Энергия частиц, спектр

Наиболее простым элементарным химическим процессом является диссоциация молекул под действием света. Этот процесс вызывает появление в молекулярных спектрах сплошных областей поглощения. Это объясняется тем, что молекула распадается на составные части, поэтому поглощение света уже не подчиняется законам квантовой механики (кинетическая энергия частиц — продуктов диссоциации—не квантуется). [c.61]

Очевидно, для полного описания энергетических состояний частицы в трехмерном ящике необходимо рассмотреть три квантовых числа. Идея квантовых чисел, например в атомных спектрах, появилась при попытке понять положения спектральных линий, т. е. энергии, которым они соответствуют. Рассмотрение новых линий обязательно приводит к появлению нового квантового числа, которое должно быть связано с соответствующими новыми энергетическими уровнями. Отсюда следует, что каждое новое квантовое число вносит вклад в энергию системы. Однако часто оказывается, что по различным причинам определенный набор квантовых чисел может и не быть единственным в определении энергии частицы. Если, например, рассмотреть частицу в трехмерном ящике. [c.57]

Массовый коэффициент поглощения определяется предельной энергией Р-спектра и зависит от Z-заряда ядра атома абсорбирующего элемента. С возрастанием Z увеличивается степень рассеяния р-частиц и, следовательно, длина пробега. Часто в качестве характеристики глубины проникновения излучения применяют слой половинного поглощения, под которым понимают поверхностную массу абсорбента, ослабляющую интенсивность излучения потока р-частиц в два раза. Слой половинного поглощения йщ связан с массовым коэффициентом поглощения соотношением [c.305]

В этом случае переход молекул с нижнего уровня —п тш на любой более высокий был бы невозможным. Таким образом, различие в полной потенциальной энергии является как бы пометкой, отличающей между собой частицы одинаковой химической природы. Максимально возможное число таких пометок равно общему числу молекул N. Поэтому ширина энергетического спектра, т. е. разность между минимальной и максимальной энергией частиц в системе определяется по формуле [c.37]

Линейной потерей энергии (ЛПЭ) называют линейную скорость потери энергии частицей или излучением, проходящим через материал. В первом приближении ЛПЭ может быть вычислена простым делением общей потери энергии частицы на длину ее пути. Такое вычисление, однако, весьма неточно, так как потеря энергии меняется при уменьшении скорости частицы, а энергия ионизирующей частицы не поглощается локально, а передается среде с помощью вторичного излучения. Например, энергия 7-излучения и рентгеновского излучения передается в итоге посредством вторичных электронов, которые имеют широкий спектр энергий с разной ЛПЭ. В тех случаях, когда средний потенциал возбуждения известен, можно ЛПЭ вычислить, например, по уравнению (УП.1) или по другим уравнениям, описывающим иные механизмы потери энергии. Значени.ч ЛПЭ увеличиваются в ряду 7-кванты < электроны высоких энергий < рентгеновское излучение малых энергий < р-частицы < тяжелые частицы. Для электронов, проходящих через полиэтилен, ЛПЭ = (980/ )1 (0,2 ) 10- эВ/нм, при Е — 0,25 МэВ ЛПЭ ==2-10 эВ/нм и возрастает до 23-10- эВ/м при Е = 1 кэВ. [c.214]

Зависимость дозы на одну р-частицу от максимальной энергии р-спектра изотопа. [c.237]

Ускорители заряженных частиц. Для получения нейтронов используют ядерные реакции под действием заряженных частиц (обычно дейтронов, протонов и а-частиц), а также фотонейтронные реакции под действием тормозного (рентгеновского) излучения. Эффективное сечение таких реакций зависит от энергии указанных частиц и электростатического барьера ядра-мишени. Энергетический спектр возникающих нейтронов и их угловое распределение определяются видом и энергией частиц, а также характеристиками облучаемых ядер и толщиной мишени (рис. 34). [c.53]

При ЭТОМ собственные значения е и собственные функции бс (г) уравнения (7.15) играют роль собственных значений энергии частицы и ее волновых функций соответственно. Для того чтобы установить, содержит ли спектр уравнения (7.15) отрицательные значения, достаточно выяснить знак минимального собственного значения во- Если ец < О, то исследуемое распределение Сц (г) обеспечивает экстремум свободной энергии типа седловой точки или максимума. [c.85]

Для всех реальных систем (т. е. систем с конечным радиусом действия сил) в состояниях с дискретным спектром энергии частица обязательно находится в ограниченной области пространства, т. е. волновые функции таких состояний должны убывать достаточно быстро к нулю вне этой области. Если бы эго условие не выполнялось, то частица могла бы уходить в далекие области пространства, где отсутствуют силы. Свободное же движение возможно с любой энергией (нет квантования). Поэтому для собственных функций дискретного спектра интеграл [c.39]

К—коэффициент, зависящий от максимальной энергии и спектра -частиц применяемого радиоактивного изотопа. [c.148]

Величина максимального пробега Р-частицы в любом материале определенным образом зависит от энергии. В литературе имеется несколько эмпирических формул, связывающих максимальный пробег Р-частиц с их максимальной энергией (17—1 и 19—I). Поэтому определение максимальной энергии р-спектра сводится к измерению максимального пробега, а энергия вычисляется по эмпирическим формулам. Для определения максимального пробега р-частиц радиоактивный изотоп по возможности наиболее высокой удельной активности наносится на тонкую органическую пленку. При не очень точных измерениях в качестве подложки используют алюминий или пластмассы, например плексиглас. В качестве детектора Р-излучения применяют торцовый счетчик Гейгера —Мюллера или Р-сцинтилляционный счетчик. Препарат укрепляется вблизи соответствующего детектора излучения. Между препаратом и счетчиком помещаются алюминиевые экраны известной толщины (г/см ). Измеряется уменьшение активности с увеличением толщины алюминиевых экранов. Полученные опытные данные выражаются в полулогарифмическом масштабе gI й г/см ). [c.88]

В счетчиках Гейгера — Мюллера напряжение настолько велико, что единичное ионизационное взаимодействие вызывает лавинообразную ионизацию газа, степень которой не зависит от количества образовавшихся первоначально электронов (ионных пар). Отсюда видно, что, в то время как пропорциональные счетчики позволя.ют различать энергию частиц, в счетчиках Гейгера— Мюллера непосредственным путем сделать это невозможно. Но если между радиоактивным источником и счетчиком Гейгера — Мюллера поместить поглощающее вещество, можно анализировать спектр частиц, так как частицы больших энергий обладают большей проникающей способностью. [c.52]

Темный фон является непрерывным спектром, создаваемым раскаленными угольными электродами и раскаленными твердыми частицами в пламени столба дуги. Интенсивность темного фона повышается и тогда, когда сжигание пробы протекает при больших силах тока (20—30 а). Однако уменьшить время сжигания пробы или силу тока не всегда возможно, так как в таком случае проба не полностью сгорит и тем самым могут быть потеряны некоторые особенно труднолетучие элементы. Снижения интенсивности темного фона на негативе можно достигнуть уменьшением количества света, падающего на щель спектрографа, а также и сужением ширины самой щели. Обычно для полуколичественного спектрального анализа используется ширина щели в 0,005— 0,01 мм. Количество света, падающего на щель спектрографа от горящих углей, регулируется подбором вырезов револьверной диафрагмы в трехлинзовом осветителе. Ослабление темного фона достигается также увеличением дисперсии спектрографа. Это объясняется тем обстоятельством, что энергия непрерывного спектра распределяется по большей площади на спектрограмме. Поэтому при работе на спектрографе с большой дисперсией (например, ДФС-3) чувствительность повышается по сравнению со спектрографом ИСП-28. [c.80]

Интенсивность спектров комплексов, имеющих октаэдрическую конфигурацию, уже обсуждалась выше. Вследствие увеличения колебательной энергии частиц интенсивность должна существенно возрастать при переходе от 25° к температуре рас- [c.338]

Рис. 5. Кривая распределения р-частиц по энергиям (бета-спектр)

Связь максимального пробега в алюминии с максимальной энергией р-спектра хорошо изучена. Имеются графики, устанавливающие зависимость между Яшах и Етах (риС. И). Значения максимального пробега для различных энергий р-частиц приведены в специальных таблицах (см. таблицу П.2). Кроме того, для разных интервалов энергий р-частиц предложено большое число эмпирических формул вида [c.30]

Можно определить как пробеги монохроматических (однородных по энергии) электронов, так и пробеги -частиц наивысшей энергии сплошного -спектра ( макс), испускаемых при радиоактивном распаде. [c.117]

Радиоактивная отдача при -распаде возникает из-за эмиссии электрона и нейтрино. Энергия излучаемого электрона E изменяется для данного ядра от нуля до некоторого максимального значения (разница между максимальной энергией -распада и действительной энергией -частицы уносится нейтрино). Для вычисления реальной энергии атома отдачи Ем необходимо учитывать одновременную эмиссию двух частиц, и величина Ем в общем случае зависит как от распределения общей энергии распада между -частицей и нейтрино, так и от угла между направлениями вылета этих частиц. Это приводит к тому, что энергетический спектр атомов отдачи сплошной. Рассмотрим три случая [c.234]

Для приближенного расчета выхода ядерных реакций необходимо знать интенсивность источников, энергию или спектр инициирующих частиц, по которым можно найти долю частиц, вызывающих ядерный процесс, и геометрический коэффициент их использования. Остальные факторы, влияющие на выход, зави- сят от облучаемого объекта. [c.223]

Период полураспада Ag измерить трудно. Проще измерить максимальную энергию -частиц и спектр Лучей. Необходимо также оценить выход °Ag. (Смеси изотопов должны содержать активности порядка 0,1—1 мккюри каждого изотопа.) [c.251]

После того как доказано отсутствие активности во втором (или третьем) препарате натрий-магний-уранилацетата (что указывает на радиохимическую чистоту К), приготовляют препарат для измерения периода полураспада и для измерения спектра -лучей и максимальной энергии -частиц радиоактивного калия. [c.253]

Рис. 2.3. Спектр энергии -частиц фосфора-32.

Средние значения ЛПЭ, данные в табл. 2.4, были получены для Р-частиц с максимальной энергией в спектре делением этой энергии на длину пути [4]. Средние значения ЛПЭ для полного спектра Р-частиц значительно выше, так как возрастает вклад от частиц с низкой энергией. [c.22]

Чувствительность определения некоторых элементов методом фотометрии пламени незначительна, поскольку аналитические линии этих элементов лежат в ультрафиолетовой области спектра. Поэтому для возбуждения этих спектров требуется энергия, значительно превышающая энергию частиц в пламенах. Действительно, чтобы наблюдать линию испускания в ультрафиолетовой области, необходимо иметь достаточное число частиц, находящихся на начальном высоковозбужденном уровне энергии Е (длина волны линии обратно пропорциональна разнице энергий начального и конечного уровней перехода Х=кх1Е — Е2). Для метода атомной абсорбции важна заселенность нижнего, основного уровня, поэтому на чувствительность определения не влияет спектральная область, где лежат аналитические линии определяемых элементов. [c.37]

ФОТОН — элементарная частица с массой покоя, равной нулю, вследствие чего Ф. всегда движется со скоростью света. Спнн Ф. равен 1. Ф. представляет собой порцию электромагнитного излучения, например, видимого света, рентгеновского или -излучения. Ф. называют также квантами — световыми квантами, рентгеновскими квантами или у-квантами. Ф. могут испускаться или поглощаться любой системой, содержащей электрические заряды или по которой проходит ток. Ф. с высокой энергией (7-кванты) испускаются при распадах атомных ядер и элементарных частиц, и могут вызывать расщепление атомных ядер и образование элементарных частиц. Понятие Ф. введено в 1899 г. М. Планком для объяснения распределения энергии в спектре излучения абсолютно черного тела. Существование Ф. означает, что электромагнитные волны с частотой V излучаются и поглощаются только определенными порциями (квантами) с энергией, равной hv (где /г — постоянная Планка). [c.268]

Представления о я-связи и р -гибрндизации. Цис-транс-изомерия. п-Комплексы при присоединении к кратной связи. Понятие об энергетике реакции, переходное состояние, энергетическая кривая, энергия активации. Гомо- гетеролитический разрыв связи. Индуктивный эффект. Объяснение правила Марковннкова, пероксид-ный Э(]х[)ект Хараша. Нуклеофильность и электрофильность атакующей частицы. Спектры (ПМР, ИК, УФ) олефинов. [c.249]

В настоящей главе обсуждаются особенности статистики фермионов и бозонов. Будем рассматривать идеальный газ, образованный элементарными частицами (электроны, ( зотоны) или свободными атомами, движущимися в объеме V. Энергия частиц представляет кинетическую энергию поступательного движения, так что энергетический спектр является квазинепрерывным и можно исходить из формулы (VIII.23). Для энергетической плотности состояний используем формулу (VI 1.25). Наличие внутренних степеней свободы учтем с помощью фактора 0- Для частицы до = 2 в + 1, где 5 — спин частицы для атома 0 = Ро . 1 Дб Ро вырождение основного электронного состояния, [c.174]

Высокоэнергетический край сигнала рассеяния алюминия находится при 1,64 МэВ. Положение низкоэнергетического края определяется неупругими потерями энергии влетающей (22 эВ/А) и вылетающей (29эВ/А из-за меньшей кинетической энергии) частиц плюс упругими потерями энергии (испытываемыми на нижнем атомном слое алюминиевой пленки). С учетом этих потерь нижний край пика алюминия в спектре рассеяния располагается при 1,36 МэВ. [c.352]

Ультрафиолетовые и видимые спектры поглощения и эмиссии связаны с возбуждением электронной системы вещества. При поглощении кванта света (излучения со строго определенной энергией) частица переходит в возбужденное состояние вследствие перескока электрона с одного энергетического уровня на другой (со связывающих орбиталей на разрыхляющие орбитали). Возможен целый ряд возбужденных состояний, но самые важные из них первые (5о — основное состояние 5), 8 , 3 — возбужденные состояния с суммарным спином, равным нулю,— синглетные состояния Ти Т , Тз — возбужденные состояния с суммарным спяном, равным 1,— триплетные состояния). [c.51]

Учет схемы распада. На основании наиболее достоверных литературных или экспериментальных данных принимается определенная схема распада соответствующего изотопа, т. е. максимальная энергия его -и.члучения E и относительное количество -частиц спектра с данной максимальной энергией Р , приходящееся на один акт распада. [c.240]

Частицы при взаимодействии с электронами поглощающего вещества легко рассеиваются. Длины их действительных траекторий оказываются в 1,5 раза больше толщины поглощающего слоя. Кроме того, р-частицы одного радионуклида имеют разные пробеги из-за непрерывного спектра Р-излучения. Поэтому проникающую способность Р-излучения характеризуют значением максимального пробега р-частиц Кгаш . Максимальный пробег определяется как минимальная толщина поглотителя, при которой полностью задерживаются Р-частицы с энергией, равной максимальной энергии р-спектра. Пробеги р-частиц в воздухе доходят до 10-11 м, а в мягкой биологической ткани — до 1 см. [c.53]

Зависимость максимального пробега в алюминии от максимальной энергии Р-спектра хорошо изучена. Значения максимального пробега Лдих и массового коэффициента ослабления в алюминии для различных энергий р-частиц приведены в табл. 3.8. [c.54]

Э. X. Еникеев (Институт физической химии АН СССР, Москва). Из доклада В. Ф. Киселева следует, что не только при хемосорбции (что давно установлено и считается ее характерным признаком), но и при физической адсорбции происходят сильные изменения в электронно-энерге-тическом спектре поверхности полупроводника. Принимается, что при слабой хемосорбции, когда, например, электрон адсорбированной частицы сильно затянут в кристалле, но еще не стал свободным, чтобы изменить электропроводность кристалла, последняя все-таки может измениться из-за электростатического взаимодействия образовавшегося большого диполя с соседними дефектами. Подобное высказывание ранее было сделано Ржановым [1] для объяснения влияния, как он полагал, физически адсорбированных молекул воды на некоторые электрофизические параметры поверхностных дефектов. В сообщении В. Ф. Киселева эта мысль подтверждена привлечением идеи Волькенштейна [2] о возможности образования больших дипольных моментов при слабой хемосорбции. Принятый механизм изменения проводимости перенесен на неспецифическую адсорбцию, когда дипольные моменты невелики (плечо диполя порядка размера адатома). [c.102]

Бета-излучение представляет собой поток электронов или позитронов. При распаде ядер бета-активного элемента испускаемые бета-частицы имеют различную энергию спектр бета-частиц непрерывен. Средняя энергия бета-спектра ср составляет примерно 0,3 макс- Максимальная энергия бета-частиц различных радиоактивных изотопов может достигать нескольких мегаэлектрон-вольт. [c.59]

Метод фокусировки по направлению использован в большом числе сконструированных приборов, включая и промышленные образцы для аналитического применения. Поэтому имеет смысл рассмотреть прибор Демпстера несколько более детально. Уравнение (2), записанное в форме Я = mvlHe, показывает, что все ионы, входящие в магнитное поле и обладающие одним и тем же зарядом и импульсом, будут двигаться по кривой с одинаковым радиусом независимо от массы, в то время как ионы с различными импульсами двигаются по кривым с разными радиусами. Отсюда ясно, что данная форма анализатора приводит к образованию спектра импульсов ионов, который также является масс-спектром, если все ионы, входящие в поле, обладают одинаковой энергией, так что каждой массе соответствует определенная скорость. Данный факт был установлен Астоном [80], который по этой причине возражал против использования Демистером термина шасс-спектрограф . Действительно, подобные приборы называют иногда спектрометры импульсов . Ввиду того что в них применена электрическая регистрация и они могут быть поэтому использованы для измерения относительной распространенности, их также иногда называют спектрометры распространенности . Если все изучаемые заряженные частицы обладают одной и той же массой, спектрометр с 180-градусным магнитным сектором может быть использован для изучения пределов энергий частиц, и установка становится спектрометром энергии [1412]. [c.20]

На рис. 3 изображена зависимость между числом р>-частиц, энергия которых лежит в небольшом интервале, и их энергией для двух изотопов (S 5 и Fe ), т. е. так называемые кривые распределения -спектра. Как видно, испускаемые радиоактивным элементом -частицы обладают самыми различными значениями энергии, лежащими в широком интервале. Приводимые в таблицах и ссылках значения энергии -частиц представляют собой обычно их максимальные энергии. Средняя энергия -частиц, излучаемых данным изотопом, составляет приблизительно /з максимальной энергии. Более точные значения средней энергии для отдельных элементов были определены Маринелли [5] посредством [c.15]

Энергия, выделяющаяся при ядерных реакциях, составляет не менее 100000 eV (2,3 10 кал1моль), причем энергия обычно делится между двумя частицами — испускаемой легкой частицей и остаточным тяжелым ядром — в соответствии с законом сохранения импульса. В табл. 1 сведены результаты ядерных реакций наиболее распространенного типа. В этой таблице применяются следующие обозначения М—масса ядра отдачи в обычных единицах, т—масса испускаемой легкой частрщы, х — масса бомбардирующей частицы, если она участвует в реакции, и Еа — энергия а-частицы (энергия других частиц обозначается соответствующим индексом). В случае -активности представляет собой верхний предел энергии сплошного спектра . [c.207]

Определение на 4тг-счетчике абсолютной р-активности препаратов с максимальной энергией р-спектра не ниже 0,5 Мэе, нанесенных на пленку толщиной 5—10 мкг1см , не требует введения поправки на поглощение Р-частиц в подложке. При измерении р-частиц с малой энергией должны вводиться соответствующие поправки. [c.564]

Максимальный пробег р-частиц. При взаимодействии с электронами поглощающего вещества р-частицы легко рассеиваются. Их действительные траектории оказываются в 1,5—4 раза больше толщины поглощающего слоя. Пробег р-частицы нельзя однозначно характеризовать длиной ее трека, как это было сделано в случае а-излучения явление рассеяния приводит к тому, что даже электроны с одинаковой начальной энергией проходят в веществе совершенно различные по протяженности пути, которые в твердом поглотителе практически невозможно определить. Дело осложняется еще наличием непрерывного спектра р-излучения. Поэтому проникающую способность р-излучения характеризуют величиной максимального пробега р-частиц Rmax (от англ. range — пробег). Максимальный пробег определяется как минимальная толщина поглотителя, при которой полностью задерживаются р-частицы с начальной энергией, равной максимальной энергии р-спектра. [c.29]

Закон сохранения энергии выполним при р-распаде, если считать, что энергия распада определяется максимальной энергией р-спектра. При вылете электронов с энергией меньше максимальной недостающая часть энергии должна уноситься какими-то частицами ничтолшой массы, лишенными заряда и проникающими через большие толщи вещества без заметной потери энергии (калориметрические опыты). Существование этих частиц следует также и из закона сохранения момента количества движения. Как уже известно, ядро обладает целым спином (в единицах /г), если массовое число четно, и полуцелым, если массовое число получетно. Это свойство, т. е. целочисленность или полуцелочисленность спина, должно сохраняться при р-распаде, поскольку массовое число в этом процессе не изменяется. [c.100]

Первичные луч , испускаемые при рас1 аде ядра, имект 1е-прерывный энергетический спектр, причем распределение числа частиц по энергиям напоминает кривую вероятности. Нижняя граница энергии в спектре р-часткц определяется чувстшггель-ностью метода исследования верхняя граница энергии является характерной константой радиоактивного изотопа. [c.49]

Методику и схему работы составляют учащиеся самостоятельно по литературным данным. Идентификация радиоактивного изотопа должна быть произведена физическими методами (определение периода полураспада, либо максимальной энергии -частиц, либо спектра улучей). [c.254]