Парообразование, определение

Увеличение пузырьков пара перед отрывом, а также подъем их в жидкости приводит в движение определенные столбики жидкости, которые вызывают циркуляцию и перемешивание жидкости во всем объеме и вдоль поверхности нагрева. Этим определяется в основном степень интенсивности передачи тепла от поверхности нагрева к жидкости. Поэтому при кипении в большом объеме жидкости, т, е. при естественной конвекции, коэффициент теплоотдачи а тем больше, чем больше частота образования пузырьков и чем больше количество центров парообразования на поверхности нагрева. Ввиду того, что частота отрыва пузырьков и количество центров парообразования зависят от разности температур поверхности теплообмена и жидкости, коэффициент теплоотдачи при кипении жидкости является функцией этой разности температур или теплового напряжения поверхности нагрева, [c.108]

При нагревании жидкости давление образующихся паров постепенно возрастает до тех пор, пока при определенной температуре оно не достигнет внешнего давления. При этой температуре жидкость закипает, т. е. начинается процесс парообразования. [c.193]

Для определения теплоты парообразования ио уравнению Клапейрона—Клаузиуса необходимо дополнительно располагать уравнениями для плотности или удельного объема жидкости на линии насыщения левой пограничной кривой и зависимостью давления насыщения от температуры. Плотность насыщенной жидкости вдоль левой пограничной кривой обычно задается в виде функции р [ (Т). Аналитическая зависимость давления насыщения от температуры обычно задается уравнением вида п р =-- I (Т). Дифференцируя это уравнение по температуре, находим аналити- [c.17]

ПРОЦЕДУРЫ ОПРЕДЕЛЕНИЯ ТЕПЛОТЫ ПАРООБРАЗОВАНИЯ [c.50]

Производная от давления насыщения по температуре, необхо-димая для определения теплоты парообразования, имеет вид [c.53]

Пар, находящийся в равновесии со своей жидкостью, называется насыщенным. При равновесии устанавливается постоянная плотности пара, которая отвечает вполне определенному давлению. Это давление называют упругостью насыщенного пара. Упругость насы-ш,енного пара возрастает с повышением температуры. Состояние насыщенного пара очень неустойчиво. Малейшее изменение условий, в которых он находится, приводит либо к конденсации пара в жидкость, либо к дополнительному парообразованию. [c.33]

Молекулярный вес нефтей и получаемых из них продуктов — един из важнейших показателей, широко используемый при подсчете теплоты парообразования, объема паров, парциального давления, а также при определении химического состава узких нефтяных фракций и т. д. Нефть и нефтепродукты представляют собой смеси индивидуальных углеводородов и некоторых других соединений, поэтому они характеризуются средним молекулярным весом, но слово средний обычно опускают. [c.38]

Все процессы переработки нефти и газа связаны с нагреванием или охлаждением материальных потоков, т. е. подводом или отводом тепла. Ведение этих процессов, а также технологические расчеты, проектирование нефтезаводской аппаратуры требуют всестороннего-изучения тепловых свойств нефтей и нефтепродуктов. К тепловым свойствам относятся удельная теплоемкость, теплота парообразования, энтальпия, теплота плавления и сублимации, теплота сгорания, теплопроводность и др. Лабораторное определение тепловых свойств — дело весьма сложное. По этой причине в технических расчетах прибегают к обобщающим эмпирическим формулам или графикам, рассматриваемым ниже. [c.62]

При испарении воды паровая фаза содержит определенное количество увлеченной жидкости, поэтому в паровом котле в равновесии с водой получается влажный насыщенный водяной пар, состояние которого определяется его давлением или температурой, а также влагосодержанием, или степенью сухости. Если в 1 кг влажного насыщенного пара доля сухого пара составляет х, то влагосодержа-ние его равно 1 — х. Следовательно, значение х = О соответствует начальному моменту парообразования, а а = 1 — состоянию сухого насыщенного водяного пара . Очевидно, величина 1—х представляет собой количество воды в 1 кг пароводяной смеси. [c.17]

Энтальпию парообразования смесей углеводородов можио определить с помощью графика, представленного на рис. 60, а. С повышением давления энтальпия фазового перехода уменьшается. Величина поправки энтальпии на давление, которая вычитается из значения определенного с помощью [c.110]

Заканчивая этот весьма краткий и далеко не исчерпывающий обзор работ, посвященных исследованию действия единичного центра парообразования при пузырьковом кипении, отметим, что запросы практики обогнали достигнутый уровень развития теории. Поэтому многие расчетные соотношения являются интерполяционными, построенными на базе большого количества экспериментов, выполненных при кипении в широком диапазоне изменения параметров процесса и свойств кипящих сред. Некоторые вопросы, так или иначе связанные с теорией кипения, будут рассмотрены в следующем разделе, посвященном инженерным методам расчета теплоотдачи и определению области существования кипения. [c.221]

Полное подавление пузырькового кипения в работе [105] предполагается определять аналогично тому, как это было сделано при определении начала кипения, используя основное допущение об условии активации единичного центра парообразования. Авторы [105] рекомендуют испо.т т пать условие подавления кипения в виде [c.244]

Каждая жидкость (индивидуальное вещество) имеет свою определенную удельную теплоту парообразования для воды она равна 539 ккал кг, для спирта 205 ккал кг и т. д. [c.82]

Значения энтальпий для различных потоков приведены в справочной литературе. При определении энтальпии необходимо учитывать агрегатное состояние потока, чтобы в расчет были включены скрытая теплота парообразования (конденсации) и теплота плавления (застывания). [c.162]

На основе экспериментальных определений плотности газа, теплоемкости и теплоты испарения (парообразования) были сделаны для важнейших технических газов расчеты величин энтальпии и энтропии как функций состояния. Результаты расчетов собраны в справочные таблицы, но для фактического пользования более удобны составленные по этим справочным данным диаграммы. [c.225]

При кипении жидкости в большом объеме парообразование происходит равномерно по всей поверхности. В вертикальном контуре с естественной циркуляцией интенсивность парообразования различная по высоте трубы и лишь при определенном гидродинамическом режиме, соответствующем оптимальному уровню, жидкость практически кипит по всей длине трубки и 02 имеет максимальное значение. Согласно данным исследований 02 возрастет при объемном паросодержании ф = 70-н98% при большем ф значение 02 начинает резко падать. [c.201]

При контактной сушке механизм переноса тепла довольно сложен. При сушке капиллярно-пористых тел тепло передается главным образом переносом массы поглощенного вещества. Процесс испарения в первом периоде происходит с открытой поверхности в определенном интервале температур вальца. При высо-ких температурах интенсивность сушки определяется скоростью фазового превращения и зависит от интенсивности внутреннего парообразования. Так как надежные уравнения для определения основных расчетных параметров отсутствуют, то вальцовые сушилки рассчитывают по приближенной методике, основанной на составлении уравнений теплового баланса сушильной установки. [c.283]

В связи с этим концентрация капель жидкой фазы в центре трубы будет значительно выше. Данная ситуация приведет к возникновению коллективных эффектов, которые проявляются в виде образования движущегося ядра, состоящего из диспергированных капель жидкой фазы. Постоянное парообразование с поверхности капель препятствует их объединению. Между движущимися ядрами преобладает паровая фаза с незначительным содержанием паровой фазы в виде капель. Последние могут переходить как в ядро, так и осаждаться на поверхности трубы в виде кокса. Скорость этого отложения будет пропорциональна концентрации частиц жидкости в паровом пространстве. Таким образом, будет наблюдаться медленное образование коксоотложений, что в конечном итоге приведет к ситуации, когда свободное сечение потока будет соизмеримо с размерами отмеченных выше ядер (коллектива частиц). Для определения размера образующихся ядер можно выдвинуть следующее предположение на каждую каплю жидкой фазы, движущуюся в переменном поле скоростей, [c.262]

В случае, если поток состоит только из индивидуального углеводорода, тепло на парообразование расходуется при постоянной температуре и погрешность при определении неизвестных [c.79]

Метан—пропан [15] Бомба для определения точки росы объемное определение точки начала парообразования 31,0—93,0 20-55 [c.15]

Если некоторые из веществ, распространенных в какой-либо жидкой среде, плохо в ней растворимы, то их концентрация вблизи поверхности раздела образующихся фаз будет гораздо больше, чем внутри каждой из объемных фаз, то есть они будут сорбироваться на границе раздела фаз. Рассматривая нагретые до температуры парообразования нефтяные системы и учитывая не полную взаимную растворимость присутствующих в них компонентов, можно предположить, что в агрегативных комбинаций будут концентрироваться определенные группы [c.112]

Для определения удельной теплоты парообразования можно воспользоваться формулой [c.29]

Каждая жидкость имеет определенное давление паров, которое зависит от температуры. При нагревании жидкости давление насыщенного пара увеличивается. При температуре, когда давление насыщенного пара равно атмосферному, жидкость закипает, т. е. процесс парообразования происходит не только с поверхности, но и во всем его объеме. Дальнейшее нагревание жидкости не приводит к повышению ее температуры и вся теплота расходуется на перевод вещества из жидкого состояния в газообразное. [c.37]

Однако интенсивность спектральных линий зависит не только от содержания элемента в пробе, но и от условий возбуждения и парообразования (температуры источника, скорости испарения, величины испаряющейся поверхности, нестабильности горения и Т.Д.). Количественные определения проводят по относительной интенсивности линии, которая практически не зависит от условий возбуждения. Под относительной интенсивно- [c.189]

В этом расчете следует обратить внимание на самое существенное изменение энтропии на четвертом этапе — в процессе парообразования. Это наблюдение имеет достаточно общее значение и на его основании можно уже определенно сказать, что газообразному (парообразному) агрегатному состоянию отвечает наибольшая энтропия. [c.81]

Учебники и учебные пособия, написанные в соответствии с программами курса обш,ей и неорганической химии для химических и химико-технологических специальностей вузов, содержат недостаточную информацию о методах физико-химического эксперимента, и прежде всего о методах определения термодинамических характеристик процессов растворения, парообразования и термической диссоциации, знание которых обязательно при проведении синтезов и в расчетах технологических процессов. [c.3]

Теплотами фазовых превращений называют тепловые эффекты полиморфных переходов, плавления, испарения и сублимации. Полиморфные переходы, т. е. процессы превращения одних кристаллических форм вещества в другие в последовательности возрастания температуры могут быть двух типов экзотермические (моно-тропные)—необратимые, односторонне осуществимые, и эндотермические (энантиотропные)—обратимые, двусторонне осуществимые. Примерами полиморфизма могут служить переходы серого олова в белое или моноклинной серы в ромбическую. Процессы плавления, сублимации и испарения во всех случаях являются эндотермическими (в направлении возрастания температуры). С повышением температуры теплота парообразования любого вещества уменьшается и при критической температуре обращается в нуль. Фазовые превращения при условии постоянства давления осуществляются при строго определенной температуре. [c.22]

Калориметрические способы измерения теплот парообразования называют методами ввода (или отвода) теплоты, смешения и протока. Особое место занимает метод количественной термографии, который иногда используют для определения теплот плавления и полиморфных переходов. [c.22]

Схема простейшего прибора для определения теплот парообразования легколетучих жидкостей приведена на рис. 1.12. Техника [c.22]

Как уже указывалось выше, в куб необходимо вводить небольшие твердые частицы для обеспечения равномерного кипения жидкости. Обеспечивать равномерность кипения путем подачи воздуха через капилляр без необходимости не рекомендуется, так как это затрудняет точное определение рабочего давления при перегонке и в большинстве случаев вызывает частичную полимеризацию кубовой жидкости . В качестве твёрдых частиц, обес п вающих равномерность кипения, используют кусочки обожженной глины (от цветочных горшков), пемзы и тетраидальной насадки из платиновой проволоки. При перегонке веществ, обладающих сильной щелочной реакцией, в куб вводят оловянный порошок. Следует иметь в виду, что действие твердых частиц при вакуумной разгонке прекращается, если впустить в установку воздух. Облегчение парообразования в кубе при использовании твердых частиц обусловлено наличием в их порах маленьких пузырьков воздуха. Поэтому при проведении процесса вакуумной ректификации с перерывами необходимо каждый раз вводить в куб новые твердые частицы [15]. [c.481]

В связи с этим предлагается новый метод определения плотности адсорбированной фазы при различных температурах. Адсорбированная фаза представляется как псевдофаза, в которой основные свойства подобны свойствам объемной фазы, но сдвинуты по температуре. Смещение свойств такой фазы обусловлено тем, что полная теплота сорбции больше теплоты парообразования АЯо нормальной жидкости на значение характеристической энергии Е. Соответственно, критическая температура Г р для адсорбированной фазы принимается равной [c.31]

Принятая классификация процессов кипения жидкостей. Следует отметить, что единой классификации процессов, связанных с кипением, нет. В данном разделё. будут рассмотрены некоторые широко распространенные понятия и определения, позволяющие в какой-то мере систематизировать многообразие ситуаций, при которых может происходить парообразование. [c.211]

Наконец, с ростом паровых пузырьков тесно связаны понятия отрывного диаметра и момента отрыва. Последний определяет завершение единичного акта центра парообразования, т. е. продолжительность периода его действия. Однако следует признать, что в задаче об отрыве паровых пузырьков пока что больше нерещен-ных, неясных вопросов, чем понимания механизма этого явления. Основная трудность в определении отрывного диаметра пузырьков заключена в описании условий отрыва. Распространенным приемом отыскания отрывного диаметра паровых пузырьков служит решение уравнения равновесия сил, приложенных к растущему паровому пузырьку, включая и силы инерции. Диаметр пузырька, для которого это равновесие выполняется, рекомендуется ак [c.219]

Коэффициенты теплоотдачи при кипенни и испарении существенно зависят от вида поверхности и структуры двухг1)азного потока, а также и от других факторов, влияющих на конвективный теплообмен. Скорость потока н его структура в большой степени определяются конструкцией аппарата и расположением патрубков. Кроме того, тепловой поток с поверхности не может превышать определенных значепий при приемлемых разностях температур поверхности и 1ас1) щения. Любая попытка превысить эти максимальные значения за счет увеличения температуры поверхиости приведет к частичному или полному образованию на поверхности паровой пленки и резкому снижению теплового потока. Коэффициенты теплоотдачи, приведенные в таблице, применимы только для очень приближенных оценок в случае использования прямых труб или труб с невысокими ребрами без специального увеличения числа центров парообразования. АТ н, max равно максимально допустимому перепаду температур поверхности и насыщения. В таблице не учитываются различия между тинами парогенераторов. [c.14]

Исследования процесса кипения >1чидк0степ показывают, что при кипении пар образуется в виде пузырьков в определенных местах (центрах) поверхности нагрева. Ири хорошей смачиваемости я>ид-костью поверхности нагрева (на рис. 6-5, а при небольшом угле 0), жидкость подтекает под пузырьки и облегчает их отрыв от поверхности нагрева. При плохой смачиваемости пузырьки пара имеют широкое основание и достигают При отрыве больших размеров (на рис. 6-5, б при большом угле 0) фактически отрывается только вершина пузырька, а у поверхности наг.рева все время имеется паровая прослойка. При большом числе центров парообразования поверхность нагрева может покрываемся сплошной паровой пленкой. В этом случае из-за плохой теплопроводности пара коэффициенты теплоотдачи имеют малые значения. Таким образом, при кипении [c.144]

Подобие критических явлений в объектах разной природы позволяет рассматривать их с единой точки зрения. В 19 веке наиболее полно были исследованы переходы пар - жидкость и газ - жидкость. В работах Ван-дер-Ваальса, Клаузиуса, Дитеричи было получено приведенное уравнение состояния и сформулирован закон соответственных состояний [12] для приведенных величин. Приведенные значения получают делением количественных значений свойств на критические свойства. Согласно закону соответственных состояний у сходных по природе веществ приведенное давление насыщенного пара является универсальной функцией температуры, а энтропия парообразования является универсальной функцией приведенной температуры (уточненное правило Трутона о равенстве отношений теплот парообразования различных жидкостей к их температурам кипения). Питцер и Гутенгейм развили теорию соответственных состояний для жидкостей. Для всех объектов существуют определенные физические величины, температурная зависимость которых вблизи точек переходов различной природы почти одинакова. Отсюда следует предположение об изоморфно-сти критических явлений термодинамические функции вблизи критических точек одинаковым образом зависят от температуры и параметра порядка при соответствующем выборе. термодинамических переменных. [c.21]

Как будет показано ниже, развитие конструкции таких аппаратов происходит в направлении усиления естественной циркуляции. Последнее возможно путем увеличения разности весов столбов конЗенсат жидкости в опускной трубе и паро-жидкостной смеси в подъемной части контура. Это достигается посредством 1) увеличения высоты кипятильных (подъемных) труб и повышения интенсивности парообразования в них с целью уменьшения плотности паро-жидкостной смеси, образующейся из кипящего раствора 2) улучшения естественного охлаждения циркуляционной трубы для того, чтобы опускающаяся в ней жидкость имела возможно большую плотность 3) поддержания в опускной трубе определенного уровня жидкости, необходимого для уравновешивания столба паро-жндкостной смеси в подъемных трубах при заданной скорости ее движения. [c.366]

Для превращения растворов анализируемых веществ в атомный пар чаще всего применяют щелевые горелки длиной 5-10 см. Они дово п.но однотипны по конструкции и легко заменяются Большинство приборов рассчитаны на использование в качестве окислителей воздуха, кислорода и закиси азота, а в качестве топлива - гфопана, ацетилена и водорода Наибольшее распространение получило воздушно-ацетиленовое пламя (2200-2400 °С), которое позволяет определять многие высокотоксичные металлы (РЬ, Сс1, Zn, Си, Сг и др.). Для определения элементов с более высокой температурой парообразования (А1, Ве, Мо и др.) широкое признание получила смесь закись азота-ацетилен (3100-3200 С), поскольку она более безопасна в работе, чем смеси с кислородом. Для обнаружения мышьяка и селена в виде гидридов требуется восстановительное гшамя, образующееся при сжигании водорода в смеси аргон-воздух. [c.247]

Метан—изобутан [12] Бомба равновесия для определения точкп росы объемное определение точки начала парообразования 35,2—98,2 37,8—104,4 [c.15]

Таким образом, понятие надмолекулярная структура может быть применено с достаточной степенью достоверности при описании светлых нефтяных фракций при нормальных условиях. Повышение температуры способствует парообразованию в системе и образованию комбинаций паровых пузырьков, которые состоят из множества мо-л(5кул и отличаются размерами, намного превышающими молекулярные. Тяжелые нефтяные фракции уже при нормальных условиях отличаются содержанием сложных структурных комбинаций составляющих их компонентов. Естественно, с учетом классического определения эти комбинации можно называть надмолекулярными струк-т /рами с определенной степенью допущения. [c.51]

Уточняя вышеизложенное можно отметить, что зарождение паровой фазы в процессе нагрева жидкой углеводородной многокомпонентной системы сопровождается соответствующей работой, которая зависит от поверхностного натяжения межфазной поверхности и разности химических потенциалов компонентов жидкой фазы в исходном и метастабильном, в данном случае конечном, состоянии. Варьирование указагг-ных параметров позволяет управлять процессом парообразования при перегонке нефтяного сырья, прежде всего в направлении понижения затрат на осуществление этого процесса. Например, искусственное понижение межфазного натяжения в пер -гоняемом сырье путем введения в него определенных поверхностно-активных веществ [c.110]

Процесс изобарного парообразования состоит из трех основных стадий нагревания воды до кипения, испарения воды при температуре кипения и нагревания образовавшегося сухого насыщенного пара до состояния перегретого пара. Теплота Qпap этого процесса может быть определена как сумма теплот нагр — нагревания воды до температуры кипения исп — изотермического испарения жидкости при температуре кипения с образованием сухого насыщенного пара и Спер — нагревания полученного сухого насыщенного пара до заданного состояния перегретого пара. Однако при использовании скелетных таблиц и тепловых диаграмм эта операция сводится к определению разности энтальпии Япер перегретого пара и энтальпии Яв1 воды в ее исходном состоянии [c.78]