Плоскость изображения внутренняя

Толщинометрия и контроль внутреннего строения малогабаритных изделий может успешно производиться в проекционном режиме работы или с помощью проекторов [1, 2], имеющих мощный осветитель и предназначенных для контроля с выносом увеличенного изображения на матовый экран (обычно затененный) большого размера. Их применение дает наибольший эффект при массовом контроле однотипной продукции (штамповка, плоские детали и т. п.), повышает производительность контроля, а также его достоверность за счет устранения грубых ошибок и улучшений условий труда оператора. В этом случае на выходной экран проектора наносят шаблон или линии, показывающие допустимые отклонения формы или размеров. С помощью микроскопа осуществляют трехмерные измерения геометрических размеров. Размеры объекта в направлении, перпендикулярном линии визирования, определяют с помощью отсчетного устройства путем смещения предметного столика с расположенным на нем контролируемым объектом до совпадения соответствующих точек объекта с центром поля зрения микроскопа и считывания в эти моменты расстояния. Помимо этого, измерение этих размеров может осуществляться в плоскости изображений по измерительной сетке, отградуированной по эталонам с учетом увеличения микроскопа. Геометрические размеры в направлении линии визирования измеряются с помощью механизма точной фокусировки, которая должна производиться до макси- [c.244]

В методе сравнения относительных интенсивностей с внутренним стандартом точность количественных определений составляет 10—15% от фактического содержания определяемого элемента. Однако точность можно повысить, если вместо приблизительной оценки интенсивности меньше и больше устанавливать, насколько больше или меньше интенсивность гомологических линий. Такие измерения можно проводить с помощью фотометрического клина. Фотометрический клин используется в стилоскопе СЛ-11. Он помещен в плоскости изображения спектра и расположен вдоль спектральных линий в виде узкой полосы в центре поля зрения и может при необходимости перемещаться. Степень перемещения клина отмечают по шкале, расположенной слева от окуляра, или по шкале, наблюдаемой в поле зрения окуляра справа. [c.160]

Если для определения г использовать экспериментальное заполнение поверхности анионами, то получается сдвиг т. н. з., составляющий около 200 мв при изменении концентрации на порядок, т. е. в два раза больше, чем на опыте. Это расхождение связано с тем, что О. А. Есин и В. М. Шихов рассматривали как дискретные также заряды катионов на внешней плоскости Гельмгольца, тогда как в действительности дискретность внутренней плоскости Гельмгольца проявляется значительно сильнее, чем на внешней плоскости Гельмгольца. Б. В. Эршлер впервые получил теоретически правильный результат, приняв, что заряд слоя катионов является равномерно размазанным зарядом. Расчет был выполнен при использовании метода зеркального изображения. Этот метод представляет собой математический прием, позволяющий рассчитать взаимодействие ионов с металлом и ионами внешней обкладки двойного слоя. В дальнейшем Д. Грэм распространил [c.127]

Для уточнения положения молекул в расплаве были построены модели, изображенные на рис. 8.19. Свобода азимутальных поворотов дает основание аппроксимировать молекулы ци-линдрами. При пересечении последних с плоскостью, перпендикулярной осям молекул, получаются концентрические пояса — области повышенной электронной плотности. Внутренний пояс соответствует С—С-скелету молекулы, а наружный — электронам атома водорода. Так как электронный пояс, образованный атомами углерода вдоль цепи, имеет гораздо большую плотность, чем пояс, отвечающий атомам водорода, то первый межмолекулярный максимум на кривой радиального распределения находится в области пересечения сферой интегрирования цилиндра, отвечающего С — С-скелету молекул полиэтилена. [c.223]

Протяженные дефекты кристаллов выполняют две функции при формировании фотографического изображения. Во-первых, они создают заряженные центры, которые действуют как ловушки электронов и дырок. Во-вторых, они образуют узлы, из которых легко генерируются внедренные ионы серебра. Вероятно, основные точки выделения серебра в объеме зерна галогенида находятся на внутренних дефектах — ступеньках на краю линий дислокации, границах зерен, сдвоенных плоскостях (хотя на поверхности, которая сама может рассматриваться [c.249]

Если через кристаллы, обладающие оптической неоднородностью, пропускать поляризованный свет, то при рассматривании через них (турмалин, исландский шпат и др.) наблюдается двойное изображение. Это связано с тем, что преломление световых волн в таких кристаллах происходит по-разному. Меньше преломляются волны, плоскость которых лучше всего совпадает с оптическими характеристиками кристалла. В связи с этим в кристалле наблюдается раздвоение луча света, причем оба луча поляризованы, однако их плоскости поляризации взаимно перпендикулярны. Поэтому один луч преломляется в большей мере, другой в меньшей. На этом и основано действие поляризатора— призмы Николя, которая состоит из двух призм из исландского шпата, склеенных вместе. Таким образом, в призме Николя (рис. 33.6) один луч подвергается внутреннему отражению, а другой проходит через призму. Последний, пройдя через призму Николя, полностью поляризован, а его плоскость поляризации вращается в растворах оптически активных веществ, которые могут быть право- или [c.801]

Еще в XIX в. минералоги установили, что для описания внутреннего расположения атомов или молекул в кристаллах необходимы два класса операций симметрии. Собственные операции, такие, как вращение или параллельный перенос, сохраняют хиральность объекта. Напротив, несобственные операции превращают объект в его зеркальное изображение, то есть приводят к изменению конфигурации хирального тетраэдрического атома с К на 8. Операции симметрии проводят над точками, осями и плоскостями, которые называют элементами симметрии. В кристалле подобные операции приводят к переносу атомов или молекул в положения с идентичным окружением. Например, кристаллическая структура, имеющая оси вращения п-го порядка, будет казаться неотличимой от первоначального положения при вращении на угол 2тг/п (360°/п) вдоль этой оси. В результате внутренней периодичности для кристаллов возможны оси с п = 1 (первого порядка), 2 (второго порядка), 3 (третьего порядка), 4 (четвертого порадка) и 6 (шестого порядка). Кристаллографические символы для этих осей и симметрично-эквивалентные положения, получаемые при их использовании, приведены на рис. 11.2-2. Параллельный перенос описывает смещение объекта в данном направлении и, конечно, сохраняет хиральность объекта неизменной. В кристаллах вращение на 2тг/п можно сочетать с параллельным переносом на (г/п) х (г = 1,2,..., п — 1 х = а, Ь, с), что приводит к т.н. винтовым осям симметрии Пг. [c.392]

Течение газа в кольцевом зазоре возбуждается круговым источником малой ширины и постоянной интенсивности, расположенным на пересечении нижней крышки со стенкой внутреннего цилиндра, и концентричным стоком на верхней крышке. Такой поток является частью внешнего четырехполюсного возбуждения, изображенного на рис. 4.4, когда имеется только один внутренний слой. В верхней части рис. 4.14 показан осевой поток плотности в срединной плоскости центрифуги в зависимости от нормализованной радиальной координаты. В нижней части рис. 4.14 изображен радиальный профиль осевой скорости в той же плоскости. Из рис. 4.14 можно сделать два главных вывода 1) массовый поток имеет тенденцию отталкиваться от внутренней зоны по направлению к периферийной стенке 2) на графике видны осцилляции профиля потока плотности, более сильно выраженные, чем на профиле скорости, из-за большого градиента плотности очень сильный обратный поток наблюдается в первой зоне циркуляции. [c.207]

Компенсирующий маностат, показанный на рис. 62, будет сохранять свою способность к компенсации, если его наклонить за плоскость чертежа или вперед. Это позволяет точно устанавливать величину абсолютного регулируемого давления. Для того чтобы избежать капиллярного эффекта, открытое колено для маностатов, регулирующих давление от 50 до 200 мм, должно быть изготовлено из трубки внутреннего диаметра 15—20 мм, а закрытое колено—из трубки внутреннего диаметра 40 мм. Для регулирования давления 725 мм, например, маностат можно изготовить целиком из трубки диаметром 15 мм. Если регулирующий контакт помещать в закрытое, а не в открытое колено маностата, прибор перестает компенсировать изменение температуры. Маностат, изображенный выше, был изготовлен для работы при давлениях от 50 мм. При более низких давлениях объем V становится слишком малым для того, чтобы позволить производить соответствующие стеклодувные операции. [c.245]

Изображения двух правых столбцов на рис. 23, е-п позволяют исследовать внутреннюю структуру образца диаметром 200 мм и длиной 110 мм, состоящего из шести склеенных слоев, каждый из которых, в свою очередь, является композитной системой. Верхний слой выполнен из 20-миллиметровой древесины со средней плотностью Р1 0,5 г/ м Ниже расположены слой пористой резины с порошкообразным наполнителем (рг 0,2 г/см ) и слой прессового пенополистирола (рз 0,07 г/см ), еще ниже - слой эластичного полиуретанового поропласта (Р4 0,04 г/см ) и беспрессового вспененного полистирола (р5 0,05 г/см ). Нижний слой образца выполнен из 10-миллиметрового органопластика (рб 1,1 г/см ). Изображения среднего столбца соответствуют поперечным сечениям, пересекающим все слои конструкции, а правого крайнего столбца - сечениям, параллельным плоскостям отдельных слоев. [c.153]

При этом (что можно показать геометрически) нормали к отражающим плоскостям в любой точке внутренней поверхности кристалла пересекаются строго в одной точке на окружности изображения. Поэтому на той же окружности должны так же строго фокусироваться и отраженные кристаллом монохроматические рентгеновские лучи. Таким образом, должна осуществляться идеальная фокусировка рентгеновских лучей изогнутым кристаллом. Так как в спектрографе Иогансона дисперсия прибора остается той же, что и при фокусировке по Иоганну, а ширина линий уменьшается, то разрешающая способность приборов этого [c.29]

Можно видеть, что в заслоненной конформации XVI этой же системы имеется плоскость симметрии, делящая молекулу на две половины, каждая из которых представляет зеркальное изображение другой. Молекулы, для которых характерна такого рода асимметрия, часто называют внутренне компенсированными, поскольку вклады, вносимые в оптическое вращение каждой из асимметрических половин, равны по величине, но противоположны по знаку и суммарное вращение равно, таким образом, нулю. [c.512]

Газогенератор Винклера новой конструкции с кипящим слоем изображен на рис. 38. Нижняя часть газогенератора коническая, в плоскости колосников диаметр его равен 2,6 м. Коническая часть шахты кверху переходит в цилиндрическую с внутренним диаметром 4,6 м. Общая высота шахты от решетки до выходного патрубка для газа около [c.168]

Если атомы углерода в цик [опентане расположены в одной плоскости, то внутренние углы между связями будут равны 108 . Однако такое расположение приводит к невыгодному заслоненному положению всех 10 атомов водорода. Возникающее таким образом напряжение в какой-то мере ослабляется изгибанием молекулы. Выступающее звено, по-видимому, перемещается по кольцу подобно волне, обеспечивая для водородных атомов несколько заторможенную конформацию. Оба изображения циклоиеитана — плоскостное и изогнутое — даны на рис. 6.9. [c.130]

За внешней плоскостью Гельмгольца располагается диффузный слой с потенциалом, изменяющимся от г )г до нуля и с плотностью заряда, совпадающей с <72. Схематическое изображение строения двойного слоя по Грэму для незарял енной поверхности, заряженной отрицательно п положительно, дано на рис. 12.5. В соответствии с допущением Грэма о том, что следует считаться лишь с поверхностной активностью анионов (в системах, не содержащих органических растворенных веществ), в первой плоскости Гельмгольца находятся только специфически адсорбирующиеся анионы, причем их поверхностная концентрация растет при переходе от незаряженной поверхности (рис. 12.5, а) к заряженной положительно (рнс. 12.5, б). Грэм подчеркивает, чго это увеличение концентрации следует отнести прежде всего за счет упрочнения ковалентной связи, а не за счет сил кулоновского взаимодействия. При достаточно отрицательном заряде поверхности (рис. 12,5, в) во внутреннем слое Гельмгольца остается лишь растворитель, и заряд его, так же как н в растворе, не содержащем поверхностно-активных [c.271]

Осмотическое давление измеряют в осмометрах различных конструкций. На рис. 11.3 изображен наиболее удобный модифицированный осмометр Цимма—Мейерсона. Осмометр состоит из стеклянной ячейки 1 емкостью 3 мл, в которую впаяны два капилляра капилляр 2 диаметром 0,5 мм и капилляр 6 диаметром 2,0 мм. Капилляр 2 является измерительным, капилляр 6 служит для заполнения прибора и имеет в верхней части расширение для создания ртутного затвора. Торцевые плоскости ячейки осмометра тщательно отшлифованы. На эти плоскости накладывается полупроницаемая мембрана (из пористого стекла или из структурнооднородного целлофана) и плотно прил<имается двумя перфорированными пластинками 7. Металлический стержень 4, диаметр которого близок к внутреннему диаметру капилляра 6, закупоривает ячейку после заполнения ее раствором и служит для регу- [c.169]

Объемный резонатор представляет собой металлический цилиндр. Электрические параметры (индуктивность, емкость, сопротивление) в объемном резонаторе распределены по внутренним стбнкам резонансной сферы (цилиндра). Объемный резонатор можно представить -как волновод, закрытый укорачивающими плоскостями, ограничивающими длину резонатора. Объемный резонатор, выполненный из коаксиальной линии, имеющий заканчивающую поверхность в виде круглого поршня, изображен на рис. 193, г. [c.280]

Тем не менсе, при использовании модели, изображенной на рис. 2.22 для случая специфической адсорбции, было показано, что учет потенциала фг во внешней плоскости Гельмгольца, в которой предположительно происходит перенос заряда, оказы-ваетс [ недостаточным для объяснения экспериментальных результатов, полученных при восстановлении протонов в водных срет ах на ртути в присутствии специфически адсорбированных галогенид-ионов. Кроме того, необходимо постулировать наличие взаимодействия между специфически адсорбированными нонами и активированным состоянием, которое возникает прн переносе заряда. Это приводит к выводу, что перенос заряда происходит ие во внешнем, а во внутреннем слос Гельмгольца [c.69]

Согласно динамической теории дифракционного контраста [112-114], толщинные контуры экстинкции являются контурами одинаковой глубины в тонкой фольге и появляются на электронномикроскопическом изображении, когда некоторое семейство плоскостей данного зерна находится в брэгговских условиях отражения. В работах [115, 116] проанализирована физическая природа уширения толщинных контуров экстинции на электронномикроскопических изображениях границ зерен в наноструктурных материалах и показано, что оно связано с высоким уровнем внутренних напряжений и искажений кристаллической решетки вблизи границ зерен в образцах, подвергнутых ИПД. На основе этого анализа предложена методика определения величины упругих деформаций в зависимости от расстояния до границы зерна. [c.62]

Х-винная кислота имеет лево-левую конфигурацию, а (+)-/)-вин-ная — право-правую. Иную картину представляет проекция VIL Зеркало, поставленное перпендикулярно к плоскости проекции углеродного скелета, решет ее на взаимные зеркальные изображения. Таким образом, это лево-правая конфигурация. Молекула симметрична (плоскость зеркала и есть плоскость симметрии), и ее зеркальное изображение (проекция VIII) тождественно с предметом. Поэтому мезовинная кислота (VIII) оптически недеятельна. Такие симметричные молекулы, имеющие асимметрические атомы, которые недеятельны благодаря внутренней компенсации , называются по мезовинной кислоте — мезо-формами. Позднее при рассмотрении стереохимии сахаров мы увидим, что эти лезо-формы служат опорными при установлении конфигурации соединений с многими асимметрическими углеродами. [c.390]

Достоинством МР-интроскопии является также возможность выбирать любую плоскость сечения или восстанавливать трехмерное изображение, управляя лишь электрическими режимами полей. Конкретный выбор метода управления электромагнитными полями и математической обработки должен основываться на уменьшении времени исследования, как и в других видах вычислительной томофафии, чтобы исключить искажения, вызванные движением внутренних органов человека. [c.194]

Аппарат (рис. 6.8, а) состоит из нескольких горизонтальных секций 1, 2, 4 и 5, снабженных охлаждающими рубашками 6 (для наглядности аппарат изображен в виде вертикального каскада в действительности охлаждаемые секции расположены не в одной плоскости). Дияметр гр.ктпдй постигает 2 м. следовательно соединены между собой переточными патрубками 3, конструкция которых схематически показана на рис. 6.8, б. Последняя охлаждающая секция 1 соединена с секцией противоточной очистки 10. Перемещение кристаллической фазы в охлаждаемых секциях осуществляется с помощью транспортирующих устройств 7 (скребковых конвейеров), которые одновременно очищают внутреннюю поверхность кристаллизатора от осевших кристаллов. [c.212]

Плоскость расположения зарядов определяет внутреннюю плоскость Гельмгольца (1НР). "Поверхностью раздела" будем называть монослой с диэлектрической проницаемостью т— с мв те с компактным СУ1О0М. Ширина 6 компактного слоя мала по сравнению с расстоянием <х мевду соседними элементами в решетке точечных заряженных участков липидов. Внеганяя плоскость Гельмгольца (ОНР) соответствует внешней границе диф<1 узионного слоя и определяет плоскость, на которой вводится поверхностное натяжение. Действительно, поскольку диэлектрическая проницаемость раствора велика ( жг=80), на внешней плоскости Гельмгольца имеется разрыв диэлектрической проницаемости. Влияние этого разрыва можно описать, вводя фиктивш1е заряды-изображения. Деформация внешней плоскости Гельмгольца описывается соотношением [c.68]

Хотя схемы, подобные изображенной на рис. 1У-4, весьма наглядны, к ним следует относиться осторожно. Как указывается в одной из последних глав (гл. XIII, разд. ХП1-4Б), поверхность жидкости может быть неоднородной в том смысле, что ее структура нарушается адсорбированными частицами. Поверхность ртути также, по-видимому, разумнее представлять себе в виде покрытой рябью, а не гладкой плоскости. Внутренняя и внешняя плоскости Гельмгольца являются просто плоскостями, характеризуюш,ими поверхность раздела с усредненными электрическими свойствами. Если бы удалось измерять локальные потенциалы, то оказалось бы, что они меняются в широких пределах в зависимости от точки измерения, например вблизи адсорбированного иона или в слое, в котором имеются только молекулы растворителя. [c.187]

Рис. 20. Схематичесжое изображение штерновской модели двойного слоя, модифицированной Грэмом. Специфически адсорбированные ионы заполняют внутреннюю область, причем их центры находятся на внутренней плоскости Гельмгольца, Ионы диффузного слоя проникают не ближе внешней плоскости Гельмгольца [77].

Волновые функции могут принимать (начиная с п = 2) и отрицательные значения, в то время как плотность вероятности 1я з12(0) всегда положительна и асимптотически приблнл ается к нулю с удалением от ядра. Кроме того, начиная с /г = 2, имеются внутренние минимумы плотности вещества в местах, соответствующих узловым поверхностям волновой функции. Картина плотности особенно ясно представлена на рис. 1,в, где электрон изображен в виде электронного облака , а плотность точек отражает плотность вероятности найти электрон в данном месте. При этом 15-состояние оказывается сферически симметричным с максимумом плотности вблизи ядра. Вокру 15-состояния расположено 25-состояние также в виде сферически симметричной оболочки. Внутри этой оболочки на некотором расстоянии от ядра находится сферическая узловая поверхность.] В противоположность 25-С0СТ0ЯНИЯМ в 2/7-СОСТОЯ-ниях минимум плотности заряда находится вблизи ядра. Узловая плоскость разделяет две области пространства, в которых есть вероятность найти электрон. Эта узловая плоскость может принимать в пространстве три взаимно перпендикулярных направления, так что возможны три 2/ -состояния, волновые функции которых в остальных отношениях полностью эквивалентны и поэтому обладают одинаковой энергией (вырождены). Так как для органической химии особенно интересен углерод. [c.23]

Измерение разности показателей преломления жидкостей на компенсационном рефракто.метре требует применения кюветы особой конструкции [28], изображенной на рис. 116. В этой кювете прямоугольные камеры 1,2) для жидкостей сдвинуты одна относительно другой в направлении оптической оси прибора внутренним боковым стенкам камер ( вкладышам 5, 4) придана большая толщина эти вкладыши делаются из оптического стекла и полируются, так что каждый из них служит окном для соседней камеры. Таким образом, при осуществлении контакта между вкладышами внутренние границы сравниваемых жидкостей лежат в одной плоскости. Этим достигается возможность прохождения соприкасающихся параксиальных лучей через сравниваемые жидкости. [c.246]

Иногда междоузлия такого типа образуют как бы внутренние полости в кристалле. Например, если решетка АВ построена из повторяющихся параллельных плоскостей типа изображенной на рис. 52 (атомы А находятся строго друг над другом в соседних плоскостях), то в кристалле возникают как бы каналы для подвижных внедрений. Иногда эти полости создают пустоты , параллельные некоторым атомным слоям (рис. 3). Похожей струк турой обладают с.яоистые кристаллы PbJ2, ТаЗз. [c.179]

Внутреннее вращение молекулы Н2О2 трактуется в том предположении, что потенциальная энергия этого вращения может быть описана разложением Фурье. Пусть молекула Н2О2 имеет структуру, изображенную на фиг. ), причем ось 2 проходит через центры масс двух О — Н связей и X — угол между проекциями этих связей на плоскость, перпендикулярную оси г. Тогда, аппроксимируя функцию потенциальной энергии первыми двумя членами разложения Фурье [c.41]

Объекты исследования и их подготовка. Большая глубина резкости, изображения в РЭМ снимает одно очень важное ограничение анализа микроструктуры в светооптическом микроскопе — необходимость подготовки плоскости шлифа. Это открывает широкие возможности для микроскопического исследования естественных поверхностей. Поверхность разрушения может быть не только объектом (целью) излучения, но и средством проявления внутренней микроструктуры — размера и распределения включений и других неоднородностей, выявленных на поверхности разрушения. [c.566]

Для ручек и рычагов на машинах и механизмах часто используются шарики различного диаметра с внзтренней резьбой или без нее, изготавливаемые из реактопластов. Альтернативой для прессования в производстве таких шариков служит литье под давлением, которое позволяет достичь более короткого времени цикла и обеспечить автоматический процесс производства. С помощью изображенной на рис. 1-3 литьевой формы возможно изготовление шариков различного диаметра, которые по выбору могут быть выполнены с внутренней резьбой или без нее. Первоначально были изготовлены формы, у которых в плоскости разъема на окружности шариков располагался щелевой впускной литник. Но при отрыве литника на шариках возникали повреждения, которые не удавалось удалить даже последующей доработкой. [c.186]

С 1949 г. мною были проведены работы по методам изображения многокомпонентных систем. Они представляют усовершенствование и дальнейшее развитие метода Радищева. Основные результаты этих работ изложены в четырех статьях, опубликованных за последние годы. В трех из них [9—111 подробно рассматриваются проекции на координатные плоскости, возможные для четырехмерных фигур, применяемых в физико-химическом анализе. Не все проекции равноценны в смысле наглядности изображения и удобства применения для построения химических диаграмм. Вместе с тем установлено, что для каждой четырехмерной фигуры возможны такие плоские проекции, на которых совмещенные элементы сжаты в равной мере, притом внутренние объемы фигуры, примыкающие к ребрам смежных граней, не заслонены другими ее частями. Такие прогкции были названы оптимальными, так как в случае построения при их помощи диаграмм многокомпонентных систем все компоненты изображаются в одинаковом масштабе (несмотря на наличие параллакса ), а отдельные фазы представлены в своих границах и не заслонены другими фазами системы (рис. 3 и 4). Перельман и Зворыкин [c.287]

Своеобразный метод проектирования тетраэдра предложен Крунчак [20]. Метод основан на векториальных проекциях и представляет собой развитие идей Федорова. Рассматривая вектор как результат сочетания ортогональной и косоугольной проекций точки пространства на плоскость чертежа, Крунчак получает наглядное изображение областей кристаллизации, заполняющих внутренний объем тетраэдра, на котором каждая фаза системы находит определенное отражение. Получаемые этим способом проекции допускают количественные расчеты. Однако способ построения сложен, а пользование неудобно [c.292]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология