Бомбардировка тел заряженными частицами

Множество заряженных (например, альфа- и бета-) и не имеющих заряда частиц использовалось в качестве снарядов для бомбардировки ядер. Какие вы видите преимущества и недостатки каждого из них Как можно контролировать скорость этих частиц Как они наводятся на цель Тема вашего исследования должна по возможности включать описание электростатических генераторов, циклотронов и линейных ускорителей. Интересно было бы затронуть и роль ядерных реакторов в синтезе новых изотопов. [c.336]

С классической точки зрения может показаться, что именно такой энергетический порог, определенный из значения Q, будет необходим для бомбардировки незаряженными частицами, такими, как гамма-лучи или нейтроны. Напротив, если бомбардирующие частицы имеют заряд, может показаться, что минимум их энергии должен быть больше потенциального барьера бомбардируемого ядра, прежде чем произойдет ядерное превращение. Это, однако, не вполне соответствует действительности. Точно так же, как существует конечная вероятность того, что альфа-частица вылетит из ядра в результате туннельного эффекта, существует и конечная вероятность того, что бомбардирующая заряженная частица тоже проникнет через потенциальный барьер. Однако эти два процесса [c.414]

Э. Резерфорд подвергал бомбардировке а-частицами тонкую металлическую фольгу. Обнаружилось, что почти все а-частицы беспрепятственно проходили через фольгу, как через решето. Следовательно, атомы, из которых состоит фольга, построены очень ажурно — большую часть их объема занимает пустота. Однако в опытах было все же найдено, что в очень редких случаях (примерно 1 раз из 8000) а-частицы резко меняют направление своего движения, иногда — на обратное. Такой крутой поворот означает, что происходит лобовое столкновение а-частицы с какой-то гораздо более тяжелой частицей, занимающей очень малый объем в глубине атома. Такая частица, очевидно, имеет также положительный заряд — именно поэтому при приближении к ней одноименно заряженные а- снаряды испытывают отталкивание и меняют направление полета. Расчеты показали, что размеры этой тяжелой частицы в атомах разных элементов колеблются в пределах 10 —10 см, в то время как сам атом имеет размер порядка 10 см. Так как тяжелая частица расположена в глубине атома, то она получила название атомного ядра. [c.145]

В табл. 21 указаны те ядра, которые подвергались бомбардировке а-частицами. Из таблицы следует, что к ним относятся ядра с зарядом от 3 до 16. Объясняется это тем, что а-частицы, имеющие по 2 положительных заряда, приближаясь к ядру, попадают Б электрическое поле, образованное положительным ядром превращаемого атома. Это поле тем больше, чем больше заряд ядра (порядковый номер). Если оно слишком велико, а-частицы не в состоянии преодолеть отталкивание и или обходят ядро, или отталкиваются от него, как это показано на рис. 32. [c.62]

Ко второй группе ядерных превращений относятся такие, при которых заряд ядра атома образовавшегося радиоактивного изотопа незначительно отличается (на 1—2 единицы) от заряда ядра атома исходного элемента. Эту большую группу процессов можно разбить на две подгруппы. В первой подгруппе, в результате ядерного превращения, заряд ядра атома увеличивается такой процесс может быть осуществлен только путем облучения заряженными частицами и в результате 6—-распада. Во второй подгруппе атомный номер уменьшается, и радиоактивные изотопы получаются не только путем бомбардировки заряженными частицами, но и нейтронами, у-квантами, а также в результате позитронного распада, распада с захватом орбитального электрона и сх-распада. [c.220]

Из (V-24) следует, что предельный заряд частицы, получаемой от теплового движения ионов, пропорционален радиусу частицы и не зависит от напряженности поля. Расчеты, проведенные по уравнениям (V-23) и (V-24), показывают, что для частиц, диаметр которых менее 0,5 мк, зарядка под действием тепловой диффузии имеет более существенное значение, чем под действием ионной бомбардировки. Зарядка частиц протекает во времени весьма интенсивно, и за доли секунды заряд становится близким к предельному. [c.118]

Как и при открытии атомного ядра, успех при его разрушении был достигнут с помощью достаточно мощ-го снаряда , каким является уже знакомая нам а-частица. В 1919 г. Резерфорд подверг бомбардировке а-частицами ядра атомов азота, рассчитывая, что быстролетающий снаряд достигнет цели, преодолев силы электростатического отталкивания, которые вследствие малости заряда ядра азота относительно невелики. Резерфорд использовал весьма простой прибор, представлявший собой камеру, заполненную газообразным азотом, внутри которой помещался радий 1, испускавший а-частицы (рис. 71). Стенка камеры имела окошко 2, закрытое очень тонкой серебряной пластинкой. Снаружи [c.275]

С классической точки зрения может показаться, что именно такой энергетический порог, определенный из значения Q, будет необходим для бомбардировки незаряженными частицами, такими, как гамма-лучи или нейтроны. Напротив, если бомбардирующие частицы имеют заряд, может показаться, что минимум их энергии должен быть больше потенциального барьера бомбардируемого ядра, прежде чем произойдет ядерное превращение. Это, однако, не вполне соответствует действительности. Точно так же, как существует конечная вероятность того, что альфа-частица вылетит из ядра в результате туннельного эффекта, существует и конечная вероятность того, что бомбардирующая заряженная частица тоже проникнет через потенциальный барьер. Однако эти два процесса в известном смысле абсолютно различны. В соответствии с моделью распада ядра альфа-частица с большой частотой имеет энергию, соответствующую энергии стенок потенциального барьера, и поэтому вероятность ее проникновения через потенциальный барьер велика. Бомбардирующая же альфа-частица имеет только одну определенную энергию и встречается с ядром только один раз. [c.395]

Однако представления о равномерном распределении заряда и массы по объему атома были опровергнуты в 1911 г. опытами Э. Резерфорда, доказавшим существование атомного ядра. Резерфорд подвергал тонкие фольги из разных материалов бомбардировке а-частица-ми, испускаемыми радиоактивными препаратами. Если бы положительный заряд был равномерно распределен по всему объему атома, то все а частицы, пролетая сквозь атомы, не испытывали бы заметных отклонений от первоначального направления. На самом же деле оказалось, что хотя многие -частицы, проходя через тонкие фольги, почти не меняют направления движения, в отдельных случаях происходит очень сильное отклонение, вплоть до направления, обратного первоначальному (рис. 9). [c.22]

Ионная бомбардировка является наиболее распространенным способом заряда частиц. [c.176]

Классификаторы с индуцированным зарядом (см. табл. 2.3.3) в целом подобны аппаратам с ионной бомбардировкой, но частицы получают гораздо меньший заряд и требуется значительное различие в поверхностной электропроводности компонентов для эффективного разделения. 1. Материал также подается по заземленной поверхности под высоковольтный, но не коронирующий электрод. Проводящие частицы, находящиеся в контакте с заземленной поверхностью, приобретают такой же заряд. 2. В электрическом поле между электродом и поверхностью на них начинает действовать сила, направленная в сторону электрода. [c.176]

Изучение радиоактивности привело также к искусственному расщеплению атомов элементов так реализовалась мечта алхимиков, но, конечно, I ином смысле и иными методами Ядерные реакции, как теперь называют эти превращения, происходящие в атомах элементов, осуществляются нри бомбардировке атомов частицами высокой энергии, например а-лучами различного происхождения и нейтронами. Последние, как частицы, не имеющие электрического заряда, могут атаковать ядра любого атомного номера. Напомним, что для нолучения протонов, обладающих высокой энергией, был сконструирован циклотрон (Е. О. Лоуренс из Калифорнийского университета, 1939). [c.402]

Причина небольших выходов при ядерных реакциях заключается в том, что положительный заряд подвергаемого бомбардировке а-частицами ядра отталкивает положительную а-частицу. Проникающая способность а-частицы в ядро настолько меньше, насколько бомбардируемое ядро обладает большим атомным номером Z, т. е. содержит больше положительных зарядов. а-Частицы, испускаемые природными радиоактивными элементами, обладают энергиями порядка 2—7 Мэв (6 Мэв у Ra ). При помощи этих частиц можно расщепить только перечисленные выше ядра легких элементов. Чтобы расщепить более тяжелые ядра, необходимы частицы с большими энергиями. Поэтому стали применять искусственно ускоренные частицы, в результате чего удалось расщепить практически все ядра. [c.765]

В электрофильтрах газы, находящиеся в непосредственной близости от заряженной проволоки, ионизируются (образование короны). Ионы движутся вдоль заземленных пластин, сталкиваясь с пылью и другими частицами и заряжая их. Приобретаемый частицами заряд зависит от напряженности поля, площади поверхности частицы и ее диэлектрической проницаемости. Частица, заряженная путем бомбардировки или диффузии газовых ионов, мигрирует к заземленной пластине. Скорость миграции является функцией заряда частицы, напряженности поля (движущей силы) и сопротивления газа. Для частиц размером в несколько микрометров скорость составляет 10—100 мм/с, что значительно превышает скорость миграции частиц в гравитационном поле ( 0,1 мм/с). Образующийся слой пыли удаляют механическим путем. [c.166]

Как только частицы или капельки попадают в электрическое поле электрофильтра, они приобретают электростатический заряд в результате воздействия двух механизмов механизма бомбардированной зарядки и механизма диффузионной зарядки. Ионы газа, а также электроны в случае отрицательной короны движутся при нормальных условиях сквозь поток газа, перенося частицы под влиянием электрического поля и заряжая частицы, с которыми они сталкиваются. Такая зарядка называется бомбардировкой (столкновение ионов). Кроме того, ионы газа (и электроны — там, где они присутствуют) осаждаются на частицах вследствие их теплового движения, такое явление называется диффузионной зарядкой (диффузия ионов). [c.448]

При зарядке частиц путем столкновения с ионами (бомбардировка) напряженность электрического поля, общая площадь поверхности частиц и их диэлектрические свойства играют главную роль, тогда как при зарядке частиц ионной диффузией наиболее важными факторами являются число ионов, их подвижность (которая является функцией температуры) и время, отпущенное на этот процесс. Теоретические расчеты заряда, приобретенного частицами, позволяют сделать следующие предположения [c.449]

Заряженные бомбардирующие частицы, как, например, альфа-частицы, должны иметь очень большую скорость, чтобы преодолеть электростатическое отталкивание между ними и ядром-мишенью. Чем больше заряд бомбардирующей частицы или ядра-мишени, тем большей скоростью должна обладать бомбардирующая частица, чтобы вызвать ядерную реакцию. В связи с этим разработано много методов ускорения заряженных частиц с использованием сильных магнитных и электростатических полей. Такие методы осуществляются с помощью ускорителей элементарных частиц, носящих название циклотрон и синхротрон. Принципиальная схема действия циклотрона показана на рис. 20.4. Частицы, предназначенные для бомбардировки исследуемых ядер, вводят в вакуумную камеру циклотрона. Затем их ускоряют, прикладывая попеременно положительный и отрицательный потенциалы к полым О-образным электродам. Магниты, расположенные выше и ниже этих электродов, заставляют частицы двигаться по спиральным траекториям до тех пор, пока они в конце концов не выходят из циклотрона и не ударяются о вещество, играющее роль мишени. Ускорители элементарных частиц нашли применение главным образом для выяснения ядерной структуры и синтеза новых тяжелых элементов. [c.252]

Искусственно ядерные реакции вызываются облучением ( бомбардировкой ) исходного вещества ( мишени ) различными частицами, обладающими достаточно большой энергией протонами, нейтронами, а-частицами и т. д. Особенно широко применяется обработка нейтронами. Как уже отмечено, эта незаряженная частица сравнительно легко проникает в ядра различных элементов, включая и тяжелые с большим положительным зарядом. Процесс ведут в специальных установках — ядерных реакторах ( атомных котлах ). Достигаемая мощность потока — до 10 нейтронов на 1 см облучаемой поверх- [c.373]

В настоящее время уравнения ядерных реакций заменяются схемами. Вышеуказанная реакция может быть записана так 1 Ы[а, р]1Ю. Символ перед скобками обозначает ядро, подвергающееся бомбардировке, а после скобок ядро, получающееся в результате реакции. В скобках на первом месте указывается частица ( ядерный снаряд ), которую бомбардируют, а после запятой — образующаяся частица. То, что заключено в скобки, называется типом ядерной реакции и читается в данном случае так альфа-пэ . Заряды ядер не указываются, так как для данных ядер они имеют постоянные значения. [c.61]

Оказалось, что при бомбардировке лития ускоренными протонами с кинетической энергией около 200000 эв из него вылетают две а-частицы, которые разлетаются в противоположные стороны, так как они заряжены одинаковыми зарядами. Эта ядерная реакция протекает по уравнению [c.63]

Искусственное получение радиоактивных ядер. Ирен Кюри и Фредерик Жолио-Кюри в 1934 г. установили, что ядра алюминия после бомбардировки их а-частицами становятся радиоактивными, излучая частицы с массой, равной массе электрона, но несущие элементарный положительный заряд. Их обозначают и называют положительными электронами, антиэлектронами или позитронами. Вещества, излучающие их, называются р+-излуча-телями. [c.64]

Бомбардировка ядер нейтронами. Предположение о существовании частиц, не имеющих заряда, высказывалось еще Нернстом (в 1903 г.). Термин нейтрон имеет тот же корень, что и слово нейтральный, и указывает на частицу, не несущую заряда. Однако поиски нейтрона Резерфордом (1920) не имели успеха. [c.66]

Бомбардировка легкими ядрами. В качестве ядерных снарядов для бомбардировки ядер-мишеней использовались альфа-частицы, протоны, дейтроны, электроны, фотоны, нейтроны. Наибольший заряд и массовое число имеет альфа-частица [Ще], которая, внедряясь в ядро мишени, может дать дочернее ядро с зарядом на 2 единицы и с массой на 4 единицы больше, чем у материнского ядра-мишени. Если дочернее ядро р -радио-активно, то, испуская электроны, оно превращается в новое ядро с зарядом, большим на единицу. Последнее свойство было использовано для получения 93 и 94 элементов из урана 238 при его бомбардировке тепловыми нейтронами [c.73]

Долгое время считали, что атомы построены только из протонов и электронов. В 1920 г. Резерфорд предположил существование нейтральной частицы с массой, близкой к массе протона однако эта частица была обнаружена Чедвиком лишь в 1932 г. Чедвик показал, что при бомбардировке некоторых легких элементов, например бериллия или бора, а-частицами — атомами ионизированного Не " — возникает излучение, представляющее собой поток частиц, не имеющих электрического заряда (т. е. не отклоняющихся в магнитном или электрическом поле) масса такой частицы лишь немногим превышает массу протона. Поскольку нейтрон не заряжен, он может приближаться к другим частицам, не подвергаясь действию электростатических сил этим легко можно объяснить его проникающую способность, которая очень важна для ядерных реакций. [c.15]

Периодический закон развивался вместе с химией и физикой и продолжает развиваться. Прежде всего следует отметить появление теории строения атома, которая позволила определить заряд ядра атома, ставший порядковым номером элемента в периодической таблице. Заряд ядра приближенно уже определил Э. Резерфорд по данным о рассеянии а-частиц веществом (например, металлической фольгой). Систематические определения заряда ядра (2) были осуществлены путем изучения частот рентгеновских волн, излучаемых веществом в результате воздействия на него потока электронов. В результате такой бомбардировки происходит удаление одного из электронов из внутренних оболочек атома. При переходах других электронов на эту освободившуюся оболочку возникают рентгеновские лучи. [c.313]

Второй процесс известен как диффузионная зарядка, когда ионы сталкиваются с частицами в процессе их теплового движения. Данный процесс реализуется для малых частиц (d < 0,2 мкм). Число электронных зарядов пь, приобретенных частицей в процессе зарядки бомбардировкой, связано со временем [c.303]

ЯДЕРНЫЕ РЕАКЦИИ, превращения атомных ядер, обусловленные их взаимод. с другими ядрами или элементарными частицами. Обычно осуществляются при бомбардировке тяжелых ядер в-ва мишени пучками более легких ядер или частиц. В отличие от процессов рассеяния, при Я. р. изменяются состав и св-ва вступающих в р-цию ядер. Я. р. типа а + А в + В сокращенно записывают Л(а, в) В, где а — бомбардирующее ядро, А — ядро мишени, В — конечное ядро (ядро-продукт), в — вылетающая частица. Суммы массовых чисел и зарядов участвующих в Я. р. ядер в обеих частях ур-ния должны быть равны между собой. По энергиям бомбардирующих частиц условно различают Я. р. при низких (<1 МэВ), средних (1—100 МэВ) и высоких (> 100 МэВ) энергиях. Разграничивают также р-ции на легких ядрах (массовое число ядра мишени А < 50), ядрах Средней массы (50 < А < 100) и тяжелых ядрах (Л > 100). [c.725]

Одним из крупнейших событий последних лет в области элементарных частиц явилось открытие античастиц. Сразу же после открытия позитрона — антиэлектрона — была высказана мысль, что в природе наблюдается симметрия между заряженными частицами, т. е. у каждой частицы есть античастица с противоположным знаком заряда или магнитного момента. Теоретически было рассчитано, что для рождения пары протон— антипротон нужна энергия, большая чем 2т= 2 10 зв. Экспериментально эта идея была доказана только в 1955 г., когда американские физики во главе с Э. Сегре при бомбардировке меди протонами с энергией больше 6000 Мэе обнаружили антипротон. Чис- [c.24]

Чрезвычайно редко встречаются такие ядра-мишени, которые дают один специфический тип ядерной реакции. Наоборот, данное ядро в результате бомбардировки альфа-частицами подвержено нескольким различным типам ядерных реакций, например возможны (а, п)- и (а, р)-реакции и большое число других, менее вероятных реакций. Кроме того, разнообразие возможных реакций увеличивается при использовании разных бомбардирующих частиц (нейтронов, протонов, дейтронов, фотонов и даже заряженных атомов тяжелых элементов). Для каждого из этих процессов атомное ядро будет иметь специфическое поперечное сечение. В качестве примера рассмотрим облучение теллура фотонами, имеющими энергию до 70 Мэе. Такое облучение приведет в основном к у, п)-и (V. р)-реакциям, причем преобладающей будет (у, /г)-реакция. Однако можно наблюдать довольно большое число менее обычных реакций. Они могут охватывать диапазон от обычных реакций, таких, как (7, 2п), до таких редко встречающихся реакций, как (7,ЗрЗ/г)-реакция. Общее поперечное сечение превращения будет определяться первыми двумя типами реакций. Однако другие реакции также будут вносить свои вклады. Далее, если использовать другую область значений энергий фотона, то окажется, что соотношение поперечных сеченийУразличных реакций будет изменяться. Если энергия фотона уменьшится, то можно ожидать, что (у, /г)-реакция будет вносить еще больший вклад в поперечное сечение, а если энергия фотона увеличится, то увеличится вклад других реакций. В общем случае следует ожидать, что уменьшение энергии падающей частицы будет благоприятствовать испусканию незаряженной частицы. Это, по-видимому, связано с повышением потенциального барьера для излучаемой частицы при увеличении ее заряда. В общем случае, если падающая частица обладает более низкой энергией, происходит испускание нейтрона или протона. Эти тенденции хорошо иллюстрируются рис. 11-14, на котором приведена зависимость поперечного сечения индуцированных альфа-частицами реакций для N1 от энepгии . Из рис. 11-14 видно, что поперечное сечение реакции зависит не только от ядоз-мишани и типа реакции, но также и от энергии бомбардирующей частицы. [c.416]

Тлеющим разрядом обычно называют разряд, в котором катод испускает электроны вследствие бомбардировки его частицами и световыми квантами, образ ющимися в газе. Поле у катода определяется в основном положительным объемным зарядом. Тепловые явления либо вообще отсутствуют, либо, по меньшей. мере, не являются необходимым условием существования разряда. [c.224]

В настоящее время получено большое число таких радиоактивных изотопов существует лишь немного элементов, которые нельзя активировать таким способом. В частности, были получены изотопы элементов технеция и прометия, которые в природе не встречаются. Радиоактивные изотопы образуются при бомбардировке различными частицами, такими, как нейтроны ( г, или просто га), протоны ( Н, или р), а-частицы (гНе, или а), дейтроны (1Н, или с1), у-лучи и даже более тяжелые ядра. Так как нейтроны не имеют заряда, они не отталкиваются при приближении к ядрам, даже если их энергия очень мала (медленные, или тепловые, нейтроны). Следовательно, нейтроны очень эффективны для проведения ядерных превращений, и большинство искусственных радиоактивных изотопов получены при облучении иейтроиами в ядерном реакторе (рис. 5.16). Другие бомбардирующие частицы заряжены, и, для того чтобы преодолеть возникающие силы отталкивания, необходимо сообщить им очень высокие энергии. Этого достигают проведением бомбардировки в ускорителях, таких, как циклотроны. В них заряженные частицы движутся по круговым траекториям под действием магнитного поля, перпендикулярного плоскости траектории. Частицы таким образом многократно проходят через металлическую камеру (которой придают различную форму), несущую переменный электрический заряд. Частицы, проходящие через камеру с определенной фазой и угловой скоростью, ускоряются и постепенно приобретают энергию, во много раз превышающую энергию, соответствующую приложенному напряжению. Если магнитное поле постоянное и частота колебаний электрического заряда определенная, то скорость (т. е. энергия) частиц будет пропорциональна радиусу их круговой траектории. Типичный [c.160]

Активация другими частицами. А ктквпровать образец можно и бомбардировкой заряженными частицами — протонами Н+, дейтронами н+, тритонами ЗН+, ядрами гелия Не2+ и ОДе + [16]. Требуемую энергию (несколько десятков мегаэлектронвольт) дают линейные ускорители, генераторы Ван-де-Граафа или циклотроны. При этом протекает такая же ядерная реакция, как и при облучении нейтронами ядро-мишень захватывает частицу, образуя ядро с большими массой и зарядом. Новое ядро часто нестабильно и распадается, испуская частицы и излучение, или и то и другое вместе. Этот метод обладает весьма высокой чувствительностью, особенно при обнаружении легких элементов (В, С, М, О), для которых предел обнаружения составляет порядка 1 10- 7о [16—18]. [c.519]

Схема опыта Розерфорда изображена на рис. 10. В камере С находится радиоактивное вещество Л, испускающее -частицы. Эти частипы, попадая на экран 5, обусловливают на нем вспышки (сцинтилляции), которые можно наблюдать через микроскоп М. Перед экраном ставится металлический экран Р, не пропускающий а -частицы. В этих условиях, если камера заполнена кислородом, сцинтилляций не наблюдается. Если теперь вместо кислорода камеру заполнить азотом, то на светочувствительном экране появляются сцинтилляции. Розерфорд сделал заключение, что в результате бомбардировки а-частицы проникают в ядро азота и выбивают из него какие-то более легкие частицы, проникающие через металлический экран. По отклонению этих частиц в магнитном поле было установлено, что они несут положительный электрический заряд. Измерение их массы позволило установить, что они являются протонами. [c.46]

Вскоре после открытия протона, в 1911 году, некоторые исследователи предприняли попытки описать строение атома. Один из экспериментов, поставленных с этой целью, заключался в бомбардировке очень тонких листочков из золотой фольги а-части-цами (подробнее см. в гл. 4). Было известно, что а-частицы испускаются радием, а также что они несут положительный заряд и имеют небольшую массу. При бомбардировке этими частицами золотой фольги наблюдалось несколько явлений. Одни частицы проходили сквозь фольгу и продолжали прямолинейное движение, другие также проходили сквозь фольгу, но изменяли свое направление, а третьи отражались поверхностью фольги. Английский физик Резерфорд объяснил такое рассеяние а-частиц, предположив, что атомы металлической фольги состоят из небольших положительно заряженных тяжелых ядер, окрун енных электронами, расположенными на сравнительно больших расстояниях от ядра. Болынин-ство а-частиц проходит через пустое пространство атома, но некоторые из них несколько изменяют свое направление это происходит в тех случаях, когда а-частицы приближаются к положительно заряженному ядру настолько, что последнее начинает их отталкивать (рис. 16). [c.29]

Масс-спектроскопия основана на разделении заряженных частиц переменной массы способами электрического и магнитного полей. Основными частями масс-спектрометра являются ионизационная камера (ионы в ней образуются при электронной бомбардировке газообразных веществ), электрический потенциал для того, чтобы ускорить движение ионов, и магнитное поле, которое индуцирует угловое отклонение. Если изменить силу либо электрического, либо магнитного полей, то ионы могут быть соответственно разделены и собраны на основе отношения массы к заряду. Углеводороды ионизируют для того, чтобы получить определенные обрывы цепей. Так как такие обрывы характерны для углеводородного ряда, то поэтому возможны типовые анализы узкокипящих фракций в газообразных нефтепродуктах, смазочных маслах и парафинах однако [219—220] могут встречаться и смешанные структуры [222]. Необходимо использовать стандарты для калибровки спектрометра. [c.191]

Среди современных методов исследования углеводородов необходимо еще отметить масс-спектрометрию. Под влиянием интенсивной бомбардировки ионами, например положительными, молекула исследуемого вещества разбивается на частицы, заря-жегпше противоположными зарядами. Если эти частицы пропускать через магнитное поле, то они отклоняются от прямого пути, и при одинаковом заряде их скорость пропорциональна их массам. Пр51 помощи масс-спектрометра (рис. 19) ионы группируютсл в серии спектров одинаковой массы число частиц и скорость движения этих спектров регист])ируют прибором. Количества каждой массы рассчитывают по спектрограммам (см. рис. 19). Масс-спектры неодинаковы но только у молекул различного молекулярного веса, но и у изомеров. Метод применяется преимущественно для исследования газов и паров легкокипящих веществ, но был использован также и для изучения более высокомолекулярных углеводородов [2, т. I]. [c.96]

Механизм зарядки бомбардировкой изучался Рохманном и Потенье и Моро—Ано [625]. Предполагают, что ионы газа движутся вдоль силовых линий между высоковольтным и пассивным электродами. Некоторые из ионов газа будут перехватываться незаряженными частицами. Теперь частицы заряжены и силовые линии исказятся некоторые ионы газа будут отталкиваться заряженными частицами, тем самым снижая скорость зарядки. Через некоторое время заряд на частице достигнет своего предельного значения. [c.449]

Возникновение и развитие масс-спектрометрического метода. Основой для создания и развития масс-спектрометрического метода анализа послужили работы по исследованию электрического разряда в газах при низком давлении. Принципы анализа положительных пучков, состоящих из ионов, возникающих при бомбардировке молекул вещества электронами, были изложены в 1910 г. Дж. Дж. Томсоном [1]. В его методе парабол положительные ионы, двигаясь в узкой трубке, подвергались действию параллельно расположенных электрического и магнитного полей и, попадая на фотопластинку, образовывали на ней серии параболических кривых. На каждую кривую укладывались частицы, характеризующиеся одинаковым отнощением массы к заряду (т/е), но различной скоростью. При исследовании многоатомных молекул получалось несколько парабол, что указывало на диссоциацию молекул с образованием различных положительно заряженных осколков. Так, молекула O U дает параболы, соответствующие ионам С+, 0+, С1+, С0+, U СС1+ и O I2+. При анализе углеводородов также наблюдались осколки молекул. [c.5]

Еще в 1930 г. было обнаружено, что при бомбардировке бериллия а-частицами появляется какое-то излучение, легко проходящее сквозь слой свинца в несколько сантиметров толщиной. Сначала это излучение считали состоящим из очень жестких у-лучей. Однако затем было доказано (Чэдвик, 1932 г.), что в действительности бериллиевое излучение представляет собой поток частиц с массой приблизительно равной единице, и зарядом, равным нулю. Частицы эти были названы нейтронами. [c.505]

Так же как и в процессе зарядки бомбардировкой, собственное поле заряжающейся частицы снижает скорость диффузионной зарядки. Подставляя числовые значения в уравнения (9.24) и (9.26), легко показать, что процесс зарядки протекает очень быстро и частицы приобретают почти полный заряд, пройдя в типичном электрофильтре всего лишь 100 мм. Аналогично, поскольку частицы малы, они достигнут равновесной скорости сноса в направлении сборного элек-труода на столь же малой длине пути. [c.304]

Нейтрон был открыт в 1932 г. английским физиком Джеймсом Чедвиком (1891—1974). Два немецких исследователя В. Боте и Г. Беккер в 1930 г. экспериментально установили наличие сильно проникающего (жесткого) излучения, которое возникает при бомбардировке металлического бериллия альфа-частицами, испускаемыми радием. Боте и Беккер считали, что это излучение представляет собой гамма-лучи. Затем-Фредерик Жолио и его жена Ирен Жолио-Кюри открыли, что излучение бериллия при прохождении через парафин или другое вещество, содержащее водород, вызывает образование большого числа протонов. Буду-чи не в состоянии объяснить факт образования протонов под действием-гамма-лучей, Чедвик решил выполнить серию экспериментов их результаты позволили установить, что излучение бериллия в действительности состоит из частиц, не имеющих электрического заряда и обладающих массой, приблизительно равной массе протона. Не имея электрического заряда, нейтроны слабо взаимодействуют с другими материальными частицами, за исключением тех случаев, когда они подходят к ним на очень близкое расстояние, не лревышающее 10 м. [c.588]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология