Система абсолютная координат

Движения рабочих органов станка задают двумя способами отсчета абсолютным (координатами) или относительным (приращениями координат) в системе координатных осей, определенных в стандартной сис- [c.198]

Единичная плоскость представляет для нас особый интерес. Важно отметить, что любой цветовой вектор 8, или по крайней мере его продолжение, пересекает единичную плоскость в точке 5. Эта точка пересечения 5 однозначно соответствует вектору 8 поэтому ее можно использовать для определения вектора 8 во всех отношениях, кроме его длины, т. е. абсолютной величины. Мы называем 5 точкой цветности цвета 8, или просто цветностью 8. Участок единичной плоскости, заключенный внутри цветового охвата данной системы цветовых координат, обычно называют графиком цветности (или диаграммой цветности, или цветовым треугольником). [c.71]

Нестационарность абсолютного движения среды в области колеса подчинена определенной закономерности, так как относительное движение установившееся. Это позволяет найти значение локальной производной по времени от суммарного момента количества движения по области колеса. Это же свойство потока позволяет найти значение главного вектора момента кориолисовых сил по области колеса. Поставленная задача может быть решена в общем виде при любой системе отсчета. Вопрос лишь в том, в какой системе отсчета ход решения задачи проще и нагляднее. Остановимся на рассмотрении явления движения среды в области колеса в абсолютных координатах. [c.37]

Важно выяснить физический смысл и и t. Уравнение (1.1) записано в системе координат, которая движется вместе с рассматриваемым поверхностным элементом. Отсюда равенство и = О означает, что поверхностный элемент жидкости за время своего существования ведет себя как абсолютно твердое тело, но это не значит, что его положение в пространстве неизменно. [c.22]

Экспериментальные данные взяты из работы ще скорость подъема частиц у стенки аппарата определяли относительно неподвижного наблюдателя. Для сравнения о теорией необходимо знать скорость твердых частиц относительно газовой пробки, создающей движение. В этих целях закрепим систему координат в газовой пробке, сделав тем самым ее неподвижной и как бы сообщив всей системе скорость направленную вниз и равную абсолютной скорости подъема пробок. В конкретных условиях эксперимента [c.184]

От переменных (yj — у ) в абсолютной системе координат перейдем к переменным т) в системе координат, связанных с твердой частицей по формулам [c.170]

На рис. 39 показаны обычные кривые давления паров совершенно ясно, что для получения надежных кривых требуется сравнительно много данных. Поэтому стали искать способы выражения этих зависимостей в виде прямых линий. В прямоугольной системе координат зависимость логарифма давления паров от обратной абсолютной температуры кипения 1/Т носит линейный характер в соответствии с уравнением Клаузиуса—Клапейрона [c.64]

Отсюда следует. Что величина lg (х обратно пропорциональна абсолютной температуре Т. Следовательно, в системе координат Igp, —1/Г зависимость (1-26) дает прямую линию, что облегчает экстраполяцию и интерполяцию, а также возможность графического представления этой зависимости при наличии хотя бы двух значений вязкости. [c.24]

В основе правил базирования лежит известное в теоретической механике положение о том, что свободное абсолютно твердое тело имеет шесть степеней свободы относительно выбранной системы координат, а именно три перемещения параллельно координатным осям и три вращения вокруг них. Отсюда положение этого тела относительно системы отсчета можно определить шестью независимыми координатами, выступающими в роли связей, каждая из которых лишает тело одной степени свободы. При этом каждая координата осуществляет двустороннюю связь. Это означает, что наложение на тело одной координаты лишает его возможности перемещаться (вращаться) в двух противоположных направлениях. [c.33]

Найдем положение абсолютно твердого тела произвольной формы в системе координат ХУ2 (рис. 1.14). Для этого достаточно знать положение трех точек, не лежащих на одной прямой. Положение каждой точки определяется тремя независимыми координатами. Возьмем на теле три точки д, й, с и запишем их координаты. [c.33]

Нулевая точка — точка, принятая за начало системы координат станка. Эта точка определена относительно конструктивных элементов станка. Относительно нулевой точки станка задают в УП абсолютные размеры перемещений рабочих органов станка, если начало отсчета перемещений не смещено с помощью плавающего нуля. Плавающий нуль -это свойство УЧПУ помещать начало отсчета перемещений рабочего органа в любое положение относительно нулевой точки станка. [c.199]

АБСОЛЮТНАЯ КОНФИГУРАЦИЯ МОЛЕКУЛ В ДЕКАРТОВОЙ СИСТЕМЕ КООРДИНАТ [c.216]

Промежуточное состояние системы реагирующих частиц, соответствующее этому максимуму, называется переходным состоянием, или активированным комплексом. В теории активированного комплекса переходное состояние рассматривают как обыкновенную молекулу, обладающую обычными термодинамическими свойствами, за исключением того, что движение... вдоль координаты реакции приводит к распаду с определенной скоростью. Сделав это допущение, при помощи статистических методов можно найти концентрацию активированных комплексов и скорость их перехода через критическую конфигурацию активированного состояния (Г. Глесстон, К. Лейдлер, Г. Эйринг. Теория абсолютных скоростей реакций. М., 1948). [c.276]

Тепловое движение ионов в ионной атмосфере приводит к тому, что дискретные заряды этих ионов как бы размазываются. В результате этого ионную атмосферу, состоящую из отдельных ионов, в среднем за некоторый промежуток времени можно моделировать облаком размазанного заряда, плотность которого р уменьшается по мере удаления от центрального иона (рис. 8, б). Общий заряд ионной атмосферы из-за электронейтральности должен быть по абсолютной величине равен заряду центрального иона е и противоположен ему по знаку. Уравнение Пуассона, которое в сферической системе координат имеет вид [c.34]

Рассмотрим расширение газа, находящегося под поршнем в цилиндре с абсолютно теплопроводными стенками (цилиндр находится в термостате). Если давление газа уравновешивается некоторым конечным числом одинаковых грузов конечного веса, то в рез ультате последовательного (по одному) снятия с поршня этих грузов объем газа каждый раз будет изменяться на определенную величину. После снятия каждого груза происходит резкий спад давления и расширение газа. Как только объем газа достигнет значения, отвечающего новому весу, в системе наступит равновесие. Затем снимают следующий груз. В координатах Р — V описанный процесс изобразится нисходящей ломаной линией (рис. 1а), число ступенек которой равно числу снятых с поршня грузов. [c.20]

Механическое движение консервативной системы строго обратимо во времени, что следует, например, из уравнения (11.2). Действительно, силы в консервативной системе зависят только от координат время в уравнение (11.2) входит через вторую производную, и поэтому замена / на — t ничего пе изменяет. Дифференциальные уравнения движения инвариантны по отношению к знаку времени. Решения же уравнений движения зависят от знака t, и при заданных значениях начальных условий наблюдаемое на опыте движение отвечает значениям / > О, направление механического процесса определено. Обращение направления времени, т. е. замена в решении t на — t, приведет к тому, что процесс пойдет в строго обратном направлении. Движение системы будет описываться той же фазовой траекторией, по изображающая точка будет двигаться в противоположном направлении. Если прямому процессу отвечала последовательность состояний А , . .., А 1, Ап, то при обратном процессе, начатом в состоянии А , система пройдет через те же самые состояния, но в обратном порядке А,п А,1-1,. .., А2, Ai. Тот же результат получим, если в состоянии изменим знак импульсов частиц, сохранив их абсолютную величину и значения координат обращение знака импульсов имеет тот же эффект, что и обращение направления времени. [c.71]

Если в прямоугольной системе координат отложить по абсциссе абсолютную температуру, а по ординате — давление, то состояние системы будет представлено точкой (рис. 94). Когда две фазы находятся в равновесии, например твердая и кидкая фазы, изменение свободной энергии, соответствующее переходу из твердого в жидкое состояние, равно нулю. Следовательно, нри равновесии существует связь между двумя параметрами Р и Т (разд. У.7.4.1), причем только один параметр состояния является независимым. Например, давление равновесия — функция температуры равновесия, и точки. [c.217]

Если система находится во внешних полях Яз(г), Яг (г), Яс(г), действующих на частицы, то, согласно [1], каждой частице с координатой г следует сопоставить множитель ехр(—Яv(г)/Г) = = ехр/IV(г). Индекс V принимает значение з , г или с в зависимости от типа частицы, а отношения К скалярных полей к абсолютной температуре, взятые со знаком минус, будут в дальнейшем рассматриваться как компоненты векторного поля Ь = К, К, Не). Вероятность произвольного графа с учетом вышесказанного [c.210]

Уравнение Эйлера. Если жидкость или газ покоятся относительно системы координат, связанной с Землей, то в гидромеханике условно покой называют абсолютным. Если жидкость неподвижна относительно системы координат, которая движется с постоянным ускорением относительно Земли, то покой называют относительным. Примерами относительного покоя служат жидкость, покоящаяся во вращающемся резервуаре или резервуаре, который движется прямолинейно ускоренно. [c.17]

В координатной системе ско рость сдвига — напряжение эта зависимость выражается прямой, выходящей из начала координат под углом, котангенс которого соответствует т] — коэффициенту динамической (абсолютной) вязкости, для краткости называемой просто вязкостью, характеризующей силы, действующие между молекулами данной жидкости. [c.227]

Поэтому была предложена (1976) цветовая координатная система ab, сдо L - яркость, или светлота, к-рая изменяется от О (абсолютно черное тело) до 100 (белое тело), координаты -а, +<3, -Ь, +Ь определяют зеленый, красный, синий и желтый цвета соответственно. [c.331]

Здесь (рис. 2.3, а) единичные массовые силы не изменяются вдоль осей координат. Наряду с силой тяжести (ее ускорение по оси Z, как и в случае абсолютного покоя, равно —g) действует еще и массовая сила вдоль оси х единичная сила, численно равная ускорению, составляет —а (знак "минус" показывает, что в системе координат, закрепленной на сосуде, массовая сила направлена против ускорения а). Массовые силы вдоль оси у отсутствуют, поэтому в решение координата у не войдет. [c.125]

При этом абсолютные размеры отрезков ОА, ОВ и ОС теряют всякое значение, и можно представить грань АВС перемещающейся параллельно самой себе в любое положение. Обычно принимается положение, когда грань проходит через начало координат. В этом случае весь кристалл представляется системой плоскостей (граней), проходящих через начало координат. [c.47]

Для каждого опыта была вычислена средняя относительная скорость выжига 70% кокса V (отношение — уменьшение веса кокса исходное количество кокса X мин.), которая представлена графически в системе координат 1д V-- (Г — абсолютная температура в °К) на рис. 1. [c.175]

ЯМР-интроскопия во вращающейся системе координат полностью эквивалентна методу фурье-интроскопии, за исключением лишь того, что градиент статического поля заменяется градиентом РЧ-поля. Требуется та же самая обработка данных. Преимуществом ЯМР-интроскопии во вращающейся системе координат является то, что нет необходимости в переключаемых градиентах статического поля. Дело в том, что переключаемые градиенты могут оказать нежелательное влияние на человеческий организм. Однако получить абсолютно линейный градиент РЧ-поля труднее, чем создать линейный градиент статического поля. [c.655]

Ахроматические цвета — белый, серый и черный — полностью характеризуются одной величиной — светлотой (относительной яркостью). Для окрашенных непрозрачных тел светлота — отношение отраженного или пропущенного потока света к падающему потоку. Светлота абсолютно черного тела равна нулю, белого — единице. В системе МКО светлота совпадает с координатой цвета У. [c.233]

Рассмотрим поведение макроскопической намагниченности во вращающейся системе координат (рис. 5.26). Пусть поле Я , направленное вдоль оси х, в течение некоторого времени действует на систему спинов. В результате такого воздействия вектор макроскопической намагниченности отклонится от оси г в сторону оси у. Составляющую макроскопической намагниченности вдоль оси у можно экспериментально зафиксировать. Поскольку эта намагниченность перпендикулярна полю Яд, ее называют поперечной . После выключения поля поперечная намагниченность реальной системы взаимодействующих спинов не может оставаться неизменной. Статическое взаимодействие магнитных диполей, особенно эффективное в вязких жидкостях или твердых телах, обусловливает большой разброс значений локальных полей в месте расположения однотипных магнитных ядер и, следовательно, разброс резонансных частот для них. В невязких жидкостях основной причиной разброса резонансных частот становится неоднородность магнитного поля, напряженность которого не может быть абсолютно одинаковой во всем объеме образца по чисто техническим условиям. Эти причины приводят к тому, что магнитные моменты отдельных ядер движутся по или против часовой стрелки в плоскости х у (см. рис. 126). В неподвижной системе координат это означало бы отставание или опережение вектора Я . Результатом такого расхождения векторов магнитных моментов по фазе является экспоненциальный спад поперечной намагниченности с характеристическим временем Тз, называемым временем спин-спиновой или поперечной релаксации. Время релаксации Т2 в основном определяет ширину линии сигнала ЯМР-ширина на середине высоты сигнала (у г) связана со временем Т2 простым соотношением [c.302]

В табл. 2.13 приведены координаты цветности х, у) цветовых стимулов в системе МКО 1931 г., создаваемых идеальными (полными или планковскими) излучателями, поддерживаемыми при различных температурах (К) по абсолютной температурной шкале. Спектральное распределение лучистого потока было рассчитано по формуле Планка (см. Обсуждение стандартного излучения А МКО) и распространено на случай более высоких температур излучений, которые могут быть реально достигнуты. [c.195]

Системой задаются величины Wj, Wg, к и 2- Величины к и к характеризуют распределение колебаний. Распределения, как и частоты, задаются параметрами системы. Абсолютные амплитуды в одной из координат, а также фазы, произвольны. Они задаются начальными условиями. (Заметим, что механика и электродинамика сами по себе не говорят, каково движение системы. Они учат, как движется система, если заданы начальные услозия.) [c.244]

Таким образом, форма (вогнутая или выпуклая) исследуемой поверхности текучести во всех регулярных точках полностью определяется значением кривизны второго главного нормального сечения к,. Так как абсолютные значения функции кривизны кривой в евклидовом пространстве не зависят от выбора системы криволинейных координат [89], то воспользуемся уравнением (3.50). Это уравнение описьшает в представленной на рис. 3.3 полярной системе координат наклонное (октаэдрическое) сечение поверхности (3.44). Значение кривизны кривой (3.50) к в каждой регулярной точке поверхности [c.303]

Абсолютная конфигурация молекулы задается, например, в какой-либо системе координат — правой или левой. Обычно принята правая система. В этой системе есть однозначное соответствие конфигурации молекулы и координат атомов. Энантиомеры отличаются друг от друга знаком координат какой-либо оси как следствие отражения в плоскости или знаком всех координат как следствие отражения в начале координат. Так, на рис. XI.1 показано отражение в плоскости ху, т. е. координаты энантиомеров асимметричной молекулы РРС1Вг отличаются только знаком г. Для энантиомеров 7 и [c.217]

В описанной графической интерпретации поверхностных избытков плоскость х = хг называют плоскостью Гиббса. Ее положение определяется условием Гв = 0 или одним из уравнений (2.16) — (2.18). В частности, при выполнении условия (2.18) плоскость Гиббса совпадает с поверхностью раздела фаз и, поэтому физический смысл поверхностного избытка Га<> ) можно представить в виде заштрихованной площади а рис. 2.1. Как следует из уравнений (2.16) — (2.18), в двухкомпонентной системе положительным поверхностным избыткам и Гд ) одного компонента соответствуют отрицательные величины Гв ), и второго компонента. Нетрудно видеть, что при отрицательной адсорбции компонента А и условии Гп = 0 цилиндр из объема раствора должен быть длиннее цилиндра, примыкающего к границе раздела фаз и, следовательно, плоскость Гиббса в этом случае располагается левее начала координат х = 0, совмещенного с фазовой границей (рис. 2.9). В этих условиях Гд< )<0, а абсолютная величина равна заштрихованной площади на рис. 2.9. [c.49]

Под термином деформация обычно понимают относительное перемещение точек системы вследствие каких-либо воздействий. Точкой системы называется такой материальный объем среды, все точки которого имеют постоянную скорость. По отношению к избранной системе отсчета относительное перемещение точек системы, или деформация,— это функция координат этих точек, а также времени. Если деформация — линейная функция координат, то ее называют линейной однородной деформацией если она не зависит от времени — стационарной. Если тело (система) движется так, что все макроскопически бесконечно малые части его имеют одну и ту же скорость, то тело представляет собой материальную точку. При постоянном расстоянии между бесконечно малыми его частями оно является абсолютно твердым телом. Если же это расстояние менйется на бесконечно малую [c.128]

При 0,0075 С вода образует однокомпонеитную трехфазную систему, состоящую из ее паров, жидкой воды и льда. Подобное равновесие в системе характеризуется так называемой тройной точкой диаграммы состояния, показывающей, в каком фазовом состоянии находится вещество в зависимости от давления и температуры. Для построения диаграммы состояния вещества используют пр>Гмо-угольную систему координат, откладывая по оси абсцисс абсолютную температуру, а по оси ординат давление. Найденные значения темггературы и давления являются координатами точки, местоположение которой на диаграмме показывает фазовое состояние вещества при данных условиях. Как видно из схематической диаграммы состояния воды, приведенной на рис. 56, вся ее площадь разделена на три зоны, отвечающие трем фазовым состояниям. Зоны отделены друг от друга тремя линиями, точки на которых соответствуют существованию воды в двух состояниях, в двух фазах, находящихся между собой в равновесии лед = пар (кривая ОА), лед жидкость (кривая ОВ). жидкость5= пар (кривая ОС). Переходу воды в переохлажденное состояние соответствует кривая ОО, являющаяся продолжением кривой ОС за точку О — точку замерзания воды. [c.216]

Вольтамперные кривые. Электрическое сопротивление поляризующегося электрода несравненно больше, чем сопротивление раствора и неполяризующегося электрода. Так как все они включены в цепь последовательно (см. рис. 70, б), приложенное к ячейке напряжение падает практически только на поляризуемом электроде. В вольтамперометрии снимают кривые зависимости силы тока от этого напряжения, называемые вольтамперными кривыми (в полярографии — полярограммами). Так как 0/1 = Я, они показывают неомическин характер сопротивления поляризующегося электрода. Если этот электрод — катод, напряжение и ток отрицательны. Тем не менее вольтамперные кривые рисуют не в III, а в 1 квадранте системы координат и при этом указывают только абсолютные значения тока и напряжения. [c.284]

В классической физике такое основное состояние есть состояние покоя, при котором взаимное расположение частиц отвечает минимуму потенциальной энергии. Согласно представлениям современной физики, состояние абсолютного покоя частиц уевоз-можно хотя бы потому, что при этом частицы должны иметь определенные координаты и равные нулю импульсы однако такое утверждение противоречит принципу неопределенности (см. введение). Поэтому основным состоянием системы должно быть не- [c.71]

Структурные схемы нелинейных систем в ряде случаев могут быть сведены к последовательному соединению нелинейного звена с однозначной характеристикой и линейной части с передаточной функцией W (s). Асимптотическую устойчивость такого вида системы при любой форме однозначной нелинейной характеристики у = F (и)с указанными ниже ограничениями называют абсолютной устойчивостью. Однозначная нелинейная характеристика у = F (и), согласно предложению М. А. Айзермана, не должна выходить за пределы секторов, ограниченных прямыми АВ и D (рис. 6.19). В частности, этими прямыми могут быть оси координат, и тогда расположение характеристики ограничивается только первым и третьим квадрантами. Кроме того, нелинейная характеристика должна удовлетворять следующим условиям [c.201]

Мысленно разделим образец на малые области, в пределах каждой из которых поле можно считать абсолютно однородным. Общая намагниченность складывается из намагниченности отдельных областей. Каждой из них будет соответствовать вектор в неподвижной системе координат, прецессирующей с точно заданной скоростью (такие векторы часто называют изохроматами), но частота векторов различных областей не будет совпадать. Во вращающейся системе координат мы получим суммарный вектор, изначально помещенный на ось у и далее размазывающийся в плоскости х — у, поскольку одни из изохроматов прецессируют чуть быстрее, а другие - чуть медленнее вращения системы координат (рис. 4.32). Таким образом, общая намагниченность будет спадать даже в огсутствие продольной релаксации. Этот процесс не сопровождается изменением энергии образца, поскольку не происходит переходов между энергетическими уровнями, но он снижает упорядоченность системы. Иными словами, энтальпи.ч образца остается постоянной, а энтропия повьшгается. [c.134]