Плотность жидкостей при различных температурах

Таблица 8 Плотность некоторых жидкостей при различных температурах

Упругость пара и плотность жидкости и пара этилового спирта при различной температуре кипения [48, V, 395 42, I, 558] [c.12]

Плотность некоторых жидкостей при различной температуре [c.249]

Плотность мл) некоторых жидкостей при различных температурах (°С) [c.163]

Так как объем и плотность жидкостей различной плотности изменяются не одинаково при изменении температуры, то для каждой плотности температурная поправка плотности а различна она колеблется от 0,000897 для нефтепродуктов плотностью 0,700—0,710 до 0,000515 для нефтепродуктов плотностью 0,990—1,000 . [c.22]

Принцип определения плотности жидкости при различных температурах аналогичен описанному в работе 5. Плотность воды в зависимости от температуры приведена в справочниках для широкого диапазона температур. Для установления зависимости плотности от температуры иеобходимо при заданных температурах взвесить пикнометр с водой и. с исследуемой жидкостью. Масса пустого пикнометра не зависит от температуры. Работу проводить также в двух пикнометрах при параллельном взвешивании. Построить график зависимости плотности жидкости от температуры. [c.101]

Наличие тонкой и неоднородной пористости поверхности твердого тела приводит к особенностям, которые отражает потенциальная теория Поляни и теория капиллярной конденсации. Теория Поляни основывается на двух свойствах сил молекулярного взаимодействия аддитивности этих сил (присутствие третьей молекулы не изменяет взаимодействия между двумя другими) и независимости их от температуры. Действие молекулярных сил распространяется в некотором объеме над поверхностью твердого тела — в адсорбционном поле. Притяжение молекул пара к адсорбенту не влияет на их взаимодействие между собой адсорбент только увеличивает концентрацию пара вблизи своей поверхности. Это увеличение определяется адсорбционным потенциалом А, т. е. работой, затрачиваемой на удаление молекулы из данной точки адсорбционного объема в бесконечность. Величина А зависит от числа окружающих эту точку молекул адсорбента. Например, в узких щелях она будет больше, чем в широких. Согласно закону Больцмана концентрация в точке с потенциалом А определяется уравнением Сл=< о ехр (Л/ 7 ), где Со — концентрация вне поля адсорбента. Следовательно, в разных точках адсорбционного поля концентрация молекул адсорбента различна. Если она достигает концентрации насыщенного пара Сн, то происходит конденсация. Необходимое для этого наименьшее (критическое) значение потенциала Ащ, выражается формулой С =Со ехр (Лкр/ Г) (Лкр= =ЯТ Сп/Сй). При температурах значительно более низких, чем критическая, плотность пара р намного меньше плотности жидкости, количество которой и определяет адсорбцию. Поэтому при подсчете последней [c.224]

Можно предположить, что такая зависимость плотности воды от температуры отражает две различные температурные зависимости. Первая из них отвечает тепловому расширению жидкости. С повышением температуры в результате теплового расширения плотность должна уменьшаться (прямая 2 на рис. 3.4). Вторая составляющая (прямая 3) отражает изменение степени упаковки молекул при повышении температуры. Из-за разрушения рыхлых льдоподобных структур плотность возрастает с повышением температуры. При температуре ниже +4°С вто- [c.78]

Коэффициент теплового расширения а жидкости находят по ее плотности при различных температурах по уравнению [c.13]

На рис. I. 1.1—I. 1.29 приведены кривые, характеризующие плотности при различных температурах сжиженных газов под давлением собственных паров и жидкостей. В некоторых случаях приведены эмпирические уравнения, выражающие с достаточной для практических целей точностью зависимость плотности от температуры. [c.9]

Наиболее быстро, с точностью до I %, плотность жидкости определяется ареометром. Ареометр (рис. 44) представляет собой пустотелый стеклянный поплавок с шариком, заполненным дробью или ртутью. Верхняя часть его — узкая трубка, на которой нанесены деления, соответствующие различным значениям плотности. Ареометр калибруется при определенной температуре, которая указывается на шкале. Для того чтобы увеличить точность измерения, имеются наборы ареометров, каждым из которых можно измерять плотность в очень узком интервале значений. Такие наборы изготавливаются для измерения плотности жидкостей легче и тяжелее воды. [c.92]

Как и можно было ожидать, многие измерения вириальных коэффициентов основаны на экспериментальных методах, разработанных для исследования газов при предельных плотностях и с помощью газовой термометрии. Один из самых известных абсолютных методов определения плотности газа состоит в следующем. Известное количество газа или жидкости помещают в сосуд известного объема и измеряют давление при различных температурах. Иногда вес вещества определяют после измерения [c.81]

Методы измерения температуры и давления уже обсуждались, поэтому рассмотрим теперь вопросы измерения массы используемого газа и объема, который он занимает. Указанные измерения основываются на тех же принципах, что и измерения при низких давлениях, но число их вариантов невелико. Обычно массу измеряют двумя методами прямым взвешиванием или определяют объем газа при низком давлении. Последний метод равноценен определению числа молей при достаточно низком давлении. Его результаты часто выражают в системе относительных единиц, обычно называемых единицами Амага. При этом объем выражается через так называемый нормальный объем, т. е. объем, занимаемый газом при нормальных давлении и температуре (обычно 0° С и 1 атм). Этот объем газа не равен точно объему того же числа молей идеального газа и не совсем одинаков для различных газов. Более подробно единицы Амага обсуждаются ниже. Если плотность жидкости известна очень точно, как, например, для высших углеводородов алифатического ряда, то ее масса может быть определена из точных измерений объема. [c.95]

Теория объемного заполнения микропор позволяет по одной экспериментальной изотерме адсорбции, измеренной при некоторой температуре или по одной изобаре адсорбции рассчитать изотермы этого же вещества для других температур. Проведенные различными авторами исследования по адсорбции веществ на микропористых углеродных адсорбентах в рамках ТОЗМ давали хорошее совпадение расчетных и экспериментальных данных, когда предельный объем адсорбционного пространства, оцененный по бензолу, распространялся на вещества, молекулы которых близки по размерам молекулам стандартного вещества. Как правило, предельный объем адсорбционного пространства Wo считается постоянным, а плотность адсорбированной фазы лри пересчете на температуры ниже температуры кипения полагается равной плотности нормальной жидкости, при температуре выше температуры кипения рассчитывается по методу Николаева— Дубинина [6]. [c.26]

Различают свободное вынужденное движение среды. Свободным движением или естественной конвекцией называется таксе движение, которое возникает в результате разности плотностей частиц, имеющих различную температуру. Вынужденным называется движение жидкости или газа, которое возникает под действием насоса, вентилятора и др. Вынужденное движение может сопровождаться также свободным движением. [c.447]

Если естественная конвекция есть результат различия плотностей жидкости в различных местах ее объема, то вынужденная конвекция — работа подведенной извне электрической или механической энергии (электромагнитное перемешивание и барботаж жидкости путем -пропускания через нее газовой фазы). Возникающее при этом в объеме жидкости скорости приводят к выравниванию состава и температуры по объему. Даже при небольших затратах энергии, подведенной извне, перенос тепла в жидкости настолько интенсивен, что жидкое тело становится тонким телом. Газовая фаза может возникнуть и в самой жидкости, как это имеет место в сталеплавильной ванне. В данных случаях происходит интенсивный перенос тепла в условиях, когда практически отсутствует температурный градиент. Говорить здесь об условн 1х коэффициентах теплопроводности и передачи тепл-а конвекцией /неосновательно, поскольку эти понятия теряют реальный смысл в отсутствие градиента температур. [c.37]

Перенос тепла возможен в условиях естественной, или свободной, конвекции, обусловленной разностью плотностей в различных точках объема жидкости (газа), возникающей вследствие разности температур в этих точках или в условиях вынужденной конвекции при принудительном движении всего объема жидкости, например в случае перемешивания ее мешалкой. [c.260]

Значения коэффициента С и показателя степени п зависят от режима движения жидкости, определяемого температурой твердой поверхности, разностью температур между ней и жидкой средой, а также плотностью теплового потока. Числовые значения С и п для различных режимов процесса таковы [c.287]

На рис. 6.6 приведены кривые интенсивности и распределения атомной плотности, относящиеся к жидкому аргону при различных температурах и давлениях вдоль кривой равновесия жидкость — пар от тройной точки до критической (точки 1—5 на диаграмме рТ рис. 6.7). Кривая [c.160]

Если известно значение плотности pi три одной температуре, то плотность р2 чистой жидкости или смеси известного состава при различных температурах и давлениях можно определять по формуле [c.23]

Многие гидравлические системы используются для вертикального транспорта тепловой энергии. Теплоносителем в них является сама движущаяся среда, как и в ТСС, но ее распределение по ветвям существенно зависит от тепловых потоков и температур. Это связано с тем, что плотности жидкости на отдельных ветвях, где происходит активный теплообмен с окружающей средой, заметно изменяются. А так как эти ветви расположены в различных горизонтальных плоскостях, то возникают неуравновешенные силы тяжести, которые действуют как дополнительные источники напора и влияют на распределение потоков. Такие системы должны моделироваться гравитационными г.ц. [246]. [c.26]

Что касается второго типа неустойчивости, связанного с отличием Ь от нуля, то для его возникновения не надо предполагать пересечения потоком массы поверхности раздела сред, имеющих различную температуру, она может проявиться и на поверхности, разделяющей в среднем неподвижные газы, если только ускорение будет направлено от холодного газа к горячему. Неподвижность газов в среднем говорит о том, что горение не происходит, так как последнее всегда связано с переходом холодных газов через фронт пламени, за которым они становятся горячими. Следовательно, второй тип неустойчивости может проявляться в чистом виде на поверхности раздела газов, имеющих разную плотность (температуру) и подверженных действию ускорения нормального к поверхности раздела. Типичным видом такой неустойчивости является волнообразование на поверхности тяжелой жидкости под действием ускорений. [c.333]

Механизмы неустойчивости, при- ией. рода которых определяется в первую очередь влиянием температуры на плотность жидкости, имеют различные названия неустойчивость Бенара, неустойчивость Рэлея, термическая неустойчивость. Соответствующие процессы переноса тепла часто называются тепловой конвекцией. Так, Бенар [1] наблюдал гексагональные структуры в неустойчиво стратифицированном горизонтальном слое жидкости. Рэлей [57] исследовал некоторую идеализированную модель подобной неустойчивости и нашел границы состояния безразличного равновесия, выраженные через параметры — t2 и О, а также характеристики переноса жидкого слоя. [c.203]

Наиболее полно изучены свойства молекулярного соединения BFg с СНдСООН, полученного путем смешивания реагентов в отношении 1 1. Для этого соединения определена вязкость и плотность при различных температурах, проведен гидролиз и измерена электропроводность [86а, 866]. Отмечено отсутствие непрерывности в изменении вязкости при температуре от нормального состояния жидкости до сверхохлаждепного состояния. В обоих областях температур вязкость комплексного соединения можно выразить уравнением r =x f l /RT. Эти исследования подтвердили предложенную ранее структуру комплекса (СНдСОО ВЕз)"Н . Энергия активации для ионной миграции в переохлажденном состоянии приблизительно на 10% выше по сравнению с энергией активации в обычном состоянии. Полученные результаты были сопоставлены с изменением илотности, вязкости и электропроводности у молекулярных соединений BFg с метиловым, этиловым, пропиловым и бутиловым эфирами уксусной кислоты [86в]. Показано, что и для этих соединений энергия для ионной миграции выше для переохлангденного состояния. [c.64]

Мы предпочли, однако, воспользоваться в наших измерениях установкой несколько иного типа. В нашей установке иротекаине жидкости через капилляр, соединяющий шаровидные части вискозиметра, расположенные на одном уровне, обусловлено внешним давлением моностата. Помимо того что данный метод освобождает от необходимости систематически измерять плотности прп различных температурах, он дает возможность исследовать жидкости в н1ироком диапазоне скоростей истечения (варьируя давление), а также измерять аномалию вязкости. В последнем случае достаточно было констатировать в изотермических условиях и при ламинарном истечении отклонения от постоянства произведения РТ (давления на время истечения), чтобы фиксировать отклонение от закона [c.48]

Термодиффузионный эффект настолько мал, что для достижения эффективных результатов при разделении необходимо использовать принцип мультипликации . Для этой цели Клузиус и Дикел [8] разработали устройство, принцип действия которого основан на сочетании термодиффузии и принципа противоточного конвекционного потока. Ш 1дкая смесь помещается в очень узкую щель (около 0,3 мм) между двумя вертикальными стенками, обычно цилиндрической формы, которые поддерживаются при различных температурах. Разность плотностей жидкости ва горячей и на холодной стенках вызывает движение смеси вверх на горячей и вниз на холодной стенке. Как и в других процессах фракционировки, основанных на принципе противотока, например дистилляция, одновременность установления равновесия (или стационарного состояния) перпендикулярно к направлению массопередачи и противотоку массопередачи повышает эффективность разделения. Процесс разделения начинается на обоих концах колонки и перемещается к ео середине. [c.392]

Принцип определения плотности жидкости при различных температурах аналогичен описанному в работе 5. Для более точных измерений применяется специальный пикнометр с капилляром. Для заполнения такого пикнометра пользуются специальным приспособлением (рис. 54), которое состоит из капиллярного пикнометра /, сосуда 2, емкости 3 и крана 4, позволяющего соединять пространство с вакуумным насосом и атмосферой. Для соединения с вакуумным насосом кран 4 ставится в положение а, для соединения с атмосферой — в положение б, для изоляции системы — в нейтральное гюложение так, чтобы каналы крана были бы в плоскости, перпендикулярной оси ирг.бэра. [c.105]

В связи с этим предлагается новый метод определения плотности адсорбированной фазы при различных температурах. Адсорбированная фаза представляется как псевдофаза, в которой основные свойства подобны свойствам объемной фазы, но сдвинуты по температуре. Смещение свойств такой фазы обусловлено тем, что полная теплота сорбции больше теплоты парообразования АЯо нормальной жидкости на значение характеристической энергии Е. Соответственно, критическая температура Г р для адсорбированной фазы принимается равной [c.31]

В. Температурный коэффициент объемного расширения жидкостей. В таблицах разд. 4.5 приведены значения плотностей многих жидкостей при различных температурах. На основе этих илн других известных данных можно рассчитать или графически оценить температурный коэффициент объемного расширения = дУ1У дТ]р. Если данные о плотности или удельном объеме отсутствуют, величину р можно оценить по коэффициенту расширения со (см. рис. 2). [c.150]

Синтетические ВЖК — это смеси насыщенных монокарбоно-вых кислот нормального и изостроения с четным и нечетным числом углеродных атомов в цепи. В дальнейшем под термином ВЖК понимаются исключительно синтетические кислота (СЖК). Технический продукт под таким названием выпускается в виде фракций различного состава в зависимости от назначения. Свойства фракций, в том числе температуры их плавления, зависят от молярной массы входящих в них кислот. Так, фракции С-5—Сб, С7—Сэ, Сд—Сю и Сю—С13 представляют маслянистые жидкости с температурами кипения от 200 до 284°С фракции Сю—Схб и С13—Схб — мазеподобные продукты с температурами кипения от 270 С до 215°С (при 2 кПа), фракция С17—С20 — твердое вещество с температурой размягчения 60—75°С. Все ВЖК имеют цвет от белого до светло-желтого, они легче воды (плотность 0,86—0,92 т/м ) и не растворяются в ней. Растворяются в щелочах с образованием соответствующих солей (мыла), которые разлагаются минеральными кислотами и легко гидролизуются. ВЖК умеренно токсичны, оказывают раздражающее действие на кожу и слизистые оболочки. ПДК паров суммы кислот (в пересчете на уксусную кислоту) равна 5 мг/м . [c.282]

Рассматривая жидкость вблизи температур кристаллизации, а точнее в некотором интервале температур между температурами кристаллизации и застывания, можно сделать вывод, что, вероятно, относительное перемещение частиц дисперсной фазы, обусловленное вязкостью жидкости при течении, может быть определено некоторым коэффициентом самодиффузии, стремящейся выравнить запас потенциальной и кинетической энергии (количества движения) перемещающихся частиц. Количество движения каждой движущейся частицы не остается постоянным. Очевидно, в этих условиях некоторые частицы не дисперсной фазы имеют различные дополнительные количества движения за счет межмолекулярных взаимодействий, которые и создают энергетический градиент между ними. Скорость ликвидации этого градиента практически пропорциональна коэффициенту самодиффузии, в свою очередь являющемуся функцией коэффициента вязкости и плотности системы. Однако в связи с непостоянством количества движения частиц дисперсной фазы, более корректно исходить непосредственно из подвижности отдельных частиц, т.е. средней скорости, которая приобретается любой из них по отношению к окружающим при внешних воздействиях на систему. Подвижность дисперсных частиц оценивается текучестью жидкости, измеряемой величиной, обратной коэффициенту ее вязкости. Последняя пропорциональна коэффициенту диффузии, откуда следует, что вязкость жидкости в рассматриваемом интервале пониженных температур обратно пропорциональна коэффициенту диффузии. [c.88]

Во многих литературных источника), (напримез, [2]) приводятся плотности только при одной температуре (конкретно 293 К), а в дру их (например, [6]) - при различных температурах и в единицах СИ, Приводимые нами плотности для. элементов в твердом состоянии взяты в основном из работы [I]. Там же можно найти плотности для жидкостей при их температуре плавления, собранные Лангом. [c.10]

Теоретические исследования жидкого состояния посвящены в основном различным проявлениям межмолекулярных сил к сожалению, существующие теории жидкого состояния настолько сложны, что из них нельзя извлечь модельного представления о структуре жидкостей. Одним из немногих эффективных представлений о жидком состоянии, позволяющим объяснить различные его свойства, является так называемый свободный объем. Это представление может быть использовано также и для рассмотрения структурных особенностей других агрегатных состояний вещества. Например, в применении к газам свободный объем может рассматриваться как объем, не занятый молекулами, что соответствует члену V— Ь в уравнении Ван-дер-Ваальса. При сжатии газа его свободный объем уменьшается в соответствии с законом Бойля — Мариотта. Хотя плотность жидкости намного больше плотности газа, в ней сохраняется предположительно 3% свободного объема. При повьш1ении температуры жидкости кинетическая энергия ее молекул увеличивается, и это приводит к ее расширению в результате возрастания свободного объема. Увеличение объема сопровождается увеличением среднего расстояния между молекулами и, следовательно, уменьшением сил межмолекулярного взаимодействия. Подвергая жидкость постепенно увеличивающемуся сжатию, можно уменьшить ее первоначальный объем до 97%. Для дальнейшего уменьшения объема жидкости требуются гораздо большие давления (рис. 11.2). [c.188]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология