Нейтронов отражение

Расчет сферического реактора с отражателем в односкоростной модели может быть проведен также с помощью альбедо. Обозначим альбедо а для сферического слоя отражателя, причем а равно доле полного числа падающих на отражатель нейтронов, отраженных обратно в активную зону. Это число есть функция внутреннего и внешнего радиусов слоя (ЙJ и / ), а также сечений поглощения (односкоростных) и транспортной длины в веществе слоя. В общем случае альбедо а зависит также от углового распределения падающих на отражатель нейтронов. [c.306]

Б - распределение энергии нейтронов, отраженных кристаллом-монохроматором при и ней- [c.237]

Выше отмечалось, что структурная нейтронография, помимо сведений геометрического характера, может дать некоторые сведения о динамике молекул. Это может быть сделано потому, что интенсивность нейтронных отражений зависит от так называемого температурного фактора (гше/л) рд является функцией среднеквадратичных смещений атомов из положения равновесия и . [c.105]

Чтобы снизить влияние эффекта образования крупных кристаллов при затвердевании газов на интенсивность нейтронных отражений, фланцы криостата и опорной плиты выполнены в виде двух обойм шарикового упорного подшипника. Такая подвеска криостата позволяет с помощью мотора с редуктором осуществить вращательные колебания криостата вокруг вертикальной оси на 120" (из-за наличия резиновых соединительных шлангов полное вращение невозможно). [c.210]

Желтый цвет придают сульфид железа, образующийся при введении восстановителей, напр, угля (0,5— 1%), или соединения церия и титана (5—7%). Синие, сине-зеленые и зеленые стекла получают, добавляя окислы кобальта (0,08—0,1%), меди (1,3-3,5%) и хрома (0,05-0,5%). В зависимости от типа и назначения контролируется пропускание, отражение и рассеивающая способность стекол. В линзах контролируют силу света и углы рассеяния. В цветных С. с., кроме того, определяют цветовой тон и чистоту цвета. К С. с. относятся и стекла, поглощающие или пропускающие ультрафиолетовые, инфракрасные и рентгеновские лучи, а также стекла, поглощающие излучения высоких энергий (альфа-частицы, тепловые нейтроны). Поглощения излучений в различных участках электромагн. спектра добиваются введением в состав стекла окислов железа, свинца, бария, кадмия, титана, ванадия, церия. Наиболее полно пропускают ультрафиолетовые лучи фосфатные и кварцевые стекла, не содержащие окислов железа. Черные стекла для люминесцентного анализа, пропускающие ультрафиолетовые и задерживающие видимые лучи, получают окрашиванием стекла окислами никеля и кобальта. Основу стекол с границей пропускания в инфракрасной области спектра составляют окислы германия, алюминия и теллура, а также халькогениды мышьяка, селена и [c.351]

Мы нашли, как отмечалось ранее, что коэффициент прохождения имеет функциональную форму — альбедо, как это определено уравнением (5.90), в случае, когда плотность на поверхности тела вычисляется по диффузионной модели в смежных областях. Таким образом, в физическом смысле коэффициент прохождения и альбедо служат для характеристики одного эффекта, а именно способности определенной области возвращать нейтроны в окружающую среду, будь это прохождение или отражение . Важно помнить, однако, что точные аналитические формы альбедо и коэффициента прохождения не должны быть, вообще говоря, одинаковы. Нанример, когда рассчитывается альбедо или отражение в реакторе, где начало координат расположено в центре реактора, определением альбедо будет ] . ] как показано в уравнепии (5.90). В нашем случае координатную систему удобно поместить внутри области прохождения (или поглощения), и коэффициент прохождения определить в форме Как показано в уравнении (5.293), это отличие полностью зависит от выбора системы координат и не имеет физического смысла. [c.176]

После отражения от кристалла-монохроматора монохроматический пучок нейтронов падает на исследуемый образец и рассеивается им. Рассеянное излучение регистрируется счетчиком. [c.145]

Строение молекул изучают физическим и химическим методами. Из физических свойств наибольшее значение имеют погло-ш,ение и отражение различных излучений (рентгеновские, электронные, нейтронные лучи), спектры поглощения и испускания широкого диапазона частот, магнитные и электрические взаимодействия (магнитная восприимчивость и проницаемость, электрические моменты диполей и поляризация), механические, тепловые, электрические и др. Для заключения о строении вещества сопоставляют информацию, полученную разными методами. Рассмотрим некоторые физические методы исследования. [c.63]

В настоящее время получают, умеют получать очень чистый кристаллический бериллий, обладающий ковкостью и пригодный для изготовления различных сложных деталей новой техники. Но, как уже указывалось, основная масса производимого бериллия используется в атомной промышленности для отражения нейтронов стенками ядерных реакторов. [c.30]

Основные наиболее информативные методы нефтеразведки -геологические, геофизические и геохимические. Геологический метод заключается в изучении структуры и характера залегания горных пород в местах выхода их на поверхность или с помощью шурфов и скважин. Геофизические методы базируются на измерении точнейшими высокочувствительными приборами таких явлений и физических параметров, как гравиметрические и магнитные аномалии, электропроводимость горных пород, особенности отражения сейсмических колебаний, возникающих при искусственных взрывах в неглубоких скважинах. Применяются также акустические и радиометрические методы с использованием нейтронной бомбардировки скважин. По полученным результатам составляют структурные карты, на которых указывается состав и возраст горных пород и особенности рельефа пластов. Комплексное применение геологических и геофизических методов разведки позволило расширить возможности изучения структуры пород, нахождения ловушек, установления глубины и габаритов перспективных нефтяных пластов. Геохимические методы основаны на газовой съемке, химическом и микробиологическом анализе проб подземных вод и грунтов. Далее бурят поисковые скважины для обнаружения нефтегазовых ловушек. После [c.31]

Рентгенографические, электронографические и нейтронографические исследования атомной и молекулярной структур жидкостей и аморфных тел основываются на анализе углового распределения интенсивности рассеянного рентгеновского излучения, электронов и нейтронов. Рассеяние веществом этих трех видов излучений не одинаково, что объясняется различием их физической природы. Рентгеновское излучение рассеивается электронами атомов и молекул. Процесс рассеяния не характерен обычному отражению или преломлению. Рентгеновское излучение, взаимодействуя с электронами, приводит их в колебательное движение. Колеблясь с той же частотой, что и электрический вектор первичной электромагнитной волны, электроны порождают вторичное электромагнитное излучение, распространяющееся во всех направлениях. Интенсивность рассеянного излучения, фиксируемая в некоторой точке, пропорциональна электронной плотности атомов и молекул. [c.26]

Для получения пучка монохроматических нейтронов на их пути при выходе из реактора ставят достаточно большой кристалл, перекрывающий весь пучок. Так как спектр нейтронов сплошной, то любому положению кристалла-монохроматора соответствует некоторый интервал длин волн, для которых угол скольжения удовлетворяет условию селективного отражения [c.94]

Отсюда видно, что в данном направлении отражаются нейтроны с дискретным значением их энергии. На практике используют отражения первого порядка. Интенсивность отражения п-го порядка в раз слабее интенсивности отражения первого порядка. Кроме того, если в отражении участвуют нейтроны с энергией вблизи максимума спектра, то нейтроны с энергией, отвечающей более высоким порядкам отражения, будут попадать в интервал спада кривой максвелловского распределения, что также обусловливается уменьшением относительной интенсивности отражений высших порядков. В качестве монохроматоров используются монокристаллы свинца, меди, цинка, бериллия, германия, характерными свойствами которых является большое значение амплитуды когерентного рассеяния при малом поглощении. Поворачивая кристалл-монохроматор на определенный угол, можно выделить из сплошного спектра нейтронов узкую полоску длин волн шириной порядка 0,05 А. [c.94]

Позднее аналогичные дифракционные явления были обнаружены для пучков атомов и молекул, например, атомов гелия, отраженных от кристаллов нейтронов от кристаллических решеток и др. [c.546]

НЕЙТРОНОГРАФИЯ — метод изучения структуры молекул, кристаллов, жидкостей с помощью дифракции (рассеивания) нейтронов имеет много общего с рентгегюграфией. Дифракция нейтронов — типичное оптическое явление, аналогичное дифракции рентгеновских лучей, в котором ярко проявляются волновые свойства нейтрона. Для нейтронографических исследований требуются пучки тепловых нейтронов высокой интенсивности. Поэтому Н. начала развиваться лишь после строительства ядерных реакторов. Для исследования структуры вещества узкий направленный пучок тепловых нейтронов из реактора падает на монокристалл. Отражение нейтронных волн от кристаллической поверхности происходит в результате взаимодействия нейтронов с ядрами кристалла. Чтобы определить структуру кристалла, надо измерить углы, под которыми наблюдаются отражения первого порядка и интенсивность его. Н. имеет ряд преимуществ по сра-внлшю с рентгенографией благодаря зк1 чительному расширениво числа объектов исследования. [c.172]

Для нейтронографических исследований необходимы атомные реакторы, дающие мощные пучки нейтронов, которые подвергаются монохроматизации отражением от кристаллической пластинки (например, СаРз). Дифрагирующие нейтроны регистрируются счетчиками. Нейтроны рассеиваются не электронной оболочкой атома, но его ядром, и атомный фактор определяется конкретной протонно-нейтронной структурой ядра, а не атомным номером. Поэтому атомные факторы изотопов существенно различаются. Атомный фактор для водорода (протона) далеко не минимален, для ряда тяжелых элементов он меньше. Поэтому нейтронография позволяет надежно локализовать атомы водорода с ее помощью была установлена структура льда (см. стр. 203). Можно высказать уверенность в том, что нейтронография в будущем сыграет важную роль в изучении биополимеров, где она до сих пор почти не применялась (дальнейшие подробности см. в [33]). [c.275]

Электроны взаимодействуют с веществом более сильно (на несколько порядков) и поэтому дифракция их происходит в тонких слоях вещества толщиной 10 —10 см. При съемках на отражение глубина проникновения электронов в вещество достигает 3—5 нм. Электроны рассеиваются на атоме значительно сильнее, чем рентгеновские лучи и нейтроны. Об этом свидетельствуют типичные амплитуды рассеяния f, которые для электронов, рентгеновских лучей и нейтронов соответственно равны 10 , 10 и 10 см. Сильное взаимодействие электронов с атомами п основ- [c.203]

Влияние на интенсивность и спектр вторичного излучения физико-химических свойств материала контролируемого объекта (см. 7.5) дает возможность проводить их контроль, причем чаще всего ионизирующие излучения используют для измерения физических свойств, связанных с плотностью и составом материала. Аппаратура радиационного контроля качества применяется для измерения плотности, концентрации определенного вещества (элемента) в смеси или химическом соединении, расхода вещества, и для обнаружения наличия того или иного вещества в каком-то объеме. Контроль физических свойств проводят по прошедшему или отраженному излучению, а также по наведенной или собственной радиоактивности материала. Одним из перспективных методов радиационного контроля материалов является применение нейтронных потоков и наиболее чувствительных — радиационных методов избирательного контроля содержания определенных химических элементов. [c.353]

Таким образом, альбедо есть коэффициент отражения среды для нейтронов данной скорости, т. е. способность среды возвращать нейтроны обратно в пространство, из которого на ее поверхность падает ноток нейтронов. Ясно, что если известно альбедо недиффузионной среды, то его можно использовать для определения плотности потока в примыкающей диффузионной области, зная условие, которому удовлетворяет поток на поверхности раздела. Практически можно либо измерить альбедо для различных материалов (и различных геометрических форм), либо рассчитать его теоретически, например по транспортной теории. В некоторых случаях эту величину можно использовать непосредственно в качестве граничного условия системы. Такой подход особенно полезен для исследования весьма тонких областей, таких, как пластины, фольга или оболочка. Таким образом, можно рассчитывать прохождение нейтронов через оболочки и прочный корпус в реакторе. Весьма эффективные результаты дает использование альбедо при описании ядерных свойств топливных элементов реактора в виде тонких, слабообогащенпых пластинок или стержней. [c.138]

В промышленности используют УЗ, рентгеновский, а также нейтронный контроль качества турбинных лопаток. Ультразвуковой метод малопроизводителен, сопровождается шумовыми отражениями ультразвука от элементов внутренней структуры лопаток и, в принципе, малопригоден для испытаний сплавов на основе никеля, из которых изготавливают лопатки. Результаты радиационного контроля сложны в интерпретации из-за затеняющего действия элементов внутренней структуры, и только метод компьютерной томографии позволяет получать приемлемые изображения сечений лопаток, а также измерять толщину стенок с точностью до 0,1 мм. [c.318]

При взаимодействии радиоактивного излучения с веществом обязательным процессом является взаимодействие излучения с электронами атомных оболочек. При этом возможно частичное поглощение излучения, его рассеяние и отражение. Методы анализа, основанные на измерении абсорбции или изменении направления ядерного излучения в результате взаимодействия с веществом, хотя и не универсальны, но в ряде случаев могут быи. полезны, особенно при определении одного из компонентов бинарной смеси. В зависимости от типа излучения различают у -абсорбционный, Р -абсорбционный и нейтронно-абсорбционный методы. Кроме того, следует упомянуть методы, основанные на отражении уЗ-частиц и на замедлении нейтронов. Существуют и другие методы [c.381]

При щип действия установок для нейтронографического анализа в общих чертах сводится к следующему (рис. 51). Пучок нейтронов, источником которых является атомный реактор, проходит биологическую защиту / и по трубе кадмиевого коллиматора попадает на монохроматизирующий кристалл 2 (например, меди, свинца и т. д.), помещенный в защитную камеру 3 из боризоваиного парафина и свинца. Монохроматизированный пучок нейтронов попадает на образец 5 обычно в виде порошка в тонкой алюминиевой оболочке, слабо поглощающей нейтроны, и после отражения регистрируется счетчиком нейтронов 6. На пути луча перед образцом помещается контрольный счетчик 4. Вследствие того что нейтроны не действуют на фотопластинку, их регистрация проводится по сложной схеме, которая основана на фиксации вторичных электронов, возникающих при взаимодействии нейтронов с определенными веществами. Так, например, рассеянные образцом нейтроны могут бомбардировать двухслойный экран, состоящий из пластинки индия и обычной фотонластпнки. Нейтроны выбивают из индия электроны, и последние экспонируют фотопластинку, фиксируя на ней дифракционную картину, создаваемую нейтронами. [c.107]

Она имеет структурную формулу ТаН (ТаВ). Из выражения (15.3) следует, что при рассеянии нейтронов на сверхструктуре Тай, изображенной на рис. 31, возникают погасания некоторых сверхструктурных отражений. Последнее обстоятельство [c.155]

Для отбора монохроматического пучка нейтронов из реакторных тепловых нейтронов с больцмановским распределением по энергии применяют брэгговское отражение на кристалле-монохроматоре. Принимая во внимание мощность нейтронных потоков из реакторов [c.229]

Предельные частоты оптических фононов. Предельные частоты (О Сй ( оптических фононов — частоты соответствующих (продольных и поперечных) оптических колебаний решетки с длинами волн, значительно превышающими межатомное расстояние. Определяются из спектров поглощения и отражения инфракрасного излучения, а также с помощью нейтронной спектроскопии. В элементах (51, Ое и др.) ю, = со, = со о [c.342]

Из этой формулы следует, что длины волн, соответствующие скоростям нейтронов, находящихся в тепловом равновесии с атомами замедлителя при температурах О и 100°С, равны соответственно 1,55 и 1,33 A. Это обстоятельство весьма важно, поскольку нейтроны длиной волны такого порядка наиболее удобны для изучения структуры и атомной динамики твердых тел и жидкостей. Метод монохроматизации медленных нейтронов основывается как на волновых, так и на корпускулярных свойствах этих частиц. В первом случае монохроматизация нейтронов производится при отражении от монокристалла или поликрис-таллических фильтров, во втором — с помощью механических прерывателей. [c.94]

Предельный угол скольжения Ое Для полного отражения нейтронов от зеркала равен [c.929]

Таблица 41.13 Предельные углы полного отражения нейтронов

Содержание элемента в пробе определяют по увеличению поглощения нейтронов, используя при этом стандартные образш.1 сравнения. Элементы с большими с можно определить и др. путем отражатель нейтронов (материал, содержащий легкие элементы, мало поглощающие нейтроны, напр, парафин, Н2О, тяжелая вода) покрывают слоем анализируемого в-ва и измеряют уменьшение коэф. отражения нейтронов (т. наз. альбедо). Последний представляет собой вероятность возвращения из отражателя попавшего в него нейтрона или отношение потока нейтронов, рассеиваемого плоским участком пов-сти во всех направлениях, к потоку, падающему на этот участок. [c.205]

Ядерные реакторы служат наиболее интенсивными источниками нейтронов. Для целей активационного анализа используют исследовательские реакторы различ1ЮЙ конструкции. Сердечник реактора (рис. 8.4-8) состоит из топливных стержней ( ) из урана, обогащенного подвергающегося деле-1ШЮ под действием тепловых нейтронов, и управляющих стержней (2), сделанных из материала, способного сильно поглощать нейтроны (кадмий, бор), чтобы управлять процессом деления, изменяя скорость образования нейтронов. В процессе деления высвобождается два или три быстрых нейтрона. Сердечник окружен резервуаром (5), заполненным водой или тяжелой водой. Вода выполняет две функции замедляет быстрые нейтроны и охлаждает топливные стержни. Отражатель (4), обычно выполняемый из графита, установлен вокруг сердечника, чтобы за счет отражения уменьшить потери нейтро1Юв, покидающих сердечник. Экран (5), обычно бетонный, защищает окружение реактора от интенсивного излучения сердечника. Несколько экспериментальных каналов, которые могут быть расположены горизонтально (6) и вертикально (7), ведут к местам облучения или в сердечнике реактора или вне его. [c.117]

Применение радиоактивного излучения для определения влагосодержання масел- основано на эффекте отражения нейтронов, наблюдаемом при облучении пробы обводненного масла. Приборы этого типа снабжены измерительной головкой для определения интенсивности излучения и электронной схемой для обработки результатов и выдачи информации. [c.39]

Отражение рентгеновских лучей от атомов происходит в результате взаимодействия излучения с электронами, поэтому определяемые рентгенографически центры атомов являются центрами тяжести электронных оболочек. Лля многоэлектронных атомов эти центры практически совпадают с ядрами, для легких атомов положения ядер могут заметно отличаться. Положение протонов, у которых отсутствуют электронные оболочки, вообще ие может быть установлено рентгеноструктурным анализом. Для решения этой задачи используют метод исследования, основанный на дифракции нейтронов. Пучки нейтронов получают с помощью атомного реактора. В отличие от рентгеновских лучей нейтроны не взаимодействуют со спаренными электронами , но они отражакугся атомными ядрами. [c.154]

Сходимость рядов Фурье. Поскольку ядра практически точечные, поток нейтронов рассеивается ядром почти одинаково интенсивно под любыми углами рассеяния. Размытость электронной плотности атомов приводит к ослаблению рассеяния с увеличением угла [что и фиксируется табличными функциями /рент (sin О/Л) ]. Еще быстрее затухают с увеличением угла О атомные амплитуды рассеяния электронов /элект (sin / .) (рис. 59, б), идним словом, чем более размыты склоны максимума рассеивающей плотности атома р(г), тем резче ослабляется рассеяние с увеличением угла рассеяния и уменьшением длины волны Х [быстрее снижается функция /(sin i>A)]. Поскольку атомные амплитуды входят в формулы структурных амплитуд как размерные коэффициенты, они определяют и относительную быстроту снижения величины F hkl) с увеличением индексов отражений. Поэтому сходимость ряда Фурье находится в обратной зависимости от остроты максимумов плотности материи она падает в ряду [c.171]

Для отражения динамики атомов в К. с. в гармонич. приближении атомы изображают в виде тепловых эллипсоидов . к-рые имеют след. физ. смысл с фиксир. вероятностью р в любой момент времени атомное ядро находится внутри или иа пов-сти такого эллипсоида (рис. 1). Направление наиб, вытянутости эллипсоида соответствует направлению, в к-ром атом совершает максимальные по амплитуде колебания, направление наиб, сжатия соответствует минимальным по размаху колебаниям. Обычно производят нормировку на вероятность р = /г- При данной р размеры эллипсоидов зависят от т-ры. Чтобы количественно охарактеризовать форму и ориентацию атомных тепловых эллипсоидов, для каждого атома указывают 6 независимых компонентов симметричного тензора 2-го ранга, значения к-рых определяют по данным рентгеноструктурного исследования. Описанная дииамич. модель не дает сведений о мгновенной структуре кристалла и о последоват, смене мгновенных структур. Информацию такого рода можио получить из спектров неупругого рассеяния нейтронов. [c.532]

Пучок пейтронов из атомного реактора подвергается монохроматизации отражением от кристаллической пластинки (папри-мер, СаРз). Дифрагирующие нейтроны регистрируются счетчиками. Нейтроны рассеиваются ие электронной оболочкой атома, 110 его ядром, и атомный фактор рассеяния определяется протон-110-пе гтр011Н0Й структурой ядра, а пе атомным номером. Поэтому атомные факторы изотопов существенно различаются. Атом- [c.138]

Для качественного обнаружения бро.ма в органических соединениях широко используют методы элементного анализа с обязательным разрушением молекулы в качестве первой стадии исследования [84, с. 49, 152, 230—233 119, с, 60—63, 104—110 671, с.75—116), а также инструментальные методы, не требующие такого разрушения различные варианты нейтронно-активационного анализа [155, 32.3, 351, 519], рентгенофлуоресцентный анализ [361, 868], измерение отраженного -излучения [189], метод масс-спектрометрин [695] и др. Все перечисленные методы пригодны для количественной оценки содержания брома, а метод, масс-сиектрометрии, кроме того, позволяет судить о структуре соединения. [c.38]

В связи с изотопностъю ядерной амплитуды рассеяния нейтронов на нейтронограммах отсутствует спад интенсивности отражений при больших углах, характерный для рентгенограмм. Это имеет существенное значение для структурных исследований жидкостей, цель которых — нахождение функции радиального распределения, для чего необходимо измерить сечение рассеяния в достаточно широком диапазоне углов рассеяния, в том числе при больших углах. [c.206]

По видимому, данный метод особенно пригоден для определения воды в рудах, содержащих элементы с большим сечением захвата тепловых нейтронов (бор, литий, ртуть, редкоземельные элементы). Определение воды в тонких слоях может быть проведено с помощью метода отражения нейтронов. При выполнении таких измерений Кзом и Бенедек [16] понижали энергию нейтронов, испускаемых источником, с помощью железного модератора энергия нейтронов, поступающих в счетчик, повышалась, если между счетчиком и пробой помещали слой парафина. Вада [54а] описал метод определения воды (общего количества водорода) в малых пробах с использованием америциево-бернллиевого источника нейтронов и детектора тепловых нейтронов. При времени счета 1 мин с помощью счетчика тепловых нейтронов можно определять около 0,5% воды в асбестовых плитах. [c.532]

Дифракция нейтронов. Прн прохождении пучка медленных нейтронов через кристалл возникают вторичные, дифрагированные (т. е. отраженные ) кристаллическими плоскостями пучки нейтронов. Направ,пения пучков, дифрагированных кристаллом, о 1ределяются условиями Вульфа—Брегга Я, = 51пН, где с1 пк1 — [c.928]

Преломление и отражение нейтронов. При пересечении границы двух сред нейтронный пучок так же, как и луч света, отражается и преломляется. Показатель преломления п рассчитывается по формуле — 1 —Я Л бц/я, где N—число атомов в 1 см , Ьц—ампл1пу-да когерентного рассеяния и А,— длина волны падающих [c.928]

Облучение как j -лучами Со ,так и медленными нейтронами ядерного реактора вызывает появление в спектрах диффузного отражения допол-чительного оптического поглощения у всех исследованных OKUi -лов в ультрафиолетовой и видимой областях. Например,у окиси иттрия наблюдаются полосы 225,280 и 500 нм(рис.7). Разлоадние [c.280]

БЛОКИ МОЗАИКИ - участки монокристалла или зерна (субзерна) поликристалла, отличающиеся нена-рушеннот кристаллической решеткой и разориентированные (смещенные или повернутые) относительно друг друга на доли градуса. Характеризуют несовершенство кристаллической структуры, связанное с наличием дефектов в кристаллах. Совокупность Б. м. (рис.) образует мозаичную структуру кристалла, понятие о к-рой возникло в начале 20 в. при изучении отражения рентгеновских лучей кристаллами. Подобная структура образуется при криста.1лизации вещества из расплава, вследствие пластического деформирования материала, в результате. чартенситного превращения стали, при отпуске закаленных сплавов, распаде пересыщенных твердых растворов, облучении материала нейтронами и т. д. Эта структура влияет на протекание таких процессов, как диффузия, абсорбция, адсорбция и т. п. Границей между Б. м. служит система дислокаций, вдоль и вблизи к-рых кристаллическая решетка искривлена. Два блока, разделенные такой границей, разориентированы относительно друг друга на угол , связанный с расстоянием й между дислокациями и Блоки мозаики в кристалле. [c.146]