Отжиг температурные област

Лантан в этом отношении несколько отличается от празеодима и неодима. ГЦК-решетка его более устойчива. Область перехода гексагональной решетки в ГЦК из дилатометрических исследований [668,669] установлена в пределах 200—300°С с сильным гистерезисом. В соответствии с этим лантан может быть получен почти в чистом монофазном состоянии (ГЦК) посредством отжига при высокой температуре. Переход в гексагональную структуру происходит медленно и не полностью [614, 691, 1183, 11841, ввиду чего ГЦК-структура может сохраняться вплоть до того момента, пока температура не станет равной 6° К (точка сверхпроводимости). Дилатометрические исследования других авторов 442], проведенные на менее чистом образце лантана, дали температурную область перехода фаз 500—600° С, а несколько более ранние исследования электрического сопротивления [18481 — 250—500° С. [c.26]

Прямое отношение к проблеме определения механизма образования устойчивых сегрегаций — частиц в однофазной области диаграммы равновесия, по-видимому, имеют результаты исследований [205, 197]. В [205, 197] было показано, что в однофазных неупорядоченных сплавах Ре — А1, в которых наблюдается К-эффект, не всегда обнаруживаются мельчайшие частицы новой фазы (авторы [197] называют их антифазными доменами). Они возникают лишь в тех случаях, когда в сплаве при температуре отжига обнаруживается достаточно большое количество избыточных вакансий. И, наоборот, эти частицы не возникают, если сплав был охлажден до температурной области образования -состояния достаточно медленно для того, чтобы все неравновесные (закалочные) вакансии были бы поглощены их естественными стоками. [c.248]

Во И и 1П температурных областях трансформации структуры полимеров при отжиге становятся резко выраженными и необратимыми [77, 84, 85]. Наибольшее число экспериментальных данных в этой области получено на матах ПЭ. Эффекты отжига в принципе одинаковы как для блочных образцов, так и для матов, однако последние оказываются более удобными объектами, так как представляют собой достаточно хорошо упорядоченную одномерную структуру, что во многих случаях [c.70]

Источником изгибов и сжатий, заставляющих дефекты перемещаться внутри кристалла, могут служить тепловые колебания конца цепи, происходящие в дефектных местах. Дислокации после выхода из ламели исчезают в одной из складок, что приводит к постепенному увеличению ее длины. Одпако по оценкам Петерлина, такая схема не может объяснить экспериментальные результаты. Поэтому был пред.ложен кооперативный механизм, связанный с перемещением целого отрезка цепи, включенного в кристаллит. Такому процессу соответствует вполне определенная вероятность при достаточно высоких температурах. Обычно эти механизмы не связывают с процессами частичного плавления, а используют их для объяснения эффектов отжига в I температурной области за счет диффузии в твердом состоянии. [c.78]

Значения к, найденные из опытов с азидом, состаренным в вакууме в течение 3 месяцев или же отожженном при 60° в вакууме в течение 24 час, всегда ложатся близко к линии В независимо от того, получены ли она в секционированных или в самостоятельных опытах. В температурной области X (рис. 5. 3) проводимость при циклическом нагревании и охлаждении изменяется необратимо. Таким образом, хотя в области А дефекты не находятся в равновесии с основной решеткой азида, процессы отжига, возможные в этой области, полностью завершены. [c.237]

Основные экспериментально наблюдаемые эффекты при отжиге в промежуточной температурной области заключаются в существенных изменениях, происходящих в малоугловых рентгенограммах, в оС разовании поперечных ламелярных структур по данным электроннографического анализа, в увеличении плотности, в изменении механических релаксационных свойств в направлении приближения к свойствам неориентированных материалов, в изменении спектра ЯМР и в появлении усадки ориентированных образцов, которая приводит к изменению деформационных процессов. [c.514]

ИК-анализ свидетельствует о том, что при низких температурах отжига (130 - 210°С) одновременно с увеличением степени кристалличности (новая кристаллизация) увеличивается доля регулярных складок в промежуточной температурной области отжига наблюдается более быстрое увеличение доли сложенных макромолекул, чем рост степени кристалличности (регуляризация складок), а при еще более высокой температуре отжига (250 °С) наступает насыщение процесса складывания или даже некоторое уменьшение, что, скорее всего, объясняется преобладанием процесса увеличения длины складки над процессом регуляризации складок отожженные в свободном состоянии образцы всегда содержат большее количество регулярных складок судя по калориметрическим измерениям, степень кристалличности мало зависит от условий вытяжки и условий отжига большая часть изменения плотности связана с изменением упаковки в кристаллических областях [c.528]

Сравнение результатов отжига под давлением с описанными в разд. 7.2.1 результатами отжига при атмосферном давлении показывает, что исследованная область температур соответствует лишь промежуточной температурной области отжига. Можно ожидать, что при более высоких температурах отжиг будет протекать без потери ориентации за счет возрастания доли рекристаллизационных процес- [c.532]

В основу метода О. С. Щавелева положена расчетная формула Л. И. Демкиной (22). На основании большого количества литературных п экспериментальных данных был исследован температурный ход среднего коэффициента расширения и среднего коэффициента показателя преломления, а также показано, что в температурной области нормального состояния, отвечающего температурам примерно от —120° С до температуры нижней границы зоны отжига, температурный ход этих двух свойств может быть выражен следующими двумя уравнениями [c.80]

Установлено, что физическое старение может происходить в широкой области температур, лежащих ниже температуры стеклования. Обычно эта область простирается от температуры стеклования до температуры а-пе-рехода. Для ПВХ этот интервал охватывает температурную область от 223 до 343 К [121]. Наличие связи между макроскопическими свойствами ПВХ, конформацией и конфигурацией макромолекул, установлено методами ИК-спектроскопии при исследовании атактического ПВХ [123]. При отжиге в области температур ниже температуры стеклования происходит изменение конформации макромолекул ПВХ. [c.115]

Твердые растворы готовились пз азотнокислых солей путем осаждения гидроокисей аммиаком с последующим прокаливанием при 600° С. Затем продукт восстанавливался водородом нри 1300° С и окислялся определенным контролируемым количеством кислорода при 200—400° С. Образцы, подвергшиеся окислению, отжигались для гомогенизации в течение недели при 800° С в вакууме. Измерения э. д. с. выполнялись в температурной области 1150—1350° К, и была замечена прямолинейная зависимость [c.107]

Дженкинс показал, что при низких температурах закон окисления является параболическим и управляется диффузией кислорода через компактную пленку. При промежуточных температурах он также параболический, пока компактная пленка не достигнет критической толщины, и внезапно разрушится, образуя пористую пленку. Тогда дальнейший рост следует линейному закону. При еще более высоких температурах снова происходит параболический рост. Вероятно, в этой температурной области напряжения, вызывающие разрушение, снимаются отжигом и спеканием, и пленка остается относительно защитной. [c.47]

Характер температурных зависимостей объема и коэффициента объемного расширения полистирола (ПС) обусловливается релаксационными процессами при структурном стекловании и размягчении образцов (рис. 10.15 и 10.16). Для отожженного образца ПС при нагревании его со скоростью 0,5 К/мин в области размягчения наблюдается аномальное увеличение объема, чему соответствует пик на кривой коэффициента расширения. На изменение объема полимера оказывают влияние время и температура выдержки образцов вблизи области перехода. Чем больше скорость охлаждения образцов, тем выше их Тс. При длительном отжиге ПС при Т<7 с наблюдается релаксация структуры и длины образцов стремятся к своему равновесному значению. При этом чем ниже температура, тем медленнее протекает процесс релаксации струк- [c.266]

В области фазовых переходов (плавление, кристаллизация) также наблюдается резкое изменение теплоемкости полимеров. Эти процессы обычно изучаются методами адиабатной калориметрии (точность которой в результате применения электронных схем является достаточно высокой) в широком интервале температур. На температурных зависимостях теплоемкостей полимеров [10.6] проявляются характерные пики (рис. 10.17), которые с увеличением скорости нагревания сдвигаются в сторону повышенных температур (при этом высота их увеличивается). Такой характер изменения теплофизических свойств при переходе поливинилацетата (ПВА) из твердого состояния в жидкое обусловлен релаксационной природой процесса размягчения и связан с тепловой предысторией образцов. Так как температура стеклования ПВА равна 35° С, выдержка его при комнатной температуре равносильна хорошему отжигу. [c.267]

Пластическая деформация металла приводит к неравномерным искажениям составляющих его кристаллитов и возникновению напряженного состояния. Области с таким состоянием имеют более высокую свободную энергию, чем соседние с неискаженной структурой. Вследствие этого при отжиге происходит рекристаллизация — снятие напряжений и превращение искаженных мелких зерен в более крупные — равновесные. Такой рост зерен обусловлен уменьшением поверхностной энергии. Процесс начинается с образования зародышей ненапряженных кристаллов, которые затем разрастаются по объему металла. При этом происходит движение границ между зернами, скорость которого v имеет температурную зависимость аррениусовского типа, т. е. [c.281]

На рис. 4.1 представлены кривые температурной зависимости намагниченности насыщения сг8(Г) для одного и того же образца после дополнительных отжигов. Видно, что каждый последующий цикл, состоящий из нагрева до различных температур, выдержки и охлаждения, приводит к изменениям в форме кривых. Во-первых, следует отметить, что намагниченность насыщения образца в исходном состоянии (после ИПД) (кривая 1) на 30% меньще, чем после отжига при 1073 К. Отжиг при 373 К приводит к незначительному росту намагниченности насыщения (кривая 2), в то время как в результате отжига при 473 К (кривая 3) наблюдается более заметное увеличение сг8(Г). Наибольшее увеличение намагниченности наблюдается после отжига при 723 К (кривая 4 ) Отжиг при 873 К (кривая 5) приводит к изменению намагниченности только в области промежуточных температур 400-550 К. Наконец, после отжига при 1073 К (кривая 6) поведение намагничен- [c.155]

Температурная зависимость скорости структурной перестройки соответствует температурной зависимости вязкости полистирола при приближении к области стеклования. Между температурой и продолжительностью отжига (в мин) приблизительно соблюдается следующее соотношение [c.189]

На температурной зависимости механических потерь отчетливо наблюдаются четыре дисперсионные области. Обозначим их обычным образом как а-максимум (Т ), Р-, у- и б-мак-симумы по направлению убывания температуры. Форма кривой в области Р-максимума слабо зависит от отжига, проводимого при 150 °С, т. е. при температуре ниже Tg. Абсолютная величина максимума потерь уменьшается, если выдерживать образец при этой температуре, но положение максимума остается [c.139]

Однако, как следует из детального рассмотрения [6], классификация перехода только по форме кривой плавления по меньшей мере затруднительна. Всегда существует вполне определенная возможность, что область перехода заметно сузится при дополнительном отжиге или при осуществлении режима очень медленного нагрева. Вполне вероятно также и то, что при сужении температурного интервала, в котором ведутся измерения, произойдет больший подъем теплоемкости. Поэтому описание процесса и классификация перехода на основе поверхностного анализа кривой плавления в равной мере затруднительны и произвольны. Естественно, что требуется более детальное изучение плавления, включающее исследование влияния конкретных условий кристаллизации и последующего отжига на температуру фазового перехода. [c.34]

Фаза отжига стекла охватывает переходную область между температурой снятия напряжения и температурой отжига, В этом температурном диапазоне (зоне отжига) стекло по существу представляет собой дуктильное твердое тело. [c.74]

Исследование вязкости в области температур отжига и размягчения имеет весьма важное значение для производства стекла. При нагревании стекло постепенно меняет свои механические свойства оно переходит из твердого и хрупкого в вязкое вещество. Этот переход осуществляется в пределах отчетливо выраженного температурного интервала. Стекло в его пределах становится подверженным деформациям под действием механического усилия. При определенной температуре деформации на гранях полированных стеклянных кубиков легко получить отпечатки любого предмета. Температура течения может быть измерена в особых условиях нагревания, при которых стеклянные кубики. [c.103]

Отжиг стекла производится в каленице , т. е. в специальной печи для отжига стекла, обычно в непрерывном процессе, при котором заложенное стекло передвигается на бесконечной ленте. Поскольку отжиг является выравниванием напряжений, происходящим вследствие внутренних течений в стекле, можно было бы ожидать, что скорость устранения напряжений должна быть пропорциональна этим напряжениям и обратно пропорциональна вязкости стекла. Данные подтверждают правильность этого предположения [142, 143]. Исследование механизма отжига с точки зрения вязкостно-температурных характеристик жидкости (стр.40) выясняет причину существования узкой температурной области, в которой возможно проведение успешного отжига данного сорта стекла. О методах измерения чрезвычайно высокой вязкости см, стр. 34. [c.305]

Температура снятия напряжения представляет собой верхний температурный предел, при котором может использоваться отожженное стекло. Закаленное стекло начинает утрачивать свойства закалки при температурах даже более низких, чем температура снятия напряжения. В то же время температура снятия напряжения представляет обой нижний предел зоны отжига (рис. -45), т. е. той температурной области, в которой внутренние напряжения 5 стекле могут быть сняты в течение перио- [c.75]

Такаянаги и Нагатоши [119] различают области I и II, соответствующие рекристаллизации и увеличению длины складки без плавления Нагаи и Каджикава [85] различают пять температурных стадий отжига. Стадии 1 и 5 соответствуют описанным ниже областям 1 и 3, в то время как стадии 2-4 характеризуют эффекты, проявляющиеся в промежуточных температурных областях. [c.474]

Верхняя температурная область отжига начинается, таким образом, вблизи температуры плавления исходных кристаллов и представ ляет собой область, в которой доля рекристаллизационных процессов прогрессивно возрастает (разд. 7.1.8). Рис. 7.11 показывает степень плавления, предшествующего рекристаллизации. При достаточно медленном нагревании или при ступенчатом отжиге при возрастающих температурах этот верхний предел отжига для полиэтилена может быть поднят выше температуры 135 °С (см. рис. 7.17). Экспериментальные результаты в этой температурной области сильно зависят от скорости исходного нагревания. При Очень быстром нагревании эффект отжига вообще не проявляется и наблюдается лишь плавление. Эффект отжига в максимальной степени проявляется при медле ном нагревании. Следует отметить, что в подвергшейся рекристаллизации части отжиг протекает быстрее в результате совершенство вания, следующего сразу же за кристаллизацией (см. разд. 6.1.6), и различные скорости нагрева вызывают рекристаллизацию при различ ных температурах и при различной степени совершенства исходных кристаллов. Всеми этими эффектами мо.жно легко объяснить наблюдаемую часто противоречивость Экспериментальных результатов. [c.478]

Зависимость длины складки в монокристаллических матах от температуры отжига при длительном отжиге приведена на рис. 7.17. Начало промежуточной температурной области отжига видно очень отчетливо (см. также табл. 7.1). Увеличение большого периода с увеличением температуры после длительного отжига происходит, практически непрерывно и при любой данной температуре достигает определенного предела (метастабильного) (см. также рис. 3.13). Лишь данные Стэттона и Джейла [117] свидетельствует о существовании при низких температурах отжига ламелей с двумя различными длинами складок, что, возможно, указывает на наличие в этих образцах частично утолщенных изолированных ламелей (см. рис. 7.14). На кривой отсутствует излом, соответствующий началу высокотемпературной области отжига. Фишер и Шмидт [36] выразили зависимость длины складки от времени уравнением (см. также рис. 3.18) [c.482]

Для полученных из расплава образцов не удается надежно выделить три температурные области отжига, как это сделано для выращенных из раствора кристаллов полиэтилена (разд. 7.2.1). Одна из причин этого заключается в невозможности изучить дефекты внутри и между закристаллизованными из расплава, изолированными ламелями, что могло бы позволить оценить внутренние напряжения при низких температурах. Анализ теплоемкости и плотности Кристаллов полиэтилена различной степени кристалличности, проведенный Вундерлихом и др. [129], показывает, что отклонения от аддитивности наблюдаются вплоть до комнатных температур. Эти эффекты были интерпретированы как увеличение разупорядоченности и/или размеров дефектов, которое вначале является обратимым, но может при водить и к релаксации напряжений, как это наблюдается в выращенных из раствора кристаллах. [c.498]

В общем имеется достаточно оснований предположить, что отжиг ламелярных кристаллов, выращенных из расплава, аналогичен отжигу кристаллов, полученных из раствора. Так же как и в том случае, основной целью исследований процесса отжига является выделение трех температурных областей отжига, однако в настоящее время известно очень немного относительно низкотемпературной области и не определена температура, разделяющая высокотемпературную и промежуточную области. Различия, которых можно было ожидать при отжиге матов монокристаллов, выращенных из раствора и полученных из расплава, заключаются в увеличенном количестве проходных цепей, в образовании стопок ламелей различной степени совершенства и в более плотном контакте между ламелями при кристаллизации из рас- [c.500]

Так же как и при отжиге закристаллизованных из раствора и из расплава кристаллов (разд. 7.2.1 и 7.3.1), температурный интервал отжига ориентированных материалов может быть разделен на три области. Лобода-Чачкович и др. [76, 77] удалось показать, что низкотемпературная область отжига исследованных ими образцов полиэтилена (степень вытяжки 10, скорость вытяжки 0,6 мм/мин, температура вытяжки 80 °С) простирается вплоть до 110 °С. Следующая температурная область изменений при отжиге находилась в районе 130 °С и была ограничена сверху температурой 135°С, выще которой наблюдалась рекристаллизация с полной потерей ориентации. Хотя эти три температурные области отжига формально могут соответствовать аналогичным областям для выращенных из раствора и из расплава кристаллов, однако ввиду существенного отличия в структуре исходных материалов, между ними имеются различия. Однозначное разделение всего температурного интервала отжига на эти три температурные области в настоящее время невозможно, поскольку до сих пор мало внимания уделялось анализу эффектов, возникающих при отжиге в низкотемпературной и в высокотемпературной областях, и потому что протяженность этих областей зависит от условий получения ориентированного материала. [c.512]

Из рис. 7.22,6 видно, что после отжига меридиональное рассеяние становится более интенсивным и смещается в область меньших углов рассеяния. Обычно после отжига в промежуточной температурной области на рентгенограммах можно наблюдать появление двух порядков рассеяния [77]. Изменения величины большого периода, пол ченные на основании такого рода данных, представлены на рис. 7.23. Увеличение большого периода происходит примерно линейно с логарифмом времени отжига. Для образцов, подвергнутых большим степеням вытяжки и отжигу в напряженном состоянии, возрастание боль шого периода происходит более медленно [32]. Фишер и др. [37] использовали увеличение интенсивности рассеяния для расчета флукту ций электронной плотности < Дг]2 > между кристаллическими и аморС ными областями вдоль оси ориентации. Соотношение между флуктуа- [c.514]

Все эти измерения указывают на то, что в промежуточной температурной области отжига не наблюдается значительного плавления и рекристаллизации и что они появляются лишь в мало исследованной высокотемпературной области отжига — выше 125 — 130°С. В этой температурной области малоугловые рентгенограммы становятся даже более резкими. Лобода-Чачкович и др. [77] сообщили о существовании по крайней мере трех порядков дифракции. Более низкие значения энтальпии аморфных областей ориентированного материала в этой температурной области резко возрастают и достигают значений, полученных экстраполяцией из области расплава [34]. Сигнал ЯМР, соответствующий ориентированной промежуточной компоненте, падает до нуля (см. рис. 7.25), а неориентированной промежуточной компоненты и узкой компоненты - возрастает. Степень кристалличности начинает уменьшаться. Верхний предел этой высокотемпературной области отжига достигается в том случае, когда образец после охлаждения теряет ориентацию и оказывается полностью отрелаксировавшим. [c.518]

Структурная модель, с помощью которой можно объяснить процессы, протекающие в этой важной промежуточной температурной области отжига, показана на рис. 7.26. Таким образом, основными процессами, происходящими при отжиге кристаллов, являются диффузия дефектов из кристаллических областей (увеличение плотности при постоянной степени кристалличности), увеличение длины складки, возможно, по механизму диффузии складки, рассмотренному на рис. 7.3 (увеличение большого периода), и ориентация соседних кристаллических областей (изменение экваториального малоуглового рассеяния и электронные микрофотографии, рис. 4.9). Плотность аморфных областей уменьшается рис. 7.24 ), за счет чего подвижность СН 2-сегментов увеличивается и изменяется узкая компонента сигнала ЯМР. Однако доля этих сегментов при этом не возрастает до тех пор, пока не будет достигнут верхний температурный предел промежуточной температурной области ожтига. Более того, их чис .о, по-видимому. [c.518]

Сравнивая результаты по отжигу при повышенном давлении кристаллов, выращенных из расплава, с результатами по их отжигу при атмосферном давлении, описанными в разд. 7.3.1, можно видеть, что наиболее высокая температура отжига (243 °С при 5,1 10 атм) близка к температуре плавления ламелярных кристаллов с полностью вы-тящтьми цепями (см. сноску ш стр. 530 - 531). Температура плавления ламелей со сложными цепями (без реорганизации) составляет около 210 °С, т.е. лежит несколько ниже температуры, при которой появляются первые следы совершенствования кристаллов, если судить по -плотности и температуре плавления (см. табл. 7.5). Если эту температуру. как обычно (разд. 7.2.1,и 7.3.1), принять за верхний темпера-туоный предел промежуточной температурной области отжига, то на основании этого можно прийти к выводу, что давление замедляет отжиг ниже этой температуры. Эффективный отжиг наблюдается лишь в высокотемпературной области. Рекристаллизация, при которой за счет переноса вещества может произойти образование ламелей больших поперечных размеров, протекает при меньших степенях переохлаждения (- 236 °С, ДГ 6°С) по сравнению с отжигом при атмосферном давлении ( /125°С, ДГ 13°С, см. рис. 7.10). Однако степень реорганизации и ее скорость при этих относительно высоких температурах значительно больше. Близость температур исходного совершенствования и температур плавления объясняет тот факт, почему [c.536]

Так же как и в случае неориентированных материалов, появление кристаллов с вытянутыми цепями связано, вероятно, с рекристаллизацией, о начале которой свидетельствует сегрегация низкомолекулярных фракций. В противоположность исследованиям отжига дефор-млрованных кристаллов при атмосферном давлении (разд. 7.3.2), которые в большинстве случаев каса-тись промежуточной температурной области отжига, отжиг под давлением исследован в основном в высокотемпературной области. Отсутствие каких-либо эффектов, кроме фазового перехода в моноклинную решетку, при отжиге в этой температурной области позволяет предположить, что протекающие в промежуточной температурной области процессы под повышешшм давлением оказываются замедленными. [c.538]

Задание. Проанализировать характер полученных кривых о —е для различных полимеров, объяснить полученные зависимости СТр и Ов от температуры по температурной зависимости.Ор и сТв определить Тс аморфных полимеров или Т л кристаллических полимеров при заданной скорости растяжения объяснить влияние температуры отжига образцов ПЭТФ (в области выше Тс полимера) на форму динамометрических кривых. [c.164]

Рис. 8.21. Температурная зависимость tgo (по Стакурскому и Уорду) в области межламелярной релаксации, осуществляемой путем сдвига (при 50 Гц) в различных направлениях для листа полиэтилена высокой плотности после холодной вытяжки и отжига.

Степень кристалличности оказывает сильное влияние на форму температурной зависимости потерь в области у- и б-мак-симумов, как это видно из приведенных на рис. 10 примеров. Высокая степень кристалличности образцов достигалась путем отжига низкокристаллических изделий при 220 °С в течение 1 ч. [c.140]

Помимо резкого возрастания L еще одно явление оказывается очень характерным в температурном интервале И области— значительное ухудшение упорядоченности образцов на начальных стадиях отжига (при Готж = сопз1) [84]. Методами рентгеновской дифракции, двойного лучепреломления, дилатометрии, ДСК и др. было обнаружено падение плотности и кристалличности, исчезновение рентгеновских рефлексов, соответствующих отражениям от кристаллографических плоскостей, уменьшение двойного лучепреломления и т. п. (рис. 1.23). Все эти эффекты, наступающие в первые минуты, тем сильнее выражены, чем выше температура отжига. [c.74]

В температурном интервале ПО—129°С размеры кристаллитов в блоках ПЭ уже не постоянны, а увеличиваются от 290 до 370 А [89]. Эта же тенденция характерна и для матов как линейного, так и разветвленного ПЭ [86, 97], причем средние размеры кристаллитов возрастали во всех направлениях, но особенно значительные изменения (в 2 раза) были замечены в направлении, перпендикулярном плоскостям (110). Несмотря на увеличение L и размеров кристаллитов, степень кристалличности образцов все время падает [89, 97, 103], что вызвано увеличением объемной доли дефектных областей, которые расположены не только в межламелярных промежутках, но также и на границах блоков мозаики. Этот эффект выражен тем больше, чем выше 7 отш. Увеличение продолжительности отжига (особенно уместно вспомнить работу Блаккадера и др. [105], проводивших отжиг в течение 2 лет) сопровождается заметным увеличением степени кристалличности, вплоть до значений 92 — 94%. Однако при сравнительно небольших Тотш можно видеть уменьшение степени кристалличности по сравнению с исходным состоянием. [c.77]

Нагрев монокристаллов полиэтилена до температур, соответствующих шзкотемпературной области отжига, приводит лишь к незначительным внешним изменениям [85]. Девис и др. [26] показали, что размеры элементарной ячейки слегка (линейно) изменяются с температурой отжига. В зависимости от начальных условий кристаллизации параметр а решетки увеличивается до 0,5%, параметр Ъ уменьшается примерно в таком же отношении, а параметр с остается постоянным. Иохара и др. [59] подтвердили эти измерения и интерпретировали их как результат увеличения разупорядоченности цепи. Другой эффект, обнаруженный на некоторых образцах [2], состоит в некотором уменьшении (до 15 X) большого периода монокристаллов полиэтилена, выращенных из 0,1 вес.%-ного ксилольного раствора при 90°С, после отжига в температурном интервале 95 - 122°С. Эти криста-мы растут в виде полых пирамид (разд. 3.3.2) и при седимен-тащ1и осаждаются с различной степенью наклона осей молекулярных [c.474]

Температурная протяженность каждой из областей зависит от длины складки и степени совершенства кристаллов. Некоторые разли-шя, особенно в числе дырок, наблюдались также в кажущихся с виду идентичных образцах. Общая тенденция, однако, была всегда такой, <ак показано на рис. 7.15. В талб. 7.1 приведены экспериментальные данные по температурам начального утолщения различных кристалюв. Все экспериментальные результаты для кристаллов, отожжен-шх выше этих температур, зависят от времени, за которое была достигнута температура отжига, так как при медленном нагреве некоторое увеличение длины складки может произойти непосредственно 3 процессе нагрева. [c.477]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология