Неизотермическое г газов

ИЗЛУЧЕНИЕ НЕИЗОТЕРМИЧЕСКОГО ГАЗА [c.501]

Излучение неизотермического газа [c.501]

Уравнение (5) для о),,= 0 или (И) для со, 0 является формальным математическим решением уравнения переноса для неоднородного и(или) неизотермического газа. Очевидно, уравнением можно непосредственно воспользоваться при известной зависимости функции источника от координаты. Например, если известны температура и распределение концентрации сажи в пламени горелки, можно найти интенсивность излучения пламени (пренебрегая рассеянием) по уравнению (5) и провести численное интегрирование. Конечно, если желательно найти плотность полного потока, необходимо проинтегрировать / по os BdQ, как в уравнениях (1) 2.9.6 или (8) и (9) 2.9.1 [c.502]

Неизотермический газ и замыкающая его оболочка подразделяются на конечное число объемов и площадей, которые могут считаться близкими к изотермическим. Затем для каждой такой ячейки записываются уравнения баланса энергии. Получается [c.204]

Изложена гидродинамическая теория одно- и многофазной фильтрации жидкостей и газов в однородных и неоднородных пористых и трещиноватых средах. Рассмотрены задачи стационарной и нестационарной фильтрации и способы расчета интерференции скважин. Описаны гидродинамические методы повышения нефтегазоотдачи, неизотермическая фильтрация при тепловых методах воздействия на пласт и в естественных термобарических условиях. [c.2]

Численные методы решения различных задач фильтрации газа на основе уравнения Л. С- Лейбензона также достаточно хорошо обоснованы в приложениях к проблемам разработки месторождений природных газов. При этом наибольшее распространение получили методы конечных разностей и конечных элементов. Вместе с тем, развитие теории фильтрации газов, вызванное требованиями практики разработки газовых месторождений, и, в частности, изменением горно-геологических условий их залегания (большие глубины, высокие давления и температуры, многокомпонентность газа и т.д.) потребовало учета в основном уравнении, предложенном Л. С. Лейбензоном, многих дополнительных факторов. Так, оказалось, что использование функции Лейбензона в форме (6.2) допустимо при небольших давлениях, в условиях недеформируемых пластов. При достаточно больших давлениях в условиях деформируемых коллекторов под знак интеграла в формуле (6.2) необходимо внести зависимости изменения проницаемости, вязкости и коэффициента сверхсжимаемости газа от давления. При неизотермической фильтрации во многих случаях необходимо учитывать также изменение свойств газа от температуры. [c.183]

Система уравнений неизотермической стационарной фильтрации соверщенного газа имеет вид [c.334]

Реакционное пространство этого реактора имеет вид длинного змеевика, обогреваемого снаружи дымовыми газами. Температура реагентов изменяется от 120°С на входе в реактор до 300 °С на выходе из него. Таким образом, это — неизотермический гомогенный трубчатый реактор. [c.292]

В относительно холодной неизотермической плазме, например тлеющего разряда, в которой температура электронного газа более или менее значительно превышает температуру молекулярного газа, концентрации частиц, из которых некоторые могут быть химически активными, определяются не термодинамическим равновесием, а стационарным состоянием, возникаю-пщм в результате конкуренции различных процессов образования и расходования частиц, В зависимости от соотношения скоростей противоположно направленных процессов концентрации как первично активных частиц, так и конечных продуктов внутри самой плазмы могут значительно превышать термически равновесные. В этом случае уместно говорить о специфической электрической активации реакций, которая и будет рассмотрена в данном параграфе. [c.251]

На рис. П-27 приведен профиль температуры и степени превращения для адиабатического реактора. В случае неадиабатического и неизотермического процесса кривая, полученная для адиабатического процесса, должна быть дополнена учетом теплопотерь. Оценка этой величины может быть сделана по описанному выше методу определения теплопотерь в радиальном направлении путем пропускания газа при отсутствии химической реакции. Измеренная в этом случае разность температур на входе и выходе реактора вх —/вых равна разности температур (/г —/о) = С з/(СсСр), [c.181]

МАТЕМАТИЧЕСКИЕ МОДЕЛИ НЕИЗОТЕРМИЧЕСКИХ РЕАКТОРОВ ДЛЯ СИСТЕМ ЖИДКОСТЬ - ЖИДКОСТЬ И ЖИДКОСТЬ - ГАЗ [c.167]

Глава 9. Математические модели неизотермических реакторов для систем жидкость — жидкость и жидкость — газ. ... [c.318]

При неизотермическом движении, когда температура протекающей жидкости не везде одинаковая и постоянная, вязкость и плотность (для газов) получаются различными в разных точках. В связи с этим изме- [c.20]

При исследовании кинетики реакций весьма важен вопрос о выборе контролируемого параметра. В простых газо-жидкостных процессах, в которых хорошо изучены направления химических превращений (например, реакции гидрирования непредельных соединений или восстановления нитросоединений водородом), контролируемым параметром может служить давление. Процесс в этом случав проводят статически в изохорических условиях, а скорости реакций измеряют по скорости изменения давления в системе. Математическая обработка полученных результатов достаточно проста. Для сравнительно простых реакций можно применять адиабатический метод исследования кинетики [4—6], когда контролируемым параметром является только температура. Метод основан на определении скорости разогрева (охлаждения) адиабатического реактора и применим для сильно экзотермических (или эндотермических) реакций. Для его использования нужно знать тепловые эффекты реакций и теплоемкости реагентов и продуктов. Надо, однако, иметь в виду, что при применении чисто адиабатического метода всегда есть опасность непредвиденного изменения направления реакции по мере повышения температуры, что сразу затрудняет расшифровку полученных данных. Гораздо большую перспективу имеет применение для исследования каталитических процессов метода неизотермического эксперимента, где наряду с анализом веществ производится замер профиля температуры по длине слоя катализатора или по ходу опыта. [c.403]

Дальнобойность струи вторичного воздуха, втекающего в основной поток топочных газов, может быть ориентировочно описана полуэмпирической формулой, полученной А. И. Ляховским и С. Н. Сыркиным из опытов по аэродинамике сносимых струй при неизотермическом втекании [c.74]

Так как для газов значение критерия Рг с изменением температуры практически остается постоянным, то поправочный коэффициент х для неизотермического турбулентного газового потока равен единице. [c.399]

При неизотермических течениях газов сквозь пучки труб их плотность и скорость заметно меняются. Ускорение приводит к появлению дополнительного перепада давления, который для канала с постоянным сечением равен [c.148]

Р. Излучение молекулярного газа в плоском слое. Рассмотрим теперь задачу о неизотермическом плоском слое, в которой учитывается совместное воздействие спектральных зависимостей и изменений по направлениям. Чтобы найти плотность потока результирующего излучения, необходимо провести интегрирование по спектру и по передней и задней полусферам [c.508]

Протекание химических процессов в реальных условиях часто осложнено наличием таких факторов, как турбулентный характер течения реагирующих потоков и пространственная неоднородность состава реагирующей смеси и полей скоростей и температур. В настоящее время известно, что знание только средних значений таких флюктуирующих величин, как температура и концентрации реагирующих компонент, недостаточно дпя полного описания сложных процессов химического превращения в условиях неизотермичности и турбулентности даже в тех случаях, когда влиянием химической реакции на гидродинамические характеристики системы можно пренебречь [147]. Необходимость учета флюктуаций температуры и концентраций реагентов и их взаимных корреляций обусловлена тем, что средняя скорость элементарного акта химического превращения в условиях неизотермического турбулентного смешения реагирующих компонент не определяется в виде закона Аррениуса при средних значениях этих величин. Кроме того, наличие флюктуаций приводит к существенному изменению коэффициентов переноса, значения которых определяются в этих случаях не только свойствами реагирующих газов, но и свойствами самого течения [86, 97, 127]. [c.178]

При графическом методе расчета абсорбера наряду с рабочей линией на график наносят кривую равновесия, характеризующую окончание процесса абсорбции при достижении состояния равновесия. Графически процесс абсорбции протекает между рабочей линией и линией равновесия. При неизотермическом процессе абсорбции следует учесть влияние температуры на изменение условий равновесия системы. В этом случае кривая равновесия сдвинется вверх и при известной дифференциальной теплоте растворения газа можно, рассчитать ординаты точек новой кривой при заданных концентрациях в жидкости. Схема подобного расчета имеется в специальной литературе [53]. [c.341]

Чтобы выразить и 2 в явном виде, необходимо определить потоки g и g-j, связанные с тепловым движением. Выражения для и будут получаться различными в случае постоянной температуры в газе (изотермическая диффузия) и в случае переменной температуры (неизотермическая диффузия). Сначала рассмотрим изотермическую диффузию. [c.65]

Всякое вещество при достаточно высокой температуре переходит в особое состояние — в так называемую плазму. При температурах порядка десятков миллионов градусов плазма представляет собой электронно-ядерный газ. Все частицы плазмы обладают огромной энергией теплового движения, которая и приводит атомы к термической диссоциации на ядра и электроны. При этом средняя температура электронов может на несколько порядков отличаться от средней температуры ядер (неизотермическое состояние плазмы). [c.377]

Классическим примером неизотермической плазмы является плазма тлеющего разряда. Наоборот, в сильноточных дугах плазма становится изотермичной. В дуге электроды и газ сильно раскаляются и происходит в основном термическая ионизация газа, что приводит к изотермичности плазмы. [c.306]

Рис. 81. Изображение процесса неизотермической абсорбции на диаграмме у—х при высокой температуре поступающего газа (с экстремумом У)

Нахождение минимального расхода поглотителя при неизотермической абсорбции затруднительно. Для упрощения задачи можно воспользоваться приближенным методом расчета, т. е. пренебречь изменением температуры газа. В этом случае, как видно из уравнений (1У-50) и (1У-51), температура жидкости О и, следовательно, положение линии равновесия не зависят от расхода поглотителя. Предельное положение рабочей линии (см. рис. 80), соответствующее минимальному расходу поглотителя, будет при этом ВР, причем точка Р лежит на линии равновесия и имеет ординату у . Абсцисса точки Р равна максимальной концентрации вытекающей жидкости которая может быть [c.279]

В качестве примера рассмотрим расчет неизотермической абсорбции нелетучим поглотителем при небольшой концентрации газа на аналоговой машине типа МН-7 . [c.285]

Рассмотрим вначале установившееся одномерное неизотермическое движение несжимаемой жидкости и газа в трубах. При этом предполагается, что жидкость является однофазной, т. е. не претерпевает фазовых превращений, а скорость, плотность, давление и температура в каждом поперечном сечении распределены равномерно. Пусть горячая жидкость (газ) закачивается в скважину (рис. 1). Выделим элемент эксплуатационной колонны dz, ограниченной сечениями z и z + dz, через которые происходит приток тепла с температурой Ti и отток тепла с температурой Та соответственно. Через стенки трубы данного элемента происходит потеря тепла в окружающую среду с температурой Т . Выражая Tj и Tj через среднюю температуру элемента Т, составляя уравнение теплового баланса и используя закон сохранения массы, энергии и уравнение Вернули в механической форме, согласно ]1] получим следующее уравнение энергии [c.145]

При неизотермических рабочих условиях, в последнее время часто применяемых в газовой хроматографии, изменения температуры хроматографической колонки во время анализа вызывают изменение скорости потока газа. Этого нежелательного влияния можно избежать, включая подходящие регулирующие устройства или создавая большой перепад давления с помощью вентиля тонкой регулировки (Даль Ногаре и Джувет, 1962), [c.286]

С. Пропускание пограничного слоя. В 2.9.7 рассмат-)ивается радиационный перенос в неизотермическом газе. Тлотность потока падающего излучения на холодной стенке, обращенной к горячему газу, меньше в том случае, когда имеется холодный пограничный слой, вследствие того, что не весь путь падающего луча проходит через области с высокой температурой. Проводя анализ термически развивающегося течения поглощающего и излучающего молекулярного газа на входе в канал, образо- [c.496]

В неизотермических режимах вязкость газа ti 7° , а плотность р Т К Из (11.74) тогда следует, что массовая скорость ри в мзкостном режиме зависит от р/ц 7 - , а в инерционном от Vp 7 т. е повышение Rea также выравнивает колебания скорости, вызываемые неравномерностями поля температур. [c.73]

Источником энергии в разряде является электрическое поле, сообщающее ускорение в первую очередь свободным электронам, которые передают свою энергию молекулам газа посредством упругих и неупругих ударов. В результате неупругих ударов происходит возбуждение и ионизация молекул, а также диссоциация их на свободные ради1 алы или атомы. Принципиально любая нз этих частиц, т. е. возбужденная молекула, ион и свободный радикал, могут являться химически активной частицей, участвующей в первичном элементарном акте. За первичным актом могут последовать, в зависимости от условий, различные вторичные реакции, причем последние могут развиваться не только в самой плазме разряда, но и на стенках разрядной трубки. Таким образом, весьма сложная задача изучения механизма реакций в разряде сводится, во-первых, к выяснению природы первично активной химической частицы и характера первичного элементарного акта и, во-вторых, к изучению возможных вторичных реакций. Следует иметь в виду, что плазма разряда может быть изотермической и неизотермической. В изотермической плазме температуры электронного и [c.250]

В природных дисперсных материалах, в том числе и торфе, перенос влаги, как правило, происходит в неизотермических условиях. При этом процессы термовлагообмена в капиллярно-по-ристых системах протекают наиболее интенсивно, когда они находятся в трехфазном состоянии [218], отвечающем наибольшей подвижности влаги под действием градиентов температуры. При низком влагосодержании материала (11- 0) термическая подвижность влаги мала вследствие высокой энергии ее связи с твердой фазой. При двухфазном состоянии торфа в нем возможна лишь термическая циркуляция массы без ее перераспределения Б объеме йи 1йТ = 0). Кроме того, с увеличением и уменьшается поверхность раздела жидкость — газ, определяющая тер-мовлагоперенос под действием градиента поверхностного натяжения. Следовательно, наибольшая термическая подвижность дисперсионной среды соответствует такому остоянию материала, когда его поры не полностью заполнены влагой и в достаточной мере развита поверхность-раздела жидкость — газ [231]. Влага порового пространства в данном случае разделена короткими пленочными участками, от термической подвижности которых и зависят значения термоградиентного коэффициента б. [c.76]

Примером процесса, который, часто протекает в неизотермических условиях, является абсорбция. Возможная схема расчета степени извлечения при заданном числе теоретических ступеней в условиях неизотермической абсорбции приведена на рис. 111.4. При этом методе расчета сначала задаются конечным составом (или степенью извлечения) и температурой выходящего газа. Затем по уравнениям материального и теплового баланса находят конечные параметры абсорбента. Далее проводят последовательный расчет расходов, составов и температур для всех ступеней (на рис. III.4, как и на рис. 111.1, б, отсчет ступеней ведется снизу — от входа газа). Полученные значения конечной концентрации и температуры газа сравнивают со значениями, которыми задались в начале расчета. Если расхождение значительно, расчет повторяют. Каждую новую итерацию можно начинать, принимая степеР1Ь извлечения и конечную температуру газа равными соответствующим значениям, полученным в предыдущей итерации. [c.46]

Плазма может быть изотермической и неизотермической. В изотермической плазме электроны и ионы находятся в термодинамическом равновесии. В неизотермической плазме, ввиду затрудненности обмепа энергии при соударениях электронов с молекулами и ионами, средняя энергия электронов значительно превышает среднюю энергию ионов л молекул газа. Допуская максвелловское распределение скоростей электронов, можно говорить об их температуре (электронная температура). Если в положительном столбе тлеющего разряда газ, т. е. молекулы и ионы, имеет темгсературу порядка нескольких сотен градусов Цельсия, то электронная температура является величиной порядка тысяч и десятков тысяч градусов. [c.178]

Твердое вещество и газ находятся в режиме идеального вытеснения. При этом режиме состав ингредиентов изменяется по мере прохождения их через реактор. Кроме того, такие процессы являются, как правило, неизотермическими. Приведение в соприкосновение твердой и газообразной фаз может осущестЬляться различными способами созданием противотока продуктов, например, в доменном процессе или при обжиге в производстве цемента (рисунок ХП-13, а) прямотока продуктов, например, в аппаратах для сушки полимерных материалов (рис. ХИ-13, б) перекрестного тока, например, в топках с движущимися колосниковыми решетками (рис. ХИ-13, б), или комбинацией подобных способов, реализуемой в реакторах с движущимся слоем твердого материала (рис. ХН-13, г) . [c.347]

Помимо этого в неизотермических условиях может происходить движение пристеночной жидкости. Это явление, аналогичное явлению теплового скольжения газа, было названо термоосмоти ческим эффектом. Продвижение пристеночной жидкости обусловлено различием в термодинамических свойствах жидкости в тонком слое по сравнению с жидкостью в объеме и, в частности, различием ее энтальпий. [c.153]

Карбонизация ТСП при 400...450°С и 0.1МПа с азотным дутьём отличается малыми р.ыхо.чамн газа (4,..8 о) и карбонизованного продукта (12...20 > о), Основная. масса дистиллята выделяется на неизотермической, а газа - па изотермической стадии нагрева. Выход продуктов стабилизируется при продолжительности изотермической стадии не менее 2...3 ч. При выдержке и течение 1ч получаются КМ с Тря,м=220..270°С. 42...90" о составляющих их карбенов и карбоидов об])азуются на изотермической стадии процесса, на которой протекают и часто остаются скрытыми от экспериментатора начальные изменения состава КМ, связанные с интенсивным на-копление.м асфальтенов и расходование.м мальтенов. На этой стадии процесса имеется возможность формирования КМ с содержанием асфальтенов до 80 /( . Применяя газовое дутьё, быстрый нагрев до Т, при которой достигается требуемый групповой состав КМ, и последующее быстрое охлаждение до Г стабилизации структуры и дегазации воздействием ультразвука, представляется возможным получение качественных волокнообразующих пеков. КМ, сформировавшиеся на изотермической стадии, состоят только из асфальтенов, карбенов и карбоидов. Так, при карбонизации ТСП керосиновой фракции с дутьём азота (рис.5.7) карбоиды появляются в КМ в об- [c.152]

В условиях низкого давления энергообмен между частицами сильно затруднен. Поэтому более тяжелые, медленные частицы плазмы, легко отдавая свою энергию окружающей среде, оказываются менее энергичными , чем более легкие, быстрые частицы, которые практически не вступают в энергообмеи с окружающей средой. В результате у разных компонентов такой плазмы значения температуры различны и плазма оказывается неизотермической. Температура электронного и фотонного газов неизотерми-ческой плазмы значительно выше температуры ее ионного, молекулярного, радикального, атомного и т. п. газов. Например) температура электронного газа в неоновых лампах дневного света достигает 25 ООО К, в то время как температура, обусловленная нейтральными частицами и иопами, близка к температуре окружающей среды. Внешне температура такой плазмы обычно не превышает 1000 К, поэтому на практике ее называют холодной. [c.41]

Зазовский А.Ф. О неизотермическом вытеснении нефти водой из нетеплоизолированных пластов // Изв, АН СССР, Механика жидкости и газа. 1983, № 5, С, 91-98, [c.218]