Работа ударной трубы

В данной главе рассматриваются только легкие углеводороды С1—С4, являющиеся исходным сырьем для множества продуктов. В первую очередь будет рассмотрено значение нефтехимического производства для нефтяной промышленности в целом. Затем вследствие быстрого роста этой сравнительно новой ветви нефтяной промышленности (бурное развитие которой началось только в послевоенный период), требующего проведения обширных исследований, будут описаны реакторные устройства трех новых типов для исследовательских работ (ударная труба, плазменный реактор и баллистический плунжер). В этих реакторах можно достигнуть весьма высоких температур, значительно превышающих обычные температуры крекинга и пиролиза. Исследования, проводимые в этой новой области высокотемпературных процессов при переработке легких углеводородов, могут сыграть весьма важную роль в дальнейшем развитии химической промышленности. В данной главе сравнительно подробно рассматривается теория ударной трубы, плазменного реактора и баллистического плунжера для того, чтобы создать полное представление об этих новых мощных средствах исследования. Далее будут кратко описаны исследовательские работы, проводимые в области высокотемпературной химии легких углеводородов с применением этих новых реакционных устройств, и полученные результаты. [c.295]

По мере того как приближается к предельному или почти предельному значению при очень высоких степенях сжатия, температура сильно повышается. Способность ударной волны развивать очень большие мгновенные температуры дает ей возможность инициировать взрывы в газовых смесях и поддерживать детонационные волны. Это используется при исследовании кинетики очень быстрых реакций при относительно высоких температурах. (См. работы Дэвидсона и др. по реакциям в ударных трубах, а также работу Бриттена [65].) [c.409]

На первом этапе работы в КНД заливалась дегазированная вода и производилось ее импульсное нагружение ступенчатым сигналом, формирующимся при разрывах диафрагмы в ударной трубе. [c.115]

Сведения о влиянии высоких Д. на физ.-хим. св-ва в-в появились в 19 в. Систематич. изучение поведения в-в при высоких Д. было начато в 20-х гг. 20 в. Основополагающие результаты в этой области были получены П. Бриджменом. В СССР аналогичные исследования были начаты в 30-е гг. Важную роль в развитии исследований физ. и хим. процессов сыграли работы Л. Ф. Верещагина с сотр. В данной статье рассматривается действие на в-во статич. Д. о физ.-хим. исследованиях при динамич. Д. см. в ст. Взрыв, Ударных труб метод. [c.619]

В гл. 2 представлены результаты исследований реакции водорода с кислородом в ударных волнах. Эта классическая реакция с самого начала развития науки о разветвленных цепных процессах является модельной, и на ее примере проверялись и проверяются основы теории. За последние годы наиболее существенные результаты по кинетике реакции Нг — О2, по-видимому, получены в работах с использованием ударных труб. У нас в стране это направление исследований развивалось относительно слабо. Значительный интерес в методическом отношении представляют методика линейчатого поглощения радикала ОН и особенно техника регистрации излучения электронно-возбужденных частиц за отраженной ударной волной вдоль оси трубы, обеспечивающая исключительно высокую чувствительность и благодаря этому позволяющая исследовать са- [c.7]

Поток за фронтом ударной волны испытывает воздействие сил трения между пограничными слоями газа и стенками ударной трубы. Рост пограничного слоя газа за фронтом удар< ной волны обусловлен взаимодействием со стенкой из-за вязкости и теплопроводности, что приводит к изменению параметров газа по сечению трубы. Постепенное уменьшение интенсивности ударной волны в зависимости от пройденного расстояния также объясняется развитием пограничного слоя. Обычно изменение условий во фронте ударной волны в сравнении с рассчитанными по стационарной одномерной теории велико на боль- ших расстояниях от фронта волны, и для данного расстояния отклонения значительнее при низких рабочих давлениях. Эти явления, важные для кинетических исследований, в настоящее время довольно подробно изучены, причем предложены критерии для учета их влияния на экспериментальные результаты [4]. Достаточно отметить, что в ранних кинетических работах, включая и исследование реакции водорода с кислородом, никаких поправок на неидеальность течения не делалось. В той или иной степени такая коррекция необходима для всех изученных систем. Повышение рабочих плотностей, являющееся результатом разбавления реагирующей смеси инертным одноатомным газом, благотворно влияет на независимость условий за ударной волной от пристеночных эффектов. Другие аспекты полезного повышения рабочих давлений обсуждались ранее. [c.125]

Ультрафиолетовое поглощение радикалов ОН для количественного определения их концентрации впервые использовано при изучении продуктов горения в пламенах, а уже потом перенесено в работы на ударных трубах. Обычно используемый электронный переход имеет кант наиболее сильной [c.131]

Для получения оптимального отношения сигнал/шум при работе на ударных трубах необходимы более мощные источники света, поэтому приходится идти на некоторые компромиссы. Во-первых, сильный разряд дает очень интенсивные, но в то же время и значительно уширенные линии. Во-вторых, в рабочий участок спектра в пределах щелевой функции монохроматора попадает целая группа линий. Сообщалось [24] об использовании группы узких линий от охлаждаемой, проточной газовой лампы, возбуждаемой высокочастотным разрядом 28 МГц. Экспериментальная установка, схематически представленная на рис. 2.1, с небольшими изменениями применялась в ряде исследований на ударной трубе для изучения образования и расходования ОН в водородно-кислородных системах [25—32]. Работа [25] посвящена измерениям равновесных концентраций ОН и измерению скорости термического распада Н2О. Линейчатый спектр излучения ОН возбуждается в капилляре лампы, содержащей пары Н2О при давлении 0,9 мм рт. ст., импульсом тока в несколько ампер и длительностью 5 мс. Для поддержания постоянного давления в лампе применяется термостатированный регулятор давления на основе гидратов некоторых солей. Пучок света из анодной области лампы ограничивается щелями, проходит через ударную трубу внутренним диаметром 10,2 см и затем попадает на входную щель термостатированного монохроматора. Окна ударной трубы и собирающие линзы изготовлены из плавленого кварца. Излучение, выделенное монохроматором, попадает на фотоумножители для ультрафиолетовой области спектра. [c.132]

Для получения количественной информации при изучении реакции водорода с кислородом в условиях, когда концентрация радикалов ОН достаточно велика, также применялся метод поглощения радикалами ОН света от источника непрерывного ультрафиолетового излучения. В работе [46], где использовалась разрядная ксеноновая лампа и монохроматор, длительность периода индукции в смесях Нг—Ог—Аг, содержащих от 10 до 30% реагентов, измерена по быстрому нарастанию поглощения радикалов ОН после прохождения фронта отраженной ударной волны. Эксперименты проведены при значительно более низких температурах, чем в ранних работах на ударных трубах, т. е. в непосредственной близости от области взрывных пределов. [c.139]

Н]/ 0 или (—й[0 1сИ) связаны между собой простыми соотношениями. Из уравнения (2.19) видно, что расходование любой из этих промежуточных частиц списывается уравнением второго порядка. Именно такие способы анализа экспериментальных данных использовались в ранних работах на ударных трубах [28]. [c.185]

Многочисленные исследования структуры пламен Нг —Ог (разбавитель) с помощью самых разнообразных экспериментальных методик широко представлены в литературе. В нашу задачу не входит детальное обсуждение этих работ, а заинтересованным читателям можно рекомендовать прекрасные монографии [14—16], уже цитированные ранее. Мы проведем очень сжатое рассмотрение кинетических результатов таких исследований, причем основное внимание уделим сравнению с данными, экспериментов, выполненных на ударных трубах. [c.189]

Измерения скоростей диссоциации в ударно-нагретых газах позволяют определить скорость рекомбинации атомов при повышенных температурах [210]. Эксперименты на ударных трубах и исследования в струевых разрядных установках при широком изменении температур и третьих частиц дадут возможность установить зависимость кз от этих параметров и обеспечить таким образом необходимый материал для проверки и дальнейшего развития теории тримолекулярных реакций рекомбинации атомов [6а]. К тому же такие данные должны способствовать проверке количественных методов в работах на ударных трубах и в струевых разрядных установках. [c.350]

С использованием значений вероятностей перехода, вычисленных по методу искаженных волн, в работе [57] был проведен расчет времени колебательной релаксации т для азота и кислорода. Результаты расчета (сплошные и пунктирные кривые) на ЭВМ приведены на рис. 3, где они сравниваются с экспериментальными значениями времени релаксации, полученными рядом авторов и приведенными в работе [58]. Сравнение показывает, что расчетные значения времени релаксации хорошо согласуются с экспериментальными данными, полученными в основном в ударных трубах в большом диапазоне температур. Это указывает на неплохое соответствие с опытами по вязкости, на основании которых выбираются константы в потенциале Ленарда—Джонса, и спектроскопическими данными, из которых определяется характеристическая температура 0. [c.126]

Вследствие весьма значительного различия между ударной трубой и обычными реакторами химической промышленности необходимо в первую очередь рассмотреть ее работу и потенциальные возможности использования в исследованиях. Дальше будет показано значение ударной трубы в области высокотемпературных исследований и рассмотрены некоторые высокотемпературные химические процессы, протекающие в легких углеводородах при экспериментах в ударной трубе. [c.302]

Экспериментальные доказательства образоЕ ания метиленовых радикалов при разложении метана весьма скудны значительно более широкое признание получил механизм, основанный на образовании метильных радикалов. Опыты, проведенные в ударной трубе [37], доказывают возможность образования метиленовых радикалов для окончательного выяснения этого вопроса необходимы дополнительные работы. В обзоре, посвященном пиролизу углеводородов [15], без достаточных доказательств утверждается, что пиролиз метана протекает с образованием метиленовых радикалов, рекомбинация которых ведет к образованию этилена. Исследование разложения метана в фарфоровой трубке при температуре 1000—1100°С [22] не позволило четко установить механизм в противоположность результатам других исследований [17, 30,34, 50] эти опыты показали, что водород, как это ни странно, ускоряет разложение метана. [c.316]

Рассмотрим прини,йп действия бдйоимйульсной ударной трубы и те изменения в конструкции, которые были внесены нами для улучшения работы ударной трубы. [c.29]

Работа ударной трубы. Два покоящихся газа разделены заслонкой в сечении х = 0. Газ 1 с параметрами рьр1 находится под высоким давлением, а газ 2 с параметрами Р2,Р2 — под низким, так что Р1 > рг (рис. 1). [c.177]

Известно более 200 экспериментальных работ по определению кп и нет ни одной по определению кЪ- Независимо от используемого метода (флешь-фотолиз [63], статические системы [7, 92—94], ударные трубы [70, 99, 100] и т. д.) основная трудность, которую необходимо преодолеть, состоит в возможно более точном учете вклада реакции 3, поскольку практическп всегда определяется отношение к к . Учет других стадий 16—19 и т. д.) менее важен, поскольку, выбрав соответствующие условия эксперимента (например, вблизи второго предела воспламенения), их влияние можно либо вообще свести к нулю, либо очень сильно ослабить. Так как значения к известны с хорошей точностью, то и точность определения /сц весьма высока ( (30—70)%). Статистическая обработка имеющихся экспериментальных данных [4, 12, 13] приводит к разбросу на уровне (60—90)%, что дает доверительный интервал (40—60)%- Теоретический расчет кп по "(4.10), (4.11) дает очень хорошее согласие с экспериментом. Сводные данные представлены в табл. 5 с рекомендуемым доверительным интервалом <(50—70)" [c.276]

Ударная труба позволяет просто создавать ступенчатый сигнал в диапазоне до 10 МПа со статичёской погрешностью не более 3% [2], величина давления в которой рассчитывается на основе законов сохранения и уравнения состояния идеального газа [1]. Прямые методы определения полных динамических характеристик преобразователей импульсных давлений разработаны в известных работах [2,6] и широко применяются. [c.110]

В работе [591 в заведомо гомогенных условиях (одноимпульсной ударной трубе при температуре 1480°С) исследовали водорододей-терообмен в смеси СН4 и D4. Найдено, что количество образовавшегося дейтероводорода (HD) было значительно меньше образовавшихся На и Da, что указывает на протекание первичной реакции по схеме СН4 СН1 СНа + На- Такой же вывод можно сделать и из рассмотрения работ [10, 60], проведенных в аналогичных условиях. Так, при температурах 1255—1417° К отношение образовавшихся дейтероводорода и водорода составляло HD/Ha = 0,0025— 0,029 при времени реакции около 1 мсек (следует, однако, отметить, что авторы работ [10, 60] сделали иные на наш взгляд, неправильные выводы). [c.218]

В работе [11] дан исчерпывающий обзор термических характеристик ЦТЭТН и ЦТМТН, включающий физические сворютва, особенности разложения, воспламенения и самовозгорания этих соединений. Обсуждаются возможные механизмы реакций на основе результатов испытаний в ударных трубах, экспериментальных исследований воспламенения зарядов ТРТ и зависимости скоростей горения от давления и начальной температуры в широком диапазоне значений этих параметров. [c.35]

Коэффициенты каталитической активности покрытий космических аппаратов Буран и Бор . Экспериментальные результаты по определению каталитических свойств поверхности многоразового силиконизованного теплозащитного покрытия космического аппарата Буран и модели Бор приведены в основном в работах [9, 37-48, 75]. На рис. 2.1 (предоставленным А.Ф. Колесниковым) проведено сравнение эффективных коэффициентов каталитической активности, полученных разными авторами для такого покрытия. Точками и 5 помечены данные [38], точками 2 и 7—данные [41-44], точками 3 — данные [47], точками 6 — данные, полученные в ударной трубе и приведенные в [9]. Точка 8 соответствует данным летного эксперимента на аппарате Буран [48]. [c.35]

В работе [81] для этой цели была применена регистрация изменения поглощения света, проходящего через детонирующую в ударной трубе смесь водорода с кислородом, к которой приметива.лось небольшое количество иода. Освовным результатом этих наблюдений, как отмечают авторы, является то, что полная диссоциация иода наступает без признаков предварительного усиления поглощения света (которое указывало бы на повышение давления без реакции), и что начало свечения от детонации совпадает с фронтом ударной волны в пределах разрешающей способ ности данной методики (2—3 мксек). Таким образом, снова подтверждается, что завершение периода индукции воспламенения происходит уже в процессе сжатия в ударной волне. [c.340]

В недавно опубликованной работе Паркинсона и Николлса [3191] сообщалось о том, что в ударной трубе в спектре поглощения наблюдались полосы системы <- молекулы ВаО. В случае окиси баряя основное состояние З, по-видимому, коррелирует с состояниями Ва Ю) - - О ( Р). [c.839]

О спектре поглощения ВаО сообщалось в единственной работе Паркинсона и Николлса [3191]. Авторы работы [3191] наблюдали при возбуждении в ударной трубе полосы системы — 12 си" 2 и и < 8. [c.841]

Коснемся еще исследований колебательной релаксации при высоких температурах (в ударной трубе) в смесях СО—N3, СО—0 , СО—Вз ы СО—Нз, сильно разбавленных аргоном, осуществленных в работе [1435]. Эти исследования показали, что в начале релаксационного процесса обе компоненты смеси релаксируют каждая со свойственной ей скоростью, отвечающей процессу Т—V далее скорость релаксации компоненты с меньшим временем релаксации уменьшается при одновременном уско рении релаксации второй компоненты и при приближении к равновесию обе компоненты релаксируют с одинакой скоростью. Такое поведение смеси объясняется вступлением в игру процесса V—V по мере повышения концентрации колебательно-возбужденных молекул. Измеренные вероятности этого процесса оказались равными (4—7) 10" ( O -fNз = СО 4- [c.186]

Для подробного ознакомления с методикой работы на ударных трубах читателю можно рекомендовать обширную библиографию [1]. Новые аспекты оснащения ударных труб измерительной аппаратурой отражены в гл, 2, написанной Гетзингером и Шоттом [2]. В связи с вопросом о точности данных, полученных в ударных трубах, представляет интерес, в частности, обсуждение особенностей распространения реальных ударных волн и их значения для исследования реакций диссоциации [3]. [c.14]

Диссоциация НгО->N2 +О( Р)—классический пример мономолекулярной реакции. Она была относительно давно изучена в статических и струевых условиях при достаточно низких температурах [66а—в]. При низких температурах сравнительно легко учесть вторичные реакции. Диссоциация исследовалась главным образом при малых давлениях, однако были получены первые указания на переход в область высоких давлений [666]. Использовалось множество разнообразных газов-разбавителей. Относительные эффективности передачи энергии для молекул N20, Не, Ме, Аг, Кг, Хе, О2, N2, СО2, Н2О соответственно равны 1, 1, 0,44, 0,1—0,18, 0,25, 0,15, 0,21, 0,26, 1,2, 1,6. Подробный анализ ранних низкотемпературных данных приведен в работе [66г]. После того как стало возможным проводить эксперименты в ударных волнах, диссоциация ЫгО вновь подробно исследовалась с помощью оптической регистрации реагентов [66д, е] и вре-мяпролетных масс-спектрометров, соединенных с ударными трубами [66ж, з]. Поскольку реакции атомов О с ЫгО имеют высокую энергию активации, они важны только при высоких температурах при низких температурах атомы кислорода расходуются в реакции рекомбинации. До сих пор продолжается Дискуссия [66и] по поводу абсолютных значений констант скоростей реакций 0 + Н20->-2М0 и ОЫгО —> N2-Ь О2. Эти реакции влияют на правильность высокотемпературных измерений ). Экспериментальные результаты, полученные в различных исследованиях, сопоставлены в работах [6, 66з]. С помощью метода адиабатического сжатия дополнительные эксперименты выполнены при температурах, промежуточных по сравнению с температурами в ударных волнах и статических условиях [c.46]

Интерферограммы в очень щироком диапазоне изменения состава топливно-кислородных смесей с инертным разбавителем получены в ударных волнах Уайтом и сотр. [13, 54—56]. В сравнительно разбавленных смесях интерферометрнческие измерения успешно выполнены на обычной ударной трубе постоянного сечения. Главная цель работ этих авторов — исследование структуры зоны реакции в детонационной волне, поэтому основные эксперименты проведены со слабо разбавленными или вообще неразбавленными смесями. В этих смесях плоские ударные волны с интенсивностью, необходимой для кинетических исследований, неустойчивы. Для преодоления этой трудности в ударную трубу помещался клин, образующий прямоугольное сопло сходящейся-расходящейся конфигурации, которое обеспечивало сначала сильное ускорение, а потом сильное замедление фронта детонационной волны [13, 54]. Как показали интерферо-метрические исследования, цилиндрически расширяющаяся ударная волна на выходе- из сопла имеет ламинарную структуру реакционной зоны, и поэтому удалось получить кинетические данные для таких относительно слабо разбавленных смесей. [c.141]

Ю см /(моль2.с), полученным ранее [63] из измерений скорости экспоненциального ускорения реакции при температуре около 1100 К. Не удивительно, что обнаруживается небольшая отрицательная энергия активации для константы Константы скоростей ke и kg можно сравнить с экспериментальными значениями констант скоростей диссоциации Нг [12, 93] и НгО [48, 94] в аргоне, полученными в работах на ударных трубах. Из измерений константы скорости диссоциации Нг при 1700 К с использованием константы равновесия получено = 7,i 10 fl2] и 5,9см /(моль2-с) [93]. Из измерений константы скорости диссоциации НгО имеем = 1,9-10 [94] и 3,2-10 см /(моль2-с) [48] при той же температуре. Найдено, что отношение примерно равно 20 [48]. Эти значения достаточно близки к значениям в табл. 2.2. Сравнение их с константами скоростей реакций рекомбинации, полученными с помощью других методов исследования реакции водорода с кислородом, проводится ниже в разд. 2.3.4. [c.187]

Это уравнение находится в хорошем согласии с уравнением (14) Однако, на наш взгляд, с этими выводами и результатами находят ся в противоречии не только данные ранних исследований Я- Б. Зельдовича, П. Я-Садовникова и Д. А. Франк-Каменецкого [1] по изучению обратимой реакции образования и разложения окиси азота, но и последние исследования кинетики образования и разложения окиси азота, проведенные Гликом методом одноимпульсной ударной трубы [4]. В последней работе была определена экспериментальным путем константа скорости термического разложения окиси азота [c.138]

Ударная труба представляет собой мощное и сравнительно новое средство для изучения высокотемпературных химических процессов к явлений в газах. Как и в баллистическом плунжере, но в противоположность струе плазмы в ударной трубе образцы газа подвергаются кратковременным и четко выраженным импульсам высокой температуры и высокого давления. Поэтому она представляет большую ценность при изучении высокотемпературных реакций легких углеводородов (а также многих других газов). С другой стороны, струя плазмы позволяет нагреть газовый поток до высоких температур (которые точно даже не удается измерить) и поэтому может использоваться главным образом для промышленного осуществления высокотемлера-турных синтезов, но значительно менее пригодна для проведения требующих высокой точности исследовательских работ. [c.301]

Впервые термическое разложение метана изучал Бертло [8]. Он показал, что пиролизом можно получать различные углеводороды, углерод и водород. В последующем были проведены многочисленные исследования кинетики и механизма этой реакции [11]. На основании этих работ в настоящее время общепризнано, что кинетически реакция имеет первый порядок и энергия активации для нее лежит в пределах 78—110 ккал1моль. Для продолжения этих исследований в области более высоких температур и для выяснения механизма протекающих реакций с успехом могла бы использоваться ударная труба. Предыдущие работы проводили в основном в запаянных трубках, поверхность которых, вероятно, влияла на скорость, а возможно, и на направление реакции. [c.312]

Сильное тормозящее влияние водорода при описываемых опытах в области высоких температур не наблюдалось. Работы Шантарови-ча [50] показали, что при степени превращения 10% отношение скоростей заторможенной и не заторможенной водородом реакций равно 0,04. Для проверки тормозящего влияния водорода на реакцию при высоких температурах в ударной трубе подвергали пи ролизу сырьевую смесь с молярным отношением водород метан 0,64 [37]. В опыте, проведенном при 2040°К, степень превращения метана достигла 93%-Если при вычислении интенсивности заторможенной реахции при этой температуре принять подавляющее влияние водорода, указанное в литературе [50], то степень иревраще-Степень превращения при пиролизе метана ниЯ ДОЛЖна быЛа составлять ТОЛЬКО [c.314]

Отсутствие такого тормозящего влияния водорода можно объяснить двумя причинами. Во-первых, торможение водородом в общей последовательности реакционных актов может быть гетерогенным, как было установлено экспериментально [17]. Так как в ударной трубе реакции на стенке практически не играют никакой роли, то тормозящее действие водорода при пиролизе метана в реакторе этого типа отсутствует. Опыты по пиролизу метана в ударной трубе со степенями превращения 50% [54] также не выявили тормозящего влияния водорода. При изучении пиролиза метана в химической ударной трубе при контакте продолжительностью менее 4 мсек тормозящее действие водорода также не наблюдалось при температуре 2500 °К по.чнота разложения метана превышала 90%. Полученные в этих работах кинетические данные, вычислен1 ые в предположении первого порядка реакци , сравнивались с результатами низкотемпературных опытов [34, 48] по уравнению Аррениуса энергия активации оказалась равной 85 ккс1л моль. [c.314]

В ходе этих работ была значительно повышена максимально изученная температура разложения этана. При экстраполяции кривой Аррениуса, построенной на основании полученных данных, в область низких температур опытов в обычных реакторах были получены скоростг реакции, значительно отличающиеся от экспериментальных данных. При построении кривой, проходящей через обе серии данных, методом наименьших квадратов расчетная энергия активации оказалась равной всего 46 ккал1моль. Экстраполяция результатов низкотемпературных опытов к высокотемпературным условиям, существующим в ударной трубе, дает значительно б6льц[ие скорости высокотемпературной реакции, чем экспериментально найденные. Это может быть вызвано несколькими причинами. [c.318]

Работы Портера указали направление дальнейших исследовательских работ по гомогенному высокотемпературному разложению ацетилена с прн1менением ударной трубы. [c.321]

При постановке и проведении исследований по указанной тематике большую помощь может оказать настоящая книга С. С. Пеннера Количественная молекулярная спектроскопия и излучательная способность газов . Автор, проф. Калифорнийского технологического института, много лет работал в области сиектросконии пламен, ракетных двигателей и количественной спектроскопии. Он занимался разработкой методов измерения излучения и ноглощения газов применительно к конкретным задачам. В настоящее время Пеинер с сотр. сосредоточили свое внимание на сиектросконии ударных труб. [c.5]

В последнее время для исследования излучения высокотемпературных газов и измерения сил осцилляторов различных газов широко используется метод ударных труб. Однако в большинстве случаев при определении вероятностей переходов но измеренному поглощению или излучению используется расчетное, а не измеренное значение температуры. В ряде случаев, особенно при измерениях за отраженной ударной волной, это может привести к большой погрешности. С этой точки зрения весьма важны работы по измерению температуры за ударной волной [43—48]. Подводя итог современному состоянию вопроса об измерении сил осцилляторов ряда молекул, можно утверждать, что для системы полос Шумана— Рунге кислорода, у-системы полос N0 и перехода 2 — П гидроксила сйлы осцилляторов определены с ошибкой меньшей 100%. Для других молекул, не менее важных для ряда практических примепепий, измерения проведены с гораздо меньшей точностью. [c.9]