Пары насыщенные, давление давление

Метод, использованный для вычисления К Брауном и сотрудниками, существенно отличается от только что описанного. При температурах ниже критической летучесть пара при давлении насыщенного пара вычисляется по уже описанному методу или определяется из диаграммы коэфициентов летучести. Эта величина будет также летучестью жидкости при давлении пара, и из нее вычисляется летучесть жидкости при некотором другом давлении с помощью уравнения, связывающего изменение / е. р, при допущении, что объем зависит от давления. Этот метод даст Д уравнения 74). / вычисляется с помощью обычных методов для газа (до значений давления ниже давления насыщенного пара). В результате этих вычислений были найдены значения К для низших насыщенных углеводородов вплоть до пентана для т = 0,9 и 1,0 и до давлений примерно в 35 атм. Все эти значения К больше единицы, поскольку по вышеупомянутому методу К можно вычислить только в тех случаях, когда давление равно или меньше давления насыщенного пара. При давлении насыщенного пара К= для всех случаев для всех давлений, меньших давления пара, /(Г 1. Значения получаются экстраполяцией [c.656]

Пар, находящийся в равновесии с жидкостью, называется насыщен- ным. В состоянии насыщения пары обладают наибольшим давлением (упругостью), возможным при данной температуре. Давление насыщенных паров данного вещества является функцией температуры. Температура кипения представляет собой ту температуру, при которой давление насыщенного пара данной жидкости равно внешнему давлению. Поэтому определение давления насыщенных паров можно свести к определению того давления, которым обладают пары кипящей жидкости. [c.139]

В цилиндр низкого давления / (I ступень компрессора) засасываются из испарителя пары низкого давления здесь они сжимаются до давления /з,, соответствующего температуре в испарителе 7, и проталкиваются в промежуточный холодильник 2, а затем в отделитель Я в отделителе пары, придя в соприкосновение с кипящей жидкостью того же давления, отдают eii теплоту перегрева при одновременном частичном испарении жидкости таким путем происходит охлаждение паров до температуры их насыщения. Насыщенные пары засасываются в цилиндр высокого давления компрессора (II ступень), сжимаются до давления, [c.726]

Аммиак, поступающий в цилиндр компрессора в виде влажного пара, сжимается в нем с давления ро до давления р (сжатие считается адиабатическим) и затем уже в впде сухого насыщенного пара поступает в конденсатор, где у него отнимается некоторое количество тепла Qo, благодаря чему пар конденсируется. Отнять тепло 1 0 от аммиака нетрудно, так как он к концу сжатия имеет сравнительно высокую температуру и может быть охлаж деи даже теплой водой. Во время конденсации, так как пар насыщенный, температура аммиака остается постоянной, т. е. происходит изотермический процесс. [c.335]

Температура вторичного пара на выходе из выпарного аппарата всегда ниже температуры кипения раствора, но несколько выше температуры, соответствующей давлению в сепараторе, т. е. вторичный пар всегда несколько перегрет. Теплота перегрева, однако, обычно очень мала, расчету не поддается, а пренебрежение ею практически допустимо. Поэтому в дальнейших расчетах будем считать вторичный пар насыщенным соответственно давлению в сепараторе. [c.395]

В общем случае в отсутствие посторонних осаждающих поверхностей процесс возникновения новой фазы развивается следующим образом. Сначала молекулы образуют небольшие кластеры, которые постепенно растут, пока не превращаются в более или менее крупные капельки или кристаллики. Наконец, вследствие продолжающегося роста капелек или кристаллитов или их коалесценции новая фаза становится видимой невооруженным глазом. Если давление пара немного больше давления насыщенного пара или если допускается небольшое переохлаждение жидкости, новая фаза не образуется. Давление пара может значительно превысить равновесное, но это не приведет к каким-либо изменениям, по а, наконец, при определенном давлении не начнется интенсивное образование мелких капелек, в результате чего пар становится непрозрачным и превращается в туман. Растворы или жидкости также могут быть значительно пересыщены или переохлаждены. Например, очень чистую воду можно охлаждать до —40 °С, и только после этого произойдет ее самопроизвольное замерзание. Явления подобного рода Фаренгейт наблюдал еще в 1714 г. [1]. [c.297]

Вначале рост температуры имеет преобладающее значение и давление пара насыщенного раствора увеличивается несмотря на повышение его концентрации. В дальнейшем рост концентрации нивелирует рост температуры когда влияние обоих факторов сравняется, давление пара достигнет максимума, после чего влияние роста концентрации становится преобладающим и кривая давления пара круто падает вниз. [c.92]

Вторичный пар (испаренная из материала влага) удаляется с загрузочного конца сушилки, проходит пылеосадительную камеру или скруббер и через дымовую трубу с естественной тягой выбрасывается в атмосферу. Если для обычного процесса сушки применяется греющий пар с давлением 3,5—10 ат. то тяга так регулируется шибером, чтобы поступало необходимое количество наружного воздуха для удаления влаги. из сушилки отходящий воздух имеет температуру 65— 95° С и степень насыщения влагой 80—90%. Таким образом, скорость газа в корпусе и пылеунос минимальны. Когда аппарат используется для регенерации растворителя или других процессов, требующих создания герметичности в системе, поток газа рециркулирует, проходя газовый холодильник (скруббер) и воздуходувку. [c.257]

Международные скелетные таблицы удельных объемов и энтальпии воды и водяного пара при давлениях до 1000 бар и температурах до 800° С, включая и данные на линии насыщения, были утверждены VI Международной конференцией (Нью-Йорк, 1963 г.) [2]. Международные скелетные таблицы коэффициента динамической вязкости при давлениях до 800 бар и температурах до 700° С и коэффициента теплопроводности при давлениях до 500 бар и температурах до 700° С после дополнительного анализа специально выделенной рабочей группой были утверждены делегациями указанной конференции в 1964 г. [3]. [c.7]

На паропроводах перегретого пара контролируют расход, давление и температуру. Если подается насыщенный пар, то достаточно контролировать расход и давление или расход и температуру. В местах ответвления паропроводов к отдельным потребителям (если по условиям технологического процесса необходимо иметь постоянное давление пара) устанавливается регулятор после себя . [c.112]

Пример. Определить утечки пара через свищи в производственном паропроводе. Пар — насыщенный. Давление пара в паропроводе Р = 5 ата, суммарная площадь отверстий/=20 мм , плотность пара р = 1 ,382 = 2,63 кг/м (табл. 17.44). [c.436]

Горизонтальный паропровод диаметром 5iy(,2,5 мм имеет длину, 50 ж.,Пар насыщенный, давление 20 ата. [c.175]

Температура газа 7п. с и давление пара ра.с в пограничном слое значительно изменяются по толщине этого слоя. В конце пограничного слоя, т. е. при х=г (где х — расстояние от поверхности конденсации г — толщина пограничного слоя), температура газа Т и давление пара р имеют такие же значения, что и в турбулентном ядре. У поверхности конденсации, т. е. при д =0, температура газа равна температуре поверхности конденсации Гг. а давление пара в газе — давлению насыщенного пара у поверхности конденсации р2. [c.160]

Давление насыщенных паров. Когда скорость испарения жидкости точно соответствует скорости конденсации ее паров, принято считать пары насыщенными. Давление насыщенных паров каждой жидкости возрастает с повышением температуры. [c.161]

Рассмотрим упрощенный метод расчета (метод, предложенный И. А. Тищенко), приняв следующие допущения температура конденсата, уходящего из корпуса, равна температуре греющего пара температура кипения раствора не зависит от гидростатического давления и соответствует температуре кипения упаренного раствора в верхнем слое вторичный пар получается сухой и насыщенный давление вторичного пара при переходе из корпуса в корпус не изменяется, т. е. нет падения температуры пара температурные депрессии во всех корпусах, кроме последнего, не зависят от давления и вычисляются как для атмосферного давления допускается, что количества переданного тепла по корпусам пропорциональны количествам выпаренной воды. [c.99]

Изменение давления или состава газа в разрядной трубке. — Исследование разряда на откачной установке, на которой можно изменить давление и состав газа, применяя краны и насосы, громоздко, неудобно, не всегда обеспечивает постоянство условий опыта и не даёт полной гарантии против натекания воздуха в трубку через притёртые поверхности в стеклянных кранах. Изменять давление газа в отпаянной разрядной трубке можно легко и удобно при исследовании разряда в парах какого-либо вещества. Для этой цели исследование производится в насыщенных парах в присутствии жидкой или твёрдой фазы. Давление паров регулируется температурой жидкого или твёрдого вещества, обычно помещаемого в каком-либо боковом от- [c.72]

По сравнению с перегретым паром насыщенный пар, применяемый для обогрева, имеет то преимущество, что при конденсации насыщенного пара может быть получено значительно большее количество тепла, чем при охлаждении перегретого пара. Так, например, ири конденсации 1 кг насыщенного пара с давлением 16 ата и температурой 200,4° С может быть получено 463,1 ккал/кг, в то время как 1ир1и охлаждении перегретого пара с 250 до 200° С получим приблизительно лишь 30,6 ккал/кг. Кроме этого, теплоотдача перегретого пара к стенкам сосуда по сравнению с теплоотдачей конденсирующегося пара невелика. [c.284]

Имеется множество формул для пересчета давления насыщен-HI.IX паров нефтяных фракций с одной температуры на другую, однако чаще пользуются графическими методами. Наиболее распространенным из предложенных графиков является график Кокса (рис. 4). График Кокса построен следующим образом. Ось абсцисс представляет собой логарифмическую шкалу, па которой отложены ве. [ичины логарифма давления (IgP), однако для удобства пользования на шкалу нанесеньс соответствующие им значения Р. На оси ординат отложены значения температуры. Под углом 30" к оси абсцисс проведена прямая, обозначенная индексом НоО , которая характеризует зависимость давления насыщенных паров воды от температуры. При построении графика из ряда точек на оси абсцисс восстанавливали перпендикуляры до пересечения с прямой НоО и полученные точки сносили на ось ординат. На оси ординат получилась 1нкала, построенная по температурам кипения воды, соответствующим различным давлениям ее насыщенных паров. Затем для нескольких хорошо изученных углеводородов был взят ряд точек с заранее известными температурами кипения и соответствующими им значениями давления насыщенных паров. [c.41]

ВЫСОКИХ температурах. Пятый вирпальный коэффициент, как предсказано, должен быть отрицательным при температурах выше критической температуры Гкр, однако пока не проводились достаточно точные измерения для определения значений Е. Только для водорода, гелия и неона были проведены измерения при достаточно высоких приведенных температурах с целью экспериментального определения максимума В. Максимумы и отрицательные значения С и О почти никогда не наблюдались экспериментально. Первое отрицательное значение С для неполярных газов было получено в 1966 г. (СН4 и СгНе) [35] и для простого полярного газа в 1964 г. (С(СНз)зС ) [36]. Более ранние работы с водяным паром [37] и с метанолом и этанолом, т. е. с веществами, молекулы которых имеют сильные водородные связи, показали, что коэффициенты С и, возможно, О имеют отрицательные значения. Было сделано предположение, что в парах спиртов основное значение имеют димеры и тетрамеры [38, 39]. Это можно объяснить с помощью фиг. 1.2. Отрицательные значения С и В наблюдаются при температурах гораздо ниже критической, а при этих температурах максимальное давление в опыте не превышает давления насыщенного пара. Это давление обычно не очень высокое, поэтому вклад в сжимаемость за счет С и О очень мал и не может быть легко измерен. [c.20]

Пусюэвые свойства бензинов ухудшаются с понижением давления их насьпценных паров, причем при давлении 34 кПа концентрация паров бензина в рабочей зоне настолько мала, что запуск двигателя становигся невозможным. Поэтому ГОСТ Р 51105—97 на автобензины предусматривает ограничение не только верхнего, но и нижнего уровня давления насыщенных паров. Присутствие бутанов в составе бензинов также положительно влияет на его пусковые свойства. Однако чрезмерное содержание низкокипящих фракций в составе бензинов может вызвать неполадки в работе прогретого двигателя, связанные с образованием паровых пробок в системе топливоподачи. Причиной образования паровых пробок в автомобильном двигателе является интенсивное испарение топлива вследствие его перефева. В условиях жаркого климата это явление может иметь массовый характер. В авиационных двигателях [c.15]

Расход греющего пара определяется с учетом того, что первоначально весь пар, поступающий в колонну, конденсируется и при этом используется тепло конденсации. После достижения температуры слоя, равной температуре насыщенного пара при данном давлении, будет использоваться лищь тепло, передаваемое углю за счет разности температур слоя и пост упающего пара. Ясно, что перегрев пара существенно сокращает непроизводительную часть его расхода. При высокой температуре десорбции рационально пар давлением до 0,3 мн/м перегревать при помощи прямого контакта с продуктами горения газа в напорной топке или туннеле газовой горелки в условиях отсутствия избытка воздуха (при а = 1). В частности, при перегреве пара до температуры около 230—300° С резко сократился удельный расход пара при десорбции хлорбензола и были достигнрты более высокие показатели работы адсорбционной (установки по извлечению хлорбензола по сравнению с методом азеотропной перегонки (который при использовании пара без такого перегрева более экономичен, чем адсорбционный). [c.123]

Все ингредиенты растворяют в воде, прибавляют замоченный заранее агар, нагревают до полного его расплавления, фильтруют через ватно-марлевый фильтр. Стерилизуют в паровом стерилизаторе насыщенном паром под давлением при температуре 121 °С в течение 15 мин. Для подавления роста бактерий после стерилизации насыщенным паром под давлением прибавляют 100 мг бензилпеиициллина и 100 мг тетрациклина (либо перед стерилизацией насыщенным паром под давлением — 50 мг лево-мицетина) на 1000 мл среды. [c.200]

По тепловому параметру на основании уравнения (IX. 36) определяется температура на второй тарелке колонны. Однако эта температура еще должна быть проверена по соотношению (IX. 1), которое и служит критерием правильности принятого в расчете второго межтарелочного отделения веса паров G jD. По найденной температуре определяются упругости насыщенных паров чистых компонентов аи w, коэффициент обогащения, весовая концентрация у>2 пересчитывается в молярную и по уравнению изотермы паровой фазы (IX. 18) рассчитывается парциальная упругость Paw углсводородных пзров в смеси с водяным паром. Парциальное давление pz перегретого водяного пара определяется по уравнению (IX. 19). Если весом G jD задавались правильно, то подстановка полученных значений pz и paw в уравнение (IX. I) должна дать то же значение 2/0-2, что и рассчитанное выше по уравнению (IX. 48). Несовпадение значений 2/Оа указывает на неправильность предварительно принятого значения OaZ-D и на необходимость повторения расчета уже с новым его значением. Нескольких пересчетов оказывается достаточно [c.411]

На рис. 67 приведены равновесные потери влаги силикатами натрия разных модулей при различных температурах, когда сушка производилась в пленке при атмосферном давлении. Уже при 500 °С вода практически не удерживается твердой фазой. Поэтому если расплав насыщался парами воды под давлением, а затем давление было снято при недостаточно охлажденном затвердевшем силикате, то он взрывается, освобождаясь от влаги, не соответствующей его равновесию при данной температуре. Термограммы гидратированных стекол силиката натрия с модулем 3, содержащих чуть меньше моля воды на моль кремнезема, показывают, что стекла теряют основное количество влаги в диапазоне температур 130—150 °С [28]. Это означает, что давление пара над гидратированным силикатом превысило атмосферное давление в этом диапазоне температур. По утверждению Вейла, насыщенным паром 5 атм, температура которого около 150 °С, можно гидратировать стеклообразные силикаты натрия при этом образуются сухив хрупкие продукты гидратации. Сколько-нибудь существенно уве личивать давление насыщенного пара, повышая температуру про ведения процесса, нецелесообразно, а использование перегре того пара, очевидно, бессмысленно. Кинетика гидратации опреД ляется также величиной поверхности раздела взаимодействуюши -фаз, и скорость процесса будет замедляться по мере гидратаЦИ наружных слоев. [c.178]

Но в куб подводится насыщенный пар с давлением 3 1сгс1см , к оторый затем дросселируется до нормального давления. Так как ири дросселировании энтальпия не подвергается изменениям, то мы можем взять из таблиц для насыщенного пара энтальпию 1 кгс пара при давлении 3 кгс/см , равное 651 ккал1кгс. Оно будет равно энтальпии иара, поступающего в нсходиыи продукт иосле снижения давления. Эта энтальпия меньше количества тепла, требующегося на (1 + Ол) кгс дистиллата. Разность составляет 709 — 651 = = 58 ккал. Это количество тепла следует подвести в куб дополнительно (через [c.67]

На рис. XIV.8 АС — кривая давления пара чистой воды, АВ — кривая ллавления льда, НА — кривая давления пара льда, BMF — кривая давления пара насыщенных растворов (равновесие нар—насыщенный раствор— соль) и ВЕ — кривая равновесия системы лед—соль—насыщенный раствор. Как известно, при растворении в воде нелетучей соли понижается давление пара воды и поэтому кривые давления пара растворов лежат ниже аналогичной кривой воды (тем ниже, чем больше концентрация раствора) (см. раздел IX.2). При повышении температуры давление пара, как правило, возрастает, по у насыщенных растворов имеют место более сложные отношения. Если концентрация насыщенного раствора при повышении температуры возрастает, то происходит конкуренция двух факторов само по себе повышение температуры содействует увеличению давления пара, а связанное с повышением температуры увеличение концентрации стремится уменьшить это давление. При низких температурах, когда растворимость соли не очень велика, преобладает влияние первого фактора. При высоких же температурах по мере приближения к точке плавления соли вследствие сильно возросшей растворимости влияние второго фактора становится все более сильным, и, наконец, он получает преобладание. Таким образом, при повышении температуры давление пара насыщенного раствора сначала возрастает, проходит через максимум, а затем убывает, и кривая давления пара будет действительно иметь вид, изображенный на рис. XIV.8 (кривая BMF). К такому же выводу можно нрийти исходя из термодинамических соображений. [c.155]

Обычно в установках, производящих этилен и пропилен при повышенных рабочих давлениях, достаточно применять два хладоагента. На первой стадии в качестве хладоагента применяются аммиак, пропан или иронилен, для получения более низких температур применяется этилен. Пропилен часто предпочитается аммиаку, если он получается на установке в достаточно чистом виде, так как потери его легче возмещаются и температура кипения его ниже температуры кипения аммиака. Применять для охлаждения смесь пропилена и пропана не рекомендуется, так как различие в их концентрации в разных частях цикла ведет к некоторым не поддающимся учету колебаниям температуры. На некоторых установках низкого давления вместо компрессионного холодильного цикла применяются аммиачные адсорбционные машины. Эти машины с успехом могут быть применены и в установках высокого давления. Их экономичность зависит от наличия дешевого пара низкого или среднего давления или других дешевых источников тепла. Для получения температур испарения (около —30° С) вполне подходит нормальный пар низкого давления при 2,8—3,5 ати, но если требуются более низкие температуры, то выгоднее применять нар под давлением 5,6—6,3 ати. В некоторых случаях потребность в таком паре может быть велика и тогда стоимость его будет слишком высока, чтобы его можно было бы применять для получения холода. Для охлаждения до температуры —35° С требуется приблизительно 4 т насыщенного водяного пара под давлением 5,6 ати на миллион ккал. [c.34]

Исследуемое с помощью М. а. м. явление самодиффузии никакими иными методами, за редким исключением, не может быть изучено. В процессе исследования фазовых гетерогенных равновесий учитывают то обстоятельство, что удельная радиоактивность пара над веществом, в которое введена изотопная метка, пропорциональна внешнему давлению. Особенно широко М. а. м. применяют для изучения равновесий твердая фаза — пар, поскольку давление пара над кристаллическим телом обычно мало и химико-аналитические методики оказываются недостаточно чувствительными для его онределения. Статические методы определения давления пара сводятся к определению радиоактивности газовой фазы над веществом, в к-рое введено известное количество радиоактивного изотопа. К ним относится и метод точки кипения, основанный на том, что скорость испарения вещества при достижении точки кипения существенно изменяется. Вследствие этого кривая, выражающая зависимость радиоактивности пара от времени, характеризуется изломом, приходящимся на т-ру кипения. Поскольку пар при т-ре кипения жидкости является насыщенным, анализ кривой радиоактивность пара — время позволяет определить давление насыщенного пара. Динамические методы определения давления пара основаны на определении количества вещества, уносимого потоком химически индифферентного газа, проходящего над образцом. Измеряя радиоактивность уносимого вещества при различных скоростях и экстраполируя величину радиоактивности на нулевую скорость, устанавливают количество пара, находящегося в равновесии над твердым образцом, выдерживаемым при определенной т-ре. В радиометрическом варианте метода Лэнгмюра определяют уменьшение радиоактивности меченного радиоизотопом материала. Эта величина пропорциональна потере массы образца потеря же массы, в свою очередь, пропорциональна давлению насыщенного пара. Разработано несколько вариантов приложения М. а. м. к изучению различных характеристик поверхностп материала и, прежде всего, истин- [c.813]

По данным А. И. Алейникова и Ю. О. Нови, растворимость силиката натрия в перегретом паре при давлении 100 ати и температуре 343—360°С равна 0,03—0,04 мг кг в пересчете на 810з-, т. е. его растворимость того же порядка, как и других плохо растворимых в паре веществ, например N32804, Концентрация же силиката натрия в насыщенном паре за счет растворения его в паровой фазе должна быть во много раз меньше возможной максимальной концентрации вещества в паре нри том же давлении . В первом приближении можно считать, что концентрация растворенного вещества в насыщенном паре будет меньше его максимальной концентрации в паре во столько раз, во сколько раз растворимость вещества в воде больше концентрации его в котловой воде. [c.293]

При относите-жьных давлениях, превышающих 0,2, пористые адсорбенты десорбируют пара больше, чем адсорбируют. Типичные формы петель гистерезиса показаны на рис. 3 и 7 (тип А или Е). Предложено несколько вариантов объяснения этих типов гистерезиса. Жигмопди [20] предположил, что в процессе адсорбции пары не полностью смачивают стенки капилляров адсорбента, так как примеси типа воздуха могут постоянно адсорбироваться на стенках пор. Повышение давления приводит к вытеснению любых примесей до тех пор, пока при давлении насыщенного пара адсорбата не будет иметь место полное смачивание стенок. При десорбции краевой угол в уравнении Кельвина равен нулю. Следовательно, для данного объема адсорбированного газа давление ра при адсорбции больше давления ра при десорбции. Такое объяснение неприемлемо для явлений полностью обратимого гистерезиса. Мак-Бейн [21] предположил, что поры по форме похожи на бутылочки с узким горлом и корпусом большего диаметра. При адсорбции узкая часть капилляра заполняется при сравнительно низком давлении,, тогда как широкая основная часть капилляра не заполнится до тех пор, пока давление в соответствии с уравнением Кельвина не достигнет величины [c.174]

В химической практике аостояяно приходится обращаться с газами и часто газы приходится собирать над водою при этом часть воды переходит в пар и смешивается с газами, а потому химику весьма важно уметь расчесть количество влажности в воадухе и других газах. Представим цилиндр, стоящий в ртутной ванне и наполненный сухим газом, объем которого к, температура 1° и давление или упругость А""" к мм ртутного столба при 0°). Введем в цилиндр воду в таком количестве, чтобы часть воды осталась в жидком состоянии и, следовательно, чтобы газ был насыщен парами тогда произойдет увеличение объема газа (но если взять много воды, то произойдет растворение газа в ней, и может быть уменьшение объема газа). Предположим далее, что после прибавления воды температура сохранилась та же тогда давление и объем увеличатся. Чтобы исследовать явление, искусственно увеличим давление и доведем объем до первоначгкльного V. Тогда давление или упругость окажется большим, чем Л, а именно будет Л значит от введения водяных паров упругость газа увеличилась. Наблюдения Дальтона, Гей-Люссака и Реньо показали, что это увеличение (/) равно тому наибольшему давлению, какое свойственно водяным парам при температуре наблюдения. Из таблицы наблюденных упругостей водяных паров можно найти для каждой температуры соответственное наибольшее давление /. Это выражается так наибольшая упругость водяных (и всяких других) паров, насыщающих пространство, в пустоте и в каком-либо газе — одинакова. Это правило известно под именем закона Дальтона. Итак, мы имеем объем V сухого газа под давлением к, а влажного, насыщенного паром, под давлением А Объем V сухого газа под давлением займет [c.365]

Паро-газовая фаза, выходящая из абсорбционно-отпарной колонны 1, содержит около 60% ЫНз и 40% паров воды. Вместе с паро-аммиачной фракцией из десорбера 11, содержащей 50—55% ЫНз и 45—50% водяных паров, газы из колонны 1 направляются в водяной холодильник-конденсатор 12. Здесь при 30—35 °С и атмосферном давлении из газа конденоируются водяные пары, насыщенные аммиаком. Конденсат (25%-ная аммиачная вода) сливается в сборник 9 и возвращается в абсорбционно-отпарную колонну 1. Газовая фаза, пройдя брызгоуловитель 13, сжимается в первой ступени двухступенчатого аммиачного компрессора 16 до абсолютного давления 4 ат. Затем через маслоотделитель 15 и промежуточный холодильник 14 газ поступает во вторую ступень компрессора, где сжимается до абсолютного давления 15 ат, и направляется в конденса тор 17. При 35— 38 °С аммиак конденсируется и возвращается в цикл синтеза мочевины. [c.578]

Обогрев водяным паром широко распространен в промышленности, причем для целей нагревания применяется преимуш,ествен-но насыщенный пар сравнительно небольшого давления (до Q—10 ата). Применение перегретого пара не дает особых преимуществ, так как теплота перегрева невелика по сравнению с теплотой конденсации, которая выделяется при обогреве насыщенным паром. В соответствии с применяемыми давлениями нагрев при помощи пара возможен до сравнительно невысоких температур (до 150—170°). Для Д0СТИЖ61ШЯ более высоких температур необходимо более высокое давление пара, что связано с усложнением и удорожанием теплообменных устройств, паропроводов, а в ряде случаев и котельной установки. [c.309]