Зависимость вязкости жидкостей и газов от плотности

ЗАВИСИМОСТЬ ВЯЗКОСТИ ЖИДКОСТЕЙ И ГАЗОВ ОТ ПЛОТНОСТИ [c.105]

Таким образом, произведенный анализ ограничивает отыскание зависимости р/Ь от различных переменных нахождением всего лишь одной функции ф от их вполне определенной безразмерной комбинации. Установив, например, на опыте вид этой зависимости для одной жидкости с вполне определенными зна чениями плотности и вязкости, протекающей через зернистый слой с данным эквивалентным диаметром, т. е. меняя лишь скорость потока и и измеряя соответствующие значения потери напора Др, можно тем самым без дополнительных измерений рассчитать сопротивление любого зернистого слоя потоку любой другой жидкости или газа в зависимости от расходной скорости течения. [c.43]

Некоторые исследователи [46, 103, 104] установили важную зависимость вязкости жидкостей и газов от плотности. Эта зависимость интересна потому, что дает возможность обоба е-ния данных по вязкости газов и жидкостей при различных температурах и давлениях. Особенность этой закономерности состоит в том, что если на одну из осей координат откладывать плотность р, а на другую—значение избыточной вязкости (ч1р.т — т), то экспериментальные данные для всех температур расположатся на одной кривой. [c.105]

Влияние вязкости жидкости на величину уноса изучали на растворах полиакриламида. Эти опыты проводили в том же диапазоне скоростей газа и плотностей орошения на насадке из колец 50 мм в укладку с оросителем, поднятым над насадкой на высоту 1100 мм. Влияние вязкости проверяли в диапазоне 1—11,5 спз. Результаты опытов показывают, что с увеличением вязкости унос уменьшается, причем унос раствора с вязкостью 11,5 спз меньше уноса воды в 3—5 раз в зависимости от гидродинамического режима. [c.45]

При теоретическом описании закономерностей ламинарного и турбулентного потоков было принято постоянство физических свойств жидкостей (плотности, вязкости) это условие предполагают также приведенные выше эмпирические формулы для расчета коэффициента X. Между тем в химической технологии часто встречаются потоки, которые подвергаются нагреванию или охлаждению по всей своей длине (неизотермические потоки). Если зависимостью плотности жидкости от температуры Т можно большей частью практически пренебречь, то игнорирование изменения вязкости ц с температурой может привести к значительной погрешности расчета. Эта погрешность возрастает по мере увеличения абсолютного значения р,. Напомним, что вязкость жидкостей падает, а вязкость газов возрастает с увеличением температуры, причем эта зависимость сильнее у жидкостей, чем у газов. [c.55]

При противоточном движении фаз через слой насадки (жидкость движется сверху вниз) определяют несколько характерных режимов движения потоков в зависимости от скорости газа. Области существования этих режимов зависят не только от скорости газа, но и от плотности орошения жидкостью, свойств жидкости и газа (плотности и вязкости), типа и размера насадки [4, 46-48]. [c.570]

Явления диффузии, вязкости и теплопроводности физически подобны, так как все они представляют собой перенос некоторых физических величин через газ или жидкость. Концентрационная диффузия есть перенос массы из одной области в другую вследствие наличия градиента концентрации, вязкость есть перенос импульса вследствие наличия градиента скорости теплопроводность есть перенос тепловой энергии Б результате наличия градиента температуры. Простейшая кинетическая теория, используя ряд допущений, дает выражения для определения основной зависимости коэффициентов переноса от температуры и давления, а также от массы и размеров молекул газа. Коэффициент обычной диффузии численно равен плотности потока молекул вида I вследствие единичного градиента плотности частиц коэффициент вязкости численно равен плотности потока г/-компоненты импульса, создаваемого единичным градиентом 1/-компоненты скорости коэффициент теплопроводности численно равен плотности потока энергии, вызванного единичным градиентом температуры. [c.23]

Определение ожидаемого общего к. п. д. по к. п. д. в одной фазе. Когда имеется сопротивление переносу массы в жидкой и газовой фазах, можно, используя уравнение (6), определить величину общего к. п. д. При распространении результатов одной системы на другие скорость переноса массы меняется внутри каждой фазы соответственно с вязкостью г и плотностью д данной фазы и коэффициентом молекулярной диффузии О компонентов, которые подвергаются переносу. В этом случае применима та же зависимость, что и при переносе массы в других типах соприкосновение газа с жидкостью [c.44]

Для изучения газогидродинамических явлений, протекающих в агрегатах различных технических систем, широко используются теоретический и экспериментальный методы. Теоретический метод изучения не всегда в состоянии охватить всего многообразия условий физического процесса и, кроме того, часто приводит к неразрешимым математическим уравнениям. Поэтому при изучении газ о гидродинамических явлений большую роль играют экспериментальные методы, причем весьма часто эксперимент ведется над моделью, исполненной в меньшем масштабе, чем натурный объект, а иногда и в иных условиях, чем те, которые сопровождают действительный процесс (в иной среде или с другими скоростями). При этом в исследованиях устанавливаются функциональные зависимости между различными физическими величинами, оказывающими влияние на исследуемый процесс. Например, при движении жидкости в трубопроводах определяется зависимость потерь напора от диаметра трубы и ее длины I, плотности р и вязкости ц жидкости, степени шероховатости трубы Д, скорости V и степени турбулентности потока и т. д. [c.48]

Высота газо-жидкостного слоя (пены). В режиме неравномерной работы высота пены йп возрастает пропорционально в режиме равномерной работы Ни пропорциональна гш в степени 0,4—0,5, а в режиме газовых струй и брызг Н снова растет пропорционально По данным Попова [78], величина Лд пропорциональна плотности орошения в степени 0,4 и вязкости жидкости в степени 0,13. В режимах квадратичной зависимости от ш высота пены не зависит от диаметра отверстий. [c.467]

Эта зависимость будет правильной только для данной системы. С целью получения более общей зависимости надо еш,е учесть влияние физических свойств жидкости и газа, а также насадки. На основе опытных исследований было установлено, что здесь играют роль несколько параметров. Насадка со свободным объемом е будет характеризоваться гидравлическим радиусом каналов, т. е. отношением их объемов к поверхности е/а а — поверхность насадки на единицу общего объема). Расходы обеих фаз определяются фиктивной скоростью течения газов о (рассчитанной на пустую колонну) или, по выражению (2-122), — эквивалентной скоростью в свободном объеме насадки о/е. Для жидкости же ее расход определяется отношением L/G. Наконец, большое значение здесь имеет плотность жидкости и газа р ,. а также вязкость жидкости. По Шервуду [38] вязкость газа и поверхностное натяжение жидкости в пределах 26—73 дн/см практически не влияют на явление захлебывания. С учетом влияния силы тяжести захлебывание можно выразить следующей функцией [c.111]

В зависимости ст физических свойств жидкостей (газов) процесс теплообмена может протекать различно и своеобразно. Особенно большое влияние оказывают коэффициент теплопроводности X, удельная теплоемкость Ср, плотность р, коэффициент температуропроводности а, уже использовавшиеся при рассмотрении теплопроводности, и коэффициент вязкости (1. Для каждого вещества эти величины имеют определенные значения и являются функцией параметров состояния (температуры и давления, прежде всего температуры). Особенно существенные изменения физических свойств могут иметь место в околокритической области термодинамических состояний и в области очень низких температур. [c.127]

Определяют физические параметры сжиженного газа в зависимости от его химического состава (плотность в зависимости от колебания температуры жидкости в трубопроводе вязкость в зависимости от температуры давление насыщенных паров при максимальной температуре). Плотность сжиженного газа определяется исходя из заданного состава и температуры в газопроводе. Температуру в газопроводе на каком-то расстоянии х от его начала определяют по формуле Шухова [c.468]

Численные расчеты функции I(ReL, х, р) для двух предельных случаев, когда плотности и вязкости потоков значительно различаются ( < fie и Рд < рс) или одинаковы (цд i и рд л рс), охватывают практически все возможные условия массопередачи в пузырях и каплях. Результаты таких расчетов в виде графика зависимости коэффициента пропорциональности между критериями Shi. и Ред , в уравнении (3.41) от критерия Rei, представлены на рис. 3.2. Как следует из рисунка, интенсивность массопередачи в системе газ —жидкость несколько выше, чем в системе жидкость— жидкость, что объясняется большей подвижностью поверхности раздела фаз у пузыря, чем у капли. [c.79]

Как известно, плотность твердого тела, получаемого при затвердевании жидкости, зависит от внешних условий (например, давления) и связана с особенностями образования кристаллической структуры. Например, установлено по меньшей мере семь разновидностей льда плотностью от 0,92 до 1,5 см и характерными температурами плавления [303]. Аналогично при разных темпах уменьшения скорости газа, а также в зависимости от плотности и вязкости ожижающего агента, из псевдоожиженных систем получаются неподвижные слои с различным характером укладки частиц (разной кристаллической структурой). Такие слои различаются объемным (насыпным) весом и в некоторой степени скоростью перехода в псевдоожиженное состояние. Они могут также заметно отличаться величиной пика давления Дл (более рыхлые структуры дают меньшие значения Дя) укажем, что аллотропные видоизменения льда характеризуются различной теплотой плавления. [c.377]

Основными физико-химическими параметрами жидкого абсорбента, оказывающими существенное влияние на характеристики течения массопереноса, являются плотность, вязкость и коэффициент диффузии растворенного газа. Обычно они не зависят от концентрации газа в жидкости, но при высоких градиентах концентрации эта зависимость может стать существенной. Без ограничения общности можно положить [c.83]

Теоретическая (рациональная) гидродинамика стремится приближенно предсказать движение реальной жидкости путем решения краевых задач для соответствующих систем дифференциальных уравнений в частных производных. При составлении этих уравнений в качестве аксиом принимают законы движения Ньютона. Предполагается также, что рассматриваемая жидкость (обычная жидкость или газ) всюду непрерывна и что на любую часть поверхности действует вполне определенное давление или какое-либо другое внутреннее напряжение (сила, приходящаяся на единицу площади), которое, по крайней мере локально, является дифференцируемой функцией координат, времени и направления. Наконец, устанавливается связь этих напряжений с движением жидкости посредством введения различных параметров, характеризующих данное вещество (плотность, вязкость и т. д.), и функциональных зависимостей (закон адиабатического сжатия и т. п.). Исходя из таких допущений, математики составили системы дифференциальных уравнений для различных идеализированных жидкостей (несжимаемой невязкой, сжимаемой невязкой, несжимаемой вязкой и т. д.). [c.15]

Для характеристики гидродинамики конвективного потока, а также потоков диффузии и тепла используют различные безразмерные критерии. Критерий Рейнольдса характеризует движение потока жидкости или газа в зависимости от линейной скорости, определяющего линейного размера а, плотности р и вязкости т] [c.295]

При проверке чистоты вещества помимо элементного анализа пользуются определением физических постоянных, если соответствующие величины, а возможно, и их зависимость от температуры точно известны. Наибольшее распространение в лабораторной практике имеют определения температуры плавления, плотности, показателя преломления и давления пара. Если эти методы неприменимы, то можно в качестве испытания на однородность подвергнуть вещество операциям разделения. Для этой цели применяют прежде всего не требующие значительных затрат времени методы газовую, тонкослойную хроматографию нлн хроматографию на бумаге. Высокой чувствительностью по отношению к примесям обладают спектроскопические методы. При этом для характеристики жидкостей (например, растворителей, см. разд. 6) и растворенных веществ наиболее важны электронные спектры. Полезно иметь также инфракрасный и масс-спектр, которые в соответствующем аппаратурном оформлении могут быть сняты для образцов в твердом, жидком н газообразном состоянии. Оба метода дают возможность проводить качественное и полуколнчественное определение примесей, что очень облегчает принятие решения о целесообразности дальнейшей очистки. Например, содержание воды в твердом препарате легко определяется по широким полосам поглощения при 1630 н 3400 см в ИК-спектре. Разумеется, в этом случае следует иметь в виду, что галогениды щелочных металлов, используемые при приготовлении таблеток для ИК-спектроскопии, гигроскопичны. Их применение для съемки гигроскопичных объектов или для определения воды возможно только после нх тщательной осушки и лишь прн полном отсутствии воздуха (отмеривание, растирание с веществом, наполнение пресс-формы проводятся в сухой камере). Другой возможностью является съемка суспензии вещества в сухом нуйоле или в другой подходящей жидкости. Подобные жидкости должны обладать достаточно высокой вязкостью и по возможности малым собственным поглощением в соответствующей области спектра. В качестве материала для изготовления окон кювет для съемки ИК-спектров газов и жидкостей применяют вещества, перечисленные в табл. 26. Если нет необходимости вести съемку в области ниже 600 см , то следует пользоваться сравнительно дешевыми монокристаллами хлорида катрня. Конечно, вещество не должно реагировать с материалом окон (при необходимости предваритель- [c.142]

Текучесть - одно из самых характерных свойств жидкого состояния. Под текучестью сплошной среды понимают ее способность совершать непрерывное, неограниченное движение в пространстве и во времени под действием приложенных сил. Именно по вязкости (величине, обратной текучести) жидкости отличаются между собой более всего. Если, например, плотности жидкостей от наиболее легкой - жидкого водорода до наиболее тяжелой - расплавленной платины отличаются в 70 раз, то вязкости различных жидкостей могут отличаться в миллионы раз. Коэффициенты вязкости и их температурные производные весьма чувствительны к ассоциативному состоянию вещества и межмолекуляр-ным взаимодействиям в растворах. Так, в системе фениловое горчичное масло - диэтиламин вязкость изменяется в 3,5 10 раз, в то время как ряд других свойств и, е. А., р и др. изменяются сравнительно мало (например, плотность всего лишь на несколько десятых г/см ). Еще большее различие в коэффициентах вязкости имеют неводные растворы различных полимеров. Молекулярные взаимодействия обеспечивают широкий диапазон изменения вязкости при изменении параметров состояния (Т, Р, С и др.) и обусловливают противоположную по сравнению с газами ее температурную зависимость. Все это заставляет рассматривать вязкость как эффективный параметр физико-химического анализа жидких систем и чувствительное средство контроля качества жидкофазных материалов. В настоящей главе рассматриваются основные средства измерения вязкости, методы расчета характеристик вязкого течения. Основное внимание уделено ньютоновским жидкостям и среди других капиллярным методам ее измерения. [c.46]

На рис. 3 приведены зависимости относительного брызгоуноса от скорости газа при разных плотностях орошения для жидкостей с различной вязкостью. Рассмотрим влияние отдельных факторов на брызгоунос в этих условиях. [c.66]

Решением системы дифференциальных уравнений найдены радиальные и тангенциальные компоненты скорости движения испаряющихся капель и их радиаль юго перемещения при известных внешних условиях скорость воздуха (газа) на входе камеры Овх, начальный диаметр капли dкo параметры газа-п-плоносителя (гемпература ( , плотность Рв, теплопроводность вязкость и жидкости (теплота испарения г, плотность р , температура поверхности С ). Дополнительным условием при решении системы уравнений была зависимость = 1( ), полученная при а.зродинамических исследованиях. Эта зависимость имеет вид [c.178]

Барботируемый газ диспергируется при прохождении через поры (отверстия барботера), погруженные в жидкость. В зависимости от линейной скорости газа в отверстии барботера различают три режима барботажа пузырьковый, промежуточный и струйный. При малой скорости газа имеет место пузырьковый режим, когда образуются отдельные всплывающие пузырьки, размер которых определяется главным образом диаметром отверстия, поверхностным натяжением и плотностью жидкости, а также скоростью потока газа. В этом случае частота образования пузырьков не оказывает влияния на их размеры. Размер пузырьков, образующихся при пузырьковом режиме барботажа, можно определить (без учета влияния сил инерции и вязкости), исходя из следующих положений. Подъемная сила пузырька д зависит от его объема V и разности плотностей жидкой среды и газа [c.192]

Основные функциональные возможности ПИК интегрирование по времени частотных сигналов ТПР не менее чем одновременно по шести каналам (включая ТПР в БКН) аппроксимация градуировочных характеристик до пяти ТПР во всем рабочем диапазоне в виде функции К = Ф [ у) или К = Ф(/) с погрешностью не более 0,05 %, где/-частота выходного сигнала ТПР V - вязкость жидкости преобразование частотного сигнала плотномера 8сЬ1ишЬег ег 7835 в цифровой код автоматическая коррекция коэффициента преобразования ТПР в соответс вии с функциональной зависимостью К = = Ф [ у) или К = Ф(/) ручной ввод с клавиатуры значений плотности, избыточного давления в БИЛ и в БКН, температуры нефти (там же), влагосодержания, содержания солей магния (мг/л), содержания примесей (%) массы для осуществления вычислений при отсутствии или выходе приборов из строя, а также для определения массы нефти нетто ручной ввод с клавиатуры уставок предельных значений (нижнего и верхнего уровня расхода по каждой измерительной линии, верхнего и нижнего значений избыточного давления в БИЛ, верхнего и нижнего значений температуры в БИЛ (катушке К ), верхнего и нижнего значений плотности, разницы показаний плотномеров, нижнего и верхнего уровня избыточного давления в БКН, перепада давлений на блоках фильтров, нижнего уровня расхода в БКН, нижнего уровня температуры жидкости, содержание газа в нефти) вычисление мгновенного и мгновенного суммарного расходов по каждой линии и по установке в целом, соответственно сравнение показаний параллельно работающих плотномеров и выдачу данных расхождения вычисление средних значений плотности (при текущей температуре и 20 °С), температуры, давления, влажности партии перекачиваемой нефти с начала текущей смены, двухчасовки, относительной погрешности вычисления суммарного объема, массы брутто нефти, объемного расхода - не более 0,05 %. [c.70]

Для гладкой ламинарной пленки жидкости (число Рейнольдса Reи<=40/v < 1600, где О — линейная плотность орошения, V — кинематич. вязкость жидкости) в условиях ее гравитац. стекания и умеренных скоростей газа разработаны теор. методы расчета гидродинамич. параметров течения и коэф. тепло-и массоотдачи в фазах. Однако уже при Не > 20—40 в реальных условиях пов-сть пленки покрывается системой нерегулярных волн, к-рые оказывают существенное влияние на перепад давления в орошаемом канале и коэф. массо- и теплоотдачи в фазах. В условиях интенсивного прямоточного течения процессы переноса кол-ва движения, теплоты и массы осложняются также сильным гидродинамич. воздействием потока газа на среднюю толщину, профиль скорости и др. характеристики пленки жидкости и наличием брызгоуноса (унос капель жидкости потоком газа, к-рые срываются с гребней волн и вновь падают на пов-сть пленки). В этих случаях рассчитывают осн. гидродинамич. параметры пленочного течения и коэф. массо- а теплообмена, обычно по полузмпирическим зависимостям. [c.449]

Рид и Шервуд [4] отмечают, что в области повышенных температур и давлений возрастание температуры понижает, а увеличение давления повышает вязкость жидкости. Для расчета можно воспользоваться номограммой Грунберга и Ниссана (см. рис. УП-16), представляющей зависимость отношения вязкостей газов или паров (Хр/ро от приведенной температуры и приведенной плотности. Эта номограмма применима не только для газов и паров, но и для жидкостей. Грунберг и Ниссан пользовались ею для определения вязкости воды и сжиженной двуокиси углерода в области [c.315]

Приблизительно линейная зависимость логарифма вязкости от 1/Т показывает, что существует аналогия с уравнением Аррениуса, описывающим скорость химических реакций угол наклона прямой используют для вычисления энергии активации. Эта аналогия основана на предположении, что движению молекул препятствует энергетический барьер, некоторым образом связанный с квазиупорядоченным строением жидкости. Такой барьер, по-види,мому, существует в жидкостях с явно выраженной структурой, однако Гильдебрандт и др. [1в], используя более ранние вычисления Даймонда и Адлера [1г], недавно показали, что для простых жидкостей, где не образуются ассоциаты молекул (а также в газах с плотностью выше критической), можно вычислить абсолютную величину и температурную зависимость вязкости и коэффициента диффузии, не делая предположения о существовании активационного барьера. Вычисленные таким образом значения согласуются с экспериментальными данными в пределах 10%. [c.101]

Представляют интерес данные, полученные в диапазоне Re = = 1г ос чРж/ 1ж > 500 (где скорость осаждения частиц, равная скорости витания — плотность жидкости — вязкость жидкости — диаметр твердых частиц) по определению порозности трехфазной системы [61 ]. Порозность слоя е, рассчитанная как доля объема слоя, занятая газом и жидкостью, может быть определена по зависимости [c.260]

Отметихм, что значение ц при комнатной температуре для воды равно примерно 1 сП и около 0,02 сП для воздуха. Для газов, плотность которых невелика, динамическая вязкость увеличивается с ростом температуры, тогда как для капельных жидкостей она обычно уменьшается с возрастанием температуры. Это различие в температурной зависимости обсуждается в разделах 1.4 и 1.5. Здесь же следует только упомянуть, что в газах (где молекулы пролетают значительное расстояние прежде, чем столкнуться друг с другом) количество движения переносится главным образом в результате свободного перемещения молекул. В жидкостях (в которых молекулы проходят весьма короткие расстояния между соударениями) основной механизм переноса количества движения связан с соударением молекул. [c.26]

Зависимости, основанные на принципе соответственных состояний, которые Стил и Тодос [23, 42, 44, 157] предлагали для определения вязкости плотных газов, могут быть также использованы для жидкой фазы при условии, что не будут превышены предельные плотности, положенные в основу этой корреляции. Например, в случае неполярных газов уравнение (VIII. 24) следовало бы применять для значений приведенных плотностей < 3. Для визуализации этих зависимостей их можно решить обычным путем для насыщенных жидкостей, приняв, что для плотности жидкости применима корреляция Лидерсена и др. [уравнение (11.74)] и табл. II. 6. При этом получается зависимость следующего вида [c.473]

В (6.71) и (6.72) входят неизвестные величины — эффективные турбулентные коэффициенты вязкости /Хт и диффузии 1)т- Эти коэффициенты определяют с помощью различных физических моделей, характеризующих затухание турбулентности вблизи поверхности раздела пленка жидкости — газ и твердая стенка — пленка жидкости. В общем случае это сложные функции /(сг, р, ко,е), где а — коэффициент поверхностного натяжения, р — плотность жидкой пленки. Но — ее средняя толщина, е — энергия диссипации. Впервые такая зависимость была предложена в [63] в предположении, что капиллярное давление, противостоящее динамическому напору, представляет то усилие, которое гасит турбулентное движение, уменьщая масштаб турбулентности. [c.426]

Псевдоожиж. слой неоднороден подавляющее кол-во твердых частиц находится в более плотной части, где возникают и поднимаются пузырьки газа, почти не содержащие твердых частиц. Т. к. слой похож на кипящую жидкость, его наз. также кипящим. С возрастанием скорости газа пузырьки увеличиваются, затем сливаются в струи, содержащие взвешенные, непрерывно рассыпающиеся и вновь возникающие агрегаты (пакеты) твердых частиц, т. е. плотная часть слоя становится дискретной. Псевдоожиж. слой с жидким ожижающим агентом однороден, но диапазон скоростей (т" — ш ), в к-ром он существует, много меньше, чем для слоя с газообразным ожижающим агентом. Определяющие характеристики псевдоожиж. слоя — его среднее гидравлич. сопротивление ДРс (в Па), т и т" (в м/с). При изменении скорости от т до т" сохраняется равенство ДРс = ДОт(1 — Е)Н = дри Но, где рг и р — кажущаяся и насыпная плотность твердых частиц соотв. (в кг/м ), Н и Но — высота псевдоожиж. и неподвижного слоя соотв. (в м), д — ускорение свободного падения (в м/с ). Значения ш), ги" и Е определяются по эмпирич. ур-ниям в зависимости от чисел Рейнольдса [Ке (или Ке ) = т (или ги") т/v, где т — средний размер твердых частиц (в м), V — кинематич. вязкость (в м /с)] и Архимеда [Аг = д(Р(Рт— [c.486]

Динамическая i и кинематическая v вязкость жидких спиртои и их napoi в зависимости от температуры приведена а табл, 51 54. Динамической вязкостью называется свойство жидкостей или газов сопротивляться скольжению или сдБигу. -За единицу измерения динамической ьязкости принимают 1 пуаз (1 П Ч). Кинематическая вязкость раина отношению динамической ияЗ-Eo Ti-f жидкости или газа к их плотност и, измеряется стоксах ст). [c.280]

Предложенное рассмотрение позволяет описывать процессы пере -носа в жидкостях и плотных газах, получать явны(з аналитические выражения для кинетических коэффициентов ведаств, в частности, коэффициента вязкости, описывать их зависимость от температуры, плотности, давления. [c.51]

Из теории массопередачи известно, что к" зависит от коэффициента диффузии реагирующего вещества, от свойств среды (вязкости, плотности), от скорости жидкости. Поскольку в результате реакции образуются газообразные продукты (СО), зона взаимодействия интенсивно перемешивается газом. При высоких скоростях процесса перемешивание становится очень интенсивным и характер зависимости скорости процесса от [СаСа] усложняется. При больших значениях ([СаСа]р—[СаСа]) скорость возрастает, перемешивание зоны реакции газом увеличивается, что интенсифицирует взаимодействие. При малых значениях разности перемешивание может стать очень незначительным, к" существенно снизится и реакция затормозится. [c.33]