Колебания нормальные в линейной молекуле

Для химии большой интерес представляет колебание в многоатомных молекулах и твердых телах. Существенное значение имеет чисто механическая задача о колебаниях атомов, образующих многоатомную молекулу и твердое тело. Сложность обусловлена наличием большого числа частот колебаний, которое определяется числом входящих в состав молекулы атомов. Однако сложное колебание многоатомной молекулы удается представить как результат наложения отдельных элементарных гармонических колебаний. Эти колебания называются нормальными колебаниями. В каждом нормальном колебании все точки системы колеблются с одной и той же частотой. Число же нормальных колебаний точно равно числу колебательных степеней свободы , т. е. числу независимых колебаний. Каждый из атомов в Л/-атомной молекуле может совершать движение в трех направлениях в пространстве. Всего, таким образом, N атомов могут иметь ЗЛ различных независимых движений или ЗЛ степеней свободы. Но Л/-атомы объединены в молекулу. Сама же молекула, как единое образование, характеризуется 3 степенями свободы поступательного движения и 3 степенями свободы вращательного. Поэтому для независимых перемещений атомов в молекуле по отношению друг к другу остается ЗЛ/—6 степеней свободы. Следовательно, Л -атомная нелинейная молекула имеет ЗЛ —6 нормальных колебаний. Если молекула линейна, ее вращение вокруг оси, проходящей через ядра, не связано с изменением степени свободы. Тогда число нормальных колебаний для Л -атом-ной линейной молекулы равно ЭТУ—5. Так, для трехатомной линейной молекулы число нормальных колебаний составит 3-3—5 = 4. А нелинейная трехатомная молекула имеет 3-3—6 = 3 нормальных колебания. Ниже приведены формы нормальных колебаний и соответствующие волновые числа нелинейной молекулы воды. [c.178]

Сложные колебания в многоатомной системе представляют набором нормальных колебаний, при которых все ядра колеблются с одной и той же частотой и в одной и той же фазе. В общем случае /V-атомной молекулы число нормальных колебаний равно ЗЛ —6. где число 6 соответствует наличию трех степенен свободы, обусловленных поступательным движением, и трех — вращательным. Линейная молекула имеет 3 V—5 нормальных колебаний, поскольку у нее отсутствует одна из вращательных степеней свободы, соответствующая вращению молекулы вокруг своей оси. [c.269]

Колебательная функция распределения. Молекула из п атомов имеет Зл—6 нормальных колебаний для линейной молекулы это число возрастает до Зи — 5, а для молекулы типа этана с одной степенью свободы внутреннего вращения оно уменьшается до Зл — 7. Из этого числа л—1 колебаний соответствуют растяжению (валентные колебания), а остальные — изгибу (деформационные колебания). [c.67]

Полная характеристика типа симметрии нормального колебания описывается его отношением ко всем операциям симметрии данной точечной группы. Невырожденные типы симметрии обозначаются символами А м В. Прп этом А используется для обозначения колебаний, симметричных относительно выделенной главной оси, ориентируемой вертикально, и колебаний при отсутствии осей симметрии— группы С5 (/ и а), (/ и I), а В — антисимметричных относительно такой оси. Подстрочные индексы g и и при А и В обозначают соответственно симметричное и антисимметричное колебания по отношению к операции инверсии в центре 1. Подстрочные цифровые индексы 1, 2 обозначают симметричный и антисимметричный типы по отношению к операции отражения в вертикальной плоскости Ov, в которой лежит ось, или по отношению к повороту вокруг оси второго порядка Сг, перпендикулярной главной оси. Надстрочные индексы — один штрих или два штриха" при прописных буквах — обозначают симметричный и антисимметричный типы колебаний относительно отражения в горизонтальной плоскости 0/1, перпендикулярной оси симметрии, и в точечной группе Се. Цифровые индексы 1, 2, 3 используются также при символах вырожденных колебаний Е п Р, но не имеют того же смысла, что для невырожденных колебаний. Символика типов симметрии колебаний для линейных молекул (точечные группы симметрии [c.195]

Вычисление колебательной суммы состояний для многоатомной молекулы представляет значительно более сложную задачу. Практически принимается, что энергетические уровни колебаний каждого типа могут быть выражены при помощи формулы того же вида, что и для двухатомных молекул, т. е. по уравнению (87). В общем случае молекула, содержащая п атомов, имеет Зл — 6 нормальных колебаний. Для линейной молекулы эта величина возрастает до Зл — 5 и уменьшается дд Зл — 7 для молекулы, имеющей одну степень свободы внутреннего [c.176]

Симметрия нормальных колебаний, переводящих линейную молекулу в уголковую,— [c.83]

Колебания. В многоатомной молекуле все ядра совершают сложные колебательные движения. Для нелинейной молекулы с п атомами колебательное движение обладает Зп — 6 степенями свободы, так как из общего числа Зп степеней свободы три падают на поступательное и три на вращательное движение. У линейной молекулы существуют лишь две степени свободы вращательного движения, поэтому для нее число колебательных степеней свободы равно Зп—5. Сложное колебательное движение можно представить как суперпозицию (наложение) Зга—6 простейших так называемых нормальных колебаний (Зп—5 для линейной молекулы). В классическом рассмотрении нормальное колебание — гармоническое, при котором все ядра в молекуле колеблются с одной и той же частотой и одинаковой фазой, т. е. одновременно проходят через состояние равновесия. Принимается, что все нормальные колебания независимы, полная энергия колебаний равна сумме энергий нормальных колебаний линейных осцилляторов [c.170]

В общем случае каждому нормальному колебанию отвечает своя полоса в колебательном спектре. Однако часто проявляются не все колебания, что упрощает спектр. Например, у линейной молекулы СОз существует Зя—5 = 4 колебательных степеней свободы [c.202]

В качестве другого примера рассмотрим также трехатомную линейную молекулу СОг. По правилу Зл—5 она должна иметь четыре нормальных колебания, т. е. ИК-спектр ее должен быть сложнее спектра молекулы 502. [c.167]

Нормальные колебания молекул. Молекула, состоящая из N атомов, обладает ЗЫ степенями свободы движения. Из них 3 степени свободы приходятся на поступательное движение молекулы, а остальные ЗЛ — 3—на ее вращение и колебание. Число вращательных и колебательных степеней свободы определяется геометрией молекулы. Линейная молекула имеет ЗЫ — 5 колебательных степеней свободы, нелинейная ЗЫ — 6. [c.221]

Формула (IX. 166) определяет зависимость смещения от времени для линейного гармонического осциллятора выражения и Ек = (6/с/2) к — соответственно потенциальная и кинетическая энергии линейного осциллятора. Таким образом, колебания системы согласно (IX. 166)—(IX. 168) описываются как движение совокупности г независимых линейных осцилляторов. Следует помнить однако, что каждое нормальное колебание в многоатомной молекуле, описывает сложное движение, в котором участвуют несколько атомов. [c.242]

Для линейной молекулы это число равно Зп—5, для нелинейной Зп—6 (где п—число атомов в молекуле). Например, для нелинейной молекулы НдО число нормальных колебаний равно 3x3—6=3. У линейной молекулы СО2 4 нормальных колебания (3x3—5). Направления этих колебаний изображены на рис. 26. [c.73]

Несимметричная линейная трехатомная молекула типа XYZ также характеризуется тремя нормальными колебаниями, однако оба валентных колебания v i и v з уже не различаются по симметрии, так как теперь нет больше центра симметрии оба колебания относятся к типу 2" . Четырехатомная линейная молекула должна характеризоваться тремя валентными и двумя деформационными коле- баниями (см. [П], стр 198). Вообще для iV-атомной линейной молекулы должны существовать N — 1 валентных vi N — 2 деформационных колебаний, причем все деформационные колебания дважды вырождены. [c.87]

Колебания многоатомных молекул можно рассматривать с помощью нормальных колебаний, как это сделано в разд. 15.9. Для нелинейной молекулы с N атомами существует ЗЫ—6 нормальных колебаний, а для линейной молекулы — Ш—5 нормальных колебаний. В случае гармонического колебания колебательная сумма по состояниям для многоатомной молекулы может быть записана в виде [c.538]

Для ПОЛНОЙ характеристики движения ядер в / /-атомной молекуле необходимо ЗN параметров, т.е. такая система имеет ЗЛ" степеней свободы. Из них три параметра всегда нужны для описания поступательного движения. Вращение двухатомной или любой линейной молекулы может быть описано двумя параметрами, а вращение нелинейной многоатомной молекулы-тремя. Это означает, что всегда имеются три поступательные и три (для линейных молекул-две) вращательные степени свободы. Остающиеся ЗЛ/ - 6 (для линейного случая ЗЛ — 5) степеней свободы ответственны за колебательное движение молекул, давая число нормальных колебаний. [c.229]

Число нормальных колебаний равно числу колебательных степеней свободы молекулы, именно Зга — 6 для нелинейной и Зп — 5 для линейной молекулы, где п — число атомов в молекуле . [c.24]

Расшифровка инфракрасных спектров двухатомных молекул не составляет особого труда, но полосы поглощения более сложных соединений уже не удается отнести к колебаниям определенных химических связей. В этом случае говорят об основных (нормальных) колебаниях молекулы. Основными называют такие колебания, при которых положение центра тяжести молекулы не меняется. Для молекулы из п атомов число таких колебаний равно Зл—6. Хотя при этом нередко преобладает колебание какой-то одной связи, возможно синхронное движение многих атомов. При описании основных колебаний молекулы пользуются такими терминами, как растяжение, изгиб (в плоскости или с выходом из плоскости), кручение и деформация. Все Зл—6 полос в инфракрасном спектре наблюдаются довольно редко. Объясняется это отчасти тем, что некоторые колебания не сопровождаются изменением дипольного момента (например, симметричное растяжение линейной молекулы СО2). Другие же полосы оказываются попросту слишком слабыми, чтобы их можно было четко зарегистрировать. [c.10]

Многоатомные молекулы рассматривают как системы связанных точечных масс. Колебат. движение ядер относительно равновесных положений при неподвижном центре масс в отсутствие вращения молекулы как целого описывают обычно с использованием т. наз. внутр. естеств. координат q,, выбираемых как изменения длин связей, валентных и двугранных углов пространств, модели молекулы. У молекулы, состоящей из N атомов, имеется = 3JV — 6 (у линейной молекулы 3N — 5) колебат. степеней свободы. В пространстве естеств. координат q, сложное колебат. движение ядер можно представить отдельными колебаниями, каждое с определенной частотой Уц (f принимает значения от I до п), с к-рой меняются все естеств. координаты при определенных для данного колебания амплитудах и фазах. Такие колебания наз. нормальными. Напр., трехатомная линейная молекула AXj имеет три нормальных колебания [c.431]

Рис. 15.8. а — нормальные колебания симметричной линейной трехатомной молекулы СО2 [c.475]

Рис. 53. Нормальные колебания линейной молекулы типа ХУг. Направления смецення ядер во время колебаний полазаны стрелками (масштаботсутствует).

Для описания действительного пространственного положения Л -атомной молекулы требуется координат. Вычитая три координаты, описывающие поступательное движение молекулы как целого, и три координаты, описывающие вращательное движение молекулы как целого, получим — 6) координат для описания (ЗА — 6) нормальных колебаний нелинейной молекулы. У линейных молекул вращение вокруг молекулярной оси не является активным, поэтому число координат в этом случае (ЗЛ/ —5). Пример двухатомная линейная молекула характеризуется одним колебанием (3 х 2 — 5 = 1), трехатомная линейная молекула—четырьмя колебаниями (3x3 — 5 = 4), а трехатомная нелинейная молекула—только тремя колебаниями (3x3 — 6 = 3) [c.186]

Молекула, состоящая из N атомов, имеет ЗN — 6 нормальных колебаний (линейная молекула — ЗЛ — 5), Так как атомы в молекуле связаны друг с другом, все они участвуют в каждом из этих колебаний. Возможны ситуации, в которых доля участия в данном колебании определенной ковалентной связи, атома или группы атомов значительно больше, чем остальных связей и атомов. Такое колебание характеристично для данной атомной группы, его частота и интенсивность ИК-полосы или линии в спектре КР мало зависят от остальных атомов в молекуле. Тем самым наличие характеристической спектральной полосы или линии свидетельствует о присутствии в молекуле соответствующей группы. [c.164]

Нормальные колебания п-атомная молекула имеет Зп —6 (для линейных молекул Зп — 5) нормальных или собственных колебаний. [c.423]

Устойчивой становится линейная форма, а благоприятным колебанием—нормальное колебание типа что указывает на стабильность этих молекул относительно диссоциации концевых атомов. [c.194]

В нелинейных молекулах, не имеющих осей симметрии выше второго порядка, частоты всех нормальных колебаний различны. Однако в линейных молекулах и нелинейных молекулах, имеющих оси симметрии третьего и более высокого порядка, некоторые корни векового уравнения, а следовательно, и частоты нормальных колебаний совпадают. Такие колебания называются вырожденными, а степень вырождения обозначается символом й . [c.59]

В общем случае, выполняющемся для всех нелинейных молекул, не имеющих осей симметрии выше второго порядка, значения частот всех нормальных колебаний о различны по величине, если не имеет место их случайное совпадение. Однако у молекул, обладающих более высокой симметрией, частоты различных нормальных колебаний оказываются, как это отмечалось выше, вырожденными благодаря симметрии молекулы. Так, у всех линейных молекул и молекул, имеющих одну ось симметрии третьего или более высокого порядка, одна или несколько пар нормальных колебаний имеют одинаковые частоты. Молекулы, имеющие несколько осей симметрии третьего или более высокого порядка, т. е. принадлежащие к тетраэдрическим и октаэдрическим точечным группам, помимо дважды вырожденных колебаний, обладают трижды вырожденными колебаниями. Если молекула имеет I вырожденных колебаний, число нормальных колебаний, имеющих различные частоты n v, равно [c.60]

Для молекул, состоящих из N атомов, картина оказывается гораздо более сложной. Мы ограничимся здесь общим описанием подхода, применяемого при вычислении фундаментальных колебаний. Определение частот колебаний представляет интерес прежде всего в связи с интерпретацией инфракрасных спектров, а также для использования в статистической термодинамике. В выражения для констант равновесий и скоростей наряду с другими величинами входит функция распределения по колебательным состояниям. Из ЗМ степеней свободы Л -атомной молекулы 3 приходятся на поступательное движение и еще 3 (2 в случае линейных молекул) на вращательное движение молекулы. Остальные ЗМ — 6 (для линейных молекул ЗМ — 5) степеней свободы соответствуют колебаниям. Если колебания атомов отвечают гармоническому движению, все они колеблются с одинаковой частотой и в фазе (все атомы одновременно проходят через положения равновесия), то мы имеем дело с так называемыми нормальными колебаниями. Для расчета таких колебаний необходимо знать межатомные силы (описываемые силовыми постоянными) и конфигурацию молекулы (валентные углы и длины связей). Волновое число коле-бания (называемое в этой области спектроскопии фундаментальной частотой) вычисляется из величины X [c.376]

Эти ЗМ—6 оставшихся степеней свободы представляют собой возможные нормальные колебания молекулы, т. е. молекула будет иметь ЗУУ—6 различаемых (независимых) колебаний. Линейная молекула может вращаться только в двух направлениях, поэтому у нее ЗN—5 нормальных колебаний. В качестве иллюстрации рассмотрим колебательное движение такой простой трехатомной молекулы, как вода. Будучи нелинейной, вода имеет (ЗN—6) или 3 нормальных колебания, как показано на рис. 21-1. Заметим, что все три атома движутся таким образом, чтобы препятствовать сдвигу центра тяжести молекулы, по- [c.721]

У двухатомной молекулы возможно колебание только одного типа — растягивание и сокращение связи, так называемое валентное колебание. Чем больше атомов, тем сложнее возможные колебания, но любое, сколь угодно сложное колебание можно рассматривать как составленное из ограниченного числа так называемых нормальных колебаний. Отдельный атом, помимо внутренней электронной и ядерной энергии, может обладать только кинетической энергией. Поэтому у одноатомного газа энергия распределена только по трем степеням свободы поступательного движения. п-Атомная молекула также имеет только три степени свободы поступательного движения, так что, казалось бы, Зп — 3) степени свободы исчезли. Три из них переходят в степени свободы вращательного движения молекулы (две для линейных молекул, имеющих [c.330]

Рис. 31.21. Нормальные колебания B линейной трехатомной молекуле типа 0= =

В качестве простейшего примера рассмотрим нормальные колебания линейной молекулы ХУг (см. приложение 2, рис. 1). Их три VI, Уг (2) и Гз. Символ Га (2) означает, что второе колебание дважды вырождено. Оно совершается в двух взаимноперпендикулярных плоскостях. Колебания VI и vз — валентные, симметричное и антисимметричное. Колебания молекулы ХУг могут быть обозначены и другим образом v(s), 6 и v(as). [c.25]

В принципе, многоатомные молекулы колеблются как одно целое и для каждой молекулы имеется свой набор частот, так называемых нормальных колебаний, число которых равно ЪМ —6 для нелинейных и ЪМ—5 для линейных молекул, где N — число атомов в молекуле. Однако с практической точки зрения важно, что большинство из этих колебаний обладает свойством характеристичности. Характеристические колебания могут быть связаны с колебаниями определенных связей или групп, относительно мало зависящими от строения остальной части молекулы. Отдельным связям или группам соответствуют определенные, достаточно узкие характеристические интервалы частот, причем для разных групп эти интервалы, как правило, не перекрываются. Наличие характеристических частот позволяет по ИК- и КР-спектрам судить о наличии в составе молекул исследуемого вещества тех или иных связей или структурных единиц. Характеристические частоты колебаний для некоторых наиболее важных групп и отнесение их к тому или иному типу приведены в табл. 54. [c.213]

Сколько нормальных колебаний имеется у молекул а) SOj (нелинейная), б) HjOs (нелинейная), в) НС СН (линейная) иг) QHe [c.493]

В соответствии с теорией в колебательном спектре многоатомных молекул проявляются частоты так называемых нормальных колебаний. При нормальных колебаниях все атомы молекулы смещаются по гармоническому закону с одной и той же частотой и одновременно проходят через положения, соответствующие равновесной конфетурации молекулы. Каждое из нормальных колебаний характеризуется частотой у и нормальной координатой изменяющейся по закону б/ бо/С052тиу,Г и являющейся линейной комбинацией всех естественных колебательных координат qJ, т. е. [c.430]

N2. Электронографические измерения 13206, 2561], а также результаты исследования тонкой структуры инфракрасных полос поглощения [1220] и вращательного спектра комбинационного рассеяния дициана [2397] приводят к однозначному выводу о том, что молекула 3N2 является симметричной линейной молекулой и принадлежит к точечной группе симметрии D oh- Согласно теории колебаний, такая молекула должна иметь три невырожденных нормальных колебания, из которых два (с частотами vi и у%) имеют симметрию Aig и одно (Vs) — симметрию Лаи, и два дважды вырожденных колебания — симметричное Eig (ve) и антисимметричное iui Vs)- Все частоты активны в спектре комбинационного рассеяния, а частоты антисимметричных колебаний vs и Vg—и в инфракрасном спектре. [c.648]

Нормальная молекула, состоящая из п атомов, обладает, как известно, 3 п степенями свободы, из которых три степени свободы определяют поступательное движение, три степени свободы — вращательное (у линейных молекул — две степени свободы) и 3 п — 6 колебательных степеней свободы (3 п — 5 колебательных степеней свободы у линейньгт молекул). Если движение молекулы характеризовать нормальными координатами, показывающими отклонения от ее равновесной конфигурации, то три координаты центра тяжести определяют ее поступательное движение, три (или две) —вращательное движение в трех (или двух) направлениях и 3 л — 6 (или 3 п — 5) координат, соответствующих нормальным колебаниям (т. е. колебаниям, при которых отдельные составляющие молекул двигаются в одной фазе). Эти координаты опрело [c.30]

Слейтер разработал теорию того, каким образом колебания вступают в одну фазу. Приложение этой теории к определенным реакциям обнаруживает некоторые трудности и может быть осуществлено, если проведен полный анализ колебаний для данной молекулы. Эта теория требует более строгих условий для перехода молекулы в возбужденное состояние, чем теории Касселя и Райса — Рамспергера. В этом легко убедиться, рассматривая диссоциацию линейной молекулы А — В — С типы нормальных колебаний для этой молекулы представлены на рис. 25. Так как на диссоциацию В — С влияют лишь продольные колебания, то энергия, которую несут деформационные колебания, не может повлиять на реакцию, если нет перехода ее по типам колебаний. В этом случае по теории Касселя и Райса — Рамспергера следовало бы считать, что молекула обладает достаточным запасом энергии, но энергия распределена среди четырех колебаний по теории же Слейтера эта энергия должна быть сосредоточена на продольных колебаниях, которые вытягивают связь. В результате пред-скязянная по Слейтеру скорость реакции много меньше, чем это следует из уравнения (26), данного Хиншельвудом и используемого также в теориях Касселя и Райса — Рамспергера. [c.130]

Кумулены особенно интересны для колебательной спектроскопии, поскольку они могут быть уподоблены ге-атомной линейной молекуле. Аллен (С3Н4), содержащий семь атомов, обладает 15 колебательными степенями свободы. При введении нормальных координат выявляются 11 отдельных нормальных типа колебаний, четыре из которых двукратно вырождены. Эти нормальные типы, вычисленные, например, по — С-матрич-ному методу Вильсона [345], были полностью соотнесены с экспериментально наблюдаемыми [c.693]

После ознакомления с основными принципами колебательной спектроскопии в предыдущем разделе мы перейдем к более сложным системам. Если молекула содержит N атомов, для полного определения положения всех атомов требуется ЗЖ координат. Эти координаты можно разделить на 6 координат для определения положения центра тяжести (3 координаты) и относительного вращательного положения (еще 3 координаты) молекулы и на ЗN— 6 координат для определения относительного положения атомов. Это относится к нелинейной молекуле. Для линейной молекулы требуется только две вращательные координаты, так что для определения положения атомов внутри нее остается ЗЖ — 5 координат. Применение теории малых колебаний показывает, что все возможные сложные относительные движения атомов в молекуле можно рассматривать как состоящие из ЗN — 6 ЗN — 5 для линейной молекулы) нормальных колебаний. Нормальным типом движения считается такой, в котором молекула не претерпевает чисто трансляционного или вращательного движения и в котором все атомы колеблются около своих равновесных полюжений с одной и той же частотой в фазе друг с другом, т. е. все атомы проходят через свое равновесное положение в одно и то же время. Для нелинейной молекулы следует ожидать ЗN — 6 нормальных колебаний, следовательно, ее спектр может содержать до З У — 6 основных частот. Помимо основных частот, т. е. частот переходов, нри которых происходит изменение на 1 единицу колебательного квантового числа только одного нормального колебания, спектр также может содержать значительно уменьшенной интенсивности обертонные полосы и полосы составных частот. Обертон возникает в результате перехода, в котором одному нормальному типу колебания соответствует изменение квантового числа больше чем на единицу, например от и = О до ге = 2, в то время как полосе составных частот отвечает переход, при котором меняется квантовое число более чем одного нормального типа колебаний. Для ожидаемых интенсивностей была предложена весьма упрощенная, но достаточно точная картина. По ряду причин все основные частоты не столь интенсивны, как это можно было бы ожидать, так что некоторые полосы составных частот и обертонные полосы [c.324]

Если молекула имеет некоторые элементы симметрии, число отдельных колебаний, которые могут наблюдаться, будет в общем меньше ЗЛ" — 6 (или ЗЛ — 5 для линейной молекулы). Если необходимо провести полное рассмотрение эффектов симметрии, можно обратиться к одной из обычных книг но инфракрасной спектроскопии [21, 49]. Коротко же говоря, симметрия часто выражается спектрально в том, что появляются два или три вырожденных колебания, т. е. имеющих одну и ту же частоту. Другой результат наличия симметрии состоит в том, что некоторые ко.лебания не сопровождаются изменением дипольного момента и поэтому они не активны в инфракрасном спектре. Из относительно простого рассмотрения, представленного в обычных монографиях, вырождение колебаний и число колебаний, активных в инфракрасном спектре, спектре комбинационного рассеяния и полностью неактивных, можно предсказать для любой молекулы. Когда геометрия молекулы известна, могут быть составлены уравнения, связывающие силовые постоянные и массы атомов с колебательными частотами. Если известны силовые постоянные, относительно легко рассчитать колебательные частоты. Однако обратная задача расчета силовых постоянных из наблюдаемых частот намного более с.ложна. Желательно рассчитывать силовые постоянные, поскольку они характеризуют св011ства отдельных связей, тогда как колебательные частоты в силу того, что нормальные колебания охватывают все атомы молекулы, претерпевающие синхронное движение, отражают более или менее молекулярные свойства. Практически при определенных условиях некоторые частоты можно принять в качестве характеристических для отдельных связей независимо от составной части молекулы. Этот факт является основой применения инфракрасных спектров для функционального группового анализа и будет рассмотрен более полно в разд. И, 2,А. [c.325]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология