Атом поглощение и излучение энерги

Электрон, находящийся на первом слое, или на первой разрешенной орбите, обладает наименьшим запасом энергии. Атом водорода, у которого электрон вращается по первой орбите, будет находиться в самом устойчивом состоянии. Такое состояние иначе называют основным состоянием атома. Если атом будет поглощать энергию, то в соответствии с законом сохранения энергии энергия электрона в атоме повысится и он перескочит на более удаленную от ядра орбиту. В этом случае говорят, что атом перешел в возбужденное состояние. Время существования атома в возбужденном состоянии очень мало. Обратный переход атома в основное состояние, т. е. возврат электрона на первую орбиту, будет сопровождаться излучением энергии. Так как электрон в атоме может находиться только на строго определенных орбитах, т. е. характеризоваться строго определенными величинами энергии, то поглощение и излучение энергии атомом будет происходить в виде определенных порций, квантов, равных разности энергий электрона на тех орбитах, мел<ду которыми осуществляется его переход. [c.46]

Химическая диссоциация может происходить вследствие безызлучательного перехода возбужденной молекулы, если энергия результирующего состояния достаточна для его диссоциации. При этом величина этой энергии может быть меньше, чем энергия диссоциации для состояния, заселяющегося при поглощении излучения. Для двухатомной молекулы состав продуктов диссоциации не зависит от механизма диссоциации. Следовательно, степень возбуждения фрагментов, образующихся в результате предиссоциации при энергии ниже порога оптической диссоциации, должна быть ниже, чем у продуктов оптической диссоциации в непрерывной области поглощения. Кривые потенциальной энергии Зг, представленные сплошной линией на рис. 3.3, показывают, что в результате предиссоциации образуются два атома в основном состоянии, 5( Р), тогда как в случае оптической диссоциации — один атом в возбужденном состоянии, 5 ( /)). Важно отметить, что в более длинноволновой по сравнению с порогом диссоциации области спектра предиссоциация может приводить к продуктам, отличным от продуктов оптической диссоциации. [c.53]

Поглощение рентгеновского излучения. Рентгеновские кванты при поглощении в веществе способны ионизовать внутренние электронные оболочки. Это явление носит название фотоэффекта. Фотоэффект возникает тогда, когда энергия рентгеновского кванта Е > порог- В результате электрон покидает атом, а избыток энергии выделяется в виде рентгеновского кванта. Получаемое вторичное рентгеновское излучение называется флуоресцентным. [c.7]

Несоответствие между вычисленной длиной волны, приводящей к диссоциации, и началом непрерывного спектра поглощения обусловлено тем, что при поглощении излучения молекулами галогенов из каждой молекулы образуются два атома, один из которых является нормальным атомом, а другой находится на более высоком энергетическом уровне, чем нормальный. Атом, обладающий большим количеством энергии, очевидно, очень быстро теряет свой избыток энергии при столкновении с другими молекулами. [c.221]

Поглощение энергии вызывает переход электрона, находящегося в атоме на внешнем уровне, на более высокие энергетические уровни. Количество энергии, необходимое для того, чтобы вызвать такой электронный переход, сравнительно велико его может сообщать атому только излучение, частота которого выще 10 Гц (в частности, видимый или ультрафиолетовый свет). Для того чтобы вызвать электронные переходы в молекулах, необходимо воздействовать на них излучением примерно такой же энергии. [c.119]

Когда электрон движется по одной из таких орбит (т. е. в пределах одного энергетического уровня), то атом не излучает энергии. Поглощение энергии происходит только при переходе электрона с орбиты (уровня), ближе расположенной к ядру, на более удаленную от ядра орбиту (уровень). Обратный переход сопровождается излучением энергии. [c.34]

Теория фотоэффекта не может быть простой уже хотя бы потому, что для каждого электронного уровня в атоме необходимо учитывать резонансные явления при поглощении — так называемые скачки поглощения. Если энергия падающего на атом кванта электромагнитного излучения соответствует энергии связи одного из электронов, то такой квант абсорбируется с особенно высокой вероятностью. [c.179]

В обычных экспериментах, когда имеют дело с видимым светом, падающим на огромное (макроскопическое) количество атомов, заметить и выделить кванты света по отдельности невозможно, Однако если объектом изучения является атом, то испускание или поглощение им энергии в виде небольшого числа квантов очень заметно и резко сказывается на его энергии. Можно подсчитать моль квантов любого излучения. [c.44]

Электрон может двигаться вокруг ядра атома не по любым орбитам, а только по вполне определенным, дозволенным. При движении электрона по этим орбитам атом не излучает энергии излучение и поглощение энергии происходит при переходе электрона с одной орбиты на другую. Энергия излучения при переходе электрона изменяется порциями, или квантами, каждому из которых соответствует определенная частота [c.45]

Поглощённый атомом квант рентгеновского излучения вырывает электрон с одной из внутренних электронных оболочек атома. В этом случае электрон покидает атом с небольшой скоростью. Но на свободное место, образовавшееся в одной из внутренних. электронных оболочек атома, перескакивает электрон с какой-нибудь из более удалённых от ядра электронных оболочек. Этот переход сопровождается излучением нового кванта рентгеновского излучения. Энергия этого кванта меньше энергии первичного, и новый квант при поглощении его каким-либо атомом в том же газе способен вырвать электрон лишь с одной из выше расположенных оболочек. Освобождённый при этом электрон обладает запасом кинетической энергии, делающим его способным ионизовать большое число частиц газа. [c.124]

Поглощение излучения с длинами волн короче 1759 А будет приводить к диссоциации кислорода на нормальный атом ( Р) и возбужденный атом ( Р). Возбужденные молекулы с энергией, более чем достаточной для диссоциации на два нормальных атома, образуются при поглощении между Л = 1759 А и длинноволновой границей этой полосы. Возмущения, приводящие к индуцированной предиссоциации, могут вызвать образование двух нормальных атомов или прямую реакцию возбужденной молекулы с нормальной молекулой кислорода в следующей последовательности [c.36]

В случае фотоэлектрического поглощения вся энергия кванта затрачивается на вырывание электронов из атомов и на сообщение им скорости — кинетической энергии движения. Возбужденный атом излучает характеристическое излучение, которое в свою очередь может быть поглощено с получением вторичных фотоэлектронов. Первичные фотоэлектроны теряют свою энергию в самом образце частично, а вторичные — полностью поглощаются в нем. Различают три основных вида поглощения [c.221]

Если за время своей жизни возбужденная молекула не диссоциирует и не сталкивается с другой молекулой, то она, излучая энергию, может перейти на более низкий энергетический уровень. Если значения энергии испускаемого и поглощенного кванта совпадают, этот процесс должен быть единственным, а испускаемый свет называется резонансным излучением. Так, если возбуждать находящийся в основном состоянии атом ртути излучением с длиной волны 253,7 нм, он возвратится в основное состояние, испуская излучение, соответствующее резонансной линии с длиной волны 253,7 нм. Этот процесс происходит в ртутных лампах низкого давления, которые, следовательно, являются превосходными источниками монохроматического (253,7 нм) излучения. [c.169]

Переход от одного уровня энергии к другому представляется линией, связывающей эти уровни. Вертикальная длина этой линии пропорциональна волновому числу или энергии спектральной линии, тогда как толщина линии на диаграмме (рис. 2-2) грубо пропорциональна вероятности перехода между этими уровнями, т. е. интенсивности спектральной линии. Атом водорода в основном состоянии п -= 1) может перейти при некоторых условиях, включая столкновения с электронами высокой энергии (метод электронного удара), в возбужденные состояния (тг > 1). Другим важным способом возбуждения является поглощение излучения подходящей длины волны. Из рис. 2-2 видно, что при поглощении атомом водорода в основном состоянии излучения 972,5 А он может достигнуть возбужденного состояния /г = 4. Возбужденный атом водорода может затем испустить квант излучения 972,5 А и вернуться в основное состояние. Этот процесс не являет- [c.27]

При этом, если Е, < Е , происходит поглощение атомами энергии, а если Е, > Е - излучение. В последнем случае говорят, что появилась спектральная линия. Поскольку энергетические состояния электронов в атомах являются строго специфичными и определяются их сортом, то эта появляющаяся линия является их строгой характеристикой. Совокупность спектральных линий, определяющих атом данного сорта, называют его спектром. [c.34]

При вращении по таким орбитам электрон не излучает энергии и атом находится в стационарном (т е. неизменяющемся во времени) состоянии. Излучение или поглощение энергии атомом происходит только при переходе электрона с одной орбиты на другую. [c.28]

Анализ по спектрам комбинационного рассеяния. Молекула или атом не могут поглотить фотон, если энергия фотона меньше, чем энергия, необходимая для их возбуждения на ближайший электронный уровень. Если поглощение такого фотона произойдет, то он тут же будет снова излучен. Практически такой процесс поглощения и быстрого испускания фотона происходит, хотя и очень редко, при этом наблюдается очень слабое рассеяние света веществом, даже вполне прозрачным для данной длины волны. [c.338]

Экспериментальным обоснованием теории строения атома служат данные о спектрах электромагнитного излучения или поглощения атомами химических элементов. Эти спектры представляют собой характерные для каждого элемента наборы длин волн (линий) электромагнитного излучения, испускаемого (эмиттируемо-го) атомами при изменениях их энергетического состояния. Существование линейчатого (а не непрерывного) эмиссионного спектра свидетельствует о том, что атом может находиться не в любых, а лишь в некоторых определенных энергетических состояниях. Разность энергий каждой пары этих состояний, специфичная для ато- [c.45]

В спектроскопических методах аналитический сигнал возникает при поглощении или испускании квантов электромагнитного излучения — фотонов. Это возможно, если атом, молекула или ион имеет энергетические уровни, разница между которыми равна энергии фотона. Аналитический сигнал тогда появляется вследствие перемещения электронов с одного уровня на другой, изменения колебательной и вращательной энергии молекулы, изменения энергии при различной ориентации магнитных диполей данной частицы в магнитном поле. [c.19]

Закон Бера каждая молекула или атом независимо от относит, расположения др. молекул или атомов поглощает одну и ту же долю энергии излучения, т. е. к = ес, где с-концентрация в-ва. Если с выражена в моль/л, е наз. молярным коэф. поглощения. Отклонения от этого закона свидетельствуют об образовании димеров, полимеров, ас-социатов, о хим. взаимодействии поглощающих частиц. [c.14]

Ключом к пониманию работы спектрометра с дисперсией по энергии служит то, что амплитуды импульсов, производимых детектором, в среднем пропорциональны энергии входящего рентгеновского кванта. Основной процесс детектирования, с помощью которого происходит пропорциональное преобразование энергии фотона в электрический сигнал, иллюстрируется на рис. 5.17. Невозмущенный 51 (Ь1)-кристалл обладает зонной структурой (описание зонной структуры дано в обсуждении катодолюминесценции в гл. 3), в которой состояния в зоне проводимости свободны, а состояния в валентной зоне заполнены. При захвате высокоэнергетического фотона электроны перебрасываются в зону проводимости, оставляя дырки в валентной зоне. При наличии напряжения смещения электроны и дырки разделяются и собираются электродами, расположенными на поверхностях кристалла. Захват фотонов осуществляется путем фотоэлектрического поглощения. Падающий рентгеновский фотон вначале поглощается атомом кремния и испускается высоко-энергетический электрон. Затем этот фотоэлектрон по мере того, как он движется в кремниевом детекторе и испытывает неупругое рассеяние, генерирует электронно-дырочные пары. Атом кремния остается в состоянии с высокой энергией, поскольку на испускание фотоэлектрона потребовалась не вся энергия рентгеновского кванта. Эта энергия впоследствии выделяется либо в виде оже-электрона, либо в виде кванта рентгеновского характеристического излучения кремния. Оже-электрон испытывает неупругое рассеяние и также создает электронно-дырочные пары. Кванты рентгеновского излучения кремния могут повторно поглощаться, инициируя процесс снова, или неупруго рассеяться. Таким образом, имеет место последовательность событий, в результате чего вся энергия первичного фотона остается в детекторе, если только излучение, генерируемое в одном из актов [c.213]

После фотоэлектронного поглощения атом находится в высоковозбужденном состоянии. Вакансия, созданная фотоэлектронным поглощением, будет заполнена электроном с более высоколежащей оболочки. Разность энергии между этими двумя уровнями, например, вакансией в К-оболочке и вакансией в Ьз-оболочке, испускается в виде рентгеновского фотона. Это рентгеновское излучение называют характеристическим , потому что его энергия (или длина волны) различны для каждого элемента, так как всякий элемент имеет свой собственный уровень энергии. [c.64]

Одной из основных величин, характеризующих процесс облучения, является поглощенная доза. Поглощенная доза—это количество энергии АЕ радиоактивного излучения, поглощаемого единицей массы вещества Ат в каждой точке облучаемого образца. Согласно определению [c.241]

Когда атом (или молекула) поглощает квант энергии электромагнитного излучения, он переходит из одного энергетического состояния в другое. Электрон может занимать только определенные дискретные энергетические уровни, и поглощение кванта света возможно только в том случае, когда энергия поглощаемого излучения Е равна разности энергий между двумя этими уровнями. Однако, согласно правилам отбора , не все такие переходы разрешены некоторые из них являются запрещенными . Будет ли квант поглощен, строго зависит от его энергии, а следовательно, от длины волны излучения, так как [c.16]

Очень важный физический смысл лежит в основе уравнения (1.1). Хотя хорошо известно, что свет обладает волновыми свойствами и во многих случаях нужно учитывать его волновой характер, при рассмотрении атомных процессов, в которых он возникает или поглощается, его следует считать потоком энергетических пакетов, или квантов, каждый из которых имеет энергию, определяемую уравнением (1.1), в соответствии с частотой V. Таким образом, если атом испытывает переход, освобождающий некоторое количество энергии Е, то всегда появляется один квант света с частотой Е/Ъ, а не два кванта с разными частотами и энергиями, дающими в сумме соответствующее общее количество энергии. Справедливо и обратное положение если атом поглощает лучистую энергию и совершает переход, сопровождающийся увеличением его энергии на величину Е, то будет поглощен только один квант света частоты /11, а не два или более квантов с разными частотами, даже если энергии нескольких квантов в целом составляют Е. Эти простые факты позволяют по частотам излученного или поглощенного света сделать непосредственно вывод о различии между энергетическими состояниями атома или шлекулы. [c.16]

Другим фактором, способствующим ступенчатой ионизации, является наличие метастабильных состояний атома. Для того чтобы электрон вернулся с метастабильного уровня на основной уровень энергий, нужно электрон сначала поднять новым соударением первого рода или поглощением соответствующего светового кванта на другой, более высокий уровень, с которого он может перейти непосредственно на основной уровень с превраще-нпем энергии возбуждения атома в энергию излучения. Или же метастабильный атом должен отдать энергию возбуждения медленному электрону или нейтральному атому при встрече с ним. [c.106]

На рис. 2 показан случай, когда наблюдается не только резонансное, но и другие виды излучения. Если облучать пары натрия светом с длиной волны, соответствующей переходу Ео- Ез (/), то будет наблюдаться следующее. Поглощая ультрафиолетовое излучение с частотой У2=Ез—Ео11г, атом излучает свет этой же (Уг) частоты, т. е. наблюдается резонансное излучение (2). Однако поглощенная атомом энергия может отдаваться им и ступенчато, т. е. будет наблюдаться излучение с частотами з=Ез — г/Л = Е2 — Е 1к 3 и 4), соответствующими инфракрасной части [c.10]

Поглощение возбуждающей энергии в местах нарушения и на атомах активатора естественно, конечно, для всех видов люминофоров и при всяких условиях возбуждения. С другой стороны, не исключена возможность, что даже в случае возбуждения мягким ультрафиолетом или видимым светом часть энергии поглощается всей решёткой кристалла и переносится затем к местам излучения. В активированном медью сульфиде цинка при концентрации активатора порядка каждый атом меди окружён 12 000 атомов цинка и серы. Для сульфида, работающего не в оптимуме активации, число соседей в десятки раз больше однако светоотдача при этом не падает так катастрофично. Совершенно очевидно, что перенос энергии в подобных решётках может итти на большие расстояния и захватывать десятки атомных слоёв.. Механизм самого переноса ещё не ясен решающую роль в нём, повидимому, играют резонансные явления. Время переноса не велико, но должно быть учтено при интерпретации механизма. Данный этап люминесценции, промежуточный л ежду поглощением и излучеииел , не может не оказать влияния на свойства свечения и особенно на его интенсивность. [c.266]

Следовательно, такого рода переориентировки могут произойти, если сообщить атому порцию энергии, равную величине о(Д1 ), определяемой раиен-ством (1). Она может быть передана за счет поглощения излучения с частотой [c.569]

Известно, что при прохождении через вещество лучей от источника излучения. это вещество поглощает лучи только определенной длины волны (частоты), и по закону Кирхгофа само вещество излучает только те лучи, которые оно в данных условиях поглощает. В результате этого калчдая молекула, каждый атом или ион дают характерные частоты в спектре поглощения, спектре испускания или спектре комбинационного рассеяния. Спектр — это распределение энергии излучения, испускаемого (поглощаемого) телом по частотам или длинам волн. Задача качественного спектрального анализа заключается в обнаружении этих харак-тсрнстичоских частот и сравнении их с частотами индивидуальных веществ. Для количественного анализа требуется еще оценка интенсивности излучения. [c.90]

Все упомянутые выше реакции вызваны, конечно, первичными процессами возбуждения и ионизации. Так, по-видимому, в результате возбуждения молекулы пропана за счет поглощения энергии излучения происходит разрыв С—Н-свя-зи, при котором избыток энергии в форме кинетической сообщается атому водорода СзНв = С3Н7-Ь (Н). Горячий атом водорода способен реагировать с первой сталкивающейся с ним молекулой пропана, отрывая от последней атом [c.74]

Молекулярные орбитали (МО) делятся на а-, я- и и-орбитали. <т-МО — симметричная относительно оси, связывающей атомы в молекуле. я-МО—несимметричная относительно оси молекулы п — несвязЫ вающая. Несвязывающая молекулярная орбиталь обычно наблюдается у тех молекул, у которых имеется сильно электроотрицательная группа атомов или атом. Энергия таких электронов близка к энергии соответствующей атомной орбитали. При поглощении молекулой кванта электромагнитного излучения происходит электронный переход со связывающей на незанятую разрыхляющую (а - или я -МО) или с несвязывающей на незанятую разрыхляющую (а - или я -МО) (рис. 14). Правило отбора соблюдается и в этом случае. [c.27]

Согласно квантовой механике излучение (поглощение) происходит только при переходе из одного стационарного состояния в другое. При этом изменяется распределение электронной плотности, что с классической точки зрения отвечает появлению дипольного момента в акте перехода. Анализ показывает, что атомная (молекулярная) система под влиянием возмущения, изменяющегося во времени, например под влиянием периодически изменяющегося электромагнитного поля (света), может совершать переходы из одного стационарного состояния в другое, пог.нощая при этом квант энергии г = км = = Е"—Е . Время перехода ничтожно коротко. Время жизни в возбужденном состоянии около 10 с (за исключением особых случаев). Возвращаясь в основное состояние, атом (молекула) изучает квант с энергией е = /IV, и в спектре испускания наблюдается линия с частотой [c.35]

Электронно-возбужденный атом должен терять свою энергию либо путем испускания излучения, либо путем столк1юви-тельной релаксации химическое разложение его невозможно, а безызлучательная релаксация, приводящая к увеличению энергии поступательного движения, крайне маловероятна. Поэтому можно ожидать, что при достаточно низких давлениях флуоресцируют все атомы. Однако многие молекулы либо не флуоресцируют, либо флуоресцируют слабо, даже в том случае, когда не протекают бимолекулярные реакции или физические процессы дезактивации. Можно предложить следующие общие принципы, определяющие, будет ли молекула сильно флуоресцировать. Во-первых, поглощение должно происходить в полосе [c.90]

Люминофоры на основе соединений цинка, кадмия и других элемен тов. Точное определение понятия люминесценции Видемана—Вавилова следующее Люминесценцией называется избыточное свечение над температурным излучением тела, если длительность этого свечения более 10 1 сек . Акту люминесценции предшествует поглощение энергии люминесцирующим телом. По виду этой энергии различают фотолюминесценцию, ренгенолюминесценцию, катодолюминесценцию, электролюминесценцию, хемолюминесценцию, радиолюминесценцию. Твердые люминофоры часто называют фосфорами. В случае фотолюминесценции энергия испускаемого кванта всегда меньше энергии поглощаемого (Стокс). Эффективность свечения данного люминофора зависит от способа получения образца, но цвет свечения специфичен для люминофра данного состава. Это указывает на существование в люминофоре кристаллохимических образований, которые называются центрами свечения. Простейшим центром свечения является чужеродный атом (ион) — активатор в кристалле основного вещества люминофора, например атом меди в кристалле сульфида цинка. [c.365]

В работе [15] описаны результаты широкОмасщ- аО-ных исследований по измерению зольности различным ) методами. Определены погрешности из-за флуктуаци и содержания Ре и влажности при измерении А п о поглощению 7-излучения различных энергий предста( -лены результаты измерений по интенсивности обрять/о рассеянного углем 7-излучения с энергиями 59,6 Р7,1 356 кэВ (соответственно Ат, С<1 и Ва) сделав вывод о перспективности регистрации рассеянного уЬ лем 7-излучения от Ат. [c.35]

Калориметрический метод (диапазон поглощенных доз от 1 до 10 Гр) основан на измерении приращения т-ры АТ, вызванного поглощением в-вом порции АЕ энергии излучения в калориметре. При отсутствии необратимых хим. р-ций АТ = АЕ(тс, где т-масса поглотителя, с-его теплоемкость. Используют гл. обр. адиабатич., изотермич., проточные калориметры поглотители - металлы, графит и др. Недостатки метода - низкая чувствительность (напр., для А1 АТ всего 1 10 К/Гр) и сложность аппаратурного оформления. Метод применяют в осн. для определения коэф. пропорциональности, связывающих радиац. эффекты с поглощенной дозой в относительных методах Д., и для калибровки дозиметрич. детекторов. [c.114]

Ослабление фотонного И.и. слоем в-ва происходит по экспоненц. закону и характеризуется линейным коэф. ослабления ц, к-рый показывает, на какой толщине слоя в-ва интенсивность падающего пучка ослабляется в е раз. Обычно измеряют ослабление потока излучения и вводят массовый коэф. ослабления р/р (р-плотность в-ва) Ф = где -X-толщина слоя в-ва, Ф° и Ф -падающий и прошедший потоки соответственно. При прохождении потока фотонов через среду часть их рассеивается, часть поглощается, поэтому различают массовые коэф. ослабления и поглощения второй коэф. численно меньше первого. Каждый вид взаимод. излучения со средой характеризуется своими массовыми коэф., зависящими от энергии фотонов и ат. номера элемента, из к-рого состоит в-во среды. [c.254]

Помимо обычных одноквантовых переходов, в каждом из к-рых поглощается или испускается один квант энергии, возможны многофотонные процессы, представляющие собой либо последовательность неск. одноквантовых переходов, либо один К. п. системы между двумя квантовыми состояниями, но с излучением или поглощением неск. квантов одинаковой или разной энергии. Вероятность многоквантовых переходов быстро уменьшается с понижением интенсивности взаимодействующего с в-вом электромагн. излучения, поэтому их исследование стало возможным лишь благодаря применению лазеров. Простейший двухквантовый процесс-комбинац. рассеяние света, при к-ром частица (атом, молекула) одновременно поглощает квант энергии и испускает квант меньшей или большей энергии. При последоват. поглощении молекулой двух квантов света возможны в ряде случаев фотохим. р-ции (см. Двухквантовые реакции). Четырехквантовый переход является, напр., основой метода когерентного антистоксова рассеяния света (КАРС) (см. Комбинационного рассеяния спектроскопия). С помощью этого метода удается изучать такие состояния, переходы в к-рые запрещены при одноквантовых переходах. [c.368]

Поглощение и испускание излучения атомами при изменении энергетического состояния их электронов лежит в основе действия лазера (слово лазер составлено из первых букв английских слов, описьгаающих принцип действия этого устройства—усиление света при стимулированном испускании излучения). В обычных условиях атом, поглотивший энергию, быстро испускает фотон и возвращается в основное состояние. В лазере интенсивный источник внешней энергии, например электрический разряд в газовой трубке, поддерживает большое число атомов в одном из возбужденных состояний. В этих условиях один фотон, самопроизвольно испущенный каким-либо возбужденным атомом, заставляет другие возбужденные атомы испускать фотоны, которые в точности совпадают по фазе, т. е. когерентны, с исходным фотоном и имеют совершенно одинаковую с ним длину волны. Эти фотоны в свою очередь стимулируют испускание фотонов новыми атомами, и возникает каскадный процесс испускания фотонов. В результате образуется когерентный волновой фронт фотонов, имеющих одинаковую длину волны и одинаковую фазу. Лазеру придают цилиндрическую форму, а на его концах помещают два параллельных зеркала, образующих оптический резонатор. Одно из зеркал делают полупрозрачным, и оно пропускает часть когерентного излучения лазера. [c.69]

Когда гетероатом, такой, как атом кислорода или азота, содержится в насыщенной или ненасыщенной молекуле, его ие-связывающип неспареннып р-электрон (обозначается п) может быть переведен на о -разрыхляющую орбиталь, п—>-а -Пере-ходы требуют еще меньшей энергии и могут достигаться при поглощении энергии более длинноволнового электромагнитного излучения (183 нм для метанола, СИзОН). [c.20]

Цвета металлов. Непрозрачность металлов вызвана рассей-ванием электромагнитных волн свободными электронами. Высокая отражательная способность, обусловливающая характерный блеск металлов, объясняется отсутствием поглощения видимого света, но ультрафиолетовое излучение металлы поглощают. Присущий металлам в большей или меньшей мере серебристый цвет является следствием того, что полоса поглощения частично захватывает видимую область и создает в отраженном свете незначительную разность длин волн. Между тем золото и медь обладают собственными, только им присущими цветовыми оттенками. Медь поглощает свет с длиной волны 580 нм, энергия этого излучения в пересчете составляет 2,1 эВ 201,9 кДж-моль )- Основное состояние свободного атома зэСи имеет электронную конфигурацию 1з 2з 2р 3з23р 3(1 4з металлическая медь имеет частично заполненную электронами 4з-зону, которая выше по энергии, чем заполненная 3(1-зона (в эту зону включаются свободные электроны в количестве по одному электрону на каждый атом металла). Между указанными двумя зонами существует разность энергий, которая приблизительно оценивается в 2,1 эВ падающий свет с длиной волны <[580 нм возбуждает переходы электронов из нижней зоны в верхнюю, а свет с большими длинами волн отражается, придавая меди красноватый цвет. Золото поглощает излучение с длинами волн -<500 нм, поэтому имеет желтую окраску. Между 5(1- и бв-зонами существует интервал, соответствующий разности энергий 2,5 эВ. У серебра максимальная длина волны поглощаемого света составляет 270 нм, и поэтому серебро нам кажется белым. Разность энергий между 4(1- и 5з-зонами соответствует 5,1 эВ. [c.137]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология