 10-9 указаны размеры ошибок для оголенных термопар, установленных на теплопередающей поверхности противоточного теплообменника, который работает на горячем и холодном воздухе, обладающем температурами соответственно 540 и 38°. На участке длиной 76 мм электроды находились в потоке холодного воздуха. По оси ординат ютложены и —температуры соответственно поверхности, термопары и холодного воздуха. Эти опытные данные, полученные Болтером и Локкартом [2], удовлетворительно согласуются с теоретическими данными, вычисленными Болтером и другими [3]. Эффективный коэффици- [c.359]

В последней статье Ингебо [26 а] сообщает о влиянии температуры и скорости воздуха на интенсивность испарения девяти органических жидкостей с поверхности пористого шара диаметром 6,85 мм. Коэффициенты теплоотдачи были обобщены в функции критерия Нуссельта, критерия Рейнольдса, критерия Шмидта (гл. 5) и отношения коэффициентов теплопроводности возду- [c.362]

Теплопередача конвекцией предполагает наличие (перемещающегося вещества, следовательно, она возможна только между телом и текучим веществом. Под текучим веществом следует понимать жидкость, газы и пары. При нагреве твердого и текучего вещества происходит обмен тепла между более нагретыми, т. е. бы-стродвижущимися молекулами, и более холодными. Как в твердом теле, так и в текучем веществе передача тепла производится теплопроводностью. Однако это явление в текучем веществе протекает значительно более интенсивно благодаря тому, что частицы вещества в данном случае являются свободно движущимися. Слои текучего вещества, которые прилегают непосредственно к нагретому твердому телу, нагреваются, благодаря чему они становятся более легкими. Нагретые частицы начинают двигаться, подымаются и не только освобождают место у поверхности твердого тела новым, более холодным частицам, но и переносят с собой тепло в более холодные слои текучего вещества и там его передают дальще. При этом безразлично, происходит ли движение текучего вещества у поверхности нагрева в результате разности температур и, следовательно, удельных весов жидкости (естественная конвекция) или в результате искусственно вызванного и поддерживаемого фактора (искусственная или вынужденная конвекция). Вполне очевидно, что указанные рассуждения применимы как для процесса нагрева, так и для процесса охлаждения. Оба случая имеют одинаковое техническое значение в обоих случаях закономерности конвективного теплообмена оказывают решающее влияние на механизм теплопередачи. Не зная их, нельзя рассчитать количество передаваемого тепла. [c.28]

Квасняк [11а] исследовал эффекты конденсации и испарения при ректификации в насадочных колоннах, предположив, что в любом поперечном сечении колонны между паром и жидкостью всегда имеется разность температур. Поэтому несмоченные участки поверхности насадки можно рассматривать как поверхность теплообмена. Элементы сравниваемых насадок имели идентичную конфигурацию, но одни элементы представляли собой сплошные медные пластинки, а другие — пластмассовые пластинки, облицованные медью, благодаря чему обеспечивались различные коэффициенты теплопроводности. Пластинки были размещены в насадке так, что нх нижняя сторона в процессе ректификации не орошалась. Насадки очень сильно различались ио разделяющей способности, что можно объяснить эффектами конденсации и испарения, возникающими на сплошных медных пластинках. Влияние подобных эффектов следует всегда учитывать. Основываясь на этих результатах, Квасняк разработал новую регулярную насадку, состоящую из зигзагообразно изогнутых и различно ориентированных металлических листов. Такая конструкция обеспечивает дополнительную турбулизацию жидкой и газовой фаз и лучшую смачиваемость рабочей поверхности. [c.48]

Вязкость газа обычно возрастает с температурой, так что изменения толщины пограничного слоя газа будут противоположны изменениям в случае жидкости. К счастью, число Прандтля для газов близко к единице и, как правило, влияние изменения температуры по толщине пограничного слоя невелико — порядка нескольких процентов. Когда же разность температур достигает 800 К или более (как в двигателях некоторых самолетов, ракет и ядерных реакторах), изменения физических свойств по толщине пограничного слоя могут привести к существенному отличию коэффициента теплоотдачи от расчетного значения, полученного из уравнения (3.22),— до 30% и более. Эксперименты с воздухом и гелием, выполненные в Льюисской лаборатории ЫА5А, показали, что для обеспечения хорошего соответствия результатов достаточно знать физические свойства теплоносителя при среднеарифметическом значении температуры между стенкой и основным потоком 124, 25]. Это относится не только к коэффициентам теплопроводмости и вязкости в выражении для числа Прандтля и коэффициенту теплопроводности в выражении для числа Нуссельта, но также к коэффициенту вязкости и плотности в выражении для числа Рейнольдса, так что уравнение (3.22) принимает следующий вид [c.57]

Один из путей создания исключительно компактного теплообменника типа жидкость — жидкость — реализация максимально развитой теплообменной поверхности на кубический метр объема теплообменника. Это подразумевает использование тесно рас- юложенных труб малого диаметра. На рис. 14.3 показано влияние диаметра труб на величину удельной мощности, достижимой при заданной разности температур. Преимущества труб малого диаметра и плотной набивки пучка проявляются с особой силой, если теплообменник предназначен для работы на жидких металлах П5 , поскольку благодаря их высокой теплопроводности коэффициенты теплоотдачи /юлучаются исключительно высокими, особенно в случае каналов с малым диаметром. В связи с этим возникает вопрос выбора оптимального диаметра труб. Опыт эксплуатации показывает, что для большинства обычных теплообменников нецелесообразно использовать трубы диаметром менее 12,7 мм из-за опасности заноса труб и их закупорки. Однако система с жидким щелочным металлом может поддерживаться столь чистой, что вопрос о возможных отложениях на стенках ие будет представлять какой-либо проблемы. [c.272]

Существенное влияние на интенсивность нагревания оказывают осадки, образующиеся на поверхности нагрева (загрязнения, кристаллы), особенно при кипении жидкости. Образуется новый слой толщиною б, оказывающий большое тепловое сопротивление вследствие обычно низкой теплопроводности осадка. В слое осадка происходит довольно большое падение температуры, что обусловливает (например, в паровых котлах при кипении) сильное повышение температуры стенки под сТюем-осадка. При случайном отрыве осадка раскаленная стенка, соприкасаясь с водой, вызовет бурное образование больших количеств пара, которые во много раз превышают отбор пара из котла. Давление резко увеличится, и может произойти взрыв. [c.344]