Справочник химика 21

Химия и химическая технология

Статьи Рисунки Таблицы О сайте English

излучением эффективное сечение

    Ускорители заряженных частиц. Для получения нейтронов используют ядерные реакции под действием заряженных частиц (обычно дейтронов, протонов и а-частиц), а также фотонейтронные реакции под действием тормозного (рентгеновского) излучения. Эффективное сечение таких реакций зависит от энергии указанных частиц и электростатического барьера ядра-мишени. Энергетический спектр возникающих нейтронов и их угловое распределение определяются видом и энергией частиц, а также характеристиками облучаемых ядер и толщиной мишени (рис. 34). [c.53]


    Эти методы аналогичны методам, основанным на поглощении Р-лучей, но не имеют особых преимуществ, за исключением значительно большей проникающей способности 7-излучения. Указанные методы применяют в технике для испытания материалов (у-дефектоскопия, уровнемеры, контроль защиты от излучений и др.). Для аналитических целей особенно интересны методы, основанные на поглощении у-квантов, энергии которых лежат в области сильной зависимости Ъ от эффективного сечения поглощения (преобладание явления фотоэффекта). Для определения, например, содержания водорода применяют установку, в основу действия которой положен принцип поглощения у-излучения. Этот метод позволяет определять содержание водорода в образце толщиной 1 м, средняя квадратичная ошибка определения составляет 0,01% Н. Дан предложил установку для анализа модельного сплава 5п — РЬ средняя квадратичная ошибка определения составляет 5%. [c.321]

    В частности, ванадий обладает малым эффективным сечением захвата нейтронов (1,1 барн) и, следовательно, не изменяет заметно свойств в условиях сильного излучения. На рис. 19 приведена фотография топливного элемента ядерного реактора, изготовленного одной из фирм США. Внутренняя трубка состоит из ванадия, уран заключен в оболочки, сделанные из ниобия. [c.99]

    Метод активационного анализа (АА) основан на измерении наведенной активности, образующейся из стабильного изотопа определяемого элемента при облучении анализируемой смеси корпускулярным излучением или 7-квантами. Величина активности пе зависит от состояния окисления определяемого элемента, но зависит от содержания активируемого изотопа в пробе, интенсивности и природы активирующего потока, эффективного сечения реакции и времени активации, от длительности охлаждения с момента прекращения облучения до начала измерения. [c.153]

    Физической основой нейтронной радиографии является зависимость сечения взаимодействия излучения с веществом от характеристик вещества и прежде всего от его атомного номера и массового числа. В отличие, например, от рентгеновского и у-излучений эта зависимость для нейтронов (преимущественно низких энергий) выражена более сильно и имеет до некоторой степени противоположный характер (рис. 25). В связи с тем что эффективные сечения взаимодействия нейтронов с ядрами веществ увеличиваются с понижением энергии нейтронов (рис. 26), в радиационной дефектоскопии нашли преимущественное использование тепловые и надтепловые нейтроны. Из анализа кривых следует, что нейтроны вполне целесообразно использовать при дефектоскопии таких веществ, как марганец, бор, кадмий, водород и др. В этих веществах наблюдается резкое изменение в зависимости от энергии, что позволяет хорошо выявлять дефекты. [c.79]


    Соотношение между количеством определяемого элемента в пробе и измеренной после облучения радиоактивностью определяется химической природой и физическими свойствами вещества мишени видом, энергией и числом бомбардирующих частиц величиной эффективного сечения данной реакции, которая в общем случае зависит от энергии частиц соотношением периода полураспада, времени облучения и времени, протекшего после окончания облучения эффективностью регистрации излучения. [c.220]

    Выбор для этой цели тулия-170 был обусловлен тем, что в отличие от большинства мягких гамма-излучателей он испускает мало жестких гамма-лучей, сопутствующих его излучению е энергией 84 кэв, имеет высокое эффективное сечение реакции, достаточно большой период полураспада (129 дней) и может быть получен свободным от других испускающих гамма-лучи примесей-. В то же время он. имеет некоторые недостатки, выражающиеся в том, что лишь 10% его энергии распада переходит в гамма-излучение и,. поскольку он является тяжелым изотопом, его собственное поглощение довольно велико тем не менее тулий можно с успехом применять не только для легких металло.в, но и для тонких изделий из тяжелых металлов, (железа, стали). [c.855]

    То же самое выражение справедливо и для эффективного сечения а , определяющего поглощение излучения, поляризованного произвольным образом, в частности естественно поляризованного  [c.356]

    Тормозное излучение и поглощение. Общие формулы для эффективных сечений. Эффективные сечения переходов между состояниями непрерывного спектра вычисляются точно таким же образом, как и эффективные сечения переходов между состояниями непрерывного и дискретного спектров. Начнем с рассмотрения наиболее простого случая электрона в центрально-симметрическом поле. Эффективные сечения перехода электрона из состояния непрерывного спектра д в интервал состояний непрерывного спектра сопровождающегося поглощением фотона /гсо можно получить из формулы (34.13), заменив в ней на и на = 1/ - [c.430]

    Аналогичным образом нетрудно вычислить интенсивность тормозного излучения Суо (со) с со в поле атома на уровне Уо- Эту вели чину можно получить, умножив эффективное сечение [c.433]

    Здесь Е—начальная энергия электрона, Е — конечная, со — частота поглощаемого излучения. Согласно (34.85) эффективное сечение тормозного поглощения можно записать в виде [c.449]

    Это излучение теряет свою энергию путем комптоновского рассеяния или фотоэлектрического поглощения. Однако благодаря высокой проникающей способности у Лучей эти эффекты наблюдаются, по-видимому, вне реакционного сосуда, в котором протекает начальный процесс. Эффективное сечение образования электрон-позитронных пар возрастает с увеличением энергии фотонов, начиная с порогового значения около 1 Мэе. Величина его, отнесенная к одному атому, пропорциональна квадрату атомного номера. [c.15]

    Определение эффективных сечений ядерных реакций, включающих испускание тяжелых заряженных частиц путем подсчета числа следов последних. Нагруженная пластинка подвергается действию излучения (в заданной дозе), после чего производится подсчет следов [18, 54]. [c.124]

    Дозиметрия излучения с помощью ядерных реакций, эффективное сечение которых известно (процесс, обратный четвертому). Например, реакция a)gLi служит для дозиметрии медленных, а деление тория—быстрых нейтронов [33]. [c.124]

    Значительно чаще измеряют ионизирующее действие а-частиц в газах непосредственно. Для этого анализируемый газ пропускают через ионизационную камеру, пронизываемую постоянным потоком а-лучей, и измеряют ионизационный ток. Если активность источника излучения, скорость рекомбинации образующихся ионов и разность потенциалов между электродами камеры постоянны, ионизационный ток является функцией эффективных сечений ионизации газов, наполняющих камеру. Поэтому величина ионизационного тока может служить мерой концентрации компонентов при анализе бинарной смеси газов с неодинаковыми эффективными сечениями ионизации. [c.275]

    Этот ток зависит от интенсивности источника излучения, скорости рекомбинации ионов, напряжения на электродах и, наконец, от эффективного сечения ионизации газов. Если предположить, что интенсивность излучения источника, скорость рекомбинации ионов к напряжение на электродах остаются постоянными, то ионизационный ток является функцией только эффективного сечения ионизации. [c.304]

    Для того чтобы расшифровать явления разряда в газах, необходимо изучить не только все перечисленные выше элементарные процессы, но и характер движения электронов и ионов в газе при наличии электрического поля и без него. Сюда относятся вопросы о подвижности ионов и электронов, вопросы о распределении скоростей и энергии в беспорядочном тепловом движении ионов и электронов. Такое движение всегда накладывается на переносное движение в поле, а иногда и превосходит последнее по своему значению для разряда (когда ненаправленный беспорядочный ток больше направленного). В той же связи существен вопрос о длине свободного пути электронов и ионов, точнее — об эффективном сечении атомов и молекул по отношению к тем или иным актам их взаимодействия с электронами и ионами, и вопрос о характере рассеяния пучка электронов или ионов при встрече с молекулами и атомами газа. В вопросах баланса числа тех или других частиц и баланса энергии существенную роль играют процессы излучения квантов энергии возбуждёнными атомами и молекулами и длительность их пребывания в состоянии возбуждения. [c.23]


    Снизить значение можно, повышая Л за счет увеличения е и уменьшения эффективного сечения кюветы д (т. е. уменьшения о и увеличения /). Увеличить е можно подбором новых реагентов или использованием методов, которые позволяют получать эффективные молярные коэффициенты погашения (см. стр. 37). Уменьшать эффективное сечение кюветы за счет увеличения I можно не беспредельно. Поперечное сечение кюветы можно уменьшить сохраняя максимально возможной ее длину. Тогда резко сократится объем, требуемый для заполнения кювет. Можно уменьшить объем раствора, необходимый для заполнения кюветы, снижая верхнюю границу прохождения потока излучения через кювету [14]. [c.52]

    Вероятности и эффективные сечения возбуждения при соударении электронов с атомами или молекулами могут быть вычислены методами квантовой механики. Такого рода расчеты представляют большой интерес для радиационной химии, так как экспериментальные данные очень ограничены и само экспериментальное определение этих величин представляет собой весьма сложную и не всегда осуществимую задачу. Знание же величин эффективных сечений возбуждения в таких процессах существенно для оценки эффективности использования энергии излучения в радиационно-химических процессах, так как последняя трансформируется также в энергию электронного возбуждения облучаемых частиц. [c.24]

    Оценим вероятность радиационного захвата электронов с энергией 1 эв. Такой электрон имеет скорость 6-10 см-сек и будет находиться в поле атома (размером порядка 10 см) около 10" сек. Коэффициент спонтанного излучения имеет величину порядка 10. Таким образом, вероятность излучения за это время составит около 10" Следовательно, лишь одно из 10 соударений электрона с атомами приведет к его захвату и образованию отрицательного иона. Такой расчет показывает, что вероятность радиационного захвата относительно невелика. На рис. 17 приведен график зависимости эффективного сечения захвата электрона атомом водорода от энергии электрона (по расчетным данным). [c.51]

    Прямых данных, которые позволили бы оценить роль ионно-молекулярного взаимодействия в этих процессах, пока нет. Поскольку нейтронам сопутствует у-излучение, а также протоны и р-частицы. образование ионов в облучаемой среде происходит также под действием этих излучений. При этом образуются ионы углеводородов, которые дают начало ионно-молекулярным реакциям, описанным в гл. П и V. Таким образом, те или иные ионы принимают участие в процессе, а большая величина эффективного сечения ионно-молекулярных реакций делает их весьма вероятными. [c.366]

    При больших значениях энергий электронов вероятность ионизации уже меньше зависит от особенности строения электронной оболочки атома или молекулы и становится приблизительно пропорциональной числу электронов в ионизуемой частице. Это относится, в частности, и к ионизации р-излучением. По данным работы [21], эффективные сечения ионизации молекул приблизительно совпадают с суммой сечений атомов, входящих в молекулу. [c.32]

    Выше уже отмечалось, что многие частицы атмосферного аэрозоля являются или гигроскопическими, или растворяются при влажности, превосходяпхей критическое значение. С изменением влажности варьируют оптические свойства частицы. При этом изменяется не только эффективное сечение ослабления, но и соотношение между поглош.енным и рассеянным частицей излучением. Изменение комплексного показателя преломления с вариациями влажности атмосферы можно учесть путем осреднения действительной и мнимой частей комплексного показателя преломления в соответствии с массовой концентрацией химических элементов в частицах. Увеличение радиуса частицы с ростом влажности было рассмотрено в предшествуюш ей главе. [c.124]

    Таким образом, запщта должна иметь в своем составе водород (вода, полиэтилен) или другое легкое вещество (графит) для замедления быстрых и промежуточных нейтронов при упругом рассеянии, тяжелые элементы (железо, свинец) для замедления быстрых нейтронов в процессе неупругого рассеяния и ослабления от захватного у-излучения, элементы с высоким эффективным сечением поглощения тепловых нейтронов (кадмий, бор). [c.55]

    Электроны высоких энергий вследствие их малой массы могут терять энергию посредством испускания фотонов при торможении в электрическом поле ядра. Потери энергии на тормозное излучение пропорциональны энергии электронов ( ), ядерной плотности среды (и) и эффективному сечению радиационных потерь Орад (Срад 2 х Е)  [c.64]

    Эффективность работы ДИК-лазера зависит от многих параметров способа накачки, давления и температуры рабочего газа, поляризации излучения накачки, параметров оптического резонатора, конкретный выбор которых определяется молекулярными характеристиками активной среды. Важнейшую роль играют скорости врап ательной и колебательной релаксаций, параметры насыщения переходов с поглощением и излучением. При недостаточно быстрой колебательной релаксации (эффект узкого горла ) инверсия заселенностей вращательных уровней в возбужденном колебательном состоянии будет существовать лишь в течение короткого промежутка времени после начала накачки, так как в результате вращательной релаксации, скорости которой выше скоростей колебательной релаксации, среди вращательных уровней быстро установится больцмановское распределение заселенностей. Возможно, в значительной степени с этим неучтенным должным образом в теории эффектом узкого горла связано расхождение в несколько раз эконериментальных и расчетных величин /Сус [12, 17]. Более полный учет процессов колебательной релаксации молекул и некоторых других эффектов приводит в случае непрерывного лазера на фторметане к лучшему согласию экспериментальных и теоретических значений его выходных параметров [29] (одна из программ расчета параметров ДИК-лазеров на ЭВМ описана в [30]). При низких давлениях рабочего газа и насыщении возбуждаемого перехода коэффициент усиления мал из-за малой абсолютной величины инверсии уровней. С ростом давления эта величина растет, однако растет и эффективность столк-новительной вращательной релаксации, приводящей к термализа-ции вращательных уровней. Из-за столкновительного уширения линии излучения уменьшается сечение вынужденного испускания. Кроме того, уменьшается скорость диффузии молекул, играющей важную роль в процессах колебательной релаксации. В результате Кус при давлениях выше некоторого оптимального начинает падать. Оптимальное давление большинства ДИК-лазеров составляет 4-ь40 Па, причем в одном и том же газе оптимальные давления для генерации на разных длинах волн обычно различны. [c.174]

    Рассмотрим параллельный пучок света, проходящий через газ, состоящий из ионов А, действующих таким образом, как если бы они имели эффективное сечение ноглощения фютонов энергии /гссо с последующим распадом, равное Орп.а- Если в единице объема на единицу давления, приходится N/p ионов, то число столкновений ионов с фотонами на длине dx выразится как Оро, а N р) d (рх) = apD,a> NIр) dX, а изменение спектральной нлотностп излучения будет равно df = Iu>< pd. ю Nip) dX, если мы определим Оро, ю таким образом, что каждое столкновение иона и фотона удаляет фотон из нучка. Отсюда, интегрируя от X = О, где спектральная плотность имеет значение /ош, до произвольной точки, получаем [c.153]

    Фоторекомбинация и фотоионизация. Общие выражения для эффективных сечений. Начнем рассмотрение с одноэлектронной системы. Вероятность спонтанного радиационного перехода электрона из состояния непрерывного спектра а в состояние дискретного спектра Ь, сопровождающегося излучением фотона с волновым вектором к и вектором поляризации можно вычислить по общей формуле (30.41). В качестве волновой функции ) в эту формулу надо подставить волновую функцию электрона в состоянии непрерывного спектра. Движение электрона в поле атома или, как обычно [c.423]

    При вычислении эффективного сечения обратного перехода д —сопровождающегося излучением фотона с волновым вектором к и поляризацией вок, в общую формулу (34.9) надо подста-Ус1к [c.430]

    После интегрирования по йд получаем для дифференциального эффективного сечения тормозного излучения фотона с частотой в интервале й со и направлением волнового вектора в интервале с10к следующее выражение  [c.431]

    Коэффициенты излучения и поглощения. Зная эффективные сечения фоторекомбинации, фотоионизации и тормозных процессов, можно вычислить энергию, излучаемую или поглощаемую единицей объема среды. [c.433]

    Титан. Единственным изотопом, пригодным для активационного анализа титана, является Т1 с Г=5,8 мин. Так как эффективное сечение образования этого изотона пе очень велико, очевидно, стоит исследовать его применимость для активациоиного анализа. у-Линия с энергией 0,32 Мэв —удобное характеристическое излучение для у иектрометрии. При изготовлении образца используют выделение купфероном с соответствующими стадиями промывания и очистки, необходимыми для того, чтобы получить образец, пригодный для у-снектрометрни. Процедура, занимающая около 13 мин, дает возмон ность определять микрограммовые количества титана. [c.159]

    Использование радиоизотопов в бумажной хроматографии позволило во многих отношениях расширить возможности этого метода. Особенно при количественных определениях радиометрические методы имеют ряд преимуществ благодаря их высокой чувствительности. Особая сложность в бумажной хроматографии заключается в том, чтобы сделать видимыми на бумаге пятна вещества. В большинстве случаев это осуществляется при помощи цветных реакций. Разделение и количественное определение многих веществ неосуществимо из-за отсутствия соответствующих цветных реакций. При радиометрических определениях цветные реакции не нужны. В тех случаях, когда неактивные вещества могут быть переведены в меченые соединения при помощи радиоактивных индикаторов, они определяются и идентифицируются по излучению. В тех случаях, когда неактивные вещества (элементы), разделенные методом бумажной хроматографии, имеют большое эффективное сечение захвата нейтронов, хроматограммы можно облучать нейтронами в реакторе и измерять радиометрически. За последние годы удалось методом бумажной хроматографии разделить ряд радиоизотопов без носителя. Таким образом, бумажная хроматография стала одним из основных методов получения и разделения радиоактивных изотопов без носителя [8, 9]. Для бумажнохроматографического разделения в среднем используют 60—80 у вещества. Без носителя 1 милликюри Н23 Ю4 соответствует 6,8-мг, 1 милликюри Нз Р Ю4 — 1 жг, т. е. общий вес веществ, соответствующих активности 1 мкюри серной кислоты и 1 мкюри фосфорной кислоты, составляет 78у, и они могут быть разделены методом бумажной хроматографии. Даже при менее благоприятных условиях можно производить разделение или очистку радиоактивных веществ. [c.265]

    Д — поправка на изменение объема Аотр — степень отражения Р-излучения а — эффективное сечение [c.9]

    По-видимому, для передачи энергии существенное значение имеют заряды соударяющихся частиц, возникающих при действии излучений. Электростатическое поле ионов должно влиять на процесс передачи колебательной энергии, так как оно облегчает взаимодействие между частицами. У электронно-возбужденных молекул процессы обмена колебательной энергией происходят также со значительно больщей эффективностью. Во многих случаях вероятность передач колебательного кванта возбужденными молекулами близка к единице, и эффективное сечение для таких соударений иногда даже превышает газокинетическое сечение. Это, например, наблюдалось при передаче колебательных квантов от электронно-возбуж-дениых молекул N0 некоторым молекулам [12]. [c.64]


Смотреть страницы где упоминается термин излучением эффективное сечение: [c.128]    [c.52]    [c.299]    [c.152]    [c.356]    [c.435]    [c.54]    [c.56]    [c.171]    [c.328]    [c.11]    [c.12]   
Применение радиоактивных изотопов для контроля химических процессов (1963) -- [ c.304 ]




ПОИСК





Смотрите так же термины и статьи:

Сечение

Сеченов

Эффективное сечение



© 2024 chem21.info Реклама на сайте