Перезарядка измерение

Таким образом, в условиях прилипания ртути к стеклу при анодных потенциалах капиллярный электрометр дает неправильные результаты. Ошибки наиболее значительны при измерениях в разбавленных растворах поверхностно-неактивных электролитов и практически отсутствуют в концентрированных растворах, особенно при наличии поверхностной активности анионов, вызывающих перезарядку поверхности ртути. [c.161]

При исследовании дисперсных систем определение адсорбционных потенциалов Ф, различных ионов представляет значительные трудности и не всегда может быть осуществлено, невозможно также измерить и величину <р , что ограничивает применимость количественных расчетов по теории Штерна — Грэма в коллоидной химии. Вместе с тем представления этой теории позволяют объяснить некоторые случаи перезарядки поверхности при введении электролитов. Такие явления обнаруживаются при измерении электрокинетического потенциала С — величины, близкой к потенциалу плотного слоя (р (см. гл. VII, 3). [c.217]

Основные факторы, влияющие на выбор радиоактивных изотопов период полураспада и энергия излучения. От первого пз них зависит время работы источника между перезарядками. Энергия излучения влияет на чувствительность радиоизотопного метода измерений с уменьшением энергии излучения чувствительность повышается. [c.42]

Ионы исследуемых веществ получают и методом ионизации при бомбардировке быстрыми атомами (ББА) [19]. В этом случае пучок ионов инертного газа (обьино ксенона), ускоренных до энергии 3-10 кэВ, нейтрализуют путем захвата электронов или путем перезарядки, превращая его в пучок ускоренных атомов. Пучок атомов нод углом от вертикали к поверхности 70 С направляют на мишень, которая представляет собой глицериновую матрицу, содержащую растворенную или суспендированную пробу. В качестве матрицы применяют также тиоглицерин, тетраэтиленгликоль, диэтиламин и другие жидкости, характеризующиеся низким давлением паров [44, 45]. Такая матрица обеспечивает постоянное обновление молекул анализируемых веществ на поверхности и длительный стабильный ионный ток, что позволяет использовать плотность первичного пучка бомбардирующих атомов более высокую, чем при работе с твердой подложкой, без существенного повреждения образцов [45]. Для получения полного масс-спектра методом ББА достаточно 5 нг вещества. Однако количественные измерения затруднительны, поскольку на результаты оказывает влияние концентрация пробы в гетерогенной смеси, наличие солей и других примесей. Масс-спектры, полученные методом ББА, как и в методе ЭВИ, содержат пики протонированных, молекулярных и осколочных ионов, а также ионы, образовавшиеся при присоединении к молекуле катиона Ыа" или К". Матрица может взаимодействовать с пробой, быть причиной химического шума, обусловленного самой матрицей и ее аддуктами с анализируемым веществом или загрязнителями, например, щелочными металлами. С другой стороны, химические процессы, происходящие в самой матрице, а также при взаимодействии анализируемого вещества с матрицей и примесями, могут повысить чувствительность анализа и дать структурно-информативные ионы. [c.849]

Измерение дзета-потенциала макромолекул катионных ВМФ отдельно и в смеси с коллоидными растворами показало, что заряд смеси близок к заряду макромолекул [176]. Это свидетельствует об образовании на поверхности коллоидных частиц довольно толстых оболочек полимера. С ростом концентрации ВМФ отрицательный заряд частиц кварца постепенно уменьшался, а затем наступала перезарядка частиц [177]. [c.301]

С увеличением содержания флокулянта в системе скорость укрупнения частиц вначале возрастает, а затем уменьшается, достигая приблизительно постоянного значения (см. рис. 5.8). Уменьшение скорости флокуляции при высоких концентрациях полиэлектролита (Спэ) обусловлено стабилизацией дисперсий в результате формирования на поверхности частиц достаточно толстых адсорбционных слоев и, как показали электрофоретические измерения, роста их положительного заряда после перезарядки золя [131, 135]. [c.140]

В соответствии с этим измерения вращательной температуры возбужденных молекул ОН возникающих в электрическом разряде в парах воды (при низких давлениях), дают для Тг величину порядка 10 000°. Имеются также указания, что колебательно-возбужденные частицы могут возникать в результате перезарядки ионов [926, 1158], а также в результате вторичных процессов химического взаимодействия образующихся при электронной бомбардировке положительных ионов с нейтральными молекулами. К такому заключению приводят, в частности, данные Франкевича (см. [338, 340, 367]), изучавшего вторичные процессы типа HgO" -f HgO = Н3О+ -H ОН. Наконец, колебательно-и вращательно-возбужденные молекулы образуются также при рекомбинации атомов и радикалов. [c.347]

Аналогичный ход сечения симметричной перезарядки с энергией иона наблюдается также при перезарядке молекулярных ионов. Так, согласно измерениям Вольфа [1309], сечение процесса Н +Н2 = Нг + Н+ в изученном интервале энергии (64—1024 эв) растет при уменьшении энергии ионов Нг+ и при 64 эв составляет 31 см Этот результат согласуется с данными, полученными Саймонсом с сотрудниками [1140], которые также обнаружили небольшой рост сечения перезарядки с уменьшением энергии Н2+ и для энергии 4 эв получили значение сечения, равное 35,1 см К Аналогичные результаты были недавно получены Диллоном и другими [539] для О2, N0, N2, СО и I2 (а также для Нг). Последние авторы нашли, что сечение перезарядки тем больше, чем меньше различаются междуатомные расстояния в молекуле Х2) и в ионе ( 2 )- [c.429]

Ионно-молекулярные реакции, перезарядка и измерение сечений [c.664]

Количество измерений без перезарядки аккумуляторов Сила тока, потребляемого метано-метром при напряжении питания (3,5 0,4) В, не более. А 100 [c.761]

Измерения относительной ионизации ионами более высокой энергии показывают, что абсолютные значения, а также наклон кривой зависимости относительной ионизации от энергии в ее начальной части значительно меньше, чем для электронных столкновений. Как ионы, так и атомы малых энергий крайне неэффективны в отношении ионизации газа вследствие их больших масс и малых относительных скоростей. Медленный иои длительное время находится вблизи атома, с которым он сталкивается, поэтому имеется большая вероятность того, что, пока происходит обмен импульсом между ионом и атомом, электроны успеют изменить свое положение и остаться в атоме. Время, в течение которого происходит фактическое соударение двух частиц, много больше, чем классический период обращения электрона на своей орбите. Это, возможно в менее ясной форме, объясняет, почему большое число столкновений не приводит к ионизации. Кроме того, имеет место перезарядка (см. главу 4), которая для не слишком быстрых ионов происходит с вероятностью того же порядка, что и упругие столкновения. [c.73]

Наблюдения образования бензилтолуола не противоречат этим трем моделям. В дальнейших экспериментах модель перезарядки должна проверяться путем исследования систем, содержащих акцептирующие растворенные вещества, или путем измерения влияния ЛПЭ в области, расположенной сразу же за максимумом брэгговской кривой поглощения. [c.148]

Как видно из рис. 1, количество урана, адсорбированного гидратом окиси железа в аммиачной среде в отсутствие иона С0 -, меняется с изменением концентрации водородных ионов в растворе. Измерение адсорбционной способности гидроокиси железа по отношению к урану следует объяснить различной формой состояния урана в растворе и перезарядкой гидрата окиси железа при изменении pH раствора. Это положение подтверждается данными по электрофоретическому определению знака заряда частиц гидроокиси железа и частиц урана. Изучение показало, что соосаждение микроколичеств урана 10 —/г>10 г) с гидроокисью железа происходит путем адсорбционного захвата 10]. [c.266]

Ход анализа. Прогрев лент начинают при вакууме не ниже 10 мм рт. ст. Вначале нагревают ионизатор до температуры 1600°, затем начинают медленный подъем температуры первого испарителя, при этом все время контролируют масс-спектр в диапазоне 39—44 а. е. м. Обычно ионные токи начинают обнаруживаться при температуре испарителя 500°. Как только ионные токи калия становятся достаточными для измерений 10 а), дальнейшее увеличение температуры испарителя прекращают. Стабильность ионных токов калия устанавливается через 5—10 минут после их появления. Спектр ионных токов калия записывают 10—15 раз. Далее производят медленное повышение температуры испарителя до 600—700° при контроле спектра масс в районе кальция. Появление и возрастание ионных токов кальция сопровождается существенным уменьшением ионных токов калия. Масс-спектр кальция записывают также 10—15 раз, анализ на первом испарителе завершают, ток испарителя уменьшают до нуля. Вслед за этим проводят анализ образца, расположенного на втором испарителе. Таким образом, на масс-спектрометре можно проводить два анализа без перезарядки ионного источника. [c.9]

В термоядерных установках потери энергии горячей плазмой зависят от давления происходит перезарядка нейтральных частиц, выделяющихся со стенок, и излучение энергии тяжелыми молекулами примесей. Измерение вакуума порядка 10 тор в таких установках — тонкое искусство, так как импульсные помехи и посторонние частицы затрудняют применение ионизационных манометров. [c.11]

На рис. 42 представлены результаты измерений времени перезарядки Ь электретов из ПММА и карнаубского воска от времени до отрыва электродов и от температуры хранения [149]. [c.91]

Установка начинает выдавать стабильные микроконцентрации через 24 ч после перезарядки сосуда с оксидом углерода. Калибровку микродозатора осуществляют методом измерения потери давления в сосуде из-за диффузии оксида углерода. Дпя этого необходимо производить периодические измерения атмосферного давления и давления в сосуде посредством ртутного манометра 12, переключаемого трехходовым краном /3. Построенный по этим данным график изменения давления от времени представляет собой скорость изменения проницаемости. Пересчет манометрических измерений в гравиметрические с помощью уравнения идеального газа показывает, что скорость проницаемости составляет 1,12 мкг/мин. Для подтверждения точности работы установки проверяют концентрацию оксида углерода аналитическим методом - по концентрации оксида иода (V) на выходе установки. Разница данных, полученных расчетным и аналитическим путем, не превышает -3%. [c.185]

Важная особенность влияния на строение двойного электрического слоя сильно адсорбирующихся ионов заключается в том, что в этом случае может наблюдаться не только падение, но и рост (pd- и -потенциалов это происходит, если высокий адсорбционный потенциал присущ ко ион у вводимого электролита (см. рис. VII—4). С другой стороны, сильно адсорбирующиеся противоионы способны вызвать .перезарядку поверхности после того как с повышением концентрации добавляемого электролита заряд адсорбционной части слоя противоионов станет равен заряду поверхности, адсорбционные взаимодействия могут привести к дополнительной, сверхэкви-валентной адсорбции противоионов, так что фй-потенциал изменит знак одновременно с ним изменит знак и электрокинетический потенциал. Действительно, изучение электрокинетических явлений, например измерение скорости электрофореза, показывает, что по мере увеличения концентрации электролита происходит падение -потенциала, и при некотором значении концентрации, называемом изоэлектрической точкой, электрокинетический потенциал становится равным нулю (рис. VII—20, кривая /) никаких электрокинетических явлений при этом [c.208]

Осуществленное А. Н. Фрумкиным с сотрудниками измерение скачка потенциала в адсорбционном слое в сочетании с другими методами исследования позволило выяснить характер расположения молекул на поверхности, а также закономерности взаимодействия между ионами двойного слоя и диполями адсорбированных органических молекул. М. А. Проскурнин, Б. В. Эрщлер, Б. Б. Дамаскин и др. детально рассмотрели и усовер-щенствовали методику измерения емкости двойного электрического слоя на границе металл — раствор, в результате чего удалось опытным путем определить абсолютное значение емкости и подтвердить теорию диффузионного строения двойного слоя. Эти исследования выяснили причины перезарядки коллоидов и привели к новому методу определения потенциалов нулевого заряда металлов. [c.10]

Вследствие малости коэффициента разделения, достижимого непосредственно в илазме, основные усилия, связанные с разделением изотопов в разряде с полым катодом, были направлены на использование плазмы в качестве промежуточной среды, приводящей в движение нейтральный газ. Ожидалось, что таким иутем можно соединить высокую угловую скорость с относительно низкой температурой нейтрального газа. Предлагалось создавать вращающуюся плазму в форме полого цилиндра, заполненного нейтральным газом [7.35]. Продольное магнитное иоле должно быть достаточно сильным, чтобы уравновеьцивать давление нейтрального газа толщина плазменной оболочки должна быть больше длины свободного пробега нейтральных частиц в плазме. Измерения доплеровского сдвига спектральных линий в излучении внутренней области аргоновой дуги показали, что нейтральные атомы, действительно, могут достигать скорости ионов аргона. Однако большая их доля имеет температуру, равную температуре ионов. Очевидно, что взаимодействие плазмы с нейтралами определяется, главным образом, процессами перезарядки, которые, следовательно, играют важную роль и в разряде с полым катодом. [c.294]

Проведенные измерения проводимости обнаружили некоторые полупроводниковые свойства эпитаксиально наращенных порошков наличие значительного температурного коэффициента проводимости, способности к накоплению заряда и перезарядке. Вероятно здесь имеется уникальная система с чисто поверхностной проводимостью, состоящая из атомов одного и того же вещества — угле- [c.68]

Добавим, что В. М. Дукельский и Э. Я. Зандберг [65] наблюдали так-,же симметричную перезарядку отрицательного иона О2 в кислороде. Для энергии ионов 720 эв они получили сечение перезарядки равное 70 см.- Это число они сравнивают с измеренным ими при той же энергии ионов сечением симметричной перезарядки О2+, оказавшимся равным 175 слг . Из этих данных следует, что сечение перезарядки О2+ в несколько раз превышает сечение перезарядки О2 . См., однако, [539]. [c.429]

Величина и заряд коллоидных частиц претерпевают существенное изменение во времени — наблюдается старение, связанное с процессами перезарядки, коагуляции, пентизации и др. Все это создает известные трудности для определения состояния изотопа и измерения его количества при наличии коллоидообразования. Свойства разных форм состояния элемента различны, поэтому различным будет и его поведение в условиях образования истинных или коллоидных растворов. [c.138]

В. Козлов В. Ф., Рожков А. М., Методика измерения сечений двойной перезарядки однозарядных положительных ионов при малых энергиях. Журн. техн. физ., 32, 719 (1962). [c.689]

Конструктивно метанометр VM1 вьшолнен в виде небольшой резиновой фляги, в верхней части которой имитирован стрелочный показывающий прибор. Резиновый корпус одновременно вьшолняет функтщю насоса. Метанометры VM1 выпускаются в двух модификациях с диапазонами измерений 0-3 об. % (точность 0,1 об. % СНф в интервале от 0,3 до 2 об. %) и 0-5 об. % СН (точность 0,2 об. % СН4 в интервале от 0,3 до 2 об. %). Дпя участков диапазона от 2 до 3 об. % шл от 2 до 5 об. % точность составляет 10 % измеряемой величины. Питание осуществляется от никель-кадмиевых аккумуляторов, емкости которых без перезарядки достаточно для производства не менее 100 замеров. Габаритные размеры — 110x75 мм, диаметр показывающего прибора — 55 мм, масса — 0,41 кг. [c.763]

Установить факт перезарядки можно только из измерений рассеяния, но не из измерений энергий. Например, если иоиы Не передают свои заряды атомам Не или если метастабильные атомы передают возбуждение обыкновенным атомам Не, то интенсивность рассеяния имеет два максим а1а вблизи 0° и 90° относительно направления пучка. Обратное и боковое рассеяние обусловлено перезарядкой (рис. 64, б) ). Перезарядка становится незначительной при относительной скорости сталкивающихся частиц [c.137]

Опишем вкратце новейшие методы измерений сечения перезарядки [19]. Пучок ионов с одинаковыми скоростями, свободный от нейтральных атомов и молекул, входит в камеру через отверстие, которое может закрываться подвижным электродом для измерения полного первичноготока пучка /ц. В этой камере, содержащей газ при малом давлении, установлены цилиндрические электроды длиной /. Измеряется электронный ток насыщения на положительный коллектор, обусловленный ионизацией под действием первичных ионов. Когда полярность коллектора делается отрицательной, измеряется ток г,, который представляет собой сумму тока медленных ионов, образованных путем перезарядки, и ионного тока 1 , обусловленного ионизацией атомов быстрыми первичными ионами. Таким образом, сечение ионизации и сечение перезарядки могут быть одновременно определены в зависимости от энергии ионного пучка из следующих равенств [c.142]

Как уже говорилось, одной из двух ионно-молекулярных реакций в газовой фазе является перезарядка. В конденсированной фазе ей соответствует миграция дырки по веществу. Очень интересным в связи с изложенным является вопрос о подвижности дырок в конденсированных веществах, являющихся объектами радиационно-химических исследований. Подвижность электронов в чистых жидких углеводородах составляет 10 см /сек-в, подвижность электронов в монокристаллах, конденсированных ароматических веществ, измеренная Кеплером [42], составляет 1 сл /сек-в. Измерения Франкевича и Яковлева [43], правда, уже несколько более косвенные, показали, что миграция заряда, образованного излучением, по углеводородной цепи имеет эффективную энергию активации 1,5 ккал/молъ, а перескок дырки с молекулы на молекулу активирован в 10 раз сильнее. [c.196]

С течением времени величина и заряд коллоидных частиц претерпевают изменения — наблюдается старение, связанное с процессами перезарядки, коагуляции и т. п. Наличие этих процессов создает известные трудности для определения физико-химического состояния изотопа в растворе и измерения его количества. К тому же поведение радиоактивного изотопа различно в условиях образования истинных коллоидов и псевдоколлоидов. С образованием коллоидных форм может быть связано аномальное поведение мик-рокомионента при кристаллизации, экстракции и ионном обмене. Процесс коллоидообразования следует учитывать также при определении растворимости малорастворимых соединений, особенно в случаях, когда растворение сопровождается гидролизом. [c.143]

Случай б. Из данных табл. 3.11 можно видеть, что в конце трека протона в бензоле образуются около 600 избыточных молекул Нг,. В случае образования водорода по модели срыва величина О должна иметь значение порядка 3 в области, где эта реакция может быть эффективна. Это означало бы очень действенную конверсию любого сорванного атома водорода в молекулярный водород [202]. Однако на основе такого процесса трудно объяснить, почему в дейтерированных смесях то же самое распределение НО возникает на конце трека частицы, что, как известно, наблюдается при облучении электронами. Образование большого количества продукта, происходящее в конце трека частицы, по-видимому, легче объяснить на основе модели перезарядки, поскольку это позволяет допустить, что водород в случае облучения электронами образуется по аналогичному механизму реакции. Если в ароматических углеводородах образуются ионы подобно наблюдаемому для насыщенных углеводородов [2, 94], то соответственно 40%- и 60%-ные выходы ионов приводили бы к измеренному для бензола (ЗСНз) = 0,04 и 0,07 соответственно. ]Ло сравнению с бензолом образование водорода в толуоле в 3 раза больше, чем отношение дифференциального образования в конце трека частицы, и поэтому можно предположить, что водород, по крайней мере в толуоле, образуется с таким же успехом по зависящим от ЛПЭ механизмам [202]. [c.143]

Чтобы избежать поляризации электродов, перезарядки и коагуляци коллоидных частиц у электродов и других побочных процессов при количественных измерениях, электроды, подводящие ток, погружают не в золь, а в жидкость, непосредственно граничащую с золем. Эаа жидкость носит название боковой жидкости. [c.130]

Изучать количественно электрофорез можно двумя путями 1) наблюдая в микроскоа скорость передвижения границы коллоидный раствор боковая жидкость (чтобы избежать поляризации электродов, перезарядки и коагуляции коллоидных частиц у электродов и других побочных процессов при количественных измерениях, электроды, подводящие ток, погружают не в золь, а в жидкость, непосредственно граничащую с золем. Эта жидкость носит название боковой жидкости.), и 2) наблюдая за движением частиц в ультрамикроскоп или в микроскоп, смотря по тому, из каких частиц состоит дисперсная система. [c.154]

Равновесия окислительно-восстановительных электродных реакций, в которых участвуют одноядерные смешанные комплексы, исследованы на примере большого числа систем Р1 (IV), Р1 (II) в растворах, содержавших по одному виду комплексов Р( (IV) и Р1 (II) (см. [1, 127] и цитируемую там литературу). В табл. III. 3 приведены формальные потенциалы процессов перезарядки инертных комплексов Р1 (IV) и Р1 (II), состав которых отличался на два хлор-иона (измерения проводились в присутствии большого избытка хлор-ионов). Из табл. ПЬЗ видно, что при постепенном замещении хлор-ионов в комплексах Р1С1 и Р1С1 на молекулы аммиака формальный потенциал систематически смещается в сторону более отрицательных значений. Это указывает на то, что молекулы аммиака в большей степени увеличивают устойчивость комплексов Р1 (IV), чем Р1 (II). Сходные результаты получены [c.63]

Заметные расхождения значений ks, полученных разными авторами при перезарядке гексацианидных комплексов железа, связаны, вероятно, с разной предварительной обработкой поверхности электродов, влиянием примесей и с различиями в методиках измерений. [c.131]