Ионизация р,у-лучами

Определение следов примесей в стироле и акрилонитриле методом газо-жидкостной хроматографии с применением детектора с ионизацией -лучами. (Определение до 1 10-5 %.) [c.222]

Теоретически для измерения твердых образцов наряду со счетчиками могут быть применены и ионизационные камеры. Это возможно благодаря более высокой удельной ионизации -лучей углерода но сравнению с частицами фона, т. е. с ионизирующими частицами космического излучения и -лучами или электронами отдачи, вызванными неизбежными радиоактивными примесями. Таким образом, в процентном отношении к изморенной активности образца фон ионизационного тока в камере будет меньше, чем фон для числа сосчитанных счетчиком Г.—М. частиц. Практически, однако, при применении ионизационных камер изотоп измеряется в виде газообразного СОд, так как в этом случае в значительной степени исключается влияние самопоглощения. [c.178]

Хотя отношение заряда электрона к его массе было измерено Томсоном в 1897 г., абсолютную величину заряда электрона удалось установить только в 1911 г., когда Роберт Милликен (1868-1953) поставил остроумный опыт, иллюстрируемый рис. 1-13. Он впрыскивал пульверизатором мельчайшие капельки масла между горизонтально расположенными пластинами конденсатора и затем облучал эти капельки рентгеновскими лучами. Возникающие при ионизации воздуха электроны прилипали к капелькам масла, на которых таким образом возникало один, два или несколько электронных зарядов. Милликен сначала измерял скорость свободного падения заряженных капелек в воздухе с известной вязкостью. Затем он измерял напряжение, которое необходимо приложить к пластинам конденсатора, чтобы заставить капельки масла неподвижно повиснуть между пластинами. Он вычислил, что заряд на любой капельке масла всегда представляет собой целое кратное величины 1,602 10 Кл, и пришел к правильному выводу, что это и есть заряд 1 электрона. [c.50]

Средство представления информации в системах машинной графики — графический дисплей, управляемых от ЭВМ. Наиболее распространены графические дисплеи на электронно-лучевых трубках (ЭЛТ) двух типов — запоминающих и с регенерацией. Экран запоминающей ЭЛТ покрыт слоем специального люминофора, фиксирующего изображение, нарисованное на нем электронным лучом при небольшом постоянном напряжении. Запоминающие ЭЛТ отличаются высоким разрешением и невысокими требованиями к объему памяти вычислительного оборудования. Однако специфика их работы не позволяет стирать с экрана от-дельные линии. Для удаления линии или части изображения необходимо стереть изображение полностью и затем возобновить его без ненужного фрагмента. При использовании ЭЛТ с регенерацией изображение, нанесенное на экран электронным лучом, довольно быстро гаснет и его необходимо возобновлять (регенерировать) с частотой 30 Гц или чаще. Такой способ отображения информации более глубок, но требует большего объема памяти, чтобы запомнить изображение. Меньшее распространение получили плазменные дисплеи, которые представляют собой плоские панели из двух слоев стекла, пространство между которыми заполнено газом, например неоном. Между стеклами находится тонкая сетка электродов. Подача напряжения на пересечения электродов приводит к ионизации и свечению газа в данной зоне экрана. [c.237]

Биологическое действие радиоактивных излучений характеризуется ионизацией атомов и молекул тканей и органов человека, в результате чего происходит разрыв нормальных молекулярных связей и изменение химической структуры различных соединений. Изменение в химическом составе значительного числа клеток молекул приводит к нх гибели. Поэтому чем боль[це в веществе актов ионизации под воздействием лучей, тем сильнее биологический эффект. [c.55]

Проникая в твердое вещество, излучение в зависимости от величины его энергии может затрагивать только валентные электроны, всю электронную оболочку атомов или же, при достаточно высокой энергии, и атомные ядра. В последнем случае оно производит не только возбуждение электронов, ионизацию, но и смещение атомов данного вещества из их нормальных положений. Зто относится как к электромагнитному излучению (видимому свету, ультрафиолетовым и рентгеновским лучам, 7-излучению), так и к потокам частиц (электронов, ионов, например, протонов или а-частиц и др.). При этом энергия излучения трансформируется частично в тепловую, вибрационную энергию твердого вещества, которая передается соприкасающимся с ним веществам, а частично в электромагнитное излучение сниженной частоты по сравнению с частотой поглощенной лучистой энергии. Местные изменения структуры твердого вещества, возникающие при его взаимодействии с излучением высоких энергий, принято называть радиационными дефектами. Радиационные дефекты, равномерно распределенные по всему сечению луча, проникающего в твердое вещество, создаются фотонами, электронами, а-частицами и т. д. [c.121]

Дифрагированное излучение вызывает в зависимости от его интенсивности соответствующие степень ионизации газа в цилиндре и импульс тока. На шкале регистрирующего прибора получают показания, пропорциональные интенсивности рентгеновских лучей. Запись ионизационной кривой интенсивности / осуществляется в координатах /—20 (рис. 90). [c.154]

Блок-схема счетной установки Б-2 приведена на рис. 6. Газоразрядный счетчик помещен в свинцовый до МИК, служащий для уменьшения так называемого фона Фон счетчика объясняется попаданием в его объем кос мических лучей и постороннего радиоактивного излуче ния, что способно вызывать ионизацию газа в счетчике хема передней панели установки Б-2 приведена на рис. 7. [c.20]

Допустим, что частица аэрозоля вначале не имеет заряда и адсорбция на ней ионов, всегда присутствующих в газовой фазе в результате ионизации газов под действием космических или ультрафиолетовых лучей, неспецифична. Такая частица, сталкиваясь с ионом, адсорбирует его и приобретает заряд. Так как концентрация ионов в газе невелика, то эти столкновения редки — интервал времени от одной встречи до другой может измеряться минутами. При новом столкновении адсорбировавшей частицы с ионом заряд частицы может увеличиться или уменьшиться в зависимости от знака заряда и валентности иона, с которым она столкнулась. В результате подобных встреч частица может даже изменить знак заряда или стать нейтральной. Конечно, одновременно происходит и десорбция ионов, захваченных частицей. Таким образом, частица время от времени меняет заряд, но колебания заряда в общем должны происходить около среднего нейтрального состояния. Нетрудно видеть, что колебания заряда частиц аэрозоля имеют характер флуктуаций и являются отражением молекулярно-кинетического движения ионов и частиц. При таких условиях вероятность -приобретения частицей какого-либо заряда определяется выражением [c.346]

Схема установки, сконструированной Милликеном, изображена на рис. 1. Основной ее частью являлся электрический конденсатор, состоящий из латунных пластин I и 2, который находился в металлической камере 3, заключенной в термостат 4. При помощи распылителя 5 в камере создавался туман из маленьких капель масла. Через отверстие 6 в верхней пластине капли могли попадать в конденсатор. За их движением между пластинами конденсатора можно было наблюдать в зрительную трубу 7. Освещение находящегося в приборе воздуха рентгеновскими лучами (их источником служила трубка 10) вызывало ионизацию образующиеся в результате этого свободные электроны (или положительные ионы) попадали на капли масла, и капли получали электрический заряд е . Изменяя напряжение на пластинах конденсатора, можно было подобрать такое его значение, при котором сила электрического поля уравновешивала силу тяжести заряженной капли, и она оставалась неподвижной в поле зрения. Тогда [c.7]

При прохождении у-лучей через вещество может происходить полная передача энергии -квантов электронам внешних оболочек атомов (фотоэффект), частичная передача энергии у-квантов электронам (комп-тон-эффект) и аннигиляция у-квантов (образование пар электрон — позитрон). Первые два процесса непосредственно приводят к ионизации атомов и молекул, последний процесс связан с ионизацией среды образовавшимися электронами и позитронами. Ионизационный эффект от у-лучей сравнительно мал, а нх проникающая способность велика. [c.324]

Более чувствительными дифференциальными детекторами являются ионизационные, измеряющие ток, проходящий через ионизированный газ между двумя электродами, к которым приложено постоянное напряжение. Ионизация выходящего из колонки газа производится либо в водородном пламени, либо посредством облучения р-лучами (в этом случае в качестве газа-носителя применяют аргон). [c.59]

Преимуществом фотографического метода является то, что рассеянные под всевозможными углами лучи фиксируются на пленке одновременно. К числу недостатков следует отнести продолжительность экспозиции, трудно контролируемые процессы проявления, наличие вуали и необходимость фотометрирования пленки. Это, однако, не снижает значимости фотографического метода, который и в настоящее время широко используют при анализе структуры металлов, минералов, ориентированных полимеров. Метод регистрации рентгеновского излучения счетчиком Гейгера основан на явлении ионизации молекул газа, т. е. образовании в счетчике положительно заряженных ионов и электронов под действием фотонов рентгеновского излучения. [c.97]

Можно объяснить наблюдаемые явления, если допустить, что под действием разности потенциалов нейтральные частицы газа диссоциируют на заряженные частицы одни из них положительные, другие отрицательные,— газ ионизируется. Под действием электрического поля заряженные частицы движутся ускоренно к катоду и аноду соответственно, приобретая значительную кинетическую энергию. Энергия, в форме световой, выделяется при столкновении двух частиц противоположных знаков тогда давление газа должно быть достаточным для осуш ествления большого числа столкновений. Когда давление газа достигает 10 мм рт. ст., среднее расстояние между частицами велико вероятность столкновений заметно уменьшается. Положительные частицы свободно движутся в электрическом поле. Они имеют относительно большую массу и обладают высокой кинетической энергией. При бомбардировке ими катода атомы материала катода испускают лучи. Эти катодные лучи состоят из отрицательных частиц, аналогичные частицы возникают при ионизации газа и вливаются в пучок катодных лучей. Катодное излучение было подробно изучено Круксом и Перреном Е 1895 г. Оно обладает, в частности, следующими свойствами [c.8]

В 1895 г. Рентген открыл лучи, которые генерируются на антикатоде под действием пучка электронов, вылетающих из катода. Они обладают большой проникающей способностью, вызывают ионизацию газов, не отклоняются электрическим и магнитным полями. Эти лучи впоследствии получили название рентгеновских. Они представляют собой электромагнитные колебания, аналогичные световым, но обладающие очень короткой длиной волны. [c.28]

У тяжелых атомов линии видимого спектра обусловливаются перескоками лишь самих внешних электронов, тогда как при перескоках в более глубоких слоях получаются линии, отвечающие ультрафиолетовым или рентгеновским лучам. Энергия ионизации для этих атомов понимается как энергия, необходимая для удаления наименее прочно связанного электрона, каковым является один из занимающих самые внешние орбиты. [c.71]

Космические лучи представляют собой частицы, обладающие очень высокой энергией и попадающие на Землю из межзвездного пространства или из других частей космоса, а также частицы, образующиеся в земной атмосфере под действием космических лучей. Открытие того факта, что ионизирующее излучение, наблюдаемое у поверхности Земли, приходит из космоса, было сделано австралийским физиком Виктором Гессом, который в 1911 — 1912 гг. измерил степень ионизации зем- [c.588]

Обнаружение и измерение радиоактивности при испускании альфа-, бета- и гамма-лучей основано на их способности вызывать ионизацию среды, сквозь которую они проходят. Быстро движущиеся альфа- и бета-частицы способны выбивать орбитальные электроны из обычных атомов, вблизи которых они пролетают, и создают ионные пары, что приводит к появлению ионной проводимости в среде. Гамма-лучи также могут выбивать орбитальные электроны из атомов, и эти выбитые электроны присоединяются к нейтральным молекулам, в результате чего в среде возникает ионная проводимость. [c.432]

Основное различие между свойствами характеристического рентгеновского излучения и характеристическими электронами (оже-электронами) при определении состава твердого тела состоит в разной глубине выхода из образца. Как рентгеновское излучение, так и оже-электроны образуются в результате ионизации под действием электронов пучка внутренних оболочек, а поэтому полученные методом Монте-Карло картины актов ионизации (например, рис. 3.7—3.9) дают одно и то же распределение генерации рентгеновского излучения и оже-электронов в области взаимодействия. Последующее распространение рентгеновских лучей и оже-электронов в образце до его поверхности [c.93]

В этих манометрах ионизация разреженного газа вызывается а-лучами, источником которых служит радий. Схема такого манометра приведена на рис. 149 [10]. Он позволяет измерять вакуум в диапазоне давлений 10—10 мм рт. ст. Его так же, как и манометр Лэнгмюра, необходимо калибровать для каждого данного газа. [c.149]

Гамма-лучи представляют собой проникающие электромагнитные колебания с длиной волны приблизительно от 0,005 до 0,4 А и с энергией 0,05—5 Мэе. Они распространяются со скоростью света их проникающая способность гораздо выше, чем у самого жесткого рентгеновского излучения длина пробега в воздухе составляет несколько километров. Гамма-лучи в отличие от альфа- и бета-излучения ионизируют материю косвенно посредством электронов, которые при столкновении с фотонами гамма-излучения получают часть их энергии и отрываются от атомов. Эти электроны при столкновениях с атомами и вызывают ионизацию. Бета-распад часто сопровождается гамма-излучением. Методы определения и измерения интенсивности радиоактивного излучения основаны на его ионизирующем действии. На этом же явлении основаны и принятые единицы дозы разных видов излучения. [c.644]

Взаимодействие энергии луча лазера и твердого тела приводит к образованию по крайней мере двух типов частиц. При пиковой интенсивности импульса лазера частицы образуются непосредственно под действием луча. В неорганических материалах процесс ионизации имеет несомненно термическую природу. Ионизация органических твердых тел может сопровождаться химической ионизацией. Подробно ионизация лучом лазера рассмотрена Беном (1969) и Ноксом (1971). Степень ионизации неорганических твердых тел зависит от потенциала ионизации частиц и может быть оценена по известному уравнению Ленгмюра—Соха. В течение импульса лазера в газовой фазе образуются необычные нейтральные и ионные частицы. Это можно объяснить влиянием температуры и давления, развивающихся при взаимодействии лазер—твердое тело (Бен, 1969 Нокс, 1969а), поскольку давление расширяющейся плазмы может легко достигать нескольких тысяч атмосфер, что достаточно для нагревания многих материалов до их критической температуры или выше. В сочетании с высокими температурами на поверхности, которые могут достигать несколько тысяч градусов, эти давления переводят режим испарения в критическую область. Другими словами, превращение из конденсированной фазы в паровую происходит с небольшим разрушением связей, причем сохраняется структура ближнего порядка конденсированной фазы. Таким образом, в дополнение к сведениям о химической природе частиц пара можно получить некоторую информацию относительно их структуры. [c.430]

Более чувствительным является дифференциальный метод, когда сравнивается некоторое свойство (обычно физическое) потока газа, выходящего из колонки, с таким же свойством потока чистого газа-носителя. Для этой цели применяют дифференциальный детектор. Такой детектор, регистрирующий изменение теплопроводности газа, называется катаромет.ром. Он состоит из двух камер с нагретыми металлическими нитями через одну из этих камер (сравнительную) протекает чистый газ-носитель, а через другую (измерительную)—газ, выходящий из колонки. Нагреваемые нити включены в мост Уитстона. Если первоначально через сравнительную и измерительную камеры пропускать чистый газ-носитель и при этом сбалансировать мост, а затем через измерительную камеру пропускать газ-носитель, содержащий определяемый компонент с иной теплопроводностью, то баланс моста нарушится и возникнет разность потенциалов. Эту разность потенциалов усиливают и записывают на ленте самописца (8, на рис. 1). Более чувствительными дифференциальными детекторами являются ионизационные, измеряющие ток, проходящий через ионизированный газ между двумя электродами, к которым приложено постоянное напряжение. Ионизация выходящего из колонки газа производится либо в водородном пламени, либо посредством облучения р-лучами. [c.548]

Ввиду сложности теоретических расчетов большое значение приобретают эмпирические. закономерности. Например, обнарун еио, что при увеличении энергии ионизирующих электронов различия сечепий ионизации разных атомов и молекул все более и более сглаживаются, и нри достаточно больших энергиях электронов сечепие ионизации главным образом определяется числом электронов в ионизируемой частице. Эта закономерность была установлена Отвосом и Стивенсоном [446] для ионизации молекул р-лучами С (энергия 0,15 Л/эй) и смесью изотопов 8г и (энергия 0,61 и 2,35 Мэе). В то же время авторы работы [446] указывают, что разброс точек (до 30%) на зависимости сечение — число электронов в молекуле в значительной мере устраняется, если для каждого класса углеводородных соединений (алканы, алкены) построить свото зависимость. Из этого следует, что в действительпо-сти даже при очень больших энергиях ионпзирующих электронов на сечение ионизации в некоторой степени влияют структурные особенности молекул. [c.185]

Ионизация газа осуществляется двумя способами 1) самостоятельно, при достаточно высокой разноии потенциалов на электродах 2) несамостояте.гьно — в результате воздействия излучения радиоактивных веществ, рентгеновских лучей и т. д. [c.61]

Схема спектрографической установки показана на рис. 56, б. Регистрирующим прибором служит спектрограф J2, а в качестве спектроскопического источника света используется спектроскопическая импульсная лампа /, свет от которой, пройдя реакционный сосуд и спектрограф, попадает на фотопластинку 13. Спектроскопическая лампа зажигается через определенный промежуток времени после вспышки фотолитической лампы при помощи блока временной задержки 14. Таким образом по.лучается полный спектр поглощения фотолизуемого раствора. Меняя время задержки, можно получить набор спектров, изменяющихся во времени. В качестве импульсных фотолитических ламп обычно используются трубчатые импульсные ксеноновые лампы. Такие лампы имеют электрическую мощность до нескольких килоджоулей. Световая отдача таких ламп составляет 5- 20% от электрической мощности. Время вспышки ламп колеблется от 10 до 10 с (по уровню 1/е). Иногда для увеличения излучения в УФ-области к ксенону добавляют другие газы, например Нг, или ртуть. Используют им-пульсные лампы и с другим наполнением (Ог, N2, Аг). Ксенон обладает рядом преимуществ перед другими газами он имеет хорошие спектральные характеристики (сплошной спектр излучения), химическую инертность (нет взаимодействия с электродами), низкий потенциал ионизации. С увеличением энергии разряда максимум излучения смещается в ультрафиолетовую область. Разрешающее время импульсной установки определяется временем затухания светового импульса фотолитической вспышки. А время вспышки импульсной лампы в свою очередь зависит от нескольких факторов от типа лампы, электрической энергии и от емкости и индуктивности контура питания. Электрический контур составляют конденсатор, импульсная лампа и соединительные провода. Электрический разряд в контуре носит колебательный или затухающий характер в зависимости от соотнонюния между сопротивлением R, индуктивностью L и емкостью С элементов контура. Наиболее выгодным с точки зрения длительности импульса является соотпошепие Lj . Уменьшение времени затухания т достигается снижением индуктивности соединительных проводов, а также снижением емкости и индуктивности конденсатора (r yZ, ). При этом уменьшение энергии вспышки E = Wj2 компенсируется за счет увеличения напряжения на конденсаторе U. Увеличение [c.157]

Различие окраски зависит от способности молекулярной и ионной форм индикатора поглощать лучи различной длины волн. Та форма индикатора, которая преобладает в растворе при данных условиях, определяет окраску раствора. При равенстве концентраций обеих форм индикатор принимает промежуточную окраску. Поскольку состав и строение нона и молекулы одного и того же вещества отличаются, то неодинаковы и их спектры поглощения. Здесь нам нужно понять механизм изменения окраски, а не причину ее появления. Если индикатор является слабой кислотой, то равновесие его ионизации кратко можно записать следующим образом Hind z И -+Ind- (23) [c.99]

Радиоактивность можно также обнаруживать и измерять с помощью прибора, который называется счетчиком Гейгера. Действие счетчика Гейгера основано на ионизации вещества под действием излучения (разд. 20.7). Ионы и электроны, образующиеся под действием ионизирующего излучения, создают условия для протекания электрического тока. Схема устройства счетчика Гейгера показана на рис. 20.7. Он состоит из металлической трубки, наполненной газом. Цилиндрическая трубка имеет окно из материала, проницаемого для альфа-, бета- и гамма-лучей. По оси трубки натянута проволочка. Проволочка присоединена к одному из полюсов источника постоянного тока, а металлический цилиццр присоединен к противоположному полюсу. Когда в трубку проникает излучение, в ней образуются ионы и в результате через трубку протекает электрический ток. Импульс тока, создаваемый проникщим в трубку излучением, усиливается, чтобы его можно было легко детектировать подсчет отдельных импульсов позволяет получить количественную меру излучения. [c.258]

Хлор-36-удобный радиоизотоп для исследований методом меченых атомов. Он является слабым источником бета-лучей и имеет период полураспада г,д = 310 г.-Опишите, как можно использовать этот радиоизотоп для проведения следующих экспериментов а) определение возможности ионизации атомов хлора в трихлоруксусной кислоте СС1зСООН с образованием хлорид-ионов в водном растворе б) установление того факта, что равновесие между растворенным ВаС12 и твердым ВаС12 в насыщенном растворе представляет собой динамический процесс в) определение влияния pH почвы на усвоение содержащихся в ней хлорид-ионов соевыми бобами. [c.279]

РЕНТГЕНОВСКИЕ ЛУЧИ — электро магнитные колебания весьма малой длины волн, возникающие при воздействии на вещество быстрыми электронами. Р. л. открыты в 1895 г. В. Рентгеном. Волновая природа Р. л. установлена в 1912 г. М. Лауэ, открывшим явление интерференции Р. л. в кристаллах. Это открытие явилось основой развития рентгеноструктурного анализа. Р. л. невидимы для глаза, обладают способностью вызывать яркую видимую флюоресценцию в некоторых естественных и в искусственно изготовляемых кристаллических веществах, они действуют на фотоэмульсию и вызывают ионизацию газов. Этими свойствами Р. л. пользуются для обнаружения, исследования и практического использования Р. л. Различают два типа Р. л. тормозное и характеристическое излучение. Тормозное излучение возникает при попадании электронов на антикатод рентгеновской трубки оно разлагается в сплошной спектр. Характеристические Р. л. образуются при выбивании электрона из одного из внутренних слоев атома с последующим переходом на освободившуюся орбиту электрона с какого-либо внен)не-го слоя. Они обладают линейчатым спектром, аналогичным оптическим спектрам газов, с той лишь разницей, что структура характеристического спектра, в отличие от оптического спектра газов, не зависит от вещества, дающего этот спектр. Зависимость от вещества проявляется только в том, что с увеличением порядкового номера элемента в периодической системе элементов Д. И. Менделеева весь его характеристический рентгеновский спектр смещается в сторону более коротких волн. Другой особенностью характеристических спектров является то обстоятельство, что каждый элемент дает свой спектр независимо от того, возбуждается ли этот элемент к испусканию в свободном состоянии или в химическом соединении. Это свойство является основой рентгеноспектрального йпализа. Р. л. широко используются в науке и технике. Высокая про- [c.213]

Существуют различные способы ионизации анализируемых образцов но1ноация электронным ударом, в сильном электрическо.м поле, лазерным лучом, фото- и термоионнзация и др. При бомбардировке электронами е ) или фотонами (hv) атомов или молекул разреженного газа образуются молекулярные и осколочные ионы, заряженные как положительно, так и отрицательно. Например [c.55]

При регистрации а- и р-часхиц счетчиком Гейгера — Мюллера каждая частица, попавшая в счетчик, дает лавинный разряд и регистрируется. Ионизация газа ннутри счетчика у-лучами маловероятна, более вероятно выбивание электронов фотоном из стенок счетчика, поэтому эффективность счетчика по отношению к у-лучам составляет 0,5—2%. [c.337]

Во многих случаях устойчивость аэрозолей увеличивается благодаря присутствию стабилизатора. Стабилизация при этом осуществляется путем приобретения электрического заряда или путем образования защитных слоев на поверхности частиц. Электрический заряд частиц возникает либо в результате адсорбции ионов-из газовой среды или за счет ионизации газа (воздуха) под действием ультрафиолетовых, рентгеновских и космических лучей, а также радиоактивных излучений либо, наконец, за счет трения. Знак заряда пылевых частиц зависит и от химического состава пыли и дыма основные вещества (СаО, ZnO, MgO, РегОз) дают отрицательно заряженные пыли, а кислые (SiOj, РгОб, а также уголь) — положительно заряженные. В отличие от гидрозолей частицы аэрозолей не имеют диффузного слоя ионов (слоя противоионов) кроме того, частицы в аэрозолях могут jie TH paMH4№ie по знаку и величине заряды или быть нейтральными. При этом наибольшую устойчивость проявляют аэрозоли с одноименно заряженными частицами. [c.350]

Проходя сквозь вещество, ядерные частицы взаимодействуют в основном с электронными оболочками атомов, а не с ядрами, так как доля пространства, занимаемая последними, весьма мала и состаршяет —10 об.%. Главный результат взаимодействия этих частиц с веществом — ионизация и (или) возбуждение молекул. Поэтому -у-лучи, быстрые электроны, протоны, нейтроны, дейтроны, а-частицы, осколки деления ядер, ядра отдачи, возникающие при ядерных реакциях, потоки ускоренных многозарядных ионов называются ионизирующими излучениями. [c.594]

При умеренных температурах ионы могут образовываться из молекул газа под действием частиц высоких энергий или жесткого электромагнитного излучения. Это происходит, -например, при прохождении через газ а- и (З-частиц и у-излучения при радиоактивном распаде, при облучении рентгеновскими луча ,и1, при действии пучка электронов или других частиц, полученного в ускорителях элементарных частиц, при действии нейтронов в ядерных реакторах, при прохожденш через газ электрического разряда. В частности, ионизацией газа сопровождается действие жесткой солнечной радиации и космических лучей на верхние слои атмосферы н действие газовых разрядов на нижние слои атмосферы. [c.27]

Ионы в атмосфере Земли и Солнца. В разных слоях земной атмосферы ионизация обусловлена действием источников разной мощности в приземном слое-это излучение радиоактивных изотопов земной коры, в тропосфере и нижней стратосфере (0-25 км)-космич. лучи, в ионосфере (65-600 км)-коротковолновое УФ излучение Солнца. Наиб, вклад в ионизацию земной атмосферы вносит поток УФ излучения с длинами волн короче 103 нм, к-рый поглощается на высотах 100-300 км, ионизируя в осн. О, N2, Ог- На высоте 300 км абс. максимум дневной концентрации заряженных частиц (гл. обр. 0+ и е) составляет 10 см . Концентрация электронов здесь зависит от скорости ионно-молекулярных р-ций, превращающих атомарные ионы О , практически иерекомбини-рующие, в быстро рекомбинирующие молекулярные ионы [c.270]

Лазерная десорбция применяется для ионизации и испарения конденсир. в-в и осуществляется с помошью лазеров с модулированной добротностью, работающих в импульсном (длительностью до 30 не) или непрерывном режимах. Характер масс-спектра обычно мало зависит от длины волны (265 нм-10,6 мкм), уд. мощности (10 -10 ° Вт/см ) и длительности импульса лазерного излучения. Исследуемое в-во наносят на металлич. подложку и облучают фотонами с любой стороны в зависимости от конструкции прибора. Использование лазерных лучей разной степени сфокусированности позволяет проводить локальный анализ пробы в пятне диаметром 0,5 мкм-4 мм. [c.660]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология