Частицы полные

Таким образом, в случае равномерной функции распределения для области средних заполнений получается логарифмическая изотерма. Именно последнюю, а не полную изотерму (3.16) в литературе наиболее часто называют изотермой Темкина Для адсорбции с диссоциацией на г частиц полная изотерма Темкина имеет вид [c.91]

Если в реакционной смеси протекает та или иная элементарная реакция, то, следовательно, в ней существует некоторое количество исходных частиц, полная энергия которых достаточна для формирования активированного комплекса. Если последний образовался, ему уже, как правило, ничто не мешает перейти в продукты реакции. За счет непрерывно происходящего в реакционной смеси перераспределения энергии между частицами на смену активированным комплексам, превратившимся в продукты, будут образовываться новые активированные комплексы. Если обозначить концентрацию через С , а время их жизни через т , то число молей продуктов реакции, образующихся в единице объема в единицу времени, т. е. скорость элементарной реакции, составит [c.269]

Удары между молекулами или о стенку сосуда, который содержит газ, являются соверщенно упругими происходит только обмен кинетической энергией между сталкивающимися частицами полная кинетическая энергия при каждом столкновении сохраняется. [c.96]

При сливании двух золей с противоположно заряженными частицами полная коагуляция наступает, когда общее число зарядов частиц одного коллоида нейтрализует общее число противоположных зарядов частиц другого коллоида. [c.225]

НОВ, но при значениях pH выше 11 большие по своему размеру ионы калия, рубидия и цезия при высоких концентрациях образуют вокруг каждой частицы полный двойной слой достаточной толшины, способный вызывать диспергирование частиц и предотвращать их агрегацию. Золи, стабилизированные избыточным количеством ионов тетраметиламмония, имеющих еще больший размер, могут даже высушиваться до порошкообразного состояния без флокуляции [63]. [c.512]

В растворе полностью не исчезнут одиночные коллоидные частицы. Полная флокуляция имеет место только тогда, когда в системе присутствует достаточное количество адсорбированного на частицах флокулянта, способного создавать мостики между частицами в среднем в трех точках контакта в расчете на одну частицу, так что формируется трехмерная сетка. После этого флокулянт, находящийся в системе в избытке, адсорбируется на осадке. Адсорбция продолжается до тех пор, пока вся поверхность осадка не будет покрыта. В зависимости от природы флокулирующего агента дальнейшее его добавление может вызвать повторное диспергирование кремнеземных частиц, причем каждая из них будет теперь окружена адсорбированным слоем флокулянта , а частицы будут иметь положительный заряд на поверхности. [c.529]

Дробление капель Поверхностный срыв массы Разность скоростей Поперечное перетекание Распределение капель по размерам Длина пути испарения Длина пути смешения Турбулентность Потери на дробление Потери на рассеяние Трехмерные эффекты Кинетические эффекты Отставание частиц Полное давление [c.166]

Полное описание состояния молекулы в газовой фазе требует указания ее вращательного колебательного и электронного состояний. Спектроскописты изучают разности энергий между состояниями. В приближениях Борна — Оппенгеймера и независимых частиц полная волновая функция молекулы является простым произведением электронной, колебательной и вращательной волновых функций. Симметрия конкретного состояния определяется произведением представлений для электронной, колебательной и вращательной функций. Спектральные правила отбора зависят от полной симметрии исходного и конечного состояний, а не от индивидуальных типов симметрии волновой функции того или иного вида. Вращательная спектроскопия занимается меньшими энергетическими интервалами, чем колебательная и тем более электронная спектроскопия. Обычно когда изучается вращательный спектр молекулы, она находится в основном электронном и колебательном состояниях. Поэтому в ней возникают лишь изменения вращательного состояния, и накладываемые симметрией правила отбора в этом случае определяются только представлениями вращательных состояний. Эти правила отбора обсуждались в гл. 3. [c.347]

Полная энергия частицы состоит из внутренней и поверхностной энергий. Если разделить частицу, полная энергия которой А, а поверхность Г, на две части, суммарная полная энергия и поверхность которых будут А и Г, то, полагая внутреннюю энергию двух частей такой же, как она была до диспергирования, получим [c.7]

В результате проведенного экспериментального исследования установлено, что процесс образования кристаллического карбоната магния состоит из нескольких стадий. После сливания растворов нитрата магния и карбоната натрия образуются мелкие бесформенные частицы основного карбоната магния. Затем из раствора начинают выкристаллизовываться кристаллические агрегаты, растущие за счет растворения бесформенных частиц. Полное растворение последних приводит к резкому уменьшению концентрации растворимого магния и делению образовавшихся крупных призм на более мелкие, устойчивые во времени кристаллы. [c.61]

Скорость массообмена лимитируется проникновением вещества в частицу в рассматриваемом случае диффузионное сопротивление пограничной пленки около частицы пренебрежимо мало. Следовательно, для отдельно взятой частицы полное диффузионное сопротивление должно определяться выражением (VHI. 18), а его величина близка к 1/р. При этом на поверхности частицы концентрация вещества С (в условиях опыта — влаги) равновесна относительно концентрации его в потоке агента С. [c.283]

МОЖНО быть уверенным, что через систему прошло несколько тысяч частиц. Латексы исследуют при достаточно высоких разбавлениях, так что в получаемые данные нет необходимости вводить поправку на совпадение (одновременное прохождение двух частиц). Полная длительность отсчета зависит от скорости истечения. Обычно она не превышает 1 мин. [c.256]

Рассмотрим ядро, состоящее из валентного нуклона и кора с замкнутой оболочкой. В картине независимых частиц полный магнитный момент ядра равен магнитному моменту валентной частицы и дается выражением [c.329]

Очевидно, что в присутствии стабилизатора, прочно закрепленного на поверхности частиц, полный контакт между стабилизированными поверхностями с ликвидацией общей свободной поверхности раздела почти также эффективно снижает свободную энергию системы, как и слипание незащищенных поверхностей частиц полимера. Следовательно, подобные эффекты возникают при прогреве сухих пленок даже в присутствии стабилизатора. [c.283]

Длина ребра, см Число частиц Полная поверхность частиц, см Пример систем с частицами данного размера [c.348]

Таким образом, возможные состояния одной частицы и все ее физические характеристики для разных возможных состояний определяются законами квантовой механики, а возможные состояния и свойства макротела как целого определяются законами, лежащими в основе квантовой статистики. Роль квантовой механики состоит только в определении некоторой системы молекулярных постоянных для химических частиц (полной системы электронно-колебательно-вращательных уровней), из которых состоит данное макротело. [c.145]

Основную роль здесь играет, по-видимому, уменьшение рабочей поверхности за счет увеличения размеров частиц. Полное удаление бактерий в случае использования вермикулита, сравнительно с другими минералами при той же степени дисперсности, объясняется относительно более высокоразвитой поверхностью его частиц пластинчатой формы. [c.351]

Имеется несколько видов полупроводниковых детекторов, среди которых для инструментального анализа наибольший интерес представляют барьерные и диффузные детекторы П71, 297]. Глубина рабочего слоя барьерных детекторов обычно не превышает 1 мм, поэтому их можно применять для спектроскопии частиц, полный пробег которых меньше этой величины, т. е. для тяжелых заряженных частиц и мягкого [З-излучения. Что касается диффузных детекторов, то к настоящему времени получают детекторы с глубиной рабочего слоя до 10 мм. Поэтому их можно применять уже для спектроскопии жесткого Р- и 7-излучения. [c.301]

Рассмотрим изолированную систему из N частиц, полная энергия которой изменяется в пределах Е ж Е 8Е, 8Е Е. [c.307]

С помощью постулатов Бора удалось объяснить спектр атома водорода и водородоподобных ионов, однако ни спектров более сложных атомов, нк других свойств атомов и молекул боровская теория объяснить не могла. Это и понятно, так как постулаты Бора являлись как бы дополнением к законам классической механики, оставляя нетронутым представление об электроне как о классической частице. Полное описание законов микромира, описание, основанное на решительном отступлении от канонов классической физики, смогла дать только квантовая механика. [c.10]

Цель настоящей главы состоит в том, чтобы напомнить читателю некоторые положения неравновесной статистической физики неравновесной термодинамики и теории случайных процессов. Содержание главы делится на две части. Вначале мы рассматриваем поведение физических систем, состоящих из большого числа частиц. Полное динамическое описание таких сложных систем — практически неразрешимая задача. Оказывается, однако, что именно благодаря большому числу частиц в системе можно построить вполне удовлетворительное сокращенное описание на языке огрубленных функций распределения, эволюция которых подчиняется кинетическим уравнениям. Кинетические уравнения необратимы в отличие от динамических. Какой бы ни была начальная функция распределения, она стремится со временем в отсутствие внешних воздействий к однозначно определенной функции — к равновесному распределению Гиббса. В процессе релаксации огрубленная функция распределения теряет память о начальном состоянии системы. [c.10]

Скорость массообмена лимитируется проникновением вещества в частицу диффузионное сопротивление пограничной пленки около частицы пренебрежимо мало В1, > 10 ). Следовательно, для отдельно взятой частицы полное диффузионное сопротивление будет определяться выражением (62), а его абсолютная величина близка к 1/р. При этом на поверхности частицы концентрация Ср вещества (в условиях опыта — влаги) равновесна его концентрации в потоке агента V. В псевдоожиженном слое равновесная концентрация Ср может установиться лишь на поверхности частиц, расположенных у межфазной границы (газовый пузырь — непрерывная фаза). Внутри агрегата частиц можно предполагать застойную зону, куда условно не проникает ожижающий агент с рабочей концентрацией вещества У. По этой причине частицы внутри агрегата не принимают активного участия в массообмене (на их поверхности не устанавливается концентрация Ср). Однако агрегаты в псевдоожиженном слое постоянно разрушаются и возникают вновь. Через какой-то промежуток времени частицы, находившиеся внутри агрегата, окажутся в контакте с потоком ожижающего агента, на их поверхности установится концентрация Ср и начнется диффузия вещества внутрь частицы. Скорость массообмена будет при этом определяться долей частиц в слое, находящихся единовременно в активном контакте с газом, а следовательно, и частотой распада агрегатов. Так как при увеличении скорости ожижающего агента Ке) распад и возникновение новых агрегатов происходят более интенсивно, то скорость массообмена в псевдоожиженном слое должна возрастать при увеличении Ке. При достаточно высоких значениях Ке, когда каждая частица будет находиться в зоне высокого потенциала, можно ожидать замедления роста В при увеличении Ке и асимптотического его приближения к постоянным значениям, соответствующим величинам С. Такого же эффекта (приближение эффективных величин В к истинным, соответствующим чисто внутренней задаче) следует ожидать при переходе к более крупным частицам, условия обтекания которых более благоприятны (меньше поперечная неравномерность). Результаты опытов с частицами силикагеля размером 5,13 мм подтверждают это положение. [c.175]

Рассмотрим систему, имеющую всего три энергетических уровня с одинаковыми статистическими весами и энергиями ео = 0, 8 = 1 и 62 = 2. Допустим, что эта система состоит из двадцати частиц, полная энергия которых равна десяти единицам. Существует всего шесть возможных способов распределить эти десять единиц энергии по трем указанным уровням (табл. 9.1). [c.303]

В. Л. Тальрозе. Мы рассматриваем диффузию нейтральных молекул снизу и, естественно, встречную диффузию, или падение атомов и других частиц. Полная картина должна учитывать, конечно, и диффузию ионов, хотя введением диффузии мы хотели обратить внимание пока лишь на то, что как только в рассмотрение включаются ионно-молекулярные процессы, перерабатывающие молекулы в атомы, процессом, контролирующим концентрацию ионов е ионосфере, становится диф- [c.74]

При падении р-излучения на образец большинство Р-частиц поглощается самим веществом, а небольшая их часть отражается. Способность элементов отражать р-частицы полной энергии есть функция порядкового номера элемента. Чем выше порядковый номер элемента, тем больше его способность отражать Р-частицы с большей энергией. Порядковый номер гафния сильно отличается от порядкового номера циркония, поэтому смеси этих элементов можно анализировать путем определения интенсивности отраженного Р-излучения по методу В. Б. Гайдадымова и Л. И. Ильиной [1341. Не- [c.446]

В ламинарном потоке скорости движения частиц соответствуют эпюре скоростей воды, т. е. частицы двигаются с разными скоростями. Частицы, двигающиеся быстрее, нагоняют более медленные, и если при этом расстояние между ними оказывается равным сумме их радиусов, то частицы встречаются друг с другом и образуют агрегаты. Для монодисперсных частиц полное число встреч определяется выражением [c.46]

Так как ионообменные смолы можно представить себе состоящими из гелеобразных частиц, обменные точки которых беспорядочно диспергированы во всей массе каждой частицы, полный процесс обмена можно разделить на 5 этапов [c.39]

Чтобы определить коэф( 1иииенты 0. , воспользуе.мся законами сохранения полного числа частиц, полного импульса и гюлной энергии. Они дают пять тождеств (к О,. 4) [c.329]

Вообще говоря, можно считать, что в системе, построеппой из N частиц, любая из пих образует пару с каждой из (Ы—1) остальных частиц. Полное число таких пар равно N —1)/2, или приближенно поскольку N [c.283]

Процессы, происходящие на стадии пластического состояния, зависят также от крупности частиц угля (см. [12]) подород и низкомолекулярные водородсодержащие газы вследствие более затрудненного выхода из крупных частиц полнее используются на структурные перегруппировки и взаимодействие с ненасыщенными продуктами. образующимися при пиролизе макромолекул, что тормозит реакции конденсации. Вследствие этого полнее протекают реакции разрушения структуры и дислропорционирования водорода и происходит спекание угольных частиц при их контакте [16]. При нагревании спекающихся углей в центробежном поле, когда продукты термической деструкции быстро отводятся из зоны высоких температур, Бирюковыми Нестеренко [10,11] получены сведения о количестве [c.224]

Здесь ( 0 = о(б) — распределение завихренности (или просто вихря) по поверхности сферы 0 — угол отрыва потока. Вид зависимости по данным расчетов, проведенных в работе [19] для чисел Рейнольдса 0,5 < Ке < 100, представлен на рис. 5.3.2.3 (кривая 1). Для нахождения распределения вихря по поверхности твердой сферы использовались результаты численного решения уравнений Навье — Стокса. Для того чтобы учесть массообмен за точкой отрыва потока, предполагалось, что в зоне возвратно-вихревого течения также образуется пофаничный слой. При этом массообмен между присоединенным вихрем и внешним потоком настолько интенсивен, что концентрация в потоке, набегающем на заднюю часть сферы (0 п), равна концентрации Б основной массе жидкости вдали от частицы. Полный диффузионный поток определялся суммой потоков в пограничных слоях до точки отрыва и в зоне отрывного течения. Штриховая часть кривой 1 на рис. 5.3.2.3 соответствует решению задачи без учета массообмена в зоне возвратно-вихревого течения. [c.277]

Для локалиаованпой частицы полная и внутренняя статистическая суммы совпадают, так как в даином случае статистическая сумма поступательного движения становится равной единице. [c.54]

В случае полностью развитого течения в трубе обш ие уравнения движения суспензии принимают простой вид. Обозначим через г, г, ф цилиндрические координаты, через V, и, W — составляющие скорости газовой фазы, через Vj , Up, Wp — составляющие скорости фазы, образованной частицами (короче, фазы частиц). При наличии полностью развитого установившегося течения следует положить didt = О, V = Vp = W = Wp = О, du/dz = dupidz = О (здесь t — время). Пусть труба составляет угол 0 с направлением силы тяжести (см. рис. 9). Тогда, ограничиваясь случаем совершенно одинаковых частиц, полное уравнение импульса вдоль оси z можно получить из (6.7) [c.221]

Другой путь, иллюстрируюш ий связь между ж В, состоит в использовании понятия средней по ансамблю. Пусть С — некоторая динамическая характеристика системы, такая, например, как полная кинетическая энергия 2рУ2т, полная потенциальная энергия 22 (ф у — потенциал взаимодействия двух частиц), полный линейный импульс 2 р . Если В — плотность ансамбля данной системы, то средняя по ансамблю от С определяется равенством [c.86]

Пластическая, необратимая деформация твердого тела определяется перегруппировкой, перемещением частиц, полным изменением порядка в расположении частиц, без изменения междучастичных расстояний. [c.74]

Когда электроны проявляют преимущественно корпускулярные свойства, выступают как целые частицы (полное удаление из атома или присоединение), то переход от атома к атому или от атома к иону и наоборот осуществляется как дискретный акт. Когда же образуется сложная система межатомных связей (образование соединения), то ведущую роль играют уже волновые свойства электрона (образование единого элекгроиного облака молекулы). Корпускулярные свойства электрона особенно наглядно проявляются в периодической системе, в частности, в резком дискретном переходе от элемента к элементу как в периодах и рядах, так и в группах. Такое свойство, как валентность атома элемента (как показатель возможности образования им определенного числа химических связей), определяемая целым числом электронов (валентных), также дискретно. Волновые же свойства валентных электронов обусловливают [c.237]

А. М. Бутлеров блестяще опроверг доводы Шорлеммера и выдвинул предположение о существовании сложных кислот, образующихся при соединении нескольких частиц. полных. мономерных гидратов этот процесс сопровождается частичной лотерей воды. Например, лри образовании алюмосиликатов гидроокись алюминия может играть в известных случаях роль кислоты, а не основания. Это положение А. М. Бутлерова содержит 3 зачаточной форме гипотезу В, И. Вернадского о существовании и строении ко.мплексных алюмо.чремневых кислот и их солей — алюмосиликатов. [c.77]

В некоторых лабораториях конечный вес осадка на чашечке измеряют спустя длительное время от начала седиментации — через сутки или двое. Такой метод не может быть признан удовлетворительным по двум причинам. Во-первых, в порошках и промышленной пыли содержится значительное количество весьма тонких частиц, полное осаждение которых не наступает даже в течение нескольких суток. Во-вторых, при отсутствии термостати-рующего устройства колебания температуры в лаборатории (особенно разница между температурой воздуха в дневное и ночное время) вызывают в суспензии конвективные токи, нарушающие нормальную седиментацию. [c.144]

Два других свойства изолированной системы, также не зависящие от мгновенных положений частиц, — полный угловой момент системы и любая компонента углового момента. Поскольку эти свойства не зависят от положений частиц, их постоянство не нарушается принципом неопределенности и в квантовой механике они остаются постоянными движения и должны иметь определенные значения. Это равносильно требованию, что соответствующий динамический оператор должен коммутировать с оператором Гамильтона. Для определения этих величин используются два оператора — оператор, соответствующий квадрату полного углового момента, обозначаемый М , и оператор, соответствующий угловому моменту, направленному вдоль одной из осей координат (как правило, вдоль оси г) этот оператор обозн ачается т . [c.25]