Двойные системы диффузия

Двойные системы. С . также Многокомпонентные системы, Растворы азеотропные 1/66-68 диффузия 2/197-200 законы Коновалова 2/899 как твердые растворы 2/1002. 1004, 1039 [c.587]

Покажем теперь более отчетливо, что в двойной системе для суждений о пространственном перемещении частиц обоих компонентов достаточно одного коэффициента диффузии. За основу для доказательства возьмем равенство (4.17.39) и заменим в нем с помощью [c.279]

Описание диффузии в двойной системе еще не дает полного представления о всем многообразии связей, наблюдающихся при переносе частиц компонентов. Поэтому обратимся к анализу явления диффузии в многокомпонентной системе, сделав особый упор на объекты, содержащие три вида частиц. Этот случай, являясь относительно простым, позволяет получить компактные феноменологические уравнения, которые тем не менее обладают всеми признаками, присущими аналогичным соотношениям для многокомпонентных систем. Будем считать, что условия, в которых пребывает система, аналогичны тем, что подробно охарактеризованы в разд. 4.17, и запишем на основании (4.16.13) выражение для плотности диссипативной функции, полагая, что система состоит из трех компонентов [c.282]

Диффузия в газовой или жидкой смеси является взаимной и />1,2 для смеси из компонентов I и 2 есть коэффициент взаимной диффузии в двойной системе. [c.269]

Поэтому есть все основания предполагать, что в двойных системах вблизи критической точки равновесия жидкость — пар диффузия в газах также будет резко падать. Здесь эффект должен быть особенно заметен, так как коэффициент диффузии в газах при обычных условиях на несколько порядков выше, чем в жидкостях. Однако экспериментальное исследование диффузии вблизи критической точки равновесия жидкость — пар намного труднее, чем исследование вблизи критической точки расслаивания. Не случайно, по-видимому, что исследования диффузии в газах при повышенных давлениях имеют очень короткую историю, всего 8—9 лет. В критической области исследования вообще не проводились. [c.49]

В работах [1—3] было впервые установлено, что в критической области расслаивания двойной системы скорость диффузии падает практически до нуля даже при значительном градиенте концентрации одного из компонентов. Этот чрезвычайно важный факт показал неприменимость обычного уравнения Фика для описания диффузии в критической области. Вывод правильного уравнения диффузии должен исходить из того, что быстрота изменения концентрации одного из компонентов определяется градиентом его химического потенциала [c.102]

Если в двойных системах, например МеО — РегОз, имеется не одно, а несколько соединений, что, в частности, наблюдается в системах ВаО — РегОз, УгОз —РегОз, то образование одного из них может проходить через промежуточную стадию образования другого. При этом в реакционной зоне, как правило, находятся слои всех фаз системы МеО — РеаОз. Но так как коэффициенты диффузии в разных фазах многофазной реакционной зоны не одинаковы, то некоторые фазы могут и отсутствовать. Многоступенчатость протекания твердофазных реакций образования твердых растворов ферритов сложного состава обусловлена также тем, что в многокомпонентных смесях оксидов в отличие от бинарных контактирующие пары не являются одинаковыми и их взаимодействие протекает с различной скоростью. [c.43]

Метод основан на том, что в зоне диффузии между двумя чистыми веществами должны происходить все характерные для двойной системы явления, так как в этой зоне представлены все относительные концентрации двух компонентов. Даже во время наблюдения процесса охлаждения образующиеся в зоне смешения фазы дают важные указания о взаимодействии компонентов, а затвердевший препарат часто дает точную характеристику системы в результате образования в нем, например, простой эвтектики, молекулярного соединения или однородного твердого раствора. Наблюдение процесса последующего расплавления препарата дает возможность выяснить основной тип данной системы. Различные [c.872]

Если в двойной системе А—В между Паяемыми металлом А и припоем В (или В—А) с широкой областью твердых растворов на основе А образуется интерметаллид А Ву, то в процессе диффузионной пайки при температуре ниже температуры плавления или разложения интерметаллида А Ву по границе шва с паяемым материалом образуются и будут расти прослойки интерметаллида, тормозящие процесс диффузии между жидким припоем и паяемым материалом. Образование таких прослоек и их влияние на процесс можно устранить, проводя диффузионную пайку выше температуры плавления или разложения химического соединения, расположенного на диаграмме состояния в интервале концентраций между Л и В (В—Л). [c.73]

Аррениусовские факторы А для реакций продолжения цепи малы и такого порядка, которого следовало бы ожидать из теории активированного комплекса для бимолекулярной реакции между двумя большими молекулами (см. табл. XII.2), энергии активации реакции продолжения, значения Ер также невелики и того н е порядка, что и величины энергии активации подобных реакций присоединения радикалов но двойной связи в газовой фазе. Значения лежат в интервале, который следует ожидать для реакций, лимитированных диффузий (см. разд. XV.2), за исключением At для винилхлорида, которое, ио-видимому, ошибочно. Как указывалось раньше при обсуждении реакций лимитированных диффузий, следует ожидать, что энергии активации этих процессов будут порядка нескольких килокалорий, как это наблюдалось для энергий активации изменения вязкости или диффузии в таких системах и лежат в интервале полученных значений Е(. [c.520]

При описании макрокинетики каталитической реакции на составных зернах применяют двойную диффузионную модель, вводя отдельные эффективные коэффициенты диффузии для системы транспортных макропор и для микропор в мелких гранулах 19]. При этом сначала определяют зависимость скорости реакции в мелких гранулах от локальных концентраций реагентов в транспортных макропорах, а затем вычисляют макроскопическую скорость реакции в зерне в целом с учетом диффузионного торможения в макропорах. Описывать составное зерно как квазигомогенную среду с эффективным коэффициентом диффузии, найденным в отсутствие химической реакции, можно только в предельных случаях, когда реакция либо не тормозится диффузией в микропорах, либо протекает настолько быстро, что локализуется па внешней поверхности малых гранул. [c.102]

Эта модель может быть полезна также для некоторых задач кинетической теории газов, хотя она никогда не использовалась для этих целей. Все двойные взаимодействия будут приводить к отклонению угла я в координатной системе центра масс, что соответствует центральным взаимодействиям сфер. Это приводит к конечным коэффициентам диффузии, но дает бесконечные коэффициенты вязкости и теплопроводности. [c.177]

Казаков С.В. Исследование диффузии в двойных жидких расслаивающихся системах Автореф. дис.. .. канд. физ.-мат. наук. [c.90]

При ориентации частиц дисперсной фазы во внешнем поле возникающая оптическая анизотропность во многих случаях проявляется в двойном лучепреломлении (двупреломлении) дисперсная система становится оптически подобной твердому одноосному кристаллу. Исследование оптически анизотропных дисперсных систем, проводимое в настоящее время многими школами, в частности в работах Цветкова (ЛГУ), Шелудко (Болгария), дает весьма ценные сведения не только о размерах и форме коллоидных частиц, но и об их электрических параметрах (дипольный момент), о коэффициентах поступательной (ультрамикроскопия) и вращательной (двупреломление) диффузии, о характере ориентации частиц во внешних полях (см. [4, с. 25]). [c.44]

Система с двумя электродами. Две металлические пластины, погруженные в электролит, образуют гальванический элемент (рис. 30). Разность сил двойных слоев каждой из этих пластин F и 2 является силой движения электролитических ионов. И. Гитторф в 1857 г, установил, что скорость движения ионов v пропорциональна их подвижностям и напряженности поля , т. е. v=bE, так как скорость и приобретает ион только в том случае, когда разность силы Ее и суммы сил трения fv равна нулю. (Здесь 1= е/Ь — коэффициент трения, различный для различных ионов и зависящий от е х электролита, а следовательно, и от его температуры). Подвижности Ь+ и положительных и отрицательных ионов при напряженности поля различны. Поэтому скорости и+, для положительных и отрицательных материальных частиц могут быть выражены через их подвижности и напряженность поля в электролите v+=b+E, v-.=b-E. Гитторфом также показано, что концентрация ионов внутри электролита (далеко от электродов) в разных точках электролита одинакова, поэтому принято считать объемный заряд в электролитах равным нулю, а роль диффузии ионов в образовании токов не учитывать. Тогда полная плотность тока / в электролитах может быть выражена в виде суммы плотностей токов [c.56]

Важные результаты, необходимые для установления структуры мембран, могут быть получены для ориентированных мембран с помощью резонанса на ядрах дейтерия. Ориентация создается следующим образом. Мембрану помещают между двумя тонкими стеклянными пластинами, каждая из которых задает ориентацию прилежащего слоя, т.е. получается двойной слой. При проведении экспериментов необходимо прежде всего решить проблему улучшения отношения сигнал/шум. Здесь существует достаточно простой вариант решения для этого необходимо сложить несколько стеклянных пластинок с мембранами стопкой и получить спектр в таком образце. При наличии ориентации спектры мембран переходят из области резонанса, характерного для жидкости, когда вследствие изотропного движения большая часть взаимодействий полностью усредняется, в область резонанса, характерного для твердых тел. В ориентированных системах наблюдается расщепление резонансных линий А V, которое зависит от ориентации системы относительно внешнего магнитного поля и характеризуется константой квадрупольного взаимодействия, отличной от нуля для дейтерия, спин ядра которого равен единице. В жидкокристаллическом состоянии вращательная диффузия относительно оси, перпендикулярной поверхности мембраны, как правило, происходит с достаточно высокими скоростями, поэтому различия в спектрах, наблюдаемых для молекул, находящихся в этих плоскостях, усредняются до нуля. Величина квадрупольного расщепления А V зависит от угля между направлением связи - Н и нормалью к плоскости мембраны, а также от угла, который составляет эта нормаль по отношению к внешнему магнитному полю. Соответствующий параметр порядка определяется по следующей формуле [c.159]

Этот последний факт позволяет провести первое знакомство с соотношениями между величинами отдельных диффузионных сопротивлений и сопротивлений реакции. Такой электрод с двойным слоем можно попытаться заменить идеальной пористой системой, в которой отдельные поры заполнены жидкостью на глубину 2 = с й—толщина мелкопористого слоя. Согласно уравнению (3.41), на любой активной области поверхности пор происходит установление равновесия между а-фазой, электролитом и молекулярным водородом, растворенным в электролите, причем электрохимическое равновесие между а-фазой и электролитом выражается разностью потенциалов в соответствующем месте. Но над поверхностью мениска электролита имеет место давление р, а на выходе из поры (для 2 = —к) вследствие диффузии молекулярного водорода внутрь электролита — соответственно меньшая летучесть р. [c.210]

Воздействие ультразвуком. Коагулирующее действие ультразвука на дисперсные системы объясняют чаще всего увеличением интенсивности диффузии частиц и их скоплением в местах пучностей звуковых волн. Как и в случае механического перемешивания, увеличение диффузии вызывает нарушение сферической симметрии двойного слоя частиц и возникновение дипольного момента [100]. [c.121]

Таким образом, имеющиеся данные по диффузии в жидких системах вблизи критической точки расслаивания экспериментально подтвердили построенные на основании положений классической теории критических явлений и положений термодинамики необратимых процессов предположения о прекращении в критической точке диффузии в двойных растворах. [c.49]

Термодинамика критической точки тройных систем гораздо сложнее, чем двойных, хотя сущность критической точки остается прежней. Как известно, ни одна из производных от химических потенциалов компонентов тройного раствора по составу не превращается в критической точке в нуль. Здесь превращается в нуль определитель, составленный из этих производных [2]. Следовательно, диффузия в критической точке тройного раствора не должна прекращаться. Однако с кинетической точки зрения представляют интерес системы, в которых третий компонент образует разбавленный раствор. [c.50]

Бутиламин повышает нижнюю критическую температуру расслаивания системы триэтиламин — вода. Диффузия была исследована [8] для растворов с постоянным отношением весовых концентраций бутиламина к три-этиламину (1 14). Критическая температура расслаивания такой смеси 21,8°. Диффузия была измерена при 18°. Результаты измерений показали, что коэффициент диффузии бутиламина не зависит при изученных условиях от концентрации триэтиламина в растворе (с учетом изменения вязкости). В разбавленных растворах коэффициент диффузии триэтиламина имеет тот же порядок, что и для бутиламина. При увеличении концентрации триэтиламина в растворе коэффициент диффузии резко падает. При концентрациях триэтиламина, близких к критической для двойной смеси, в результате молекулярной диффузии происходит обогащение диффузионного потока бутиламином приблизительно в 2,5 раза. [c.51]

Более подробно изучена диффузия в системе с фенолом. Исследование проведено как для разбавленных растворов, так и для критической концентрации триэтиламина. Всегда поддерживался один и тот же градиент концентраций триэтиламина между растворами в капилляре и в стакане (10 г -СЛ ). При исследовании в критической области в капилляре всегда находился раствор, содержащий 32 вес. % в пересчете на двойную [c.51]

В заключение следует отметить, что полученные данные по парциальным давлениям компонентов как двойных, так и тройных систем хорошо согласуются с результатами по исследованию диффузии в этих системах . [c.71]

Hup.J i. В случае рециркуляционной методики в масс-спектрометре с двойной фокусировкой мы использовали диффузионный насос из нирек-сового стекла и при этом обнаружили диффузию Не через стекло. Это явление определяло нижний предел чувствительности прибора. Однако в цельнометаллической статической системе диффузия гелия не вызывает больших затруднений. [c.502]

И. Р. Кричевский, Н. Е. Хазанова и Л. Р. Линшиц [63] изучили диффузию иода в сжатой углекислоте и нашли, что в этой двойной газовой системе вблизи ее критической точки диффузия иода также практически отсутствует. Из других интересных работ в этой области отметим выполненное И. Р. Кричевским, Ю. В. Це-ханской и Г. М. Тихоновой [64] полярографическое исследование электрохимического восстановления п-нитрофенола в водном растворе. В критической области этой двойной жидкой системы предельный ток оказался не зависящим от концентрации п-нитро-фенола такой результат объясняется тем, что увеличение концентрации вещества не сопровождалось увеличением движущей силы диффузии. Падение коэффициента диффузии до нуля в критической точке двойной системы. "-нитрофенол — вода бы ЛО уСТ2" новлено и в последующей работе Ю. В. Цеханской [65]. [c.196]

Обладая высокой термической и химической стабильностью, пленки тантала, нитрида тантала и двойной системы TaN/Ta предотвращают диффузию атомов меди в слои оксида и нитрида кремния, а также в слои диэлектриков с НДП и УНДП и обеспечивают хорошую адгезию как к диэлектрической изоляции, так и к медной металлизации [46]. [c.168]

Исключительный интерес представляет физическая кинетика в критической точке. По мере приближения к критическому состоянию — концу двухфазного равновесия двойной системы — уменьшается коэффициент диффузии О. На это обстоятельство впервые обрати и внимание еще в 1903 г, выдающийся русский фпзико-химнк Д. К. Коновалов. Однако эксперименты по изучению особенностей поведения О в критической точке были начаты лишь в 50-х годах И. Р, Кричевским с сотрудниками. Первые же опыты, проведенные в системе фенол — вода, показали практически полную о<ста-нов] у массопереноса. Аналогичный- результат был получен и для других н идких систем. В дальнейшем были поставлены опыты также на газообразных смесях и установлено замедление распространения фронта паров иода в углекислом газе. [c.88]

В протонной ЯМР-спектроскопии многоэкспоненциальность может быть также связана с кросс-релаксацией или спиновой диффузией между протонами воды и протонами поверхности. Теория кросс-релаксации в гетерогенных системах построена в работе [591]. Анализ экспериментальных данных показывает, что этот механизм чрезвычайно важен для водных растворов полимеров и биологических объектов [576, 591]. Наиболее отчетливо важность этого механизма продемонстрирована с помощью методики двойного разонанса [592], а также путем селективного возбуждения сигналов ЯМР в узком спектральном диапазоне [593]. [c.233]

Особенно интересно явление движения капли прямой эмульсии после выключения электрического поля или при перемене его полярности, которое до сих пор не было описано в литературе. Общеизвестно, что движение заряженных частиц дисперсной фазы в дисперсионной среде возникает только при деформации двойного ионного слоя. Время восстановления равновесия после устранения источника возмущающих полей (электрического или гравитационного поля, поля сил давления) обычно измеряется долями секунд, поэтому стадии восстановления ионной сферы и ее влияние на движение частиц сравнительно мало. Если время релакса1№и г составляет минуты, а для некоторых систем часы, например для дисперсий в слабополярных и вязких средах, то избыток противоионов с одной стороны частицы и недостаток - с другой будут сохранять действие диффузионных сил на частицу в течение некоторого времени. Поэтому в дисперсных системах с больщими частицами и высокой вязкостью дисперсионной среды движение частиц может продолжаться знатательное время. Например, в касторовом масле с коэффициентом диффузии ионов О = 10 см /с капли ПМС-5 диаметром 2а = 1 мм после снятия поля напряженностью 2 кВ/см двигались в течение 3—5 мин. Время релаксации подобной капли составляет несколько десятков часов и знащпельно превыщает время ее движения. [c.23]

Механизм обесцинкования не получил еще удовлетворительного объяснения. Имеются две точки зрения. Первая предполагает, что первоначально протекает коррозия всего сплава, а затем медь осаждается на поверхности из раствора с образованием пористого внешнего слоя. Согласно второй, цинк, диффундируя к поверхности сплава, преимущественно растворяется прИ -а,том поверхностный слой обогащается медью. Каждую из этих гипотез можно успешно применить для объяснения явлений, наблюдающихся в определенных случаях обесцинкования. Однако накопленные факты свидетельствуют, что второй механизм применим намного чаще. Пикеринг и Вагнер [17, 18] предположили, что объемная диффузия цинка происходит вследствие образования поверхностных вакансий, в частности двойных. Они образуются в результате анодного растворения, а затем диффундируют при комнатной температуре в глубь сплава (коэффициент диффузии для дивакансий в меди при 25°С О = 1,3-10" см с) [17], заполняясь преимущественно атомами цинка и создавая градиент концентраций цинка. Данные рентгеновских исследований обесцинкованных слоев Б-латуни (сплав 2п—Си с 86 ат. % 2п) и -у-латуни (сплав 2п—Си с 65 ат. % 2п) показали, что в обедненном сплаве происходит взаимная диффузия цинка и меди. При этом образуются новые фазы с большим содержанием меди (например, а-латунь), и изменение состава в этих фазах всегда идет в сторону увеличения содержания меди. Как отмечалось ранее, аналогичные закономерности наблюдаются в системе сплавов золото— медь, коррозия которых идет преимущественно за счет растворения меди. Растворения золота из этих сплавов не обнаруживают. В результате коррозии на поверхности возникает остаточный пористый слой сплава или чистого золота. Скопления двойников, часто наблюдаемые в полностью или частично обесцинкованных слоях латуни, также свидетельствуют в пользу механизма, связанного с объемной диффузией [19]. Это предположение встречает ряд возражений [20], однако данные рентгеноструктурного анализа обедненных цинком слоев невозможно удовлетворительно объяснить, исходя из концепции повторного осаждения меди. Хотя предложен ряд объяснений ингибирующего действия мышьяка, сурьмы или фосфора на обесцинкование а-латуни (но не Р-латуни), механизм этого явления нельзя считать полностью установленным. [c.334]

Наиб, часто Э. и. системы моделируется пассивной электрич. цепью в ввде последовательно соединенных сопротивления Rs и емкости С-. Активное сопротивление отражает влияние электрич. сопротивления электролита, замедленность переноса заряда через фаницу электрод-р-р, замедленность диффузии электрохимически активных в-в. Емкостное сопротивление отражает емкость двойного электрич. слоя, ди4 узию присутствующих в р-ре ПАВ, их адсорбцию (десорбцию) на электроде. При этом [c.463]

В вакуумной линии, показанной на рис. 2.1, охлаждаемые ловушки играют двойную роль с одной стороны, они удаляют летучие вещества из вакуумной линии и тем самым способствуют процессу откачки, а с друтой — захватывают и удерживают газы или жидкости, проникающие в результате обратной диффузии в вакуумную линию нз откачиваюн ей системы. [c.55]

Измеряя двойное лучепреломление в потоке, можно найти не только Ап (т. е. [п]), но и угол между длинной осью частицы и направлением потока от этого угла зависит ориентация главных оптических осей двулучепреломляющей системы. Его величина % определяется коэффициентами вращательной диффузии [c.166]

Начнем изучение фурье-спектроскопни с краткого обзора теории отклика, которая образует основу методов фурье-преобразо-вания, и затем рассмотрим динамику классической намагниченности системы невзаимодействующих спинов (разд. 4.2). В разд. 4.3 мы обсудим основные вопросы относительной чувствительности фурье-спектроскопии и спектроскопии медленного прохождения. При наличии спин-спиновых взаимодействий фурье-спектры не всегда эквивалентны спектрам медленного прохождения, и неравновесные населенности приводят к отклонениям, изучению которых посвящен разд. 4.4. В спиновых системах с разрешенными взаимодействиями может быть использован ряд экспериментальных методов как для повышения чувствительности, так и изучения природы взаимодействий (разд. 4.5). В разд. 4.6 дается обзор различных методов изучения релаксации, химического обмена и диффузии, и, наконец, разд. 4.7 посвящен двойному резонансу в фурье-спектроскопии. [c.123]

Чижек, Корыта и Коутецкий [79, 80], а также Коутецкий и Корыта [154] в общем виде показали, что этим соотношением можно воспользоваться как граничным условием при решении уравнения дифференциальной диффузии для вещества В. При этом получается система дифференциальных уравнений, аналогичная системе для случая необратимых электродных процессов. Таким образом, вышеприведенные работы показали, что скорость химической реакции сказывается только в реакционном слое, в то время как вне этого слоя имеет место равновесие химического процесса (Ь — аа = 0). Этот метод был использован Мацудой, Гурвицом и Гирстом (см. ниже) для решения задачи о влиянии двойного слоя электрода на скорость предшествующей химической реакции. Коутецкий [161 решил уравнения (22) и (26) методом безразмерных параметров. В случае быстрой химической реакции [условие (26)], когда устанавливается стационарное состояние между скоростью химической реакции и диффузией вещества, а о > 1, отношение мгновенного кинетического тока и к диффузионному определяется функцией [c.325]

Вильсон [474, 475] определил работу, выполняемую электроном, выходящим наружу из внутренней части чистого металла, и нашел, что она включает как соответствующий эффект Пельтье на поверхности раздела, так и изменение энергии на внешней поверхности, и соответствует разности контактного потен-диала. Вильсон предположил, что работа, необходимая для выделения электрона, может быть приписана наличию на внешней поверхности металла заряженного отрицательно двойного электрического слоя толщиной 1. Так как двойной сл й состоит из зарядов с поверхностной плотностью - -а, разделенных расстояниями /, работа, затрачиваемая на перенос заряда е через слой, равняется Ала1е. Согласно Вильсону о и / не зависят от температуры. В присутствии водорода t остается неизменным, но может снизиться значение а. Предполагается, что изменение работы с температурой мсжет происходить вследствие диффузии электронов в поверхностный слой вследствие их теплового движения. Эта диффузия электронов увеличивается с повышением температуры и увеличивает эффективность двойного слоя. Чем выше диффузия при данной температуре, тем меньше значение айв присутствии водорода температурный коэфициент больше, чем в его отсутствии. Если рассматривать активность вещества, применяемого в качестве катализатора, с точки зрения числа излучаемых электронов, то первым условием для столкновения свободных электронов с атомами и молекулами реагирующей системы должен быть непрерывный поток электронов с низкой скоростью и достаточно узкими пределами распределения скоростей. [c.250]

Добавка фенола понижает нижнюю критическую точку расслаивания системы триэтиламин — вода. При соотношении фенола и триэтиламина 1 14 мы могли исследовать диффузию при температуре не выше 14°, т. е. на 4° ниже критической температуры двойной смеси, где коэффициент диффузии Е1зЫ равен нулю. При 14° коэффициент диффузии в двойной смеси равен 1 -10" см сек . [c.51]

Ю. Б. Иванов и В. Г. Левич [13, 14] развили теорию конвективной диффузии применительно к двойным растворам в критической области, когдз значение коэффициента диффузии по мере приближения к критическим параметрам системы резко падает и в критической точке превращается в нуль. Вычисленные Ю. Б. Ивановым и В. Г. Левичем значения диффузионного-потока триэтиламина для случая растворения терефталевой кислоты при 17° и ламинарном режиме в растворах вода — триэтиламин хорошо согласуются со значениями, найденными экспериментально (см. рис. 3). [c.57]

Досс и Агарвал развили вначале теорию для простой окислительно-восстановительной системы с равными концентрациями Со = Св и коэффициентами диффузии Во = После того как опыты Олдэма привели к не совсем правильным результатам, Баркер с сотрудниками 244-246 одновременно и независимо Вдовин разработали теорию и для ж =/= Делахей с сотрудниками рассмотрели выпрямление потенциала с учетом времени заряжения емкости двойного слоя. При переменном напряжении, заданном потенциостатически, возникает выпрямление тока. Этот эффект также был рассмотрен Мацудой и Делахеем Наконец, Делахей, Сенда и Вейс " предложили обобщенный вариант теории для замедленного перехода, диффузии и реакции, предположив, что порядок электрохимической реакции для веществ Зд и Зв равен 1. Этому результату Сенда и Делахей придали еще более наглядную форму. [c.398]

По Геришеру и Тишеру и Мэлю и Бокрису перенапряжение на твердом серебряном электроде состоит в основном из перенапряжений кристаллизации и диффузии, что следует из очень большой величины плотности тока обмена этой системы. Однако с помощью метода гальваностатического замыкания цепи эти авторы смогли заметить небольшую долю перенапряжения перехода. Геришер и Тишер применив метод двойных [c.699]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология