ЯМР-эксперимент импульс

При постановке эксперимента по изучению стробирования импульсов давления ставилось три задачи 1) экспериментально доказать существование найденных теоретически всех схем совмещений 2) изучить частотно-амплитудные спектры звукового давления, генерируемого ГА-техникой с целью управления конфигурацией звукового поля через механизм стробирования 3) изучить влияние соотношения Z /Z, на технические характеристики погружных и проточных АГВ. [c.87]

СОИ. Электрическая схема стенда собиралась так, чтобы при замыкании части контактов в цепи проходил ток в 0,1 А, а при замыкании другой группы контактов в цепи проходил ток в 0,05 А. При частоте вращения ротора 2,5 об/мин это обеспечило последовательное замыкание конкретной группы контактов через каждые 2 с, а каждое последующее замыкание следовало друг за другом через каждую секунду. Было найдено, что через каждые 2 с возникает импульс максимального тока, а два последующих импульса были вдвое меньше. Подставив значения со в формулы (2.34) и (2.35), получим = 0,5 кГц и ( = кГц, что совпадает с экспериментом. Таким образом, при СОИ происходят два периодических процесса 1) совпадение четырех из восьми контактов с периодом в 2 с и 2) последовательное совпадение двух групп контактов с периодом в 1 с, что служит наглядным подтверждением полученных выше теоретических выводов. Кроме того, обнаружено, что = 1 (контакт 2), = 2, - 1 = 7 (контакт 8), откуда + [(и - i)Zs/n = 7, что подтверждает вывод леммы 3 и = ( , - га)/2, = 1 = [(2,(2, - 1) - n) /Zs = 10 А = [((ДГ< > - + 1)/ - 1)] = 2, что подтверждает выводы теоремы 14. [c.88]

ССИ. СПИ. В эксперименте оказалось, что каждый последующий импульс меныпе предыдущего на 0,05 А, т. е. при этом соотношении 2,/2, происходит последовательное замыкание [c.88]

Экспериментальная проверка теории осуществлялась в натурных экспериментах путем фотофиксации следов импульсов давления лабораторных АГВ с различными конструкциями модуляторов. Выявлено, что ошибка определения частоты колебаний не превышает 10-15% на всем поле исследованных факторов. Конфигурация звукового поля (последовательность всплесков импульсов давления и их величина) соответствовала теоретическим представлениям. [c.89]

К пониманию этого принципа можно прийти, рассматривая определение положения частицы. Если частица велика, можно прикоснуться к ней, не внеся серьезных изменений в ее состояние. Если же частица мала, то более осторожным способом установления ее положения могло бы служить освещение этой частицы светом и наблюдение отраженных от нее лучей. Однако свет обладает корпускулярными свойствами-его можно рассматривать как поток фотонов-частиц, обладающих энергией Е = / у. Освещая какой-либо предмет, мы посылаем на него поток энергии. Если это большой предмет, он нагревается если же объект достаточно мал, под действием света он будет отталкиваться назад и его импульс станет неопределенным. Минимальное воздействие, какое можно оказать на объект при измерении его положения,-это его освещение одним фотоном и наблюдение отраженного фотона. Но тут мы сталкиваемся со следующим противоречием. Точность изображения объекта зависит от того, насколько короткая длина волны у света, используемого для наблюдения (чем короче длина волны, тем точнее изображение объекта). Поскольку нежелательно изменять импульс частицы, приходится использовать фотоны с малой энергией. Однако длина волны фотона с низкой энергией оказывается настолько большой, что положение частицы становится неопределенным. И наоборот, если мы пытаемся поточнее определить положение частицы, пользуясь для этого коротковолновым фотоном, то такой фотон обладает большой энергией и отталкивает частицу, делая неопределенным ее импульс (рис. 8-17). Можно поставить эксперимент, позволяющий получить [c.358]

Импульс бейсбольного мяча равен 6кг м с , а Др= ЫО " Следовательно, связанная со способом наблюдения за мячом неопределенное гь импульса составляет величину в 10" раз меньшую, чем сам импульс, что намного меньше любых других погрешностей эксперимента. [c.360]

Для заданного общего времени проведения эксперимента Г, вектора управляющих переменных V и времени подачи индикаторных импульсов = О,. .., N М = Т определить последовательность V объемов подаваемых импульсов обеспечивающих максимизацию некоторого функционала ф от информационной матрицы М (е) плана г = V. При этом М (У) имеет вид [c.216]

Кинетику формирования граничного слоя позволяют проследить эксперименты Мэзона, исследовавшего явление прохождения ультразвуковых импульсов через контакт твердых тел с граничными слоями и без них. [c.75]

В расчетах начало траектории в конфигурационном пространстве мо--лекулы всегда выбиралось вблизи точки активированного комплекса. Начальные значения импульсов задавались таким образом, чтобы дифференцированно возбуждать нормальные колебания активированного комплекса и обеспечить плоское движение. В экспериментах рассчитывалась та часть распадной траектории, которая соответствует максимальному времени спонтанного распада. Рассчитано 1500 траекторий. Все траектории разбиты на 15 серий, каждая характеризуется набором энергий Т°, Г . Каждая из ста траекторий одной серии характеризуется своим распределением энергии между двумя координатами внутренних колебаний. Начальная энергия этих координат равномерно распределена на отрезке [О, Г° ]. Максимальное время, до которого считалась одна траектория, равнялось 1,5- 10" с. о время соответствует примерно 75 нормальным колебаниям наибольшей частоты невозбужденной N2O. Если за это время происходил распад молекулы, т.е. атом О необратимо удалялся от центра масс N2 на большое расстояние (в конкретных расчетах такое расстояние полагалось равным 6 А), то фиксировались энергии продуктов распада и время [c.115]

Регель и др. [74] показали, что закономерность подобного накопления разрушений применима к волокнам ПАН, нагружаемых с частотой 24 Гц в течение 1,5-10 циклов. Для пленок ПММА, вискозного волокна и волокна капрона (ПА-6) соответствие экспериментальных данных и выражения (8.11) можно было получить благодаря охлаждению воздухом образцов, испытываемых на усталость, после предварительной вытяжки или термообработки при повышенных температурах. Эти же авторы пришли к выводу, что выражение (8.11) будет описывать усталостное разрушение, согласно кинетической концепции разрушения, если температура Т (окружающей среды) и активационный объем у будут заменены величинами Т и у, которые зависят от параметров эксперимента при утомлении (частоты, формы импульса напряжения или деформации). [c.262]

Радиоактивный распад имеет статистическую природу и подчиняется закону вероятности. Поэтому измеренные значения надежны лишь при большом числе импульсов, что дает возможность провести статистически правильную оценку полученных результатов. Если период полураспада излучающего изотопа значительно больше, чем продолжительность эксперимента, то значение стандартного отклонения рассчитывают как квадратный корень из числа подсчитанных импульсов, так что результат можно представить как Уп. Излучение фона оценивают аналогично и при оценке результатов измерения его вычитают. [c.387]

Общий путь нахождения поляризационной характеристики в условиях диффузионной кинетики состоит в следующем. Исходным служит уравнение (УИ1.6) или система такого рода уравнений, записанная для различных компонентов г. Для решения каждого из таких уравнений необходимо задать одно начальное и два граничных условия, которые определяются способом проведения эксперимента. Так, например, задавая при помощи специального электронного прибора — потенциостата — импульс потенциала в соответствии, с уравнениями (УИ1.3) или (УП1.4), контролируют зависимость поверхностной концентрации С (х=0) от времени. Другое граничное условие, соответствующее х- оо, определяется заданными объемными концентрациями реагирующих веществ с . В результате решения уравнения (УИ1.6) получают зависимость с, (х, /). Дифференцированием этой зависимости по л находят градиент концентрации дс дх, а затем его частное значение у поверхности электрода ( С /бх) =о. После этого по уравнению (УИ1.2) можно рассчитать плотность тока I. С другой стороны, из частного значения функции С (х, 1) при л =0, используя уравнение (УП1.3) или (УН 1.4) (в зависимости от типа электродного процесса), рассчитывают потенциал электрода Е, соответствующий току I. Таким образом, устанавливается связь между током и потенциалом, т. е. поляризационная кривая. В ряде наиболее простых случаев зависимость г от Е можно получить в аналитическом виде, но для более сложных граничных условий связь между током и потенциалом получается в параметрическом или графическом виде. [c.174]

Уже самые первые эксперименты, в которых измерялись только угловые распределения продуктов взаимодействия—дифференциальные сечения — показали, что анализ этого распределения на основе законов сохранения энергии, импульса и углового момента дает интересную и, как правило, недоступную для получения другими методами информацию о протекании элементарной химической реакции. Такой анализ выполняется при помощи так называемой кинематической диаграммы Ньютона. [c.302]

Например, если считать, что импульс содержит четыре периода колебаний, то условие сглаживания осцилляций будет иметь вид Д(>0,7 (см. задачу 1.4.3), что соответствует результатам эксперимента. [c.52]

Таким образом, для расчета вероятности распада необходимо знать частоту столкновений альфа-частицы с поверхностью ядра. Так как выше было уже установлено, что нелогично ожидать действительного перемещения взад и вперед альфа-частпцы в ядре, все же интересно было бы оценить величину частоты этого перемещения. Можно добиться удовлетворительного соответствия с экспериментом, если найти частоту столкновений, используя скорость альфа-частицы, полученную из импульса, входящего в выражение принципа неопределенности, т. е. АрАх к, и предположить, что радиус ядра равен примерно 1,5-10 см. [c.400]

Требования к частям б) и в) импульсного и стационарного приборов различны. Например, передатчик в импульсном методе должен генерировать импульсы мощностью несколько киловатт, чтобы создать в образце поле Ну с амплитудой 10 — 10 А/м. В то же время в стационарном ЯМР-спектрометре передатчик имеет мощность меньше 1 Вт, так как в стационарном эксперименте требуется поле Ну с амплитудой около 10 А/м (малые значения амплитуды радиочастотного поля Я, необходимы, чтобы избежать насыщения). Приемник для импульсного прибора должен выдерживать большие перегрузки по амплитуде и очень быстро (за 10 мкс и менее) восстанавливать свою чувствительность после них. В стационарных спектрометрах этой проблемы не существует. [c.38]

Другими словами, динамические переменные, характеризующие систему, могут быть разделены на две (взаимно дополнительные) группы 1) пространственные координаты и время (д и /) 2) импульсы и энергия (р и Е), причем невозможно определить одновременно переменные из разных групп с любой желаемой степенью точности. Это связано не с ограниченной разрешающей способностью приборов и техники эксперимента, а отражает фундаментальный закон природы. Его математическая формулировка дается соотношениями [c.18]

Рассуждения де Бройля и известные эксперименты Дэвиссона и Джермера с отражением электронных пучков от кристалла убедительно доказали, что частицу микромира следует сопоставлять с некоторым волновым процессом. Природа того, что колеблется , вызывала споры, но в настоящее время общепринятой является точка зрения, согласно которой изменяется вероятность найти частицу в том или ином состоянии. Отсюда вытекает необходимость найти приемы, позволяющие вычислять вероятности значений различных физических величин, характеризующих частицу (координат, импульсов, энергии). [c.32]

Однако, решив задачу механики, мы еще не решим термодинамическую проблему. Найденное решение позволит определить импульсы и координаты частиц в любой момент времени на основании данных о начальных координатах и импульсах. Однако, имея подобный набор величин, мы окажемся в большом затруднении при сопоставлении теории с опытными данными. Это объясняется качественным отличием параметров, входящих в молекулярную и в макроскопическую теорию. Например, температура и энтропия вообще не используются при динамическом описании свойств системы. Более того, для макроскопических систем, построенных из огромного числа частиц, нас совсем не интересуют первичные данные молекулярной механики от импульсах и координатах частиц, а требуются только сведения о некоторых усредненных параметрах системы или их средних отклонениях (флуктуациях). Это связано с тем, что в макроскопическом эксперименте все системы ведут себя в среднем одинаково, хотя расположение отдельных молекул и их скорости непрерывно изменяются. Поэтому для сопоставления теории с опытом решение определенной задачи механики требуется усреднить по времени и по всем начальным конфигурациям системы. В аналитической механике такая задача вообще не имеет решения, если число частиц больше или равно трем. Макроскопические системы содержат неизмеримо большее число частиц. Тем не менее решение подобной задачи, долгое время казавшееся чисто символической операцией, в настоящее время стало привлекать большое внимание. Развитие вычислительной математики позволило численно проинтегрировать уравнения механики для достаточно большого числа частиц, когда совокупность молекул уже можно рассматривать как малую часть макроскопической системы. В ряде случаев систему моделируют путем периодического повторения специально подбираемого блока молекул. Определяемые для этой модели средние значения, конечно, не являются точными аналогами измеряемых на опыте вели- [c.187]

Однако, если в течение длительного темнового периода смесь феррицианид — краситель окисляет все компоненты цепи реакций, обладающие потенциалом ниже 0,43 в (потенциал феррицианидной системы), при освещении фотореакция II может осуществляться только путем восстановления У. Именно таким образом Румберг и сотр. объяснили результаты своих экспериментов (фиг. 233). В этих экспериментах импульсы света индуцировали изменение поглощения при 520 ммк (система II) и не вызывали изменения поглощения, обусловленного Р700 (система I). [c.574]

Будевский с сотр. (1966), проводя эксперименты с идеальной гранью (111) серебра, служившей катодом, продемонстрировал возможность такого процесса. В опытах Булевского на катод подавался кратковременный импульс тока, вызывавший смещение потенциала в отрицательную сторону, достаточное для образования двухмерного зародыша. Затем потенциал несколько сдвигали в положительную сторону, что исключало возможность возникновения новых двухмерных зародышей, но обеспечивало рост уже созданного зародыша. Ток, протекавший через ячейку, вначале возрастал, а затем —по достижении фронтом роста зародыша края грани — падал до нуля. Дальнейший рост грани требовал повторного сдвига потенциала в отрицательную сторону до величины, обеспечивающей возникновение следующего двухмерного зародыша. Результаты опытов Булевского показали, что при заданном потенциале наблюдаются периодические колебания силы тока (или, при постоянной силе тока, колебания потенциала) и что рост грани может совершаться через стадии образования двухмерного зародыша и его распространения на поверхности. Однако такой механизм справедлив лишь для некоторых предельных случаев, которые обыч- [c.337]

Довольно часто принимается схема эксперимента, по которой импульс трассера вводится в поток на входе его в закрытый с обоих концов канал (аппарат), а отклик системы фиксируется в каком-либо промежуточном сечении (рис. 1У.8). В этом случае выражения для моментов С-кривой получают [17] из уравнений (1У.79) и (1У.80) при 2о = 0, а также решением уравнения материального баланса трассера [36]. Моменты С-кривой могут быть найдены также [60, 122] из соответствующих зависимостей для рециркуляционной модели при п—>-оо, /—>-оо, ЦпфО. Получаемые такими путями выражения для второго и третьего центральных моментов С-кривой имеют вид [c.109]

Вторая задача планирования эксперимента. Для заданного общего времени проведения одноточечного эксперимента Т и времени подачи импульсов индикатора = О, Аг,. . ., / Ai,. . ., AtN = = Т построить оптимальный план эксперимента, в котором условия проведения каждого единичного и-то эксперимента определяются вектором == [и , Уц], где подвекторы и , г> , и = 1, 2,. . . . . Ы, ш задают в и-ж эксперименте значения компонентов соответственно подвектора управляемых переменных, нодвектора объемов подаваемых импульсов. Причем V — [c.166]

Вычисление функций распределения времени пребывания в реакторе с учетом всех перечисленных факторов, как правило, невозможно часто функцию распредедения получают экспериментально, подавая на вход реактора импульс трассирующего вещества или другой переменный сигнал и измеряя концентрацию трассирующего вещества на выходе реактора как функцию времени. Однако и в этом случае получаемую функцию распределения стремятся выразить через небольшое число параметров (по возможности имеющих непосредственный физйческий смысл), зависимость которых от гидродинамики и физических свойств потока можно было бы найти в поставленной серии экспериментов. [c.207]

Ясно, что, хотя экспоненциальный реактор и критические сборки требуются, в конечном счете всегда при создании реактора больших размеров вое же желательно провести некоторую предварительную экспериментальную проверку расчета реактора с помощью других, более простых методов. Такой эксперимент, но-видимому, весьма подходящий для этой цели, основан на использовании пульсирующего нейтронного пучка. Этот метод применялся для определения коэффициента диффузии тепловых нейтронов и макроскопических сечений поглощения реакторных материалов [С8—711. Позднее он был использован Кэмпбеллом и Стелсеном нри изучении корот-коживущих изотопов и измерении параметров размножающей среды в реакторе [72]. Эксперимент, в сущности, заключается в облучении образца реакторного материала очень коротким импульсом нейтронов и в измерении постоянной распада основного радиоактивного изотопа, возбужденного в образце. Интересующие параметры реактора могут быть затем получены из рассмотрения зависимости постоянной распада от формы и размеров образца (т. е. от геометрического параметра). Этот эксперимент особенно полезен при определении свойств материала ио отношению к тепловым пей- [c.409]

В качестве трассирующего элемента можно использовать любое вещество, которое не испытывает химического превращения в условиях выполняемого эксперимента и может быть легко и быстро обнаружено путем химического или физического анализа. Трассирующим веществом могут быть красители, кислоты, основания, радиоактивные изотопы и т. д. Измеряться при этом могут световая абсорбция — колориметрически, концентрация ионов водорода — потенцпометрически, интенсивность радиации — через число импульсов, показываемое счетчиком Гейгера, и т. д. [c.39]

В реализованном алгоритме используется только один сво6однь й параметр ait), обеспечивающий сохранение пqлнoй энергии исходной системы вдоль вычисляемой траектории в пределах заданной точности. Сохранение импульса обеспечивается правильным вычислением правой части уравнений движения, удовлетворительное сохранение момента импульса подтверждено численными экспериментами. [c.80]

Методом характеристических потерь энергии электронами (Ер=200 эВ) с угловым разрешением изучена пространственная дисперсия плазмонов в графите в интервале квазиимпульсов 0-ь 16 нм . Спектры ХПЭ получены в ФТИ им. А.Ф. Иоффе РАН. Все эксперименты выполнялись с помощью многоканального электронного спектрометра с угловым разрешением [1] с оригинальным дисперсионным энергоанализатором типа коническое зеркало [2]. Угловое разрешение прибора по полярному углу 0 и азимутальному углу <р было одинаковым (1.5 х1.5"). Значения полярньсх углов 0, определялось с точностью 0.5 . Угол падения первичного пучка электронов на образец 0=50°. Углы сбора неупруго рассеянных электронов составляли 15-55". Анализатор работал в режиме постоянного абсолютного энергетического разрешения ДЕ=0.6 эВ и был настроен на энергию пропускания 30 эВ. Измерения проведены на образцах высокоориентированного пирографита (НОРС). Определение энергии л- и о-плазмонов проведено с использованием формализма Крамерса-Кронига [3]. Величина переданного импульса (q - это квазиимпульс л-электронов) определена по следующей формуле = , [c.48]

Итак, эксперименты показывают, что на течение в некотором сечении пограничного слоя влияют лишь параметры внешпего потока вблизи этого сечения. Отсюда следует, что влиянием профиля скорости в начальном сечении можно пренебречь. Вследствие этого за характерный линейный размер целесообразно брать не расстояние х от начального сечения, а какую-либо линейную характеристику z пограничного слоя в рассматриваемом сечении (например, толщину вытеснения б или толщину потери импульса б ). Из основного предположения следует также, что если во внешнем потоке все производные давления ро по х в данной точке конечны, то в разложении давления ра по х можно ограничиться первой производной ро. [c.332]

После внедрения в 60-х годах электронно-вычислительной техники в физический эксперимент была реализована возможность получения спектров ЯМР высокого разрешения путем фурье-преоб-разования сигнала ССИ (см. гл. I 1.3) после воздействия короткого (порядка 10 5—10 с) мощного (от 1 кВт) импульса электромагнитного поля с несущей частотой V. Действие импульса продолжительностью (р состоит в повороте вектора намагниченности М на угол а, равный согласно (1.14) nBJp. [c.45]

Сглаживание осцилляции при экспериментах объяснется тем, что ультразвуковой импульс содержит довольно широкий спектр частот и, следовательно, длин волн. Этот спектр охватывает определенный диапазон значений /Д, в котором происходит усреднение и сглаживание осцилляции. [c.52]

Определить, применяя критерий скорости (критерий Семерано), природу затруднений для этого процесса при следующих условиях эксперимента сса + = = 1,0-10 моль-л , время задержки импульса Тз = 5 с, напряжение начала снятия осциллополярограммы = —0,10 В, напряжение пика тока п = —0,598 В, скорость истечения ртути капающего электрода т = 0,48 мг/с. [c.134]

В полипептидной цепи эта группа, как предполагалось в модели Лаки и Коулсона, отцает четыре электрона для образования общей я-орбитали. Согласно этой модели белок является полупроводником, причем л-электронные орбитали располагаются перпендикулярно оси полипептидной цепи. Позже Эванс и Герей, рассматривая пептидную группу как элементарную ячейку, пришли к выводу о наличии в молекуле белка трех энергетических зон, из которых одна свободна. Более точные расчеты показали, что ширина запрещенной зоны в белках довольно велика и равна 5 эВ. Бриллюэн предложил модель, в которой зоны проводимости белка получаются за счет перекрытия ст-связей. В этой модели ширина запрещенных зон еще больше (8—10 эВ). Проблема полупроводи-мости белковых систем пока ждет решения. Эксперимент показывает, что энергия фотовозбуждения отдельных групп, связанных с белковой цепью, может мигрировать на значительные расстояния и вызывать флуоресценцию других групп. Комплекс миоглобина с оксидом углерода (II) отщепляет СО при действии излучения, которое не поглощается гемином (т. е. группой, непосредственно связанной с СО), но поглощается триптофаном и тирозином — аминокислотами, остатки которых входят в состав белка миоглобина. Здесь энергия мигрирует от белка к геминовой группе. Эти важные свойства белков показывают, что белки в некоторых случаях способны передавать энергию возбуждения, т. е., в общем случае, сигналы . В ходе эволюции функции передачи сигналов в форме серии дискретных импульсов, частота которых зависит от силы раздражения, перешли к более совершенной системе — нейронам нервной сети. [c.348]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология