Полный коэффициент численные значения

Значение полного коэффициента сопротивления при Re<100 для газового пузырька (д 0), капли (д = 0,333 1 и 3) и твердой сферы ( = oo) приведены в табл. 1.2 По дачным. этой таблицы можно определить границы применимости приближенных решений, полученных с помощью метода сращивания асимптотических разложений. Сопоставление численных расчетов с результатами, полученными по фор уту-лам (1.44), (1.45), показывает, что при Re = 1 погрешность определения [c.21]

Второй способ упрощения, являющийся разновидностью первого, состоит в том, что число пространственных координат сокращается до одной. В качестве модели развития процессов переноса в направлении отброшенных координат принимаются эмпирические закономерности. Обычно это критериальные уравнения, позволяющие определить кинетические коэффициенты тепло- и массообмена и легко выразить объемные источники массы и энергии через параметры системы (2.2.1). Численные значения коэффициентов критериальных уравнений определяются на основе обработки экспериментальных данных или данных имитационного моделирования задач, полученных в приближениях пограничного слоя, с привлечением теории размерностей и подобия. Уравнение движения 3) в системе (2.2.1) исключается, а осевая скорость движения среды усредняется по сечению аппарата. Данный метод нашел широкое применение в инженерном подходе к моделированию теплообменных и массообменных аппаратов и представляется нам едва ли не единственным при построении полных математических моделей динамики объектов химической технологии. Его преимущества видятся не только в том, что при принятых посылках относительно просто достигается численная реализация математического описания, в котором учитываются причинно-следственные связи между звеньями и их элементами, но и в том, что открывается возможность формализации процедуры построения открытых математических моделей химико-технологических аппаратов. Эта процедура может быть выполнена в виде следующего обобщенного алгоритма. [c.36]

В рамках теоретического и численного исследования с использованием метода конечных элементов [227] были рассчитаны изотермы, картины течения и полные коэффициенты теплопередачи вплоть до значений Ra 22 ООО. В работе [287] методами возмущений оценивалось влияние эксцентричностей, в работах [50, 204] использовались конечно-разностные методы. [c.288]

Чтобы использовать полученные формулы в инженерных расчетах, необходимы численные значения коэффициентов потерь ку, и к . Их определение может быть проведено только экспериментально. Наиболее просто отмеченные коэффициенты могут быть определены по известным значениям объемного Ло, механического Лм и полного КПД л на режиме максимального значения последнего (при е=1). Эти величины обычно задаются в паспорте гидромашины. В дальнейшем параметры гидромашин на этом режиме будем обозначать с индексом ы, р, Ло, Л и т, д,). [c.140]

Во втором приближенном методе рассматривают баланс тепла всей системы, не учитывая пространственного распределения температур. Это значит, что средние значения величий , зависящих от температуры, заменяются значениями этих величин при средней (по объему) температуре. Ошибка усреднения, которая при этом делается, не влияет на качественные выводы и касается только численных множителей, точные значения которых должны быть найдены из стационарной теории. Теплоотвод в нестационарной теории описывается введением коэффициента теплоотдачи а. Численное значение этого коэффициента является очевидным в только что рассмотренном предельном случае полного перемешивания (VI,36), когда все тепловое сопротивление приходится на стенку. Во всех остальных случаях значение эффективного коэффициента теплоотдачи приходится брать из стационарной теории (см. главу VII). [c.299]

Значения коэффициентов местных сопротивлений могут иметь различные численные значения для разных видов сопротивлений. Так, например, при входе в трубопровод с острым краем = 0,5, с закругленным краем = 0,2 при выходе из трубопровода в практически неограниченное пространство = 1,0 при внезапном повороте потока на 90° (колено или угольник) = 1,1-2,2 в зависимости от диаметра трубопровода для нормального вентиля при его полном открытии = 4-11 также в зависимости от диаметра, при прохождении потоком открытой задвижки = = 0,15-0,5 и т. п. [c.97]

В заключение напомним, что формулы (10.46) и (10.49) соответствуют предположению о режиме полного вытеснения при движении сушильного агента внутри аппарата (см. гл. 1 и 3). Отличие от такого режима в реальных аппаратах учитывается экспериментально определяемыми поправочными коэффициентами, вводимыми в формулы расчета средней движущей силы процесса численные значения таких коэффициентов меньше единицы и обычно составляют 0,7-0,9. [c.588]

Выбор стандартных образцов. С помощью СО устанавливают зависимость между интенсивностью спектральных линий и концентрацией /=аС . Напомним, что численное значение коэффициента а в этом уравнении зависит от общего состава и свойств пробы, а также от условий атомизации и возбуждения. В настоящем параграфе мы более подробно рассмотрим влияние состава и свойств пробы на интенсивность спектральных линий, так как именно это необходимо учитывать при выборе стандартных образцов для количественного анализа. Только полное соответствие стандартных и анализируемых образцов позволяет правильно установить зависимость интенсивности линии от концентрации элемента в пробе, а следовательно, провести анализ с достаточной правильностью. [c.192]

Полученные критерии диффузионного подобия являются истинными (полными) аналогами соответствующих критериев теплового подобия. Этими выражениями целесообразно пользоваться при наличии численных значений коэффициентов массопроводности Ь, Ь и коэффициентов проводимости химического потенциала а . [c.61]

Итак, в прошедшей до конца реакции тят = 1, если полное число молей лимитирующего реагента равно численному значению стехиометрического коэффициента при этом реагенте в химическом уравнении. [c.18]

Полученное выражение для относительной толщины пограничного слоя по своей структуре в полной мере согласуется как с результатами предварительных оценок, так и с точным решением. Для числового коэффициента после подстановки ранее найденных численных значений Я и р получается Л =4,64. Таким образом. [c.146]

Таким образом, численные значения коэффициентов в методе Попла систематически превышают коэффициенты в методе Рутана в результате величина Ер в уравнении (3.34) будет меньше полной энергии отталкивания, рассчитанной по методу Попла, и эта разность вполне может скомпенсировать лишние члены уравнения (3.36). [c.116]

На рис. 5.6 представлена зависимость Кэ1 от pH при большой избыточной концентрации молочной кислоты. Получающаяся при этом кривая позволяет сделать ряд выводов об образовании комплексов в системе. Как видно, кривая имеет несколько точек перегиба, и четко можно выделить три ступени. Первая ступень лежит в области рн 0,5—1,5, вторая — в области pH 1,5—3,5, третья —в области pH 4—6. Появление точек перегиба можно связать с тем, что в определенной области pH происходит практически полное связывание парамагнитного иона в комплекс. Тогда значение (NTi) в точке перегиба отвечает коэффициенту релаксационной эффективности /(о1 того или иного комплекса, а ступень соответствует накоплению определенной комплексной формы. Поскольку величина / ai является весьма важной при расчете параметров равновесий системы, то ее численное значение уточнялось из дополнительных [c.146]

Синтез рациональной САУ может быть произведен лишь на основе длительных наблюдений за функционированием действующих очистных сооружений. Однако предпринимается немало попыток изучать структурно-функциональные свойства объекта с помощью математического моделирования. Можно отметить три основных направления, используемых в математическом моделировании технологических процессов вообще и рассматриваемых здесь процессов в частности. При аналитическом методе математическая модель строится на основании всестороннего исследования механизма процесса и составляется нз уравнений материальных и теплового балансов для каждой фазы процесса, а также из уравнений, отражающих влияние гидродинамических факторов и кинетики реакций для каждого компонента. При этом необходимо учитывать коэффициенты диффузии, теплообмена, кинетические константы реакций и т. п. Для определения этих коэффициентов и констант требуется комплекс сложных и точных лабораторных и промышленных исследований. Математическая модель может быть синтезирована также экспериментально. Методами современной математической статистики находят формальное математическое описание процесса в условиях, когда теория процесса разработана недостаточно полно и нельзя дать более или менее точное аналитическое описание. Это новый, кибернетический подход к задаче исследователь устанавливает функциональные связи между входными и выходными параметрами процесса, абстрагируясь от сложных и плохо изученных явлений, происходящих в процессе. Кроме того, существует третий метод составления математических описаний — экспериментально-аналитический, упрощающий задачу определения численных значений параметров уравнений статики и динамики процесса. В этом случае исходные уравнения составляются на основе анализа процессов, наблюдаемых в объекте, а численные значения параметров этих уравне.чий определяются по экспериментальным данным, полученным непосредственно на объекте. [c.169]

По данным каждого опыта были рассчитаны и построены соответствующие кинетические кривые в координатах процент насыщения смолы—время, которые в дальнейшем служили для расчета численного значения коэффициента К, отнесенного к моменту окончания процесса (время полного насыщения смолы). Так как исходные концентрации реагентов и [c.153]

Согласно теории Буше—Халпина [69], разрушение эластомеров определяется ограниченной вязкоупругой растяжимостью каучукоподобных нитей. Авторы данной концепции предполагают, что большая часть волокон на вершине растущей трещины натянута до своего критического удлинения Кс,- Образец разрушается при большей деформации Хь, когда <7 волокон разорвутся за время Величины кь и Кс связаны через ползучесть материала и коэффициент концентрации напряжений. Предложенная теория позволяет рассчитать удлинение при разрыве кь, если известна ползучесть. При этом не учитывается зависимость концентрации напряжения от длины растущей трещины или уменьшения долговечности одного волокна в процессе ползучести образца. Предполагается, что все волокна придется вытянуть от практически нулевого удлинения до Кс-В первую очередь это удлинение будет влиять на численные значения д, которые можно рассчитать путем построения экспериментальных поверхностей ослабления материала. Группа из д волокон при статистическом развитии событий, когда разрушение одного из них может повлечь за собой полное разрушение последующего, определяется средней долговечностью < ь>, равной и распределением Пуассона для (ь. [c.91]

Итак, мы получили величину отношения коэффициентов, но не их числовые значения. Такая ситуация является обычной при решении системы однородных уравнений (1.61), численные значения коэффициентов получают, используя нормированность полной волновой функции [c.91]

Хотя рентгеновский микроанализ может быть определенным и точным, свойства биологических материалов часто приводят к ограничению точности анализа величиной, составляющей +10 отн. % истинного значения. Такая неопределенность обусловлена тем, что биологические материалы являются далеко не идеальными образцами, имеют различную геометрию и шероховатость поверхности, часто для их приготовления используются сомнительные методы, и они могут явиться эффективным источником загрязнений чистой в других отношениях окружающей среды. Другая проблема, специфическая для количествен-lioro анализа биологических систем, заключается в том, что большинство элементов в образце, например углерод, кислород, азот и водород, трудно точно измерять. В отличие от анализа в материаловедении в большинстве случаев использования рентгеновского микроанализа в биологии требуется измерить концентрацию элементов (2>10), содержащихся в малом количестве в плохо известной органической матрице. Следует также напомнить, что рентгеновские спектрометры регистрируют только вышедшее рентгеновское излучение, а оно не всегда полностью соответствует рентгеновскому излучению, генерируемому в образце. Эта проблема усугубляется тем, что в биологических материалах электроны проникают более глубоко, вследствие чего возрастает поглощение генерируемого рентгеновского излучения. Попытки впоследствии скорректировать поглощение затрудняются отсутствием полной характеристики органической матрицы и точных значений массовых коэффициентов поглощения для элементов с низкими атомными номерами. Поэтому центром обсуждения этого раздела являются поправки, которые можно ввести, чтобы сузить разрыв между численными значениями интенсивностей рентгеновского излучения, генерируемого в образце, и регистрируемого и измеряемого. Рассмотрение вопроса, что меряет рентгеновский микроанализатор в биологических системах [179], показывает, что [c.69]

На виде б) изображена модельная схема контактной массопередачи диффузионные пограничные пленки 8 и 83,, коэффициенты массоотдачи и частные концентрационные напоры Дх = Хп — X и Ду = у - Уп и полные — разные для разных фаз Дх = хР — хиДу = у-уР. Важно в отличие от теплопереноса, здесь концентрационные шкалы не совпадают (по масштабам и численным значениям концентраций) на границе [c.782]

Массовый коэффициент ослабления характеризует полное ослабление (фотоэлектрическое поглощение и рассеяние) моноэнергетического рентгеновского излучения атомами химического элемента, имеющего атомный номер 2. При вычислении коэффициента по таблицам 6ЛПШ 6.ЗШП длина волны Х рентгеновского излучения должна быть выражена в ангстремах (А), а численные значения этого коэффициента — в см /г. [c.103]

Более полное изложение свойств коэффициентов Рака и их численные значения можно найти в обзорах Биденхарна, Блатта и Роуза [31], А. Эдмондса [32] и в книге Любарского [29]. [c.192]

Приближенная зависимость температурного коэффициента элемента, составленного из газового водородного и вспомогательного насыщенного каломельного электродов, от pH в интервале температур 10—40° С приведена в табл. IX. 8 [20]. Численные значения отвечают температурному коэффициенту электродной системы и не связаны с влиянием температуры на pH раствора в элементе. Эти значения можно найти дифференцированием уравнения (IX. 26) по температуре при постоянном ран- Чтобы получить полный температурный коэффициент э.д.с. всего элемента для 25°С, следует прибавить величину 0,0592 йрац1с1Т) к значениям, приведенным в табл. IX. 8. [c.252]

ЭТО будет сделано в отдельной публикации. Однако существует простой, но важный случай, когда можно обойтись без громоздкого аппарата, обычно необходимого при анализе таких проблем, при условии, что нас интересует лишь феноменологический вид окончательных уравнений, а не численные значения входящих в них феноменологических коэффициентов. Он реализуется тогда, когда интенсивность вращательного брозгновского движения достаточна для подавления ориентационных сил, возникающих в результате произвольного распределения ориентаций. При этом коэффициенты, появляющиеся в. конечном счете в выражениях для полных напряжений, градиента скорости и т. п., обязательно являются скалярами, а не тензорами, что отражает изотропный характер сплошной среды жидкость — частицы . После интегрирования по всем ориентациям тензоры, записанные в жестко связанных с телом осях, становятся изотропными тензорами со скалярными коэффициентами. [c.49]

Система ограничений и критерий задачи оперативно-календарного планирования записываются в массив К12М, в котором по всем ограничениям (развернутым там, где это необходимо, по шпагам дискретности или интервалам горизонта планирования) указываются не только, численные значения коэффициентов и правых частей ограничений, но и дается полная информация о физическом смысле ограничения здесь фиксируется тип ограничения (плановые, ограничения по МОПЩОСТИ, по емкости склада или внешние ограничения с подразделением на внешние ограничения по шагам дискретности, интегральные по интервалам горизонта планирования или в целом на весь горизонт планирования) и его место в ХТС (шифр склада планируемого или ограниченного потока). [c.275]

Значения полного коэффициента сопротивления при Ке 100 для газового пузырька (ц, = 0), капли (ц = 0,333 1 и 3) и твер-дой сферы l = оо) приведены в табл. 1.1. По данным этой таблицы можно определить границы применимости приближенных решений, полученных с помошью метода срашивания асимптоти-ческих разложений. Сопоставление численных расчетов с результатами, полученными по формулам (1.44), (1.45), показывает, что при Ке = 1 погрешность определения коэффициента сопротивления будет не менее 5%. С увеличением Ке погрешность быстро возрастает и при Ке = 5 составляет более 30%. [c.23]

В соответствии с ГОСТ 5976—73 с изм. вентиляторы общего назначения имеют обозначение типа, состоящее из буквы Ц (центробежный), пятикратного значения коэффициента полного давления и значения быстроходности при режиме Цтах, округленных до целых чисел. К этому обозначению добавляют номер вентилятора, численно равный диаметру колеса в дециметрах. Так, вентилятор с диаметром рабочего колеса =0,4 м, имеющий при режиме Цтак коэффициент полного дав- [c.145]

Предполагая, что скорость испарения постоянна по всей площади испарения и не меняется во времени, можно определить величину Г из экспериментальных данных и затем, подставляя ее в уравнение (48), получить величину давления паров. Численные значения скоростей испарения по массе для металлов при различных давлениях паров были табулированы Дэш-маном [21]. При р — 10 мм рт. ст. величина Г для большинства элементов обычно имеет порядок 10 г-см- .с . Фазовый переход этого типа, представляющий собой испарение со свободной поверхности, обычно называют Ленгмюровским или свободным испарением. Поскольку предположение, что в = 1, обычно не выполняется по причинам, которые будут рассмотрены далее, то в уравнение (48) необходимо вводить коэффициент испарения в < 1. Кнудсен предложил другой метод испарения, который свободен от неопределенности, связанной с возможным отличием от единицы. В его методе испарение происходит как эффузия из изотермического объема с малым отверстием (ячейка Кнудсена). Поскольку площадь, с которой происходит испарение внутри ячейки, велика по сравнению с площадью отверстия, то внутри устанавливается равновесное давление р. Диаметр отверстия должен составлять одну десятую или меньше от величины средней длины свободного пробега молекул газа при равновесном давлении газа р. Кроме того, толщина стенки отверстия должна быть пренебрежимо малой с тем, чтобы частицы газа, покидающие ячейку, не рассеивались, не адсорбировались и не десорбировались на стенке отверстия. При этих условиях поверхность испарения находится в равновесии с паром испаряемого вещества при р и отражения молекул пара не происходит, т. е. величина о = 1. Если площадь отверстия равна Ае, то полный эффузионный поток из кнудсеновской ячейки в вакуум составляет Ае 2пткТ) (р — р) молекул в секунду. [c.39]

Представленные выще численные значения соответствуют полному исключению контакта алкильной цепи с водой. Если цепи упакованы так плотно, как в кристаллическом (при предельном давлении) монослоа углеводородных молекул с площадью поверхности 21Д2 на молекулу (ориентированную перпендикулярно поверхности), контакта с водой не должно быть. Мы предлагаем оценивать остаточный контакт углеводород - вода произведением величины Нт коэффициент 25 кал.Д /моль, полученный эксперимен- [c.95]

Численное значение гигроскопической точки — важная характеристика способности веществ поглощать гигроскопическую влагу. Однако его недостаточно для полной характеристики степени гигроскопичности вещества, поскольку этот показатель устанавливает только, в каких условиях тот или иной продукт будет терять или поглощать влагу. Скорость же поглощения зависит и от других факторов, действие которых отражается коэффициентом k a или k . Скорость поглощбния влнги зависит от удельной поверхности вещества, условий его хранения (температуры, скорости движения воздуха относительно поверхности твердых частиц и т. д.). [c.134]

Б табл. II—VIII приведены численные значения коэффициентов диффузии, коэффициентов теплопроводности и вязкости. Работы, указанные в заголовках к таблицам, содержат более полные сведения. [c.467]

Скорости радиального и тангенциального движения могут быть вычислены из уравнений (Д, 29) и (Д, 276), еслн измерены величины г и . Так как в указанных уравнениях коэффициенты даны для полного тока на каплю, а практически измеряют средний ток, равный /7 полного, то при вычислении скоростей эти коэффциенты нужно умножить на / Учитывая это, выражая Сц в моль мл и а в сж и подставляя численные значения остальных величин, входящих в уравнения [я=2, /- =96 500, 0=0,92-10 (так как взят процесс восстановления ртути в качестве индикатора тока)], а также имея в виду, что 1 =/м—получим [c.617]

Ранее [1—4] для полной термодинамической характеристики электродных процессов при стандартных условиях использовались нормальные электродные потенциалы (л°г), их энтальпийная (я°н), энтропийная и структурная (л°ц)8, составляющие, а также температурные коэффициенты указанных велчиин. Больщой интерес представляет определение этих свойств при других температурах. При помощи их можно выяснить влияние температуры на протекание электродных процессов и особенности работы электродов при различных условиях. Численные значения нормального электродного потенциала и его составляющих ряда электродных процессов при различных температурах представлены в табл. 1. Необходимые для этих вычислений данные согласованных значений энтропии и теплоемкости водных ионов в широком интервале температур взяты из работы [5—6], а остальные заимствованы из работ [7-12]. [c.25]

Энтропии одноатомных водных ионов, рассчитанные этим методом, удовлетворительно согласуются с найденными экснери-ментально. Однако отклонения все же велики, особенно для многозарядных ионов. Более полное соответствие экспериментальных величин с рассчитанными для различных температур наблюдается в случае использования уравнения, выведенного нами с Кобениным [100, 105]. Вычисленные по этому уравнению численные значения энтропий для стехиометрических смесей ионов в водном растворе отличаются от экспериментальных не более чем на 1,5 э. е. Дифференцирование найденного уравнения по температуре дает уравнение для теплоемкости ионов в водном растворе при различных температурах [101, 105]. Решение последнего позволило найти согласованные значения энтропии и теплоемкости водного протона при различных температурах (табл. II.2). Подробный вывод формул и методы расчета коэффициентов этих уравнений будут рассмотрены в следующей главе. [c.47]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология