Температурные пределы эксперимента ТМА

Температурные пределы эксперимента, [c.32]

В спектроскопии ЯМР эксперимент обычно проводится при температурах в диапазоне 120...470 К, но не всегда удается исследовать спектры в достаточно широком интервале температур даже этого диапазона, что ограничивает круг изучаемых процессов. Так, даже при нагревании до 200°С (верхний температурный предел, обусловленный конструкционными характеристиками спектрометров) для систем с энергией активации обменного перехода 80... 100 кДж/моль будет наблюдаться лишь начало медленного обмена. [c.43]

Как известно, очистка селективными растворителями должна проводиться только в температурных пределах, при которых существуют две фазы, поэтому температура в верхней части экстракционной колонны в приведенных экспериментах устанавливалась на 16—20 °С ниже критической температуры растворения. [c.27]

Развитие методики экспериментов в ударных трубах позволило значительно расширить пределы исследования температурной зависимости констант. Результаты опытов по измерению к Т) обычно выражают в виде экспоненциальной функции (1.10) или степенной функции к — В1Т п > 0). Более тщательные измерения показали, что существует разница в параметрах Е и я, полученных при низких и высоких температурах [200, 201]. Так, Рассел [200] пришел к выводу, что в формуле, описывающей рекомбинацию атомов I и Вг с участием инертных газов при высоких температурах, л 1,5, в то время как при низких температурах экспериментальные данные лучше описываются той же формулой, но с /г = 3. [c.120]

Экстраполяция на температурную область, лежащую вне пределов эксперимента. Иногда для Вычисления эквивалентной электропроводности при всех температурах, для которых имеются данные по удельной электропроводности, необходимо было проводить экстраполяцию данных по плотности. В тех случаях, когда такая экстраполяция проводилась на температурный интервал, превышающий 20 град, значения соответствующих величин в таблицах даны в скобках. [c.12]

На рис. 68, б показана принципиальная схема графического метода экстраполяции на примере труб из ПНД. Построение графика нормальной температурной кривой (20 °С) за пределами эксперимента производят следующим образом. [c.144]

В противоположность температурам вспышки и воспламенения нижний температурный предел самовоспламенения З эфиров не зависит от их летучести и, по-видимому, определяется их термической стабильностью. В табл. IX. 8 приведен ряд незамещенных мета-эфиров молекулярного веса от 170 до 630, сильно различающихся по летучести, с нижними температурными пределами самовоспламенения от 549 до 593° С. Все эти соединения имеют высокую термическую и окислительную стабильность. Исходя из точности эксперимента, можно считать, что нижний температурный предел самовоспламенения не зависит от положения эфирных связей. [c.311]

Скорость и температурные пределы нагрева. Скорость нагрева должна быть постоянной на всем протяжении эксперимента ТМА. [c.197]

Эндрюс и др. [124, 126] также изучали набухание ПММА в равновесных условиях в различных спиртах и связывали его с наблюдаемыми изменениями предела вынужденной эластичности Ор, температуры стеклования Тс и сопротивления материала распространению трещины Я. Они сообщают об интересном явлении отсутствия температурной зависимости Я выше некоторой критической температуры Тк. При определенных условиях набухания ПММА Т соответствовала Тс в пределах ошибки эксперимента. Эндрюс и др. предложили выражение для Я, содержащее поверхностную энергию зародышевых [c.387]

С помощью аппаратуры серийного производства этот метод можно реализовать в термографическом эксперименте. Например, в качестве измерительных приборов могут быть использованы цифровые вольтметры с чувствительностью от 1 до 10 мкВ и нижним пределом измерений 0,1 или 0,2 В, а регистратором может служить цифропечатающий механизм, ленточный перфоратор или цифровой магнитофон. Перфолента или магнитная лента с записанной на них термограммой может быть непосредственно введена в ЭВМ для проведения расчетов. Такая система позволяет регистрировать показания простой и дифференциальной термопар с точностью до 0,1 С с интервалом между отдельными точками измерения от нескольких секунд до десятых долей секунды. Цифровое преобразование сигналов и подключение к экспериментальной установке быстродействующей установки ЭВМ исключает инерционность аппаратуры регистрации и обеспечивает точность фиксирования очень больших температурных изменений, происходящих за чрезвычайно короткий отрезок времени. [c.15]

Для определения требуемого избыточного давления было проведено численное исследование газообмена машинного зала АЭС при пожаре, соответствующее более высокому температурному режиму в примыкающих к БЩУ помещениях. На эксплуатирующихся АЭС был проведен ряд аэродинамических экспериментов, в результате которых определились аэродинамические характеристики ограждений БЩУ. Полученные результаты явились основанием для разработки рекомендаций по защите помещений БЩУ от задымления в случае возникновения пожара за его пределами. [c.210]

Основным источником информации о коэффициентах Диффузии в твердом теле, так же как и в жидкости, является эксперимент. При этом, вследствие крайней чувствительности результатов измерений к чистоте исследуемого вещества и к температурным колебаниям, результаты различных измерений характеризуются разбросом в пределах порядка величины. Данные, представленные в таблицах, усреднены по нескольким измерениям, при этом, в силу произвольного способа усреднения. указанные данные справедливы по порядку величины. [c.296]

Расчеты по формулам (115) и (116) дают завышенные результаты при стандартной температуре 25 °С и никак не отражают температурной зависимости теплоемкости, так как они выведены при допущении, что все рассматриваемые переходы энергии в молекуле полностью возбуждены, и энергия плавно растет с повышением температуры. Эксперимент показывает (рис. 48), что темплоемкость всех газов плавно увеличивается, начиная от температуры испарения, но никогда не достигает классического предела, предписываемого уравнениями [c.332]

В 1819 г. французские физикохимики П. Л. Дюлонг и А. Пти открыли закон, гласящий, что мольная изобарная теплоемкость всех элементов, за исключением легких элементов с атомной массой до 40 г/моль, равна 26-27 Дж/(моль-К). Последующие термохимические эксперименты выявили сложный характер температурной зависимости мольной изобарной и близкой к ней мольной изохорной теплоемкости С кристаллических тел (рис. 49). С повышением температуры изохорная теплоемкость всех элементов в кристаллическом состоянии стремится к пределу, равному Зi = = 25 Дж/(моль-К). Такой характер зависимости был впервые объяснен А. Эйнштейном в 1907 г. с квантово-химических позиций. Эйнштейн исходил из допущения, что все атомы в кристалле колеблются с одинаковой характеристической частотой V и являются гармоническими осцилляторами. В таком случае к ним применимы уравнения (117) и (118) для колебательной энергии и изохорной теплоемкости. Все зависимости на рис. 49 с.пиваются в одну, если по оси абсцисс вместо Т откладывать Г/0, где 0 = ку/к — температура, характерная для каждого кристалла. Для веществ. [c.335]

Разброс данных, полученных экспериментально и графически (рис. 3), находится в пределах ошибок эксперимента. Таким образом, принцип температурно-временной суперпозиции справедлив для описания предельных деформаций при разрушении асфальтобетонов. [c.70]

В работе [4] рассматривается упрощенная геометрия и принимается, что холодная горючая смесь сливается с потоком горячего инертного газа за пределами разделительной плоскости. Задача аппроксимируется теорией пограничного слоя, и для полной системы уравнений процесса подробно анализируются упрощенные химические реакции, а также процессы массо- и теплообмена. В работе [4] отсутствует какой-либо предварительный выбор групп членов, входящих в задачу. Решение приводит к определению характеристической длины Xi — расстояния от точки слияния потоков до точки, в которой на поперечном профиле начинает появляться температурный максимум. Максимум появляется вследствие возрастания роли реакции, при которой выделяется тепло, по сравнению с процессами теплоотвода из газовой системы. Это расстояние, которое оценивается очень малой величиной, соответствует элементарному объему зажигания, упоминавшемуся в данной статье. В модель включаются детали процесса переноса тепла рециркуляцией вихрей желобообразным стабилизатором, а критерии срыва выражаются через члены, входящие в уравнения кинетики и теплового баланса. Приведенные эксперименты дают основание считать, что для обла- [c.242]

Сопоставление результатов, полученных при кристаллизации из растворов и из расплава, дает зависимость, показанную на рис. 111.41. Для того чтобы объяснить существование наблюдаемой на этом рисунке критической молекулярной масс а, автор исходил из представления о зависимости равновесной температуры плавления от молекулярной массы, что позволило доказать возможность образования кристаллов с выпрямленными цепями при проведении длительной изотермической кристаллизации в температурном интервале вблизи равновесной температуры плавления, в котором подавляется кристаллизация по механизму складывания макромолекул [14]. В дальнейшем были проведены эксперименты по кристаллизации в описанной критической области (соответствует нижнему пределу упомянутого выше температурного интервала). На основании анализа термограмм плавления образцов, полученных путем резкого охлаждения через различные промежутки времени, был сделан вывод о том, что в этой области происходит кристаллизация по двум описанным выше механизмам (этот процесс получил название бикомпонентной кристаллизации), причем образование кристаллов с выпрямленными цепями предшествует кристаллизации со складыванием цепей. [c.200]

Нетривиальная ситуация возникла при расчете механизма № 3. Сопоставляя данные эксперимента и расчет, можно убедиться в том, что они хорошо согласуются лишь при низких температурах (800—900° К), а при высоких (950, 1000° К) расчетные данные выходят за пределы коридора допустимых ошибок. Спрашивается, как нужно поступать в таких случаях Поскольку до проведения специального анализа нельзя утверждать, что в исследуемом температурном интервале работает один и только один механизм, то отвергнуть механизм, хорошо описывающий результаты лишь в какой-то части этого интервала, нельзя. Действительно, может оказаться, что именно в исследуемом температурном интервале происходит смена механизмов процесса. При этом под сменой механизмов понимается появление в совокупности элементарных стадий новых процессов, скоростью которых на другом участке интервала можно было пренебречь и, наоборот, некоторыми стадиями, ранее игравшими большую роль, можно пренебречь в новых условиях. Можно говорить об этом, используя термин смена лимитирующей стадии . Итак, в общем случае механизмы, полностью или частично (не во всем температурном [c.161]

Описана экспериментальная установка для исследования упругости насыщенных паров, основанная на прямом статическом методе с использованием образцовых пружинных манометров и мембранного нуль-прибора. Исследована температурная зависимость давления насыщенных паров н-пентана в интервале температур 39 - 7б°С. Среднее отклонение полученных данных от имеющихся в литературе не превышает t IJ , что лежит в пределах максимально возможной ошибки эксперимента о учетом ошибки отнесения. [c.263]

Из рассмотрения рис. 4.13 следует, что температурная зависимость теплопроводности у нормального водорода линейная почти во всем интервале температур. В пределах точности эксперимента ( 2 %) [241] теплопроводность водорода не зависит от орто-пара-состава. [c.193]

Особенно важным для практического применения МПАВ является изучение влияния температуры, возраста раствора и степени жесткости воды на величину эффекта снижения сопротивления. Результаты экспериментов с водными растворами метаупона представлены на рис. 2—4. Температурные исследования гидродинамической эффективности метаупона показали, что путем подбора соответствующей концентрации МПАВ можно получить значительное снижение сопротивления нри температурах вплоть до —3° С (см. рис. 2). Это говорит о том, что добавки метаупона можно использовать для снижения сопротивления высокотемпературных холодоносителей с нижним температурным пределом эксплуатации около 0° С. [c.233]

В связи с этим становится понятным тот факт, что зависимость 4 от т до этого температурного предела выражается приведенным выше уравнением, которое представляет собой уравнение мономолекулярной реакции, т. е. аналогично, например, уравнению радиоактивного распада. В данном случае оно легко выводится, если предположить, что скорость образования узлов связи между слоями пропорциональна числу свободных молекул, т. е. молекул, отщепившихся от пачки. Пользуясь этой зависимостью, можно оценить период полураспада структуры. В случае ПВХ, содержащего 60 ч. Д1эС на 100 ч. ПВХ, период полураспада, например, при 60° равен 32 мин., что составляет, кстати, один порядок со временем эксперимента. [c.321]

Автор нриводит лишь небольшую часть ссылок на ранние работы по равновесной изомеризации алканов, т. е. на работы, выполненные до 1960 г., так как соответствующий материал подробно изложен в монографии Введенского [15] и в обзоре Кондона [16]. За редким исключением, мы будем приводить результаты эксперимента для двух температур в интервале 300—700° К, так как эти температурные пределы наиболее важны в химии нефти и нефтехимическом синтезе. [c.71]

Температурные пределы работы установки определяются используемой термопарой, материалом контейнера и стойкостью исследуемого вещества. Эксперименты по исследованию кинетики кристаллизации расплавов олова [131], иодата лития [106], германия и антимонида индия [182], теллура 1061 проводились в кварцевых ампулах с платиново-платинородиевой термопарой, что позволяет задавать температурный режим от 50 до 1300 С. Точность поддержания режима, а также Точность записи всей системы в цел ом,определенная на основании обработки нескольких сотен кривых нагрева — охлаждения, составляет не менее dfr 0,5 G. [c.71]

Результаты эксперимента показывают, что по верхнему температурному пределу гексафениловый эфир существенно превышает пентафениловый. [c.83]

Эксперименты по определению зависимости критического разрушающего напряжения при растяжении от размера дефекта проводились при температурах в пределах от —196 до, 50° С. При выбранном в данном случае верхнем температурном пределе в достаточной степени предотвращается макроскопическая неупругая (точнее, вязкоупругая) реакция образца, из-за которой теория, применяемая для интериретадии экспериментальных данных, мох л а бы стать неррнгр н хоро- [c.166]

Теплоемкости растворов ННК и плава ННХК устанавливали методом смешения в массивном калориметре с изотермической оболочкой. Методика исследования аналогична примененной нами ранее [3]. Для проведения экспериментов были использованы титановые ампулы, которые после заполнения исследуемым раствором или плавом герметически закрывались специальными колпачками с тефлоновыми прокладками. Эти условия ограничивали разложение исследуемых растворов и плава, что позволило поднять верхний температурный предел измерений. [c.67]

Молекулярные основы, определяющие относительно низкую максимальную температуру роста микроорганизмов, развивающихся в природных условиях при сравнительно низких температурах, пока еще окончательно не выйснены вполне вероятно, что они не одинаковы для разных микроорганизмов. Принято считать, что верхний температурный предел роста микроорганизмов зависит от термолабильности одного или нескольких важных в химическом или структурном отнощении компонентов. Очевидно, если клеточный компонент (или какая-либо активность) отличается чувствительностью к температуре, близкой к максимальной температуре роста, то между этой чувствительностью и верхней границей роста должна существовать причинная взаимосвязь. Кроме того, иногда удается проследить положительную взаимосвязь между уменьщением термолабильности одного или нескольких клеточных компонентов (либо активности) и увеличением максимальной температуры роста психрофильных, мезофильных и термофильных микроорганизмов. Подо бные сравнительные результаты могут помочь также в выяснении причин, обусловливающих верхние пределы роста этих микроорганизмов. Некоторые исследователи культивировали микроорганизмы при температурах как выше, так и ниже действительной максимальной температуры их роста. Данные, полученные в результате таких экспериментов, способствуют лучшему пониманию механизмов, определяющих верхнюю границу роста психрофильных и психротрофных микроорганизмов. [c.94]

При изучении каталитического крекинга приходилось считаться с тем, что температуры глубокого крекинга лежат в пределах 400—500, а температура регенерации глипы — в пределах 500—600 С. Так как сырье подавалось на уже нагретую до температуры опыта глину, то глина в наших экспериментах неизбежно должна была нагреваться до 500 и при этом активироваться и обезвоживаться под влиянием тенла. Данное обстоятельство заведомо нарушает условия тепловой активации, подобранные С. В. Лебедевым глину сушили при 100—120 °С, а затем переносили в трубчатый реактор, в котором ее температура в течение 2—3 ч повышалась до температуры опыта, т. е. до 400—500 °С. Этот режим теплового активировапия определялся конструкцией и электрическими параметрами лабораторной установки (время нагрева глины), а также температурным режимом исследуемого процесса. При регенерации температура глины в течение 1 ч повышалась до 550 С и затем медленно снижалась до исходной величины. [c.82]

Проведена оценка каталитической активности и механической прочности пяти образцов катализатора СТК-1-7. Образец А - проба свежего катализатора, образцы Б и В -- пробы свежего катализатора, подвергавшегося пропарке в лабораторной установке в проточных условиях при 300°С в течение соответственно 100 и 235 ч. Образец Г - проба катализатора СТК-1-7, прошедшего опытно-промышленные испытания в промыш-л> нном термокаталитическом реакторе в процессе очистки отходящих газов производства фенола и ацетона от паров изопропилбензола этот к 1тализатор проработал несколько десятков часов в условиях пропарки, в эшода аппарата на рабочий режим и кратковременных перегревов слоя дэ температур более 600°С. Образец Д- проба катализатора, проработавшего более двух лет в условиях лабораторного эксперимента по окис-лгнию органических веществ, в ходе которого изменялись как вид окисляемого вещества, так и технологические условия процесса, в частности температура систематически изменялась в пределах 100-500°С, формируя температурные качели . [c.47]

Сужение пределов изоморфной смесимости можно связать с многообразием твердых фазовых состояний н-парафинов, каждому из которых присуща своя форма теплового движения молекул (см. раздел 3.6) и каждое из которых индивидуально проявилось в терморентгеновском эксперименте. Сужение пределов изоморфной смесимости в парафиновых системах явилось следствием различий в степени развития колебательно-вращательного теплового движения у молекул разной длины, то есть в степени достижения такими молекулами разных форм осевого движения. Эти различия проявились, во-первых, в разной температуре перехода молекулярных шмпонентов смеси в ротационно-кристалличесше состояние из-за разницы в длине молекул и, во-вторых, в разном шличестве полиморфных превращений (и ротационно-кристаллических состояний) во всем температурном интервале существования твердых растворов н-парафинов из-за различий в молекулярном составе. [c.210]

Газовый поток, периодически поступающий и выходящий из полости, совершает работу по сжатию находящегося в ней газа. Естественно, что отвод этой работы за пределы системы (теплоотдачей от внешних стенок полости, принудительным сбросом части нагретого газа через отверстие в торцевой стенке полости, а также а 0 стическнм излучением) снижает температуру газа отработав- шего в полости. Уместно отметить, что еще Шпренгером была показана принщшиальная возможность использования этих устройств для охлаждения и температурного разделения газового потока. В проведенных им экспериментах наблюдалось охлаждение воздуха на 2...7 К при расширении с давления 0,5 МПа при температуре 293 К до конечного давления 0,1 МПа. При этом максимальный эффект охлаждения достигался, когда через отверстие в торце полости выпускался нагретый воздух, расход кЬторого составлял около 20 % от расхода газа через сопло. Температура выходящего из полости воздуха составляла 320 К. Охлаждение сте- [c.18]

При измерениях в бензоле отношение Р/Ь лежит в пределах 1,5—4% Р = 0,5—1,5 г.). Для более точных измерений следует учитывать количество твердой фазы, которое оттаивает при добавке вещества. Вводимое при добавке вещества количество тепла вносит меньшую неточность в полученный результат (максимум 0,3 кал), чем теплота за счет следов влаги или теплообмена с окружающей средой). Выделяющимся в термисторе джоулевым теплом (10—100 мнет) можно пренебречь. Оно оказывает такое же влияние, как теплота перемешивания и неполностью устраненный теплообмен с окружающей средой. Такие эффекты обнаруживаются сразу же по наклону температурной кривой и либо компенсируются непосредственно во время эксперимента путем соответствующего подбора температуры бани, либо при расчетах на них вводится поправка. Точность описанного метода и соответственно измерительного устройства ограничена в первую очередь из-за относительно несовершенной волюметрической дозировки, а также из-за чувствительности металлорганических соединений к воздуху и влаге, вследствие чего постоянство их состава всегда проблематично. Для того чтобы заранее учитывать влияние примесей (их влияние на ассоциацию и т. д.), чистоту и общий состав веществ часто лучше определять другими методами (инфракрасная спектроскопия, комплексометрический, диэлектрометрический или калориметриче- [c.138]

Установлено, что эффекты неравновесного обтекания аппарата Спейс Шаттл суш,ественны в диапазоне высот 48 < /г < 98 км, где скорость невозмутценного потока меняется в пределах 2, 96 < Гоо < <7,5 км/с. Особенно сильно они влияют на отклонение отношения от единицы ири h 75 км, /с — 0, 025 м. В этом случае Jq/ Jq — = 0,49. Для высот меньше 48 км неравновесные эффекты незначительны. Было обнаружено также, что использование температурных зависимостей для коэффициентов гетерогенной рекомбинации [52] на боковой поверхности дает заметно большее снижение теплового потока, чем эффективная константа каталитической активности = = ку,- = kyj = 1 м/с. Интересно, что имеет место и качественное отличие. Так, если ири к , = 1 м/с зависимость Jq/J от монотонна, то при использовании температурных зависимостей [52] она имеет немонотонный характер. Это различие обусловлено сильным влиянием температуры Т , в граничных условиях при использовании аппроксимаций [52]. Как отмечалось в работе [116] лучшего совпадения с экспериментальными данными в области умеренных температур поверхности дает ку, = 2 м/с, однако нельзя указать какое-то универсальное значение константы каталитической активности, которое бы удовлетворительно согласовывалось с данными натурного эксперимента при всех значениях г и фиксированной величине h или, наоборот, при любых значениях высоты h и фиксированном сечении 2 . В частности, ири /г = 61 км и = О, 025 для удовлетворительного согласования с экспериментом требуется величина к , большая, чем kyj = 2 м/с. Все это указывает на необходимость учета детального механизма протекания гетерогенных каталитических реакций. [c.125]

Сопоставим результаты Аллена с соавторами [11], полученные при частоте 30 МГц для минимума 1, с результатами данной работы для (СНз)2ПОФ. При выборе значения энергии активации равным 14 ккал/моль результаты обоих экспериментов согласуются друг с другом. Такое значение энергии активации отвечает в пределах ошибок опытов данным, полученным для узкой области частот. Дальнейшее подтверждение идентичности молекулярных механизмов в двух сопоставляемых частотных областях основывается на том, что как максимум tg б, так и минимум подобны по форме и располагаются в весьма широких температурных областях. [c.144]

Михельс [2887] экспериментально определил значения второго вириального коэффициента в интервале 273—423°К и подробно рассмотрел вопрос о применении уравнения Камерлинг—Оннеса к СОз в указанном температурном интервале. Он установил, что это уравнение лучше, чем другие уравнения состояния, передает р—V—Т-данные при давлениях выше 500 атм. Маргенау [2767] провел критическое сравнение теоретических и экспериментальных значений второго вириального коэффициента. Заалишвили [192] по различным данным о сжимаемости и по уравнению Битти—Бриджмана вычислил значения второго вириального коэффициента СОг в интервале 310—510 К. Мак-Кормак и Шнейдер [2691 ] вычислили значения второго вириального коэффициента с точностью 1% в интервале 273—873°К. Данные Мак-Кормака и Шнейдера хорошо согласуются с данными Михельса в пределах указанной точности эксперимента. Значения второго вириального коэффициента для температур 213—243°К, найденные Куком [1164], находятся в согласии сданными других исследователей. [c.1014]

Сопоставление экспериментальных результатов с различными возможными выражениями для константы скорости диссоциации, полученными с помощью простой модели, позволяет сделать несколько фундаментальных выводов. Квазистационарный режим реакции, как правило, достигается за время, меньшее времени разрешения экспериментальной установки. Предквази-стационарный режим наблюдается только при очень высоких температурах для нескольких двухатомных молекул. Во всех других случаях распад происходит с не зависящей от времени константой скорости ее не следует путать с константой, характерной для окончательного приближения к химическому равновесию, когда с диссоциацией начинает конкурировать рекомбинация. В области малых давлений переходы между низкими колебательными уровнями несущественны и скорость реакции определяется переходами между уровнями, лежащими вблизи энергетического порога реакции. В противном случае надо было бы ожидать совершенно иных температурных зависимостей констант скоростей по сравнению с теми, которые фактически наблюдались в эксперименте. Эффективное узкое горло диссоциации может смещаться в пределах нескольких колебательных уровней, лежащих неподалеку от энергетического порога реакции, но должно располагаться вблизи энергии диссоциации Ео. Установлено, что в области высоких давлений иногда лимитирующими являются медленные внутримолекулярные процессы, например запрещенные электронные переходы. Однако чаще всего скорость реакции определяется процессом перехода через конфигурацию активированного комплекса при значительных удлинениях разрываемой связи. Более полное рассмотрение этого вопроса дано в разд. 1.8. [c.61]

Построение диаграмм их изменения в зависимости от амплитуды напряжений п числа циклов дает возможность оценить предел выносливости на одном образце. Применимость таких ускоренных оценок зависит от типа материала (папр., саморазогрев не характерен для алю.миния сплавов и нек-рых аустенитных сталей) и требует эксперимент, обоснования. Чтобы оценить сопротивление материалов распространению усталостных трещин при циклических испытаниях, измеряют протяженность и глубину трещины средствами дефектоскопии (или иснользуя следящие приборы) и строят кривые, отражающие зависимость скорости роста трещины от числа циклов. Усталостные разрушения зарождаются в области структурных несовершенств (распределяющихся обычно случайным образом), вследствие чего характеристикам У. м. (числам циклов, разруша-ющим напряжениям)свойственно рассеяние, подчиняющееся вероятностным закономерностям. Испытания на У. м. проводят на машинах, создающих циклическое нагружение в широком диапазоне частот, напряженных состояний, температур и сред. См. также Акустическая усталость. Лит. Давиденков Н. Н. Усталость металлов. К., 1949 Писаренко Г. С. [и др.]. Прочность материалов при высоких температурах. К,, 1966 Серен-с е н С, В., Г а р ф М. Э., К у з ь м е и -ко В. А. Динамика машин для испытаний на усталость. М., 1967 Трощенко В. Т. Усталость и неупругость металлов. К., 1971 Труфяков В. И. Усталость сварных соединений. К., 1973 Трощенко В. Т. [и др.]. Методы исследования сопротивления металлов деформированию и разрушению при циклическом нагружении, К., 1974 Фридман Я. Б. Механические свойства металлов, ч, 2. М., 1974 Иванова В. С., Терентьев В. Ф. Природа усталости металлов. М., 1975 С е р е н с е н С. В. Сопротивление материалов усталостному и хрупкому разрушению. М., 1975 М э н с о н С. Температурные напряжения и малоцикловая усталость. Пер. с англ. М.. 1974. [c.631]

Смит И Гудмундсен [6] изучали влияние размера частиц, скорости и влажности потока воздуха на скорость сгорания сферических частиц углерода в воздухе. Температура в их экспериментах изменялась в пределах 850—1000°, а скорости потока газа в пределах 0,9— 12 м1сек. Они не представили анализа своих результатов, но показали, что 1) температура поверхности шариков была выше температуры газа 2) скорость горения при аналогичных температурных и гидродинамических условиях оказывается более высокой для сферических частиц меньшего диаметра 3) скорость горения возрастает с увеличением скорости потока воздуха, причем влияние последней особенно заметно в области низких скоростей газового потока. Эти результаты находятся в согласии с тем, что толщина пограничного слоя уменьшается по мере возрастания скорости газового потока. [c.233]

Справочник химика 21

Химия и химическая технология