Нуссельта переноса

Теория жидкостной пленки Нуссельта предполагает что слой конденсата является таким тонким, что температура в указанном слое меняется по линейному закону. Кроме того, предполагается, что перенос тепла к поверхности конденсации осуществляется лишь путем теплопроводности, вследствие того, что движение жидкостной пленки является ламинарным. Таким образом, общее термическое сопротивление теплопереходу определяется толщиной пленки конденсата. Физические свойства конденсата в данном случае определяются для средней температуры пленки. Предполагается, что поверхность конденсации является относительно гладкой и чистой, а температура ее постоянной. [c.83]

Стекание конденсата каплями или небольшими прерывистыми струйками, с одной стороны, вызывает только локальные утолщения пленки на нижележащих трубах при несколько меньшей средней толщине ее по сравнению с равномерным распределением конденсата по длине трубы, и, с другой стороны, падающие капли и струйки вносят возмущения и нарушают ламинарное течение конденсата, способствуя образованию- волн и локальной турбулизации течения. Эти факторы обусловливают. соответствующее качественное изменение механизма переноса тепла в пленке, вследствие чего действительное влияние изменения толщины пленки на теплоотдачу в пучке горизонтальных труб оказывается значительно меньшим, чем это вытекает из упрощенной схемы стекания конденсата, принятой Нуссельтом. [c.137]

Нет сомнений в гом, что Нуссельт был полностью прав и что только два механизма теплопереноса различимы физически теплопроводностью и излучением. В первом случае проводником теплоты служит материальная среда, во втором — теплота переносится электромагнитными волнами. Тем не менее термины теплопроводность , конвекция и излучение используются настолько широко, что все они будут применяться и в данном Справочнике. Мы уверены в том, что читатель распознает точный физический смысл этих терминов. [c.70]

С учетом обычно допускаемого равенства коэффициентов турбулентного переноса импульса, теплоты и вещества [см. уравнения (П.12)—(11.14) ] для расчета массопереноса применимо уравнение теплообмена, если в нем чисто формально заменить число Нуссельта Nu на число Шервуда Sh, а число Прандтля Рг на [c.159]

Рассмотрим некоторые вопросы физики процесса переноса тепла от жидкости к частицам в газовзвеси. Как известно, при обтекании поверхности тела жидкостью вокруг последнего образуется пограничная пленка, толщина которой зависит от условий протекания процесса, теплофизических свойств жидкости и тела. Таким образом, происходят молярный и молекулярный процессы переноса тепла. В предположении, что толщина пограничной пленки вокруг шарообразной частицы бесконечно велика, Нуссельт получил так называемый предельный закон, который устанавливает предельное минимальное значение коэффициента теплообмена для шарообразной [c.37]

Общий способ выявления природы и происхождения важных определяющих параметров состоит в приведении к безразмерному виду полной системы уравнений, выраженных через характерные величины и относящихся к какому-либо частному случаю течения, например к изображенному на рис. 2.8.1. Методика заключается в определении параметров, от которых зависит перенос. Например, целью расчета является определение результирующего коэффициента конвективной теплоотдачи /г или числа Нуссельта Ыи = кЬ/к. Расчет выполняется путем решения системы уравнений при заданных граничных условиях относительно функции t x,y,z, x) и последующего вычисления плотности теплового потока к жидкости на поверхности раздела между жидкостью и стенкой. Затем плотность теплового потока интегрируют по площади поверхности А и определяют полный тепловой поток Q. [c.59]

В различных технических приложениях используются жидкости с очень большими или очень малыми числами Прандтля. Углеводородные топлива и кремнийорганические полимеры с большими числами Прандтля все более широко используются в промышленности. Жидкости с малыми числами Прандтля, например жидкий натрий, применяются в качестве хладагента в реакторах-размножителях на быстрых нейтронах. Некоторые другие жидкие металлы предлагается использовать в качестве рабочих тел в космосе. Перенос в таких жидкостях представляет и теоретический интерес. Например, в случае ламинарных течений в пограничном слое хотелось бы знать, имеет ли зависимость (3.4.4) числа Нуссельта от числа Прандтля, выраженная через функцию (Рг), асимптотический характер при очень больших числах Прандтля [c.118]

Рассмотреть индуцированное выталкивающей силой течение, образующееся около вертикальной изотермической поверхности в покоящейся окружающей среде воздуха при температуре 5 °С. Давление равно 100 кПа (1 атм). Вычислить величины гравитационного ускорения g и других параметров, необходимые для того, чтобы вязкая диссипация оказывала заметное влияние на параметры переноса, например на число Нуссельта Nu при х = 0,3 м. [c.170]

Перенос тепла при малых числах Грасгофа. Имеются также теоретические исследования теплоотдачи от изотермической сферы при малых числах Грасгофа О < Gt < 1 (см. статьи [112, 76]). В статье [112] решена задача свободноконвективного течения около сферы. Показано, что решение чистой задачи теплопроводности, правомерность которого можно было ожидать при очень малых числах Грасгофа, в действительности применимо только на некотором расстоянии а от поверхности сферы, где а = r/i = О (Gr ). На больших расстояниях требуется учитывать инерционные и конвективные члены уравнений. В работе [76] для расчета переноса тепла использован метод асимптотического разложения. Решения уравнений, определяющих течение, выражены в виде рядов по числу Грасгофа, которое принято за параметр разложения. Найдены поля скорости и температуры. Численным интегрированием получено следующее выражение для числа Нуссельта в диапазоне О С < Gvk < 1 [c.274]

Соотношения для характеристик переноса и результаты расчета при и = 0. Наиболее важными для практики параметрами являются местное число Нуссельта Ыих, местное число Шервуда с и тангенциальная составляющая скорости и, которые выражаются следующим образом [c.351]

Функции — ф (0), (l +- Yfj/"(0) и Другие параметры переноса представлены в табл. 8.5.1 при различных значениях yf и числа Прандтля. Среднее число Нуссельта определяется формулой [c.491]

Перенос тепла в области перехода. Наиболее важным для практики результатом процесса перехода является повышение интенсивности теплопереноса по сравнению со стационарным ламинарным течением. На рис. 11.4.6 в качестве примера показано, как возрастают локальные характеристики теплопередачи при изменении режима течения от ламинарного до полностью турбулентного. Эти данные заимствованы из работы [127], где они получены при исследовании течения воды около вертикальной поверхности, нагреваемой тепловым потоком постоянной плотности. Увеличение локального коэффициента теплопередачи сопровождается соответствующим уменьшением локальной температуры поверхности по сравнению с ее значением при ламинарном режиме Течения. Данные рис. 11.4.6 соответствуют пяти значениям теплового потока видно, что с его увеличением область перехода смещается вперед, а отклонение чисел Нуссельта Ына- от значений для ламинарного пограничного слоя возрастает. Зависимости, характерные для полностью развитого турбулентного течения, устанавливаются далеко вниз по потоку. Результаты измерений хорошо согласуются с корреляционными зависимостями [153]. [c.46]

Здесь А=Н/й — коэффициент формы. Ясно, что безразмерными параметрами в данной задаче являются число Рэлея На, число Прандтля Рг и коэффициент формы А. В случае изолированных горизонтальных поверхностей теплопередача происходит только на вертикальных поверхностях. При других условиях на горизонтальных поверхностях основной интерес представляют процессы переноса от вертикальных поверхностей или к ним. При этом основные усилия обычно направляют на соответствующие расчеты теплопередачи. Однако с помощью найденного поля температур при необходимости можно также рассчитать теплопередачу вдоль горизонтальных поверхностей или от них. Число Нуссельта для полной теплопередачи между двумя вертикальными стенками полости, когда другие ее поверхности являются адиабатическими, определяется как [c.254]

Влияние коэффициента формы. Влияние параметра А на характер теплопередачи также изучалось экспериментально. В экспериментах [40] исследовалось влияние проводящих и изолирующих боковых стенок на естественную конвекцию между горизонтальными пластинами, нагреваемыми снизу, и было определено критическое число Рэлея, при котором возникает конвекция. Кроме того, подсчитывалось результирующее число Нуссельта. Рис. 14.3.14 иллюстрирует различные режимы переноса, включая центральную область, в которой существенное влияние на теплопередачу оказывают боковые стенки. Как отмечается в обзоре [39], зависимость числа Нуссельта от коэффициента формы и числа Рэлея была получена [78] с помощью интегрального метода. [c.274]

И экспериментальных исследований посвящено изучению процессов конвективного переноса в наклонных прямоугольных областях. В значительной мере интерес к подобного рода задачам связан с разработкой различных солнечно-энергетических установок, а также тепловой изоляции в системах накопления н сохранения энергии. В этих задачах дополнительным параметром является угол наклона полости 0 относительно вертикали (см. рис. 14.3.11). При значениях 0 90° процессы переноса, по-видимому, аналогичны процессам, имеющим место в горизонтальной нагретой полости, а при значениях 0, близких к 0°,— аналогичны переносу в вертикальной полости. Число Нуссельта для наклонной полости часто с приемлемой степенью точности можно определять из соответствующих выражений для чисел Нуссельта в случае вертикальной и горизонтальной полостей с помощью правил пересчета угловых масштабов, подробно описанных в работе [223]. На практике полость имеет некоторую конечную ширину W в этом случае коэффициент формы по горизонтали Ля = Wld оказывается дополнительным параметром задачи. Для наклонных полостей он играет более важную роль, чем для вертикальных, особенно если концы полости открыты, поскольку в первом случае ввиду наличия составляющей подъемной силы, нормальной к боковым поверхностям полости, вблизи них развиваются более сильные пристеночные течения. [c.277]

Наклонные прямоугольные полости. В работах [121, 122] представлен ряд результатов численных расчетов, визуализации и экспериментов для задач свободной конвекции в случае заполненных водой квадратных полостей. При этом одна стенка полости поддерживалась при О °С, а другая — при различных температурах в диапазоне 2—20 °С. Авторы исследовали процессы переноса при различных угловых ориентациях полости через интервалы в 30° по углу наклона от 0° (что соответствовало нагретой нижней поверхности) до 180° (что отвечало случаю, когда нагретая поверхность находилась сверху). При этом численные расчеты обычно хорошо согласовывались с данными наблюдений. Картины течений и поля температур, а также изменения чисел Нуссельта в диапазоне углов от 0° до 150° большей частью были аналогичны тем, которые имели место для вертикальных полостей. Наименьшие значения Ыи чаще всего наблюдались при й = 8°С, что соответствовало случаю Я = 1/2 в приведенных выше расчетах. [c.336]

В результате численного рещения этих уравнений получены соответствующие данные по расчету процессов переноса [1]. При этом местное число Нуссельта, определяемое как [c.426]

Для полости высотой Н и шириной d проведен ряд измерений скоростей переноса для нескольких псевдопластических жидкостей, подчиняющихся степенному закону [14]. Одна из поверхностей полости нагревалась электрическим током в режиме постоянного теплового потока, тогда как другая охлаждалась при постоянной температуре. Значения коэффициента формы H/d составляли 10, 20 и 40. Для диапазонов изменения 10 < Ргя < < 500 и 0,7 < < 1,0 числа Нуссельта, вычисленные по среднему коэффициенту А, описывались корреляционным соотнощением [c.444]

Данный безразмерный комплекс является аналогом теплового критерия Нуссельта (Nu = а/Д) и называется поэтому диффузионным критерием Нуссельта (иногда - критерием Шервуда 8Ь). Критерий Нуссельта Ыи является определяемым критерием, поскольку в него входит величина р. Так как Ки р/ ), то Ки характеризует отношение скорости переноса вещества (конвективного и молекулярного-Р) к молекулярному переносу (Ь). [c.22]

Критерий Нуссельта является наиболее удобной величиной для расчета процессов переноса в неподвижной среде или в ламинарном потоке. В случае чисто молекулярного переноса критерий Нуссельта оказывается постоянной величиной, зависящей только от геометрической формы тела. В случае развитой турбулентности более удобной оказывается другая безразмерная величина, называемая критерием Стэнтона . Эта величина характеризует отношение скорости поперечного переноса тепла или вещества к линейной скорости потока. Для процесса теплопередачи критерий Стэнтона выражается как [c.31]

Таким образом, критерий Нуссельта показывает, насколько увеличивается перенос вещества за счет турбулентной диффузии ио сравнению с чисто молекуляр1ЮЙ диффузией. [c.202]

В соответствии со структурой уравнений массопередачи (HI, 227) и (III, 228) количество передаваемого вещества определяется по переносу вещества в той фазе, в которой оно происходит наиболее медленно, т. е. где сосредоточено основное сопротивление. Так, если газ легко растворим в жидкости, то используется уравнение (III, 227), если он трудно растворим в жидкости, то — уравнение (III, 228). Соответственно коэффициенты массопередачи в числах Нуссельта отнесены к коэффициентам молекулярной диффузии той фазь[, в которой наиболее медленно протекает процесс. Точно так же введен критерий Прандтля той фазы, где сосредоточено основное сопротивление. Но так как коэффициент молекулярной диффузии входит в знаменатели левой [c.245]

Нуссельтом теоретическое решение при указанных выше допущениях является приближенным, но достаточно хорошо совпадающим с более точными решениями, полученными Кружилиным [82] и Ла-бунцовым [93] с учетом переохлаждения конденсата, сил инерции и конвективного переноса тепла в пленке при значениях критерия конденсации К > 5 и 1 Рг 100. Расхождение между приближенным и точным решением в наиболее часто встречающихся условиях на практике не превышает нескольких процентов и может в расчетах не учитываться. Однако при больших температурных напорах или в околокритической области, где г/сж резко [c.127]

Опытные данные многих исследователей однако не подтверждают вытекающей из аналитического решения Нуссельта однозначной зависимости отношения Кш/ин от безразмерного комплекса Пю. Расхождение между теоретическими и опытными данными обусловлено ошибочностью принятой при аналитическом решении предпосылки, что механическое взаимодействие между движущимся паром и пленкой конденсата приводит лишь к изменению средней скорости и толщины пленки, но не влияет на режим ее течения. В действительности же, как показывают исследования Бермана [26, 30], Фукса [139, 140] и других авторов, паровой поток вызывает благодаря действию силы трения на поверхности раздела фаз изменение профиля скоростей в поперечном сечении пленки и соответственно изменение средней скорости и толщины пленки при сохранении ламинарного режима ее течения и с другой стороны является источником возмущений, вызывающих существенную перестройку режима течения пленки, ускоряющему переход от ламинарного течения к волновому и турбулентному. Соответственно изменяется и механизм переноса тепла через пленку конденсата, когда чисто молекулярный перенос дополняется даже при малых значениях Кепл более интенсивным конвективным переносом. [c.134]

В от)1ичие от критерия Нуссельта, в который входят частные коэффициенты тепло- или массопередачи для соответствующей фазы, критерий Маргулиса включает обпще коэффициенты переноса теплоты или массы, что значительно удобнее для практических расчетов. Определяющими служили критерии удельной высоты пены Яуд = = яДо, Прандтля и критерий геометрического подобия = = о/ ап 9> где ап э = 1ДЗ м, Т. в. диамвтр аппарата площадью 1 м . [c.99]

Значения чисел Нуссельта и Шервуда изменяются более широко, чем значения числа Стентона. Обычно они превыи1ают единицу и могут быть оценены отношением /. к толщине ламинарного слоя, прилегающего к поверхности раздела (толщине так называемой неподвижной пленки), который оказывает сопротивление процессу переноса и целом в той же степени, что и действительное течение. Как правило, толщина этой пленки значительно меньн1е характерного размера. [c.19]

Здесь, вероятно, будет уместным следующее общее замечание, касающееся различи ,1х видов переноса теплоты, таких, например, как конвекция и излучите. Нуссельт отмечал в 1915 г. (2 , что в литературе часто можно найти утверждение, что передача теплоты от твердого тела к окружающей среде осуществляется в общем случае тремя различными способами излучением, теплопроводностью и конвекцией. Говорят, что подъемные силы пли силы, определяющие вынуждепиое течение воздуха, приводят к соприкосновению холодных воздушных вихрей с поверхностью нагретого тела, в результате чего теплота уносится от поверхности. Различая теплоперенос теплопровод- [c.70]

Как только течение становится неустойчивым, перенос теплоты через жидкую пленку увеличивается и число Нуссельта становится больше, че.м при невоэмущеино.м ламинарном течении, [c.95]

Числа Нуссельта и Прандтля. Коэффициент теплоотдачи связан с двумя важными безразмерными параметрами (критериями подобия)—числом Нуссельта и числом Прандтля. Числом Нуссельта Ми называется отношение НО/к. Этот параметр пропорционален отношению коэффициента теплоотдачи к коэффициенту теплопроводности. Интуитивно можно прийти к выводу, что отношение теплового потока к расходу теплоносителя, протекающего через канал, должно быть пропорционально коэффициенту теплопроводности, деленному на характерный размер в направлении теплового потока, например диаметр канала. Числом Прандтля называется отношение СрцШ. Этот параметр представляет собой отношение молекулярного коэффициента переноса количества движения (характеризуется вязкостью) к молекулярному коэффициенту переноса тепла (характеризуется отношением коэффициента теплопроводности к удельной теплоемкости). Важность чисел Рейнольдса, Нуссельта и Прандтля как параметров теплообмена подтверждается огромным количеством экспериментальных и теоретических работ. [c.54]

В ламинарном потоке перенос тепла осуществляется путем теплопроводности. На основе законов ламинарного движения для потока по трубе можно определить теоретически зависимость для среднего коэффициента теплоотдачи ср, рассчитанного по среднему из разностей температур стенки и жидкости (/ст — i) па обоих концах трубы. Это приводит к выводу, что критерий Нуссельта, выраженный с помощью коэффициента ср, является функцией критерия Грэтца [c.322]

В этих выражениях D — коэффиниент диффузии, м сек, в условиях, исключающих молярный перенос Nu = a Z/D — диффузионный критерий Нуссельта. [c.151]

Критерий Нуссельта (для теплопроводности) Nu = a/X i. При молекулярном переносе теплоты Nu = onst и зависит только от формы тела. [c.260]

В [82, 83] исследовался теплообмен частицы любой формы в поступательном и сдвиговом потоках при произвольной зависимости коэффициента температуропроводности от температуры. Для среднего числа Нуссельта были получены три первых члена асимптотического разложения по малому числу Пе кле. В работе [8] в предположении постоянства чисел Шмидта и Прандтля и степенного закона изменения вязкости от температуры рассматривалась задача о совместном тепломассоперепосе к сферической частице в потоке сжимаемого газа при малых числах Рейнольдса. Совместный тепломассообмен частицы любой формы с поступательным (и сдвиговым) потоком вязкого теплопроводного газа в случае произвольной зависимости коэффициентов переноса от температуры изучался в [83, 85, 91, 165]. Считалось, что температура и концентрация на поверхности частицы и вдали от нее постоянны [83, 85, 165] или на поверхности частицы протекает химическая реакция (в диффузионном режиме), которая сопровождается тепловыделением [91]. Для чисел Шервуда й Нуссельта найдено два старших члена асимптотического раз ложения по малым числам Пекле. [c.267]

Перенос тепла от наклонных цилиндров. Первое систематическое исследование этой задачи сделано, по-видимому, в статье [45]. Выполнены эксперименты с цилиндром длиною 1,829 м и внешним диаметром 3,175 мм при изменении угла наклона от горизонтального до вертикального положения. Цилиндр нагревался электрическим током при условии постоянной плотности теплового потока на поверхности. Найдено, что с возрастанием угла наклона -у, отсчитываемого от горизонтального направления, коэффициент теплоотдачи уменьшается. Какого-либо обобщения экспериментальных данных в виде корреляционного соотношения не сделано. Като и Ито [88] проанализировали перенос тепла с помощью критериев подобия и получили расчетную формулу для среднего числа Нуссельта. Полученные ими экспериментальные величины числа Нуссельта больше расчетных. Сэвидж [148] показал, что для цилиндра бесконечной длины, т. е. при отсутствии изменения параметров течения в направлении г, существуют автомодельные решения уравнений пограничного слоя для изотермической поверхности. Формы поперечного сечения, допускающие автомодельность, показаны на рис. 5.1.2, а, где зависимость г от 2 определяется уравнениями (5.4.4) и (5.4.5). В частности, при Рг = 0,72 получены профили скорости и температуры для наклонного цилиндра с параболической формой сечения носовой части (/п = оо в уравнении (5.4.4)). Для изотермического наклонного цилиндра бесконечной длины в статье [134] при Рг=0,72 получены численные решения. [c.280]

В работе [169] выполнен анализ влияния естественной конвекции на теплоотдачу вращающихся около своей вертикальной оси осесимметричных тел с затупленной носовой частью. Для граничного условия постоянной температуры стенки были рассчитаны распределения местного напряжения трения и местного числа Нуссельта при Рг = 0,72 и 100 в широком диапазоне изменения параметра Ог/Ке . Аналогичное исследование смешанно-конвективного течения около нагреваемого изотермичесютго конуса, ось которого расположена горизонтально, проведено в работе [180]. С помощью метода регулярных разложений по параметру возмущения были найдены местные значения напряжения трения и коэффициента теплоотдачи при различных величинах числа Прандтля и угла при вершине конуса. В гл. 17 подробно обсуждается влияние вращения, в том числе кориолисо-вых сил, на механизмы переноса. [c.621]

Как отмечалось в предыдущем разделе, в неустойчиво стратифицированном слое жидкости могут существовать несколько различных типов течений и режимов переноса. Наиболее важными из них являются режим теплопроводности, ламинарная конвекция и режим турбулентного течения. Для чисел Рэлея, меньших критического значения Какр (в случае слоя жидкости между двумя твердыми горизонтальными поверхностями Какр 1708), этот жидкий слой остается неподвижным, а при вертикальной симметрии жидкости — устойчивым по отношению к малым возмущениям. При этом число Нуссельта Ки, подсчитываемое по разности температур и толщине слоя жидкости, равно [c.217]

Режим пограничного слоя для течения с преобладанием конвекции в вертикальной полости конечной высоты возникает обычно, если отношение Н/й достаточно велико, так что основное течение и поле температуры в центральной части полости можно считать приблизительно одномерными. Был проведен линейный анализ устойчивости такого квазиодпомерного течения в вертикальной щели с изотермическими боковыми стенками [274]. Режим, при котором перенос тепла осуществляется в основном за счет механизма теплопроводности, а число Нуссельта Ыи равно 1,0, возникает при Ка 3000. В случае Ка 8 Ю появляются тонкие пограничные слои. Были исследованы [274] на стенках [c.243]

Этот член дает разность, между теплом, покидающим элемент объема через площадь, соответствующую радиусу г+йг, и теплом, входящим в элемент объема через площадь, соответствующую радиусу г. Здесь также может иметь место поток тепла <в аксиальном направлении. Однако нужно ожидать, что этот тепловой поток будет значительно меньше, чем тепловой лоток в радиальном направлении, так как лрадиенты температур в радиальном направлении больше. Соответственно теплопроводность в осевом направлении не учитывается в расчетах Грэтце и Нуссельта. В жидких металлах, однако, теплопроводность по длине может существенно повлиять на установление температурного поля. Поэтому в новейших расчетах это условие принимается во внимание [Л. 85]. Тепло будет также передаваться в элемент объема и конвекцией. Этот перенос тепла идет только в осевом направлении и количество тепла, оставшегося в элементе объема в результате поступления и отвода от иего тепла, составляет [c.244]

Во всех процессах, происходящих в потоке, которые рассматривались в гл. 6, было найдено, что интересующие нас параметры потока (толщина пограничного слоя, коэффициент трения), представленные в безразмерном виде, были функциями критерия Рейнольдса, Подобным же образом такие параметры процесса переноса тепла, как критерии Нуссельта и Стантояа, а также толщина теплового пограничного слоя, представленные в безразмерном 288 [c.288]

При обычном рассмотрении переноса тепла в газах структура газа считается оплошной и поэтому не требуется привлечения представлений о молекулярном строении газа. Поток и явления переноса тепла при таких условиях непрерывности среды могут быть адекватно выражены через критерии Рейнольдса, Маха, Нуссельта и Прандтля. Однако при малых абсолютных давлениях газ частично теряет характерные свойства непрерывности и появляются являения, которые могут быть объяснены, только если принимаются во внимание представления о молекулярном строении газа. Изучение аэродинамики потока и переноса тепла в.разреисенных газах начато сравнительно недавно, и еще много основных вопросов надо разрешить путем анализа и эксперимента. [c.339]

Для теплообмена, связанного с пленочным кияением, Л. А. Бромлей [Л. 237] получил соотношение яа основе модели, которая в основном идентична с пленочной теорией Нуссельта для конденсации. Нринято, что пленка пара, прилегающая к греющей поверхности, увеличивается иод влиянием выталкивающих сил и через эту пленку тепло переносится путем теплопроводности. Результирующее соотношение для вертикальной стенки идентично с уравнением (12-9), с единственным отличием плотность р в этом уравнении должна быть заменена разностью (р —Р ) плотностей жидкости и пара. Иными словами, в уравнение должны быть введены характеристики пара. Было найдено, что соотношение для горизонтальной трубы, аналогичное уравнению (12-9), находится в согласия с экспернмен-тальными результатами, когда вводилась поправка, учитывающая, что перенос тепла радиацией через пленку пара увеличивает толщину пленки пара и что жидкость оказывает трение на движущуюся пленку пара. [c.428]

Стационарная температура поверхности находится приравни ванием выражений (III, 24) и (III, 14), представляющих o6oi одип и тот же поток, исходя из условий переноса тепла и вещества При этом следует учесть разницу между значениями критерш Нуссельта Nu = Sh и Nux = Nu для процессов диффузии и тепло [c.154]

Отсюда видно, что в рассматриваемом предельном случае критерий Нуссельта при Re = onst пропорционален Рг , т. е. в формуле (1,41) показатель п стремится к 1/f . Как видим, исследование процессов переноса при очень больших значениях критерия Прандтля (Шмидта) позволяет сделать выводы о значении показателя /с, т. е. о структуре вязкого подслоя. Можно сказать, что экспериментатор, работаюш,ий при больших числах Прандтля, как бы проникает глубоко внутрь вязкого подслоя, тепловым или химическим способом зондирует его. [c.235]