Метод колебательного разряда

МЕТОД КОЛЕБАТЕЛЬНОГО РАЗРЯДА [c.41]

Во всех случаях повреждений кабельных линий предварительно определяют зону повреждения на линии и после этого различными методами уточняют место повреждения непосредственно на трассе линии. Для определения зоны повреждения линии применяют импульсный и методы колебательного разряда, петли и емкостной. Для нахождения места повреждения непосредственно на трассе линии рекомендуется применять акустический, индукционный и [c.212]

Еще более резкие локальные изменения давления возникают в колебательном разряде конденсированной искры высокого напряжения в межэлектродном пространстве. Современная разработка этого электрического метода (Сведберг, 1905 г.), названного электрогидравлическим эффектом, позволяет диспергировать твердые минералы (при V гьг 50 кВ) ее используют также для обеззараживания осадков сточных вод. Другой электрический метод (Бредиг, 1898 г.) основан на образовании вольтовой дуги между электродами из диспергируемого металла, помещенными в воду. Сущность метода заключается в распылении металла электрода в дуге, а также в конденсации паров металла, образующихся при высокой температуре. Поэтому электрический способ соединяет в себе черты диспергационных и конденсационных методов. [c.23]

Гл. 4 посвящена исследованию реакций атомов и радикалов с помощью струевых разрядных методик. Тщательно проанализирована техника получения активных частиц в разряде, описаны методы очищения разряда, выделения нужных частиц и измерения их концентраций. Наиболее интересна та часть главы, в которой изложены результаты изучения экзотермических реакций, приводящих к образованию продуктов со сверх-равновесным запасом колебательной или электронной энергии. [c.9]

Получать золи по методу диспергирования можно а) механическим измельчением, растирая вещество продолжительное время в ступке или измельчая его на коллоидной мельнице б) неполным растворением крупных частиц в) электрическим распылением вещества в электрической дуге или в колебательном разряде [c.14]

Работа 16. Получение органозолей металлов методом электрического распыления в колебательном разряде [c.30]

Рис. 5. Схема соединения приборов для получения золей металлов по методу электрического распыления в колебательном разряде

Рис. 5. Схема соединения приборов для получения золей металлов по методу электрического распыления в колебательном разряде I — индуктор 2—конденсатор 3 — сосуд с дисперсионной средой

Метод электрического диспергирования заключается в распылении металла, служащего электродом (катодом) в вольтовой дуге, образуемой при сближении электродов внутри дисперсионной жидкости, к которой прибавляется немного щелочи. Этим методом получают гидрозоли благородных металлов (золота, платины, серебра, ртути). Метод этот, впервые предложенный в 1898 г. Бредигом, был в дальнейшем усовершенствован и нашел применение в получении органозолей с помощью распыления в колебательном разряде высокого напряжения. [c.22]

Объем структурных данных по простейшим производным гидразина сравнительно невелик. Для самого гидразина в газовой фазе методами колебательной спектроскопии [1] и дифракции электронов j 2J определено следующее строение (в скобках указана погрешность определения в единицах последнего разряда) [c.8]

Кроме ударной волны, снимки, сделанные по методу Теплера, дали возможность обнаружить оболочку канала, ограничивающую токопроводящую область, а также фронты дополнительных ударных волн, возникающих при имевшем место в этих опытах колебательном разряде конденсатора. Фронт новой ударной волны всегда облекал в первые моменты возникновения этой волны оболочку канала. Это служит основанием утверждения, что оболочка является границей токопроводящей области. Соответствующие снимки воспроизведены на рисунке 254. [c.573]

II. Относительные методы а) импульсный, б) колебательного разряда, в) петлевой, г) емкостный. [c.7]

К настоящему времени методами УФС и РФС исследовано значительное число небольших газообразных молекул. Изучены также некоторые радикалы и частицы в возбужденных состояниях. Были зарегистрированы [42] три ожидаемых состояния О ( Р, и О) [42]. Для получения возбужденных частиц О2 ( А ) использовали безэлектродный микроволновый разряд их фотоэлектронный спектр демонстрирует колебательно-структурированный пик, обусловленный образованием О2 ( П ). Сопоставление с пиком, соответствующим ионизации основного состояния О2 до того же ионного состояния, дает величину потенциала адиабатической ионизации О2 ( А,,), равную 11,09 + 0,005 эВ [43]. [c.342]

Рядом авторов изучались также процессы рассеяния колебательной энергии молекул (см. [66, 21]), возбуждающихся в электрическом разряде. Кроме обычного статистического метода, был разработан метод импульсного высокочастотного разряда, в котором возбуждение колебательных уровней осуществляется бея предварительного электронного возбуждения молекулы [219, 220]. [c.79]

Метод кинетической абсорбционной спектроскопии применялся в исследованиях реакций радикала ОН в основном состоянии [5]. В качестве источника света использовался микроволновой разряд в НгО, излучающий линии колебательной полосы (0,0) системы Л П — радикала ОН, которые сильно поглощались в реакционной трубке радикалами ОН в основном состоянии. Чувствительность системы возрастала благодаря трехкратному пропусканию луча света через реакционную трубку. Калибровка оптической плотности радикала ОН по линии ( 2(4) проводилась на основе стехиометрии реакции [c.313]

Метод электрического распыления в дуге Петрова, описанный в работах 13 и 14, непригоден для получения золей в органических растворителях органозолей), так как органические вещества под влиянием высокой температуры электрической дуги обугливаются. По указанной причине для получения таких золей пользуются колебательным электрическим разрядом высокого напряжения, не вызывающим обугливания органических веществ. [c.30]

Одни из первых работ с применением импульсного фотолиза проведены с озоном, двуокисью азота и двуокисью хлора. Получены сведения об образовании колебательно-возбужденных молекул кислорода. В методе импульсного фотолиза смесь газов,, содержащая исследуемое вещество, сильно разбавленное инертным газом, помещается в длинной трубке, прозрачной для ультрафиолетового излучения. Параллельно трубке размещается одна или- несколько мощных фотолитических разрядных ламп, наполненных инертными газами (лампы такого типа применяются, в частности, в высокоскоростной фотографии). Через эти лампы за время 10—250 мкс разряжается батарея конденсаторов, заряженная до энергии в несколько тысяч джоулей. Возникающий в результате разряда мощный короткий импульс фотонов поглощается в реакционной трубке, вызывая диссоциацию исследуемых молекул. Спектр лампы практически сплошной с наложением небольшого числа атомных линий. Максимум интенсивности приходится на кварцевую ультрафиолетовую область , но излучение простирается и в соседние участки спектра. После фотолитического импульса через заданное время (25— 1000 мкс) следует второй световой импульс от другой, гораздо менее мощной лампы, свет которой проходит вдоль оси реакционной трубки и фокусируется на входной щели спектрографа в результате получается спектр поглощения частиц, присутствующих в реагирующей смеси. Многократные повторения таких опытов позволяют получить временную зависимость различных процессов, а также исследовать влияние изменения некоторых экспериментальных параметров. [c.146]

В [189] измерено энергетическое распределение / (е) свободных электронов в положительном столбе тлеющего разряда в N2, N2 + О2 и СО2 при давлении 2 торр, плотности разрядного тока 4,3 — И мА см и различных временах пребывания газа в зоне разряда (для СО2). Измерены также относительная величина концентрации электронов их средняя энергия е, напряженность продольного электрического поля Е, температура газа Гг и колебательная температура Т (для N2 и N2 + О2), а также степень диссоциации % (для СО2). Для измерения / (е), ж Е использована зондовая техника с двойным электрическим дифференцированием вольт-амперной характеристики [188]. Температуру газа и колебательную температуру определяли по неразрешенной вращательной структуре второй положительной системы полос N2. Величину а определяли методом хроматографического анализа. Погрешности измерений составили 5% для Е, 3% для а, [c.100]

Для измерения распределения по колебательным уровням основного состояния молекул используются также методы активной диагностики, фотовозбуждение и фотоионизация [263—265], а также ионизационное возбуждение электронным пучком [266— 268]. Последняя группа методов чаще всего используется в послесвечении разрядов. [c.49]

Весьма перспективным является метод комбинационного рассеяния лазерного излучения. С его помощью были измерены заселенности колебательных уровней молекул азота N2 (Х И ,1 ) в послесвечении мощного импульсного разряда при р = 100 Тор, [271-273]. [c.50]

При заплывающем пробое в дефектной муфте определение ориентировочной зоны повреждения производится методом колебательного разряда (описан ниже). После этого на основании полученных результатов по планам кабельной линии отмечаются непосредственно на трассе положения соединительных муфт, в которых возможен пробой с учетом максимальной погрешности измерения. Потом снова подается на кабель напряжение от кенотронной установки. Как только начнутся пробои, приступают к выслушиванию разрядов. Первью разряды должны быть прослушаны при помощи кабелеискателя с рамкой. После того как наличие разрядов будет установлено и определен их характер, приступают к высушиванию муфт прибором АИП или стетоскопом. При помощи стетоскопа или прибора ЛИП разряды отчетливо прослушиваются на поверхности земли в радиусе 2—3 м от места пробоя. Наи-болышую силу звук от разряда имеет непосредственно над местом пробоя. Следует отметить, что звуковая волна по свинцовой оболочке кабеля распространяется с меньшим затуханием, чем по земле, а потому разряд иногда можно прослушать в несколько ослабленном виде на свинцовой оболочке соседних муфт. На поверхности земли звук от разряда отчетливо прослушивается только вблизи места пробоя, что дает возможность уверенно указывать место пробоя. [c.25]

Источником монохроматического излучения обычно служит разряд в атмосфере гелия при низком давлении с йу = 21,22 эВ [линия Я. = 58,4 нм (584А)]. Кванты данной энергии выбивают электроны не только с ВЗАО, но и других, не очень глубоко лежащих АО, что позволяет измерять ПЙ с разных атомных орбиталей. Для определения ПИ с более глубоких АО используется особая ламти с разрядом в гелии с йу = 40,7 эВ [линия Х= 30,4 нм (304А)]. Для этих же целей используется и рентгеновское монохроматическое излучение (РЭС). В спектре каждому орбитальному ПИ отвечает свой пик. При ионизации с вырожденных АО интенсивность выше, так как вероятность ионизации возрастает (например, для атома азота она втрое выше с р-АО, чем с 5-АО). ФЭС и РЭС используются и для исследования молекул, где наряду с орбитальной энергией они дают сведения о колебательных состояниях молекул, их структуре и т. н. [к-7] и [к-39]. Метод ФЭС" (РЭр является мощным средством для изучения электронной структуры вещества — атомов, молекул, твердых тел. Особое значение он приобрел для исследования химической связи и для элементного химического анализа —электронная спектроскопия для химического анализа (ЭСХА) [к-41]. [c.59]

Люминесцентный анализ (флуориметрия). Применение метода (см. также гл. 1, раздел 1.2) в качественном анализе основано на регистрации люминесцентного излучения (свечения), испускаемого веществом, энергетически возбужденным вследс гвие поглощения электромагнитного излучения, за счет энергии электрического разряда, химических реакций, при термическом возбуждении и г. д. Поглощая энергию (например, световую в видимой области или УФ-области спектра), вещество переходит из основного (невозбужденного) электронного состояния в некоторое возбужденное электронно-колебательное состояние. Затем очень быстро часть поглощенной энергии теряется (безызлучательные потери энергии), а оставшаяся — испускается в виде люминесцентного свечения. Длительность т такого свечения весьма мала. При спонтанной люминесцен- [c.590]

Климовым [263] были испытаны различные варианты сочетания индуктивности и емкости колебательного контура при возбуждении спектра в разряде высоковольтной конденсированной искры. Достигнутая абсолютная чувств1ительность порядка 10 — 10-9 г является весьма высокой и не уступает чувствительности дугового метода. [c.160]

Каллир и сотр. [592, 593] с той же целью разработали метод импульсного высокочастотного разряда. Авторы нашли, что возбуждение колебательных уровней в этом методе осуществляется без предварительного электронного возбуждения молекулы. [c.184]

Примененный в работе 558] метод основан на том, что при пропускапни электрического разряда через пары иода возникают в неравновесной концентрации молекулы Jj, находящиеся на перьом колебательном уровне v = 1). Измеряя (по спектру поглощения) концентрацию этих молекул в различные моменты времени после прекращения разряда, можно определить время тепловой релаксации и, следовательно, величину молекул иода. [c.317]

Значения величины Рио, полученные в электрическом разряде по методу А. Н. Теренина и Г. Г. Неуймина, по-видимому, несопоставимы с данными, получаемыми при помощи других методов. Действительно, вследствие резкой и не всегда монотонной температурной зависимости вероятности обмена энергии при соударениях молекул (см. табл. 31), необходимо знать температуру газа в зоне разряда. Поскольку, однако, ни в опытах А. Н. Теренина и Г. Г. Неуймииа, ни в опытах Н. Я- Додоновой температура не измерялась вычисляемые ими значения величины Рьо как относящиеся к неизвестной температуре нельзя сравнивать с данными, полученными различными авторами для определенных температур. Далее, так как в опытах с электрическим разрядом последний обладал бо./1ьшой мощностью, нельзя быть уверенным в том, что в этих опытах в процессах обмена энергии, наряду с молекулами исходных веществ, не участвовали молекулы продуктов их химического превращения под действием разряда. Наконец, лежащее в основе метода А. Н. Тере-пина и Г. Г. Неуймина допущение о постоянстве энергии электронов, возбуждающих колебательные уровни молекул, несомненно, может быть справедливым лишь для узкого диапазона давлений в области малых давлений, и поэтому значения величины Рьо, получаемые при высоких давлениях, могут содержать неучтенную погрешность, связанную с изменением энергетического спектра электронов. [c.330]

А. Н. Терениным и Г. Г. Неуйминым было изучено также влияние различных газов, не излучающих в инфракрасной области, на интенсивность полос СО и СО2 в спектре разряда. Вычисленные ими вероятности рассеяния колебательной энергии молекул СО и СО2 (Рьо) при столкновении с различными молекулами и атомами (N2, Нг, О2, Не и Аг), а также колеблющихся молекул азота при столкновении их с N2, СО и СО2 имеют порядок величины 10 — 10 . Эти данные сильно отличаются от данных, полученных при помощи других методов, приведенных в табл. 29 и 30, что нужно приписать указанным выше причинам Этими же причинами, видимо, нужно объяснить и отмеченное выше расхождение данных А. Н. Теренина и Г. Г. Неуймина и Н, Я- Додоновой. [c.330]

Расчет кинетики колебательной релаксации двухатомных молекул в электрических разрядах производился в работе [19]. Интегрировалась система 50 уравнений с нелинейными правыми частяш. Использовались методы Рунге-Кутта четвертого порядка, прогноза и коррекции типа Адамса четвертого порядка, а также неявные методы (1),(2). При низких концентрациях электронов для заселенностей верхних колебательных уровней в некотором интервале времен наблюдается наличие квазиста- 0 ционарного участка. Решение задачи в этих условиях удалось (О получить только методами (I) и (2) (при1 5енение методов Рунге- Кутта, прогноза и коррекции приводит к чрезмерному уменьшению шага, появлению отрицательных концентраций). [c.17]

Теория и практика спектрального анализа изотопного состава азота. Теория и практика эмиссионного спектрального анализа изотопного состава азота в нашей стране были разработаны в Научно-исследовательском институте физики (НИИФ) при Ленинградском государственном университете в конце 50-60-х годов (А.Н. Зайдель, Г.В. Островская, А.А. Петров, Н.Г. Жадкова, Г.С. Лазеева и др.) [2]. Метод основан на измерении относительной яркости кантов электронно-колебательных полос изотопных молекул N2, возбуждаемых в высокочастотном безэлектродном разряде. [c.547]

Существует тесная связь между необходимым периодом обыскривания, методом анализа и параметрами возбуждения. Обычно, чем выше энергия возбуждения источника излучения, т. е. чем ниже индуктивность в колебательном контуре, тем короче должен быть период обыскривания. Кроме того, при прочих одинаковых условиях возбуждения с уменьшением поверхности электродов, обрабатываемой разрядом, сокращается необходимый период предварительного обыскривания. Оба этих явления обусловлены тем, что для эффекта обыскривания важна плотность энергии возбуждения, приходящаяся на единицу поверхности обыскривае-мой пробы. Поэтому эффект обыскривания усиливается с увеличением плотности энергии, в результате чего сокращается время, необходимое для достижения определенного состояния поверхности пробы. Успешно применяемый на практике способ состоит в определении по значениям АУ, измеренным при неоднократном обыскривании, периода возбуждения, для которого АУ, а точнее, значения найденных концентраций, наиболее воспроизводимы. [c.201]

Поверхности политетрафторэтилена, подвергнутые действию тлеющих разрядов, были охарактеризованы при помощи метода нарушенного полного внутреннего отражения, дифференциального нарущенного полного отражения, инфракрасной, рентгеновской, фотоэлектронной спектроскопии, сканирующей электронной микроскопии и измерений угла контакта [350]. Содержание аморфного материала на поверхности политетрафторэтилена после испытаний на трение и износ определяли методом ИК-спектроскопии нарушенного полного отражения [351]. Этот же метод применяли и для исследования травленых натрием поверхностей политетрафторэтилена, используемых для связывания полиметановых субстратов [352] значительные различия между несвязанными и связанными образцами обнаружены в области 1650 см . В работе [353] в колебательном спектре политетрафторэтилена была обнаружена новая полоса поглощения при 14 см . В спектре спеченного политетрафторэтилена наблюдалась полоса поглощения при 277 см связанная с наличием цепей с изогнутой конформацией. Найдено, что основные полосы рамановского спектра при 292 и 312 см , запрещенные в ИК-спектроскопии, связаны со складчатыми цепями в кристаллических областях [354]. [c.511]

Основным методом возбуждения свечения газов сейчас служит высокочастотный разряд. Его главное преимущество в данном случае состоит в том, что для горения разряда нет необходимости вводить металлические электроды внутрь разрядной трубки. Поглощение газа стенками стеклянной или кварцевой трубкхг во много раз меньше, чем поглощение электро- ами. Поэтому при безэлектродном разряде значительно облегчаются условия проведения анализа. Для поддержания высокочастотного разряда можно применить три способа 1) расположить разрядную трубку внутри катушки колебательного контура высокочастотного генератора (индуктивная связь) 2) подключить колебательный контур к двум кольцеобразным электродам, надетым на разрядную трубку (емкостная связь) 3) поместить разрядную трубку внутри волновода. Последний способ применяется при работе на частотах в тысячи мегагерц. Он только начинает развиваться, причем было установлено, что нри таких частотах уменьшаются поглощение н отдача газов стенками разрядной трубки. С этой точки зрения так называемое сверхвысокочастотное возбуждение представляет большой ийтерес. [c.247]

Однако определенные Терениным и Неуйминым [1590], а также Додо-новой [100] при помощи этого метода значения вероятностей превращения одного колебательного кванта молекул СО и СОз в поступательную энергию (/ 1, о) несовместимы одни с другими и сильно отличаются от данных, полученных другими методами. Одной из причин этого расхождения является повышенная (и неконтролируемая) температура газа в электрическом разряде, вследствие чего измеренные указанными авторами значения величины Pi о как относящиеся к неизвестной температуре нельзя сравнивать с данными, полученными различными авторами для определенных температур. Согласно последующим измерениям Додоно-вой [101], температура газа (СО или Oj) в разряде в условиях ее опытов достигает 2000° С. [c.184]

Для измерения концентрации колебательно-возбужденных гомоядерных молекул используется квазнрезонансная передача возбуждения на колебательные уровни излучающих гетероядер-пых молекул, так называемый метод вибролюминесценции [246,269]. Недостатком этого метода является то, что измеряется величина, близкая к полной концентрации колебательно-возбужденных молекул. Измерения возможны только в далеком послесвечении разряда, поскольку попадание излучающих молекул в разряд приводит к появлению излучения, связанного с возбуждением их в разряде за счет электронного удара. [c.49]

Наименьший вклад вторичные процессы дают в заселение нулевого колебательного уровня. С увеличением номера колебательного и вращательных уровней вклад вторичных процессов увеличивается (рис. 5.10, а, б). Этим объясняется различие температур заселения вращательных уровней N2 (С П , V) и газа, измеренных термопарным методом (см. рис. 2.2). Кроме того, изменение вклада вторичных процессов в зависимости от номера колебательного уровня приводит к увеличению значений температур Гэф, коп у = 0- 4), полученных из измеренных значений Гкол (С П , р) в разряде в предположении прямого возбуждения состояния С П электронным ударом [139, 147]. [c.131]

Наряду с проведенным кратким сравнительным анализом различных разрядных схем следует заметить, что пока еще нельзя выделить конкретный тип разряда, в котором оптимальные условия протекания плазмохимических реакций реализуются наиболее просто. Тот факт, что наилучшие показатели по энергетической эффективности достигнуты в СВЧ-разрядах умеренного давления, еще не доказывает их исключительность, в особенности если речь идет о мощностях, превышающих 100 кВт. Возможно даже, что для каждого конкретного плазмохимического процесса придется создавать индивидуальные газоразрядные системы с оптимальными именно для этого процесса характеристиками. Тем не менее уже сейчас можно предположить, что организация в неравновесной плазме химических процессов, стимулируемых колебательным возбуждением реагентов электронами плазмы, позволяет при энергетической эффективности до 80% достигать производительности до 10 м /ч газа-продукта с 1 см активного объема плазмы. Такие характеристики эндоэргических процессов (в первую очередь получения водорода и окиси углерода), особенно по удельной производительности, намного превышают показатели альтернативных методов и позволяют решать с помощью нёравновес-ной плазмохимии ряд важных задач атомно-водородной энергетики и металлургии. [c.84]

Использовали спектрально чистые водород и углекислый газ. Углекислый газ получали разложением при нафевании в вакууме СаСОз и осушали, пропуская через колонку с силикагелем. Использовали генератор водорода ГВЧ-6 водород, чистотой 99.995%, пропускали через колонку с силикагелем. Диссоциацию молекул газа (Н2, СО2) на радикалы осуществляли с помощью высокочастотного электрического разряда в газе между электродами 5, находящимися на расстоянии 40 см от реактора. Возникающие в зоне разряда колебательно- и электронно-возбужденные молекулы в процессе диффузии в реактор испытывали не менее 10 столкновений с молекулами газовой среды и, благодаря этому, теряли избыток энергии и переходили в основные электронные и колебательные состояния [11]. Заряженные частицы не поступали в реактор (проверено в опытах). Излучение разряда поглощалось рогом Вуда (на рис. 1 не показан). Измеренная методом термозонда концентрация химически активных частиц, поступающих из разрядной трубки в реактор, п 10 " см з. [c.58]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология